Скорость в постоянных значений плотност

Так как постоянные значения плотности р и скорости и=и (р) перемещаются в пространстве со скоростью с, можно написать, что [c.223]

В соответствии с уравнением (38) при постоянных значениях плотности потока р и коэффициента кавитации ki следовало бы ожидать линейную зависимость между критической скоростью потока и пределом текучести металла, однако графики [c.127]

Из этих оценок следует, что исследуемая возмущенная область течения с характерными размерами <С Ах Ау 5 <С е В первом приближении при е О будет изотермической с постоянными значениями плотности и коэффициента вязкости Ни) рп) и) продольная составляющая скорости и в ней по порядку величины будет равна Ь/е 1. [c.379]

Это среднее значение скорости в ускоренном движении получило название дрейфовой скорости (отношение /E=6 называют подвижностью электронов, размерность м2/(В-с)). Существование у всех электронов этой слагающей скорости с постоянным направлением выражается в том, что в направлении, обратном вектору, в металле происходит перемещение отрицательного заряда. При этом плотность тока можно вычислить, пользуясь выражением [c.193]

Для изэнтропического течения эти параметры остаются постоянными и, следовательно, их можно использовать для расчета соответствующих значений давления, температуры и плотности, а также скорости в заданном сечении струи [c.149]

Колебания тока в сверхпроводящем кольце. Если магнитный поток сквозь площадь, ограниченную сверхпроводящим кольцом, в результате изменения внешнего магнитного поля равномерно возрастает со временем, то по закону электромагнитной индукции Фарадея в кольце индуцируется сверхпроводящий ток, увеличивающийся со временем. При достижении плотностью тока критического значения сверхпроводимость разрушается и сверхпроводящий ток исчезает. Исчезновение тока создает условия для возникновения сверхпроводящего состояния. Продолжающее возрастать магнитное поле снова индуцирует возрастающий сверх проводящий ток, который при достижении критического значения ликвидирует сверхпроводимость, и т. д. Следует обратить внимание, что физическим содержанием закона электромагнитной индукции Фарадея является возникновение вихревого электрического поля в результате изменения магнитного поля. При росте с постоянной скоростью магнитного потока сквозь площадь, ограниченную сверхпроводящим кольцом, линии напряженности электрического поля являются окружностями, концентрическими с центром кольца. Напряженность электрического поля вдоль каждой линии постоянна. Поэтому можно сказать, что в рассмотренном выше явлении речь шла о протекании сверхпроводящего тока в постоянном электрическом поле, и окончательный результат сформулировать так [c.374]

Трубы. Скорость потока жидкости при движении по трубе постоянного сечения, без внешних воздействий, может быть только дозвуковой, достигая при благоприятных условиях скорости звука в выходном сечении трубы. При числе Маха вплоть до М = 0,9 движение сжимаемой жидкости в трубе мало отличается от движения несжимаемой жидкости. Для определения коэффициента теплоотдачи в трубе при движении сжимаемой жидкости можно воспользоваться соотношением (7.115) St = /8. В число Стантона входят средние по сечению трубы значения плотности р и скорости W. [c.246]

Следует иметь в виду, что даже при соблюдении условия (8.11) процесс парообразования может не оказывать влияния на интенсивность теплоотдачи (область режимных параметров, характеризующаяся низкими значениями плотностей тепловых потоков). В этой области при неизменном массовом расходе парожидкостной смеси коэффициент теплоотдачи практически не зависит от q, однако увеличивается с ростом паросодержания за счет повышения истинной скорости обеих фаз. Относящиеся к этой области опытные значения а, полученные при постоянных массовом расходе смеси и паросодержании, на рис. 8.18 группируются около гори- [c.246]

Геометрическая характеристика насадки из колец Рашига приведена в табл. 3-1. Необходимо отметить, что указанные в этой таблице значения s, fr, св можно применять лишь при приближенных расчетах. В действительности значения поверхности контакта между газами и водой, гидравлического диаметра газоходов в насадке и свободного объема не являются постоянными, а изменяются со скоростью газов и плотностью орошения. В частности, по мере увеличения плотности орошения увеличивается толщина водяной пленки, покрывающей кольца, уменьшается свободное сечение для прохода газов и увеличивается поверхность контакта. [c.162]

