Погрешность пирометра

Основная допустимая погрешность пирометра типа ЦЭП не превышает 1% от верхнего предела измерения каждого поддиапазона. В процессе эксплуатации градуировка пирометра постепенно изменяется и ее примерно через каждые 30 суток приходится корректировать. [c.220]

Погрешности пирометров излучения [c.323]

Погрешность пирометра, обусловленная коэффициентом частичкой излучательной способности е,,. Зависимость между действительной температурой Т, температурой частичного излучения и коэффициентом излучательной способности 8,, нельзя выразить формулами из-за изменчивости диапазона длин волн и распределения спектральной чувствительности пирометра частичного излучения от Ха до Хх, Коэффициент излучательной способности определяется интегрированием уравнения в рабочем диапазоне длин волн данного пирометра. [c.325]

Погрешность пирометра, обусловленная отношением коэффициентов излучательной способности /е . Зависимость между измеренной пирометром цветовой температурой объекта Тс и его действительной температурой Т определяется из уравнения (9.14) [c.326]

Методические погрешности пирометров снижаются при измерении более низких температур. Однако при этом обычно повышаются требования к точности измерения и, кроме того, возникают затруднения из-за малой энергии, излучаемой телом. Поэтому пирометры, действие которых ограничено видимой частью спектра, нельзя применять для измерения температур ниже 1000 К- Пирометры, действие которых ограничено диапазоном инфракрасного излучения, имеют определенные перспективы для измерения низких температур и малопригодны для измерения высоких температур (см. табл. 9.5). [c.328]

Зависимость погрешностей пирометров от температуры при 20 %-ном поглощении в промежуточной среде указана в табл. 9.6. Погрешности пирометров спектрального отношения рассчитаны для случая, когда в одном из используемых пирометром спектральном участке поглощение отсутствует, а в другом оно составляет 20 %, т. е. для случая резко селективного поглощения. Если поглощение неселективное (а = а ), то оно, как следует из формулы (9.18), совершенно не влияет на показания пирометра спектрального отношения, так как не изменяет измеряемое прибором отношение яркостей. [c.329]

Таблица 9.6. Погрешности пирометров при 20%-ном поглощении анергии излучения средой

Погрешность пирометра, обусловленная посторонним излучением. При измерении температуры нагретого тела в условиях, когда температура окружающих тел близка к измеряемой температуре или выше ее, излучение окружающих тел, отражаясь от испытуемого и попадая в пирометр, может существенно влиять на его показания, например, при измерении температуры тела, нагреваемого в печи, когда температура ее раскаленных стенок заметно превышает температуру объекта. [c.332]

Уменьшение погрешности пирометра полного излучения, вызванной отклонением температуры корпуса телескопа от номинальной. [c.61]

Методическая погрешность пирометра [c.62]

Э. А. Лапиной [4], согласно которому выделяется инструментальная погрешность пирометра, зависящая от его конструктивных особенностей, и погрешность образцового излучателя (температурной лампы), применяемого для градуировки. Эти погрешности складываются как независимые. [c.18]

Сказанное не относится к погрешности пирометров относительно Международной шкалы температур. Улучшение средств и методов градуировки, особенно при высоких температурах, может привести к значительному снижению основной погрешности пирометров с исчезающей нитью. [c.21]

При тарировке пирометра должна быть определена граница расхода, обеспечивающего постоянство значения К. Погрешность пирометра не превышает 2,5—3,0 % при температурах 1000—2000 °С. Длительность непрерывной работы пирометра составляет не менее 0,5 ч. Обратная продувка пирометра сжатым воздухом восстанавливает его характеристики. [c.173]

Основные допустимые погрешности пирометров типа ТЕРА-50 составляют для наименьших измеряемых температур 12° С, а для наибольших 22° С. [c.462]

Предел допустимой основной погрешности пирометров полного излучения (радиационных пирометров) в области темпе- [c.289]

Известно, что при измерении пирометрами полного излучения температур реальных тел показания их оказываются заниженными (Тр < Т) на значение тем большее, чем выше измеряемая температура и чем ниже коэффициент излучения гт- Методическая погрешность пирометра, возникающая вследствие этих причин, может быть скорректирована для конкретных условий, если имеется возможность с достаточной точностью определить значение коэф- [c.294]

