Спектральное распределение поглощенного излучения

Спектральное распределение поглощенного излучения можно определить, исследуя оптические свойства покрытий и спектральное распределение интенсивности излучения различных источников света. [c.65]

Сорбция влаги 114 сл. Спектральное распределение интенсивности излучения 23 поглощенного изл ения 65, 108 [c.188]

В лазерном дистанционном зондировании существуют два предельных случая, которые часто оказываются полезными. При дифференциальном поглощении спектральная ширина лазерного излучения обычно бывает много меньше ширины линии поглощения. В этом случае спектральное распределение лазерного излучения можно аппроксимировать дельта-функцией, аргумент [c.146]

Это соотношение, известное как закон Кирхгофа, основано на предположении, что для АЧТ коэффициент поглощения равен единице для всех длин волн и температур —а (Х] ") = 1. Универсальная функция спектрального распределения излучения АЧТ описывается законом Планка [c.118]

Именно эти особенности нашли свое отражение в результатах численных расчетов, учитывающих излучение атомов в линиях. Хотя спектральный коэффициент излучения и возрастает при этом весьма существенно, радиационный тепловой поток увеличивается относительно мало. Последнее связано с влиянием самопоглощения, а также радиационного охлаждения, которые проявляются тем сильнее, чем больше толщина сжатого слоя. В некоторых работах [Л. 10-1, 10-6] высказывается мнение, что при инженерных расчетах qn для достаточно толстых слоев излучающего газа допустима стопроцентная ошибка в определении величины коэффициента поглощения вакуумного ультрафиолета, поскольку отклонение <7д при этом не превысит 20%. В настоящее время принято увеличивать в 1,5 раза величину радиационного теплового потока, рассчитанного для сплошного излучения (кривая на рис. 10-4), с тем, чтобы учесть излучение атомов в линиях (соответствующая скорректированная зависимость представлена кривой 5 на рис. 10-4). При численном анализе можно ограничиться введением дополнительной ступеньки в спектральном распределении коэффициента поглощения, учитывающей излучение в линиях атомов в видимой и инфракрасной областях спектра [Л. 10-1]. [c.293]

На рис. 9.1 показано спектральное распределение интенсивности солнечного излучения за пределами атмосферы, а также прямого и диффузного излучений после прохождения через атмосферу при т = с указанием окон поглощения, вызванных различными газами. В представленном на рис. 9.1 диапазоне длин волн сосредоточено 99 % мощности солнечной радиации. [c.479]

Конкретные зависимости для определения температурного поля в слое можно установить на основании решения уравнения переноса энергии излучения при известных значениях спектрального коэффициента поглощения СОд и рассчитанных для разных температурных распределений величин (0). [c.202]

Спектральная структура потоков излучения. Наиболее полное представление об условиях теплообмена излучением дает распределение по тепловоспринимающим поверхностям нагрева основных видов потоков излучения падающего ( ). эффективного эф (К) и результирующего рез (X). На рис. 6-2 показаны спектральные распределения плотности этих потоков в различных зонах по высоте бокового экрана топки. Из рисунка видно, что наибольшей селективностью обладает поток результирующего излучения. Как в камере горения, так и в камере охлаждения величина рез (Я) имеет три четко выраженных максимума при длинах волн 1,75, 2,75 и 4,25 мкм, совпадающих с полосами поглощения топочных газов. Эти же максимумы являются характерными и для потока падающего излучения W в камере охлаждения. Исчезновение пика при X = 4,25 мкм и усиление его при X — 1,75 мкм при пере-ходе от камеры охлаждения к камере горения обусловлено более высокими температурой и степенью черноты пламени при длине волны излучения 1,75 мкм для камеры горения. [c.221]

В целом учет спектрального распределения излучения и частотной зависимости усиления привел к заметному снижению усиления, тем более значительному, чем больше отношение А(Ои/Д >л- Нелинейность поглощения проявляется сильнее при более монохроматическом излучении. Снижение усиления в случае расходящихся пучков проявляется сильнее при больших интенсивностях сигналов. [c.207]

При разработке лазеров небольшой мощности следует помнить о возможностях использования и других источников света, спектр излучения которых лучше согласуется со спектром поглощения активных сред. Так, в лазерах непрерывного действия это могут быть вольфрамовые лампы накаливания с йодным циклом [25]. В сплошном спектре излучения таких ламп практически отсутствует ультрафиолетовое излучение, а максимум спектрального распределения приходится на ближнюю инфракрасную область. Дополнительное преимущество этих ламп — высокая стабильность их характеристик. [c.119]

