Собственные колебания при большом трении

Собственные колебания при большом трении [c.600]

S 138] СОБСТВЕННЫЕ КОЛЕБАНИЯ ПРИ БОЛЬШОМ ТРЕНИИ 601 [c.601]

Кроме того, при с<Срез/2 выход на рабочий скоростной режим (Оме во время пуска агрегата неизбежно будет связан с проходом зоны резонанса, так как при с<Срс,/2 средняя угловая скорость Ыч, рабочей машины больше частоты р собственных колебаний агрегата (зарезонансный режим). Проход зоны резонанса сопровождается хоть кратковременными, но значительными динамическими перегрузками. Особенно опасен в этом отношении процесс выбега, когда после выключения двигателя машинный агрегат, будучи предоставленным самому себе, теряет скорость под действием небольших сопротивлений (трение в кинематических парах и т. п.). Здесь обратный проход зоны резонанса может оказаться достаточно длительным, вследствие чего амплитуды вынужденных колебаний успеют возрасти до недопустимого предела. В то же время для конструкции, обладающей большей жесткостью (С>С К,), средняя угловая скорость о) , рабочей машины меньше частоты собственных колебаний р агрегата (дорезонансный режим), так что проход зоны резонанса. (как прямой, так и обратный) попросту отсутствует. [c.266]

К затухающим колебаниям, строго говоря, неприменим и термин период , так как эти колебания вообще не являются периодическим процессом. Периодическим яв- ляется такой процесс, при котором через одинаковые промежутки времени повторяется любое состояние системы. Этот промежуток времени и называется периодом процесса. Но в случае затухающих колебаний состояние колеблющегося тела вообще не повторяется точно если, например (рис. 384), отклонения тела в моменты ti и 2 одинаковы (равны нулю), то скорости в эти моменты неодинаковы, так как амплитуды скорости убывают и скорость в момент /а меньше, чем в момент Однако если трение мало и колебания слабо затухают, то такие колебания представляют собой процесс приблизительно периодический. Поэтому условно говорят о периоде затухающих колебаний. Периодом затухающих колебаний принято называть время Tj, за которое система дважды проходит через среднее положение л = О в одном и том же направлении, или (что то же самое) время, за которое отклонения в одну и ту же сторону дважды достигают максимальных значений и Xi (рис. 384). Силы трения немного замедляют движение системы. Поэтому период затухающих колебаний всегда несколько больше, чем период тех собственных колебаний, которые совершала бы система, если бы трение отсутствовало. Но если трение мало, то оно очень мало влияет на период затухающих колебаний. [c.597]

При совпадении частоты со возбуждающей силы с частотой собственных колебаний наступает резонанс и амплитуда колебаний стремится к бесконечности. В действительности благодаря трению амплитуда остается конечной, но достигает большей величины. [c.240]

При помощи фрикционного ролика, приводимого в движение электродвигателем, разгоняют ротор затем отводят ролик, и ротор переходит в режим свободного выбега (движение по инерции). Из-за сопротивления воздуха и трения в опорах угловая скорость ротора убывает и в некоторый момент сравнивается с частотой собственных колебаний всей установки (машины и ротора) —наступает резонанс (с0 = с0р з). Острие 2 записывает амплитуды колебаний. Так как максимальной амплитуде соответствует предельное перемещение острия, то эту амплитуду можно измерить с большой точностью. [c.341]

При составлении механической модели большое значение имеет разумное пренебрежение несущественными составляющими сил. Так, в подавляющем большинстве случаев при определении собственных частот колебаний можно пренебречь действием сил трения это допустимо и при исследовании вынужденных колебаний при достаточном удалении от резонанса. Кроме того, возможна линеаризация восстанавливающих сил при исследовании малых колебаний. При расчете возмущающих сил также учитывается не вся гамма возникающих сйл и моментов, а только основные из них, определяющие вибрационный спектр рассматриваемой машины. [c.133]

