Поток вектора магнитной индукции

Магнитный поток (Вб) или поток вектора магнитной индукции сквозь поверхность 5 при равномерном поле, направленном нормально к повер.хности, [c.111]

Соотношением (59), связывающим циркуляцию вектора напряженности электрического поля Е по замкнутому контуру I со скоростью изменения по времени потока вектора магнитной индукции через площадь, охватываемую этим контуром [c.193]

Магнитный поток или поток вектора магнитной индукции сквозь поверхность S [c.449]

Потоком вектора магнитной индукции на- [c.216]

Потоком вектора магнитной индукции называется величина, определяемая выражением [c.237]

Поток вектора магнитной индукции является скалярной величиной. В однородном магнитном поле магнитный лоток равен произведению величины магнитной индукции на величину площади плоской площадки, ограниченной замкнутым контуром, плоскость которого перпендикулярна направлению вектора магнитной индукции [c.6]

Магнитный поток. Для плоского контура, расположенного в однородном магнитном поле (рис. 194), магнитным потоком Ф через поверхность площадью S называют величину, равную произведению модуля вектора магнитной индукции В на площадь S и на косинус угла а между вектором В и нормалью к поверхности [c.187]

ЗАКОН [периодический Менделеева свойства простых тел, а также формы и свойства соединений элементов находятся в периодической зависимости от величины атомных весов элементов Планка описывает мощность излучения черного тела как функцию температуры и длины волны подобия Рейнольдса коэффициенты, необходимые для вычисления гидравлического сопротивления геометрически подобных тел, равны, если равны соответствующие числа Рейнольдса в этом случае оба потока подобны полного тока <для токов проводимости циркуляция вектора напряженности магнитного поля постоянного электрического тока вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром для магнетиков циркуляция вектора магнитной индукции вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром обобщенный циркуляция вектора напряженности магнитного поля постоянного электрического тока вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром и током смещения ) постоянства <гранных углов в кристаллографии по величине двугранных углов в кристалле можно установить, к какой кристаллической системе и к какому классу относится данный кристалл состава каждое химическое соединение, независимо от способа его получения, имеет определенный состав ) преломления (света отношение синусов углов падения и преломления на границе двух сред равно отношению скоростей света в этих средах Снеллиуса отношение синусов углов падения и преломления луча электромагнитных волн на границе раздела двух диэлектрических сред равно относительному показателю преломления двух сред (второй среды по отношению к первой) ) [c.235]

ИЗЛУЧЕНИЕ электромагнитное [—процесс испускания электромагнитных волн, а также само переменное электромагнитное поле этих волн Вавилова — Черенкова возникает в веществе под действием гамма-излучения и проявляется Б свечении, связанном с движением свободных электронов видимое способно непосредственно вызывать зрительное ощущение в человеческом глазе при длине волн излучения от 770 до 380 нм вынужденное образуется в результате взаимодействия атомов вещества с полем при условии отдачи энергии атомов полю гамма-излучение — испускание волн возбужденных атомными ядрами при радиоактивных превращениях и ядерных реакциях, а также при распаде частиц, аннигиляции пар частица — античастица и других процессах (при длине волн в вакууме менее 0,1 нм) инфракрасное испускается нагретыми телами при длине волн в вакууме от 1 мм до 770 нм (1 нм=10 м) оптическое (свет) характеризуется длиной волны в вакууме от 10 нм до 1 мм рентгеновское возникает при взаимодействии заряженных частиц и фотонов с атомами вещества и характеризуется длинами волн в вакууме от 10—100 нм до 0,01—1 пм ультрафиолетовое является оптическим с длиной волны в вакууме от 380 до 10 нм] ИНДУКТИВНОСТЬ [характеризует магнитные свойства электрической цепи с помощью коэффициента пропорциональности между силой электрического тока, текущего в контуре, и полным магнитным потоком, пронизывающим этот контур взаимная является характеристикой магнитной связи электрических цепей, определяемой для двух контуров коэффициентом пропорциональности между силой тока в одном контуре и создаваемым этим током магнитным потоком, пронизывающим другой контур] ИНДУКЦИЯ магнитная—силовая характеристика магнитного поля, определяемая векторной величиной, модуль которой равен отношению модуля силы, действующей со стороны магнитного поля на малый элемент проводника с электрическим током, к произведению силы тока на длину проводника, расположенного перпендикулярно вектору магнитной индукции [c.240]

Магнитный поток — поток вектора магаитной индукции через данную поверхность, определяемый интегралом по этой поверхности [c.39]

Предположим, что проводники расположены в горизонтальной плоскости, а вектор магнитной индукции направлен по вертикали (рис. 24.1). Пусть т — масса перемычки длиной I, сопротивлением Я. Индукция магнитного поля В. Для вычисления потока магнитной индукции необходимо ввести вектор п, перпендикулярный плоскости контура. Задание п одновременно определяет положительное направление на контуре по правилу буравчика (показано направленной линией на рис. 24.1). Введем обобщенные координаты Q — заряд, прошедший за интервал времени t через фиксированное сечение проводника в положительном направлении, X — декартова координата левого торца перемычки. Лагранжиан системы [c.240]