В соответствии со значениями спектрального коэффициента поглощения среды k-, K) характер распределения ,( ) различен для разных длин волн, вследствие чего спектральный состав излучения накачки изменяется в активном элементе от точки к точке. Это обстоятельство затрудняет проведение расчетов энергии накачки и тепловыделения, определяемых интегральными [c.124]

Случайные ошибки измерений обусловлены не только погрешностями измерительных приборов, но и самой природой измеряемой величины — световой энергии, излучение и поглощение которой имеет квантовый характер. Для точного измерения спектрального распределения энергии нужно уменьшать спектральный интервал АХ, но при этом возрастают статистические погрешности результатов измерений. Возрастают они и при уменьшении времени измерения, а также при уменьшении самой измеряемой интенсивности. В самом деле, пусть в выделенном интервале АК за время [c.320]

Итак, мы будем понимать под люминесценцией избыток вторичного излучения над температурным, сопровождающий переход квантовой системы из заданного реального квантового состояния (время жизни которого превышает период световых колебаний вторичного излучения), в состояния с меньшей энергией. Длительность этого излучения должна превышать время фазовой релаксации поляризации среды. Процессы поглощения и люминесценции не зависимы и не когерентны между собой. Они также не связаны кинематически одновременным выполнением законов сохранения энергии и импульса. Спектральное распределение люминесценции обусловлено индивидуальными особенностями излучающего тела (ширинами и т. д.) и энергетическим распределением уровней, между которыми происходят переходы 0. [c.16]

Релеевское и комбинационное рассеяние света обычно исследуется при использовании интенсивного монохроматического излучения с частотой, расположенной в области прозрачности кристалла. В этих условиях спектр рассеяния находится в области, далёкой от спектра люминесценции, и легко выделяется. Интенсивность рассеяния очень мала. Однако по мере приближения возбуждающей частоты к резонансу интенсивность рассеяния сильно возрастает. В резонансе релеевское и комбинационное рассеяния практически неотличимы (если не учитывать, что поглощение и испускание фотонов разделены между собой промежуточными процессами). Природа релеевского резонансного излучения с возбуждённого уровня, имеющего ширину 7, зависит от спектрального состава облучающего света. Если система облучается светом с непрерывным спектром в области 7, то имеет место резонансная люминесценция, т. е. происходит два независимых процесса поглощение и последующее испускание света со спектральным распределением, обусловленным шириной уровня квантовой системы 7. Если же система облучается монохроматическим светом шириной 70 <С 7, то испускаемая линия имеет ту же ширину 70 и форму, что и первичная. При этом поглощение и излучение представляют собой однофотонный когерентный процесс. Квантовая система помнит , какой фотон она поглотила. В этих условиях энергия квантовой системы в момент взаимодействия со светом не имеет определённого значения. Таким образом, при резонансной флуоресценции нельзя сказать, в каком состоянии, основном или возбуждённом, находится молекула. Как только квантовое состояние молекулы сделается определённым, например, при измерении в течение времени, малого по сравнению со временем жизни 1/7, излучаемая энергия, из-за короткого времени измерения (меньше 1/7), будет обладать шириной, не меньшей, чем естественная ширина 7. Итак, когда молекула в процессе поглощения и излучения находится в возбуждённом состоянии, оба процесса делаются независимыми и испускаемое излучение имеет естественную ширину. [c.19]

Спектральное распределение упруго рассеянного излучения соответствует спектральному распределению фотонов в пучке возбуждающего света. При комбинационном (рамановском) рассеянии изменяется частота фотона, т. е. происходит неупругое рассеяние фотона при рождении или поглощении одного или нескольких элементарных возбуждений кристалла фононов, поляритонов, магнонов и т.д. При этом спектральное распределение излучения отличается от спектрального распределения возбуждающего света, так как оно отражает особенности реально возбуждаемых в кристалле состояний. При облучении монохроматическим светом спектральное распределение комбинационного рассеяния определяется спектральным распределением и ширинами рождаемых (поглощаемых) в кристалле элементарных возбуждений. При теоретическом описании упругого рассеяния ширины промежуточных состояний не должны учитываться. [c.20]

