Энергия резонансная

На средних и тяжелых ядрах резонансные реакции с участием заряженных частиц практически не идут из-за малой проницаемости кулоновского барьера. На легких ядрах такие реакции вполне возможны, поскольку в этом случае кулоновский барьер сравнительно низок, а энергии резонансных уровней, напротив, относительно высоки. [c.142]

Интересно отметить, что важная роль реакции (12.22) в эволюции звезды (и особенно в процессах происхождения элементов, см. 2) обусловлена в значительной мере случайным обстоятельством удачно (т. е. близко к энергии, необходимой для распада на а + 4Ве ) расположенный уровень ядра изотопа g (рис. 12.3) делает эту реакцию при звездных энергиях резонансной (см. гл. IV, 7). Отметим, что существование этого уровня в ядре вС было предсказано именно по высокой распространенности в космосе углерода (см. 2). После того как образуется достаточно большое количество углерода, гелий будет сгорать также в реакции [c.607]

Сущность эффекта кинетического охлаждения в атмосфере обусловлена временной задержкой термализации энергии резонансного поглощения излучения в областях 10,6 и 9,4 мкм соответственно на колебательных переходах [c.58]

Здесь К = К/ 2я) X— длина волны нейтрона / — спин ядра-мишени J — спин промежуточного ядра (J = I i/g) Г — нейтронная ширина уровня — шири яа для испускания частицы X, Г = 2 Гг -Бс — энергия резонансно-( [c.923]

При столкновении с атомом графита нейтрон теряет в среднем лишь 1/7 часть своей энергии значительная часть нейтронов поэтому будет поглощаться при достижении энергии резонансной полосы, эффективная ширина которой сравнима с интервалом распределения энергии нейтронов после столкновения с атомами замедлителя. [c.400]

Несмотря на это, свойства решетки, которые делают ее оптимальной, не сразу очевидны. С одной стороны, можно заметить,, что хорошо, если нейтроны с большой энергией остаются дольше в уране, чтобы дать большое з. С другой стороны, чтобы получить р> достаточно близким к единице, лучше, если нейтроны меньших энергий (резонансные) находятся как можно дольше вне урана Напротив, тепловые нейтроны должны снова возвратиться в уран, чтобы дать большое / (т. е. / возможно близкое к единице). Эти противоречащие требования и определяют геометрию оптимальной решетки, т. е. дают как отношение количеств замедлителя и урана,, так и постоянную решетки. Однако даже относительно большие отклонения от оптимальных размеров не уменьшают значительно коэ- [c.92]

Идеальный резонансный детектор должен иметь свою область резонансного поглощения при энергиях более низких, чем энергии резонансного поглощения исследуемого материала. С помощью этих приспособлений мы производим два измерения. Сначала мы измеряем активацию детектора, помещенного внутри блока из рассеивающего материала, на небольшом расстоянии от источника. Затем мы вводил некоторое количество резонансного поглотителя, влияние которого мы хотим измерить, и повторяем опыт. Отношение активаций детектора в первом и втором опыте и дает р для использованного рассеивающего материала [c.121]

Было найдено, что для любой энергии медленных нейтронов кривая /7 в зависимости от Я обладает размытым максимумом на расстоянии нескольких сантиметров от источника нейтронов. В области малых кривая идет круче, чем в области больших. При У = 0 // обращается в нуль, в то время как при больших 7 значения /7 убывают примерно экспоненциально. Первоначальное возрастание кривой обусловливается тем обстоятельством, что все нейтроны порождаются в источнике в виде быстрых нейтронов и успевают удалиться от него на заметное расстояние, прежде чем замедлятся достаточно для того, чтобы влиять на детектор. Обратно к центру диффундирует только сравнительно небольшая доля нейтронов, так как диффузионная длина мала по сравнению с длиной замедления. С другой стороны, падение на больших расстояниях обусловливается постепенным исчерпанием подлежащих замедлению быстрых нейтронов. По мере увеличения расстояния отношение плотностей быстрых и медленных нейтронов приближается к равновесному значению. Расстояние от источника до максимума тем больше, чем меньше энергия резонансного уровня (Jтепловых нейтронов ( 10 см для источника Кп—Ве). [c.56]

Установка гасителей, поглощающих энергию резонансных крутильных колебаний. [c.87]

S = 1/2, J — СПИНЫ ядра, нейтрона и уровня системы, на к-ром происходит рассеяние). При / = 1/2 (протон) и / = О р = 1/4- Очевидно, что, кроме ближайшего по энергии резонансного уровня, в рассеяние вносят вклад и далекие уровни (вклад таких уровней объединяют названием потенциальное рассеяние см. Брейта — Вигнера формула). Р. р. поэтому наблюдается на фоне рассеяния потенциального, с к-рым оно интерферирует. [c.399]

