Энергия тепловая удельная

Таким образом, внутренняя энергия реального газа как простого тела определяется двумя независимыми параметрами состояния. Эти параметры могут быть выбраны произвольно, но поскольку энергия теплового движения определяется термодинамической температурой, а эиергия взаимодействия между молекулами зависит от удельного объема, наиболее удобными являются именно эти параметры — термодинамическая температура и удельный объем. Следовательно, [c.30]

Если удельная энергия, затрачиваемая на предельное искажение кристаллической решетки и нарушение межатомных связей, не зависит от вида подводимой энергии (тепловой или механической), как это было допущено нами ранее [27], то предельная удельная энергия, которую способна поглотить ири-сталлическая решетка, должна равняться / . Тогда, согласно указанной выше аналогии, и при механическом нагружении удельную энергию предельного искажения кристаллической решетки [c.18]

Рассмотрим вначале вариант явления миграционной теплопередачи при расходной миграции теплоносителя (левая часть рис. 6). Здесь так же, как и в явлении миграционной деформации, процесс в зоне воздействия миграции можно рассматривать состоящим из двух процессов процесса отпадения элемента от рабочего тела и процесса выталкивания элемента из рабочей полости. В момент отпадения от тела элемент имеет удельную внутреннюю энергию, равную удельной внутренней энергии действующих элементов, и, следовательно, тепловая энергия, отведенная от рабочего тела только посредством выноса из рабочей полости элемента весом dVo, будет определяться соотношением [c.25]

Один из способов введения радиоизотопов (в частности, гамма-изотопов) в образец — облучение его в ядерном реакторе потоком тепловых нейтронов. Этот способ удобен в том случае, когда образующиеся при облучении радиоизотопы обладают подходящими ядерными характеристиками — такими, как вид и энергия излучения, удельная активность, период полураспада Преимуществами такого способа являются, в частности, простота введения радиоизотопа, а также равномерность его распределения. Последнее позволяет проводить коррозионное испытание в течение длительного времени, не опасаясь изменения соотношения между радиоактивными и стабильными изотопами в поверхностном слое и в объеме образца. [c.94]

Таким образом, приходим к важному выводу о том, что плотность лучистой энергии и удельный поток теплового излучения в пространстве полого тела оказываются пропорциональными четвертой степени температур стенок. [c.392]

Весьма важно выяснить теоретический характер зависимости удельного сопротивления металла от температуры. Полагая, что кинетическая энергия теплового движения электронов подчиняется тем же законам, что и тепловая энергия молекул идеального газа, имеем [c.27]

Главной составляющей себестоимости тепла в паре является стоимость топлива, которая зависит от его удельного расхода а выработанный кило-ватт-час или 1 Мккал. Доля топлива в стоимости составляет 60—80% всех затрат на производство энергии электростанций. Так, например, в 1956 г. по Министерству электростанций топливная составляющая в среднем равнялась 75% всех затрат на производство электроэнергии, или 80% себестоимости тепловой энергии при удельном расходе 463 г/квт-ч и цене 110 р. 30 к. за 1 т.у.т. . Для станции [c.356]

Потребность предприятия в тепловой энергии на технологические и санитарнотехнические нужды рассчитывается исходя из удельных расходов теплоты на единицу продукции. Нормы удельных расходов приводятся в [2, 15, 17]. [c.193]

Работа, энергия, количество теплоты Мощность, тепловой поток Удельная теплоемкость [c.256]

При высоких температурах колеблющиеся атомы решетки могут рассматриваться как независимые беспорядочные центры рассеяния и поэтому вероятность рассеяния зависит от среднеквадратичной амплитуды решеточных колебаний X . Среднеквадратичная амплитуда гармонических колебаний пропорциональна Т. Таким образом, если пренебречь тепловым расширением, удельное сопротивление чистого металла в области высоких температур должно быть пропорционально Т. Действительно, для простого гармонического осциллятора с массой М на основании теоремы о равном распределении энергии по степеням свободы можно записать [c.193]