При очень низких температурах комбинационное рассеяние происходит только с излучением фононов. При повышении температуры наряду с излучением фононов начинают играть существенную роль процессы поглощения фононов. В связи с этим при повышении температуры процессы комбинационного рассеяния все менее и менее искажают спектральное распределение поляритонов. [c.600]

На рис. 2.2 показаны спектр световой волны (триплет МБР) и схематичное распределение интенсивности в тонкой структуре линии рассеяния света Не—Не-лазера с Я =0,63 мкм в четыреххлористом углероде [22] свет поляризован в плоскости, перпендикулярной к плоскости рассеяния. Следует отметить, что, после того как в качестве источника света начали применяться газовые лазеры, оказалось возможным (благодаря большой спектральной плотности когерентного излучения света) не только определить положение спектральных линий рассеяния Мандельштама — Бриллюэна, но и измерить их полуширину. Эта полуширина 6/ иб линии связана с поглощением следующей формулой [c.46]

Для оценки светостойкости покрытий важно оценить спектральное распределение поглощенного излучения в ультрафиолетовой и начале видимой области спектра, являющихся наиболее фотохимически активными [14, с. 32—45 18 45]. [c.65]

КОНТУР СПЕКТРАЛЬНОЙ ЛЙПИИ (профиль спектральной линии) — спектральное распределение интенсивности излучения или поглощения в спектральной линии. Спектральные линии в дискретных спектрах испускапия пли поглощения не являются строго моно-хроматичными. Действие разл. механизмов уширения спектральных линий приводит к образованию нек-рого спектрального распределения интенсивности /(о1)йш вблизи частоты квантового перехода в атоме или молекуле. Величина бсо=Ша— oi, где частоты и Шг определяются условием / (wi)=/(Ш2)=72 макс ( ) [/ акс(со) — максимальное значение интенсивности], наз. шириной спектральной линии. Выделяют центр. [c.449]

В заключение заметим, что зависимость от температуры весовых коэффициентов как для поглощающих серых газов, так и для лучепрозрачного газа, образующих модель селективно-серого приближения , связана с изменением спектрального распределения энергии излучения абсолютно черного тела в зависимости от температуры, приводящим к изменению долей энергии приходящихся на полосы поглощения газа и его окна прозрачности. [c.38]

Заметим, что такой характер распределения поглощения по полосам является результатом комбинированного действия спектрального распределения энергии излучения Солнца, падаюгцей на верхнюю границу атмосферы, и относительной интенсивности полос. [c.670]

Исследования оптических свойств покрытий и спектрального распределения интенсивности излучения различных источников света позволяют оценить спектральное распределение поглощенной энергии путем умножения Ън ергии излучения на доли поглощенной энергии для излучения различных длин волн. [c.68]

Очевидно, что в режиме оттеснения безразмерные скорости разрушения Gw=Gwl(aj p)o столь высоки, что можно полностью пренебречь величиной конвективного теплового потока. При малых скоростях уноса массы вдув может, наоборот, привести к увеличению конвективного теплового потока, что связано с поглощением энергии излучения продуктами разрушения и увеличением температуры во внешней части пограничного слоя. Необходимо считаться также с тем обстоятельством, что компоненты с высокими коэффициентами поглощения, нагреваясь, сами могут начать испускать излучение. За счет смещения спектрального распределения коэффициентов поглощения при повышении температуры 295 [c.295]

Спектроскопия насыщения. В этом методе монохро-матич. лазерное излучение (излучение накачки) насыщает резонансную неоднородно уширенную спектральную линию поглощения (или излучения), а гораздо более слабый лазерный пучок, распространяющийся коллинеарно (сонаправленно либо навстречу) пучку накачки, зондирует индуциров. изменения в спектральном контуре линий (рис. 1). Мощное узкополосное лазерное излучение накачки вызывает перераспределение населённостей уровней энергии системы. Наиб, возмущению подвергается распределение населённо- [c.306]

На рис. 3-17 приведены данные о спектральной поверхностной плотности потока падающего излучения С ) в различных зонах топки при сжигании ирша-бородинского и березовского углей. Более низкие значения дпад Щ для березовского угля связаны с рядом обстоятельств, которые будут рассмотрены ниже. Для обоих топлив спектральные распределения д ад характеризуются существенной неравномерностью. В областях полос поглощения СОа 2,7 и 4,3 мкм спектральная поверхностная плотность потока излучения пламени близка к спектральной поверхностной плотности потока излучения абсолютно черного тела при температуре пламени. [c.102]

