Электрический и магнитный диполи

Люминесцентные центры (в частности, молекулы) имеют достаточно сложное строение. Точное распределение зарядов в центре излучения и его изменения при возбуждении еще не известны. Однако опыт показывает, что поведение различных излучателей в первом приближении может быть довольно удовлетворительно описано на основе упрощенных моделей электрического и магнитного диполей, а также электрического квадруполя. В сложных случаях молекула заменяется совокупностью нескольких элементарных моделей, одна из которых описывает поглощение, другая — испускание. Например, поглощающая система может уподобляться электрическому диполю, а излучающая — квадруполю. [c.249]

ПЕРЕХОДНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ МАГНИТНОГО ЗАРЯДА, ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО И МАГНИТНОГО ДИПОЛЕЙ [c.144]

Электрический и магнитный диполи [c.147]

На рис. 12 показана часть поверхности сферы с центром в рассеивающей частице. Здесь Eg, Hq к F представляют собой направления электрического и магнитного полей и направление распространения падающей волны. Произвольное направление, определяемое углами О и ф, можно также охарактеризовать углами Y и р с электрическим и магнитным диполями, причем [c.94]

Поля, излучаемые соответственно электрическим и магнитным диполями, будут [c.94]

Нелинейность в электродинамике появляется и по другой причине. Электрические и магнитные поля создают не только силы (квадратичные по полю) в проводниках, поляризующихся и намагничивающихся материалах (в пространственно неоднородных полях для последних двух случаев), но и моменты сил, которые, в частности, приводят к выстраиванию электрических и магнитных диполей вдоль приложенных электрического и магнитного полей соответственно, если такого упорядочивания не было ранее. Этот момент сил квадратично зависит от векторов электромагнитных полей. При макроскопическом описании сплошной среды наличие ненулевой плотности объемного момента сил проявляется в отсутствие симметрии тензора напряжений. Этим обстоятельством наряду с другими пренебрегают в классической линейной теории пьезоэлектричества, но оно очень важно при описании кристаллов сегнетоэлектрика и ферромагнетика. [c.13]

Для простоты при описании электрических и магнитных свойств движущегося вещества будем учитывать наличие только электрических и магнитных диполей. Обозначения для объемов и ограничивающих их поверхностей те же самые, что и в гл. 2. Пусть a(t)—поверхность разрыва в области Dt, движущаяся с абсолютной скоростью V по отношению к системе отсчета Rg и имеющая единичную ориентированную нормаль п. Обозначим через сингулярную кривую на а (т. е. острую кромку, на которой касательная плоскость терпит разрыв) для простоты будем считать ее неподвижной относительно a t) [c.173]

Следовательно, поля, возбуждаемые в точке Р электрическим и магнитным диполями, находящимися в точке Q над полуплоскостью, соответственно равны [c.167]

Рис. 34.2. Поле излучения электрического диполя (а), электрического квадруполя (6) и магнитного диполя (в)

Для дальнейшего полезно отметить, что электрический диполь в однородном электрическом поле напряженностью Е и магнитный диполь (постоянный магнит) в однородном магнитном поле напряженностью Я испытывают вращающие моменты [c.225]

Электрический и магнитный моменты диполей [c.79]

Электромагнитные волны возникают вследствие колебания диполя, когда электрическое поле порождает поле магнитное и наоборот, и это возмущение распространяется в вакууме со скоростью света с = 2,998-10 м/с. Векторы напряженности электрического и магнитного полей взаимно перпендикулярны и их величины гармонически изменяются на достаточном удалении от источника (рис. 13). [c.22]

Если поле в резонаторе возбуждается монохроматическим электрическим (или магнитным) диполем с постоянной амплитудой колебаний, то амплитуда поля Г(р) в некоторой произвольной точке будет изменяться с частотой так, как показано на рис. 7.9. В противоположность закрытому резонатору резонансная кривая открытого резонатора состоит из множества пиков, из которых лишь совсем немногие являются такими же, как и у закрытого. Это обусловлено тем, что из-за устранения боковой поверхности сильно уменьшилось эффективное число мод. [c.488]

Основное интегральное уравнение. Рассмотрим распространение электромагнитной волны в однородной изотропной немагнитной среде. Электрическое и магнитное поля Е) и HJ, которые действуют на /-й диполь внутри среды, можно разделить на поля падающей волны Е , Н (распространяющиеся со скоростью света в вакууме с) и вклад, создаваемый всеми диполями, т. е. [c.106]

