Нейтрино электронное

Нейтрино электронное Нейтрино мюонное Тау-нейтрино V Vt V, VI. V, 0 0 0 0 0 0 Стабильно Стабильно Стабильно [c.334]

Лептоны и слабое взаимодействие. Исследование элементарных частиц позволило обнаружить еще один вид фундаментального взаимодействия, получивший название слабого. Его интенсивность существенно меньше интенсивности сильного и электромагнитного взаимодействий. Процессы, обусловленные слабым взаимодействием, протекают также значительно медленнее. Частицы, участвующие в слабом взаимодействии, были выделены в особый класс лептонов. К ним относятся электрон е, мюон (1, т-лептон и три типа нейтрино — электрон юе v,. [c.195]

Поясним обозначения, принятые в этой таблице. Все частицы разделены на частицы и античастицы. Истинно нейтральные частицы, не имеющие античастиц, помещены в колонке обозначений посредине. Названия, как правило, приводятся только для частиц. Соответствующая античастица для барионов, нейтральных каонов и обоих сортов нейтрино получается просто прибавлением к названию частицы приставки анти . Например протон — антипротон, электронное нейтрино — электронное антинейтрино. Антиэлектрон имеет специальное название позитрон. По отношению к заряженным пионам и каонам термин античастица обычно не употребляется. Говорят просто о положительных и отрицательных пионах (каонах). Можно встретить и более старые наименования, такие как пи-плюс-мезон, К-минус-мезон и т. д. Почти все обозначения для приведенных в таблице физических величин уже объяснялись ранее. [c.301]

Мир элементарных частиц непрерывно расширял свои границы были открыты гипероны — частицы с массой, большей массы протона было обнаружено существование двух различных типов нейтрино нейтрино электронных и нейтрино мюонных. Огромное значение для науки имело открытие несохранения четности в слабых взаимодействиях и спиральности нейтрино, [c.10]

Электронный захват. Из ядра в этом случае вылетает только одна частица — нейтрино. Электронный захват энергетически возможен, если для масс ядер выполняется соотношение [c.114]

Мюонное и электронное нейтрино. Гипотеза о том, что существует два типа нейтрино нейтрино электронное — Ге и нейтрино мюонное — Уц — выдвигалась многими исследователями. Основой для нее служил экспериментальный факт отсутствия реакции [c.275]

Рассмотрим, например, распад л-мезона. Экспериментально установлено, что заряженные л-мезоны распадаются на мюон и нейтрино Согласно табличным данным, массы покоя этих частиц (в единицах массы покоя электрона) равны соответственно 273,2, 206,8 и 0. Отсюда следует, что масса покоя в результате распада уменьшается на 66,4 электронной массы. Так как массе покоя электрона соответствует энергия 0,51 МэВ, то энергия данного распада Q=66,4-0,51 МэВ = 34 МэВ, что находится в точном соответствии с результатами эксперимента. [c.229]

Итак, фотон всегда находится в движении и не обладает массой покоя. Этим он существенно отличается от электрона, протона и некоторых других элементарных частиц. Поэтому фотон часто называли квазичастицей, что вряд ли оправдано в наше время, когда в физике высоких энергий исследуются не менее экзотические частицы. В частности, напомним, что нейтрино также всегда движется со скоростью с и не имеет массы покоя ". [c.446]

Электрон Фотон Нуклон (протон или нейтрон) Нейтрино 1/2 ц -мезон 1/2 ° зон Л -гиперон 1/2 К -мезон 1/2 0 1/2 0 [c.201]

Быстрая заряженная частица в постоянном магнитном пол движется с ускорением, перпендикулярным к направлению ее движения, а значение ее скорости совсем не изменяется. Если частица неустойчива, то измеренный период полураспада должен быть в точности равен тому периоду полураспада, который получился бы, если бы она двигалась прямолинейно с той же скоростью в отсутствие магнитного поля. Это предсказание подтверждается опытами с (х -мезонами, распадающимися с периодом полураспада 2,2-10- с на электрон и нейтрино. Одно и то же собственное время полураспада наблюдается как для свободно движущихся --мезонов, так и для ц--мезонов, совершающих спиральное движение в магнитном поле или даже неподвижных. Общепризнано, что специальная теория относительности дает достаточно точное описание кругового (т. е. ускоренного) движения заряженных частиц в магнитном поле. [c.362]