Приведенным распределениям по размерам частиц сажи соответствует область изменения параметра pm = nXmlX от 0,01 до 0,02 в диапазоне значений длины волны излучения от 1 до 6 мкм. При таких значениях рассеяние излучения на частицах пренебрежимо мало и спектральный коэффициент поглощения связан с параметром дифракции pm линейной зависимостью, в которой коэффициент пропорциональности является функцией оптических констант сажи, зависящих, в свою очередь, от длины волны излучения [c.127]

В данном разделе мы проведем (по Эйнштейну) строгое вычисление величины А, которое не основывается на явном использовании квантовоэлектродинамических вычислений. В действительности этот расчет был предложен Эйнштейном задолго до развития теории квантовой электродинамики. Расчет выполняется с помощью изящного термодинамического доказательства. Предположим, что рассматриваемая среда помещена в полость черного тела, стенки которой поддерживаются при температуре Т. Как только система достигнет термодинамического равновесия, в ней установится определяемое выражением (2.18) спектральное распределение плотности электромагнитного излучения pv, и, следовательно, среда будет находиться в поле этого излучения. Помимо спонтанного излучения в среде будут происходить процессы вынужденного излучения и поглощения. Поскольку система пребывает в состоянии термодинамического равновесия, число переходов с уровня 1 на уровень 2 должно уравновешивать число переходов с уровня 2 на уровень 1. Запишем следующие равенства [c.62]

Дело в том, что контраст изображений (в особенности при введении в организм специальных веществ) образуется часто сравнительно низкоэнергичной частью спектра. Допустим, что напряжение на трубке подобрано так, что максимум спектрального распределения соответствует максимальному контрасту. Однако в Еысокоэнергичном хвосте распределения из-за свойств тормозного излучения все равно сосредоточена существенная доля энергии, которая, вообще говоря, ухудшает контраст, но в то же время несет основную часть радиационной дозы. Размещение на пути рентгеновского пучка многослойного зеркала позволяет обрезать высокоэнергичную часть, повысить контраст изображения и уменьшить радиационную дозу. Кроме того, при этом можно поднять напряжение на трубке и увеличить тем самым интенсивность в используемом спектральном интервале без существенного увеличения радиационной дозы. Наконец, путем изменения угла скольжения возможна перестройка спектра в целях его согласования с максимумами поглощения элементов, вводимых в исследуемые объекты для увеличения контраста. [c.119]

Большой экспериментальный материал указывает на то, что, как правило, спектральное распределение люминесценции кристаллов при возбуждении в области собственного поглощения не зависит от длины волны возбуждающего света. При низких температурах в идеальном кристалле спектр люминесценции начинается с полосы, соответствующей чисто электронному переходу из нижнего синглетного возбуждённого уровня. Эти экспериментальные факты свидетельствуют об установлении квазитермодинамического равновесия между возбуждёнными состояниями. Излучение из этих термализованных состояний следует относить к процессам люминесценции, так как оно происходит из реальных состояний и отражает их природу. [c.20]

В 1964 г. Б. Стойчев [17] выполнил следующий эксперимент. Через активную к комбинационному рассеянию среду, кроме интенсивного лазерного излучения (частота 1,), пропускался свет с непрерывным спектральным распределением в окрестности (ь + fм При / = /1. -Ь /м в этом непрерывном спектральном распределении наблюдалось поглощение, интенсивность которого зависела от интенсивности лазерного излучения. Это явление называется обращенным эффектом комбинационного рассеяния (см. обоснование в разд. 4.22). [c.206]

Пирометр полного излучения с линзовой оптикой 11.39 Пирометр портативный Ц.7п Пирометр радиационный 11. Збп Пирометр с диафрагменной оптикой 11.37 Пирометр с зеркальной оптикой 11.38 Пирометр с исчезающей нитью 11.14 Пирометр с линзовой оптикой 11-39 Пирометр с серым клином 11,14п Пирометр сканирующий 11.5 Пирометр спектрального отношения 11.50 Пирометр спектрального распределения 11.49 Пирометр стационарный Ц.6 Пирометр треххроматический 11.51п Пирометр трехцветный 11.51п Пирометр фотоэлектрический 11.2п Пирометр цветовой 11.50п Пирометр частичного излучения 11.11 Пирометр энергетический 11.10 Пирометр яркостный 1Ы2п Пироскоп 9.9п Плавление 1.62 Пластина шкальная 5.21 Плато 2.38 Пленка термоиндикаторная 9.23 Плотность спектральная 1,52 Плотность теплового потока 1,26 Площадка 2.38 Площадка фазового перехода 2,38 Площадь теплового контакта 4.5 Поверхность изотермическая 1.8 Поглощение 1.51 Погрешность динамическая 4.19 Погрешность пирометра методическая 11.53 [c.68]

