П одноволновая

У одноволновой передачи при повороте генератора волн на угол у = 2п (один полный оборот) все зубья обоих колес будут попеременно находиться в зацеплении друг с другом. Так как г . фгу и одно колесо неподвижно, то подвижное колесо сместится относительно неподвижного на угол уь соответствующий разности чисел [c.350]

У волновых передач количество волн деформации гибкого звена зависит от конструкции генератора и может быть любым целым числом. Одноволновая передача имеет генератор волн, выполненный в виде эксцентричного кулачка, и реакция от гибкого звена полностью передается на опоры вала генератора. При я 2 кулачки имеют симметричную форму, и реакции от гибкого звена взаимно уравновешиваются. [c.351]

В закритической области неустойчивых гидродинамических, физических, химически реагирующих, биофизических системах возбуждаются, растут и взаимодействуют возмущения, принадлежащие непрерывной полосе спектра волновых чисел. В результате нелинейного взаимодействия возмущений в системах реализуются одноволновые, квазипериодические и многомодовые режимы [6-11]. [c.10]

Пусть Опл 01 > Оа. Тогда луч, соединяющий точку на ударной адиабате с исходным состоянием О, ни в одной другой точке не касается и не пересекает ударную адиабату, упругий предвестник отсутствует, а волна расширения состоит из упругой и пластической волн. В режиме ударного нагружения с 01 > о л ударный разрыв и волна расширения имеют одноволновую конфигурацию. [c.196]

Равенства (1.38) элементарным образом получаются при рассмотрении антисимметричного и симметричного относительно плоскости Zs возбуждений полупрозрачной решетки. Используя (1.38) и закон сохранения энергии в форме (1.33), для полупрозрачной и отражательной решеток в одноволновой области получаем [c.25]

Таким образом, в одноволновом диапазоне даже для несимметричных решеток амплитуды положительных гармоник равны амплитудам отрицательных при противоположном по знаку угле падения. Особенно интересен случай ф =0. Тут симметричное возбуждение обусловливает равенство амплитуд с одинаковыми положительными и отрицательными индексами, а несимметрия граничных условий приводит только к несимметрии фаз. Симметрия амплитуд (1,54) нарушается с ростом частоты сразу же за точкой возникновения первой из высших распространяющихся волн. [c.32]

Более сложные примеры их использования при изучении общих и частных свойств конкретных периодических структур приведены в последующих главах. Заметим, что возможность реализации явления полного прохождения энергии через решетку в одноволновом диапазоне есть общее свойство полупрозрачных периодических структур волноводного типа, следующее из (1.33), (1.42). С использованием общих закономерностей удалось также установить некоторые новые аномальные случаи рассеяния, существование которых поясняется (1.42) и наличием ранее выявленных резонансов при численном и аналитическом решении задачи. [c.36]

Усложнение внутренней структуры периода решетки может изменять лишь комплексные амплитуды дифракционных спектров. В одноволновой области на некотором удалении от плоскости решетки полное дифрагированное поле мало отличается от поля нулевой гармоники спектра, в связи с чем изменение любых параметров решетки сказывается только на величине комплексного коэффициента прохождения или отражения. Поскольку, изменяя параметры одноэлементной решетки (ее периода и коэффициента заполнения), можно в достаточно широких пределах управлять амплитудой и фазой основной волны, то в одноволновой области дифракционные свойства многоэлементных решеток качественно мало отличаются от свойств одноэлементных. [c.53]

В качестве примера рассмотрим зависимости модулей коэффициентов прохождения и отражения нормально падающей Я-поляризованной волны от частоты для решеток с пятью лентами на периоде (рис. 18). Размещение лент на периоде условно показано для каждого случая. Коэффициент Ь на всех кривых в одноволновой области имеет максимум ( ао1 — минимум) в точке скольжения первой гармоники (х = 1), характерный для частотной зависимости одноэлементной решетки. Величина его зависит как от коэффициента заполнения решетки (отношения суммарной ширины лент к периоду), так и от ширины наибольшей щели для решетки с более широкой щелью (рис. 18, г) он оказывается большим. Очевидно, что в окрестности я = 1 длина падающей волны значительно больше узких щелей и решетка в целом ведет себя как одноэлементная. [c.54]

