Картины волн

Не делалась ли в теории вещества обратная ошибка Не думали ли мы слишком много о картине частиц и не пренебрегали ли чрезмерно картиной волн [c.125]

Рис, 7. Картина волн вблизи линии столкновения двух пластинок из линейно-упругих материалов. [c.142]

Источником ультразвуковых волн может служить пластинка, совершающая механические колебания высокой частоты под действием переменного электрического или магнитного поля, подаваемого на эту пластинку от электромагнитного генератора той же частоты. При рассмотрении картины волн, распространяющихся от ультразвукового источника, следует принять во внимание малую длину ультразвуковых волн. Так, например, при частоте в 350 кГц длина ультразвуковой волны в воздухе имеет порядок 1 мм, а при [c.510]

Пространственная картина волны, порождаемой колебанием (1.86), представляет собой цуг синусоидальных волн длины >v = сТ, имеющий конечную протяженность I = ст. [c.51]

Определим условие, при котором возможна представленная на рис. 1 картина волн вплоть до момента < = о- [c.351]

При падении электромагнитной волны на границу двух сред создается сложная картина — волны изменяют свое направление, амплитуду и фазу. Падающая отра- [c.51]

Для волн на воде это означает, что исследуются только не зависящие от у возмущения, создающие цепочку волн с прямолинейными гребнями, параллельными оси у. Подобные волны могут быть порождены, например, погружением широкой баржи в глубоком канале (со сторонами, параллельными оси х). Другие примеры одномерных диспергирующих систем приведены в разд. 4.13. Хотя распространение волн более чем в одном измерении имеет больший практический интерес, строгое исследование одномерного случая в этом разделе поможет быстрому и глубокому пониманию групповой скорости. Оно подготовит читателя также к более полному изучению движения в двух и трех измерениях в гл. 4 мы увидим, что асимптотическое поведение волн в случае изотропного распространения, такого, как на концентрической картине волн на воде, близко к имеющему место в одномерном случае исключение состоит в том, что амплитуда содержит дополнительный множитель соответствующий переносу энергии волн от центра в расширяющихся окружностях длины 2ях. [c.303]

Картины волн, создаваемые препятствиями SIS [c.319]

Картины волн, создаваемые препятствиями в стационарном потоке [c.319]

Картины волн, создаваемые препятствиями 321 [c.321]

Фрост сравнил ручей с временем, которое несет людей к морю забвения. Возможно, с этих позиций его стихи являются своего рода описанием стационарной картины волн. [c.321]

Мы изучим сначала очень простую стационарную картину волн — такую, в которой все гребни волн перпендикулярны направлению потока. Такое движение гребней со скоростью волны с в направлении, противоположном потоку, имеющему скорость V, может быть стационарным тогда и только тогда, когда [c.321]

Картины волн, создаваемые препятствиями 323 [c.323]

Волны, порожденные цилиндрическими препятствиями, либо лежащими поперек стационарного потока, либо, что равносильно, перекрывающими канал, полный воды, по которой они движутся, имеют (как мы видели) много свойств, легко выводимых из дисперсионного соотношения. Расчет их амплитуды может быть, однако, более трудным. Мы завершим описание этих волн, проведя такой расчет в не слишком сложном случае. Мы попытаемся провести вычисления таким образом, чтобы пролить свет на проблему стационарной картины волн в одномерной диспергирующей системе в общем виде и чтобы прояснить природу взаимосвязи между амплитудой волн и продольными размерами препятствия. [c.325]

Картины волн, создаваемые препятствиями 327 [c.327]

Хотя методы анализа дают информацию, прямо применимую к изучению картины волн, создаваемых неподвижным препятствием в потоке (случай, на который делался упор в разд. 3.9), название этого раздела — Корабельные волны означает, что он в основном посвящен (по существу идентичной) картине волн, [c.330]

Исключения из сделанного утверждения могут возникнуть в случае, когда длина корабля I велика по сравнению с V lg. Как показано для более простого случая в разд. 3.9, движение корабля порождает волны преимущественно с теми длинами, которые преобладают в разложении Фурье произведенного им возмущения воды, а они оказываются величинами того же порядка, что и длина корабля I. Если последняя велика по сравнению с V lg, то в картине волн должны преобладать те из них, которые имеют длину, близкую к максимально возможной 2nV lg, и движутся под малыми углами к траектории корабля. [c.335]