Параллельно с развитием пирометров с исчезающей нитью шло усовершенствование вольфрамовых ленточных ламп, предназначенных для поддержания и распространения оптической температурной шкалы. Эти лампы совершенствовались непрерывно, и сейчас они используются в поверочных лабораториях совместно с образцовыми фотоэлектрическими пирометрами. Международные сличения температурных шкал выполняются путем кругового обмена такими лампами между национальными термометрическими лабораториями. В настоящее время согласованность между радиационными температурными шкалами в области от 1000 до 1700 °С, установленными основными национальными термометрическими лабораториями, характеризуется погрешностью 0,1 °С. [c.311]

При оценке погрешностей фотоэлектрической пирометрии было найдено, что имеются источники погрешностей, связанные со способа.ми взаимодействия оптической системы и источника. Погрешности этой категории исследовать довольно трудно, так как они часто являются результатом сложных комбинаций различных эффектов. Один из наиболее важных эффектов такого рода связан с размером наблюдаемого источника и распределением яркости за пределами геометрически наблюдаемой площади. Для объекта конечного размера, находящегося в плоскости источника, поток излучения, прошедший плоскость диафрагмы, из-за дифракции меньше потока, который должен иметь место в соответствии с геометрической оптикой. Чтобы эти потери свести к нулю, нужно было бы увеличить размер источника так, чтобы в отверстии диафрагмы он стягивал угол 2л стерадиан. Таким образом, если пирометр измеряет по очереди два источника с разными размерами, сравнение будет содержать погрешность, обусловленную дифракцией. Дополнительная погрешность возникает в результате рассеяния на линзах объектива или на зеркале. Она также будет зависеть от размера источника, так как рассеяние пропорционально освещенности элементов объектива. [c.379]

Отсюда видно, что при данной относительной точности измерения Q чувствительность пирометра отношения АГ тем больше, чем сильнее различаются между собой и ч. Например, чтобы достигнуть точности 1 К при 1200 К, используя длины волн 650 и 750 нм, требуется точность измерения в 1 %, что не представляется слишком трудным. Из этого, однако, следует, что требуется такая же точность и для Я г), а этого достичь значительно труднее. Существует совсем немного реальных поверхностей, для которых относительная излучательная способность известна с погрешностью 1 % при этих двух длинах волн. Однако для полости, коэффициент излучения которой высок, но не известен точно, метод можно применить, поскольку при этих условиях изменение коэффициентов излучения с длиной волны весьма мало. [c.386]

Погрещности измерения температуры яркостными оптическими пирометрами обусловлены главным образом неточностью знания степени черноты объекта измерения ех] изменением коэффициента пропускания ослабляющего светофильтра при измерениях в помещениях, температура в которых заметно отличается от 293 К отражением лучей объекта измерения от посторонних источников света поглощением лучей в слое воздуха, содержащего пары воды и углекислоты поглощением и рассеянием лучей в слое запыленного и задымленного воздуха ослаблением излучения стеклами, расположенными между объектом измерения и пирометром неточной наводкой пирометра при небольших размерах объектов измерений. Сведения о возможностях расчетной оценки этих погрешностей и рекомендации по их уменьшению содержатся в [5, 7, 12]. [c.187]

Погрешности измерения температуры фотоэлектрическими пирометрами имеют те же причины, что и при измерении оптическими пирометрами. [c.189]

Для исключения погрешностей, обусловленных нагревом корпуса пирометра (телескопа) из-за теплообмена его с окружающей средой и в результате поглощения излучения от объекта измерения, телескопы радиационных пирометров могут быть снабжены различными системами температурной компенсации. [c.193]

Пирометр повышенной точности ОПК-57. Пределы измерения 700— 6000 °С, погрешность не более 10 °G. [c.130]

Образцовые пирометры ОП-48 и Э0П-51М. Фокусировка от 0,7 м. Размеры объекта от 0,5 мм (при I = = 0,7 м). Диапазон температур 900— 6000 °С. Погрешность измерения 1,6 °С (при t= 900 °С). [c.131]

Одним из лучших приборов этого типа является пирометр ФЭП-4 (табл. 7). Пределы измерения температур составляют 500—2000 °С. При наименьшем расстоянии до объекта (1000 мм) минимальный размер последнего равен 20 мм. Погрешность измерения 1 %. Приемником служит фотоэлемент ЦВ-3. Пирометр используют в комплекте с быстродействующим потенциометром БП-516 со временем установления 1 с. [c.131]

