Функции корреляционная, оптическое измерение

Известна также методика [20], согласно которой /о определяется на основе измерений пространственной корреляционной функции флуктуаций логарифма амплитуды плоской оптической волны на трассе 10 м. Методическим недостатком здесь является значительная продолжительность времени измерения одной кривой для пространственной корреляционной функции, в течение которого величина /о, как правило, изменяется за счет временного хода режима турбулентности. Следующим шагом было применение метода спектральных измерений флуктуаций интенсивности [21] для определения /о. Поскольку флуктуации показателя преломления атмосферы в основном определяются флуктуациями температуры,, спектры этих величин считаются подобными [49], отличающимися лишь численными коэффициентами. Сравнение полученных результатов из оптических измерений [21] со спектрами температурных пульсаций показало, что совпадение хорошее только в высокочастотной части. [c.217]

Выражение (2.47) показывает, что по измеренной индикатрисе рассеяния Ф (0, ф) легко определяется спектральная корреляционная функция Хв ( ) связанная с х (р) преобразованием Бесселя (2.46). При этом, если оптические свойства вещества е . (со) (а следовательно, и коэффициенты Rp и Т) известны достаточно хорошо, то измерения функции Хв ( ) можно проводить, используя зондирование поверхности излучением с различной длиной волны — от видимых до рентгеновских, что значительно повышает достоверность получаемых результатов. Обсудим этот вопрос более подробно. [c.61]

Рис. 6.34. Схема экспериментальной установки для измерения временного поведения фазы пикосекундных импульсов методом динамической интерферометрии 1 — волоконный световод, 2 — дифракционная решетка, 3 — призма решеточного компрессора, 4 — линия регулируемой оптической задержки, 5 — интерферометр Маха — Цандера, 6 — эталон Фабри — Перо, 7 — коррелятор для измерения кросс-корреляционной функции динамической интерферограммы и сжатого импульса [М]

Дальнейшая информация может быть получена путем измерения корреляционной функции интенсивности света (см., например, [3.1]). При этом если требования к временному разрешению невелики, то корреляционный сигнал может быть образован в электронном умножающем устройстве. Сигналы на входы устройства подаются с двух фотоприемников согласно блок-схеме на рис. 3.4. Умножитель может быть как аналоговым, так и цифровым. Цифровой умножитель особенно удобно применять при счете фотонов. Регулируемая задержка т между обоими входными сигналами осуществляется либо оптическим путем до подачи сигналов на фотоприемники, либо электронным устройством после приема сигналов. Осуществив умножение и интегрирование, получают автокорреляционную функцию интенсивности [c.108]

Рассмотрим кратко оптические методы экспериментального определения пространственных и временных корреляционных функций, или, в терминах оптики, методы измерения пространственной и временной когерентности световых полей. Исторически понятие когерентности возникло в оптике в связи с интерпретацией результатов интерференционных опытов. Классические интерференционные опыты Юнга и Майкельсона оказываются прямыми методами измерения пространственных и временных корреляционных функций распределение средней интенсивности в интерференционной картине непосредственно дает корреляционную функцию поля. Одновременно эти опыты можно рассматривать как схемы, поясняющие физический смысл пространственных и временных корреляционных функций. Обратимся к их рассмотрению. Начнем с определения [c.12]

Для извлечения сведений о пространственной корреляционной функции из временных моментов, определяемых в пространственно разнесенных точках, использовалась гипотеза замороженной турбулентности . Турбулентное состояние атмосферы оценивалось оптическим методом по размытию радиальной и зонной мир. Параметр во время измерений имел значение р =8,2. Измеренное среднее квадратическое отклонение флуктуаций интенсивности в эксперименте было равно О/ = 0,95. [c.119]

Наиболее полную информацию о пульсациях в ЭДГ-потоке дают результаты локальных оптических измерений (сигнал света, рассеянного малым объемом 1/ 0.1 мм ). Для указанного сигнала находились дисперсия, спектр мощности и автокорреляционная функция в разных точках струи. Помимо этого находилась взаимная корреляция R t) между сигналами igi(t) и переменной составляющей J it) тока иглы с характерной частотой Тричела г тЕ- В качестве примера на рис. 5 показана функция R r), полученная для сечения х/го = 30 в точках = О (кривая 1) VL у = 0.9S, где S - радиус струи в данном сечении (кривая 2), при То = 385, Too = 286 К, (р = —ЗЛкВ. Представленные данные иллюстрируют наличие четко выраженной корреляции электрических и оптических сигналов, причем величина корреляционного пика убывает от 0.6 на струи до 0.2 на ее периферии. Максимумам кривых R t) соответствуют = 0.59 же для точки = О и [c.675]

Схема экспериментальной установки представлена на рис. 6.18. Лазер, работаюш,ий в сдвоенном режиме, генерировал цуги импульсов с частотой повторения 2 кГц (1=1,06 мкм, т = 100 пс, Ро=1 МВт). Основными элементами волоконно-оптического компрессора служили одномодовый волоконный световод длиной 1 м, кристалл КТР и голо-графическая дифракционная решетка. Варьирование длины кристалла-удвоителя Lkp (2, 5, 8 и 11 мм) позволяло изменять ширину полосы спектрального синхронизма. На рис. 6.18 приведены корреляционные функции интенсивности второй гармоники, измеренные до (а) и после (б) сжатия в решеточном компрессоре. Видно, что увеличение от 2 до 11 мм приводит к уменьшению длительности частотно-модулиро-ванных импульсов на выходе кристалла с 62 до 30 пс. При этом длительность сжатых импульсов растет с 1,1 до 2,8 пс, но снижение степени сжатия компенсируется повышением контраста и уменьшением флуктуаций длительности с 30 до 10 %. Отметим, что простым поворотом кристалла-удвоителя осуш,ествляется плавная перестройка частоты излучения в пределах уширенного в световоде спектра (Av = [c.264]

Измерение временного хода интенсивности и фазы. Создание волоконно-оптических компрессоров, на выходе которых получаются импульсы с длительностью в десятки фемтосекунд, существенно продвинуло технику измерения временных зависимостей интенсивности и фазы в пикосекундном диапазоне длительностей [43]. В экспериментах регистрируется кросс-корреляционная функция интенсивности [c.283]

Электронный способ регистрации корреляционной функции ограничен пока интервалами времени, превышающими 100 пс. Если требуется измерение корреляционной функции интенсивности с временным разрешением в области пикосекунд, то умножение необходимо производить оптическим путем, т. е. применять нелинейные - оптические методы. Используемые в этом случае процессы могут считаться безынерционными вплоть до субпикосекундного диапазона, что обеспечивает соответствующее временное разрешение (см. разд. 3.3). [c.109]

Эти теоретические предсказания были подтверждены экспериментально для атомных пучков группами Л. Манделя и Г. Вальтера. Создание ловушек Пауля для ионов и магнито-оптических ловушек для атомов открыло новую эру в экспериментальном изучении резонансной флюоресценции. Теперь стало возможным наблюдать излучение отдельной частицы и, следовательно, регистрировать антигруппиро-ванный свет от одиночного иона, атома или молекулы. На рис. 1.6 представлены результаты измерения корреляционной функции второго порядка для резонансной флюоресценции одиночного иона магния. Эти кривые отчётливо показывают, что вероятность наблюдения двух фотонов, излучённых сразу друг за другом, очень мала. [c.21]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...