Уравнение (405) дает возможность понять, когда и почему закон изменения скорости поперек канала зависит от сжимаемости жидкости. Это уравнение, написанное как граничное условие для скорости на стенке канала, можно применить к любой линии тока, находящейся внутри канала. По этой формуле закон изменения скорости поперек любой струйки зависит от ее кривизны. Относительно большое изменение кривизны струек, а следовательно, и изменение закона распределения скорости поперек канала будет происходить только при значительных безразмерных скоростях потока и при большом градиенте скорости вдоль канала (по отношению к его ширине). Оба указанных условия необходимы. Первое условие очевидно, так как только в таком случае плотность жидкости начнет существенно изменяться. Если не выполняется второе условие, то ширина каждой струйки почти постоянна вдоль канала при любом значении относительной скорости X и ее кривизна в фиксированной точке канала почти не зависит от координаты т). Изменение кривизны струек может происходить только в том случае, если канал образован криволинейными стенками и, следовательно, скорость поперек канала не постоянна. Если относительная кривизна канала мала, то кривизна струек будет незначительно меняться даже при большом градиенте скорости вдоль канала и большой скорости [c.224]

На основе анализа уравнения (2.40) можно сделать вывод о том, что ири постоянных значениях / кап, к, Лоф перепад температуры по КС увеличивается пропорционально квадрату массовой скорости (или плотности теплового потока), что объясняется необходимым ростом площади поперечного потока рабочей жидкости в соответствии с выражением (2.39). Путем простых преобразований уравнение (2.40) можно принести к более удобному виду [c.72]

Параметры капель на границах ячеек также определялись из решения задачи о нестационарном одномерном течении газа частиц с кусочно-постоянным начальным распределением в предположении об отсутствии межфазного взаимодействия. В силу принятых допущений газ частиц не обладает собственным давлением, поэтому все возмущения переносятся в такой среде со скоростью частиц (семейство характеристик вырождено), а разрыв в начальном распределении скоростей приводит к возникновению либо зоны вакуума , либо зоны взаимопроникающего движения двух потоков частиц. Если нормальные к границе ячейки составляющие скорости капель направлены в одну сторону ( i 2>0), то на границу приходят/ характеристики только из одной ячейки и значения параметров принимаются равными значениями в той ячейке, из которой газ частиц вытекает. Если нормальные составляющие скорости имеют разные знаки ( i 2 0), то граница ячейки попадает в область, где характеристики отсутствуют ( вакуум ) или пересекаются (зона взаимопроникающего движения). В этих случаях решение в обычном смысле найдено быть не может и возникает необходимость дополнить решение. В расчетах были опробованы несколько вариантов аппроксимации параметров частиц на границах ячеек при условии i 2<0. В окончательном варианте схемы скорость капель определялась с помощью линейной интерполяции, а значения плотности р2 и энергии сносились из той ячейки, из которой газ частиц вытекает. Такой способ определения параметров капель на границах ячеек обеспечивает устойчивость вычислительного процесса и гладкость профилей параметров капель. [c.132]

Принимается применительно к течению в трубе двухслойная схема течения турбулентное ядро — пристенный слой. Осредненные скорости в турбулентном ядре считаются распределенными практически равномерно, что тем точнее отвечает действительности, чем большее значение имеет число Рейнольдса. В динамическом и тепловом пристенных слоях трение и радиальный перенос тепла считаются развивающимися только на молекулярном уровне, причем по толщине оба слоя одинаковыми. Это приблизительно оправдывается в случаях, когда число Прандтля мало отличается от единицы. Кривизной пристенных слоев пренебрегают, вследствие чего в их пределах можно полагать постоянными касательное напряжение трения и плотность теплового потока. [c.117]