Рис. 15.8. а) Свободный нейтрон распадается на протон и электрон (которые можно наблюдать) и на нейтрино, которое практически невозможно наблюдать. О наличии нейтрино мы узнаем по тому признаку, что векторная сумма импульсов протона н электрона в общем случае не равна импульсу исходного нейтрона, б) Число электронов, приходящееся на единичный интервал импульсов Л (р), отложено как функция импульса электрона. Если бы масса нейтрино была больше нуля, то получилась бы кривая, показанная на рис. в) в действительности распределение вида в) никогда не наблюдается. [c.428]

Слабое взаимодействие обусловливает силы, действующие между легкими частицами (лептонами электронами, нейтрино и мюонами) и между лептонами и более тяжелыми частицами. Слабое взаимодействие, проявляющееся при бета-распаде радиоактивных ядер, имеет очень малую дальность. Слабое взаимодействие не способно создавать устойчивые состояния вещества в том смысле, в каком сила тяготения поддерживает существование Солнечной системы. [c.440]

Энергетическая неустойчивость ядер, сопровождающаяся изменением электрического заряда ядра без изменения его массового числа, связана с превращением в ядре протона в нейтрон (р -> п + - - е + V) или нейтрона в протон (п р + Н- v). При этих превращениях рождаются и выбрасываются во вне электрон е и антинейтрино (v) или позитрон е ) и нейтрино (v). Этот вид неустойчивости проявляется как бета-распад. К бета-распаду относятся Р -распад (электронная радиоактивность), -распад (позитронная радиоактивность) и электронный захват с /С или L электронных оболочек атома. [c.99]

Подобное мы имеем и в процессе р-распада. В самом акте р-рас-пада рождаются электрон (и антинейтрино) или позитрон (и нейтрино) в результате особого (слабого) взаимодействия между нуклонами ядра. Иначе говоря, р-распад следует рассматривать как квантовый переход ядерного нуклона из состояния с одним значе- [c.236]

Проведенные за последние годы экспериментальные измерения импульсов частиц (ядро, р-частица), принимающих участие в р-рас-паде, также говорят в пользу существования нейтрино. Если обозначим — импульс отдачи ядра, — импульс электрона, то [c.240]

Многочисленные специальные опыты показывают, что в каждом элементарном акте р-распада происходит испускание одного электрона (или позитрона) и антинейтрино (или нейтрино). В последние годы было высказано предположение, что некоторые ядра (Sn , Zr и др.) могут испытывать двойной р-распад, при котором из ядра одновременно вылетают два электрона (или два позитрона) [c.240]

Исследования строения атома и атомного ядра показали, что J3 состав атома входят электроны, протоны и нейтроны. Z протонов и (А — Z) нейтронов, вступая в сильные взаимодействия между собой, образуют атомное ядро Х , а Z электронов, обращающихся вокруг ядра, образуют электронную оболочку атома. В связи с этим вполне естественно было назвать эти частицы (е , р, п) элементарными частицами. Фотон (7), позитрон (е ) и нейтрино (v), имеющие самое непосредственное отношение к атому и ядру, также стали называть элементарными частицами. [c.337]

Нейтроны входят в состав ядра. Нейтрон в свободном состоянии, в отличие от протона, является нестабильны.м и распадается на протон и электрон с периодом полураспада Т ж 1,01 10 сек (р-распад нейтрона). Внутри ядра нейтрон может существовать неопределенно долго. В 1931 —1933 гг. В. Паули, анализируя закономерности р-распада (см. 41), предположил, что при этом распаде, кроме протона и электрона, испускается еще одна нейтральная частица с массой покоя, равной нулю. Эту частицу назвали нейтрино (v). Нейтрино уносит с собой недостающую энергию, недостающий импульс и недостающий вращательный момент (спин нейтрино s = /j). Вследствие малого эффективного сечения захвата нейтрино нуклонами (о 10 см — [c.339]

В 22, 26, 27 отмечалось, что взаимодействие частиц друг с другом, проявляющееся в их притяжении или отталкивании, описывается как виртуальный обмен частиц квантами поля, соответствующими данному виду взаимодействия. Такими квантами поля, переносчиками взаимодействия, считаются при сильных взаимодействиях — я-мезоны, при электромагнитных взаимодействиях — фотоны, при слабых взаимодействиях — электроны и антинейтрино (позитроны и нейтрино), при гравитационных взаимодействиях — гравитоны. [c.362]

