Скорости Угол вида

Это уравнение кривой на комплексной плоскости, представляющей собой почти окружность, которая может быть построена, если известно значение вектора прогиба ротора для разных значений <0 в окрестности критической скорости. Угол ф между направлением возмущающей силы и перемещением tg9 = (b(o/7l/)/Q —со , где Q = к/М. Уравнение движения для п-массовой системы, на которую действует сила (t), приложенная к А -массе, можно записать в виде [c.53]

При сверхзвуковой скорости потока газа волны возмущений также имеют вид окружностей, но в силу условия и> а область их распространения ограничивается прямыми AM и AN (для осесимметричного потока — поверхностью конуса), называемыми линиями возмущения или линиями Маха. Эти прямые образуют с вектором скорости угол Маха, определяемый формулой [c.69]

Мы рассмотрим здесь только простейший случай, когда центры О п О двух шаров неподвижны и их расстояние 00 = с весьма велико сравнительно с радиусами шаров а и Ь во всякое время. Назовем через q и д производные от а и 6 по времени, г и г — расстояния точки жидкости от О и О и через й — угол г с 00. Начало координат примем в центре первого ша за и ост. Ох направим по 00. По предыдущему представим потенциальную функцию скоростей в виде [c.485]

Это справедливо, в частности, для течения с годографом скорости в виде кругового сектора. Если угол годографа равен тг/п, то переменная [c.274]

От величины угла закручивания зависит точность и правильность хода машин и поэтому для каждого вида машин ее ограничивают определенными пределами. Так, например, для обыкновенных валов, вращающихся с малой и средней скоростью, угол закручивания, который образуется на длине 1 м, обычно ограничивают пределами от 1° до 1/4° для быстроходных валов (например, в турбинах) эта величина не превышает 1/10°. [c.173]

Решение. Распределение молекул по скоростям при отражении их от стенки при полной аккомодации имеет вид сРр, где /"—максвелловская функция распределения, а ось х перпендикулярна к поверхности. Обозначай посредством д угол между скоростью молекулы и осью х, найдем, что распределение отраженных молекул по направлениям их движения (независимо от абсолютной величины скорости) имеет вид [c.87]

Если угол р — нечетная ДОЛЯ угла в 180°, то потенциал скоростей второго вида выражается через элементарные функции при любом индексе N. В самом деле, если [c.384]

Как известно, при малых сверхзвуковых скоростях угол скачка (0с) оказывается значительным, и отраженный от стенки скачок почти всегда попадает на модель, изменяя характер аэродинамического воздействия на нее по сравнению со свободным полетом. В том случае, когда рабочая часть открыта и выполнена в виде герметической камеры, ударная волна, попадающая на границу свободной струи, будет отражаться от нее в виде волны разрежения, которая также изменяет картину обтекания. [c.29]

Так, если угол поворота ф/, какого-либо /е-то звена задай в виде функции ср,, = p i (ф), то угловая скорость этого звена может быть представлена так [c.70]

Для поворота корпуса космического аппарата используется электродвигатель-маховик, уравнение движения которого на вращающемся аппарате имеет вид со + со/Г = и, где со — относительная угловая скорость маховика, Т — его постоянная времени, и — управляющее напряжение, принимающее значения Но. Определить длительность t разгона и — По) и торможения 2(и = —По) маховика, если первоначально невращающийся корпус при неподвижном маховике требуется повернуть на заданный угол ф и остановить. Ось вращения маховика проходит через центр масс космического аппарата движение считать плоским. Моменты инерции маховика и аппарата относительно общей оси вращения соответственно равны I и /о. [c.397]

Здесь м — фазовый угол, величина которого зависит от угловой частоты изменения электрического поля со и от свойств жидкости, окружаюш ей газовый пузырек Уд п 7 определяют соответственно стационарный и зависящий от времени вклады в скорость течения жидкости и имеют вид [100] [c.278]

В дистанционно управляемых копирующих манипуляторах применяют обратимые следящие системы симметричного типа, состоящие из двух взаимосвязанных следящих систем, обеспечивающих активное отражение усилий вариант такой системы, наиболее простой, дан на рис. 11.19, а. При наличии нагрузки на исполнительном звене в виде момента М и движущемся или неподвижном звене управления сельсин на стороне нагрузки развивает момент а сельсин на стороне оператора — равный ему, но противоположный по знаку синхронизирующий момент Мц. В результате оператор ощущает внешнюю нагрузку от объекта манипулирования не только при движении, но и при неподвижном положении схвата манипулятора. Динамика таких систем весьма сложна, уравнения движения составляются и исследуются с помощью чисто механического аналога (динамической модели, рис. 11.19,6). Здесь учитывают внешнюю нагрузку в виде момента М,,, приведенные моменты инерции Vi, У2, /и масс механизмов, связанных с валом оператора, с валом нагрузки и самой нагрузки, угол рассогласования между осями сельсинов в виде некоторой расчетной жесткости с упругой передачи, зависимость динамических синхронизирующих моментов Мц, Мдо, развиваемых сельсинами при вращении, от скорости вра- [c.336]