Опреснение воды — весьма дорогостоящий процесс. Так, например, один из наиболее распространенных методов опреснения— дистилляция—требует очень большого количества тепловой энергии из-за большой величины удельной теплоты парообразования воды (539 кал г). Легко подсчитать, что если для опреснения воды методом дистилляции применять органическое топливо, например каменный уголь (теплотворная способность 7000 кал/г), то для производства 1 пресной воды нужно сжигать его около 80 кг. Промышленный город среднего размера (несколько десятков тысяч человек) потребляет в сутки примерно 200 ООО воды. Следовательно, для обеспечения его водой надо ежедневно сжигать более 15 000 т угля. Ясно, что это экономически невыгодно. Вместе с тем задача опреснения морской или подземной соленой воды может быть успешно решена при помощи атомной энергии. [c.409]

Пусть и х, у. Z, t) — удельная внутренняя энергия. Изменением объема тела вследствие теплового расширения будем пренебрегать поток частиц в случае твердого тела также исключен. Поэтому из (13.15) имеем [c.259]

Ка.к видно и з расчета, удельная энергия воздуха при изотермическом процессе больше, чем при адиабатном. Это объясняется тем, что для поддержания постоянства температуры воздуха при изотермическом процессе должна извне подводиться тепловая энергия. [c.254]

При внедрении в преграде можно выделить три области область внедрения, область возмущенного состояния и область покоя (рис. 49), размеры и конфигурация которых зависят от скорости внедрения, массы и геометрической формы внедряющегося тела, свойств преграды и других факторов. Большая часть кинетической энергии внедряющегося тела переходит в тепловую, при этом в области внедрения развиваются высокие температура и давление, материал преграды сильно разогревается и при наличии большого давления находится в жидком или газообразном состоянии в условиях ударного сжатия. Ударное сжатие характеризуется ударной адиабатой р = р (р), которая предполагается известной. Покажем, каким образом по известной ударной адиабате материала среды можно определить ру (У), Г и Г, знание которых важно при изучении процесса внедрения тела в преграду. При ударном сжатии состоянию среды соответствуют давление р и объем V, его начальному состоянию — давление Ро и объем Уд причем для сильных ударных волн (что имеет место при внедрении) давлением Ро Р можно пренебречь. Единице массы среды сообщается работа р (Уд — У), половина которой превращается в кинетическую энергию (1/2) р (Уд — У) = где V — скорость частиц на фронте ударной волны. Остальная работа идет на повышение удельной внутренней энергии (1/2) р (Уд — V) = Е—Ед. Приращение внутренней энергии Е — Ед складывается из тепловой составляющей (/1, характеризующей энергию колебания частиц около их положения равновесия, и упругой составляющей Цд, которая ха- [c.158]

Действие радиации на клетку обладает очень высокой удельной (по энергии) эффективностью. Для угнетения функции деления клеток достаточна доза, энергия которой при переводе ее в тепловую вызвала бы нагревание всего лишь на тысячную градуса. При такой дозе в клетке поражается лишь одна белковая молекула из миллиона. Механизм такого необычно эффективного воздействия радиации на жизненные процессы в клетке до сих пор остается неясным. Принято считать, что причина высокой эффективности кроется в том, что в клетке существует небольшое число каких-то крайне чувствительных к радиации структур, разрушение которых ведет к гибели клетки. Но о том, какие именно структуры играют здесь ключевую роль, единого мнения нет. [c.670]

Зависимость (11.164) получена следующим образом числа Стантона Stg (экспериментальный) вычислялись по измеренным локальным значениям удельного теплового потока в различных сечениях сопла и по соответствующим параметрам воздуха в том же сечении значения ТОЛЩИНЫ потери энергии вычислены на основании (экспериментальной зависимости qw = f )- [c.249]

Задача 7.19. Теплоэлектроцентраль израсходовала 5-пэц = = 78 10 кг/год топлива, выработав при этом электрической энергии Э = 54 10 кДж/год и отпустив теплоты внешним потребителям 2 = 3,36 10 кДж/год. Определить удельные расходы условного топлива на выработку 1 МДж электроэнергии и 1 МДж теплоты, если тепловой эквивалент сжигаемого на ТЭЦ топлива Э = 0,9 и кпд котельной установки = 0,89. [c.208]

Тепловой расчет нагрева выполняется методом энергетического баланса. По известным массам и теплоемкостям пенополистирола, изопентана и воды, а также по известной удельной теплоте парообразования воды и изопентана рассчитывается расход энергии на процесс формовки. Время нагрева выбирается в пределах 1—3 мин в зависимости от размеров изделия. [c.299]

