Волны тяжести

Волна блуждающая 169, XVI. Волны тяжести 451, XX. [c.457]

Чтобы построить для данного атома картину расположения его соседей, представим себе, что из центра атома распространяется сферическая волна. В момент, когда она достигает центров тяжести первых соседей, фиксируется их положение и количество на сфере. [c.72]

Свободная поверхность жидкости, находящейся в равновесии D поле тяжести, — плоская. Если под влиянием какого-либо внешнего воздействия поверхность жидкости в каком-нибудь месте выводится из ее равновесного положения, то в жидкости возникает движение. Это движение будет распространяться вдоль всей поверхности жидкости в виде волн, называемых гравитационными, поскольку они обусловливаются действием поля тяжести. Гравитационные волны происходят в основном на поверхности жидкости, захватывая внутренние ее слои тем меньше, чем глубже эти слои расположены. [c.55]

Мы будем ниже предполагать, что длина распространяющейся в жидкости волны мала по сравнению с расстояниями, на которых поле тяжести вызывает заметное изменение плотности ). Самую жидкость мы будем при этом рассматривать как несжимаемую. Это значит, что можно пренебречь изменением ее плотности, связанным с изменением давления в волне. Изменением же плотности, связанным с тепловым расширением, отнюдь нельзя пренебречь, так как именно оно определяет собой все явление. [c.63]

Поверхность жидкости стремится принять свою равновесную форму как под влиянием действующего на жидкость поля тяжести, так и под влиянием сил поверхностного натяжения. Между тем при изучении в 12 волн на поверхности жидкости мы не учитывали этого последнего фактора. Мы увидим нил е, что влияние капиллярности на гравитационные волны существенно при малых длинах волн. [c.341]

Возникновение волн на поверхности жидкости обусловлено не упругими силами в жидкости, а силой тяжести. Если в какой-либо точке поверхность жидкости будет нарушена (например, в воду упадет капля), то по поверхности жидкости будут распространяться круговые импульсы. При этом отдельные частицы жидкости движутся не только в вертикальном направлении (они описывают примерно круговые траектории), и распространяющийся импульс не является, строго говоря, поперечным. Но если отвлечься от движения отдельных частиц жидкости и рассматривать только движение поверхности жидкости, то мы получим картину распространения поперечного импульса. При распространении этого импульса сила тяжести играет такую же [c.707]

Скорость распространения волн по поверхности жидкости, как и в случае упругих волн, зависит от величины сил, возникающих при отклонении от положения равновесия. Но сила тяжести, которая в рассматриваемом случае играет роль восстанавливающей силы, зависит от смещений частиц не так, как упругие силы, возникающие в случае упругих волн. Поэтому оказывается, что скорость распространения волн по поверхности жидкости зависит от длины волны (от частоты колебаний источника волн), т. е. наблюдается дисперсия волн. Скорость распространения увеличивается с увеличением длины волны. [c.708]

Из этого обстоятельства вытекает важное следствие. В случае дисперсии короткий цуг волн, или отдельный импульс, не сохраняет своей формы при распространении. Дисперсия приводит к тому, что короткий цуг волн, или импульс, расплывается. Поэтому самое понятие скорости импульса становится не вполне определенным. Его заменяют понятием групповой скорости, которая представляет собой скорость движения центра тяжести цуга волн. [c.708]

В случае очень коротких волн, когда радиус кривизны поверхности достаточно мал, кроме силы тяжести начинают играть заметную роль и силы поверхностного натяжения. Они становятся преобладающими для волн достаточно малой длины, например в случае воды для волн короче 1 см. В этом случае роль восстанавливающей силы практически играют только силы поверхностного натяжения. Поэтому короткие волны на поверхности жидкости называют капиллярными волнами. Скорость распространения капиллярных волн существенно зависит от свойств жидкости (плот- [c.708]

У волн, наблюдаемых на поверхности жидкости, так называемых поверхностных волн, взаимосвязь между соседними элементами поверхности жидкости при передаче колебаний осуществляется не силами упругости, а силами поверхностного натяжения и тяжести. [c.200]

