Воздух - Акустические свойства

Основные физические закономерности, свойственные звуку, полностью применимы и для ультразвуковых волн. Наряду с этим малая длина ультразвуковых волн обусловливает и некоторые особые явления, несвойственные волнам звукового диапазона. Направленность излучения звука зависит от соотношения между размерами излучателя и длиной волны (см. 62). Чем меньше длина волны по сравнению с размерами излучателя, тем больше направленность излучения звука. С уменьшением длины волны, кроме того уменьшается также и роль дифракции в процессе распространения волн (см. 57). Поэтому ультразвуковые волны, имеющие сравнительно малую длину волны, могут быть получены в виде узких направленных пучков. В воздухе ультразвуковые волны весьма сильно затухают. Вода по своим акустическим свойствам резко отличается от воздуха. Акустическое сопротивление воды почти в 3500 раз больше, чем воздуха. Следовательно, при одинаковом звуковом давлении скорость колебания частиц воздуха в 3500 раз больше, чем частиц воды. Кинематическая вязкость воды значительно меньше, чем воздуха. Поэтому ультразвуковые волны в воде поглощаются примерно в 1000 раз слабее, чем в воздухе. Этим и объясняется то, что направленные пучки ультразвуковых волн находят широкое применение в гидроакустике для целей сигнализации и гидролокации под водой. Отметим, что использовать для этой же цели электромагнитные волны невозможно, так как их поглощение в воде очень велико. Таким образом, ультразвуковые волны являются, по-существу, единственным видом волнового процесса, который может распространяться с относительно малым поглощением в водной среде. [c.243]

При повышении температуры изделия изменяются акустические свойства контактной жидкости, снижается ее акустическая прозрачность. При закипании смазочный материал переходит в газообразное состояние и связь преобразователя с изделием полностью нарушается. При низких (минусовых) температурах обычные контактные жидкости замерзают и охрупчиваются. Переход жидкости в твердую фазу с пузырьками воздуха неизбежно приводит к разрыву акустического контакта. [c.203]

Воздух — Акустические свойства 3 — 276 [c.38]

Экспериментальные исследования термодинамических свойств воздуха начаты в конце XIX столетия и с тех пор проводились многими авторами в крупнейших лабораториях мира. Термические свойства воздуха изучены достаточно полно в широкой области температур и давлений, значительно, хуже исследованы его калорические и акустические свойства. [c.3]

Необходимо отметить, что даже в последние годы, несмотря на усовершенствование техники калорического эксперимента, не были предприняты попытки экспериментально уточнить сведения о калорических свойствах воздуха, и до сих пор эти данные остаются ограниченными, разрозненными и недостаточно надежными. Поэтому при составлении уравнения состояния для широкой области параметров имеющиеся данные о калорических и акустических свойствах воздуха в однофазной области не могут сыграть существенной роли. [c.18]

Аналитический аппарат расчета термических, калорических и акустических свойств воздуха в однофазной области и на линиях равновесия фаз включает в себя термическое уравнение состояния, аналитическую зависимость изобарной теплоемкости в идеально-газовом состоянии от температуры и два независимых уравнения для кривых упругости. Методические вопросы построения термического уравнения состояния по экспериментальным данным и схема расчета термодинамических свойств были рассмотрены в гл. 2. Ниже будет дана количественная характеристика соответствующих уравнений, приведены числовые значения коэффициентов аппроксимаций и рассмотрены результаты сравнения расчетных значений термодинамических величин с экспериментальными данными. Дополнительно к этому будут приведены материалы, содержащие обоснование по выбору допусков к табулированным значениям термодинамических величин, позволяющих определить степень достоверности табличных данных. В последнем разделе главы будет дана сравнительная характеристика ранее опубликованных таблиц термодинамических свойств воздуха. [c.35]

Нами выполнено также сравнение результатов расчета с большинством экспериментальных данных о калорических и акустических свойствах воздуха. [c.56]

Поглощение звука в пресной и морской воде. По своим акустическим свойствам вода резко отличается от воздуха. Акустическое сопротивление рс для воздуха в единицах GS равно 41 для воды р = 1 г/см , а с приблизительно равно 1500 м/сек, откуда = 1,5 т. е. примерно в 3500 раз больше, чем для воздуха. Скорость колебаний частиц в плоской волне v дается формулой [c.273]