В то же время именно эта задача актуальна с точки зрения практических приложений в атмосферной оптике в первую очередь в задачах самовоздействия лазерных пучков в резонансно-поглощающей атмосфере на протяженных трассах. Анализ теоретических работ, выполненный в [19], показывает, что общим критерием нетривиальных изменений в спектре поглощения, обусловленных воздействием сильных немонохроматических полей, является достаточно малая ширина их спектра в сравнении со средней энергией резонансного взаимодействия молекулы и поля в единицах частоты [c.108]

Детальные, зависящие от энергии ядерные сечения, необходимые для расчета потока нейтронов и групповых констант, нельзя просто взять из экспериментальных данных. Одна из причин этого состоит в том, что при измерении нейтронных сечений в лабораторных условиях экспериментальное разрешение сечений по энергии оказывается недостаточным для получения необходимого подробного описания изменения сечений с энергией. Исключение составляет лишь интервал низких энергий резонансной области. [c.310]

Если в экспериментах по пропусканию нейтронов используются толстые образцы, так что практически все падающие на образец нейтроны с энергиями, близкими к энергии резонансного типа, поглощаются в образце, то можно рассчитать с помощью полученных результатов величину ОоР. Чтобы показать это, предположим, что в уравнении (8.13) для полного сечения в окрестности [c.316]

Область высоких энергий, резонансные состояния элементарных частиц [c.238]

Недостатком зарезонансного режима работы является необходимость прохода через резонанс при пуске и остановке грохота (рис. 1.35 в). Особенно большие резонансные амплитуды колебаний могут возникнуть при остановке, огда большая часть кинетической энергии вращающихся масс (ротор электродвигателя, дебалансный вал и детали гибкой передачи) переходит в энергию резонансных колебаний. При пуске вибрационных грохотов с приводом от асинхронных электродвигателей может наблюдаться застревание в режиме, близком к резонансному, сопровождающееся интенсивными колебаниями короба ( эффект Зоммерфельда ). Для того, чтобы при критической частоте вращения вала вибровозбудителя, обусловливаемой резонансом, не допустить большой амплитуды и продолжительности резонансных колебаний короба, применяют вибровозбудитель с дебалансом, управляемым центробежной силой инерции (рис. 1.36). Центр тяжести дебаланса [c.39]

При динамических нагрузках упругие муфты аккумулируют и частично рассеивают энергию, С помощью упругих муфт можно предотвратить возможность появления резонансных колебаний, [c.428]

Наряду с вынужденным излучением света атомами, находящимися на верхнем уровне е , происходит резонансное поглощение энергии атомами, находящимися на нижнем уровне е . При этом атом поглощает световой квант и переходит на уровень е , что препятствует генерации света. Для генерации когерентного света необходимо, чтобы число атомов на верхнем уровне Ей было больше числа атомов на нижнем уровне e , между которыми происходит переход. В естественных условиях на более высоком уровне при любой температуре всегда меньше частиц, чем на более низком. Для возбуждения когерентного излучения надо принять специальные меры, чтобы из двух выбранных уровней верхний был заселен больше, чем нижний. Такое состояние вещества в физике называется активным или состоянием [c.119]

Наибольшую мощность и к.п.д. имеют газовые лазеры, генерирующие колебания на молекулярных переходах. Типичный представитель этой группы — лазер на углекислом газе. Молекула СО2 возбуждается электронными ударами в газовом разряде, причем для увеличения мощности к СО2 добавляют молекулярный азот N2. Выходная мощность возрастает благодаря резонансной передаче энергии от возбужденных молекул N2 молекулам СО2. Отношение парциальных давлений СО2 и N2 обычно выбирается в пределах 1 1...1 5 при суммарном рабочем давлении в несколько сотен паскалей. [c.122]

Изменение конструкции объекта. Можно указать два способа снижения колебаний, общих для всех механических систем. Первый способ состоит в устранении резонансных явлений. Если объект обладает линейными свойствами, то задача сводится к соответствующему изменению его собственных частот. Для нелинейных объектов должны выполняться условия отсутствия резонансных явлений. Второй способ заключается в увеличении диссипации механической энергии в объекте. Этот способ виброзащиты, называемый демпфированием, будет рассмотрен ниже. [c.278]