Затухающие колебания не являются, строго говоря, гармоническими, так как их амплитуда не постоянна. При затухающих колебаниях амплитуда убывает во времени, причем закон убывания зависит от характера сил трения. Затухающие колебания, вообще говоря, не являются и периодическим процессом, так как характеризующие их физические величины (смещение, скорость) не повторяются точно. В связи с этим к ним неприменим и термин период. О периоде затухающих колебаний можно говорить условно, понимая под этим промежуток времени между двумя последовательными максимальными отклонениями в одну и ту же сторону. Период собственных затухающих колебаний будет больше, чем период незатухающих (свободных) колебаний. [c.338]

При осциллирующих напряжениях большое значение имеет процесс релаксации и в особенности тогда, когда период осциллирующих напряжений сравним со временем релаксации. Если при этом учесть, что с увеличением частоты вынужденных колебаний, приближающихся к частотам собственных колебаний, может сказаться эффект резонанса, то зависимость коэффициента трения от скорости может быть достаточно сложной. [c.105]

Собственные колебания у спусковых регуляторов могут быть созданы путем применения одного нз двух устройств маятника (рис. 105, о) или системы баланс — спираль (рис. 105, б . В регуляторах первого типа возвращающаяся сила создается силой тяжести маятника. В регуляторах второго типа эта сила создается спиральной пружиной — волоском. Относительно большие размеры и вес маятника позволяют ему накапливать при движении значительную кинетическую энергию. Поэтому маятник свободно преодолевает трение в ходе и слабо реагирует на различные толчки и сотрясения. Благодаря большому запасу кинетической энергии период колебания маятника сравнительно велик (1—2 с). Этим снижается передаточное число, а значит, и потери на трение зубчатых передач. [c.158]

Амортизаторы. Наибольшие удобства при движении автомобиля достигаются при наличии мягкой подвески. Удары и толчки, которые испытывают колеса автомобиля при движении по неровной дороге, передаются на раму тем меньше, чем мягче рессоры. Чем длиннее рессора и чем большее число листов меньшей толщины в нее входит, тем она мягче. Но мягкие рессоры обладают существенным недостатком — их колебания, имеющие большую амплитуду, затухают очень медленно. Колебания рессор гасятся за счет трения между их листами. Для более быстрого гашения собственных колебаний рессор и повышения их долговечности на автомобиле устанавливают специальные устройства, называемые амортизаторами. Амортизаторы гидравлического типа ставятся на всех легковых автомобилях и на большинстве грузовых. [c.247]

Когда период силы больше собственного периода колебания системы, то эффект возрастающего трения состоит в том, что появляется запаздывание в фазе смещения, которое изменяется от нуля до четверти периода. Если, напротив, больше период собственного колебания, то первоначальное запаздывание в полпериода уменьшается несколько меньше, чем на четверть периода иначе говоря, эффект трения заключается в том, что ускоряется фаза смещения, оцениваемая относительно той, которая соответствует отсутствию трения. И в том и в другом случае влияние трения сводится к тому, что оно приближает колебание к положению вещей, которое господствовало бы при первостепенной роли трения. [c.69]

Возвращаясь к первому приближению, мы видим из уравнения (4), что решение возможно только при условии, что а не меньше, чем ур. Если а = ур, то р==п это значит, что частота наложенного изменения упругости должна быть в точности вдвое больше частоты собственных колебаний тела при отсутствии трения. Из уравнения (3) следует, что в этом случае е=зО этот результат указывает на то, что упругость имеет минимум спустя одну восьмую периода после того, как тело прошло через свое положение равновесия, и максимум — за одну восьмую периода перед этим моментом. При этих условиях системе сообщается наибольшее возможное количество энергии в рассматриваемом случае его как раз достаточно, чтобы компенсировать потери на рассеяние, причем этот результат, очевидно, не зависит от амплитуды. [c.104]

Здесь едва ли уместно поднимать чисто теоретические вопросы, но одна весьма счастливая особенность большинства систем достойна упоминания. Только очень большое демпфирование способно заметно изменить резонансные частоты по сравнению с теми значениями, которые соответствуют случаю полного отсутствия демпфирования. Но при большом демпфировании интенсивные колебания мало вероятны и поэтому па практике расчет существенных резонансных частот не отличается от расчета собственных частот системы без трения. [c.63]