Другим типом пластинчатых волн являются волны Лава, распространяющиеся в тонких слоях металла, граничащего с одной стороны с воздухом, с другой — с твердым материалом, резко отличающимся от металла по акустическим свойствам, например, металлический лист, наклеенный на пластмассу. [c.143]

Практическая возможность реализации излучающих систем, описанных выше, может быть связана с использованием в качестве экранирующего цилиндр слоя гибкой оболочки, заполненной воздухом. Естественно, что в этом случае свойства системы будут зависеть от величины гидростатического давления, поскольку с его изменением будут меняться как геометрические размеры слоя, так и акустические свойства заполнителя Предлагаемая расчетная схема позволяет оценить изменение звукоизоляции незамкнутого кольцевого слоя (и соответственно поля излучателя) при воздействии статического давления. На рис. 24 представлена зависимость, характеризующая эффективность подавления тыльного излучения цилиндра слоем воздуха при наличии статического давления Ро здесь предполагает ся, что при начальном значении Р = 10 Па толщина слоя х = 0,25, [c.63]

Донн и Шоу имели в распоряжении 208 записей 45 ядерных взрывов, полученных с помощью высокочувствительных микробарографов, установленных на 15 станциях. Используя при анализе данных дисперсионные соотношения для акустико-гравитационных волн в атмосфере, авторы пришли к следующему выводу образовавшаяся на месте взрыва сферическая волна, которая затем из-за слоистого строения атмосферы преобразуется в цилиндрическую волну, состоит из широкого спектра волн давления, частоты которого охватывают диапазоны от слышимого звука до 0,02 Гц. Распространение волн от источника их образования происходит примерно со скоростью звука в воздухе. На расстоянии в тысячу и более километров спектр становится значительно более узким и наибольшая различимая частота составляет всего около 0,03 Гц (т. е. имеет период около 30 с). Для таких инфразвуковых волн удобнее оперировать значениями периодов, чем частот. Эти волны называют также акустико-гравитационными волнами, так как характеристики их распространения определяются как силой тяжести, так и акустическими свойствами атмосферы. [c.356]

Роль акустического резонатора может играть всякий объем воздуха, ограниченный стенками и обладающий поэтому собственными частотами колебаний, например кусок трубы конечной длины. Однако такой кусок трубы обладает множеством нормальных колебаний и поэтому будет резонировать на множество гармонических колебаний. Удобнее, конечно, применять такие резонаторы, которые отзываются на одну определенную частоту внешнего гармонического воздействия. Такими свойствами обладают, например, сосуды шаровой формы с горлом (рис. 468) — так называемые резона-I торы Гельмгольца. [c.736]

Зарождаясь внутри машины, звук распространяется по машинным и присоединенным конструкциям и излучается в воздух, образуя вокруг машины сложное акустическое поле. Благодаря протяженности и неоднородностям конструкции, приводящим к задержкам во времени, отражениям, фильтрации, дисперсии и другим явлениям, сигнал при распространении меняет свои свойства. В различных точках акустических полей эти свойства различны. В настоящем параграфе рассматриваются особенности спектрально-корреляционных характеристик акустических сигналов в машинных и присоединенных конструкциях, а также связь этих характеристик в различных точках поля. [c.96]

Ввиду малой длины волны У. характер его распространения определяется в первую очередь молекулярной структурой среды, поэтому, измеряя скорость с и коэф. затухания а, можно судить о молекулярных свойствах вещества (см. Молекулярная акустика). Характерная особенность распространения У. в многоатомных газах и во мн. жидкостях—существование областей дисперсии звука, сопровождающейся сильным возрастанием его поглощения. Эти эффекты объясняются процессами релаксации (см. Релаксация акустическая). У. в газах, и в частности в воздухе, распространяется с большим затуханием (см. Поглощение звука). Жидкости и твёрдые тела (особенно монокристаллы) представляют собой, как правило, хорошие проводники У., затухание в них значительно меньше. Поэтому области использования У. средних и высоких частот относятся почти исключительно к жидкостям и твёрдым телам, а в воздухе и газах применяют только У. низких частот. [c.215]