В связи с тем что при х > (1 sin ф) часть энергии переносится в свободное пространство высшими гармониками, интерференционные резонансы по основной волне уже не могут обеспечить полной прозрачности двухслойной решетки в отличие от одноволновой области. [c.58]

S 11. ОТРАЖЕНИЕ ПЛОСКИХ ВОЛН В ОДНОВОЛНОВОМ ДИАПАЗОНЕ [c.136]

Рассмотрим область частот, в которой над периодической структурой существует лишь одна распространяющаяся отраженная волна — нулевая гармоника рассеянного поля. Так как в одноволновом диапазоне отражение происходит в зеркальном направлении и с единичной мощностью, то с точки зрения наблюдателя, находящегося в дальней зоне, отражательную периодическую решетку можно заменить некоторой эквивалентной идеально проводящей плоскостью. Положение этой плоскости в пространстве будет определяться arg (Ло) и существенно зависеть от всех параметров. В многоволновом диапазоне (и > (1 + sin ф i ) ), когда над решеткой существует несколько однородных плоских волн, на первый план, естественно, выдвигается изучение энергетических, а не фазовых характеристик отраженного поля. Рассмотрим некоторые наиболее характерные особенности поведения фазы отраженной волны для трех типов отражательных дифракционных решеток гребенки с ламелями прямоугольного сечения (рис. 77, г), эшелетта (рис. 77, а) и решетки из полуцилиндров (рис. 77, д). Для единообразия плоскость 2=0 координатной системы совмещена с плоскостью, касающейся элементов структуры. Прежде всего отметим ряд общих положений. Для длин волн, гораздо больших периода структуры, профиль отдельного элемента решетки практически не сказывается на фазе отраженного сигнала, и отражение происходит практически от плоскости 2=0. При этом Е-поляризованная волна отражается с фазой, близкой к 180°, а Я-поляризованная — с фазой, близкой к нулю. С продвижением в область частот, где длина волны соизмерима с характерными размерами элемента решетки, на фазе отраженного поля начинает сказываться профиль структуры. Как показано ниже, это влияние более существенно в случае [c.136]

Если в пределах длины окружности или угла ф = 2я (см. рис. 1.2) укладываются две волны, то такую передачу называют двухволновой. Известны передачи с другим числом волн. Например, при трех роликах, расположенных под углом 120°, получают трехволновую, а при одном ролике — одноволновую передачу. [c.5]

Сомнение в возможности резонанса при ЭГ-воздействии, высказываемое некоторыми из исследователей, опровергается опытными данными, а, кроме того, предложенный ими одноволновой характер воздействия ЭГЭ, мягко говоря, не соответствует действительности. [c.263]

В целях освобождения эфира от большого количества работающих станций и более рационального использования мощности станции в последнее время стали применять одноволновую передачу, т. е. заставляют работать ряд передающих станций, расположенных в разных точках на одной волне, к-рая задается из одного места. Для повышения скорости передачи и для возможности одновременной связи с несколь- [c.64]

Передача одноволновая 125, ХЛ 1. Передача открытая 556, XIX. Передача перекрестная 556, XIX. Передир 335, ХЛ И. [c.463]

Расчет внутренних сил в многоволновых покрытиях по схемам см. рис. 6.4, а, б, в) при отношении длины пролета к длине волны более чем 3...4, загруженных равномерно распределенными нагрузками по всему покрытию рис. 11.10, а), выполня ют как для отдельно работающих волн. При этом крайние полуволны, не подкрепленные по внешнему контуру стенами или колоннами, допускается рассчитывать в составе отдельной одноволновой оболочки симметричного сечения рис. 11.10, б). Промежуточные волны можно рассчитывать как одноволновые оболочки с продольными краями, закрепленными против горизонтальных смещений рис. 11.10, в), [c.202]