Из этого определения следует, что магнитную индукцию можно рассматривать как плотность магнитного потока в данной среде. Линией магнитной индукции, упоминаемой в определении, называется геометрическая линия, в любой точке которой вектор магнитной индукции В касателен к ней. [c.141]

Аналогично линиям напряженности, которые характеризуют магнитное поле в пустоте, можно построить пинии магнитной индукции. Через единицу поверхности, нормальной к линиям индукции, проводят число линий, равное местному значению вектора индукции полное число линий индукции, пересекающих нормальную к ним элементарную площадку ASn, составляет элементарный поток магнитной индукции [c.189]

Циркуляция вектора Е по замкнутому контуру равна производной потока магнитной индукции через площадь, охватываемую этим контуром, взятую со знаком минус [c.194]

Ламинарное течение. Продольное магнитное поле не влияет на развитое ламинарное течение, что объясняется параллельностью векторов скорости потока и и магнитной индукции В. Профиль скорости и R) и коэффициент гидравлического сопротивления 4л рассчитываются по соответствующим формулам Пуазейля для ламинарного течения без магнитного поля (см. п. 1.6.2). [c.54]

Магнитный поток (поток магнитной индукции). Если изобразить магнитное поле силовыми линиями, густота которых пропорциональна, индукции в данной точке поля, то общее число силовых линий, пронизывающих данную поверхность, можно охарактеризовать магнитным потоком. Магнитный поток, или поток магнитной индукции, определяется произведением индукции в данной точке на элемент площади и на косинус угла между направлением вектора индукции и нормалью к площади [c.204]

Магнитный поток. Единица магнитного потока вебер (Вб) определяется как поток при индукции 1 Т через площадку 1 м , расположенную перпендикулярно вектору индукции. Из этого определения вытекает размерность [c.221]

Определяющие соотношения. Основной этап в моделировании процессов деформирования заключается в выборе определяющих соотношений. Под процессом понимается задание некоторого геометрического объекта (скаляра, вектора, тензора и т. п.) или их комбинаций в некоторой частице среды как функций времени 1. Большинство параметров МСС могут быть разбиты на основные (деформация, температура, градиент температуры, изменение объема, электрическая или магнитная напряженности и т. п.) и на их потоки (напряжения, энтропия, вектор теплового потока, давление, электрическая и магнитная индукции и т.п.). [c.646]

Я а = Ja Положительное направление на контуре однозначно задает вектор внешней нормали к внешней поверхности, натянутой на контур, который необходимо ввести при вычислении потока магнитной индукции. При выборе обобщенных координат и токов следует учесть, что заряд изолированной части цепи сохраняется, в каждом узле выполняется условие соленой дальности токов. [c.312]

Отметим, что при вычислении потока магнитной индукции следует выбрать ориентированную выпуклую поверхность, опирающуюся на контур, включающий проводник. Введение вектора внешней нормали автоматически задает положительное направление на контуре. [c.235]

У.4.65. Магнитный поток (поток магнитной индукции) однородного магнитного поля через плоскую поверхность, расположенную нормально вектору В [c.62]

Здесь /1 — магнитная проницаемость среды, равная для вакуума 1,25601 - 10 Н/сл В — вектор индукции в веберах на 1 сж Ф —поток вектора В, выраженный в веберах. В ортогональной координатной системе ОХ, 0 , 02 ур-ие (ЗЬ) принимает вид [c.212]

Решение Поток магнитной индукции, пронизывающий площадку S, Ф=Д5 os а, где а — угол между вектором индукции и нормалью к площадке S, образуемой вращающимся стержнем. [c.254]

Вмороженность магнитных линий связана с тем, что при изменении потока вектора магнитной индукции через контур в нем появляются электрические токи, препятствующие изменению этого потока, причем тем большие, чем выше Од при Он- °° изменение потока индукции становится невозможным. Движение вдоль силовых линий не сказывается на поле при движении в поперечном направлении силовые линии полностью увлекаются вместе с веществом (если Ск- - °°). [c.196]

Для турбулентного режима течения характер взаимодействия магнитного поля с потоком значительно сложнее, ибо в этом случае поле взаимодействует как с осредненным, так и с пульсационным движением. Это взаимодействие проявляется в виде двух эффектов — эффекта Гартмана и эффекта гашения турбулентных пульсаций. Соотношением этих эффектов определяется характер течения. Наложение поля может значительно изменить структуру потока например, погасить или ослабить пульсации скорости в направлении, перпендикулярном вектору магнитной индукции, создав тем самым резкую анизотропию турбулентности. При больших полях возможна и полная лами-наризация течения. [c.60]