С развитием теории и технологии КМ стало возможным создавать изделия, работающие в экстремальных условиях. Так, при разработке космического корабля многоразового использования "Буран" требовалось создать легкую конструкцию, способную длительно работать в исключительно тяжелых условиях при сверхвысоких динамических и акустических нагрузках от мощных ракетных двигателей и сверхзвукового потока воздуха при подъеме охлаждении в открытом космосе и нагреве облицовки корабля до температуры свыше тысячи градусов при входе в плотные слои атмосферы при посадке. Решения этих задач удалось достичь благодаря использованию конструкторами нетрадиционных новых, в том числе и композиционных, материалов со специальными свойствами. [c.457]

Звуковые волны в закрытых помещениях, многократно отражаясь от границ, образуют сложное поле колебательного движения воздуха. Законы распределения колебательной скорости частиц воздуха, добавочного давления и потока акустической энергии в закрытых помещениях определяются не только свойствами источника звука, но также геометрическими размерами, формой помещения и способностью стен, потолка и пола поглощать акустическую энергию. [c.346]

Зайдем в любое здание современной конструкции и взглянем вверх мы увидим на потолке тысячи мелких отверстий. Привычное зрелище—акустический потолок. Зачем Многие приписывают рядам этих дырочек почти волшебное свойство высасывать шум , или распылять тишину в помещении. Иные дав волю своему воображению, затевали постройку звуконепроницаемых стенок из перфорированных панелей их ждало жестокое разочарование. Но другого и нельзя было ожидать. Акустический потолок — это просто плохой отражатель звука когда звук бежит по воздуху и наталкивается на твердую, плотную преграду, он отражается, подобно тому как свет отражается от зеркала. Темная бумага — плохой отражатель света, и в нее не посмотришься как в зеркало если оклеить стены темными обоями, освещенность комнаты уменьшится. Акустический потолок — это всего лишь акустические темные обои . [c.142]

Во втором издании сделан ряд существенных дополнений. Более подробно изложен вопрос о свойствах направленности излучателей звука, добавлен материал о современных методах анализа звука и о визуализации речи, сделано добавление о применениях пьезоэлектрических излучателей из керамики титаната бария, значительно увеличен раздел, посвящённый ударным волнам, добавлен параграф о звуковых фокусирующих системах, приведены данные о затухании ультразвука в зависимости от частоты в воздухе, в пресной и морской воде, добавлен раздел о применении акустических методов для исследования ферромагнитных металлов. Кроме того, сделано много мелких дополнений, а также устранены замеченные ошибки и неточности первого издания. [c.8]

В любой чердачной крыше приходится иметь дело с тремя разными зонами помещения, теплофизические свойства воздуха в которых различаются между собой весьма существенно. Вследствие этого необходимы также три различных комплекса мероприятий по вентиляции. Если из-за шума в цехе розлива под теплозащитным и препятствующим конденсации паров перекрытием подвешивается особый акустический потолок, то можно различать даже четыре зоны воздуха помещения. Если примерно 10—15 % площади акустического потолка составляют отверстия (свободные щели) и он подвешен под перекрытием на расстоянии 20—30 см, то на основе всех прежних наблюдений можно считать, что он практически омывается воздухом помещения и не препятствует диффузии паров. [c.64]

В настоящей главе мы будем рассматривать жидкости как идеальные, т. е. будем принимать, что взаимодействие любых двух частиц, разделенных некоторой воображаемой поверхностью, происходит нормально к этой поверхности. В дальнейшем мы сделаем некоторые замечания относительно трения в жидкостях, но вообще акустические явления не нарушаются существенным образом отклонениями от свойств идеальной жидкости, имеющими место в воздухе и других газах. [c.11]

Шум, возникающий в результате воздействия ветра, имеет широкий спектральный максимум около 500 Гц и уменьшается со скоростью от —5 до —6 дБ на октаву на более высоких частотах. В этом диапазоне частот свой вклад в окружающий шу.м вносят барашки, брызги, образование и захлопывание пузырьков и, возможно, турбулентные давления в воздухе, непосредственно прилегающем к воде. Акустический шум, генерируемый таким образом, не распространяется на большие расстояния вследствие поглощения. По этой причине, а также вследствие геометрических свойств поверхности как излучателя окружающий шум в полосе средних частот более интенсивен в вертикальном направлении, чем в горизонтальном (см. пп. 10.2.4). [c.261]

Ф и г. 120. Акустический низкочастотный и полосовой фильтр, обладающий свойствами усилителя, зависящими от скорости потока воздуха (по Майеру, [c.421]

