Система атома

Рис. 1.2. Энергетический барьер потенциальной энергии системы атомов у поверхности кристалла (а) и на границе твердой и жидкой фаз в начальный период их контакта (б)

Установленные Эйнштейном соотношения (211.13) между коэффициентами Атп, Впт и Втп имеют совершенно общий характер и применимы к любым квантовым системам (атомы, молекулы, ионы и т. п.). Хотя в ходе рассуждений мы говорили об атомах, но фактически подразумевалось только существование стационарных состояний с дискретными значениями энергий. Разумеется, представления о трех радиационных процессах применимы и к таким источникам, которые не находятся в состоянии термодинамического равновесия. [c.737]

Согласно классической механике энергия какой-либо системы, в том числе атома и молекулы, может иметь любые значения. Для изолированной системы значение энергии определяется начальными условиями, которые, по классической теории, произвольны. Согласно современной квантовой теории возможные значения энергии системы атомов полностью определяются ее внутренними свойствами, т. е. числом и свойствами атомов, ядер и электронов, а также характером их взаимодействия. При этом начальные условия не влияют на возможные значения энергии данной атомной системы. Они показывают лишь количество атомов или молекул в начальный момент времени в том или ином состоянии с определенным значением энергии. Значения энергии, которые могут быть реализованы в данной системе, принято называть уровнями энергии (энергетическими уровнями). Совокупность всех возможных значений энергии, или уровней энергии, носит название энергетического спектра. [c.224]

Равновесное излучение и равновесная система атомов связь между коэффициентами Эйнштейна. Пусть к п - отнесенное к единице объема число атомов, находящихся соответственно на уровне Ei и на уровне Ei. Для термодинамически равновесной системы атомов при температуре Т в отсутствие излучения справедливо известное распределение Больцмана [c.70]

Дипольное приближение. Электрические свойства нейтральной системы характеризуются в первом приближении ее дипольным моментом. Поэтому при рассмотрении взаимодействия электрически нейтральной квантовой системы (атома, молекулы и т.д.) последняя в первом приближении характеризуется ее дипольным моментом (см. 50). Однако все вычисления можно провести без всяких изменений и для другой квантовой системы, если под дипольным моментом и волновыми функциями понимать дипольный момент и волновые функции этой системы. Поэтому целесообразно в этой главе описать комбинационное рассеяние, несмотря на то что оно является типично молекулярным. [c.265]

Рис. 2.8.5. Изменение потенциальной энергии и системы атомов А, В, С вдоль координаты реакции г

Взаимодействие атомов может существенно изменить тип процесса упорядочения, приведя к кооперативному характеру этого явления. В результате становится возможным фазовый переход типа порядок — беспорядок при некоторой конечной температуре упорядочения Т о, выше которой система атомов находится в неупорядоченном состоянии (где дальний порядок отсутствует), а ниже — в упорядоченном состоянии. [c.158]

На рис. 7.21 показана двойная лазерная система. Атомы урана испаряются в ней и поднимаются вверх. Примерно 45 % атомов будет находиться в стабильном состоянии и 27 % — в метастабильном, энергия которого на 0,077 эВ выше энергии стабильного состояния. [c.193]

Сила связи а, характеризующая чувствительность общей потенциальной энергии системы атомов к изменению межатомного расстояния, равна производной энергии по межатомному расстоянию dU [c.7]

Всякий выход атома из узла увеличивает потенциальную энергию системы атомов в решетке и делает такое ее состояние неустойчивым. В природе устойчивое состояние системы всегда характеризуется минимальностью потенциальной энергии в ней (например, шар ик, будучи в устойчивом состоянии на дне чаши в наинизшей точке, обладает минимальной потенциальной энергией по сравнению с энергией во всех соседних позициях). [c.226]

Формула (30) является в некоторой степени приближенной она получена в предположении, что взаимодействие системы атомов с электромагнитным полем происходит так же, как и в свободном пространстве. В реальной ситуации поле возникает под действием вынужденного излучения активной среды, в то же время [c.15]

СВЯЗЬ ВЕКТОРНАЯ — наглядная модель векторного сложения орбитальных и спиновых , моментов в полный момент J квантовой системы (атома, атомного ядра, молекулы), характеризующая взаимодействие электронов в атомах и молекулах и нуклонов в атомных ядрах. [c.473]

