Поток вектора напряженности поля

Поток вектора напряженности поля сквозь поверхность 5 [c.330]

Поток вектора напряженности поля [c.447]

Теорема Гаусса. Поток вектора напряженности поля, создаваемого электрическими зарядами, сквозь окружающую эти заряды замкнутую поверхность пропорционален величине зарядов и ла зависит ни от их расположения, ни от формы поверхности [c.447]

Гаусса теорема для потока вектора напряженности поля 447 [c.706]

Поток напряженности электрического поля (поток вектора напряженности). Потоком dN напряженности электрического поля через элемент поверхности называют величину, равную произведению проекции напряженности поля на вектор нормали п к элементу поверхности на площадь dS этого элемента [c.68]

О — оптическая плотность 1 — толщина слоя Е — электрический вектор напряженности поля световой волны [ — частота колебаний / — интенсивность светового потока [c.5]

Пусть для простоты система представляет собой кубик с ребром 1 см. Тогда Дб и Дб, — это соответствующие компоненты фадиента температуры, а -AUx и -AUy - компоненты вектора напряженности поля Ех и Еу, I = q и J - S — плотности электрического тока и потока тепла. Для скорости изменения энтропии отсюда имеем [c.254]

Соотношением (59), связывающим циркуляцию вектора напряженности электрического поля Е по замкнутому контуру I со скоростью изменения по времени потока вектора магнитной индукции через площадь, охватываемую этим контуром [c.193]

В двумерном потоке, скорость которого имеет компоненты ш , а вектор напряженности магнитного поля имеет составляющие Н , Н , плотность потока импульса в направлении оси ог равняется [c.657]

Благодаря этому электроны в металле начинают раскачиваться , амплитуда их вынужденных колебаний возрастает. При достижении достаточно большой энергии электрон покидает катод, т. е. происходит внешний фотоэффект. Однако объяснить количественные закономерности фотоэффекта оказалось невозможно. Амплитуда вынужденных колебаний электрона в волновой картине излучения пропорциональна амплитуде колебаний вектора напряженности электрического поля падающей на катод электромагнитной волны. Плотность светового потока энергии прямо пропорциональна квадрату амплитуды колебаний напряженности электрического поля волны. Следовательно, максимальная скорость покидающих катод фотоэлектронов должна увеличиваться с возрастанием плотности светового потока энергии. В действительности же скорость фотоэлектронов не зависит от нее. Не согласуется также с волновыми представлениями очень малое время запаздывания в фотоэффекте. Время запаздывания, которое дают расчеты, оказывается во много раз большим экспериментальной верхней оценки времени запаздывания. Наличие граничной частоты [c.21]

ТО, следовательно, при выполнении одинаковых граничных условий магнитному потенциалу будет соответствовать гидродинамический потенциал, а проекциям скорости в потоке жидкости будут соответствовать проекции вектора напряженности магнитного поля. [c.478]

ЗАКОН [периодический Менделеева свойства простых тел, а также формы и свойства соединений элементов находятся в периодической зависимости от величины атомных весов элементов Планка описывает мощность излучения черного тела как функцию температуры и длины волны подобия Рейнольдса коэффициенты, необходимые для вычисления гидравлического сопротивления геометрически подобных тел, равны, если равны соответствующие числа Рейнольдса в этом случае оба потока подобны полного тока <для токов проводимости циркуляция вектора напряженности магнитного поля постоянного электрического тока вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром для магнетиков циркуляция вектора магнитной индукции вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром обобщенный циркуляция вектора напряженности магнитного поля постоянного электрического тока вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром и током смещения ) постоянства <гранных углов в кристаллографии по величине двугранных углов в кристалле можно установить, к какой кристаллической системе и к какому классу относится данный кристалл состава каждое химическое соединение, независимо от способа его получения, имеет определенный состав ) преломления (света отношение синусов углов падения и преломления на границе двух сред равно отношению скоростей света в этих средах Снеллиуса отношение синусов углов падения и преломления луча электромагнитных волн на границе раздела двух диэлектрических сред равно относительному показателю преломления двух сред (второй среды по отношению к первой) ) [c.235]

