Симметричная ячейка

Рассмотрим симметричную ячейку на левой стороне крыла tg Хр. -/ = —0,273 [c.302]

Т0 = —7,065 для левой симметричной ячейки ( о = 0.4 = 0,2) соз = —0,707 [c.339]

Для симметричной ячейки на левой стороне ( о = 0,4 = 0,2) /1 == 42,68 [c.339]

Рассмотрим симметричную ячейку Г и скорость, которую индуцирует в контрольной точке 1 расположенный в этой ячейке вихрь интенсивностью Г" (Г 5 5 1). Координаты точки I относительно этого вихря = 0,4 о — 0,2. Вычисляем os = —0,707 os a.j = 0,949 а = 0,282 ow ==—2,712 с = 0,632 os Pi = 0,707 os Pa = 0,316 ow" = 6,342 a (w + w") = 3,631. [c.354]

Рассмотрим второй ряд ячеек, расположенных слева (/ = 2). Скосы в этих ячейках такие, как и в симметричных ячейках на правой стороне. Из рис. 9.37 следует, что первые семь ячеек 1—7 второго ряда можно считать принадлежащими крылу, на котором граничные условия (скосы) известны. В каждой из этих семи ячеек скосы следующие [c.396]

Значение индекса определяет координаты С, 5 контрольной точки (так же, как в блоке 2). Для вычисления коэффициентов а. ), 6 , используются значения С" для контрольной точки (КТ) в системе координат, связанной с /-й ячейкой на правой стороне крыла, и значения, в системе координат, связанной с /-й симметричной ячейкой на левой стороне крыла. Указанные координаты КТ вычисляются по формулам а) для правой стороны [c.735]

Структура многих неупорядоченных систем также близка к наиболее плотной из всех возможных — с прежними ограничениями геометрической или химической природы. Построение Вигнера — Зейтца дает нам теперь систему полиэдров Вороного (рис. 1.1, б). Последние уже нельзя считать регулярными и идентичными друг другу однако, поскольку каждый из них содержит по сферическому атому, полученная ячейка не может слишком сильно отличаться от симметричной ячейки Вигнера — Зейтца того же объема. Окружение каждого атома (или молекулы) в неупорядоченной фазе в конечном счете не должно сильно отличаться от того, которое было бы в регулярном кристалле с той же самой средней плотностью. [c.16]

Радиальное движение несущей фазы. Рассмотрим теперь другой тин мелкомасштабного движения, а именно, радиальное движение около дисперсной частицы, являющееся существенным при радиальных пульсациях диспергированных пузырьков газа в жидкости. При не очень больших объемных содержаниях пузырьков (а2 0,1), видимо, можно считать, что в подавляющей части ячейки около каждого пузырька движение близко к сферически-симметричному и описывается потенциалом (см. (3.3.29)). Тогда, аналогично (3.4.2), аппроксимация поля скоростей в ячейке в рамках схемы Э, . имеет вид [c.125]

Рассмотрите общее выражение для циркуляции дискретного вихря в какой-либо ячейке базовой плоскости (рис. 9.8) для случаев симметричного или несимметричного движения несущей поверхности. [c.250]

Дифференциальные уравнения, записанные относительно двух компонент перемещений, заменяются разностными уравнениями, которые выводятся при помощи вариационного метода, основанного на минимизации полной потенциальной энергии. При этом граничные условия в напряжениях, обычно затрудняющие решение задачи, становятся естественными, они входят в выражение для энергии и автоматически удовлетворяются при ее минимизации. Полная потенциальная энергия тела равна сумме энергий для всех ячеек сеточной области. При этом можно считать, что все функции и их производные остаются постоянными в каждой ячейке. Сетка может быть как равномерной (регулярной), так и неравномерной. Конечно-разностные функции для ячеек имеют, кроме того, весовые коэффициенты для учета неполных ячеек, примыкающих к наклонной границе. Получающаяся система алгебраических уравнений относительно узловых значений перемещений оказывается симметричной и положительно определенной и имеет ленточную структуру. В работе [8] дополнительно к основной, сетке строится вспомогательная и перемещения определяются в точках пересечения этих сеток. В результате этого нормальные деформации и напряжения вычисляются в центре ячеек основной сетки только через центральные разности. [c.55]