Третья часть книги посвящена ядерным силам и элементарным частицам. Здесь рассмотрены опыты по нуклон-нуклонным рассеяниям и свойства ядерных сил рассеяние быстрых электронов на ядрах и протоне и структура нуклонов свойства х- и я-мезонов и вопрос об изотопической инвариантности ядерных взаимодействий свойства и систематика странных частиц получение и свойства антинуклонов и других античастиц и свойства нейтрино и антинейтрино цикл вопросов, связанных со свойствами слабого взаимодействия, и, наконец, вопрос о квазичастицах (резонансах). [c.12]

В 1931 г. Паули теоретически предсказал существование еще одной частицы — нейтрино (v). Это нейтральная частица со спидом Л/2 и массой много меньше массы электрона (или равной нулю). Необходимость существования такой частицы вытекает из энергетического рассмотрения процесса р-распада. Она должна испускаться одновременно с электроном (или позитроном), чтобы выполнялись законы сохранения энергии и момента количества движения. По этой же причине распад нейтрона также сопровождается испусканием нейтрино v (точнее говоря, антинейтрино v) и, следовательно, может быть изображен схемой [c.21]

Точнее, на электрон, нейтрино и антинейтрино (см. 77). [c.53]

Легко предсказать свойства нейтрино. В соответствии с законом сохранения электрического заряда и с тем, что нейтрино че ионизует атомов среды, через которую оно пролетает, заряд нейтрино должен быть равен нулю. Масса нейтрино тоже должна быть равна нулю (или во всяком случае много меньше массы электрона — см. п.З этого параграфа). Это связано с тем, что нейтрино уносит большую часть энергии р-распада. Из отсутствия ионизации следует также равенство нулю или чрезвычайная малость магнитного момента нейтрино. Спин нейтрино должен быть полуцелым. Это связано с тем, что характер спина (целый или полуцелый) атомного ядра определяется, как было показано в 4, массовым числом А. В процессе р-распада А не меняется и, следовательно, характер спина ядра должен сохраняться. Вместе с тем вылетающий в результате р-распада электрон уносит с собой спин /г/2, что должно привести к изменению характера спина ядра. Противоречие устраняется, если приписать нейтрино полуцелый спин. Теоретический расчет формы р-спектра, сделанный в разных предположениях относительно значения спина нейтрино, показал, что его спин должен быть равен h /2. Проведенное рассуждение одинаково справедливо как для р--распада, так и для р+-распада. [c.144]

Последнее соотношение может быть использовано для оценки массы покоя нейтрино. Она равна разности энергии р-распада (вычисленной по массам исходного и конечного атомов) и максимальной кинетической энергии электронов [c.148]

В последнее время нейтрино и антинейтрино, испускающиеся в процессе р-распада, называют электронными нейтрино и антинейтрино и обозначают Ve и Ve. В соответствии с этим схемы р -распада и е-захвата записываются так [c.148]

Процесс 3-распада в теории Ферми рассматривается как результат взаимодействия нуклона ядра с электронно-нейтринным полем нуклон переходит в другое состояние (из нейтрона в протон или наоборот) и образуются электрон (позитрон) и антинейтрино (нейтрино). Источниками легких частиц являются нуклоны. [c.150]

В семейство лептонов входят ещё 6 частиц — три нейтрино (электронное, мюон1[ое и т-лептонное) н три их античастицы. Поскольку все утп частицы не имеют заряда, то, но теории Дирака, они не должны иметь и нормального спинового магн.. момента (об их аномальном моменте см. ниже). [c.635]

Лентоны — элементарные частицы со спином 1/2, не участвующие в сильных взаимодействиях. Существуют заряженные лентоны трех типов электроны (е), мюоны (/i), тау-лентоны (г) и соответствующие им три тина нейтрино электронное ь>е) мюонное и тау-лентонное (Ут)-Лептоны характеризуются лептоппым квантовым числом L = +1, анти-лентоны — значением L = —1. L = где и — [c.259]

Наличие сплошного спектра для р-электронов получает сравнительно простое объяснение, исходя из реального существования нейтрино. Энергия (з,,, уносимая (З-электроном и антинейтрино v, ири Р-раснаде является суммой энергии [c.239]

Количественная теория р-распада, с использованием рассмотренных закономерностей, впервые была построена Э. Ферми по аналогии с квантовой теорией испускания света возбужденным атомом. Электрон (позитрон) и антинейтрино (не[ггрнно) в этой теории считаются рождающимися в момент самого акта [5-распада. Нуклоны же рассматриваются как источники только электронно-антинейтринного (позитронно-нейтринного) поля (о существовании мезонов тогда еще ничего не было известно). [c.243]