Ширина магнитного резонанса, максимум которого находится в точке Ют л-1 (в отсутствие проводимости), значительно больше ширины электрического резонанса с максимумом в точке OeJ, и поэтому электрический и магнитный резонансы находятся в пределах ширины магнитного максимума (если ц = 1), за исключением случая / == 1. Таким образом, эти резонансы можно разделить только в том случае, когда рассматривают электрический диполь-ный и магнитный квадрупольный максимумы. Резонанс, который появляется при самой низкой частоте, является магнитным дипольным. Затем идет электрический дипольный резонанс, за которым непосредственно следует магнитный квадрупольный резонанс и т. д. [c.69]

С физической точки зрения это разложение весьма удобно в случае локализованных волновых функций. Такими функциями описываются валентные электроны молекул жидкостей и газов, групп молекул в твердых телах и локализованных парамагнитных ионов. Матрицу плотности можно разложить в комбинированный ряд по степеням Е, Н и УЕ. Средние значения электрического дипольного момента, магнитного дипольного момента и электрического квадрупольного момента можно представить в виде суммы фурье-компонент, каждой из которых соответствует комбинированный ряд по степеням амплитуд электрического и магнитного поля и их градиентов. Эта процедура не представляет принципиальных трудностей, но довольно громоздка. Члены, связанные с магнитным дипольным и электрическим квадрупольным моментами, описывают генерацию второй гармоники в кристаллах с центром инверсии экспериментально этот эффект наблюдался в кальците. Полный перечень всех квадратичных членов для электрического диполя, магнитного диполя и электрического квадруполя недавно был дан Адлером [13]. [c.79]

Каждый член в выражениях (2.9) и (2.10) содержит по крайней мере один матричный элемент вида (А р ). Комплексные экспоненты в выражении (2.1) для А можно разложить по матричным элементам всех мультипольных моментов атомной системы. Если существует центр симметрии, то волновые функции ф, будут иметь определенную четность. В этом случае члены в эфф, соответствующие электрическим диполям (т. е. члены нулевого порядка по к), исчезнут. Однако члены, соответствующие электрическим квадруполям (и магнитным диполям), линейные по к, дадут конечный результат. [c.273]

В этом случае вектор Е направлен перпендикулярно плоскости падения. Это ясно хотя бы из того, что при переходе от электрического к магнитному диполю роли Е и Н меняются, а следовательно, меняется и характер поляризации тех плоских волн, на которые раскладывается сферическая волна. [c.172]

Энергия электрических и магнитных систем подробно обсуждается в гл. 22 и 23. Но мы можем вывести (53), рассматривая магнитный диполь [c.29]

Из уравнений Максвелла следует, что амплитуды электрического и магнитного полей волны оказываются пропорциональными второй производной дипольного момента по времени. В точке, отстоящей от колеблющегося диполя на расстояние г (так называемая дальняя, или волновая зона), поле определяется выражением [c.214]

Рис. 5. Сопоставление полей электрического (а) и магнитных диполей — катушки с сердечником (б) и щелевого излучателя (в, г) 1 — проводник с током 2 — стержень с высокой магн. проницаемостью з — металлич. экран со щелью 4 — проводники от генератора 5 — силовые линии электрич. поля 6 — линии магн. поля.

Выделение спиновых систем в качестве обособленных макроскопических объектов оказьшается возможным в силу следующих обстоятельств. В основе всего лежит тот факт, что электрон и многие атомные ядра, помимо того, что они являются носителями элементарных электрических зарядов, являются еще и элементарными магнитными диполями. Это значит, что их можно представлять в виде магнитных стрелок невообразимо малых размеров. [c.89]

Несколько ранних экспериментов [46-49] показали, что при распространении по волоконному световоду мощного импульса накачки на длине волны 1,06 мкм от Nd ИАГ-лазера с синхронизацией мод и модуляцией добротности происходит генерация второй гармоники и суммарной частоты вида со, -t- oj. Эффективность преобразования составляла около 0,1% как для суммарной частоты [49], так и для второй гармоники [52]. Такая высокая эффективность неожиданна для параметрических процессов второго порядка, поскольку восприимчивость второго порядка связана с нелинейным откликом электрических диполей, следовательно, близка к нулю в изотропных материалах, каким является плавленый кварц. Существует несколько нелинейностей высших порядков, которые могут создать эффективную для таких процессов наиболее важны среди них нелинейности на дранице сердцевины и оболочки и нелинейности, связанные с квадрупольным и магнитным моментами. Однако детальные расчеты показывают [53], что эти нелинейности могут дать увеличение эффективности преобразования максимум до 10 даже при условии фазового синхронизма. Видимо, более высокие эффективности параметрических процессов второго порядка связаны с другим механизмом. [c.309]

