Коэффициент заполнения решетки

В качестве примера рассмотрим зависимости модулей коэффициентов прохождения и отражения нормально падающей Я-поляризованной волны от частоты для решеток с пятью лентами на периоде (рис. 18). Размещение лент на периоде условно показано для каждого случая. Коэффициент Ь на всех кривых в одноволновой области имеет максимум ( ао1 — минимум) в точке скольжения первой гармоники (х = 1), характерный для частотной зависимости одноэлементной решетки. Величина его зависит как от коэффициента заполнения решетки (отношения суммарной ширины лент к периоду), так и от ширины наибольшей щели для решетки с более широкой щелью (рис. 18, г) он оказывается большим. Очевидно, что в окрестности я = 1 длина падающей волны значительно больше узких щелей и решетка в целом ведет себя как одноэлементная. [c.54]

С увеличением частоты периодичность решетки значительно влияет на дифрагированное поле н при х > I приводит к появлению распространяющихся гармоник. При X > 1 модули амплитуд парных волн уже не одинаковы. Неравенство модулей амплитуд парных волн означает пространственную несимметрию дифрагированного поля. Степень этой несимметрии зависит от коэффициента заполнения решетки, параметра несимметрии, частоты и соотношения между шириной лент. При этом энергетическая не-симметрия поля может оказаться очень большой, поскольку энергия рас- [c.55]

Здесь р — период, q — коэффициент заполнения решетки. [c.107]

Принимая для струйки, выходящей из отверстия решетки, коэффициент заполнения сечения (контракции) ас 0,65 и коэффициент скорости фск = 0,95, получим согласно формулам (1.23) и (1.24) для наиболее узкого сечения общей струи (х/ ЛГк 0,7 х= = = 140 мм) при ( - 0,38 следующие значения относительных скоростей шах/и р = [c.217]

Кристаллические структуры чистых металлов (а также многих металлических сплавов— твердых растворов) имеют атомный характер и узлы решетки Бравэ представляют центры атомов (точнее, положительных ионов) — частиц, имеющих сферическую симметрию. Исходя из принципа плотной шаровой упаковки, действующего в случае ионной и металлической химической связи, определяется атомный (металлический) радиус как половина расстояния между центрами соприкасающихся атомов (ионов) (табл. 5.4). Простой расчет позволяет оценить коэффициент заполнения, т. е. долю (в процентах) объема решетки кристалла, занятого атомами или ионами (см. табл. 5.3). [c.98]

Усложнение внутренней структуры периода решетки может изменять лишь комплексные амплитуды дифракционных спектров. В одноволновой области на некотором удалении от плоскости решетки полное дифрагированное поле мало отличается от поля нулевой гармоники спектра, в связи с чем изменение любых параметров решетки сказывается только на величине комплексного коэффициента прохождения или отражения. Поскольку, изменяя параметры одноэлементной решетки (ее периода и коэффициента заполнения), можно в достаточно широких пределах управлять амплитудой и фазой основной волны, то в одноволновой области дифракционные свойства многоэлементных решеток качественно мало отличаются от свойств одноэлементных. [c.53]

С возрастанием коэффициента заполнения в случае Е-поляризации щели решетки ведут себя подобно запредельным волноводами прозрачность ее довольно резко падает. Например, при s =0,95 Ьо не превосходит значения 0,01 во всем рассматриваемом диапазоне О < х <3,5, т. е. такая решетка ведет себя подобно отражающей гребенке из полуцилиндров. Из приведенных данных видно, что для густых решеток (s > 0,5) прозрач- [c.67]

Любопытным является факт почти полной прозрачности редких решеток для -поляризованной волны вблизи точки скольжения и = 1 в широком диапазоне изменения коэффициента заполнения О < s с 0,5. Например, при к — 0,9 f o) > 0,95 вплоть до s = 0,4, а в точке пространственного резонанса и = 1 решетка прозрачна до s < 0,5. [c.68]