Отражение звуковых волн при переходе из воздуха в другую среду определяется соотношением между волновыми сопротивлениями Д х сред. Наиболее отражающей звук преградой будет среда с максимально большим волновым сопротивлением. С точки зрения звукоизолирующих свойств, такие материалы, как металл, стекло, дерево, стоящие на пути распространения воздушных акустических волн ), являются наиболее эффективными. Для ориентировки в этом направлении приводим таблицу волновых сопротивлений для различных сред и материалов. [c.236]

В плотной среде скорость прохождения звука повышается в воде звук распространяется в четыре раза, а в металле в 14 раз быстрее, чем в воздухе ). В более упругих средах скорость звука также увеличивается и уменьшается затухание звуковых волн. Несмотря на то что звук распространяется во все стороны от источника колебаний, он также обладает фокусирующими свойствами (подобно свету) и может быть направлен концентрированным пучком на определенный участок для максимального воздействия ). Звуковой пучок, подобно световому лучу, может поглощаться различными материалами или отражаться от них. Интенсивность звуковых волн изменяется в зависимости от мощности источника колебаний. Интенсивностью определяется громкость слышимого звука и способность ультразвука вызывать кавитацию. Потери акустической энергии, связанные с передачей звука, увеличиваются с повышением частоты колебаний. [c.133]

В работе [96] исследовались акустические свойства пузырей воздуха в воде для определения влияния пузырей, образующихся в следах кораблей и подводных лодок, на распространение звука. Были проведены измерения коэффициентов затухания звука при прохождении через пузырьковый экран (430 X 76 мм при различных вертикальных размерах до 152 мм) и отражение звука от этого экрана при различной концентрации пузырей в некотором интервале их размеров. Пузыри были образованы при помощи генератора пузырей (микродисперсера). Радиусы пузырей измеряли оптическими и акустическими методами. Акустические измерения сводились к определению резонансной частоты сод пузыря [c.261]

Однако исследования слабонелинейных возмущений в сжимаемой среде долгое время были, за немногими исключениями, весьма слабо связаны с классической акустикой, которая занималась звуками музыкальных инструментов, эоловыми тонами, акустическими свойствами помещений, распространением звука в воздухе и воде и другими, сугубо линейными проблемами. Резкий подъем интереса к нелинейным акусгаческим явлениям относится к концу 1950-х годов, и тому были веские причины. С одной стороны, появилась потребность в изучении сильных звуков, возникающих в океане, атмосфере, земной коре при взрывах, работе реактивных двигателей и тд. С другой - появились источники мощного звука и ультразвука, используемые для локации природных сред, диагностики материалов, в технологии, хирургии и других областях. При этом во многих случаях, даже при относительно небольших (по акустическому числу Маха) амачитудах поля, нелинейные искажения могут накапливатмя до существенных величин, поскольку расстояния, измеряемые в длинах волн (а именно такая мера чаще всего определяет величину эффекта), оказываются достаточно большими. [c.3]

Что можно сказать по поводу утверждения, что акустический потолок может поглощать звук и без отверстий или волокнистых материалов Теперь это нетрудно объяснить. Как мы уже знаем, бутылка — это самый обычный резонатор, но ведь есть и другой столь же обычный резонатор барабан. Если ударить в барабан, он издаст музыкальный звук, хотя, из-за множественных резонансов, и не очень определенной частоты, но тем не менее это будет некоторая нота. По существу, барабан не так уж сильно огли-чается от бутылки, только в нем воздух заключен в гибкую оболочку, которая при натяжении приобретает упругость, и таким образом вводит в действие добавочные факторы — свои массу и упругость. Масса барабанной кожи играет роль груза на пружине, а ее натяжение и упругость воздуха внутри барабана совместно действуют как пружина. Если ослабить натяжение кожи барабана, он перестанет звучать при ударе, потому что мягкую, провисшую кожу нельзя заставить колебаться ее упругие свойства проявляются только под-натяжением. Такая кожа будет похожа на амортизатор, который мы рассмотрели в этой главе, но по-прежнему сохранит одну из своих,функций, продолжая служить оболочкой для определенной массы воздуха Заключенный в ней воздух не утратит свойств пружины и сможет колебаться, если только получит достаточно энергии, чтобы перемещать обо- [c.158]