Сделанные выше замечания говорят о том, что природа картины волн решающим образом зависит от отношения [c.336]

Вывод о том, что картина корабельных волн зависит от числа Фруда (186), имеет большое практическое значение. Он означает, что при разработке новой конструкции корпуса корабля хорошая оценка — мощности, необходимой для создания корабельных волн,— может быть сделана в результате экспериментов с уменьшенными моделями, имеющими форму корпуса. Для геометрически подобной модели корпуса с длиной, сокращенной во много раз по сравнению с I, число Фруда (186) будет тем же самым (т. е. будет давать геометрически подобную картину волн), если уменьшено в такое же число раз (скажем, при движении измененной в масштабе 1/100 модели скорость уменьшается в десять раз). [c.336]

Модификации картины волн Кельвина с учетом нелинейных эффектов изучаются в статье [c.575]

Стационарная картина волн 321 [c.594]

Описанная картина волн при различных граничных условиях остаётся качественно справедливой и для стержней переменного сечения, напр, для [c.336]

НЫМ ДНОМ, В которую налита вода (глубина около 1 см). Электрическая дуга, помещенная под ванной, дает на потолке или на косом экране теневую движущуюся картину волн, бороздящих поверхность воды [c.145]

Детальная картина волн зависит, разумеется, от вида начальной функции г]о г). Однако некоторые общие закономерности можно выявить из [c.102]

Волны на поверхности воды за движущимся источником представляет собой эффект Вавилова-Черенкова в среде с дисперсией. Для построения картины волн обратимся к рис. 2.21. Введем систему координат с центром в точке мгновенного положения источника В и положительным направлением оси ж вдоль его скорости. Находясь в точке А, источник излучил волновой пакет, который движется под углом в к оси [c.105]

Так что же физически представляет собой процесс видения Для ответа иа этот вопрос рассмотрим п )Остейший случай —синусоидальную (монохроматическую) волну, распространяющуюся в одном направлении. Тогда в любой момент времени / картина волны будет иметь вид синусоиды с соответствующими данной волне параметрами г (частота излучения) и Т (период колебаний). Если же возьмем какую-либо фиксированную точку на пути распространения волны и рассмотрим изменение амплитуды волны в этой точке со временем, то увидим, что эта амплитуда изменяется также по синусоида 1ьному закону, с тем же периодом колебаний Т. Для того чтобы описать волновой процесс одновременно во времени и пространстве, достаточно представить себе, что синусоидальная волна движется пара.,злельно самой себе вдоль какой-либо оси. При этом достаточно рассматривать движение такой точки на кривой, которая будет характеризоваться двумя параметрами амп- [c.8]

Рассмотренная картина представляет собой частный случай весьма общего явления возмущения, возникшие в какой-либо области сплошной среды, обычно распространяются в этой среде со скоростью, в простейших случаях зависящей только от свойств среды (а в более сложных — и от характера возмущения), и переносят с собой энергию, которой обладало возмуще ше в начальный момент. В упругом стержне в результате распространения возмущения деформаций и скоростей, как мы видим, происходит перенос энергии упругой деформации и кинетической энергии. В других случаях, как, например, в случае жидкости, находящейся в поле тяжести, возмущение ее поверхности, вызванное брошенным камнем, распространяется в виде кольцевых волн, несущих с собой кинетическую и потенциальную энергию подымающихся и опускающихся колец поверхностного слоя жидкости. Эта общеизвестная картина волн на поверхности жидкости дала название всем явлениям распространения возмущений, несугцих с собой энергию в сплошной среде. Волнами называются всевозможные возмущения различной природы и масштабов, начиная от рассмотренных выше кратковременных импульсов деформации в упругом стержне и вплоть до гигантских волн цунами, возникающих на поверхности океана в результате подводных землетрясений. [c.496]

Теория волн бесконечно малой амплитуды позволила получить достаточно хорошее приближение для описания волн, образующихся при движении корабля, это позволило Фруду (1877—1881 гг.) произвести расчеты волнового сорротивления. Как указывает Г. Ламб, приведенные Фрудом рисунки наблюдающихся типичных корабельных волн в своих главных чертах находятся в удивительном согласии с результатами теории. Уже в самом конце XIX в. Мичелл дал улучшенную теорию (для несколько идеализированной формы корабля — корабль Мичелла ), более точно описывающую картину волн вблизи корабля. Работа Мичелла стала основой для дальнейших исследований но волновому сопротивлению, относящихся уже к XX в. [c.280]