Из (22) следует, что даже при значительном затухании частота затухающих колебаний мало отличается от частоты со собственных колебаний соответствующей системы без трения. Например, при сравнительно большом затухании, когда каждый следующий размах вдвое меньше предыдущего (5 = 1п2 0,693), частота лишь на 0,6 % меньше, чем 00. Таким образом, можно считать, что трение практически не влияет на частоту колебаний и оо оо. [c.32]

Таким образом, при ультразвуковом резонансе подбирается такое соотношение между размерами тела и частотой, при котором получается максимальная отдача мощности. При резонансе тело может продолжать колебаться продолжительное время после прекращения действия вынуждающей силы это время тем больше, чем меньше внутреннее трение среды. В импульсных устройствах в исследуемый материал посылается короткий возбуждающий импульс, и свойства материала проявляются в том, как долго после этого образец из этого материала будет совершать собственные колебания. [c.109]

Из решения (47) следует, что на границе устойчивости [см. (45)] амплитуды вынужденных колебаний становятся неограниченно большими, несмотря на наличие в системе сил трения. При достаточно больших силах трения, способных стабилизировать систему по условию (46), амплитуды колебаний вблизи собственных частот становятся уже ограниченными. [c.150]

Вибрационные конвейеры принадлежат к классу качающихся конвейеров, у которых транспортируемый груз перемещается при помощи колебаний грузонесущего элемента — трубы или желоба (открытого или закрытого). Широко применявшиеся ранее в угледобывающей промышленности I64] качающиеся инерционные конвейеры различных типов заменяются другими видами конвейеров, в частности скребковыми. Недостатки качающихся инерционных конвейеров ускоренный износ грузонесущего желоба из-за непрерывного трения груза о его стенки, недостаточная надежность работы, высокие динамические нагрузки и неуравновешенность машин, недопустимость дополнительных нагрузок на желоб от совместно работающих технологических (угледобывающих) агрегатов, высокий расход энергии, большой собственный вес машины (особенно ее привода) и др. [c.303]

Выше отмечалось, что одним из условий существования свободных колебаний является накопление телом энергии при выведении его из состояния равновесия. При изменении состояния тела, например, при увеличении его температуры, изменится и этот процесс накопления энергии. В результате система будет иметь другие собственные частоты и формы. При полетах со сверхзвуковыми скоростями самолеты заметно нагреваются вследствие трения о воздух ( кинетический нагрев ), и в результате их собственные формы и частоты колебаний изменяются. В ближайшие годы этому вопросу, весьма важному для самолетостроителей, несомненно, будет уделено большое внимание. [c.46]

В измерительных приборах при всяком резком изменении измеряемой величины обычно возникают собственные колебания около нового положения равновесия. Если трение в приборе мало, то колебания эти затухали бы очень медленно. Приходилось бы долго ждать, пока прибор установится в новом положении и можно будет произвести отсчет. Поэтому в измерительных приборах обычно искусственно увеличивают затухание колебаний при помощи специальных демпферов — механических или электромагнитных. Простейшим является воздушный демпфер — легкий поршенек, соединенный с подвижной системой прибора и движущийся в трубочке (без трения о стенки, чтобы не было застоя ). Сопротивление воздуха при движении поршенька делает прибор апериодическим. Сопротивление это не должно быть очень большим, так как тогда оно очень замедлит движение системы к новому положению равновесия. Наи-аыгоднейшим является такое сопротивление, при котором движение системы из колебательного превращается в апериодическое (6 = 2 /йт), т. е. когда трение равно критическому. [c.601]