Скорость распространения продольных волн зависит от плотности материала и его акустических свойств. Эта скорость для продольных и поверхностных волн почти одинакова для попереч-. ных волн в твердых материалах скорость примерно вдвое меньше, чем для продольных. Представление о скорости распространения можно составить по следующим данным. Продольные волны распространяются со скоростью в кварце и кварцевом стекле — 5600 м1сек в каучуке — 1500 м1сек в органическом стекле — 2700 м/сек в слюде — 7800 м/сек в фарфоре — 5300 м/сек в трансформаторном масле—ЛАОО м/сек в воздухе — 335 м/сек. [c.299]

Поглощение звука в пресной и морской воде. По своим акустическим свойствам вода резко отличается от воздуха. Акустическое сопротивление рс для воздуха в единицах GS равно 41 для воды р=1 г/сл , а с приблизительно равно 1500 м/сек, откуда рСводы= примерно в 3500 раз [c.274]

Синтетические и жильные струны не подвержены коррозии, но они менее износостойки (особенно жильные), меньше запасают энергии при возбуждении (тихо звучат), подвержены изменению физико-механических параметров за счет изменения в течение времени свойств исходного материала. Жильные струны гигроскопичны, что приводит к существенному изменению их физико-механических и акустических свойств при колебаниях влажности воздуха. Повышенная влажность уменьшает упругость струны, в результаге чего струна может стать непригодной для использования. Поэтому наибольшая влажность струн ье должна превышать 2 %. [c.100]

Отражение плоской волны от поглощающей степы, —Мы должны теперь детальнее исследовать поведение звуковь волн,, падающих на поглощающие поверхности. Мы видели из предыдущих рассуждений, что во многих случаях поверхности реагируют локально, и поэтому их импеданс практически независим от угла падения. Мы выполним расчёты для этого случая, потому что результаты будут справедливы для многих типов звукопоглощающих материалов, а также ввиду того, что расчёты здесь проще, чем в других случаях. Поэтому в конце настоящей главы, а также в следующей главе, мы предположим, что акустические свойства поверхности описываются ее удельным акустическим импедансом, т. е. отношением давления в некоторой точке поверхности к нормальной скорости частиц воздуха на [c.398]

Для решения теоретических задач и правильного истолкования экспериментальных данных необходимо знать акустические свойства как водной среды, так и храниц водного слоя. На свободной поверхности большое влияние оказывает её волнение, необходимо также знать и акустические свойства дна. Вода с точки зрения акустики является средой неоднородной её плотность и скорость звука зависит от температуры, количества растворенных солей и гидростатического давления. Мелкие включения (пузырьки воздуха, твердые частицы, микроорганизмы) даже при малой их концентрации приводят к рассеянию и поглощению звуковой энергии. [c.4]

Рассчитаем коэффициенты отражения и прозрачности по полученным формулам для некоторых наиболее важных случаев Для 1раницы воздух — сталь из (3 5) находим =99,9963%, т. е. энергия практически полностью отражается. Бели в стальном изделии имеется зазор толщиной 0,0001 мм, то по формуле (3.14) при частоте 2,5 МГц = 99,84%, т. е также практически полное отражение. Лишь при толщине зазора 10 мм Я = 86%, и наблюдается заметное прохождение звука. Проведенные расчеты позволяют сделать вывод, что ультразвуковые волны практически полностью отражаются от тончайших (10 —10 мм) зазоров в металле, например дефектов. Такое же сильное отражение будет наблюдаться от границы преобразователя с объектом контроля, если не заполнить этот промежуток жидкостной пленкой Дефекты, заполненные окислами или другими веществами, будут ]ем хуже отражать ультразвук, чем ближе акустические свойства заполняющего дефект вещества и объекта контроля. Такие плохо отражающие ультразвук дефекты в виде окисных пленок иногда встречаются в некоторых отливках, поковках и сварных соединениях. [c.37]

Студия представляет собой замкнутый воздушный объем. Являясь колебательной системой с распределенными параметрами, он существенно влияет на временную структуру сигнала источника звука, ощутимо изменяя окраску звучания. Известно, что речь звучит различно в большом пустом помещении и в жилой комнате. Звучание оркестра на открытом воздухе гораздо беднее в темб-ральном отношении, чем в помещении с хорошими акустическими свойствами. [c.109]

