Пирометр энергетический

Эффективная длина вол- Длина волны монохроматического излучения, относительное изменение спектральной энергетической яркости которого и относительное изменение воспринимаемой пирометром энергетической яркости совпадают с заданной точностью [c.57]

Монохроматические пирометры (иногда их называют оптическими или визуальными) воспринимают излучение в столь узком диапазоне длин волн, что оно считается монохроматическим (обычно это излучение красной части спектра с длиной волны X = 0,65 мкм). Этот участок спектра выделяется светофильтром в соответствии с кривой спектральной чувствительности приемника. В этом случае зависимость энергетической яркости тела от температуры описывается уравнением Планка. Измеряемая монохроматическим пирометром условная температура называется ярко-стной. Действительная температура Т тела через измеренную яркостную Г, вычисляется по выражению [c.338]

Пирометры полного излучения (обычно их называют радиационными пирометрами) воспринимают излучение в столь широком спектральном интервале, что зависимость интегральной энергетической яркости от температуры с достаточной точностью описывается законом Стефана—Больцмана. Измеряемая этими пирометрами условная температура Гр называется радиационной. С действительной температурой Т она находится в соотношении [c.339]

Пирометры спектрального отношения (обычно их называют цветовыми) основаны на зависимости от температуры тела отношения энергетических яркостей при двух длинах волн Xj и Я-2 (теоретически эта зависимость описывается законом смещения Вина). Измеряемая этими пирометрами условная температура называется цветовой Т , с действительной температурой Т она находится в соотношении [c.340]

Датчики температуры. К обычным средствам измерения температуры относятся контактные термометры - расширения, термоэлектрические и сопротивления пирометры излучения - энергетические и спектрального распределения (цветовые), основанные на специальных способах измерения температуры (спектроскопические, термоиндикаторные и др.) [38]. [c.275]

Яркостная температура Ть 1Тз] Температура черного тела, при которой для данной длины волны (частоты, волнового числа) оно имеет ту же спектральную плотность энергетической яркости, что и рассматриваемый тепловой излучатель. В визуальной пирометрии в качестве данной используют длину волны 655 нм [c.308]

Оптическая (яркостная) пирометрия. Основой оптической (яркостной) пирометрии являются энергетические характеристики монохроматического излучения На рис. 9.1 изображены кривые, выражающие зависимость О [c.316]

При измерениях температуры яркостными визуальными пирометрами наблюдают не энергетическую, а видимую человеческим глазом яркость хг > которая прямо пропорциональна энергетической яркости т. е. хг = Д х коэффициент пропорциональности. При [c.316]

Замена излучения конечного участка спектра на монохроматическое и определение эффективной длины волны неприемлемы при проведении абсолютных энергетических расчетов. Введение с соответствующим упрощением ее вычисления допустимо только при относительных расчетах, связанных с определением отнощений световых потоков или относительного изменения светового потока при изменении условий измерения. Теория эффективной длины волны детально разработана применительно к точной (в пределах возможности человеческого глаза) визуальной пирометрии сравнения. [c.335]

ПП и пирометры частичного излучения Смотрич-1, 2, 3 выпускаются в исполнениях согласно блок-схемам (рис. 9.25). Принцип их действия основан на зависимости энергетической яркости излучения объекта в ограниченном участке длин волн от его температуры. Блок-схема пирометра приведена на рис. 9.26. С помощью оптической системы поток излучения от участка поверхности нагретого тела, темпе- [c.347]

Одним из основных требований, предъявляемых к конструкции радиационных пирометров, является независимость их показаний от расстояния между прибором и источником излучения и от размеров источника излучения. Для выполнения этих требований необходимо, чтобы величина энергетического потока, попадающего в телескоп, не зависела от указанных выше факторов. Энергетический поток, воспринимаемый термоприемником, зависит, прежде всего, от телесного угла, под которым линза или зеркало видны из любой точки термоприемника. Для того, чтобы величина телесного угла не менялась при различных условиях визирования источника, между термоприемником и линзой устанавливается диафрагма. Практически, как будет показано ниже, устранить влияние факторов расстояния и величины источника полностью не удается. [c.332]

Тепловое излучение Относительное распределение спектральной плотности энергетической яркости излучения Цветовой пирометр 800— 6000° С [c.195]

Примечание. Внутри класса энергетических пирометров различают пирометры полного излучения, частичного излучения и монохроматические. [c.56]

Пирометр частичного из- Энергетический пирометр, действие которого лучения основано на использовании зависимости от [c.56]

Примечание. Обычно в таких пирометрах дли выделения спектральной энергетической яркости в широкой об.ласти спектра используют монохроматоры или набор интерференционных фильтров. [c.57]

Пирометр, принцип действия которого основан на использовании зависимости относительного спектрального распределения энергетической яркости излучающего тела от его температуры. [c.61]