Другим типичным примером механической автоколебательной системы является часовой механизм. Колебания маятника или баланса часов поддерживаются за счет той энергии, которой обладает поднятая гиря Или заведенная пружина часов. Проходя через определенное положение, маятник приводит в действие храповой механизм. При этом маятник получает толчок, пополняющий потери энергии за период. Маятник сам открывает и закрывает доступ энергии из заводного механизма. При нормальном ходе часов энергия, которую получает маятник, как раз равна потере энергии на трение за время между двумя толчками (обычно за полупериод). Поэтому колебания и оказываются стационарными. Если начальное отклонение маятника боЛьше нормального, то потери на трение оказываются больше, чем поступление энергии нз заводного механизма. Колебания затухают до тех пор, пока потери не окажутся равными поступлению энергии. Автоматически устанавливается как раз такая амплитуда колебаний, при которой потери на трение компенсируются поступлением энергии из источника. Следовательно, амплитуда колебаний определяется не величиной начального толчка, а соотноншнием между потерями и поступлением энергии, т. е. свойствами самой колебательной системы. Это уже знакомая нам по предыдущему примеру характерная черта автоколебаний, отличающая их от собственных колебаний (амплитуда которых определяется начальными условиями). [c.603]

КОЛЕБАНИЯ (вынужденные [возникают в какой-либо системе под влиянием внешнего воздействия переменного пружинного маятника (характеризуется переходным режимом и установившимся состоянием вынужденных колебаний резонанс выявляется резким возрастанием вынужденных механических колебаний при приближении угловой частоты гармонических колебаний возмущающей силы к значению резонансной частоты) электрические осуществляют в электрическом колебательном контуре с включением в него источника электрической энергии, ЭДС которого изменяется с течением времени] гармонические относятся к периодическим колебаниям, а изменение состояния их происходит по закону синуса или косинуса затухающие характеризуются уменьшающимися значениями размаха колебаний с течением времени, вызываемых трением, сопротивлением окружающей среды и возбуждением волн когерентные должны быть гармоническими и иметь одинаковую частоту и постоянную разность фаз во времени комбинационные возникают при воздействии на нелинейную колебательную систему двух или большего числа гармонических колебаний с различными частотами кристаллической решетки является одним из основных видов внутреннего движения твердого тела, при котором составляющие его частицы колеблются около положений равновесия крутильные возршкают в упругой системе при периодически меняющейся деформации кручения отдельных ее элементов магнитострикционные возникают в ферромагнетиках при их намагничивании в периодически изменяющемся магнитном поле модулированные имеют частоту, меньшую, чем частота колебаний, а также определенный закон изменения амплитуды, частоты или фазы колебаний неавтономные описываются уравнениями, в которые явно входит время некогерентные характерны для гармонических колебаний, частоты которых различны незатухающие не меняют свою энергию со временем нормальные относятся к гармоническим собственным колебаниям в линейных колебательных системах [c.242]

При малом трении в системе форма резонансных колебаний близка к форме свободных колебаний на резонирующей собственной частоте. Если трение велико. Отличие может быть существенным (см. пространстренное изображение формы колебаний на рис. 13), особенно в случаях, когда демпфирующие элементы расположены на массах с большими относительными амплитудами. В этом случае максимумы амплитуд колебаний разных масс достигаются на различных частотах внешгп1х сил и на частотах, меньших собственных частот системы. [c.341]

Предположим теперь, что вспомогательные импульсы каждый раз сообщаются чечевице прп прохожденпн ею симметрично расположенных точек Р п Р в направлении к центру. Каждый импульс обусловливает опережение по фазе, и период уменьшается. Такая картина иллюстрирует случай вынуждающей силы, период которой меньше периода собственных колебаний и максимальные и минимальные значения которой предшествуют максимальным и мишшальным значениям скорости. Если же импульсы сообщаются чечевице маятника при прохождении через Р ж Р при движении от центра, то происходит повторяющееся запаздывание по фазе, и период увеличивается. Это соответствует случаю вынуждающей силы, период которой больше периода собственных колебаний на этот раз максимальные и минимальные значения силы следуют за соответственными значениями скорости. Читателю рекомендуется подробно разобраться в приведенном тут вкратце рассуждении и рассмотреть результат замены ряда изолированных импульсов непрерывной силой, изменяющейся по гармоническому закону. Исходя из аналогичных соображений, можно также объяснить тот факт, что малая сила трения, пропорциональная скорости, не оказывает заметного влияния на период свободных колебаний. [c.49]