Легко видеть, что решение (3.20) определяет плоское течение Пуазейля, вектор скорости которого при сз > 0 составляет с положительным направлением оси х угол -С2 - тг/2. Напомним, что давление, не входящее в уравнения (3.1)-(3.4), в течении Пуазейля меняется линейно в направлении вектора скорости и зависит от Д. [c.193]

О и г если смотреть навстречу v, можно видеть поворот вектора а к вектору г на угол а, совершающимся в сторону, обратную вращению часовой стрелки, т. е. направление вращательной скорости v совпадает с направлением векторного произведения хУ. [c.210]

Если мысленно перенести вектор угловой скорости в точку М (рис. 272), то, смотря навстречу центростремительному ускорению w , перпендикулярному плоскости векторов сомножителей ш и IT, можно видеть поворот вектора к вектору v на угол 90 , совершающийся в сторону, обратную вращению часовой стрелки, т. е. направление центростремительного ускорения Wu> совпадает с направлением векторного произведения со х и. Следовательно, [c.212]

Эксцентрик виде диска 1 радиуса R и эксцентриситетом r = R/V2 вращается вокруг оси О с угловой скоростью (О и приводит в движение плоский толкатель 2, движущийся в горизонтальных направляющих. Определить скорость толкателя в положении механизма, когда ООх образует с горизонтальным диаметром угол а = 45°. [c.63]

Как видим, траекторией является парабола с осью, параллельной оси z, проходящая через начало координат. Угол а, который образует начальная скорость с горизонтальной плоскостью, называется углом бросания. [c.381]

Решение. Вращаясь вместе с колесом вокруг его оси против часовой стрелки, гайка одновременно поворачивается ключом вокруг оси болта по часовой стрелке. Пренебрежем пока движением гайки вдоль оси болта и рассмотрим лишь два эти вращения. Угловая скорость колеса является переносной угловой скоростью со гайки, а угловая скорость гайки в ее вращении вокруг оси болта—ее относительной угловой скоростью со . Нетрудно видеть, что при повороте колеса вокруг его оси на какой-либо угол ср, гайка поворачивается за то же время на такой же угол, но в другую сторону, вокруг оси болта. Следовательно [c.213]

Как известно из курса механики, каждое гармоническое колебание можно представить в виде вектора амплитуды, составляющего с направлением колебания некоторый угол, равный фазе колебания. Предполагается, что вектор амплитуды вращается вокруг точки, совпадающей с его началом, против часовой стрелки с угловой скоростью, равной круговой частоте колебания. Согласно выбранному масштабу, длина вектора равна величине амплитуды колебания. Этот метод очень удобен при сложении колебаний. Он успешно применяется с целью вычисления результирующей [c.128]

Элементарная работа является скалярной величиной. Ее знак определяется знаком проекции силы Ех, так как перемещение ds принимаем положительным. При Ех > 0 элементарная работа dA > 0, а при Ет < о, наоборот, dA <0. Так как = F os p, где

скорости точки о, го выражение (40) можно представить в виде [c.312]

Относительная скорость и является той скоростью дождя, которую видит пассажир автомобиля. Свой зонтик пассажир должен держать так, чтобы его ручка была параллельна вектору V,. Из рис. 49 видно, что угол наклона ручки к вертикали определяется формулой [c.138]

Решен и е. В этой задаче, как вид.чо из ее условия, подвижную систему координат й т] надо связать с колесом В. Начало ее совместим с центром колеса В. Предположим, что в начальный момент времени ось совпадает г. линией центров колес А и В. Через некоторый промежуток времени / после начала движения система координат В ц повернется на угол ф так, как это показано на рис. 52. Найдем угол ф. За.метив, что абсолютная скорость точки касания колеса В с рельсом равна пулю и что переносной скоростью этой точки, так же как и в предыдущей [c.139]