С. и. был выдвинут И. Бором в 19/3 г. (в т. н. старой квантовой теории до создания последовательной квантовой механики) в связи с проблемой интенсивности линий в спектрах излучения и поглощении атомов. В соответствующей этой проблеме частной формулировке С. п. гласит, что спектр излучения квантовой системы в своей длинноволновой части (т. е. при больших значениях квантовых чисел, характеризующих излучающий атом в начальном и конечном состояниях) должен совпадать со спектральным распределением, полученным из классич. электродинамики. Впоследствии, когда была создана вполне последовательная квантовая механика, особенности атомных спектров были объяснены па более глубокой основе, причем существенные черты математич. аппарата снова определялись С. п. Папр., из С. п. следует, что коммутационные соотношения между различными величипамп кваптовой теории даются классическими Пуассона скобка.ии, что еамильтониан фнзич. системы выражается через обобщенные координаты и импульсы так ке. как в классич. механике, и т. д. [c.580]

В резонансе релеевское и комбинационное рассеяния практически не отличимы от люминесценции (если не пользоваться определением люминесценции по Степанову). Как показал Гайтлер ([465], 20), природа релеевского резонансного излучения с возбужденного уровня, имеющего ширину у, зависит от спектрального состава облучающего света. Если система облучается светом с непрерывным спектром в области у, то имеет место резонансная люминесценция, т. е. происходят два независимых процесса поглощение и последующее испускание света со спектральным распределением, обусловленным шириной уровня квантовой системы у. Если же система облучается монохроматическим светом с шириной уо "С Т. испускаемая линия имеет ту же ширину уо и форму, что и первичная. При этом поглощение и излучение представляют собой однофотонный когерентный процесс. Квантовая система помнит , какой фотон она поглотила. В этих условиях энергия квантовой системы в момент взаимодействия со светом не имеет определенного значения. Таким образом, в процессе резонансной флюоресценции нельзя сказать, в каком состоянии, основном или возбужденном, находится молекула. Как только квантовое состояние молекулы сделается опре- [c.578]

Вообще говоря, коэффициенты поглощения в газах при высоких температурах весьма сильно зависят от частоты, и понятие серой материи представляет собой значительную идеализацию. Она очень полезна в том отношении, что позволяет выяснить закономерности явлени , не связанные со спектральным распределением излучения. Однако в некоторых важных предельных случаях, о которых речь пойдет ниже, введение соответствующим образом усредненного по частотам коэффициента поглощения х, позволяющее исключить из рассмотрения спектральные характеристики излучения и перейти к формулам (2.60), (2.61), отвечает и существу дела. [c.127]

Д г) [24]. Это приводит к перераспределению интенсивности излучения генерируьощих мод без изменения спектрального распределения коэффициента усиления (рис. 5.5). Резонатор лазера имитирует многоходовую газовую кювету, однако в отличие от последней, где длина оптического пути ограничена потерями на зеркалах, обеспечивает значительно большую эффективную длину поглощающего слоя эф. которая пропорциональна длительности непрерывной генерации в районе исследуемой линии поглощения. Спектр излучения лазера с селективной линией поглощения в резонаторе (ВРЛ-спектр) описывается выражением [24, 25] [c.119]

ВРЛ-спектра, и задача регистрирующей системы заключается в том, чтобы получить информацию о провале без искажений. Фотоприемники являются конечным звеном системы регистрации ВРЛ-спектра. Они определяют спектральное разрешение и погрешности измерения центров линий и коэффициентов поглощения, динамический диапазон измеряемых коэффициентов поглощения и практически полностью обусловливают спектральный диапазон и экспрессность ВР-спектрометра. В ВР-спектроскопии необходимы приемники, способные регистрировать пространственное распределение интенсивности излучения. В качестве их используются фотографическая эмульсия и оптические многоканальные анализаторы. [c.129]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...