К наиболее эффективным мерам, осуществление которых рационально в условиях монтажа и эксплуатации различных гидрофицированных машин, относятся виброизоляция насосных установок и жестких трубопроводов от металлических конструкций привода применение соединительных муфт с эластичными элементами, обладающими демпфирующими свойствами правильный подбор размеров и формы нагнетательных и сливных трубопроводов устранение попадания в гидросистему воды и подсоса воздуха установка акустических ограждений использование гидроаппаратуры с беструбным методом монтажа. Как показывает опыт, накопленный отечественной и зарубежной практикой, комплексное осуществление перечисленных мер может обеспечить снижение общего уровня звука гидросистемы до 10 дБА и более (по данным ВНИИгидропривода). [c.73]

Р. различаются прежде всего физ. характером происходящих в них процессов. Так, существуют механич., акустич., эл.-магн. и др. Р. Напр., одномерным механич, Р. является струна с закреплёнными концами, двумерным — упругая мембрана. В случае акустич. колебаний роль Р. часто выполняют разл. трубы, колбы, сосуды, наполненные газом (воздухом) (ем. Резонатор акустический). Акустическими Р. могут служить комнаты, залы или их отд. части, что приводит к эффекту реверберации (продолжительного ахового звучания на избранных частотах) и нарушает акустич, совершенство помещений. Уникален по своим свойствам (диапа-зояность, перестраиваемость и т. п.) Р. голосового аппарата человека и животных. [c.317]

Решение, как это видно из предыдущего, должно зависеть от числа Маха и от нелинейного параметра уравнения адиабаты. То обстоятельство, что для жидкостей Г несзщественно зависит от индивидуальных свойств жидкостей (см. табл. 4, стр. 166), так же как для идеального газа у несущественно завпсит от индивидуальных свойств газа, позволяет при отыскании решения пользоваться в качестве параметра только одним числом Маха. Максимальные акустические числа Маха, достигнутые в настоящее время, составляют для воздуха 0,3—0,1 [4, 5], для воды 10 [6]. Это рекордные величины, обычно же даже при достаточно мощных звуках числа Маха в газах не превышают 10 , в жидкостях 10 —10 . Поэтому при всех достижимых в настоящее время интенсивностях звука и ультразвука Ж < 1, что позволяет искать решение нелинейных уравнений гидродинамики в виде разложения но этому малому параметру. Принципиально метод малого параметра позволяет найти решение со сколь угодно большой степенью точности. Практически, однако, получающиеся ряды сходятся быстро при Ж 1 и при расстояниях, малых по сравнению с расстоянием образования разрыва, и только в этих случаях сравнительно просто может быть найдено решение с достаточной степенью точности. [c.56]

Эта величина, естественно, зависит от акустического числа Маха и от нелинейных свойств среды. В табл. 8 приведены значения Л для нескольких интенсивностей ультразвука в двух жидкостях, имеющих одинаковые волновые сопротивления, но существенно различающихся нелинейными свойствами, и в воздухе при нормальных условиях. Там же указаны амплитуды скорости смещений соответствующие им числа Маха, скорость звука Го и плот-гюсть среды Ро в последнем столбце таблицы привеа,ены критические расстояния для двух частот V = Со/(л<А)). Согласно этой таблице, нелинейные искажения в газах при указанных интенсивностях могут достигать значительной величины непосредственно у источника. Однако, покшмо отмеченной уже низкой эффективности излучения ультразвука в газы, в них очень велико поглощение ультразвуковых волн. В жидкостях же, лаже при самых больших числах хМаха [c.78]

Основным свойством Р. а. — способностью совершать низкочастотные собств. колебания, длина волпы к-рых значительно больше размеров резонатора, — обладают замкнутые возд. полости в жидкости и некоторых др. средах. Такие полости также наз. Р. а. При расчете резонансной частоты колебаний пузырей воздуха в воде предполагают, что поте1Щиальная энергия связана с упругостью воздуха в полости, а кинетическая с движением жидкости, т, е. с присоединенной массой (см. Акустический излучатель). Для малых пузырей / онредоляют из соотношения /оА = = 326, f .II, где R — радиус пузыря [5]. [c.405]