Следует отметить, что во многих пирометрах, разработанных на основе перечисленных приемников излучения, не учитываются колебания температуры окружающей среды и влияние фоновых засветок, хотя они вносят значительные погрешности в результате измерений температуры. [c.146]

При пользовании радиационным пирометром следует учитывать возможность появления погрешности, обусловленной поглощением, теплового потока в промежуточной среде между телескопом и излучателем. Например, столб воздуха длиной 50— 100 см поглощает при обычных условиях 3—6 % лучистой энергии, что дает погрешность измерения 0,7—1,5%. [c.461]

Тип пирометра Диапазон измерений. °С Основная погрешность, °С Номинальное расстояние до объекта, мм [c.463]

Полезно отметить, что столь высокий темп роста /о, х в световой полосе спектра используется в технике для измерения температур оптическими пирометрами. Эти последние являются относительно грубыми фотометрами и далеко не точно позволяют измерять интенсивность лучеиспускания светящихся предметов. Однако погрешность в определении соответствующей температуры оказывается [c.198]

Вместо обычного шторного затвора в пирометре используется равномерно вращающийся диск 13 с секторной диафрагмой. Диск вращается синхронным двигателем 16 типа СД-60 с /г = 60 об мин. Выдержка определяется углом раскрытия ф секторной диафрагмы и обычно составляет 0,01—0,02 сек. Диск обеспечивает ее воспроизводимость с погрешностью не более 0,5%. Металлическая рамка 4 щелевого типа ограничивает кадр размерами 4 X 25 мм, что позволяет разместить на стандартной фотопленке длиной 1,6 м до 250 кадров. Рамка ориентирована щелью поперек кадра, так что на пленку 5 попадает изображение узкой поперечной полоски образца. [c.90]

Точность результата в первую очередь зависит от строгости выполнения условий пирометрия, измерений (близость к единице коэф. поглощения j, и др.). Для выполнения этих условий обычно наблюдают излучение, выходящее из полости с небольшим отверстием, представляющим собой модель абсолютно чёрного тела. Осн. инструментальная погрешность обусловлена нестабильностью температурной лампы. Заметную погрешность могут вносить индивидуальные особенности глаза наблюдателя. [c.589]

Наибольшее распространение получили пирометры типа Рапир с диапазоном измерения от 100 до 4000° С и ПРК-600 с диапазоном измерения от 400 до 2000° С. Если степень черноты измериемого тела близка к единице и температура корпуса телескопа не превышает 20° С, то основная погрешность указанных пирометров в диапазоне температур 400—2500° С составляет соответственно 18ч- 30°С. Дополнительная погрешность пирометров Рапир вследствие нагрева корпуса телескопа, например, до 100° С достигает 18° С. Если температура корпуса телескопа превышает 100° С, то его помещают в специальный защитный водоохлаждаемый кожух. В пирометре ПРК-600 нагрев корпуса телескопа до 200° С не приводит к дополнительной погрешности ввиду наличия специального компеа-сирующего устройства. Тепловая инерция пирометра Рапир не превышает [c.439]

Погрешность пирометра, обусловленная Зависимость между яркостной температурой объекта 8 , измеренной пирометром, и его действительной температурой Т определяется уравнением (9.10) при окр ( окр — температура окружающей среды или стенок). Поправка, которую необходимо прибавлять к измеренной квазимоно-хроматическим пирометром яркостной температуре (ДГ) для получения действительной температуры объекта, определяется выражением [c.323]

Погрешность пирометра, обусловленная интегральным коэффи-циеито.м излучательной способности е -. Зависимость между радиационной температурой объекта Гр, измеренной пирометром, и его действительной температурой Т при Т > Т выражается уравне- [c.324]

Псрешности, обуслоиленрые поглощением среды. Погрешность пирометра, обусловлен1 ая поглощением излучения в промежуточной среде, является однозначной функцией интенсивности поглощения изм = Ь (1 — а) — т, где А — яркость тела а — коэффициент поглощения в среде используемого пирометром излучения. Подставляя в эту формулу вместо L значение яркости, определенное по формулам Вина или Стефана — Больцмана, получаем выражения для определения погрешности квазимонохроматического пирометра Д5, пирометра полного излучения ДГр н пирометра спектрального отношения ДГс, вызываемые поглощением излучения в промежуточной среде [c.329]