Остановимся еще на одном примере корабля не очень обтекаемой формы, который при своем движении порождает большие волны на поверхности воды. В этом случае сопротивление трения играет второстепенную роль по сравнению с волновым сопротивлением (затратой энергии на преодоление силы тяжести воды), и для обеспечения приближенного динамического подобия становится определяющим критерием число Фруда Fr = [c.81]

Особенностью электромагнитной объемной силы является то, что в отличие от других объемных сил (силы тяжести, инерционных сил) ею можно управлять, воздействуя на вызывающие ее. электрическое и магнитное поля. Изменяя величину электромагнитной силы, можно влиять на интенсивность и форму ударных волн, увеличивать критическое значение числа Рейнольдса при переходе ламинарного режима течения в турбулентный, замедлять пли ускорять поток электропроводной жидкости (или газа), вызвать деформацию профиля скорости п отрыв пограничного слоя. [c.178]

Длинные гравитационные волны. Рассмотрим вначале продольные волны, распространяющиеся в заполняющей канал несжимаемой жидкости под действием силы тяжести. [c.297]

Общие решения уравнений Жуковского (6-99) и цепные уравнения (6-110) позволяют установить закон изменения давления не только в течение процесса закрытия, но и после остановки затвора, найти закон распределения давления по длине трубы, исследовать процесс отражения ударных волн и решить ряд других задач. При этом возможен приближенный учет влияния сил трения и тяжести. [c.224]

При малых скоростях Uq < относительного движения этому дестабилизирующему фактору препятствуют силы тяжести и поверхностного натяжения, так что система устойчива, и волны имеют нейтральный характер (амплитуда не изменяется во времени). При [c.153]

Граница области повышенного давления будет распространяться по трубопроводу в направлении, противоположном первоначальному движению жидкости с течением времени волна повышенного давления достигнет начального сечения трубопровода если здесь имеется, например, резервуар с достаточно большой площадью, так что уровень жидкости в нем можно полагать неизменным, то также и давление в начальном сечении трубопровода будет сохраняться постоянным, определяясь только глубиной Н расположения центра тяжести начального сечения трубы, измеряемой от поверхности жидкости в резервуаре. Поэтому при достижении волной давления начального сечения заканчивается первая фаза — фаза распространения повышения давления в трубе. [c.223]

Рассмотрим продольные волны, распространяющиеся в заполняющий канал несжимаемой жидкости под действием силы тяжести. Если длина волны велика по сравнению с глубиной жидкости в канале, то такие волны называют длинными гравитационными. [c.321]

Теория ветровых волн показывает, что скорость их перемещения (скорость с) в общем случае зависит а) от ускорения силы тяжести и б) от физических свойств жидкости (от так называемого поверхностного натяжения). При этом оказывается, что в частном случае достаточно больших ветровых волн зави-W I [c.612]

Дальняя зона — область поля, в которой амплитуда монотонно убывает с расстоянием. Здесь поле имеет вид лучей, расходящихся из точки, которая называется эффективным акустическим центром. Для преобразователей, равномерно излучающих всеми точками, он совпадает с центром тяжести площади пластины. Нормированный по максимуму р график зависимости амплитуды (или интенсивности) поля в дальней зоне в функции от направления распространения волны называют диаграммой направленности. Диаграмма направленности [c.215]

Для головных линий На и Da длины волн относятся к длинноволновым составляющим тонкого строения (см. 25). Для остальных линий даны длины волн центров тяжести неразрешенного тонкого строения. [c.26]

Если в какой-то момент времени неподвижный наблюдатель будет рассматривать геометрическое место центров тяжести различных грузов, то оно представится ему в виде цилиндрической поверхности, вертикальные сечения которой являются синусоидами, параллельными скорости плоскости. Эта поверхность соответствует в нашем случае фазовой волне согласно [c.648]

Чтобы определить время разгона конвейера до заданной скорости по указанным формулам, нужно последовательно рассматривать все проходящие и отраженные волны. Решение при этом получается достаточно громоздким. Приближенное значение общего времени разгона достаточно точно можно найти, если рассматривать движение центра тяжести системы. В этом случае граничное уравнение (1. 33) будет иметь вид [c.58]