На этом расстоянии от данного атома находится восемь соседей, следовательно, координационное число для этой решетки К8 и коэффициент заполнения (отношение объема, занятого атомами, к объему всей ячейки) составляет 68%. Для г. ц. к.-решетки координационное число К12, а коэффициент заполнения 74%. Для гексагональной решетки соответственно К12 и 74%. В последних двух решетках атомы упакованы более плотно. [c.73]

На этом расстоянии от данного атома находятся восемь соседей (рис. 5, б). Следовательно, координационное число для этой решетки соответствует 8 (К8) и коэффициент заполнения, определяемый как отношение объема, занятого атомами, к объему ячейки, составляет 68%. [c.17]

При уменьшении координационного чис.та в решетке Г12 до 6 коэффициент заполнения составляет около 50",,. а ири координационно.м чис.те 4—всего около 25",. [c.16]

Сильное влияние решетки вызвано появлением токов вдоль проводов. Лишь при стремлении к нулю относительного заполнения решетка перестает эффективно экранировать поле. Коэффициент р при этом стремится к бесконечности, а а — к нулю, так что и Ег, и Ну непрерывно переходят через плоскость решетки. [c.209]

Легко обобщить полученные результаты на случай, когда р и р в условиях (10.29), (10.30) являются функциями координаты на поверхности 5 (т. е. р = р(з), р = р(5)). Такая ситуация возникнет в задаче дифракции, если поверхность 5, на которой происходит дифракция, имеет переменную прозрачность, например, является ленточной решеткой с переменным коэффициентом заполнения. В этом случае (как и в ш-методе при ш = да(5)) р и р в условиях однородных задач (10.4) также являются функциями 5, а роль собственных значений играет некий параметр, входящий в эти функции. Возможный вид функций Рп(5) и р (5) оп-ределяется формулами типа (5.11), (5.33). Подробнее более общая задача будет рассмотрена в 12. [c.108]

Не представляет труда обобщить полученные здесь результаты на тот случай, когда в истинных граничных условиях (12.2а), (12.26) а и р —функции от координат границы 5, т. е. если а = а 5), р= Р(5). Физически это означает, что поверхность, на которой происходит дифракция, имеет переменную прозрачность. Это может быть, например, решетка, выполненная с переменным шагом или переменным коэффициентом заполнения. [c.123]

Коэффициент заполнения пропускной способности V Количество пар грузовых поездов п гр Количество пар пассажир- ских поездов п ПС грузонапряженность, млн. ткм брутто/км в год Максимальная дальность перевозки звеньев путевой решетки км тах [c.70]

Следует отметить, что совпадение коэффициента заполнения и координационного числа у гранецентрированной кубической и плотноупакованной гексагональной решеток не случайно. Как уже отмечалось, именно в этих двух решетках расположение атомов соответствует наиплотнейшей укладке шаров одного размера. [c.27]

В табл. 2, 3 и табл. 1 (сгр. 402) приведены данные об элементарных ячейках наиболее важных металлов, их соединений и некоторых неметаллических элементов, коэффициент заполнения т] (отношение объема, занимаемого атомами, к объему элементарной ячейки) и координационное число — к. ч. (число ближайших соседних атомов в решетке). [c.183]

В табл. 2, 3 и табл. 1 в статье Периодическая система Д. И. Менделеева, структура и свойства элементов (стр. 268—274) приведены данные об элементарных ячейках наиболее важных металлов, их соединений и некоторых неметаллических элементов, коэффициент заполнения п (отношение объема, занимаемого атомами, к объему элементарной ячейки) и координационное число — к. ч, (число ближайших соседних атомов в решетке). [c.128]

Коэффициент лобового сопротивления решетки из круглых стержней или проволоки принимают 0,67 сопротивления решетки из пластин без фасок. Характерно, что сопротивление решетки, отнесенное к теневой площади всех пластин, понижается с увеличением коэффициента заполнения. В среднем коэффициент лобового сопротивления решетки из пластин можно принять равным коэффициенту сопротивления длинной пластинки ошибка возрастает с увеличением коэффициента заполнения. Фаски у пластин немного снижают сопротивление решетки. [c.89]