Погрешность пирометра, обусловленная неоднородностью температуры объекта. При эксплуатации квазимонохроматического пирометра пли пирометра полного излучения его поле зрения должно быть целиком заполнено раскаленным изотермическим телом, температуру которого измеряют. Для пирометров спектрального отно шения во можно частичное перекрытие используемых лучей в пределах, определяемых мини-мально допустимым для работы пирометра уровнем яркости объекта — уровнем светового потока, необходимого для неискаженной работы пирометра. Последнее условие относится ко всем случаям, когда рас- аленное тело не полностью перекрывает поле зрения пирометра, например, поле зрения пирометра частично перекрывают холодные детали оборудования (витки индуктора высокочастотной печи и т.д.), вещества, связанные с ходом технологического процесса (отслаивающиеся и остывающие окислы), или сами раскаленные тела имеют небольшие размеры либо их положение в поле зрения пирометра не строго фиксировано. В указанных случаях применение квазимонсхромати-ческих пирометров и пирометров полного излучения вызывает больдине погрешности, влияющие на результат измерения. [c.330]

Пирометр полного излучения с линзовой оптикой 11.39 Пирометр портативный Ц.7п Пирометр радиационный 11. Збп Пирометр с диафрагменной оптикой 11.37 Пирометр с зеркальной оптикой 11.38 Пирометр с исчезающей нитью 11.14 Пирометр с линзовой оптикой 11-39 Пирометр с серым клином 11,14п Пирометр сканирующий 11.5 Пирометр спектрального отношения 11.50 Пирометр спектрального распределения 11.49 Пирометр стационарный Ц.6 Пирометр треххроматический 11.51п Пирометр трехцветный 11.51п Пирометр фотоэлектрический 11.2п Пирометр цветовой 11.50п Пирометр частичного излучения 11.11 Пирометр энергетический 11.10 Пирометр яркостный 1Ы2п Пироскоп 9.9п Плавление 1.62 Пластина шкальная 5.21 Плато 2.38 Пленка термоиндикаторная 9.23 Плотность спектральная 1,52 Плотность теплового потока 1,26 Площадка 2.38 Площадка фазового перехода 2,38 Площадь теплового контакта 4.5 Поверхность изотермическая 1.8 Поглощение 1.51 Погрешность динамическая 4.19 Погрешность пирометра методическая 11.53 [c.68]

Несмотря на большое количество теоретических и экспериментальных исследований, посвящ,енных вопросу определения погрешностей пирометров с исчезающей нитью [1—3], до сих пор не разработано единой методики подсчета этих погрешностей. Нет даже единой терминологии (что отмечалось, например, во время проведения государственных испытаний микропирометров в КБ Термоприбор в 1965 г.), недостаточно точно определены понятия основная погрешность , воспроизводимость показаний , вариация показаний и т. д. [c.17]

Экспериментальным исследованием погрешностей отечественных и зарубежных микропирометров установлено, что инструментальная погрешность микропирометра зависит от фотометрической погрешности и погрешности измерительного прибора. Анализ инструментальных погрешностей показал также, что классическая схема визуального пирометра не оставляет больших резервов для повышения его точности. По-видимому, единственным путем повышения воспроизводимости показаний промышленных приборов является переход на методы объективной пирометрии. Улучшение средств и методов градуировки, особенно при высоких температурах, может привести к значительному снижению основной погрешности пирометров с исчезающей нитью. Таблиц I. Библиография 5 назв. [c.477]

Основная погрешность пирометра типа ОППИР по техническим условиям завода-изготовителя установлена в 1,5% номинального значения соответствующего предела измерения (при условии, что излучатель близок к абсолютно черному телу). Снизить основную погрешность можно, применив измеритель потенциометрического типа вместо милливольтметра. [c.1622]

