Циркуляция вектора напряженности

Составим выражение для циркуляции вектора напряженности магнитного поля по замкнутому контуру I. Если проводник распо-ложен от элемента контура на расстоянии г (рис. 13.6), то длину элемента контура можно выразить через уго.л, под которым он виден с линии электрического тока 11 = гйф. Произведение длины элемента контура на тангенциальную к нему составляющую вектора напряженности составляет [c.187]

Соотношением (58), которое связывает циркуляцию вектора напряженности магнитного поля Н по замкнутому контуру I с суммарной силой постоянного тока, протекающего через площадь 8, охватываемую этим контуром [c.192]

Соотношением (59), связывающим циркуляцию вектора напряженности электрического поля Е по замкнутому контуру I со скоростью изменения по времени потока вектора магнитной индукции через площадь, охватываемую этим контуром [c.193]

Циркуляция вектора напряженности магнитного поля 187 [c.301]

Циркуляция вектора напряженности злектрического поля 180 [c.301]

ЗАКОН [периодический Менделеева свойства простых тел, а также формы и свойства соединений элементов находятся в периодической зависимости от величины атомных весов элементов Планка описывает мощность излучения черного тела как функцию температуры и длины волны подобия Рейнольдса коэффициенты, необходимые для вычисления гидравлического сопротивления геометрически подобных тел, равны, если равны соответствующие числа Рейнольдса в этом случае оба потока подобны полного тока <для токов проводимости циркуляция вектора напряженности магнитного поля постоянного электрического тока вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром для магнетиков циркуляция вектора магнитной индукции вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром обобщенный циркуляция вектора напряженности магнитного поля постоянного электрического тока вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром и током смещения ) постоянства <гранных углов в кристаллографии по величине двугранных углов в кристалле можно установить, к какой кристаллической системе и к какому классу относится данный кристалл состава каждое химическое соединение, независимо от способа его получения, имеет определенный состав ) преломления (света отношение синусов углов падения и преломления на границе двух сред равно отношению скоростей света в этих средах Снеллиуса отношение синусов углов падения и преломления луча электромагнитных волн на границе раздела двух диэлектрических сред равно относительному показателю преломления двух сред (второй среды по отношению к первой) ) [c.235]

Циркуляция вектора напряженности по любому замкнутому контуру в электрическом поле равна нулю [c.208]

Напряженность магнитного поля имеет размерность Магнитодвижущая (намагничивающая) сила Fm — величина, ха-рактеризующая магнитное действие электрического тока и равная суммарном силе электрического тока в замкнутом контуре, охватывающем образуемый магнитный поток. Магнитодвижущая сила равна циркуляции вектора напряженности магнитного поля по замкнутому контуру, охватывающему электрические токи, создающие это магнитное поле [c.40]

Циркуляция вектора напряженности магнитного поля = 2 1 Я, /=- 4л2 л- 1=1 [c.251]

Наведенная э. д. с. определяется как циркуляция вектора напряженности электрического поля по контуру [c.390]

Рис. 13.6. К определению циркуляции вектора магнитной напряженности по замкнутому контуру I

Циркуляция вектора касательного напряжения по замкнутому контуру у, целиком лежащему внутри области, занимаемой поперечным сечением, определяется следующим образом [c.296]

С таким интегралом мы уже встречались при рассмотрении кручения призмы произвольного поперечного сечения. Там рассматривался линейный интеграл вектора полного касательного напряжения в поперечном сечении призмы по замкнутой кривой (циркуляция касательного напряжения т. II, 11.12, раздел 11). [c.25]

Циркуляцией вектора магнитной напряженности вдоль замкнутого контура L называется величина [c.217]

Закон полного тока циркуляция вектора магнитной напряженности по замкнутому кон-туру равна алгебраической сумме сил токов, охватываемых контуром [c.217]

Циркуляция вектора магнитной напряженности 238 [c.520]

Циркуляция вектора Н напряженности магнитного поля постоянного электрического тока вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром [c.101]