РЕЗОНАНС в ф и 3 и к е, явление, заключающееся в том, что амплитуда вынужденных колебаний в колебательной системе, обладающей не слишком большим затуханием, достигает отчетливо вь раженного максимума при определенных соотношениях между параметрами системы и какой-либо из частот гармонич. колебаний, содержащихся в действующей на систему внешней возмущающей силе, причем при уменьшении затухания системы значение максимума беспредельно возрастает. В большинстве случаев это соотношение ме-жду гармонич. частотами внешней силы и параметрами системы сводится к тому, что какая-либо из этих частот приближается к одной из частот собственных колебаний, свойственных данной колебательной системе. Явление Р. в одинаковой степени типично как для механических, так и для электрических (или смешанных —электромеханических) колебательных систем и поэтому играет весьма важную роль в самых разнообразных отделах физики и техники. В нек-рых случаях явление Р. играет положительную роль (напр, в радиотехнике для целей радиоприема), в других случаях, наоборот, возникает вопрос об устранении явления Р., т. к. наступающее при этом нарастание амплитуды колебаний в системе является нежелательным или даже опасным для данной системы (напр, в механич. сооружениях, находящихся под действием переменной нагрузки или подвергающихся действию повторяющихся толчков). Характер Р. зависит от свойств как самой колебательной системы, в которой происходит явление, так и от свойств внешней возмущающей силы, действующей на систему однако явление протекает совершенно одинаково как в механических, так и в электрич. колебательных системах, и поэтому анализ явления электрич. Р., приводимый ниже для случая электрич. колебательных систем, м. б. путем замены параметров и координат электрич. системы (самоиндукция, сопротивление, емкость, заряд, сила тока) соответствующими параметрами и координатами механич. системы (масса, коэф. трения, упругость, смещение и скорость) перенесен полностью на механич. Р. [c.212]

Явления Р. в нелинейныхсисте-м а X, т. е. в системах, параметры к-рых зависят от координат или скоростей, несравненно более сложны и подчас даже выходят из рамок того определения Р., к-рое дано в начале статьи. При этом характер явлений существенно зависит от характера нелинейности , т. е. от того, какие именно параметры системы не остаются величинами постоянными и зависят напр, от координат или скоростей. В этом смысле следует различать два случая. 1) Нелинейность в параметрах, существенно определяющих собственную частоту системы (т. е. зависимость этих параметров от координат или скоростей) в емкости и самоиндукции для электрич. систем или в упругости и массе (или моменте инерции) для механич. систем. Такие системы нередко встречаются на практике. Примером емкости, величина к-рой зависит от заряда, может служить конденсатор с диэлектриком из сегнетовой соли, а самоиндукции, величина которой зависит от силы тока,—катушка с железным сердечником. В механич. системах особенно часто встречаются случаи переменной упругости, вообще переменной восстанавливающей силы.Примером этого могут служить обычный маятник при больших амплитудах, пружина при столь больших отклонениях, при к-рых нарушается закон Гука, и т. д. Во всех этих случаях частота собственных колебаний системы зависит от амплитуды колебаний, и термин собственная частота системы теряет свою определенность. Вместе с тем и явления Р. приобретают совершенно иной характер. В некоторых случаях явлений Р., в смысле наступления резкого максимума амплитуды вынужденных колебаний при определенной частоте внешней силы, вообще не наступает. Зато, с другой стороны, наступают новые явления—неустойчивые положения, срывы, резкое скачкообразное изменение амплитуды и фазы вынужденного колебания. 2) Переменное сопротивление в электрич. системах ( неомические проводники) и переменное трение в механических системах. Примером таких систем могут служить колебательный контур, в к-рый включена нить, накаливаемая током (t°, а значит и сопротивление нити, зависит от силы тока), регенератор (см.), т. е. колебательный контур с электронной лампой и обратной связью, механич. колебательная система с трением (напр, в подшипнике), зависящим от скорости, и т. д. В этих случаях, если трение не достигает слишком больших значений, т. ч. система не слишком сильно затухает при всех значениях амплитуд вынужденных колебаний, явление Р. качественно [c.217]