Так, например, при пузырьковом и снарядном режимах течения газосодержание в верхней части горизонтально трубы больше, чем в нижней (рис. 2а, б). Кролш того, переход от снарядного течения к пленочному в горизонтальных трубах осуществляется несколько иначе, чем в вертикальных. Пусть при определенной скорости ввода газовой фазы в горизонтальную трубу там установился снарядный режи.м течения. Будем увеличивать газосодержание потока. Благодаря действию силы тяжести более тяжелая фаза (жидкость) будет стремиться в нижнюю часть трубы, а более легкая (газ) — в верхнюю. Таким образом, возникнут параллельные потоки жидкой и газообразной фаз. Такой режим течения носит название расслоенного. При этом на поверхности жидкости могут возникать поверхностные волны (см. рис. 2, в), вызванные движением газовой фазы. При дальнейшем увеличении скорости подачи газа поверхностные волны могут достигать верхней стенки аппарата. Эти волны распространяются с большой скоростью и смачивают всю поверхность верхней части трубы, на которой остается пленка жидкости. Пленка покрывает поверхность трубы в промежутках между перемычками (рис. 2, г), образованными жидкостью. Режим течения, при котором образуются эти перемычки, носит название волнового режима с перемычками. Если происходит дальнейшее увеличение скорости газа, то газовый поток пробивает жидкие перемычки [c.6]

Маррей [564] подробно исследовал различные аспекты неустойчивости в псевдоожиженных слоях, включая распространение малых возмущений, распространение поверхностной волны, горячив слои (сжимаемая жидкость), центробежные слои и электромагнитные эффекты. Рассмотрим метод, примененный им при исследовании распространения малых возмущений в двумерных (координаты X, у Т1 единичные векторы 1, несжимаемых слоях для случая рр/р 1, и учтем только влияние силы тяжести. Устойчивое состояние можно описать выражениями [c.411]

Продольные волны могут воз-никач ь н газах, исидкостях и твердых телах поперечные волны распространяются в твердых телах, в которых возникают силы упругости при деформации сдвига или под действием сил поверхностного натяжения и силы тяжести. [c.222]

Своеобразные гравитационные волны могут распространяться внутри несжимаемой жидкости. Их происхождеине связано с вызываемой наличием поля тяжести неоднородностью жидкости ее [c.62]

Вычислим диссипацию энергии в гравитацноано волне. Здесь надо говорить не о диссипации кинетической энергии, а о диссипации механической энергии Емех, включающей в себя наряду с кинетической также и потенциальную энергию в поле тяжести . Ясно, однако, что на обусловленную процессами внутреннего трения в жидкости диссипацию энергии не может влиять факт наличия или отсутствия поля тяжести. Поэтому ех определяется той же формулой (16,3) [c.134]

Рассмотренная картина представляет собой частный случай весьма общего явления возмущения, возникшие в какой-либо области сплошной среды, обычно распространяются в этой среде со скоростью, в простейших случаях зависящей только от свойств среды (а в более сложных — и от характера возмущения), и переносят с собой энергию, которой обладало возмуще ше в начальный момент. В упругом стержне в результате распространения возмущения деформаций и скоростей, как мы видим, происходит перенос энергии упругой деформации и кинетической энергии. В других случаях, как, например, в случае жидкости, находящейся в поле тяжести, возмущение ее поверхности, вызванное брошенным камнем, распространяется в виде кольцевых волн, несущих с собой кинетическую и потенциальную энергию подымающихся и опускающихся колец поверхностного слоя жидкости. Эта общеизвестная картина волн на поверхности жидкости дала название всем явлениям распространения возмущений, несугцих с собой энергию в сплошной среде. Волнами называются всевозможные возмущения различной природы и масштабов, начиная от рассмотренных выше кратковременных импульсов деформации в упругом стержне и вплоть до гигантских волн цунами, возникающих на поверхности океана в результате подводных землетрясений. [c.496]

Эта аналогия вполне очевидна если в первом случае действует сила тйжести, то во втором — центробежная сила (действием силы тяжести при поступательно-вращательном движении можно пренебречь уже при перепадах давления по диаметру трубы около 1 бар). Следовательно,, для того чтобы получить значение скорости распространения длинных центробежных волн, достаточно в формулу (9.30) подставить вместо ускорения силы тяжести g величину центробежного ускорения на свободной поверхности жидкости, т. е. при г = Гд, равную пУфв/Гд (в дальнейшем обозначается хю ), а вместо поперечного сечения жидкости в состоянии равновесия (, — величину л -------г [c.300]