Если захват нейтрона происходит в резонансной области энергий или в области больших энергий, то часто спектры образующегося при этом у-излучения существенно отличаются от спектров у-излучения, сопровождающего захват тепловых нейтронов. Для примера в табл. 9.5 приведены спектры у-излучения, образующегося при захвате нейтронов различных энергий ядрами железа. Эти спектры рассчитаны по статистической теории ядра с учетом спиновой зависимости каскадных переходов между отдельными уровнями [20]. Как видно, спектры захватного у-излучения заметно зависят от энергии нейтронов. Например, выход у-квантов с энергией при захвате [c.28]

Силы, действующие на стойку механизма, вызывают вибрации фундамента машины. Наложение колебаний фундамента на собственные колебания звеньев механизмов приводят к совпадению частот и возникновению резонансных режимов работы. В этих условиях механизм становится неработоспособным из-за нарушения точности работы, роста амплитуд колебаний и динамических нагрузок. Для предотвращения возникновения резонансных режимов работы в механизмы вводят успокоители колебаний — демпферы, создающие силы сопротивления движущимся деталям и расходующие энергию колебательного процесса, способствуя затуханию колебаний (см. гл. 24). [c.360]

Остановимся на трех важнейших процессах, возникающих при прохождении 7-фотонов через вещество, а именно на фотоэффекте на комптоновском рассеянии у-фотонов и на рождении пары легких частиц (электрон—позитрон) в поле атомного ядра. Помимо этих процессов, 7-фотоны высокой энергии могут вызывать и ряд других явлений ядерный фотоэффект, деление ядер, рассеяние и резонансное рассеяние на ядрах, образование пар в поле электронов и в поле излучения и др. [c.31]

Линейные резонансные ускорители представляют систему линейно расположенных электродов, к которым приложено переменное электрическое поле, частота поля постоянна и находится в резонансе с движением частицы. Ускоряемые частицы движутся прямолинейно и многократно проходят ускоряющие промежутки. При прохождении каждого ускоряющего промежутка частица приобретает энергию, равную ZeU , где — ускоряющее напряжение в каждом промежутке в вольтах с учетом фазы ср. [c.62]

При резонансном значении энергии S = налетающего нейтрона сечение достигает максимального значения [c.277]

Можно показать, что распределение средней плотности энергии резонансных колебаний в определенном интервале частот по структуре машины описывается в общем виде уравнением Пок-кельса с переменными коэффициентами [4] [c.71]

ФОТОРЕЗОНАНСНАЯ ПЛАЗМА — низкотемпературная плазма, образующаяся в результате воздействия на газ монохроматич. излучения, частота к-рого соответствует энергии резонансного перехода в атоме газа. Впервые такой способ создания плазмы был реализован в 1930 Моллером и Бокнером, наблюдавшими появление ионов при облучении паров цезия излучением резонансной цезиевой лампы. Детальные исследования Ф. п. начались в 1967 также с использованием резонансного излучения газоразрядных ламп. Возможности исследования Ф. п., а также круг её применений существенно расширились после создания перестраиваемых по частоте лазеров на жидких красителях. Это позволило значительно увеличить пропускаемые через газ потоки резонансного излучения, а также расширить класс атомов, на основе к-рых получена Ф. п. [c.358]

Что представляет собой размножающий реактор Его активная зона может не иметь замедлителя, ибо в нем находится почти чистый уран-235 или плутоний-239 и реакция идет на быстрых нейтронах. Вокруг активной зоны располагается оболочка из естественного урана пли даже урана с уменьшенным против обычного содержанием урана-235 (например, после облучения в реакторе). Внутри активной зоны образуется мощный поток быстрых нейтронов, которые вылетают за ее пределы, имея резонансные и более высокие скорости. Если в реакторах с естественным ураном такие скорости искусственно снижались, то здесь их успешно используют. Нейтроны, имеющие энергию резонансного захвата, очень эффективно поглощаются ядрами урана-238, которые превращаются в ядра плутония. В резз льтате нового горючего образуется значительно больше, чем сгорает зфана-235. Расход нейтронов в размножающих реакторах будет иным, чем в реакторах на естественном уране. Здесь из 25 нейтронов, получающихся при делении 10 ядер урана-235, в образовании плутония примет участие свыше 10 нейтронов, что говорит о гораздо более интенсивном процессе образования плутония. Создание размножающих реакторов исключительно важно не только для иолучения новых количеств горючего, но и для производства энергии, о чем будет идти речь ниже, в главе об атомной энергетике. [c.95]