Р. в связанны хсистемах. Резонансные явления существуют не только в случае систем с одной степенью свободы, но и в системах, обладающих многими степенями свободы, в частности в связанных системах (см.). Однако строгое решение задачи не только о вынужденных колебаниях, но даже и о собственных колебаниях связанных систем встречает большие трудности, если учитывать затухание системы. Поэтому при рассмотрении явления Р. обычно идеализируют задачу, пренебрегая затуханием системы. При этом надо иметь в виду, что в случае точного Р. вследствие пренебрежения затуханием системы амплитуды вынужденных колебаний стремятся коои установившихся решений не существует. Поэтому, пренебрегая трением, мы отказываемся от ответа на вопрос об амплитуде вынужденных колебаний и характере установления процесса. Но если затухание в системе достаточно мало, то установить общий характер явления и положения, при к-рых наступает Р., можно с достаточной степенью точности, рассматривая идеализированную задачу, т. е. пренебрегая трением при этом мы рассматриваем установившийся процесс, т.е. [c.217]

При заданных возмуш аюш ей силе и коэффициенте трения амплитуда колебаний является функцией только угловой частоты возмуш аюш ей силы. Если угловая частота возмуш аюш ей силы равна угловой частоте собственных колебаний системы, происходит резонанс, т.е. значительное увеличение амплитуды колебаний. В случае враш ательного движения резонансную частоту называют критическим числом оборотов. Чтобы предотвратить возникновение колебаний со слишком большой амплитудой, следует 1) по возможности устранять периодически действуюш ие силы 2) добиваться большой разности собственной частоты и частоты возмуш аюш ей силы 3) добиваться того, чтобы частота принимала резонансное значение лишь на время, меньшее одного периода колебаний 4) применять демпфируюш ие элементы. [c.34]

Экспериментальное введение поправки Рэлея целесообразно лишь для металлов и притом в диапазоне частот, характеризующихся небольшим внутренним трением, и требует определения частот не только первой формы колебаний, но и более высоких порядков. Определение собственных частот колебаний разных форм е одного установа образца позволяет изменять соотношение длины волны и диаметра образца. Далее экстраполяцией зависимости 1р/р -сп р к нулевому значению можно определять собственную частоту колебаний с учетом поправки Рэлея. Для большей точности эксперимента необходимо измерять возможно большее число форм колебаний, проверяя при этом зависимость (/"г /р/ ) от ( /Я) 2, где — частота свободных колебаний стержня, полученная экстраполяцией зависимости flp/p от к р=0. Возможность экспериментального введения поправки Рэлея ограничена линейным участком этой зависимости. [c.208]

Обратите внимание на формальную аналогию этих выкладок и рассуждений с теми, которые проводились при анализе резонанса. Там на маятник без трения действовала вы-ну Ш юшая сила с частотой, равной собственной частоте маятника, Там также возникало быражение вида (ехр а - Е)/а, которое при малых х разлагалось как (I + ааг— 1)/а = х. Там из этих формул следовал рост амплитуды колебаний со временем, здесь — рост амплитуды волны при движении Вдоль пространственной координаты. Неустойчивости такого типа Играют большую роль Ъ физике плазмы, где с помощью различных электромагнитных полей легко создать пространственно-распределенную силу. [c.184]