Каждый цикл изгиба отвечает одному обороту вала. Графики изменения напряжений для четырех ячеек показаны на рис. 5.7. Предполагается, что ячейка 1 находится в верхнем положении, когда крутящий момент достигает максимального значения. В этот момент нормальное и касательное напряжения в указанной ячейке достигают максимальных значений, в других ячейках касательное напряжение то же самое, а нормальное — меньше максимального значения. При полном обороте вала нормальное напряжение, действующее на ячейку 1, неизменно связанную с частицей материала, проходит симметричный цикл в одной фазе с касательным напряжением, изменяющимся при этом от нуля. Фазы изменения [c.167]

На сверлильно-фрезерно-расточных станках с ЧПУ при анализе технологичности детали особое внимание обращают на точность обработки поверхностей, используемых в качестве технологических баз, на унификацию формы и расположения повторяющихся элементов, расположенных симметрично и зеркально 1 (ячейки, карманы, группы отверстий). Особое внимание следует обратить на создание условий работы инструмента (работы без ударов). [c.543]

Программа выполнена в коде Минск-2 , занимает ячейки с 100 по 500. Кроме того, для вычисления числа обусловленности симметричных матриц сделана более короткая программа, работающая с той же БСП. Она занимает ячейки с 100 по 270. С помощью этих двух программ была проведена оценка точности решения систем нормальных уравнений, полученных при балансировке натурных многоопорных роторов энергетических турбоагрегатов. В приведенных ниже таблицах представлены полученные экспериментально комплексные значения динамических коэффициентов влияния а , , являющихся элементами матриц. [c.153]

Для форсунок с симметричным факелом достаточно измерить удельный поток топлива в радиальном сечении и определить его неравномерность. Для этого в радиальном сечении устанавливают систему емкостей или применяют специальный кольцевой сборник. Замеряя количество топлива, попавшего в каждую емкость или ячейку сборника, рассчитывают удельный поток на любом расстоянии от центра [c.31]

Если в отсутствие кулоновского диполь-дипольного взаимодействия устойчива симметричная конфигурация атомов, то потенциальная энергия, приходящаяся на элементарную ячейку, обусловлена др. короткодействующими силами [c.480]

Если задать внутри элементарной ячейки к.-н. точку л (гхг Тз), то операции симметрии Преобразуют ее в симметрично равные ей точки во всём кристаллич, пространстве таких точек бесконечное множество. Но достаточно описать их положение в одной элементарной ячейке, и эта совокупность уже будет размножаться трансляциями решётки. Совокупность точек, выводимых из данной операциями gi группы < — Х1, наз. правильной системой точек (ПСТ). На рис. 7 справа дано расположение элементов симметрии группы слева — изображение ПСТ о б- [c.513]

При обобщении указанной модели на двухмерный случай рассматривался кристалл с двумя системами скольжения, ориентированными симметрично относительно оси растяжения [191]. При этом было показано, что 5-дислокации образуют прямоугольные ячейки с синусоидальным распределением их в стенках ячеек (вследствие линейного анализа) (рис. 76,6). Учет нелинейных эффектов позволил описать эффект утончения стенок ячеек, а также уменьшение размеров ячеек с ростом прикладываемых напряжений. [c.110]

