Пирометр спектрального распределения

Пирометр спектрального распределения [c.61]

Пирометр двойного спек- Пирометр спектрального распределения, прин-трального отношения цип действия которого основан на зависимости от температуры тела отношений его энергетических яркостей в трех (четырех) спектральных интервалах. [c.61]

Датчики температуры. К обычным средствам измерения температуры относятся контактные термометры - расширения, термоэлектрические и сопротивления пирометры излучения - энергетические и спектрального распределения (цветовые), основанные на специальных способах измерения температуры (спектроскопические, термоиндикаторные и др.) [38]. [c.275]

Область выше 1063° С. Выше 1063° С экстраполяция МШТ осуществляется посредством эталонного оптического пирометра. Этим способом можно сравнить интенсивность излучения абсолютно черного тела при неизвестной температуре, большей 1063° С, с интенсивностью излучения абсолютно черного тела при температуре затвердевания золота, причем сравнение должно проводиться при одной и той же длине волны. На практике невозможно обеспечить одинаковые длины волн при двух различных температурах вследствие зависимости спектрального распределения энергии от температуры. Поэтому необходимо вводить небольшую поправку на изменение эффективной длины волны. [c.19]

Константа Са может быть определена различными способами путем измерений излучения или по значениям атомных постоянных. Существует три радиационных метода определения константы С2. 1) измерение постоянной Стефана — Больцмана о 2) измерение длины волны с максимальной энергией из кривой спектрального распределения энергии при данной температуре и 3) измерение оптическим пирометром отношения интенсивностей монохроматического излучения при двух температурах. Два первых метода трудно осуществить, так как в первом случае необходимо измерять абсолютные значения интенсивности излучения, а во втором — определять положение довольно плоского [c.19]

Пирометр, принцип действия которого основан на использовании зависимости относительного спектрального распределения энергетической яркости излучающего тела от его температуры. [c.61]

Пирометр ПИТ-1 основан на принципиально новом методе получения информации о лучеиспускательной способности излучающей поверхности. В основе этого метода, реализованного в пирометре для измерения действительной температуры по отношению спектральных энергетических яркостей В % , Т) к В Хр Т) при неизменной и изменяющейся лучеиспускательной способности, лежит установленная в [66—68] закономерность между длинами волн теплового излучения Яу) тел и их излучательной способностью (ег, Еу), позволяющая получить информацию об е независимо от температуры в виде инвариантных спектральных распределений [c.286]

В зависимости от метода измерения пирометры разделяются на квазимонохроматические, спектрального отношения (или спектрального распределения), полного (или частичного) излучения. В названии пирометра может указываться тип приемника излучения, например фотоэлектрический (фотоэлемент, фоторезистор, фотодиод и т. п.) или термоэлектрический (термобатарея). Иногда в названии пирометра указывается способ сравнения излучения объекта измерения с излучением эталонного источника, например пирометр с исчезающей нитью или пирометр с оптическим клином. [c.64]

Погрешность пирометра, обусловленная коэффициентом частичкой излучательной способности е,,. Зависимость между действительной температурой Т, температурой частичного излучения и коэффициентом излучательной способности 8,, нельзя выразить формулами из-за изменчивости диапазона длин волн и распределения спектральной чувствительности пирометра частичного излучения от Ха до Хх, Коэффициент излучательной способности определяется интегрированием уравнения в рабочем диапазоне длин волн данного пирометра. [c.325]

Тепловое излучение Относительное распределение спектральной плотности энергетической яркости излучения Цветовой пирометр 800— 6000° С [c.195]

Как видно из всего сказанного выше, ничтожные размеры катодного пятна исключают возможность применения метода зондов для исследования непосредственно этой области разряда. При таких обстоятельствах особенно большое значение приобретают оптические и прежде всего спектральные методы исследования пятна. Спектр катодного пятна представляет собой удивительное сочетание линейчатого и сплошного спектров, по-видимому исходящих из близко расположенных друг к другу областей с резко различающимися физическими свойствами. Сплошной спектр в излучении пятна, заслуга открытия которого принадлежит Штарку [Л. 6], обычно принято относить поверхности самого катода или ближайшей к нему области разряда. Присутствие сплошного спектра в излучении пятна длительное время расценивалось как доказательство высокой температуры катода, тем более что указанный спектр подобно спектру температурного излучения твердых тел простирается на всю видимую область и за ее пределы. По определению Смита [Л. 4] область, из которой исходит сплошной спектр в условиях дуги с ртутным катодом лежит не далее 10 см от поверхности катода. Хотя распределение интенсивности сплошного спектра катодного пятна резко отличается от распределения, характерного для черного и любых иных известных тел, рядом авторов были предприняты попытки определения температуры пятна с помощью оптических яркостных пирометров. Для ртутного катода таким путем были найдены температуры в пределах приблизительно [c.22]