Одноволновой Двухволновой гг . Размеры в мм [c.71]

Для нелинейных систем с сосредоточенными параметрами основной моделью, как мы видели, является нелинейный осциллятор, описываемый уравнением х + /(ж) = О (см. гл. 13). Решение этого уравнения для многих задач служит основой, на которой можно строить приближенные решения при учете возмущающих факторов — внешних воздействий, положительной или отрицательной диссипации (см. гл. 15-17), нестационарности параметров и т. д. В теории нелинейных волн таких основных моделей несколько. Прежде всего это модель так называемого одноволнового приближения — уравнение [c.370]

Когда диссипативные, нелинейные и дисперсионные добавки в исходных уравнениях, описывающих распространение волн, одного порядка величины и малы по сравнению с линейными членами, нетрудно, воспользовавшись методом возмущений, получить уравнение одноволнового приближения [c.389]

Нелинейные бегущие волны в активных средах можно описывать в рамках уже знакомого нам одноволнового приближения, когда ввиду малости нелинейности удается ограничиться рассмотрением волновых возмущений лишь одного вида. [c.439]

Приведем простой пример. В активной линии передачи с туннельными диодами нестационарные процессы в одноволновом приближении описываются уравнением [c.519]

Волновая передача состоит из трех основных элементов двух зубчатых колес (одногос внутренним, а другого с наружным зацеплением) и генератора волн, деформирующего одно из этих колес. На рис. 222, а показана принципиальная схема одноступенчатой волновой передачи. Генератор волн Н (обозначение по аналогии с планетарными механизмами) — вращающееся звено с двумя роликами деформирует гибкое звено — колесо а,., которое принимает форму эллипса. В зонах большой оси эллипса зубья гибкого колеса входят в зацепление с зубьями жесткого колеса на полную рабочую высоту, а в зонах малой оси полностью выходят из зацепления. Такую передачу называют двухволновой (по числу волн деформации гибкого звена в двух зонах зацепления). Очевидно, что передачи могут быть одноволновые, трехволновые и т. д. При вращении ведущего вала волна деформации гибкого звена перемещается вокруг геометрической оси генератора, а форма деформации изменяется синхронно с каждым новым его положением, т. е. генератор гонит волну деформации. [c.349]

По числу стоячих волн, уложенных вдоль геометрической длины преобразователя, различают полутораволновые, одноволновые, полуволновые и четвертьволновые преобразователи. Наибольшей чувствительностью обладают полуволновые и четвертьволновые схемы. [c.431]

Подведем итог изложенному в этом параграфе. Одноволновое уравнение Бернулли удовлетворительно описывает дисперсию первой нормальной волны реального стержня вплоть до частот, на которых размеры поперечного сечения стержня равны половине длины сдвиговой волны в материале. Еще лучгпе дисперсия первой волны в реальном стержне аппроксимируется двухволновыми уравнениями Бишопа и Миндлина — Геррманна. Последнее дает удовлетворительное приближение для первой волны практически на всех частотах. Однако эти два уравнения неверно они- [c.141]

После этого устанавливается и приваривается к обшивке одноволновый компенсатор. [c.285]

Если зафиксировать угол падепия ф, то в области х < (1 + sin ф)" в спектре дифрагированного поля лишь основная волна будет распространяющейся, остальные гармоники по мере удаления от плоскостей 2 = z, и 2 = —22 затухают. Эта область значений параметра х называется одноволновой, поскольку лишь основные волны участвуют в переносе энергим от решетки. Очевидно, что одноволновая область максимальна при нормальном падении дифрагирующей волны (ф == 0), точки скольжения плюс и минус первых гармоник при этом совпадают. С увеличением угла падения одноволновая область уменьшается и при ф п/2 ее верхняя граница совпадает с x j = 1/2. При любом фиксированном значении х > >(1 -f sin ф) пространственный спектр дифрагированного поля содержит конечное (четыре и больше для полупрозрачных решеток) число распространяющихся плоских волн и бесконечное число затухающих гармоник. Эту область значений параметра х естественно называть миоговол-новой. [c.19]