Второе слагаемое в правой части (1.5) выражает справедливую в случае постоянных полей теорему о магнитном напряжении , согласно которой циркуляция вектора В по замкнутому контуру определяется полным током / через поверхность, опирающуюся на этот контур. Эту теорему можно рассматривать как следствие закона Био Савара— Лапласа, определяющего магнитное поле, создаваемое элементом постоянного тока. Установленный Максвеллом первый член в правой части уравнения (1.5) говорит [c.12]

Записывая теперь теорему Стокса для вектора напряженности магнитного поля Н и подставляя rot Н из (3.229), получаем закон циркуляции Ампера [c.116]

Вихревая напряженность определяется так. Циркуляция вектора скорости вдоль контура L равна [c.29]

Пусть в несжимаемом газе находится бесконечно тонкая вихревая трубка, называемая вихревым шнуром. Пусть Г — циркуляция вокруг шнура, (11 — элемент длины шнура в некоторой ее точке, г — расстояние от выделенного элемента шнура до некоторой точки М в газе. Пусть и единичные векторы напряжения вихря О) и вектора г, направленного от элемента шнура к точке М. Из гидроаэродинамики известно, что скорость [c.146]

Для характеристики вихревых трубок в аэродинамике используется понятие о напряжении, или интенсивности, вихря. Под напряжением интенсивностью) вихря к понимают произведение угловой скорости на площадь нормального сечения вихревой трубки Fn- Если вектор to во всех точках сечения Fn имеет одно и то же значение, то х= =u>Fn- Напряженность связана с циркуляцией скорости по некоторому контуру. Эта связь устанавливается на основании теоремы Стокса. [c.93]

Рассматривается циркуляция К касательных напряжений, вычисляемая по любому замкнутому контуру L в области 5 через m обозначается единичный вектор нормали, направленный вовне ограниченной L площади 2 [c.393]

Возьмем на трубочке вихря замкнутый контур АВ (рис. 4). Как известно, циркуляция по этому контуру равна двойному напряжению вихря [АВ] — 2и)ап. Если этот контур начать двигать вдоль по трубочке вихря, то так как циркуляция [АВ] будет постоянной при движении контура, напряжение вектора вихря также останется постоянным на всем протяжении вихревой трубки. [c.318]

Первое из уравнений (1.2.1) выражает закон Гаусса, второе — закон циркуляции Фарадея в статике. Через В, Е, Р, обозначены электрическая индукция, напряженность электрического поля, электрическая поляризация единицы объема и плотность свободных зарядов соответственно. В изотропных телах в статике вектор электрического тока, если таковой имеется, описывается законом Ома [c.24]

Физический смысл напряженности магнитного поля ясен из теоремы о циркуляции вектора напряженности циркуляция вектора ггапряженности магнитного поля по некоторому контуру равна алгебраической сумме макроскопических токов, охватываемых этим контуром [c.132]

Так как линии напряженности магнитного поля лежат в плоскости, перпендикулярной к направлению тока, то проекция плотности тока /г (рис. 13.7) связана только с проекциями и Н напряженностей магнитного поля в той же точке пространства. Циркуляция вектора напряженности по бесконечно малому контуру abed состоит из следующих слагаемых (обход против часовой стрелки) [c.193]

Циркуляция вектора напряжения 1. ам + /2СТ32 вдоль замкнутой линии I, целиком лежащей в сечении, равна [c.181]