Пирометр двойного спек- Пирометр спектрального распределения, прин-трального отношения цип действия которого основан на зависимости от температуры тела отношений его энергетических яркостей в трех (четырех) спектральных интервалах. [c.61]

Пирометры излучения могут быть основаны на принципе измерения интенсивности монохроматического излучения (описываемой для а. ч. т. законом Планка), полной энергетической мощности (согласно закону Стефана—Больцмана) и смещения максимума интенсивности излучения при повышении Т в сторону более коротких волн, описываемого законом смещения Бина. [c.1620]

Энергетическая яркость (лучистость) является основной величиной, непосредственно воспринимаемой человеческим глазом, а также всеми пирометрами, основанными на измерении температуры по тепловому излучению [c.262]

Пирометры спектрального отношения основаны на зависимости от температуры тела отношения спектральных энергетических яркостей в двух участках спектра с определенными значениями эффективных длин волн. В зависимости от того, используется ли для каждой из спектральных яркостей отдельный приемник (фотоэлемент, фотодиод и т. п.) или обе яркости воздействуют на один и тот же приемник поочередно, пирометр выполняется по двухканальной или одноканальной схеме. [c.284]

Пирометр ПИТ-1 основан на принципиально новом методе получения информации о лучеиспускательной способности излучающей поверхности. В основе этого метода, реализованного в пирометре для измерения действительной температуры по отношению спектральных энергетических яркостей В % , Т) к В Хр Т) при неизменной и изменяющейся лучеиспускательной способности, лежит установленная в [66—68] закономерность между длинами волн теплового излучения Яу) тел и их излучательной способностью (ег, Еу), позволяющая получить информацию об е независимо от температуры в виде инвариантных спектральных распределений [c.286]

Действие пирометров полного излучения основано на зависимости от температуры полной энергетической яркости тела, описываемой формулой Стефана—Больцмана (7-2-13). Первичный преобразователь пирометра должен быть снабжен теплочувствительным элементом и оптической системой, концентрирующей лучистую энергию тела, на теплочувствительном элементе, степень нагрева [c.288]

На практике трудно осуществить такой приемник излучения, который поглощал бы излучение всех длин волн от О до оо. В связи с этим часто применяются пирометры с приемника ш, воспринимающими излучение в интервале длин волн от 1 до Яг- Пирометр, действие которого основано на зависимости от температуры энергетической яркости излучения в ограниченном интервале длин волн, называется пирометром частичного излучения. [c.60]

В пирометре полного излучения температура тела определяется по интегральной энергетической яркости излучения. Предположим, что действительная температура реального тела равна [c.61]

Интегральная энергетическая яркость будет Вт. В связи с тем что пирометр градуировался по излучению черного тела, при визировании на реальное тело он покажет температуру абсолютно черного тела 7 р, при которой интегральные энергетические яркости реального тела и абсолютно черного тела будут равны [c.61]

На практике трудно осуществить такой приемник излучения, который поглощал бы излучение всех длин волн от О до схз. Поэтому многие пирометры воспринимают излучение в более или менее широкой области спектра от Я,1 до Я,2 и фактически измеряют энергетическую яркость в ограниченном интервале длин волн [c.62]

Рассмотрим преимущества и недостатки методов измерения температуры тел по излучению. Во-первых, все методы измерения не требуют непосредственного контакта с измеряемой средой, они могут измерять температуру на расстоянии бесконтактным способом и поэтому не искажают температурного поля объекта измерения. Во-вторых, верхний предел измерения пирометрами излучения не ограничен. В третьих, все методы очень чувствительны. Изменение спектральной энергетической яркости в видимой части спектра составляет (10 —10 °) АТ/Т, а интегральной энергетической яркости—примерно (ДТ/Г) . Для отношения спектральных энергетических яркостей в видимой части спектра изменение может составлять (10—10 ) X ХАТ/Т. [c.62]

Пирометр полного излучения с линзовой оптикой 11.39 Пирометр портативный Ц.7п Пирометр радиационный 11. Збп Пирометр с диафрагменной оптикой 11.37 Пирометр с зеркальной оптикой 11.38 Пирометр с исчезающей нитью 11.14 Пирометр с линзовой оптикой 11-39 Пирометр с серым клином 11,14п Пирометр сканирующий 11.5 Пирометр спектрального отношения 11.50 Пирометр спектрального распределения 11.49 Пирометр стационарный Ц.6 Пирометр треххроматический 11.51п Пирометр трехцветный 11.51п Пирометр фотоэлектрический 11.2п Пирометр цветовой 11.50п Пирометр частичного излучения 11.11 Пирометр энергетический 11.10 Пирометр яркостный 1Ы2п Пироскоп 9.9п Плавление 1.62 Пластина шкальная 5.21 Плато 2.38 Пленка термоиндикаторная 9.23 Плотность спектральная 1,52 Плотность теплового потока 1,26 Площадка 2.38 Площадка фазового перехода 2,38 Площадь теплового контакта 4.5 Поверхность изотермическая 1.8 Поглощение 1.51 Погрешность динамическая 4.19 Погрешность пирометра методическая 11.53 [c.68]