Заметим, что эффект полного прохождения Я-поляризованной волны сквозь решетку из прямоугольных брусьев, конкретные характеристики которого описаны выше на примере случая узких щелей, является проявлением гораздо более общей закономерности, описанной в 8.2. Она заключается в существовании интерференционных резонансов полного прохождения для волн любой Е или Н) поляризации в одноволновом диапазоне при рассеянии на слое с периодическими изменяющимися средой и границей в случае, когда свойства этой среды обеспечивают только одноканальное (одномодовое) взаимодействие зон отражения и прохождения, как, например, в слое металла с одномодовыми плоскими волноводами — щелями. [c.91]

При уменьшении ширины щелей 0 или при увеличении е угол ср полной прозрачности решетки увеличивйется и в пределе стремится к скользящему (рис. 54, а. б). Таким образом, приходим к физически не очевидному выводу о существовании широкодиапазонных режимов полной прозрачности (рис. 54, в) при углах падения, близких к скользящему, когда, казалось бы, падающее поле должно быть полностью отраженным. Объясняется это явление следующим образом. С одной стороны, волна ТЕМ, на которой происходит взаимодействие полупространств над и под решеткой, имеет ту же физическую структуру, что и падающая плоская волна. С другой стороны, при выполнении условия (2.34) размеры волноведущих каналов вне и внутри решетки совпадают (рис. 54, д), что и приводит к явлению полного прохождения. Поскольку длина волны много больше ширины канала, то изгибы канала практически не влияют на условие полного прохождения. Аналогично в одноволновом диапазоне ступенька, расширение и диафрагма (рис. 54, г) в плоском волноводе в широкой полосе частот будут практически без отражения пропускать волны (поршневые акустические или Г М-электромагнитные) при условии, что параметры соединяемых волноводов связаны соотношением [c.104]

Результаты строгого решения задачи дифракции волн на двухэлементной ножевой решетке (см. рис. 28, б) позволяют установить условия проявления эффекта Малюжинца и в этом случае [27]. Режимы полного прохождения энергии наблюдаются здесь (рис. 55, а, б) в одноволновом диапазоне в точках 0, 6i, 62, Ф, связанных соотношением [c.104]

Для Я-поляризации явление, аналогичное эффекту Малюжинца в одноволновом диапазоне, можно наблюдать также на решетке из прямоугольных диэлектрических брусьев. Соответствующая формула для определения угла полного нерезонансного прохождения приведена в 7. На рис. 55, в для кривой 1 эффект Малюжинца проявляется в чистом виде при ф = 61°, а для 2 полоса полного прохождения по углу падения обусловлена эффектом Малюжинца при ф = 35 ° 18 и резонансным прохождением при ф = = 39° 14. Рис. 54, 55, а—в свидетельствуют о качественно одинаковом поведении дифракционных свойств решеток в длинноволновой области при изменении угла падения. Иной характер имеют зависимости на рис. 55, г для двухэлементной ножевой решетки. Несмотря на то что существуют все условия, необходимые для проявления эффекта Малюжинца, данные графики существенно отличаются от представленных на рис. 55, а, б коэффициент прохождения Во для случаев, соответствующих кривым 2 и 3, 30 всем диапазоне изменения угла падения не превышает 0,18. [c.106]