Проблема распространения и рассеяния волн в атмосфере, океане и биологических средах в последние годы становится все более важной, особенно в таких областях науки и техники как связь, дистанционное зондирование и обнаружение. Свойства указанных сред, вообще говоря, подвержены случайным изменениям в пространстве и времени, в результате чего амплитуда и фаза распространяющихся в них волн также могут претерпевать пространственно-временные флуктуации. Эти флуктуации и рассеяние волн играют важную роль во многих проблемах, представляющих практический интерес. При рассмотрении вопросов связи приходится сталкиваться с амплитудно-фазовыми флуктуациями волн, распространяющихся в турбулентной атмосфере и турбулентном океане, а также с такими понятиями, как время когерентности и полоса когерентности волн в среде. Рассеянные турбулентной средой волны можно использовать для установления загоризонтной связи. Диагностика турбулентности прозрачного воздуха, основанная на рассеянии волн, даег существенный вклад в решение вопроса о безопасной навигации. Геофизики интересуются флуктуациями волн, возникающими при их распространении через атмосферы планет, и таким способом получают информацию о турбулентности и динамических характеристиках этих атмосфер. Биологи могут использовать флуктуации и рассеяние акустических волн с диагностическими целями. В радиолокации могут возникать мешающие эхо-сигналы от ураганов, дождя, снега или града. Зондир вание геологических сред с помощью электромагнитных и акустических волн требует знания характеристик, рассеяния случайно распределенных в пространстве неоднородностей. Упомянем, наконец, недавно возникшую область океанографии — радиоокеаногра-фию (исследование свойств океана по рассеянию радиоволн). Центральным пунктом этой методики является знание характеристик волн, рассеянных на шероховатой поверхности. [c.6]

Применение низкоимпедансных [2] или акустически мягких материалов (типа корпрена и пористой резины) на практике невозможно, поскольку при больших давлениях из них выходит воздух и они теряют свои полезные свойства. Кроме этого, такие материалы должны были бы обладать характеристиками встроенного фильтра пропускания высоких частот. Иными словами, они должны были бы иметь высокий статический и низкий динамический акустические импедансы. Экраны с высоким импедансом могут быть изготовлены из материалов, обладающих большой плотностью, типа вольфрама они используются в некоторых специальных случаях. К недостаткам выбора такого конструктивного решения можно отнести большие объем, массу и высокую стоимость. [c.288]

Снижение скорости сушки при неизменных условиях испарения на поверхности материала объясняется перемещением зоны испарения с поверхности в глубь материала. При этом внутри тела влага продолжает перемещаться по капиллярам в виде жидкости, до зоны испарения, а после — в виде пара, диффундирующего через сухие слои материала. Таким образом, во втором периоде скорость сушки определяется скоростью перемещения жидкой и газообразной фаз внутри материала и зависит, главным образом, от внутренних условий. Жидкость к зоне испарения движется вследствие наличия градиента влажности (влагопроводность) от мест более влажных к местам менее влажным, а также из-за градиента температуры (когда он существует) от горячих мест к холодным (термовлагопро-водность). В зависимости от направления этого градиента термовлагопро-водность либо способствует, либо препятствует перемещению жидкости. При сушке материалов горячим воздухом температурный градиент, как правило, весьма мал и термовлагопроводность роли не играет, однако в некоторых специфических методах сушки (в том числе и при акустическом способе) этот вид перемещения влаги, по-видимому, может оказывать заметное влияние. Процесс сушки продолжается до тех пор, пока влажность материала не достигнет равновесного значения, после чего процесс прекращается. Равновесная влажность зависит от свойств материала и параметров окружающего воздуха, его влажности и темнературы.- [c.584]

Акустическое сопротивление потерь нч трение п материале. Указанная величина находится из опыта как статическое сопротивление м гте-риала постоянному потоку воздуха, продуваемому под известным давлением сквозь поры абсорбента. Эту величину, весьма важную с точки зрения аб-сорбентных свойств материала, обозначим через Rп Находимая из опыта физическая константа R" служит отправным моментом при технологических исследованиях материалов в процессе их изыскания и изготовления в связи с этим в конце главы описывается метод измерения/ п. По почину Геманта величина / измеряется в омах. Размерность ее г см . сек. Таким образом,/ п представляет собой отношение градиента акустического давления (на 1 толщины материала) к скорости частиц воздуха в порах матери-.ала или [c.205]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...