Напряженность магнитного поля имеет размерность Магнитодвижущая (намагничивающая) сила Fm — величина, ха-рактеризующая магнитное действие электрического тока и равная суммарном силе электрического тока в замкнутом контуре, охватывающем образуемый магнитный поток. Магнитодвижущая сила равна циркуляции вектора напряженности магнитного поля по замкнутому контуру, охватывающему электрические токи, создающие это магнитное поле [c.40]

Эта величина может быть представлена как плотность потока энергии (т. е. энергия, проходящая в единицу времени через единичную площадку в направлении, перпендикулярном векторам Е и Н, в соответствии с правилом правой руки). На фиг. 1.3 показано взаимное расположение векторов напряженности электрического и магнитного полей и вектора Пойнтинга для плоской волны, распространяющейся в положительном направлении оси Z. Для плоской волны fz = Яг = О и векторное произведение в правой части выражения (1.20а) принимает вид [c.15]

Рассмотрим поток полностью поляризованного излучения, вектор напряженности электрического поля которого представлен двумя составляющими Ei и Ег, направленными соответственно по двум взаимно перпендикулярным осям о1 и or. Составляющие El и Ет равны [c.17]

Индукционные преобразователи. Принцип действия индукционного преобразователя основан на возникновении ЭДС, наведенной в замкнутом контуре, пропорциональной изменению во времени сцепления этого контура с магнитным потоком (магнитный поток равен произведению напряженности поля Н на площадь поверхности, перпендикулярной вектору Н. Величина Я в пределах площади. У может быть как постоянной (однородной), так и переменной). Простейший пассивный индукционный преобразователь представляет собой катушку (контур) с числом витков м. При помещении катуш [c.103]

Основываясь на уравнениях Максвелла (2.6) — (2.9) для средних полей в веществе, можно показать, что плотность потока энергии и в этом случае характеризуется вектором Пойнтинга (1.50), хотя выражение для закона сохранения энергии электромагнитного поля в среде имеет иной вид, чем выражение (1.49) или (1.51) для вакуума. Для волны с определенным направлением вектора к (т. е. при параллельных к и к") вектор Пойнтинга направлен вдоль к. Интенсивность (среднее по времени значение плотности потока энергии) пропорциональна квадрату амплитуды напряженности поля, и в поглощающей среде, характеризуемой комплексным показателем преломления п + Ы, убывает вдоль направления волны по закону [c.81]

На иную возможность объяснения стабилизирующего действия на дугу магнитного поля указывает уменьшение влияния поля в условиях дуги с твердым катодом. Отмеченный факт заставляет допустить, что причиной стабилизации дуги полем служит его демпфирующее действие на ртуть. Необходимость существования подобного эффекта вытекает из законов магнитогидродинамики, согласно которым магнитное поле должно препятствовать возникновению потоков проводящей жидкости в поперечном к вектору напряженности направлении. Следствием этого должно явиться резкое уменьшение теплоотвода от катодного пятна посредством конвекции. [c.148]

Классификация диагностирования методами вихревых токов приведена на рис. 85. По виду зависимости сигнала датчика от времени различают четыре метода контроля вихревых токов основной гармоники, высших гармоник, переходных характеристик (импульсный), -многопараметровый. Для диагностирования изделий используют накладные или проходные датчики. Сущность работы вихревых датчиков заключается в следующем вихревые токи возбуждают переменным магнитным потоком, датчик получает информацию о свойствах изделия через магнитный поток Фв, созданный вихревыми токами с плотностью й, а векторы напряженности возбуждающего поля Н и поля вихревых токов Яв направлены навстречу друг другу. Полученная ЭДС в обмотке датчика будет пропорциональна разности потоков Фо—Фв- [c.175]