Запись в виде векторного произведения особенно удобна для выражения угловой скорости и углового ускорения вращающегося тела. Мы видели, что повороты на конечный угол не являются векторами, потому что два таких поворота не подчиняются закону сложения векторов. Но угловая скорость, по определению, представляет собой предел отношения бесконечно малого угла поворота к бесконечно малому интервалу времени, за который происходит этот поворот. Порядок, в котором совершаются два бесконечно малых поворота, не влияет на окончательное положение предмета, если исключить слагаемые такого же порядка малости, как квадрат величины бесконечно малых поворотов, а эти слагаемые исчезают при соответствующем переходе к пределу. В одной из последующих глав мы докажем это и рассмотрим элементарную динамику вращающихся тел. [c.62]

Течение газа за скачком в осесимметричном случае отличается от плоского скорость потока, статическое давление и плотность газа с удалением от скачка немного изменяются, а углы поворота потока в скачке (угол клина) и на бесконечности (угол конуса) существенно различны. На рис. 3.18 приведены кривые tt>KOH = /(сокл) для различных значений чисел Маха. На рис. 3.19 изображены кривые значений числа Mi за скачком (штриховая) и Мг на поверхности конуса (сплошная) в функции угла поворота в скачке при различных значениях скорости. Как видим, уменьшение скорости между областью, лежащей непосредственно за скачком (соответствует плоскому течению), и поверхностью конуса получается незначительным так как числа М за скачком и на поверхности конуса близки, то близки и соответственные [c.139]

При достаточно высокой степени деформации (е> >80- -90%) максимальная разориентация соседних ячеек превышает 5—10° при средней разориентации 2—3°. Имеется критический угол 0кр разориентировки границы ячеек. При 0<0кр<2н-5° границы ячеек оказывают сопротивление движению дислокаций по типу сопротивления дислокаций леса . Если 0> 2-4-5°, границы ячеек становятся столь же эффективными барьерами для передачи скольлсения, как и границы зерен, повышая тем самым деформирующее напряжение. Передача пластической деформации через такие границы сопровождается нагромождением дислокаций. В отличие от разных стадий пластической деформации, когда длина плоскости нагромождения ограничена размером металлографически выявляемого зерна, при больших деформациях длина плоскости нагромождения ограничена размером ячейки. Формирование ячеистых дислокационных структур зависит от условий деформации, среди которых главными являются температура, степень и скорость деформации, вид напряженного состояния. Многочисленные экспериментальные данные дают основание утверждать что снижение температуры деформации, повышение скорости деформации, легирование (при условии, что легирование не сильно влияет на величину энергии дефекта упаковки) или загрязнение металла, повышая напряжение течения, одновременно затрудняют формирование ячеистой структуры. Ячеистая структура оказывает непосредственное влияние на свойства деформированного металла, причем структурно чувствительные механические свойства зависят не только от размера ячейки, но и от угла 0 между соседними ячейками. [c.251]

Зная полученную экспериментальным путём величину фо при натяжении во время опыта и комбинацию прочих влияющих факторов (вид и размеры ремня, диаметр шкива, скорость, угол обхвата, режим работы и т. д.), можно рассчитать полезное напряжение (приведённое) = фоа2, а затем определить соответствующие (Ji, а и т. д. [c.467]

Тригонометрическая форма главных скоростей деформаций и угол вида деформированного состояния. В соответствии с (1.104) тригонометрическая форма главных скоростей деформаций с учетом (П1.36) и (HL37) имеет вид [c.105]

Локк [L.106] предложил другую форму представления индуктивных скоростей — в виде графика зависимости V- -v)/vb от V/vs (рис. 3.8). Здесь по оси ординат отложена не индуктивная мощность, а относительная полная мощность Р/Р = (V + d)/db. Такая форма представления лучше согласуется со способами получения и использования кривой индуктивных скоростей, ибо при расчете аэродинамических характеристик винта интерес представляет именно полная мощность. На рис. 3.8 также нанесены прямые V - - V = 0 (ось абсцисс) и V + 2и = О, выделяющие четыре области, соответствующие четырем режимам обтекания винта при вертикальном полете. Прямая v = 0 проходит через начало координат и образует с осью абсцисс угол 45°. [c.112]

Рассматривая здесь v как величину радиз са-вектора на плоскости годографа скорости, а А—как полярный угол, нетрудно обнаружить, что зависимость V от А изобразится на плоскости годографа скорости в виде эллипса. В самом деле, если в уравнении эллипса, наипсанно.м в декартовой системе координат [c.415]

Экспериментальная проверка хорошо подтверяедает это положение. Средняя конечная интенсивность деформации, рассчитанная по измерению размеров искаженной в результате резания ячеек квадратной делительной сетки, мало отличается от интенсивности деформации простого сдвига, определенной на основании размеров стружки (табл. 8). К такому же выводу приходит и Г. Л. Куфарев [45], определив при резании меди величину угла вида деформированного состояния по размерам эллипсов стружки, в которые превратились окружности, нанесенные на срезаемом слое. Как было указано выше, для того чтобы параметр Хе — О, угол вида деформированного состояния при простом сдвиге должен быть равен 30 . При резании со скоростью V = = 19 мм/мин были получены углы РеГ [c.97]