На рис.11.7 и 11.9 для симметричной части ячейки периодичности показаны характерные зоны деформирования и изолинии полей на пряжений, отнесенных к пределу прочности матрицы. Деформирование материала в пределах зоны пластичности соответствует участку АВ, а в области, названной зоной начальной закритической деформации, описывается участком ВС на диаграмме деформирования матрицы (см. рис.И.6). Другая выделенная область — зона развитой закритической деформации — объединяет материал в состояниях, которым соответствуют значения второго инварианта тензора микронапряжений большие, чем в точке С на диаграмме. На рис. 11.8 и 11.10 изображены линии одинаковых значений второго инварианта и компонент тензора микродеформаций. [c.263]

Типичный пример решенной задачи, который относится к консолидации (изменению во времени осадки) основания в виде полосы (плоская деформация) на пористом водонасыщенном сжимаемом упругом полупространстве, приведен на рис. 10.3 вместе с использованной схемой дискретизации. Эта задача симметрична относительно центральной линии, и поэтому внутренняя ячейка интегрирования была выбрана, как показано, равной 45 от середины основания. [c.286]

Рассмотрим еще один аспект модели на рис. 17а. Если разнести потенциальные ямы достаточно далеко друг от друга, то полученную систему можно рассматривать как ячейку памяти. Частица, помещенная в один из "ящиков", будет находиться там сколь угодно долго, сохраняя один бит информации. Этот бит информации можно заложить изначально, деформируя яму (рис. 16а) в потенциал (рис. 17а) с некоторой несимметричной добавкой так, чтобы частица спустилась на нижний уровень только в одну из ям. Эта несимметричная добавка и служит тем управляющим параметром, который изначально сохраняет один бит информации и затем вкладывает его в ячейку. Другой вариант создания несимметрии более "громоздок" — вторую яму (рис. 17а) можно было бы "сформировать" вдали от первой ямы (где находится частица), а затем приблизить ее пустой и создать симметричную ячейку на рис. 17а. Еще один вариант состоит в том, что можно наделать много ячеек типа рис. 17а, затем сколлапсировать в них волновые функции путем их "подогревания", а затем рассортировать их на "правые" и "левые" с помощью измерений. Далее, из таких ячеек можно конструировать текст. Но еще более завлекательной кажется возможность (если она сможет быть осуществлена) записывать текст непосредственно коллапсами волновых функций внутри ячеек. [c.190]

Ранее мы выяснили, что конденсация атомов (или ионов и электронов) приводит к понижению энергии системы и является вследствие этого энергетически выгодным процессом. Поэтому в невозбужденном состоянии при предельно низких температурах все тела находятся в конденсированном состоянии, причем, за исключением гелия,—это твердые кристаллические тела. Гелий при нормальном давлении — жидкость, но при давлении в 30 кбар он также становится кристаллом. Существуют различные подходы к объяснению самого факта существования в твердом теле периодического расположения атомов (трансляционной симметрии). Так, согласно теореме Шенфлиса, всякая дискретная группа движений с конечной фундаментальной областью (т. е. элементарной ячейкой) имеет трехмерную подгруппу параллельных переносов, т. е. решетку [22]. Можно объяснять необходимость существования кристаллической решетки, а в конечном счете и вообще симметричного расположения атомов, исходя из третьего закона термодинамики. Согласно этому закону, при приближении к абсолютному нулю температуры энтропия системы должна стремиться к нулю. Но энтропия системы пропорциональна логарифму числа возможных комбинаций взаимного расположения составных частей системы. Очевидно, любое не строго правильное расположение атомов влечет за собой большое число равновозможных конфигураций атомов и приводит к относительно большой энтропии, и только строго закономерное расположение атомов может быть единственным. Поэтому равная нулю энтропия совместима только со строго повторяющимся взаимным расположением составных частей тела [1]. Иногда симметричность расположения атомов в кристалле объясняют исходя из однородности среды. [c.124]