Картина волны, представленная на рис. 19, относится к случаю, когда при нагреве в каждой точке имеет место активная пластическая деформация. Совместное воздействие на полупространство теплового удара и затухающего кратковременного давления систематически изучалось Ранецким [244]. [c.153]

Совершенно такой же процесс, как при отражении под углом, мы получим при наложении двух плоских волн одинаковой амплитуды, идущих под углом друг к другу. Пусть волны идут в направлениях АА у ВВ, лежащихпод углом 180° — 26 (рис. 7). Перпендикулярно оси у везде скорость частиц будет равна нулю, так как ввиду симметрии х-компоненты скорости в двух составляющих волнах будут равны и противоположны друг другу. Аналогичная картина волн, соответствующая отражению от стенки с другой стороны, будет иметь место и в правом полупространстве л ]>0. Картина отражения плоской волны АО от абсолютно твердой поверхности может быть, таким образом, формально представлена как наложение на прямую волну АА ее зеркального отражения в плоскости У= 0, т. е. волны ВВ [c.43]

Другим видом групп волн являются волны, возникающие на поверхности воды при движении корабля. Картину волн, очень похожую на корабельные волны, легко получить, если на поверхности покоящейся глубокой воды заставить двигаться с постоянной скоростью точечный очаг возмущения давления. Возникающее при этом движение может быть исследовано математически. Согласно вычислениям В. Томсона (lord Kelvin), Экмана (Ekman) и других, получается система волн, изображенная на рис. 83, на котором наклонными линиями обозначены гребни волн. Эта система волн перемещается вместе с очагом возмущения. Длина поперечных волн на основании формулы (62) равна [c.133]

В противоположность этому в настоящем разделе мы опишем очевидно парадоксальный случай волн, которые образуют совершенно стационарное течение. Во всех точках потока (включая и те, в которых находятся волны) течение является стационарным скорость жидкости не меняется со временем. Хотя подъем поверхности и может локально обнаруживать правильное, почти синусоидальное изменение в пространстве, он не обнаруживает никакого изменения во времени гребни волн всегда остаются на тех же самых местах при движении потока. Стационарная картина волн порождается совершенно неподвижным препятствием в потоке. Это препятствх е может быть закреплено в потоке или лежать на дне, оно может быть просто местной особенностью дна. [c.320]

Картины волн, создаваемые препят ствиями 325 [c.325]

Действительное место сосредоточения энергии волп получится поэтому (рис. 68,5), если мы с коэффициентом 1/2 сожмем в направлении точки А найдеппое ранее геометрическое место точек (окружность с диаметром АВ). Оно становится окружностью с диаметром AD, где D — середина отрезка АВ, а волны находятся в точках (скажем) Е , или Eg, или Eg, на полиути до точек l, или Сз, или Сд, которых они достигли бы, если бы энергия переносилась со скоростью распространения гребней. Волны, находящиеся в Е , распространяются под относительно малым углом 0 к направлению движения корабля и имеют отиосительно высокую скорость волны с = F os 0, а следовательно, являются более длинными в картине волн, тогда как [c.333]

В глубокую воду брошен камень. Покажите, что вся картина волн заключена в пределах между двумя окружностями, с увелнчпваюгцп-мпся с течением времени радиусами. Но какому закону меняются эти радиусы Волны гравитационные. [c.31]

Картина волн на поверхности воды в целом гораздо сложнее благодаря двумерностп задачи и сильной дисперсии (см. задачи 141-144). [c.93]

Соотношения (3) представляют собой уравнения для линий постоянной фазы в параметрической форме и опи дают удобный способ нарисовать картину волн. Зафиксируем фазу Ф и будем менять значения 9 от —7г/2 до 7г/2, нри этом точка с координатами (ж, у) будет неремегцать-ся вдоль линии постоянной фазы, например, вдоль одного из гребней. Задавая фазы, отличающиеся по величине на 2тг, можно получить всю видимую картину волн. Результат показан на рисунке 2.22. [c.106]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...