ВИХРЕВЫЕ ТОКИ (токиФуко), токи, возникающие в проводниках, расположенных в вихревом электрич. поле. По закону индукции скорость уменьшения магнитного потока через данную поверхность (м а г-нитный спад) равна электрическому напряжению вдоль контура, ограничивающего эту поверхность (циркуляции вектора напряженности электрич. поля). Т. о. изменение магнитного потока создает вихревое электрич. поле, не имеющее потенциала и характеризуемое замкнутыми силовыми линиями или во всяком случае линиями, не имеющими ни начала ни конца. Поскольку в этом вихревом поле расположены проводники электричества, в них возникает (индуктируется) ток, плотность к-рого j по закону Ома пропорциональна вектору напряженности электрич. поля = = уЕ, где у — удельная проводимость. С этой точки зрения токи, индуктируемые в обмотках трансформаторов и электрич. машин, тоже являются В. т. однако благодаря сравнительно малому сечению применяемых проводов и специальному их расположению индуктируемые в этих проводах токи легко вычисляются и м. б. направлены желательным для эксплоатации образом. Поэтому принято называть В. т. только такие индуктированные токи, к-рые замыкаются в вихревом электрич. поле. Токи, индуктируемые в обмотках алектрич. машин и трансформаторов, выводятся наружу за пределы вихревого электрического поля. Это позволяет сравнительно просто рассчитывать электрич. цепь таких токов, вводя понятие эдс, индуктируемой в той части цепи, к-рая расположена в вихревом поле. Такой упрощенный расчет невозможен при определении В. т. в массивных проводах. Здесь введение эдо вместо рассмотрения вихревого поля только осложнило бы расчет. Поэтому для определе ния В. т. приходится интегрировать диферен циальные ур-ия Максвелла в данной сре де с учетом граничных условий задачи. Там где этот расчет оказывается слишком сложным пользуются эмпирич. ф-лам н и определяют соответствующие коэф-ты опытным путем Возникновение В. т. во многих случаях неже лательно, потому что по закону Джоуля они нагревают проводники. Кроме того они иска жают магнитные поля к по закону Ленца осла бляют в машинах полезный магнитный поток создавая необходимость увеличивать соответствующие ампервитки возбуждения. Изуче ние В. т. тесно связано с изучением вытеснения тока или поверхностного аффекта (см.) в проводниках, так как в массивных телах плотность тока распределяется неравномерно благодаря тому, что энергия электромагнитных волн поглощается по мере проникновения в толщу тела. [c.438]

Переходя к описанию свойств электрического тока, сформулируем основной закон о зависимости напряженности магнитного поля от силы породивплего его тока. Этот закон обычно связывают с именами Био, Савара и Лапласа. Запишем его в виде, который называют теоремой о циркуляции вектора Н [c.17]

Teopeivia о циркуляции касательных напряжений. Предполагается, что призматический стержень содержит незаполненные веществом полости, так что его поперечное сечение S представляет многосвязную область ее контур Г состоит из наружного контура Го и внутренних несоприкасающихея конту-ро,в Гь Гг,. . . > Г , ограничивающих внутренние области 5i, 5а,. .., S (рис. 27). Через л обозначается единичный вектор нормали- к Го вовне S, а через Пй, — нормали к Г , направленные также вовне S, то есть внутрь S . [c.392]

Составим выражение для циркуляции напряженности электрического поля Е по бесконечно малому контуру ab d (рис. 13.7), вызванного изменением по времени вектора магнитной индукции дВ1д1, перпендикулярного вектору Е [c.194]

Поверхностный интеграл представляет собой поток векторов вращения сквозь поверхнос1ь эта величина называется напряч<ением вихря. Напряжение вихря равно, следовательно, циркуляции вдоль окружающей (опоясывающей) вихрь кривой. [c.166]

Для выяснения изменения величины вихря рассматривают изменения напряжения I вихревой трубки это напряжение, равное для бесконечно тонкой вихревой трубки произведению величины вихря на площадь сечения нормального к оси трубки, во всех случаях равняется циркуляции скорости С по замкнутому контуру, проведенному на поверхности трубки (как бы сжимающему трубку). Согласно теореме В. Томсона и Бьеркнеса производная циркуляции скорости по времени равняется циркуляции ускорения Ц, которая согласно формуле (1) распадается на четыре части 1) циркуляция Ц вектора со grad р 2) циркуляция Zfi силы тяжести F , 3) циркуляция отклоняющей силы Земли и 4) циркуляция Цз диссипативных сил. [c.141]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...