Естественно, что физический процесс деформации, происходящий в окрестности фиксированной точки х = onst с течением времени т>/о, сопровождается теплообменом, облучением, электромагнитными явлениями (гл. I, III, IV, V), т. е. характеризуется скалярными и векторными однородными по х парами функций времени t Т, г) (температура, энтропия), g = gradT, q (тепловой поток), Е, D (электрический вектор, вектор индукции), Н, В (магнитный вектор, вектор магнитной индукции) их совокупность называем параметрами (T). Пара механической природы 6, S (известные тензоры) наиболее многомерна, так как каждый [c.128]

МАГНЙТНЫЕ ЗЕРКАЛА (магнитные пробки), см. Магнитные ловушки. МАГНЙТНЫЕ ИЗМЕРЕНИЯ, изме рения хар-к магнитного поля пли магн. свойств в-в (материалов). К измеряемым хар-кам лшгн. поля относятся вектор магнитной индукции В, напряжённость магнитного поля JH, поток вектора индукции магнитный поток), градиент магн. поля и др. Магн. состояние в-ва определяется намагниченностью J, магнитной восприимчивостью к, магнитной проницаемостью [А, магнитной структурой атомной. [c.373]

Магнитный поток или поток вектора ма1 нитн0й индукции сквозь поверхность 5 [c.332]

Для ламинарного режима результирующий эффект воздействия поля на течение зависит от ориентации и напряженности магнитного поля, а также от формы поперечного сечения канала. В случае продольного магнитного поля характер полностью развитого ламинарного течения не меняется, так как магнитное поле не взаимодействует с потоком из-за параллельности векторов скорости потока v и магнитной индукции B(v B). Если жидкость движется в поперечном магнитном поле (v LB), то в ней индуцируются замкнутые токи, которые приводят к возникновению объемной электромагнитной силы уХВ. Эта сила распределена по сечению канала таким образом, что она ускоряет медленно движущиеся слои жидкости у стенок и тормозит поток в центре канала, уплощая профиль скорости (эффект Гартмана). Уплощение профиля, в свою очередь, приводит к увеличению касательного напряжения на стенках Хст и, следовательно, к увеличению коэффициента сопротивления. На характер течения в поперечном магнитном поле существенное влияние оказывает и проводимость стенок, обусловливающая дополнительные потери напора. [c.60]

ЗАКОН [Бера для разбавленных растворов поглощающего вещества в непоглощающем растворителе коэффициент поглощения света веществом зависит от свойств растворенного вещества, длины волны света и концентрации раствора Био для вращательной дисперсии в области достаточно длинных волн, удаленной от полос поглощения света веществом, угол вращения плоскости поляризации обратно пропорционален квадрату длины волны Био — Савара — Лапласа элементарная магнитная индукция в любой точке магнитного поля, создаваемого элементом проводника с проходящим по нему постоянным электрическим током, прямо пропорциональна силе тока в проводнике, абсолютной магнитной проницаемости, векторному произведению вектора-элемента длины проводника на модуль радиуса-вектора, проведенного из элемента проводника в данную точку и обратно пропорциональна кубу модуля-вектора Бойля — Мариотта при неизменных температуре и массе произведение численных значений давления на занимаемый объем идеальным газом постоянно Брюстера отраженный свет полностью линейно поляризован при угле падения, равному углу Брюстера, тангенс которого должен быть равен относительному показателю преломления отражающей свет среды Бугера — Ламберта интенсивность J плоской волны монохроматического света уменьшается по мере прохождения через поглощающую среду по экспоненциальному закону J=Joe , где Jo — интенсивность света на выходе из слоя среды толщиной / а — показатель поглощения среды, который зависит от химической природы и состояния поглощающей среды и от волны света Бунзеиа — Роско количество вещества, прореагировавшего в фотохимической реакции, пропорционально мощности излучения и времени освещения Бернулли в стационарном потоке сумма статического и динамического давлений остается постоянной ] [c.231]

ЭЛЕКТРОДИНАМИЧЕСКИЕ ПРИЕМНИКИ 3 вука — приёмные электроакустические преобразователи работа к-рых основана на явлении электромагнитной индукцип. Согласно закону электромагнитной индукции, в проводящем контуре возникает электродвижущая сила El, если поток Ф вектора магнитной индукцип В, проходящий через него, меняется со [c.386]

Уравнение (7.3) выражает закон индукции Фарадея циркуляция электрического поля по произвольной замкнутой кривой равна измене нию потока магнитной индукции через произвольную поверхность, огра 1шченную этой кривой. Содержание этого уравнения иллюстрирует рис. 225, где пунктирные светлые стрелки изображают вектор В в некоторый момент I, пунктирные черные — его приращение АН за малый промежуток времени замкнутые кривые—силовые линпи электрического поля, возникающие в результате изменения магнитной индукции. Элек трические силовые линии образуют левый винт с направлением приращения вектора В. Именно этот факт выражается знаком —, стоящим перед правой частью уравнения (7.3), в отличие от знака перед правой частью уравнения (7.4). [c.237]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...