Здесь 73 —внутренний диаметр корпуса, м Du >2— диаметр кольцевой перегородки и дисковой перегородки, м da — наружный диаметр трубки, м п — число трубок S — шаг между трубками, м h — расстояние между перегородками, м rj — коэффициент заполнения решетки трубками для одноходового т = 0,8-7-1 для четырехходового Т) = 0,6-н0,8. [c.551]

Если X < 0,5, то для каждого коэффициента заполнения решетки s в случае Я-поляризации существует отличный от нормального угол ф, при котором решетка полностью прозрачна (рис. 27, б, в). При этом, если X 1, то этот угол падения приближенно определяется формулой ф = = ar os (1 — s). Такой же формуле для X < 0,5 подчиняются и углы, при которых наблюдается полное прохождение для решеток типа жалюзи и решеток из брусьев прямоугольного поперечного сечения, если под 1 — S и там понимать относительную ширину щелей в решетке (ширина каналов, по которым протекает поток энергии поля). Это явление, называемое эффектом Малю-жинца, детально обсуждается в 8.1. [c.70]

Доля объема в ячейке, занятого собственно атомами, называется коэффициентом заполнения решетки. Этот коэффициент определяется из условия, что атомы являются жесткими шарами и уложены вплог-ную по той схеме, которая характерна для данной решетки. Путем несложных геометрических построений и расчетов можно показать, что коэффициент заполнения в г. ц. к. решетке составляет 74%, в о. ц. к. решетке — 68%, Б г.п.у. решетке при с/а = 1,633—74%, в кубической алмазной решетке — всего 34%- [c.25]

При радиальном растекании узкой струи по фронту такой решетки наибольшими скоростями будут обладать центральные струйки, протекающие нормально или под небольшими углами наклона к поверхности решетки наименьшие скорости будут у промежуточных струек, которые почти полностью стелятся по фронтальной поверхности решетки. Кроме этого, центральные струйки будут иметь и большую массу, так как коэффициент заполнения сечения ( сжатия ) центральных отверстий при протекании через них струек нормально к поверхности решеаки получается наибольшим. Коэффициент заполнения сеченнй остальных отверстий уменьшается с увеличением угла наклона к фронтальной поверхности решетки т. е. с удалением от оси струи. Исключение составляют отверстия, расположенные вблизи стенки корпуса аппарата, у которой струйки изменяют свое направление нормально к решетке. В результате, струйки, выходящие из центральных каналов спрямляющей решетки, с большой кинетической энергией и массой будут подсасывать более слабые периферийные струйки, за исключением пристенных (рис. 3.5, г). Как видно из сравнения рис. 3.5, в и г, характер профиля скорости в последнем случае будет близок к характеру профиля скорости за перфорированной решеткой с меиьшпм значением ( р при отсутствии за ней спрямляюищй решетки. Так оно и должно быть, так как спрямляющая решетка устраняет влияние увеличенной радиальности растекания потока по фронту решетки и нет большого отличия в поведении струек, протекающих через отверстия решетки при больших и малых значениях р. [c.83]

Из (2.2) следует, что частая решетка (я <С 1) полностью отражает -поляризованные волны, кроме того, бц О при приближении к нулю коэффициента прозрачности 0 (м 1). Предельный переход в (2.2) при одновременном стремлении и О и м ----1 возможен только при наложении дополнительных условий, связывающих порядок малости х и и + 1. Характеристики этих крайних значений параметров должны исследоваться также с учетом последующих приближений для а и Ь . Однако при ограниченных значениях и и неограниченном уменьшении коэффициента заполнения (9 1) -V 1. В этом случае характер поведения jfeol в основном определяется различиями между скоростями стремления к нулю величин х и (рис. 10). [c.39]

Параметры решетки, изображенной на рис. 18, а, выбраны таким образом, что на более низких частотах она проявляет свойства трехэлементной решетки зависимость коэффициента прохождения от частоты имеет пик при X = 3. Наибольшего значения модуль коэффициента отражения достигает при х = 5 ( а,, = 0,69), затем оно устанавливается примерно на уровне 0,5. Решетка, изображенная на рис. 18, в, имеет большой коэффициент заполнения и до х < 6, коэффициент прохождения ее мал. Так как одна из щелей несколько больше других, существует небольшой излом, характерный для одноэлементной решетки прих = 1. При х>6 решетка практически одинаково прозрачна для всех частот. Таким образом, изменение конфигурации решетки увеличивает или уменьшает ее прозрачность на различных участках частотного диапазона. [c.55]