I рода можно было бы, конечно, продолжить. Они существуют, например, и в жидкостях, где к таковым относится переход из -жидкой фазы в жидкокристаллическую. Характерные черты переходов II рода, наблюдающиеся во всех случаях, — непрерывность, -Я-образный характер температурных зависимостей вторых произ-гводных G, отсутствие температурных гистерезисов. Вследствие непрерывности этого перехода между симметрией более и менее симметричных фаз существует определенное соответствие пространственная группа одной из этих фаз должна быть подгруппой пространственной группы другой фазы (часть элементов симметрии исчезает при переходе в менее симметричную фазу). Доказана теорема о том, что фазовый переход II рода может существовать для всякого изменения структуры, связанного с уменьшением вдвое числа преобразований симметрии. При этом периоды элементарной ячейки могут меняться в несколько раз (2—4). [c.262]

Выведите зависимости для напряженности вихревой пелены и циркуляции боковых свободных вихрей дискрешого подковообразного вихря в ячейке под номером ikk — 1 (рис. 9.8), выраженные в виде рядов через производные циркуляции присоединенного вихря. Примите гармонический закон изменения кине.матических параметров и рассмотрите случай малых чисел Струхаля.Выразите эти зависимости для поступательного симметричного (Qt = 0) движения крыла с постоян ЮЙ скоростью (Йоо= onst), совершающего одновременно колебания в вертикальной п.лос-кости (см. задачу 9.23). [c.250]

Определите скорость в контрольной точке, индуцированную вихревой пе.теной от присоединенного вихря дискретной подковообразной вихревой системы, расположенной в ячейке р/г/г— 1 (рис. 9.8). Рассмотрите гармонический закон изменения циркуляции как функции ее производных по соответствуюигим кинематическим параметрам. Найдите числовые значения функции, опреде-ляющей индуцированную скорость в контрольной точке от ближайшего вихря, а также симметрично расположенного вихря на другой стороне крыла (по условию задачи 9.38). Примите при этом. малые числа Струхаля. [c.251]

Поскольку в заданиях содержатся только симметричные законы движения, законы изменения перемещений, аналогов скоростей и ускорений в первой н третьей фазах симметричны. Симметричны также значения перемещений. Значения аналогов скорости в симметричных точках в третьей фазе можно получить, умножая значение аналога скорости в первой фазе на величину Ф /Ф . Значение аналога ускорения получается умножением соответствующего значения в первой фазе на величину ф (/ф. . В программе при вычислении параметров закона движения в третьей фазе используются промежуточные переменные PS (К), PS1 (К), PS2 (К), где К — = 1,20. Вычисленные значения помещаются в ячейки, в которых хранятся переменные S (1), S1 (1), S2 (I), где I == 23,42 (см. оператор EQUIVALEN E). [c.139]

Выберем в качестве системы координат начальные позиции. В этой системе для разных y будут построены подобные объемы, вложенные один в другой. Дискретность изменения параметров была принята равной Исследования начались с того, что специальная программа, приведенная в приложении, проверила все симметричные походки восьминогих и запасы их устойчивости и записала на магнитную ленту в один четырехмерный массив. Значения индексов любого элемента этого массива были равны значениям начальных позиций рассматриваемой походки и величине 7- Числовое значение элемента массива было равно записанному но определенному правилу запасу статической устойчивости данной походки. Правило записи в ячейку заключалось в том, что запас от опрокидывания назад умножался целочисленно на 1000 и складывался с запасом от опрокидывания вперед. Неустойчивым походкам приписывался знак минус. Размерность массива — В [1 10, 1 16, 1 1G, 1 16]. [c.33]

Угольная пыль подается не в амбразуры, а в горелки. Всего установлено le горелок на фронте котла в три ряда по высоте. Мельницы установлены тоже, у фронта. Две мельницы соединены с тремя горелками, симметрично раоположенными в трех ячейках топки, образованных двумя двухсветными экранами (см. ниже). Остальные четыре мельницы связаны с горелками несимметрично, чтобы путем включения и отключения отдельных мельниц воздействовать на распределение темшератур тазов на выходе из тотки по ширине котла. Во избежание удара факела о заднюю стену топки, связанного с фронтовым расположением всех горелок, предусмотрен подвод 18—20% воздуха че-раз щели в задней стене. Остальной воздух подается как первичный и вторичный. Сопротивление первичного и вторичного воздушного тракта составляет 550 и 300 мм вод. ст. [c.40]