Рассмотрим случай камертона, колеблющегося в вакууме. Внутреннее трение со временем остановит движение, и первоначальная энергия превратится в теплоту. Предположим теперь, что камертон перенесен в открытое пространство. Строго говоря, камертон и окружающий его воздух составляют одну систему, различные части которой нельзя трактовать отдельно. Однако при попытке найти точное решение такой сложной задачи нас вообще остановили бы математические трудности поэтому во всяком случае было бы желательно решить ее приближенно. Влияние воздуха в течение нескольких периодов совершенно незначительно и оказывается существенным только в результате накопления. Это побуждает нас рассматривать влияние воздуха как возмущение того движения, которое имело бы место в вакууме. Возмущающая сила является периодической (с тем же приближением, что и сами колебания) и может быть разделена на две части пропорциональную ускореиию и пропорциональную скорости. Первая дает такой же эффект, как и изменение массы камертона, и нам с пей сейчас делать больше нечего. Вторая сила арифметически пропорциональна скорости и действует всегда против движения она дает поэтому эффект того же характера, что и трение. Во многих аналогичных случаях потерю движения путем передачи можно считать одинакового рода с потерей, обязанной собственно рассеянию, и представлять ее в дифференциальном уравнении (со степенью приближения, r o тaтoчнoй для акустических целей) членом, пропорциональным скорости. Таким образом, [c.66]

Если среди собственных периодов (вычисленных без учета трения) найдутся близкие к периоду внешней силы, то соответствующие составляющие колебания будут ненормально большими, если только сама сила не окажется в предварительном разложении очень малой. Предположим, например, что поперечная сила гармоническою типа и заданного периода действует на какую-нибудь точку натянутой струны. При этом буду возбуждены, вообще говоря, все нормальные виды колебаний, но не с их собственными периодами, а с периодом приложенной к сгруне силы но всякая нормальная компонента, имеющая узел в точке пртоже-ния силы, возбуждена не будет. Интенсивность каждой компоненты зависит, гаким образом, о г двух обстоягельсгв 1) от расположения ее узлов относительно точки, в которой приложена сила, и 2) от степени близости ее собственного периода к периоду силы. Важно вспомнить, что в отве г на действие простой гармонической силы в системе будут возбуждены вообще все колебания, хотя в частных случаях можно иногда останавливаться только на одном из них, имеющем преобладающее значение. [c.156]

Изменения амплитуды колебаний с уменьшением массы деталей зависит от настройки устройства. При (со// ) <1, т. е. при дорезонансной настройке (точка а на рис. 6.15), по мере выгрузки деталей вследствие уменьшения массы колеблющихся частей амплитуда колебаний должна уменьшаться (от точки а до точки Ь, рис. 6.15, (ж), так как увеличивается собственная частота р и происходит отстройка от резонанса. При этом уменьшается коэффициент демпфирующей силы вследствие уменьшения потерь от трения деталей о дно чаши, и рабочая точка переместится на новую резонансную кривую с меньшим затуханием (б < бз) и большим значением коэффициента динамичности (от точки Ь до точки с), В итоге изменение амплитуды по мере уменьшения количества деталей в чаше будет сравнительно небольшим, если ы р колеблется в пределах 0,91—0,98, что соответствует изменению собственной угловой частоты р — (320-г346) рад/с, [c.202]

Поскольку в магнитострикционных вибраторах имеют место существенные потери на внутреннее трение, вихревые токи и гистерезис, они требуют для получения большой акустической мощности достаточно мощных генераторов высокой частоты. Однако ламповые генераторы дороги и сравнительно сложны. Поэтому Цширнт [22081 поставил опыты по возбуждению магнитострикционных вибраторов от импульсных дуговых генераторов. Дуговой генератор является простейшим устройством, позволяющим получить значительную мощность колебаний высокой частоты при сравнительно высоком к. п. д. недостатком его является малая стабильность как частоты, так и амплитуды. Как показано на фиг. 53, колебательный контур дугового генератора состоит из последовательно соединенных возбуждающей обмотки вибратора 5, емкости С и переменной индуктивности Ь. Настройка контура на собственную частоту механических колебаний вибратора осуществляется при помощи переменной индуктивности Ь. Дуга питается от сети постоянного тока (400—700 в) через регулировочное сопротивление и дроссель Для подмагничивания вибратора служит отдельный источник постоянного тока, включенный [c.56]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...