Обычно применяются два способа введения поправок. По методу определяющей температуры все физические свойства, входяш ие в безразмерные комплексы (Re, Рг, Nu и др.), относят к некоторой характерной температуре, выбираемой таким образом, чтобы теплообмен и сопротивление при переменных свойствах можно было рассчитывать по зависимостям для постоянных свойств. В качестве определяющей принимают либо температуру поверхности, либо некоторую температуру, заключенную между температурой поверхности и температурой внешнего течения (или средней массовой температурой жидкости). Общего правила не существует. По методу фактора свойства все физические свойства определяются при температуре внешнего течения (или при средней массовой температуре жидкости), а влияние переменности свойств учитывается функцией отношения некоторого физического свойства при температуре стенки к тому же свойству при температуре внешнего течения (или при средней массовой температуре жидкости), Несмотря на широкое распространение метода определяющей температуры, его применение связано с определенными трудностями, особенно при расчетах теплообмена при течении в каналах. При использовании метода фактора свойства таких трудностей не возникает Например, для того, чтобы найти значение плотности при определяющей температуре для вычисления числа Re, необходимо разделять массовую скорость G = Vp на составляющие F и р. Но при течении в каналах G — массовый расход, отнесенный к поперечному сечению трубы, — является вполне определенным физическим параметром независимо от характера изменения плотности [c.309]

Методика проведения экспериментов была следующей. При постоянных значениях давления, массовой скорости и средней температуре (или недогреве) жидкости в опытном элементе, изменяя плотность теплового потока в каждом опыте, определяли зависимость гидравлического сопротивления от тепловой нагрузки. От опыта к опыту изменялись значения давления, массовой скорости, средней температуры жидкости, эквивалентного диаметра канала или величины части периметра с основным тепловыделением. [c.44]

Для расчета коэффициента профильных потерь допустим, что в сечении К—К, проведенном через выходные кромки решетки, известны характерные толщины пограничного слоя, а за кромками имеется давление отличное от давления (см. рис. 130). Принимая давление и направление скорости в части сечения К — К между кромками постоянным и равным его среднему значению вне пограничного слоя, а также пренебрегая изменением средней плотности газа между сечениями К — К и 2—2, аналогично формулам (52.10) и (53.6) путем применения уравнений сохранения находим [c.393]

Чтобы иметь представление о погрешностях, связанных с этим предположением, рассмотрим пример, который может считаться весьма неблагоприятным по сравнению со многими практическими задачами. Пусть поток газа движется в канале, образованном концентрическими окружностями. Относительная ширина канала равна/г= 1. Скорость на выпуклой стенке равна критической. Точное значение приведенного расхода при этом равно = = 0,865, а найденная по этой величине с помощью газодинамических таблиц средняя скорость Я ,р = 0,664. Точное же значение среднерасходной скорости (при постоянной плотности) равно ср 0,700. Таким образом, ошибка в очень неблагоприятном случае составляет менее 5%. [c.99]

Эта формула с универсальными постоянными, определенными из опыта, во всем диапазоне изменения чисел Не (при турбулентном течении) хорошо согласуется с экспериментальными значениями коэффициента сопротивления. Эксперименты подтверждают также, что эта формула применима и для расчета сопротивления в трубах при течении сжимаемой жидкости с большими дозвуковыми скоростями. Это объясняется тем, что сопротивление зависит от числа Не = рп /ц, значение которого, на основании уравнения неразрывности, не меняется вдоль трубы и при течении сжимаемой жидкости (произведение плотности и скорости остается постоянным). [c.171]

Пусть в рассматриваемом сечении вместо реального профиля скорости j(y) и реального распределения плотности pj(y) скорость н плотность имеют постоянные значения с, и р . Тогда условный расход, найденный по этим величинам, будет [c.75]

Предполагая аналогию процессов разрушения и плавления и взяв в качестве характеристики плавления, инвариантной относительно условий процесса, энтропию плавления, условие разрушения запишем в виде (1.64), т. е. критерием разрушения (вязкого) в точке является достижение к моменту t плотностью полной энергии 5 (t ) некоторого постоянного значения 5, являющегося характеристикой материала. При этом скорость изменения плотности полной энтропии может быть представлена в виде суммы плотности внешнего потока энтропии и внутреннего источника возрастания энтропии т], определяемого в виде (1.65), и тогда условие разрушения может быть представлено в виде (1.66), где А5 — критическое приращение плотности полной энтропии по отношению к начальному состоянию 5 (0). [c.21]