Чтобы вычислить р, мы должны будем использовать наши знания об эффективном сечении резоцансного захвата и о плотности ядер, которые обладают этим сечением и присутствуют в нашей области. Нам также понадобится эффективное сечение рассеяния и плотности рассеивающих ядер, в особенности значение эффективного сечения рассеяния в области энергий резонансного поглощения. В этой области энергий вероятность того, что нейтрон [c.118]

Если бы в реакторе был замедлитель из материала, отличного от материала замедлителя в имитаторе, то идеальный резонансный детектор дал бы величину, хотя и пропорциональную д, но с разными коэфициентами пропорциональности в этих двух Случаях. Резонансные детекторы дают активность, пропорциональную на са.мом деле плотности нейтронов, обладающих энергиями резонансной области данного детектора, и поэтому пропорциональную q NsQs%s, т. е. д, поделенному на замедляющую способность среды. Кроме того, хотя активность детектора тепловых нейтронов и не зависит непосредственно от среды, в которой он находится, и связана только с величиной плотности п, однако различные замедлители могут обладать разными коэфициентами поглощения тепловых нейтронов. Поэтому, несмотря на то, что из.мерение коэфициента / теоретически вполне возможно, на практике это из.черение не было бы столь надежным, если бы у нас не было [c.124]

Эффективное сечение резонансного поглощения, выводящего нейтроны из игры в процессе замедления, является весьма быстро меняющейся функцией энергии. Оно выражается формулой Брейта-Вигнера. Поэтому, если мы распределим уран не равномерно, а в виде отдельных крупных блоков, то можно ожидать, что уран, находящийся внутри блока, будет экранирован тонким поверхностным слоем от воздействия нейтронов, энергия которых лежит близко к резонансной энергии. Резонансное поглощение нейтронов ядрами урана, лежащими внутри блока, оказывается значительна меньше, чем резонансное поглощение изолированным атомом. Ясно, конечно, чго наряду с уменьшением резонансного поглощения, уменьшится также и захват тепловых нейтронов в уране. Однако теоретические расчеты и опыт показывают, что при определенных размерах блоков выигрыш, получаемый от снижения потерь нёйтронов на резонансный захват, перекрывает [c.276]

С помощью асимптотической формулы для интеграла ошпбок мы получим условия, которые должны быть наложены на размеры призмы с тем, чтобы лишь незначительная доля нейтронов могла вылететь из призмы до замедления ниже энергии резонансного уровня индия. [c.40]

В случае, когда волна с максимальной частото является волной с отрицательной энергией, резонансное нелинейное взаимодействие приводит к одновремен-Н0Л1У нарастанию амплитуд всех трех волн. В простейших моделях [23, 24], описываю1цих та1 ое взаимодействие, наблюдается так называемая взрывная неустойчивость (рост амплитуд всех взаимодепствуюсцих волн до бесконечности за конечное время и на конечной длине). [c.139]

Неупругие столкновения со вспомогательными атомами и молекулами, при которых происходит передача энергии от активного центра к атому (молекуле). Различают два механизма передачи энергии — резонансный и газокинетический. В первом случае происходит юзбуждение определенных уровней атома или молекулы избирательность этого механизма достаточно высока (7 1 > ). Во втором случае происходит юзрастание кинетической энергии атома или молекулы. Газокинетический механизм передачи энергии является, по сравнению с резонансным, существенно менее избирательным и, кроме того, более медленным. [c.14]

При высоких энергиях нейтронов резонансы для данного изотопа обычно сильно перекрываются. Это обусловлено главным образом доплеровским уширением резонансных линий, так как в соответствии с определением доплеровская ширина меняется как ]/ Е. Таким образом, при высоких энергиях резонансы являются широкилш, что способствует их перекрыванию. Кроме того, при высоких энергиях резонансы расположены более тесно, чем. при низких, в основном из-за того, что в этой области представлено больше значений J и I. Значит, ожидается, что при высоких энергиях резонансные пики будут лишь слабо выдаваться над более или менее постоянным фоновым сечением [86], как показано на рис. 8.13. Эти пики не могут быть разрешены в измеренных сечениях, но должны быть выведены из систематики резонансных параметров, как описано в разд. 8.2.3. Такие энергетические области важны для быстрых реакторов и могут быть изучены очень простым методом. [c.348]

Из (2.80) следует, что нельзя отождествлять энергию сингу-лярностн tg т), с энергией резонансного уровня. Наличие фазы потенциального рассеяния 11 (такой термин вводится, чтобы отличать от резонансного) перенормирует энергию резонанса наподобие того, как трение сказывается в теории механического резонанса. Это значит, что Е может быть сдвинуто относительно [c.37]