Рис. 13.6. Изменение потенциальной энергии системы атомов

Деформация системы атомов, более сложной, чем двухатомная модель, изображена на рис. 3.5. Приложение сдвиговых напряжений г к плоскостям внутри кристалла приводит к перемещению атомов [c.30]

Определение операторов Гамильтона. В уравнении (2-53) неизвестными являются oпepaтop J Гамильтона Ял и Нв, соответствующие системам атомов А п В. [c.55]

Энергия активации представляет собой наименьшую разность значений потенциальной энергии системы атомов при наличии в ней активир0ван1Ю10 состояния и в ее начальном равновесии переход системы в ходе какого-нибудь процесса от исходного к конечному сопровождается ростом потенциальной энергии, достигающим максимального значения при возникновении активированного состояния. Величина этой энергии в данном случае достигает необходимого уровня для преодоления энергетического барьера , а дальнейший процесс идет по механизму динамической самоорганизации. [c.191]

Об импульсе фотона. Как уже отмечалось, Эйнштейн предполагал, что наблюдаемое в отсутствие излучения распределение (3.2.5) сохраняется и при наличии излучения. В работе К квантовой терии излучения Эйнштейн показал, что это предположение имеет интересный физический смысл. Он рассмотрел два разных механизма спонтанного испускания 1) излучение испускается в виде расходящейся от атома во все стороны сферической электромагнитной волны, и тогда импульс атома-излучателя на меняется 2) излучение испускается в виде кванта света, и тогда атом-излучатель получает всякий раз импульс отдачи, причем у разных атомов эти импульсы будут иметь случайное направление. Оказывается, что равновесие системы атомов, взаимодействующих с излучением, не нарушается только при условии, что имеет место второй из указанных механизмов спонтанного испускания и при этом импульс кванта света равен iiail . Таким образом, Эйнштейн привел дополнительное подтверждение существования световых квантов, характеризующихся наряду с энергией 1ъи> также импульсом Асо/с. [c.73]

На рис. 2.8.5 представлено изменение потенциалы ой энергии системы атомов А, В, С вдоль координаты реаш.ии [c.58]

Квантовая теория излучения. Процесс И. квантовой системы (атома, атомного ядра, молекулы) подчиняется квантовым закоиам (си. Квантовая электродинамика). В квантовой теории И. эл.-магп. поле рассматривается как совокупность квантов эл.-магн. поля — фотонов. Энергия фотона е пропорц, его частоте 8=/гш, импульс р — его волновому вектору/с p = hk. И. одного фотона квантовой системой сопровождается переходом этой системы из состояния с энергией в состояние с энергией Т. к. энергия квантовой систе- [c.105]

В основе работы Л. лежит процесс вынужденного испускания фотонов возбуждёнными квантовыми системами — атомами, молекулами, жидкостями и твёрдыми телами (см. Киантовая электропика). [c.546]

Вторая часть определения — признак длительности — была введена С. И. Вавиловым, чтобы отделить Л. от раал. видов рассеяния, отражения, парамет-рич. преобразования света, тормозного и Черенкова — Вавилова излучений. В отличие от рассеяния света, при Л. между поглощением и испусканием происходят промежуточные процессы, длительность к-рых больше периода световой волны. Однако критерий сравнения длительности этих процессов с периодом световой волны недостаточен, чтобы, напр., отделить резонансное рассеяние от т. ы. резонансной флуоресценции (см. ниже). При больвюм времени жизни возбуждённого состояния акт резонансного рассеяния длится долее периода световых колебаний, как и процессов когерентного испускания света, системой атомов (см. Фотонное эхо). Однако в этих процессах сохраняются определ. соотношения между фазами поглощённой и испущенной световых волн, в то время как при Л. эта корреляция утрачивается. Поэтому целесообразно отделять Л. от др. процессов по времени фазовой релаксации поляризации среды. [c.624]