Согласно рис. 6.51, в максимальное значение Стах напора достигается в конце одной из промежуточных фаз. Обычно pa.i-ница между Стах И m НевеЛИКЗ, и можно принять Стах С -Общие решения уравнений Жуковского (6.100) и цепные ураь-нения (6.109) позволяют установить закон изменения напора не только в течение процесса закрытия, но и после остановки затвора, найти закон распределения давления по длине трубы, исследовать процесс отражения ударных волн и решить ряд других задач. При этом возможен приближенный учет влияния сил трения и тяжести. [c.208]

Отметим, что в условиях невесомости (g = О или G = 0) частицы, для которых Р2 > Ркр1 дрейфуют к пучностям первой моды скоростп в стоячей волне, а те, для которых рг < Ркр, — к узлам. Сила тяжести сдвигает места скопления частиц частицы с плотностями Рг < Ркр собираются в сечениях, лежащих несколько выше узлов, причем с увеличением плотности удале-ние от узла возрастает частицы с плотностями ркр<Р2< собираются в сечениях трубы несколько выше пучностей, причем более плотные собираются блпже к пучностям частицы с плотностями Р2 > 1 собираются в сечениях несколько ниже пучностей, причем с увеличением плотности удаление от пучностей возрастает частицы, плотность которых равна плотности невозмущенной жидкости (рг = l), дрейфуют к пучностям. [c.371]

Вибрационное движение частиц в плоской бегущей волне. Пусть дисперсная sie b занимает полупространство х О, сила тяжести направлена против осп х, и в плоскости х = 0 задана вибрация в виде колебаний давления с амплитудой Аро и частотой (о [c.371]

Следовательно, для тою чтобы получить значение скорости распространения длинных центробежных волн, достаточно в формулу (4.54) подставить вместо ускорения силы тяжести g ве.чичкну центробежного ускорения на свободной поверхности жидкости, т. е. при г = г,,, равную w flijKij (в дальнейшем обозначается w,), вместо поперечного сечения жидкости в состоянии равновесия йц — величину л (-- / Л и наконец, вместо [c.325]

Наличие предельного значения скорости течения при поступательно-вращательном движении несжимаемой жидкости по трубе имеет простое физическое объяснение. ТХо текущей в трубе зкидкости (находящейся, как мы видели, в кольцевом зазоре между DJ2 и г в) могут расоространяться упругие волны, вполне аналогичные хорошо изученным длинным гравитационным волнам, возникающим в жидкости, находящейся в неглубоком канале, но отличающиеся от последних тем, что они распространяются не в поле силы тяжести, а в поле центробежных сил, которые действуют в потоке жидкости. [c.299]

Измеряемая при этом длина волны относится к центру тяжести компонент, который оказывается несколько сдвинутым относительно положения, определяемого формулой Бальмера, причем сдвиг для последовательных линий серии различен. Центр тяжести всех компонент линии может быть вычислен по теоретическим данным об пх положении и интенсивностях. По вычислениям Пенни частоты центра тяжести линий лаймановской серии (в общем случае произвольного Z) с достаточной точностью даются формулой [c.128]

При этом возникают силы, стремящиеся вернуть жидкость к равновесию. При стекании пленок большое значение имеет сила, обусловленная поверхностным натяжением жидкости. Под действием восстанавливающих сил жидкие частицы стремятся вернуться к положению равновесия. Однако по инерции они будут проходить положение равновесия, вновь испытывать действие восстановительных сил и т. д. На это движение накладывается действие сил тяжести [Л. 133]. В результате на поверхности пленки, подвергшейся случайному возмущению, будут возникать волны. Волновые движения, возникающие разновременно в различных местах от случайных возмущений, налагаясь друг на друга, прив(5Нят к сложной трехмерной картине процесса. Ламинарно текущая пленка обладает неустойчивостью относительно возмущений с достаточной длиной волны (>б). При малых числах Рейнол 1Дса возникающие в слое возмущения сносятся вниз по течению. Если же число Рейнольдса пленки больше некоторого предельного Кеволн, то образуется устойчивый волновой режим. [c.267]