НТ), относительно которых измеряют параметры 2,. в общем случае А = 6 (для навигационных ИСЗ), для наземных НТ А = 3 (прямоугольные координаты НТ). Конкретный вид зависимости (6.21) определяют характер навигационного параметра (дальность, радиальная скорость, угол и т. д.), закономерность относительного движения КА и навигационнон точки, выбранная система параметров д (/ — 1, /") иQ h 1,..., 6). [c.163]

На рис. 8.7, а изображено крыло симметричного профиля в воздушном потоке при нулевом угле атаки. Дадим крылу малое начальное возмущение в виде угла крутки, равного углу атаки Да. Тогда, очевидно, возникнет аэродинамическая сила ДУ, которая создаст крутящий момент относительно ц. ж. АУ(1. Этот момент зависит от скорости полета. Упругий момент крыла будет стремиться уменьшить заданное возмущение (угол Да). Если момент ДУ / будет равен упругому восстанавливающему моменту, то соответствующая скорость полета и будет критической. При уменьшении скорости угол Да будет -стремиться к нулю, а при увеличении к бесконечности. На рис. 8.7, б изображена зависимость угла Да от скорости полета. Как следует из рассмотрения верхней кривой, при скорости, меньшей углы атаки отсутствуют. Прн скорости V Удив весьма малая деформация крыла приводит к большому углу закручивания. В реальных условиях полета возмущающим фактором является начальный угол атаки ао аналогично тому, как для стержия — начальный прогиб. В этом случае зависимость а по V получается из расчета аэродинамических сил с учетом деформации конструкции, как это изложено на стр. 84. График У в функции а приведен на рис 8.7, б в виде кривой, асимптотически приближаю- [c.280]

Течение газа в цилиндрическом канале сопровождается образованием структуры, состоящей из двух вращательно-поступательных потоков. По периферии движется потенциальный (первичный) вихрь. Центральную область занимает вторичный вихрь с квазитвердой закруткой, образующейся из масс газа, втекающих из окружающей среды. Вблизи оси поступательная составляющая скорости вторичного вихря имеет противоположное первичному направление. При некоторых условиях течение в вихревом генераторе звука (ВГЗ) теряет устойчивость, в результате чего возникают интенсивные пульсации скорости и давления, которые распространяются в окружающую среду в виде звуковых волн [96]. Источником звуковых волн при этом считается прецессия вторичного вихря относительно оси ВГЗ. Пульсации скорости и прецессию ядра наблюдали визуально в прозрачной трубке с помощью вводимого красителя [94]. При нестационарном режиме угол наклона винтообразной линии тока периодически менялся по величине точно в соответствии с углом поворота прецессирующего ядра. [c.118]

Уравнение (66) по своему виду аналогично дифференциальному уравнению прямолинейногог. движения точки (см. 77). Поэтому имеется аналогия и между самими названными движениями, и все результаты, получаемые для прямолинейного движения точки, будут справедливы и для вращательного движения твердого тела, если в них заменить соответственно силу F, массу т, координату х, скорость V и ускорение а точки на вращаюищй момент М , момент инерции Уг. угол поворота ф, угловую скорость to и угловое ускорение е вращающегося тела. [c.324]

Потенциальная энергия в этой задаче зависит только от расстояния г между центрами шаров она равна нулю при r = pi-[-p2 и быстро нарастает, когда г становится меньше р1 + р2 (рис. 111.14). Ударное взаимодействие начинается и заканчивается на одной и той же поверхности нулевого уровня при г = г =р1 + р2. Таким сбразом, Еыведенные выше формулы (68) полностью определяют скорости после соударения по скоростям до соударения. Тот факт, что угол а за время соударения не меняется по величине, а лишь меняет знак, иногда формулируют так угол падения равен углу отражения , имея в виду скорость одного из шариков в системе отсчета, связанной со вторым шариком. [c.102]

Рассмотрим колебания плоского гироскопического маятника изображенного на рис. 5.25, предполагая, что на кожух гироскопа действует специальный момент, создаваемый с помощью асинхронного мотора [16]. Пусть а — уюл отклонения маятника от вертикального положения, р — угол поворота кожуха, ю — собственная угловая скорость 1 ироскопа. Будем рассматривать малые колебания системы. Тогда кинетическая энергия может быть представлена в виде ) [c.170]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...