Исследования спектральных, темп-рных и полевых зависимостей магнитооптич. анизотропии парамагршт-пых сред с локализованными магн. момеитами позволяют идентифицировать тип магнитооптич. активности, получить информацию о природе и магн. свойствах состояний, ответственных за оптич. переходы, о симметрии парамагн. центров в твёрдых телах, о характере электронно-колебательного и электронно-ядерного взаимодействия в системе (атоме, ионе) и т. д. При этом вклад парамагнитного типа несёт информацию о магн. свойствах осн. состояния системы, диамагнитного типа — и об основном, и о возбуждённом состоянии. Зависимость вапфлековского вклада от поля в малых магн. полях применяется для исследований сверхтонких взаимодействий взаимодействий кристаллич. поля, межиоиного диполь-дипольного, обменного и т. д. [c.702]

ИХ вхождении в более сложные системы симметрия отдельных структурных единиц может сохраниться или измениться в зависимости от симметрии их положения в образованных ими молекулах и кристаллах. Эти вопросы разрешаются в соответствии с принципом Кюри и принципом минимума энергии нового образования. Потенциал F в простейших системах (атомы и ионы водорода и гелия) может быть определён из решения ур-ния Шрёдингера. В подавляющем большинстве случаев F находится пу [c.80]

МОЛЕКУЛА (от новолат. mole ula, уменьшит, от лат. moles — масса) — наименьшая устойчивая частица вещества, обладающая его осн. хим. и физ. свойствами. Состоит из атомных ядер и электронов, связанных между собой эл.-магн. силами можно также считать М. системой атомов, связанных друг с другом раэл. связями (см. Межатомное взаимодействие). [c.185]

Спектроскопия двух- и многофотонного поглощения. В этом методе исследуемая пара уровней квантовой системы (атома, молекулы) возбуждается перекрывающимися сонаправленными (или встречными) двумя иля неск. лазерными пучками, причем сумма частот возбуждения (0)1 + о>1 или 0)1 2 + з) должна совпадать с час- [c.306]

Спектроскопия двойного резонанса реализуется при резонансном взаимодействии двух достаточно интенсивных монохроматич. световых полей с одной и той же квантовой системой (атомом, молекулой и т. и. рис. 3). Резонансное лазерное излучение с частотой (Й1 изменяет распределение населённостей энергетич., состояний поглощающей системы, а ла- [c.307]

Р. д.— метастабильвые образования, их концентрацию II природу можно изменить нагревом (термин, отжиг дефектов). Такая термообработка иногда может сопровождаться полным восстановлением исходной структуры. В то же время в зависимости от условий отжига (темп-ра, скорость её пз.менения, время, газовая среда, характер возбуждения электронной системы атомов и дефектов) квазихим. реакции могут сопровождаться появлением новых типов дефектов. Напр,, типичный для технологии микроэлектроники отжиг бездисло-кационного. Si, имплантированного большими дозами ионов Р, сопровождается образованием дислокаций, илотность к-рых особенно высока, если нагрев осуществляется в окислит, атмосфере. При термич. отжиге Р. д. приобретают энергию, достаточную для разрыва связи между ними, миграции освободившихся частиц и протекания реакций с их участием. [c.204]

САМОСОГЛАСОВАННОЕ ПОЛЕ в квантовой механике — эффективное (в простейших случаях среднее по времени) силовое поле, создаваемое частицами сложной системы (атома, атомного ядра, твёрдого тела и др.). Служит для приближённого описания взаимодействия между частицами путём его замены воздействием С. п. на каждую из них при этом решение многочастичной задачи сводится к рассмотрению движения етд. частицы в С. и. (и во внеш. поле, если оно имеется). Имея сходную с последним структуру, G. н. отличается им, что зависит от состояния системы, определяемого самом же С. п. Это требует согласования вида С. п. с решениями динамич. ур-ний, зависящими в свою очередь от С. п., с чем и связан термин самосогласован-вое . [c.413]

С. л. квантовой системы (атома, ядра, молекулы, кристалла и т. п.), как правило, отвечает переходу между её дискретными уровнями энергии яки кроме длины волны характеризуется энергией перехода и квантовыми числами нижнего / и верхнего к уровней, вероятностью излучат, перехода Эйнштейна 035656 -циентом) либо силой осциллятора /jд,. С. л., возника-, ющие вследствие оптически разрешённых (электрических дипольных) переходов, наз. разрешённы-м и. Если электрический дипольный переход между уровнями запрещён отбора правилами, С. д. наз. запрещённой. [c.606]