Исходная система уравнений, описывающая изменение термодинамических величин вдоль изэнтропы, включает в себя уравнение изэнтропы dE=—PdV, термическое P = P V, Т) и калорическое E = E V, Т) уравнения состояния. Используя уравнения состояния, из уравнения изэнтропы находим связь между текущими значениями температуры й плотности вдоль изэнтропы. Замена температуры в уравнении состояния дает, в свою очередь, уравнение изэнтропы. Для уравнения состояния типа Ми — Грюнайзена с постоянными значениями Г и Су выражения для температуры (или удельной тепловой энергии) и скорости звука вдоль изэнтропы получены в предыдущем параграфе. Пусть в ударно сжатом состоянии вещество характеризуется давлением Pi, тепловым давлением PiT и относительным сжатием Oi. [c.115]

Так как стандартный потенциал железа равен —0,440 В, то при поляризационных опытах в кислых растворах на железе легко выделяется водород. Наиболее близкая к истинной анодная поляризационная кривая получается путем поляризации при постоянной плотности тока и оценки истинной анодной плотности тока по весовым потерям (фиг. 64). Потенциал коррозии А снижается до D катодной поляризацией при приложении извне тока плотностью D. При этом потенциале железо растворяется со скоростью, соответствующей отрезку ВС, а водород выделяется со скоростью BD. ВС определяется потерями веса, которые перечитываются в эквивалентную плотность тока. Истинная анодная поляризационная кривая получается путем использования различных значений плотностей прикладываемого тока для ряда образцов. [c.124]

Доказательство независимости индикаторного к. п. д. двигателя (нри постоянных значениях коэффициента избытка воздуха и степени сжатия) от плотности заряда и скорости вращения коленчатого вала позволило Б. С. Стечкину разработать принципы расчета и построения наземных и высотных характеристик авиадвигателей, которые он изложил в работе Характеристики авиационных двигателей (1929). Эта важная работа послужила отправной базой для большого числа исследований, разработки теории и методов построения характеристик авиационных двигателей, выполненных в 20-30-х годах. [c.407]

Проанализируем вначале предельный случай стабилизированного теплообмена в кольцевой трубе, полагая физические свойства постоянными, профиль скорости развитым, а теплоту трения пренебрежимо малой. Пусть на внутренней и наружной стенках заданы постоянные значения плотностей теплового потока с1 и дс2, причем с1Фдс2-Решение этой задачи опубликовано в [Л. 5]. [c.243]

Будем рассматривать квазиплоские движения вращающейся с угловой скоростью П двухслойной идеальной несжимаемой жидкости с постоянными значениями плотностей рг, р2 (рх < рг) и невозмущенных глубин кх и /12 для верхнего и нижнего слоев соответственно. Для адиабатических движений в отсутствие внешних сил и в условиях приближений квазистатики и Буссинеска широко применяется асимптотическая теория [27,44, 6], в основе которой лежит закон сохранения квазигеострофического потенциального вихря П [c.550]

Тем не менее вселенский аспект проблемы фундаменталь-ны с постоянных приобретает в наши дни все большее значение и известность, причем отсутствие определения открывает широчайшие просторы для фантазии составителей различных списков фундаментальных постоянных. Это еще больше затрудняет понимание проблемы учащимися. Приведу некоторые примеры. В [23] можно прочесть Основными или фундаментальными физики считают сегодня девять постоянных величин. Вот они скорость света, постоянная Планка, единица электрического заряда, масса протона, постоянная <1)ерми для слабых взаимодействий, постоянная тяготения, постоянная ббла, средняя плотность вещества во Вселенной и так называемая космологическая постоянная . В список фундаментальных постоянных включается ряд новых констант. Характерно, что авторы [23] не считают и этот список окончательным ...молчаливо предполагается, что другие константы, если они имеются, могут быть выражены через основные. Однако это совсем не так. Сегодая известны еще по крайней мере два кандидата в наш список, характеризующие ядерные взаимодействия, которые выразить через перечисленные константы не удается. Так что список фундаментальных констант в какой-то мере условен . [c.35]

Для полного расчета турбулентной струи необходимо прежде всего найти изменение скорости вдоль ее оси, что достигается путем совместного решения уравнений (22) и (29). В простейшем случае равномерного поля скорости в начальном сечении струи П2и — = i) и постоянной плотности (р = onst, n = i) в (29) следует подставить значения интегралов Ai=Aio и Aq = =. 20 для затопленной струи т = 0) получается из (29) при п = var [c.382]