Векторы напряженности возбуждающего поля и поля вихревых токов Яв направлены навстречу друг другу ЭДС в обмотке датчика пропорциональна разности потоков (Фо Фд). При использовании проходных наружных ВТП обмотка 1 (рис. 6.46), питаемая синусоидальным током, создает переменное электромагнитное поле, которое возбуждает в изделии 2 вихревые токи. Их интенсивность и распределение по сечению изделия зависит от поперечных размеров, частоты тока, удельной электрической проводимости, относительной магнитной проницаемости слоев, а также от наличия дефектов сплошности материала. Поэтому амплитуда и фаза напряжения, измеряемая обмоткой 3, в общем случае является функцией многих переменных, что требует специальных методов разделения информации ВТП. Для контроля прутков, труб, проволоки и других протяженных объектов применяют вихретоковые дефектоскопы типа ВД-ЮД ВД-20П, ВД-ЗОП и их модификации. Они обеспечивают контроль изделий диаметром от 0,05 мм до 47 мм. Имеются дефектоскопы для контроля изделий диаметром до 135 мм. Скорость контроля у отечественных дефектоскопов достигает 5 м/с. Порог чувствительности дефектоскопов с проходными наружными ВТП к поверхностным дефектам составляет 1. ..5% от диаметра изделия. [c.282]

Синхронный двигатель нормального исполнения имеет обмотку возбуждения в продольной оси. Магнитный поток, создаваемый этой обмоткой, неподвижен относительно ротора двигателя, т. е. жестко связан с ротором и меняет свое положение в пространстве при изменении углового положения ротора относительно поля статора. Положение ротора в пределах полюсного деления относительно поля статора определяется углом 0 между поперечной осью 9 и вектором напряжения и питающей сети на стороне статора. [c.100]

Произведение Я 5 51п а называется потоком напряженности, пронизывающим рамку. Оно имеет наибольшую величину в том случае, когда плоскость рамки перпендикулярна вектору напряженности (а = 90 ). Если проследить поведение рамки с током в магнитном поле, ТО увидим, что рамка всегда стремится повернуться так, чтобы пронизывающий ее поток напряженности стал наибольшим. [c.140]

При распространении электромагнитной волны происходит перенос (течение) энергии, подобно тому как это имеет место при распространении упругой волны. Вопрос о течении энергии в упругой волне был впервые (1874 г.) рассмотрен Н. А. Умовым ), который доказал общую теорему о потоке энергии в любой среде. Поток энергии в упругой волне может быть вычислен через величины, характеризующие потенциальную энергию упругой деформации и кинетическую энергию движения частиц упругой среды. Плотность потока энергии выражается с помощью специального вектора (вектор Умова). Аналогичное. рассмотрение плодотворно и для электромагнитных волн. До известной степени можно уподобить энергию электрического поля потенциальной энергии упругой деформации, а энергию магнитного поля — кинетической энергии движения частей деформированного тела. Так же как и в случае упругой деформации, передача энергии от точки к точке в электромагнитной волне связана с тем обстоятельством, что волны электрической и магнитной напряженностей находятся в одной фазе. Такая волна называется бегущей. Движение энергии в бегущей упругой или электро-магнитной [c.37]

Аналогично линиям напряженности, которые характеризуют магнитное поле в пустоте, можно построить пинии магнитной индукции. Через единицу поверхности, нормальной к линиям индукции, проводят число линий, равное местному значению вектора индукции полное число линий индукции, пересекающих нормальную к ним элементарную площадку ASn, составляет элементарный поток магнитной индукции [c.189]

Рассмотрим обтекание решетки профилей установившимся плоскопараллельным потоком жидкости или газа. Относительно движения жидкости или газа предположим еще, что поля плотности, скорости и напряжения периодические с периодом I и что на далеких расстояниях от решетки (по нормали к периоду Т) перед решеткой и за решеткой потоки выравниваются к поступательным движениям с постоянными векторами скорости и 2 соответственно (см. рис. 45). [c.81]