На московском заводе Станколит внедрена также усовершенствованная методика термографического определения содержания углерода в чугуне в условиях затвердевания его в пробнице с образованием белого излома при этом платинородий-платиновая термопара заменена узкоугольным пирометром излучения с кремниевым фотодиодом типа КФДМ с пределами измерения / = = 1000-г-1400 С. Основная погрешность пирометра 10 С, расстояние оттеле-скопа до дна кварцевого колпачка, на которое визируется пирометр, — 200 50 мм. В качестве вторичного прибора используется потенциометр типа КСП-4 (или ЭПП-09) со шкалой О—10 мВ. Время пробега шкалы — 1с, время проведе-иня анализа — 3 мин. [c.230]

Для уменьшения методической погрешности пирометров полного излучения, вызываемой неопределенностью интегрального коэффициента теплового излучения, часто в промышленных условиях создаются условия, приближающиеся к излучению черного тела. Например, для измерения температуры поверхностей используются огнеупорные или металлические блоки (рис. 7.8, а), для измерения температуры газов и жидких сред — огнеупорные трубки (рис. 7.8,6), на донышко которых визируется телескоп пирометра. При определенной шероховатости поверхности блока или трубки и при малом отношении йЦ коэффициент теплового излучения такой искусственной полости черного тела приближается к 1 и нет необходимости вводить поправку в показания пирометра на нечерноту излучения, так как псевдотемпература, показываемая пирометром, будет практически равна действительной температуре тела. [c.68]

Основная погрешность пирометра типа ОППИР-017 для первого и второго диапазонов показаний соответ- [c.198]

Существуют два основных источника шума, появляющегося в выходном сигнале детектора шум самого детектора и флуктуации, присутствующие в тепловом излучении, которое попадает в детектор [58]. Ни один из них не ограничивает чувствительность фотоэлектрических пирометров в области выше 700 °С. Оба детектора (фотоумножитель и кремниевый фотодиод) могут быть использованы с временем усреднения, достаточно большим, чтобы снизить случайную погрешность из-за шума детектора и флуктуаций излучения до уровня в несколько миликельвинов в температурном эквиваленте. [c.377]

В гл. 3 рассматривались измерения термодинамической температуры газовым термометром и другими первичными термометрами. Было показано, что в температурной области выше примерно 30 К практически все численные значения термодинамической температуры основаны на газовой термометрии. Однако усовершенствования в термометрии излучения, возможно, это изменят. Уже измерения температурных интервалов в области от 630 °С до точки золота показали, что МПТШ-68 вблизи 800 °С содержит погрешность около 0,4 °С [15, 75]. Фотоэлектрический пирометр сам по себе не является первичным термометром, так как им можно измерить не абсолютную спектральную яркость источника, а только отношение спектральных яркостей двух источников, и невозможно, чтобы один из них находился в тройной точке воды. Однако фотоэлектрическая пирометрия может дать очень точные значения- для разностей температур [c.381]

В последние годы возник большой интерес к методам измерения, в которых используется избыточная информация, содержащаяся в спектре излучения нагретых тел. Принцип новых методов основан на утверждении, что если излучательная способность материала пропорциональна длине волны в степени п, то температура может быть получена из относительных измерений спектральной яркости при п + 2 длинах волн. Для п = 0 мы имеем случай двухцветного пирометра или пирометра отношения, в котором излучате,тьная способность не зависит от длины волны. Если п= и излучательная способность с длиной волны меняется линейно, требуется три длины волны. Проблема с двухцветным пирометром, как было показано, состоит в том, что для равенства излучательной способности при двух длинах волн на практике длины волн должны быть расположены рядом. С другой стороны, легко показать, что чувствительность при увеличении расстояния между длинами волн увеличивается. Подобный анализ для трехцветного пирометра показывает, что даже небольшие отличия от предполагаемого линейного соотношения между излучательной способностью и длиной волны могут приводить к большим погрешностям. Свет [81], однако, отметил, что при использовании современных компьютеров метод определения истинной температуры из измерений при т длинах волн на основе предположения, что излучательная способность является функцией п-й степени от длины волны и т>п, имеет ряд преимуществ. Они состоят в том, что избыточная информация, содержащаяся в [т—(п = 2)] измерениях, должна компенсировать недостаток точности в измерениях относительной яркости при т длинах волн. Трудности достижения высокой точности были показаны в работе Коатса [26], где был сделан вывод, что ни один из этих методов, по-видпмому, не приводит к большей точности опреде.ле-ния Т, чем точность, достигаемая пирометром на одной длине волны с использованием известной величины излучательной способности. [c.392]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...