Следовательно, при значительных перепадах ио длине струйки давления и температуры полная удельная энергия оиределитея суммой кинетической, потенциальной и тепловой удельной энергии. [c.53]

Газы в слабых электрических полях и при не очень высоких температурах обладают весьма малой удельной проводимостью. При этих условиях весьма немногочисленные свободные носители заряда — электроны и ионы — образуются лишь под действием внешних ионизаторов невысокой интенсивности—космических лучей и естественного ионизирующего излучения. Поэтому при указанных условиях газы являются отличными диэлектриками с удельным сопротивлением порядка 10 Ом-м, практически не имеющим диэлектрических потерь (tg б порядка 10 ). Повышение электропроводности газов происходит при высоких температурах, начиная с 10 — Ю К, когда энергия теплового движения частиц газа велика и при столкновении они могут ионизовать друг друга (происходит термическая ионизация). Термоионизация воздуха нарастает, начиная с температуры 8000 К. При 20 ООО К воздух ионизуется практически полностью [c.545]

В общем случае удельная кинетическая энергия теплового движения состоит из удельной кинетической энергии поступательного, вращательного и колебательного движений молекул кин. зависящей только от температуры рабочего тела Т, и удельной потенциальной энергии пот взаимодействия молекул мехеду собой, зависящей от среднего расстояния между молекулами, т. е. от занимаемого рабочим телом удельного объема v. [c.17]

Для-реальных газов, т. е. газов, близких к началу конденсации, и для конденсированных веществ (жидкостей, твердых тел) существенное значение приобретает потенциальная эиергия взаимодействия между молекулами, обусловленная действием присущих им электрических зарядов. Следовательно, для реальных газов помимо энергии теплового движения молекул должна быть учтена еще четвертая составляющая — поте1Щиальная энергия взаимодействия молекул, зависящая от расстояния между молекулами и от их взаимного расположения. Значение этой составляющей внутренней энергии зависит от удельного объема. [c.30]

Эти мероприятия охватывают весь круг вопросов, связанных с повышением надежности и качества энергоснабжения народного хозяйства, улучшением топливно-энергетического баланса страны, главным образом за счет опережающих темпов роста производства электроэнергии на АЭС и ГЭС, совершенствованием планирования энергетического производства и капитального строительства, повышением экономической эффективности работы отрасли и предусматривают выполнение ряда разработок нормативного и метидичиикого хараЕстсра. В частности, предусматривается для планирования развития электроэнергетики и оценки ее деятельности с учетом особенностей отрасли устанавливать в пягилет-них и годовых планах показатели по производству электроэнергии и отпуску тепловой энергии, по удельным расходам топлива на отпущенную с шин электроэнергию и с коллекторов тепловую энергию, по общему фонду заработной платы и лимиту численности рабочих и служащих, (ПО общей сумме прибыли. [c.305]

Скорость Ферми vf слабо зависит от температуры. Однако при достаточно высоких температурах колебания регулярно расположенных атомов кристаллической рещетки металла возрастают, что оказывает влияние на длину среднего свободного пробега электронов I. Так как энергия теплового движения пропорциональна абсолютной температуре, удельное сопротивление (величина, обратная а) также изменяется почти пропорционально абсолютной температуре. [c.355]

Коэффициент эффективности Eq характеризует отношение двух видов энергии — тепловой (в виде удельного теплосъема OAt), и механической (в виде удельных энергозатрат [c.511]

Внутренняя энергия системы (рабочего тела) складывается из кинетической энep йи движения молекул и потенциальной энергии их взаимодействия. Мерой кннетнческбй энергии тепловых движений молекул является температура тела. Потенциальная составляющая внутренней энергии зависит и от температуры, и от удельного объема тела, так как взаимодействие молекул зависит От расстояний между ними. Таким образок, величина полной внутренней энергии тела II, измеряемой в джоулях, определяется двумя параметрами его состояния Гну. [c.41]

Исследование общего уравнения (5.1.2) показьшает, что аккумулирование энергии может осуществляться в результате изменения а) удельной внутренней энергии б) удельной потенциальной энергии в) удельной кинетической энергии г) массы системы. К тепловому аккумулированию энергии обычно относят случай (а), а также случай (б), если удельная внутренняя энергия рабочего тела выше, чем окружающей среды. [c.35]