Дело в том, что не всякая поляризация может меняться независимо от поля. Если механизм поляризации таков, что нужно некоторое время для образования электрического или магнитного момента, то меняя поле достаточно быстро, можно получить состояния, в которых поляризация и поле будут иметь какие угодно, не связанные друг с другом значения. Подобным свойством обладает ориентационная поляризация, связанная с ориентацией электрических или магнитных моментов отдельных молекул. Время релаксации для ориентации молекулярных диполей иногда бывает настолько велико, что можно, например, наблюдать поляризацию без всякого внешнего поля. [c.165]

КОМ, сфокусированным этим объективом (рис. 4.16). В этом случае если пренебречь вкладом края отверстия в дифракционную формулу Коттлера [выражения (4.3.4) и (4.3.5)], то отверстие можно рассматривать как электрический и магнитный диполи, величина которых пропорциональна электрическому и магнитному полю, проинтегрированному по апертуре. [c.297]

В этой теории вещество рассматривается как совокупность взаимодействующих частиц (атомов и молекул), находящихся в вакууме. Такие частицы образуют поле, которое испытывает большие локальные колебания внутри вещества. Эго внутреннее поле видои.чменяется любым полем, которое прикладывается извне, и свойства вещества находят путем усреднения по полному полю внутри него. Поскольку область, по которой проводится усреднение, велика по сравнению с линейными размерами частиц, их электромагнитные свойсгва можпо отождествить со свойствами электрического и магнитного диполей тогда вгоричное ноле совпадает с полем таких. диполей (с запаздыванием). фактически именно это мы только что описали, рассматривая вещество как некое непрерывное распределение, взаимодействующее с полем такой подход соответствует первому приближению теории атомного строения (для медленного изменения в пространстве). В этом приближении для достаточно слабых полей ) мы можем предположить, что Р и М пропорциональны соответственно Е и Н, т. е. [c.94]

Силы и моменты, действующие на твердую частицу, обусловлены результирующим зарядом, эпектрическим диполем (постоянным или наведенным диполем в зависимости от материала) в электрическом поле, возникающим благодаря заряженным частицам и внешнему полю, и магнитным диполем в магнитном поле. Пренебрегая влиянием магнитных диполей, определим силу действующую на твердую частицу [c.480]

Из (6.90) — (6.93) следует, что зависимость времени жизни от энергии тем резче, чем выше мультипольность, и что переходы высокой мультипольности сильно запрещены. Наиболее разрешенным является электрический дипольный переход. Следующими по разре-шенности являются электрический квадруполь и магнитный диполь. [c.261]

При переходе молекул из одних энергетических состояний в другие происходит перераспределение электронной и ядерной плотности, т. е. изменение электрических и магнитных дипольных и квадрупольных моментов молекул. По этим моментам существует еще одна классификация спектров. Оптические спектры практически все связаны с электрическими дипольными переходами, а магнитные дипольпые и электрические квадрупольные переходы наблюдаются главным образом методами радиоспектроскопии (в этой же области проявляются и электрические диполь-ные переходы). В 10 рассмотрены правила отбора для электрических дипольпых переходов. [c.50]

До сих пор рассматривались коллективные дислокационные эффекты в одной системе скольжения, когда дисклинационный диполь способствует перераспределению дислокационных зарядов, например, во вторичной системе скольжения (рис. 4.10, б). Однако при вспышке локальной деформации во время появления зародыша ротационной пластичности может происходить разделение зарядов и в первичной системе. Тогда ротационная неустойчивость развивается одновременно с токовой [4,1]. В первичной системе скольжения формируется дислокационная лавина. Вследствие одновременного прохождения лавины и диполя образуется бездислокационный канал с переориентированной кристаллической решеткой. Упругие поля дислокационного скопления в голове лавины и дисклинационного диполя на фронте полосы способствуют развитию друг друга. В зависимости от плотностей первичных и вторичных дислокаций, барьеров их движению в каждой из систем возможны следующие ситуации 1) диполь инициирует лавину, в этом случае ведущей является ротационная неустойчивость деформации 2) после прохождения лавины дислокации вторичной системы получают возможность для ротационных перестроек 3) обе неустойчивости развиваются в тесной взаимной связи (аналогично электрической и магнитной составляющей электромагнитной волны). В первом и третьем случаях важное значение может иметь тот факт, что возникающие после прохождения полосы границы разориентации дово-рачивают атомные плоскости, с которыми связана первичная система, в сторону увеличения действующих касательных напряжений [58]. [c.129]