При 1юстроснии теории р-распада мы должны ввести в рассмотрите некоторое (электронио-нентрингюе) поле, квантом которого и является пара частиц — электрон и антинейтрино, а нуклонам следует приписать некоторый электронно-нейтринный заряд G G 1,4-Ю " эрг-см — постоянная Ферми). Далее можно построить оператор Я, энергии взаимодействия нуклонов с электронно-нейтринным полем из волновых функций -частицы ф, и нейтрино (антинейтрино) ср-. Функции ф,, ф должны удовлетворять уравнению Дирака. Оператор Я превращает волновую функцию протона в волновую функцию нейтрона и наоборот. Это утверждение равносильно предположению о том, что волновая функция начального состояния нуклона, испытывающего р-превращение, зависит не только от п юстранственных н спиновых координат, но и от зарядовой координаты Т, ( 22), которая может принимать только два значения, соответствующие нейтронному или протонному состоянию нуклона. Таким образом, в результате действия оператора [c.243]

В последние годы открыт второй сорт нейтрино, так называемое нейтрино (и антниейтригю) мюонное н которое испускается например, при распаде я-мезонов -> (i" - - v я - [i v. Имеются основания считать, что мюонное нейтрино (v,, и v j и электронное нейтрино (v , vj, о которых шла речь выше, являются разными частицами. Заметим, что электронное нейтрино определяется как частица, испускаемая в процессе р -распада протона р -> п е -f а электронное антинейтрино — частица, испускаемая при р -распаде нейтрона п - р + ё v . [c.340]

Ранее изложенные два закона не запрещают процесса, в котором бы 2р 2п + 2е , но он не наблюдается. Не наблюдается также и аналогичный процесс -> лГ + 2е Факт неуничтожаемости лептонных частиц и вьфажается законом сохранения лептонного заряда. В действительности имеются два сорта лептонных зарядов I и по два сорта нейтрино и антинейтрино v и v v , — электронные и V, V — мюонные. Электронный лептонный заряд + 1 приписывается для ё , v , заряд = — 1 приписывается е , и заряд = О остальным частицам, в том числе и р+, v , Мюон-ный лептонный заряд + 1 приписывается v , а заряд 1= — — для и заряд / = О — остальным частицам. [c.354]

Очень своеобразная радиоактивность была открыта в, 1938 г. Альварецем. Это так называемый /С-захват, сущность которого заключается в том, что атомное ядро захватывает электрон с электронной оболочки собственного атома. /С-захват так же, как и р-распад, сопровождается испусканием нейтрино. [c.21]

Казалось естественным считать, что механизм обмена зарядами заключается в передаче некоторых частиц — квантов ядер-ного поля — от одного нуклона к другому. Именно такая гипотеза была предложена в 1934 г. для объяснения природы ядерных сил советским физиком И. Е. Хаммом. Однако, как показал сам Хамм, известные в то время легкие частицы — электрон и нейтрино — не могли быть квантами поля ядерных сил. [c.23]

В 1938 г. в составе космических лучей была открыта новая элементарная частица,. получившая название ц-мезон. В резуль тате исследования свойств ц-мезонов было установлено, что они бывают положительные и отрицательные, имеют массу 207те и примерно через 2-10 сек распадаются на электрон и 2 нейтрино . [c.53]

Идея опыта заключается в сравнении энергетических спектров электронов и ядер отдачи, образующихся при р-раападе. Если процесс р-распада не сопровождается испусканием нейтрино, то импульсы электрона и ядра отдачи должны удовлетворять простому соотнощению [c.145]

Для получения количественных результатов советские ученые А. И. Алиханов и А. И. Алиханян предложили использовать К-захват электрона ядром 4Ве . Так же, как и р-раопад, К-захват должен сопровождаться испусканием нейтрино. Это следует из того, что массовое число А ядра в результате /(-захвата не меняется, и, следовательно, согласно 4, не должен изменяться его спин. Но захват ядром электрона с полуцельш спином должен приводить к изменению спина. Противоречие устраняется, если предположить, что К-захват сопровождается испусканием нейтрино. При Х-захвате образуются только две частицы ядро отдачи и нейтрино, поэтому энергия будет распределяться между ними строго однозначно, т. е. образующиеся ядра отдачи должны быть моноэнергетическими . [c.146]

Недавно (d962 г.) было показано, что кроме электронных нейтрино и антинейтрино существуют также ц-мезонные нейтрино (v ) и антинейтрино (v .). Испуоканием этих частиц сопровождается распад я -мезонов [c.148]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...