Температурное поле 182 Температурный погрзничныб слой 682 Тензометры импульсные десятиканальные — Блок-схема 600, 601 Теорема Гаусса для потока вектора напряженности поля 447 [c.732]

Потоком напряженности ёФ электрического поля через элемент поверхности называют величину, равную произведению проекции Е напряженности поля на вектор нормали п к элементу поверхности на площадь dS этого элемета [c.109]

По типу датчиков вихретоковые дефектоскопы разделяют на приборы с накладной системой, когда катушка располагается непосредственно на объекте (для плоских изделий при выявлении преимущественно поверхностных дефектов) (рис.6.40, а) и проходной катушкой, когда объект контроля (или сама катушка) входит в объект (для труб, сосудов, цилиндрических деталей) (рис. 6.40, б). При этом вихревые токи возбуждаются переменным магнитным полем Ф . Информацию о свойствах изделия даттак пол ает через маг нитный поток Фд, создагшый вихревыми токами с плотностью 5. Векторы напряженности возбуждающего поля Hq и поля вихревых токов направлены нгшстречу друг другу. ЭДС в обмотке датчика пропорциональна разности потоков Фп-Ф . [c.199]

В частности, в изотропной системе скалярные скорости химических реакций могут быть функциями только от химического сродства (но всех реакций, возможных в системе ). Коэффициенты теплопроводности по разным направлениям, образующие вектор теплового потока, могут зависеть не только от проекций вектора У(7 ), но и от проекций векторов V(p,a/T),FalT, а при наличии электрического поля также от проекций V

термоэлектрические явления). Точно так же и проекции диффузионных потоков 1а могут зависеть кроме проекций своей термодинамической силы также от проекций У(Г ) (термодиффузия) и от проекций напряженности поля, а проекции вектора плотности электрического тока, кроме У , в общем случае зависят от У(уМа/7 ) (электрохимический эффект в электролитах) и от У(Г ) (эффект Томсона). Формула для производства энтропии (98.27) с учетом (99.1) приобретает вид [c.572]

Числовые значения ряда величин ири рационализации не изменились (изменилась лишь форма уравнений), как, например, сила тока в законе Амиера, напряженность электрического поля в законе Вио-Савара, вектора напряженности электрического поля в теореме Гаусса, поток смещения в зависимости от заряда, вектор Умова — Пой-нтинга, емкость конденсатора п др. [c.106]

ТЕРМОМАГНИТНЫЕ ЯВЛЕНИЯ совокупность явлений, связанных с действием магнитного поля па электрич, и тепловые свойства проводников, внутри к-рых имеется темп-рный градиент. Так же, как и галъвано.магнитные явления, Т. я. обусловлены воздействием магнитного поля на движение электронов — носителей тока и тепла в проводниках. Т. я. можно классифицировать, рассматривая взаимное расположение векторов напряженности магнитного ноля Я, темп-рного градиента Т в проводнике, плотности ю теплового потока и вектора N, параллельного направлению, в к-ром измеряется явление. Т. я., измеряемые в направлениях, перпендикулярном и параллельном первичному темп-рному градиенту, наз. соответственно поперечными и продольными. Т. я. в неферромагнитных изотропных проводниках удобно описать, пользуясь таблицей, приведенной на стр. 165. Так же, как и в случае гальвапомагнитных явлений, у ферромагнитных проводников имеет место более сложная зависимость Т. я. от намагниченности и ноля и наблюдается явление насыщения эффекта. [c.164]

Поляризованным, в отличие от естественного света, наз. такой свет, у к-рого имеются определенные фазовые соотношения между взаимно-перпендикулярными компонентами вектора напряженности электрич. поля Е (или магнитного И), т. е. эти компоненты когерентны (см. Когерентность света). Последнее означает, что в данном световом потоке все волны, происходящие от различных элементарных микросконич. излучателей, поляризованы одинаково. Такая 11. с. наз. полной. [c.148]