Укажем на некоторые свойства точечных источников, излучающих векторные поля. Напомним, что в скалярной теории точечный источник, создающий поле, пропорщюнален трехмерной 5-функции, появляющейся в виде возмущающего члена в волновом уравнении [см. (4.2.2)]. В векторном случае мы должны представить себе поле излучения как соответствующую комбинацию полей элементарных электрических и магнитных мультиполей. В простейшем случае мы имеем дело с электрическим диполем р и магнитным диполем Ш, локализованными в точке Tg = (atq, q). Если источник находится в однородной среде, то поле, излучаемое диполями р и ш, дается выражением (см. книгу [c.296]

Выражения для компонент электромагнитного поля дифрагированной (рассеянной) волны получаются в виде разложений в бесконечные ряды по электрическим и магнитным мультиполям коэффициентами разложения служат слон<пые функции параметра р = 2лг/А, (г — радиус шара, к — длина волны) и показателей преломления образующего шар вещества п и окружающей среды По- Ряды сходятся очень медленно число членов, к-рые следует учитывать, приблизительно равно 2р, поэтому прп больших р необходимо применение вычислительных машин (опубликовано иеск. таблиц). При р 1 и пр < 1 существен только первый член ряда, т. е. электрич. диполь, что приводит к закону Рэлея, причем поперечные сечения рассеяния с и поглощения а пропорциопальны и соответственно (к — показатель поглощения вещества, образующего шар). Если р 1, но пр не мало, то при пр = кл (к — целое число) ст резко возрастает до о = бяг (резонансы Ми). С увеличением р рост о и а замедляется и сопровождается постеигапю затухающими осцилляциями. При р > 1 коэффициент ослабления а + о 2лг . Индикатриса рассеяния сильно зависит от р и от п. Если размеры шара близки к X, то характерной особенностью индикатрисы является большое количество резко выраженных максимумов и минимумов, имеющих интерференционную природу. При р а 1 индикатриса сильно вытянута вперед (индикатрисный эффект Ми) и при малых углах рассеяния приобретает отчетливо выраженный дифракционный характер. Столь же резкие изменения с ростом р испытывает поляризация рассеянной (дифрагированной) волны. При нек-рых р > 1 и для нек-рых углов рассеяния она оказывается отрицательной (поляризационный эффект Ми), т. е. плоскость поляризации совпадает с плоскостью рассеяния. [c.227]

Диполь. Простейшим точечным источником электромагнитных волн является электрический или магнитный диполь. Задачу о диполе в присутствии полуплоскости можно решить, представляя невозмущенное поле диполя как спектр (трехмерный) плоских волн и применяя результаты, найденные в 11.6, к каждой плоской волне. Случай электрического диполя с осью, перпендикулярной дифракционному экрану, разобран таким методом Сениором [29] и кратко анализируется здссь другие методы разобраны в 130]. [c.540]

Частица и система частиц должны обладать целым рядом муль-типольных моментов, поочередно электрических и магнитных электрический монополь (электрический заряд), магнитный диполь,. электрический квадруполь и т. д. [c.97]

Интересно отметить, что если fq =sin6, q=0 (или // =sin0. Яд =0), что соответствует диаграмме электрического (или магнитного) диполя, то ряд оказывается конечным и содержит лишь три члена. Традиционно они называются волновым, индукционным и квазистатическим полями. [c.42]

Высокая степень точности измерения изменения энергии методом резонансного поглощения -у-лучей без отдачи позволяет использовать этот метод для обнаружения и изучения весьма тонких эффектов, апример для определения магнитных диполь-ных и электрических квадрупольных моментов возбужденных состояний ядер, для исследования влияния электронных оболочек на энергию ядерных уровней. В 1960 г. Паунд и Ребка использовали резонансное поглощение у-лучей без отдачи в Fe для измерения в лабораторных условиях гравитационного смещения частоты фотонов, предсказываемого в общей теории относительности Эйнштейна. Эффект удалось обнаружить при удалении источника от поглотителя (по высоте) всего на 21 м. [c.179]

L = 3. В соответствии с только что сказанным электрические диполь и октуполь, а также магнитный квадруполь — нечетны, в то время как магнитные диполь и октуполь, а также электрический квадруполь — четны. Для обозначения v полному моменту L. Например, электрический дипольный квант обозначается через 1, магнитный дипольный — через М, электрический квадрупольный — через 2, и т. д. [c.163]

Чрезвычайно высокое энергетическое разрешение, наблюдаемое в опытах по эффекту Мёссбауэра Г/ о = —10 (Г— естественная ширина ядерного уровня, и —энергия ядерного у-перехода), позволяет не только измерять очень малые изменения энергии эв), но и наблюдать сверхтонкую структуру ядерных уровней, обусловленную магнитным диполь-ным и электрическим квадрупольным электронно-ядер-ными взаимодействиями. [c.874]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...