Пирометр полного излучения с линзовой оптикой 11.39 Пирометр портативный Ц.7п Пирометр радиационный 11. Збп Пирометр с диафрагменной оптикой 11.37 Пирометр с зеркальной оптикой 11.38 Пирометр с исчезающей нитью 11.14 Пирометр с линзовой оптикой 11-39 Пирометр с серым клином 11,14п Пирометр сканирующий 11.5 Пирометр спектрального отношения 11.50 Пирометр спектрального распределения 11.49 Пирометр стационарный Ц.6 Пирометр треххроматический 11.51п Пирометр трехцветный 11.51п Пирометр фотоэлектрический 11.2п Пирометр цветовой 11.50п Пирометр частичного излучения 11.11 Пирометр энергетический 11.10 Пирометр яркостный 1Ы2п Пироскоп 9.9п Плавление 1.62 Пластина шкальная 5.21 Плато 2.38 Пленка термоиндикаторная 9.23 Плотность спектральная 1,52 Плотность теплового потока 1,26 Площадка 2.38 Площадка фазового перехода 2,38 Площадь теплового контакта 4.5 Поверхность изотермическая 1.8 Поглощение 1.51 Погрешность динамическая 4.19 Погрешность пирометра методическая 11.53 [c.68]

ЦВЕТОВАЯ ТЕМПЕВЧТУРА (T J—физ. параметр оптич излучения, определяемый как темп-ра абсолютно чёрного тела, при к-рой его излучение имеет ту же цветность (см. Колориметрия), что и рассматриваемое излучение. При этом относительные спектральные распределения соответствующих излучений могут различаться, но должны быть метамерными (см. Цвет). Для серого тела эти распределения в видимой области спектра совпадают, а Ц. т, наз, также темп-рой распределения. Понятие Ц. т. применяется в астрофизике, колориметрии и оптич. пирометрии. [c.422]

В отношении указанных погрешностей радиационные пирометры находятся в более невыгодном положении, нел ели оптические, например поправка при определении оптич. пирометром Г расплавленной меди—при 1 000° порядка 150°, тогда как для радиационных она около 500°. Многообещающим является входящий ныне в технич. практику, но еще недостаточно технически разработанный метод определения цветной °, при котором спектральное распределение лучистой энергии (т. е. цвет) черного тела такое же, как и у испытуемого тела. При отсутствии селективного излучения у тела цветная ° его равна действительной. В противном случае и здесь приходится вносить поправки, однако меньшего порядка, нежели на ч е р н у ю °. Относительно перврш-ной градуировки пирометров как оптических, так и радиационных приходится еще с ббльшим основанием, чем для термопар, повторить, что эта задача под силу лишь специально оборудованной лаборатории. Однако при наличии образцового [пирометра, градуированного или выверенного в компетентном учреждении, напр, в Главной палате мер и весов, сравнение с ним других рабочих пирометров является более доступной операцией. Особую роль в этом отношении занимают т. н. Г-ные лампы с широкой вольфрамовой лентой, накаливаемой током. Подобные лампы градуируются на черную ° в зависимости от силы тока, после чего могут служить для поверки пирометров, визируемых на особую метку ленты. Лампы работают на постоянном токе и при 2 000° по- [c.229]

На фиг. 4 (кривая /) показано распределение спектральных эффективных потоков от элемента внутренней поверхности наружного цилиндра, измеренное спектрометром ИКС-12. Для этого же элемента поверхности были измерены эффективная температура Тэфх (при Х = = 0,65 мкм) с помощью оптического пирометра ОП-48, а также суммарный поток излучения и его эффективная температура Тэф радиометром полного излучения. [c.154]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...