Совместное использование Н. с. и РСА позволяет найти распределение электронной плотности в атоме. Фурье-синтез электронной плотности в элементарной ячейке методом РСА восстанавливает распределение плотности электронов, размытое тепловым движением атома. Б. с. позволяет рассчитать электронную плотность сферически симметричной части атома, размытую тепловым движением. Разностный Фурье-синтез содержит информацию о несферич. части электронной оболочки атома, участвующей в хим. связях (рис. 4), что даёт возможность определить характер связи (одинарная, кратная, а- или я-связь), заряд иона или ионной группы и др. [c.287]

В активных колебат. Н. с., в к-рых возможно одно-вреи. существование мн. мод (типов) колебаний с разл. частотами, получающих энергию от общего источника, возникает явление конкуренции мод, т. к. связь между модами порождает зависимость нелинейного затухания или усиления каждой из мод от интенсивности других. Конкуренция мод приводит к тому, что в итоге превалирует одна из них и колебания автогенератора происходят на соответствующей ей частоте. Если. моды равноправны и связь их взаимна, то устанавливается режим генерации моды, преобладавшей вначале. В таких Н. с., как, напр., лазер, конкуренция мод происходит и во времени, и в пространстве, что приводит, в частности, к установлению в пространственно-симметричном протяжённом автогенераторе несимметричных в пространстве распределений поля с преобладанием одной из встречных волн. Это один из простейших примеров самоорганизации в Н. с.— возникновение пространственного порядка из нач. беспорядка и образование сложных пространствевных структур в однородных (протяжённых) неравновесных Н. с. (физ., хим., биологических и т. п.). Примерами самоорганизации в Н. с. являются конвективные ячейки жидкости, подогреваемой снизу, волны горения, волны популяций в экологич. системах, волновые возбуждения в сердечной ткани. [c.314]

Промежуточный атом может поместиться в одной ячейке решетки тогда образуется пара вакансия — смещение (дефект Френкеля). Однако промежуточный атом может сместить один из соседних атомов и образовать группу из двух атомов, расположенных симметрично. В общем же случае может образоваться цепочка из л + 1 атомов, которые, разместившись по п ячейкам решетки, образуют линейный дефект решетки типа нониуса — так называемый кроуДИОН (гусеница). [c.468]

Поставим ей в соответствие ненаправленный граф G согласно следующим правилам 1) каждой строке (столбцу) соответствует одна вершина 2) если некоторый внедиагональный элемент матрицы отличен от нуля, вершины i и / соединены ветвью в противном случае ветвь отсутствует (рис. 3.7). Тогда заполнение матрицы можно промоделировать , рассматривая только граф. Действительно, появление ННЭ в ячейке kim адекватно появлению в графе еще одной ветви, соответствующей вершинам I и т. Симметричная перестановка строк и столбцов эквивалентна изменению порядка выбора (исключения) вершин графа в процессе моделирования разложения. [c.39]

Для ориентации [1П], когда элемент вырезает вдоль главной диагонали куба ячейки кристаллической решетки, механические свойства решетки, симметричны и соответственно двулучепреломление также симметрично относительно оси элемешга. Иными словами, в некоторой точке элемента зависит только [c.44]

Параизомер нитроанилина, молекулы которого обладают очень значительной гиперполяризуемостью и имеют симметрию mm, образует ценгро-симметричные кристаллы, относящиеся к пространственной группе Р2,/п. Элементарная ячейка кристалла показана на рис. 11 [106]. Молекулы связаны водородными связями в цепочки, идущие по диагонали плоскости ас элементарной ячейки. Две цепочки, располагающиеся рядом, airrana-раллельны, что и приводит к наличию центра инверсии. [c.70]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...