СПИНОВОЕ квантовое число — квантовое число, определяющее величину спина квантовой системы (атома, иона, атомного ядра, молекулы), т. е. еёсобств. (ввутр.) момента кол-ва движения (момента импульса). Спиновый момент импульса г квантуется его квадрат определяется выражением = кг(в 4-1), где в — С, к. ч. (называемое часто просто спином). Проекция вектора на произвольное паправление г также квантуется для частиц с ненулевой массой = йт, (где т, — магнитное спиновое число), т. е. принимает 2 4 1 значений. Число а может принимать целые, нулевые или полуцелые значения. [c.633]

ХИМИЧЕСКАЯ СВЯЗЬ—межатомное взаимодействие, приводящее к образованию молекул или молекулярных соединений. X. с. отличается от др. межатомных взаимодействий тем, что при её возникновении происходит перестройка электронных оболочек связывающих атомов, X. с. осуществляется либо путём перехода одного или неск. электронов одного атома к другому (ионная, или э л е к -тровалентная, X. с.), либо обобществлением электронов парой (группой) атомов (ковалентная, или гомео-поляркая, X. с.). Устойчивость образующейся системы атомов (молекулы) объясняется тем, что её энергия меньше суммарной энергии свободных атомов разность этих энергий наз. энергией X. с она обычно —200— 1000 кДж/моль (2—10 эВ). [c.405]

ШИРИНА УРОВНЯ — неопределенность энергии кванто-вомеханич. системы (атома, молекулы и др.), обладающей дискретными уровнями энергии в состоянии, к-рое не является строго стационарным. Ш. у. Ai t, характеризующая размытие уровня энергии, его уширение, зависит от ср. длительности пребывания системы в данном состоянии— времени жизни на уровне Xt и, согласно неопределён-иостей соотношению для энергии и времени, [c.462]

Внутренняя энергия складывается из кинетической энергии движения частиц изучаемой системы (атомов, молекул, ионов, электронов и др.) и энергии взаимодействий между ними (внутри- и межмолеку.тарных). В термодинамике определяется лишь изменение вщтренней энергии в различных процессах (At/). Внутренняя энергия, как функцш состояния системы вводится первым началом термодинамики, согласно которому разность между теплотой ЪО, переданной системе, и работой 5IV, совершаемой системой, зависит только от начального и конечного состояния системы и не зависит от пути перехода, т.е. представляет собой изменение функции состояния [c.57]

Растворение избыточных фаз обычно происходит при нагреве, когда растворимость компонентов друг в друге увеличивается. Мелкие включения растворяются раньше крупных. Растворение избыточной фазы связано с переходом атомов растворенного компонента через межфазную поверхность и с последующей диффузией их в растворе. Во многих случаях удаление растворенных атомов от межфаз-ной поверхности скомпенсировано поступлением атомов растворителя, так что растворившаяся часть избыточной фазы имеет состав и плотность упаковки твердого раствора. Однако в общем случае потоки атомов могут быть и нескомпен-сированными. Удаление, например, растворенных атомов при трансформации избыточной фазы в твердый раствор может происходить быстрее, чем доставка атомов растворителя в превращенную область. Подобная ситуация складывается в диффузионных парах многих металлов при изучении эффекта Киркендалла — Френкеля [148, 191, 367]. В таких системах атомы обоих металлов диффундируют с помощью вакансий и из-за различия парциальных коэффициентов диффузии в легкодиффундирующем металле наблюдается усадка и порообразование [148]. Формирование диффузионной пористости возможно и в случае, когда растворенные атомы диффундируют по междоузлиям, а атомы растворителя — с помощью вакансий, т. е. значительно медленнее. Если в указанных случаях зарождение пор и не происходит, избыточные вакансии оседают на дислокациях и границах или формируют призматические петли дислокаций или тетраэдры дефектов упаковки. Рассмотренные факторы, наряду с образованием дефектов в связи с появлением концентрационных градиентов в диффузионной зоне, ведут к повышению плотности дислокаций. Таким образом, [c.48]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...