Если электрон будет опережать резонансную частицу, то он попадает в более сильное ускоряющее электрическое поле, чем это необходимо для точного резонанса. Такой электрон приобретает большую энергию, чем резонансный, и следовательно, частота его обращения (и = еосН1Е уменьшится. Таким образом, нерезонансный электрон может участвовать в процессе ускорения наряду с резонансным, ускоряясь ква- зисинхронно. Фаза такого электрона совершает периодическое движение (фазовые колебания) около равновесного значения. Энергия частицы также колеблется около значения энергии резонансного электрона и в среднем равна ей. Анализ поведения нерезонансных электронов с колеблющейся фазой показывает, что фазовые колебания с течением времени затухают, следствие чего фаза нерезонансных частиц с течением времени автоматически приближается к равновесному значению. Таков качественный механизм принципа автофазировки, гарантирующего возможность получить лучок электронов удовлетворительной интенсивности, ибо имеется целая широкая область входных фаз, имея которые электроны вовлекаются в режим ускорения. [c.39]

Лишь в некоторых простых схемах соединений поглощение энергии за один цикл можно вычислить с помопхью теоретического расчета. Более надежные оценки рассеяния энергии могут быть получены экспериментальным путем — либо по параметрам резонансного пика в режиме моногармонических вынужденных колебаний, либо по огибающей свободных затухающих колебаний. [c.282]

Причиной концентрационного тушения люминесценции, как показывают проведенные многочисленные исследования, является образование в концентрированных растворах ассоциатов, состоящих из двух или более молекул люминесцентного вещества. Эти сложные соединения (ассоциаты), поглощая световую энергию, не лю-мииесцируют происходит так называемое тушение (внутреннее) вследствие неактивного поглощения энергии. Увеличение концентрации раствора приводит к соответствующему увеличению числа не активных к люминесценции комплексов и потому к концентрационному тушению люминесценции. Действие неактивных комплексов усиливается еще и тем, что из-за перекрывания их спектра поглощения спектром люминесценции неассоциированных молекул происходит также неактивное поглощение свечения люминесци-рующих молекул. Такое перекрывание спектров поглощения и испускания, а также увеличение концентрации раствора создают благоприятное условие для миграции (переноса) энергии возбужденных молекул к неактивным комплексам путем резонансного взаимодействия между ними. [c.373]

Рассмотрим резонансные явления в системе, движение которой определяется уравнением (11.287). Для больщей конкретизации расмотрим движение маятника переменной длины. Изменение длины маятника в системе, показанной на рис. 43, очевидно, вызывается внешней силой. При периодическом изменении длины маятника работа, производимая этой силой, положительна при уменьшении длины маятника и отрицательна при ее увеличении. Если положительная работа, прозводимая внешней силой, больше абсолютного значения производимой ею отрицательной работы, то энергия маятника возрастает, и это вызывает увеличение амплитуды его колебаний. При этом возникает резонанс. Этот резонанс вызывается изменением длины маятника, которая является одним из параметров системы. Поэтому резонанс в этом случае называется параметрическим. [c.309]

Синхрофазотрон — кольцевой резонансный ускоритель с фиксированной орбитой частицы, в котором медленно (адиабатически) нарастает во времени управляющее магнитное гюле и одновременно и согласованно уменьшается частота ускоряющего электрического гюля. Частицы (протоны) сверхвысоких энергий, исгюльзуемые в настоящее время в ядерной физике, получаются при помощи синхрофазотронов. [c.71]

Выше ( 45) уже отмечалось, что первые ядерные реакции осуществлялись учеными имен о с а-частицами. Например, реакция Резерфорда (а, р) принадлежит к первому типу реакций. Вторым примером реакции первого типа является реакция с алюминием 1зАР (а, р) i4Si . Энергия реакции Q == - - 2,26 Мэе, выход составляет примерно 1 протон на 10 а-частиц. В диапазоне значений энергии а-частиц от 3,92 до 6,61 Мэе для выхода (и сечения) реакции обнаружено шесть резонансных максимумов. [c.288]

Характерным свойством фотоядерных реакций является специфический вид функции возбуждения (рис. 89) с очень широким максимумом при энергии 15—20 Мэе. Необычайно большая ширина и положение максимума исключают возможность его истолкования как обычного резонансного максимума, связанного с определенным энергетическим уровнем возбуждения. В 1945 г. советским физиком А. Б. Мигдалом для объяснения этого максимума был предложен механизм дипольного поглощения ядрами 7-фотонов. Ядро состоит [c.290]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...