Рис. 24. Зависимость коэффициента прохождения от х для различных заполнений решетки s = 2ajl при нормальном падении для Е- а) и Я-поляризации (б)

Рассмотрим решетку из цилиндров с узкими щелями. Частотные зависимости I 5о 1 при различных значениях коэффициента заполнения s = = 2а// полуширины щелей 0, угла падения ф, угла ориентации щелей фц представлены на рис. 74. Они носят ярко выраженный резонансный характер. Если резонансы при целочисленных значениях и = /г (для ф = 0) связаны с возбуждением новых распространяющихся волн, то остальные резонансы — с возбуждением квазисобственных колебаний такой решетки. Причем собственные частоты этих колебаний отличаются от таковых для одиночного цилиндра со щелью, близких к корням производной функции Бесселя J (и), наличием малых комплексных добавок. [c.131]

В случае -поляризации диэлектрическое заполнение решетки не приводит к качественному изменению основных дифракционных зависимостей. С ростом б2 за счет естественного укорочения длины волны внутри щелей решетки дифракционные зависимости смещаются в сторону меньших значений я. При этом несколько ухудшается согласование решетки со свободным пространством. Зависимость коэффициентов прохождения по отдельным поляризациям от и, h, 63 по сравнению с пустой решеткой приводит с увеличеним 63 к уменьшению области параметров и, б, при которых совпадают режимы полного прохождения ортогональных компонент падающего поля. Заметим, что наличие диэлектрика позволяет уменьшить нижнюю границу рабочего диапазона работы поляризатора в У вз раз, т. е. 0,5 (Бг)" < и < 1 при ф = 0. [c.209]

Гранецентрированная кубическая и гексагональная плотноупакованная (с а= 1,633) решетки—наиболее компактные, в них коэффициент заполнения объе.ма атомам1г равен 74 . [c.16]

Гранецентрироваиная кубическая и гексагональная плотно-упакованная (с/а= 1,633) решетки— наиболее компактные в них коэффициент заполнения объема атомами равен 74%. [c.20]

При уменьшении координационного числа в решетке Г12до 6 коэффициент заполнения составляет около 50%, а при координационном числе 4 — всего около 25%. [c.20]

Подобно тому, как коэффициенты аир (20.20) описывают малую прозрачность решетки для Я-поляризации, коэффициенты у и б в (20.40) описывают слабую экранировку решеткой для Я-поляризации. Лишь при переходе к очень плотному заполнению решетка начинает очень сильно экранировать поле. В пределе, при сплошном заполнении (т. е. для гофры) у становится большой величиной, точнее, у —1/6. Как легко показать ( ), это действительно означает полную экранировку. Гофра экви-залентна непрозрачному плоскому экрану с чисто мнимым импедансом Еу/Нг = б, т. е. идеально проводящей плоскости, сме-щ енной на расстояние /к. Эта величина имеет порядок а. [c.216]

Примечание. И- число атомов на элементарную ячейку 2- координационное число коэффициент заполнения. Выбор элементарной ячейки для ГПУ можно сделать и другим способом, если за основу взять дваждыцентрированную по объему гексагональную решетку (см. рис. 1.5) с базой [[2/3 1/3 1/4 1/3 2/3 3/4]]. [c.23]

Кристаллическая структура Число атомов на влементар-ную ячейку Базис решетки Координационное число (к. ч. ) Коэффициент заполнения т1, % [c.184]

Решетки могут быть с различным заполнением (сплошностью) и из разного профиля стержней (круг, прямоугольник, квадрат и другие сечения). К решеткам часто относят перфорированные пластины. Вообще, коэффициент лобового сопротивления решеток не связан линейно с коэффициентом заполнения ветровая нагрузка на него снижается медленнее роста сквозно-сти пластинки. [c.88]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...