Энергия приливов и отливов — один из немногих видов энергии, не обязанных своим происхождением теплу солнечных лучей. Подъем волны вызывается силой тяготения Луны и Солнца. Эта сила в каждой точке океана в Ш бсть миллионов раз меньше силы тяжести, но суммированная по всей его поверхности составляет колоссальную величину. Из 0,77 метра теоретической величины прилива 0,53 сантиметра вызывается влиянием Луны и 0,24 сантиметра влиянием Солнца. [c.149]

Рассмотрим модель взаимодействия с жестким препятствием волны на нерастяжимой гибкой нити. На рис. 8.3 изобран епа поперечная волна I па гибкой нити 1,. закрепленной на концах 2 ъ 3. Переносит ли такая волна массу (длину) нити Безусловно, переносит, поскольку в такой волне содержится избыток массы Ат. = = = [>i l — i) > О, где I — спрямленная длина криволинейной части нити, т. е. волны. При перемещении такой волны па расстояние х она нерепосит па это расстояние массу Ат. К выводу о том, что подобная волна переносит массу, можно прийти и из чисто геометрических сообрая е-ний когда волна находится в левом крайнем положении (рис. 8.3, а), центр тяжести нити 1 расиолоя еп левее [c.118]

Основное различие в подходах к решению задачи теплообмена при конденсации на вертикальной поверхности и в вертикальной трубе в условиях ламинарного режима течения пленки конденсата под совместным действием гравитационных сил, и касательных напряжений, возникающих на границе раздела фаз, заключается в способах определения и учета сил, действующих на пленку. Для упрощения решения, а также в связи со слабой изученностью влияния парового потока на движение пленки конденсата и теплоперенос в ней обычно пренебрегают влиянием того или иного фактора сил тяжести [6.40— 6.42], поперечного потока пара [6.43, 6.44 и др.] и т. д. Однако почти все работы по конденсации движущегося пара имеют характерный недостаток — касательные напряжения на границе раздела фаз определяются по формулам, рекомендуемым для сухих гладких или шероховатых поверхностей [6.44—6.48] и справедливым для двухфазного кольцевого течения лишь в случае чрезвычайно малой толщйны пленки, когда отсутствует волновой режим течения или амплитуда волн не превышает толщины ламинарного слоя парового потока. В остальных случаях волнового режима сопротивление трения во много раз превышает сопротивление для гладкой твердой поверхности, что должно соответствующим образом отразиться на характере течения пленки и теплопереноса в ней. Имеющиеся расчетные рекомендации по теплообмену в рассматриваемой области удовлетворительно обобщают опытные данные, по-видимому, за счет корректирующих эмпирических поправок. Поэтому естественно расхождение расчетных и опытных данных, полученных при конденсации паров веществ с иными теплофизическими свойствами и отношением Re VRe, даже при соблюдении внешних условий (Re", АГ, q,P). [c.158]

Задача о рассеивании под действием силы тяжести столба жидкости, опирающегося на твердую горизонтальную плоскость, привлекла в последнее время внимание ряда ученых. В работе Пенни и Торнхилла [1], посвященной этому вопросу, указывается, что эта задача и более общая — о растекании жидкого столба, окруженного второй, более легкой жидкостью,— была связана с наличием основной волны , которая наблюдалась при испытании атомного оружия в Бикини. В качестве других примеров приводятся случаи растекающегося движения при взрыве стены дамбы, внезапном разрушении сосуда, наполненного жидкостью, и т. п. По поводу первого примера делается замечание, что в случае атомного оружия основная волна, сопутствующая растеканию жидкого столба, имеет большое практическое значение, так как полагают, что она содержит большинство смертоносных продуктов, вызывающих распад клеток. [c.76]

Вывод основного уравнения. Рассматривается неустановив-шееся движение несжимаемой идеальной жидкости в слое конечной глубины. Делаем предположение, обычное в теории длинных волн (см., например, [9]), что вертикальная составляющая ускорения мала. Тогда третье из уравнений Эйлера (у — вертикальная составляющая скорости, р — плотность, р — давление, g — ускорение силы тяжести) [c.77]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...