Отношение монохроматически X яркостей Спектральная монохроматическая плотность энергетической яркости излучения Спектропирометр, фотоэлектрический пирометр отношения 500° С и выше [c.195]

В основу раздела 10 положена терминология, приведенная в Международном светотехническом словаре [ 1]. При этом в раздел включены относительно новые термины псевдосерый излучатель ,. тсевдочерный излучатель , энергетическая температура , спектральная температура и даны их определения. В разделе 11 более расширенно трактуется термин оптический пирометр , который до этого использовался как синоним термина пирометр с исчезающей нитью . Этот термин предлагается отнести ко всем пирометрам, работающим в оптическом диапазоне спектра, В этом случае он будет логично дополнять термин радиопирометр , относящийся к пирометрам, работающим в диапазоне микрорадиоволн. [c.4]

Энергетический пиро- Пирометр, действие которого асновано на ис-метр пользовании зависимости изменения энерге- [c.56]

Монохроматический Энергетический пирометр, действие которого пирометр основано на исгюльзовании зависимости [c.56]

Пирометр, действие которого основано на использовании зависимости от температуры излучающего телаГ его интегральной энергетической яркости, описываемой с достаточным приближением законом Стефана-Больцмана для абсолютно черного тела. [c.59]

Пирометр спектралыюго распределения, принцип действия которого основан на зависимости от температуры тела отношения его энергетических яркостей в двух спект ральных интервалах. [c.61]

РАДИАЦИОННАЯ ТЕМПЕРАТУРА (Т ) — параметр, характеризующий полную (по всему спектру) энергетическую яркость В, излучающего тела равна такой темн-ре черного тела, при к-рой его яркость = В . Непосредственно из закона Стефана — Больцмана вытекает, что Т,. = (nBJayu, где о = = 5,67 10 вт см - град (см. Стефана — Больцмана закон излучения). Измеряя В , нанр. радиационным пирометром, можно определить 7 ,.. Если жо известна излучательная способность ej = Вг,(Т). В/ (Т) данного тела, то можно вычислить его истинную темп-ру Т = [Erj.] Т,.. [c.264]

Здесь можно принять = 1,43. Длина полны Я, входящая в ур-ия (16) и (17), берется в зависимости от монохроматич. фильтра, применяемого при измерении г° оптич. пирометром. Обычно Я=0,б65 (красный фильтр). С помощью законов излучения можно установить вависимость и по отношению других псевдотемператур цветной и энергетической (см. Пирометрия). [c.499]

В пирометрии излучения в качестве величин, характеризующих тепловое излучение теЛ, применяют энергетическую светимость (излучательность) и энергетическую яркость (лучистость). При этом следует различать полную и спектральную светимость и яркость. [c.261]

Если на рис. 7.1 провести линию = onst, то можно видеть, что каждой температуре будет соответствовать своя спектральная плотность излучения. Аналогично можно установить зависимость от температуры при %= = onst и для спектральной энергетической яркости. Темпы изменения спектральной плотности излучения или спектральной энергетической яркости можно оценить из рис. 7.2. Пирометр, действие которого основано на использовании зависимости температуры от спектральной энергетической яркости, описываемой формулой Планка, называется квазимонохроматическим пирометром. [c.59]

Если взять отношение спектральных энергетических яркостей при двух длинах волн = onst и 12= onst, то можно заметить, что это отношение будет изменяться с изменением температуры. Это изменение вызвано тем, что с изменением температуры смещается максимум излучения и соответственно изменяется соотношение спектральных энергетических яркостей для двух фиксированных длин волн. Пирометр, действие которого основано на использовании зависимости от температуры тела отношения спектральной энергетической яркости для двух (или более) фиксированных длин волн, называется пирометром спектрального отношения. [c.59]

В пирометре спектрального отношения температура тела определяется по отношению спектральных энергетических яркостей для двух длин волн. Предположим, что действительная температура реального тела Т. Тогда отношение спектральных энергетических яркостей при длинах волн 1 и Х2 булет Вх т1 В. Так как пирометр градуировался по излучению черного тела, то он покажет температуру абсолютно черного тела 7 ц, при которой отношение спектральных энергетических яркостей реального тела и абсолютно черного тела будут равны [c.61]

Для определения действительной температуры тела Т по его цветовой температуре 7ц, показываемой пирометром, необходимо знать длины волн h и Яг, при которых определяется отношение спектральных энергетических яркостей и отношение коэффициентов черноты при этих длинад [c.61]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...