Как было показано в гл. VII (т. 1), при обтекании тел поступательным потоком беразмерные характеристики поля скоростей в идеальной несжимаемой жидкости определяются системой безразмерных параметров xld, y/d, zld, а, Р, где d — характерный размер тела, а, Р — углы, задающие ориентацию тела относительно скорости набегающего потока. Безразмерное отношение vjv не зависит от скорости, плотности и давления в набегающем потоке и получается постоянным при фиксированных безразмерных координатах xld, yid, z/d, а, р. Максимальное значение Отах/ оо соответствует вообще одной вполне определенной точке на поверхности тела. При учете сжимаемости в случае адиабатических движений совершенного газа получается [c.33]

Зависимость (4.8) для Д[/=0,5 В, х=200 мкСм см , Р+ = 26 мВ и /а = = 10 А см-2 (скорость коррозии по уменьшению толщины при стационарном потенциале 0,01 мм в год) показан на рис. 4.1. Сплошные кривые относятся к значению параметра fe=0, а штриховые к значению k, рассчитанному по выражению (4.9). При формировании защитного слоя постоянные значения k по формуле (2.44) могут быть учтены путем прибавления к величине параметра I. Обычно плотность тока возрастает по мере повышения напряжения элемента, увеличения электропроводности и уменьшения размеров дефекта I ll- Скорость коррозии превышает 1 мм в год. Таким образом, возникновение элемента с деталями других объектов, имеющими более положительный потенциал, представляет собой значительную опасность коррозии, которая практически не может быть предотвращена пассивными мерами защиты. Эффективными мероприятиями по защите могут быть гальваническое разделение, предусматриваемое, например, для газовых вводов в дома [13], и локальная катодная защита (см, раздел 13), [c.136]

Рассмотрим стационарный однофазный адиабатный иоток в канале постоянного сечения. Значения скорости W давления р плотности р и энтальпии i, соответствующие некоторому произвольному поперечному сечению потока, связаны между собой следующими уравнениями сохранения сплошности [c.71]

Рассмотрим простейшую схему течения в коническом диффузоре, изображенную на рис. 10.1,а. Здесь короткий входной конфузор обеспечивает почти изоэнтропийное расширение потока от параметров полного торможения рог и tai до параметров ри ti, pi во входном сечении диффузора. Будем считать поле скоростей в этом сечении равномерным. При движении жгадкости в расширяющейся части канала за счет действия вязких сил в выходном сечении устанавливается неравномерное распределение скоростей 2i и плотностей р2, но поскольку значения Ь п = Сп1о-г1 сравнительно малы, плотность в сечении 1—1 допустимо считать постоянной. При дозвуковых скоростях давление р2 также постоянно по всему выходному сечению. [c.269]

Ограничимся разбором случая стационарного движения несжимаемой жидкости, имеюп1,ей постоянный коэффициент электропроводности и находящейся под действием внешнего стационарного однородного магнитного поля. Будем пренебрегать наличием в жидкости свободных электрических зарядов. Магнитную проницаемость (общепринятое обозначение ц, которое уместно сохранить в настоящем параграфе, не следует смешивать с обозначением динамического коэффициента вязкости приходится для последнего пользоваться выражением произведения ру плотности жидкости р на кинематический коэффициент вязкости у) будем считать одинаковой, для всех жидкостей и твердых границ, приравнивая ее значению ро пустоте. Отвлечемся, наконец, от действия всех объемных сил, кроме пондеромоторной силы (силы Лоренца) у X В, где у — плотность электрического тока, возникающего в движущейся со скоростью V электропроводной жидкости с коэффициентом электропроводности о за счет местного электрического поля с напряжением Е и магнитного поля с магнитной индукцией В, определяемая обобщенным законом Ома [c.391]

Смотреть страницы где упоминается термин Скорость в постоянных значений плотност : [c.112] [c.511] [c.11] [c.375] [c.64] [c.128] [c.224] [c.243] [c.8] [c.154] [c.158] [c.288] [c.410] [c.344] [c.263] [c.103] [c.483] [c.219] [c.211]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...