Для пересчета в единицы СИ приведены таблицы переводных множителей для единиц длины — табл. IX, для единиц времени, площади, объема — табл. X, для единиц массы, плотности, удельного веса, силы — табл. XI для единиц давления, работы, энергии, количества теплоты — табл. XII для единиц мощности, теплового потока, теплоемкости, энтропии, удельной теплоемкости и удельной энтропии — табл. XIII для единиц плотности теплового потока, коэффициентов теплообмена (теплоотдачи) и теплопередачи, коэффициентов теплопроводности, температуропроводности и температурного градиента — табл. XIV. [c.12]

Для оценки затрат тепловой энергии на образоваргие единицы длины шва или единицы площади соединения при однопроходной сварке используют величины погонной q/v и удельной погонной энергии q/v B (V n — скорость сварки, см/с б — толщина заготовки, см). [c.186]

Возможность эффективной тепловой зашиты корпусных элементов от больших тепловых потоков успешно используется и при создании экспериментальных СВЧ плазмотронов [64]. Схемы СВЧ плазмотронов с предполагаемыми картинами течений при прямоточно-вихревой и возвратно-вихревой стабилизации плазмы показаны на рис. 7.30, а на рис. 7.31 показана зависимость мощности плазменного СВЧ излучения поглощаемого разрядом, и тепловой мощности fV , вьшеляюшейся в контуре охлаждения плазмотрона. Результаты опытов приведены в виде зависимости доли тепловых потерь WJW от удельного вклада энергии в разряд У = WJG, где G — расход плазмообразуюшего газа — азота. Результаты численного моделирования показаны на рис. 7.32,а — для традиционной прямоточно вихревой стабилизации и на рис. 7.32,6 — для случая с возвратно-вихревой стабилизацией. В первом случае рабочее тело — плазмообразующий газ — азот в виде закрученного потока подается в разрядную камеру, а во втором случае он подается в дополнительную вихревую камеру со скоростями 100 м/с ((7= 1 г/с) и 225 м/с ((7= 1,5 г/с), соответственно. По мнению автора работы [64] возвратный вихрь сжимает зону нагрева, предохраняя стенки камеры плазмотрона от перегрева. Основная часть газа проходит через разрядную зону, а размер зоны рециркуляции незначителен. В традиционной схеме (см. рис. 7.32,а) входящий газ смешивается с циркулирующим потоком плазмы и основная часть газа проходит мимо разряда вдоль стенок кварцевой трубки. Судя по приведенным модельным расчетам, схема с возвратно-вихревой стабилизацией позволяет снизить максимально достижимую температуру нагрева корпусных элементов примерно в 2,5 раза. Наиболее нагретая часть область диафрагмы, непосредственно примыкающая к отверстию имеет температуру 1400 К. Таким образом, использование возвратно-вихревой стабилизации плазмы позволяет изготовить СВЧ плазмотрон неохлаж-даемым из кварцевого стекла. Дальнейшее моделирование течения [c.356]

Если продукты деления образовались в реакторе с небольшой удельной мощностью (несколько киловатт на килограмм) и в результате сравнительно небольшой кампании (7< 180 дней), то горючее доступно для переработки уже через несколько месяцев. Например, после четырехмесячной выдержки удельная активность смеси продуктов деления уменьшается примерно в 30 раз, а у-эквивалент —в 50 раз [1]. С точки зрения защиты большой срок выдержки необходим еще и для того, чтобы максимально распались летучие продукты деления — изотопы радиоактивного иода (в основном 1 с 7 )/2 = 8,05 дня) и ксенона (в основном Хе с 7)/2 = 5,29 дня). Кроме того, такая выдержка необходима для распада изотопа Ва , дочерний продукт которого Еа имеют наиболее проникающие у-кванты (период полураспада Ва 71/2=12,8 дня). На рис. 13.4 показано изменение эффективного спектра у-излучения смеси продуктов деления в реакторе на тепловых нейтронах [1] в зависимости от 7 и 7 Видно, что наиболее проникающая компонента с эффективной энергией 1 = 2,25 Мэе дает минимальный вклад при выдержке /= 1004-150 дней. Дальнейшее возрастание вклада жесткой компоненты происходит главным образом вследст- [c.190]