При анализе дифракционных свойств двухслойных ленточных решеток отмечался резонансный рост напряженности поля в слое, сопровождающем явление полного прохождения волны сквозь такую полупрозрачную структуру. Это наталкивает на мысль о резонансной природе рассматриваемого явления. Оказывается, что точки х, в которых наблюдается эффект полного прохождения (х и б необходимо связаны соотношением типа (2.38)) близки к реальной части некой собственной комплексной частоты решетки. Такую связь можно проследить во всех тех случаях, где в одноволновом (внутри щелей) приближении получены условия полной прозрачности периодических полупрозрачных решеток волноводного типа. Остановимся подробнее на случае дифракции Я-поляризованной волны на решетке из металлических брусьев с узкими щелями [25]. Электромагнитное поле, удовлетворяющее всюду в пространстве, кроме металлических брусьев, однородным уравнениям Максвелла, а на брусьях—условию обращения в нуль тангенциальных к ним составляющих электрического поля, будем называть квазисобственной волной. От собственных электромагнитных колебаний закрытого объема она отличается тем, что для нее не выполнено условие квадратичной интегрируемости поля по всей ею занимаемой области, следовательно, ее энергия во всем пространстве бесконечна. Дисперсионное уравнение, определяющее условия распространения квазисобст-венных волн решетки в отсутствие волны возбуждения имеет вид [c.110]

I — источник света (излучает одноволновый неполяризованный свет) II — поляризатор (отфильтровывает плоскую волну в горизонтальной плоскости а = 0° изображается вектором амплитуд) /// — модель-шайба (не происходит разложения, так как нет компоненты в направлении Сг) после прохождения модели волна не изменяется) IV — анализатор (нет компонент в направлении поляризации анализатора полная абсорбция темные линии независимо от величины напряжений, геометрического места для постоянного угла а = О между направлениями главных напряжений и поляризации устройства для оптических напряжений —изоклины) V— оптическая ось [c.258]

Для большинства исследователей, занимающихся рентгено-структурньш анализом кристаллов, дифракция — это обычная теория дифракции Фраунгофера, обобщенная для трех измерений применительно к идеальному случаю бесконечных периодических объектов со строго определенными направлениями дифрагированных пучков и с решеткой, состоящей из взвешенных точек в обратном пространстве. Основной математический инструмент — ряды Фурье. Для случаев конечных или несовершенных кристаллов в том же самом приближении одноволнового кинематического рассеяния используется фурье-преобразование, что, конечно, более сложно. [c.12]

Цилиндрические оболочки могут быть однопролетными или многопролетными, одноволновыми или многоволновыми. в первом случае на стыке многопролетных оболочек устраивают общие диафрагмы, а во втором — об- [c.203]

Передача одноволновая 125. Перекиси оксиалкильные 142. Перекись ацетила 142. [c.481]

По своей конструктивной схеме пространственные покрытия могут быть однопролетные и многопролетные, одноволновые и многоволновые. Оболочки чаще всего имеют очертание по форме поверхностей одинарной и двоякой кривизны, но возможно их применение в виде складок и многогранников, вписанных в криволинейные поверхности. Оболочки могут быть образованы по форме единой поверхности или из нескольких поверхностей, пересекающихся между собой ( составные оболочки). [c.87]

Нелинейная стадия развития модуляционной неустойчивости зависит от асимптотики начального возмущения при а оо. Если это возмущение достаточно быстро спадает на бесконечности, то, как и для волновых импульсов самого поля (их эволюция в одноволновом приближении описывается уравнением Кортевега-де Вриза), начальный импульс волны модуляции произвольной формы при i оо распадается на солитоны (это, конечно, радиосолитоны — они с высокочастотным заполнением) и осциллирующий хвост . Как и для аналогичной задачи, описываемой уравнением КдВ, этот хвост содержит мало энергии по сравнению с энергией, запасенной в солитонах, и принципиален лишь при рассмотрении процессов взаимодействия солитонов друг с другом (см. гл. 19). Число солитонов зависит от формы начального профиля. Строго проблема эволюции локализованного в пространстве начального возмущения решается с помощью метода обратной задачи рассеяния [14] здесь же мы приведем лишь решение уравнения (20.9) в виде уединенных стационарных волн модуляции (волн огибающей) [c.419]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...