Здесь Н— вектор напряженности магнитного поля в К см Е—то же для электрич. поля II ГМ] е— диэлектрич. постоянная среды, равная для пустоты 0,884 Ю" F/ J t у—ее удельная пронодимость ] = уЕ—вектор плотности тока и А/ем -, ) = еЕ—вектор смещения в С/см 1 — ток пропоцимооти в А, равный потоку векто )а плотности тока J, N—П0 "01 выпора смещения /), выраженный [c.212]

ВИХРЕВЫЕ ТОКИ (токиФуко), токи, возникающие в проводниках, расположенных в вихревом электрич. поле. По закону индукции скорость уменьшения магнитного потока через данную поверхность (м а г-нитный спад) равна электрическому напряжению вдоль контура, ограничивающего эту поверхность (циркуляции вектора напряженности электрич. поля). Т. о. изменение магнитного потока создает вихревое электрич. поле, не имеющее потенциала и характеризуемое замкнутыми силовыми линиями или во всяком случае линиями, не имеющими ни начала ни конца. Поскольку в этом вихревом поле расположены проводники электричества, в них возникает (индуктируется) ток, плотность к-рого j по закону Ома пропорциональна вектору напряженности электрич. поля = = уЕ, где у — удельная проводимость. С этой точки зрения токи, индуктируемые в обмотках трансформаторов и электрич. машин, тоже являются В. т. однако благодаря сравнительно малому сечению применяемых проводов и специальному их расположению индуктируемые в этих проводах токи легко вычисляются и м. б. направлены желательным для эксплоатации образом. Поэтому принято называть В. т. только такие индуктированные токи, к-рые замыкаются в вихревом электрич. поле. Токи, индуктируемые в обмотках алектрич. машин и трансформаторов, выводятся наружу за пределы вихревого электрического поля. Это позволяет сравнительно просто рассчитывать электрич. цепь таких токов, вводя понятие эдс, индуктируемой в той части цепи, к-рая расположена в вихревом поле. Такой упрощенный расчет невозможен при определении В. т. в массивных проводах. Здесь введение эдо вместо рассмотрения вихревого поля только осложнило бы расчет. Поэтому для определе ния В. т. приходится интегрировать диферен циальные ур-ия Максвелла в данной сре де с учетом граничных условий задачи. Там где этот расчет оказывается слишком сложным пользуются эмпирич. ф-лам н и определяют соответствующие коэф-ты опытным путем Возникновение В. т. во многих случаях неже лательно, потому что по закону Джоуля они нагревают проводники. Кроме того они иска жают магнитные поля к по закону Ленца осла бляют в машинах полезный магнитный поток создавая необходимость увеличивать соответствующие ампервитки возбуждения. Изуче ние В. т. тесно связано с изучением вытеснения тока или поверхностного аффекта (см.) в проводниках, так как в массивных телах плотность тока распределяется неравномерно благодаря тому, что энергия электромагнитных волн поглощается по мере проникновения в толщу тела. [c.438]

Массовые силы — силы, действие которых обусловлено внсщиим силовым полем (полем тяжести, электрическим, магнитным). Поле массовых сил является внешним по отношению к потоку, действие этих сил на данный объем не завысит от того, окружен ли этот объем другими жидкими объемами. Массовые силы действуют одинаково на каждую материальную точку жидкой частицы, следовательно, не могут вызвать ее деформацию, а только ускорение (замедление) частицы. Количественно массовую силу характеризуют вектором напряжения массовой силы f — пределом отношения массовой силы AF, действующей на час- [c.39]

Итак, в механике холестериков появляется зависимость тен зора напряжений и вектора N от градиента температуры ) Форма этой зависимости (векторное произведение [nVT]) озна чает, что градиент температуры приводит к появлению закручи вающих моментов, действующих на директор и на массу жидкости В то же время молекулярное поле (сопровождающее вращение директора относительно жидкости) и градиенты скорости жидкости гриводят к появлению в ней тепловых потоков. [c.226]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...