При движении же струйки реальной жид-КОСТ1 , отличающе11Ся от невязкой жидкости свойством ВЯЗКОСТИ, общий запас удельной механической энергии не может остаться постоянным. Удельная энергия в струнке реальной (вязкой) жидкости при установившемся движении должна неизбежно уменьшаться по мере поодвижения жидкости от одного сечения струйки до другого. Уменьшение удельной энергии в струйке реальной жидкости будет происходить потому, что часть механической энергии будет необратимо превращаться в тепловую энергию, затрачиваясь на преодоление сопротивлений, возникающих в жидкости вследствие ее вязкости. [c.59]

То2- Неизменность температуры торможения при переходе через скачок объясняется тем, что часть механической энергии, преобразующаяся в тепловую (потери), не рассеивается благодаря теплоизолированности процесса, и полная удельная энергия, определяемая величиной остается неизменной. Очевидно также, что величины [c.451]

Для диссоциирующего газа характерно резкое увеличение удельных теплоемкостей вследствие того, что к тепловой энергии газа прибавляются затраты энергии на его диссоциацию. В соответствии с этим в диссоциированном пограничном слое температура газа не может рассматриваться в качестве меры его полной энергии. [c.683]

Уравнение (2.50) называют уравнением тепловой энергии или просто уравнением энергии. Представим член pDulDx в форме p DT/D%, где j, —удельная теплоемкость в процессе при постоянном объеме [c.25]

Удельная электрическая проводимость полуп юводника в отсутствие внешнего воздействия на него, в том числе и света, определяется равновесной концентрацией свободных носителей заряда щкро, генерируемых за счет тепловой энергии решетки [c.70]

Показанное в предыдущем параграфе исследование процессов изменения состояния газа оказывается недостаточным для изучения процессов превращения тепловой энергии в механическую в тепловых двигателях. Для этого необходимо ввести еще одну характеристику (параметр) состояния газа. Однако предварительно нужно обратить внимание на одну особенность, касающуюся введенных параметров состояния. Из них четыре—давление, удельный объем (плотность), температура и внутренняя энергия — имеют простой физический смысл, легко объясняемый поведением громадного количества хаотически движущихся молекул, из которых состоят тела. Благодаря этому эти четыре параметра легко воспринимаются oprsi-нами чувств человека и легко усваиваются при изучении. Кроме этих четырех параметров в термодинамике используется ряд таких параметров состояния, которые не обладают отмеченным выше свойством. Они вводятся чисто математическим путем и служат для облегчения технических расчетов. К числу таких параметров, как видно было, относится пятый из введенных параметров — энтальпия. Он не имеет какого-либо физического смысла и используется для вычисления ряда технически важных величин к, в частности, количества теила в одном из важнейших процессов изменения состояния газов — изобарном. Для каждого состояния газа он вычисляется по формуле (2-27 i. [c.81]

Если при движении по трубопроводу газ или пар встречает по пути какое-нибудь сужение (рис. 3-17), давление его в месте сужения падает. При этом как до сужения, так и после него происходит нихреобразование, сопровождающееся необратимым преобразованием кинетической энергии газа в тепловую энергию. Такое прохождение газа через сужение носит в технике название дросселирования или мятия газа. При изучении истечения мы рассматривали состояние газа и вычисляли его скорость в выходном сечении сужения. Здесь же мы рассмотрим состояние газа в том месте, где он, пройдя сужение, снова занимает полное сече ние. В выходной части суженного сечения газ обладает большей скоростью, чем в полном сечении трубопровода при подходе к сужению, но после того как он опять начнет двигаться по всему сечеиик трубы, скорость его станет прежней или почти прежней (некоторое изменение скорости произойдет, так как вследствие падения давления удельный объем газа изменяется). [c.136]

Внутренняя энергия. Выше отмечалось, что любая термодинамиче-ск 1Я система (рабо> ее тело) обладает запасом внутренней энергии, которая состоит и.з энергии хаотического (теплового) движения и взаимодействия Молекул. Поскольку внутренняя энергия рабочего тела зависит от его массы, обычно интересуются значением внутренней энергии, отнесенной к 1 кг массы тел21,— удельной внутренней энергией [c.17]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...