Виды потоков излучения

Рис. 33,4. Виды потоков излучения

Зависимость (17-89") позволяет найти интегральные уравнения для других видов потоков излучения. [c.405]

Найдя Фг.й, определяют затем плотность потока из (17-128) применительно к каждой зоне i = i,...,n. При необходимости вычисления местных значений плотностей потоков применяются системы уравнений (17-127) и (17-131) для каких-либо расчетных точек на поверхности зон. Остальные виды потоков излучения определяются по зависимостям (А) 17-7, вытекающим из классификации излучения. [c.411]

На основании полученных таким образом данных несложно определить распределение по объему топки и тепловоспринимающим поверхностям нагрева всех интересующих нас видов потока излучения. [c.217]

Спектральная структура потоков излучения. Наиболее полное представление об условиях теплообмена излучением дает распределение по тепловоспринимающим поверхностям нагрева основных видов потоков излучения падающего ( ). эффективного эф (К) и результирующего рез (X). На рис. 6-2 показаны спектральные распределения плотности этих потоков в различных зонах по высоте бокового экрана топки. Из рисунка видно, что наибольшей селективностью обладает поток результирующего излучения. Как в камере горения, так и в камере охлаждения величина рез (Я) имеет три четко выраженных максимума при длинах волн 1,75, 2,75 и 4,25 мкм, совпадающих с полосами поглощения топочных газов. Эти же максимумы являются характерными и для потока падающего излучения W в камере охлаждения. Исчезновение пика при X = 4,25 мкм и усиление его при X — 1,75 мкм при пере-ходе от камеры охлаждения к камере горения обусловлено более высокими температурой и степенью черноты пламени при длине волны излучения 1,75 мкм для камеры горения. [c.221]

В работах [102, 403] получены уравнения переноса энергии вдоль пучка лучей, в которых многократное рассеяние выражено через однократное. Авторы работы [851] рассчитали теплообмен излучением в одномерном слое. В работе [8101 приведен расчет теплового потока излучения для полубесконечного цилиндрического газового столба без учета рассеяния. Лав и Грош [504] принимали рассеивающую среду состоящей из сферических частиц одинакового диаметра, имеющих комплексный показатель преломления. Поскольку этот метод можно непосредственно применить к задаче о множестве сферических частиц, рассмотрим его несколько подробнее. Запишем уравнение переноса энергии вдоль пучка лучей в следующем виде [c.238]

Предполагая, что стенки 1 и 2 являются диффузными, можно записать граничные условия через поверхностные плотности потока излучения и для граничных поверхностей в виде [c.242]

В работах [556, 658] получены приближенные решения этой задачи. Рассмотрим первое из них. Для оптически плотной среды вблизи состояния термодинамического равновесия поток излучения определяется в виде [c.251]

Плотность потока излучения от источника в виде бесконечной пластины толщиной h с самопоглощением, защищенного плоской защитой толщиной d, [c.105]

В общем виде плотность потока излучения прямой видимости для произвольного токового углового распределения излучения источника вида (12.1) можно рассчитать по формуле [c.143]

Тогда плотность потока излучения в точке детектирования Р, обусловленная частицами или квантами, испытавшими первое отражение от стенок канала, запишем в виде [c.157]

При 22 а изменения плотности потока излучения практически не происходит детектор регистрирует излучение источника, определяемое в основном компонентой прямой види.мости для первой секции канала. [c.164]

Гамма-лучи и потоки нейтронов — наиболее проникающие виды ионизирующих излучений, поэтому при внешнем облучении они представляют для человека наибольшую опасность. [c.325]

Для учета потока излучения можно использовать входящую в уравнения (1.24,) (1.41), (1.43) величину Q, определив ее в виде [c.23]

Компоненты вектора потока излучения представляются в виде [c.23]

В случае оптически толстой среды известно простое решение уравнения (1.46), которое позволяет представить поток излучения в особо простом виде [c.24]

В действительности по схеме (рис. 2.1) Ф Тз Ф и для точного определения компонентов q это можно учесть в виде поправок. Плотность теплового потока излучением qл с учетом поправки следует определять так [c.29]

Формула для определения потока излучения от элемента <1А к элементу dЛl выводится так же, как формула (13.32), она имеет вид [c.283]

Поток излучения от пластины I к пластине 2 можно представить в следующем виде [26] [c.288]

Уравнение (13.68) получено в приближении диффузии излучения, поэтому оно относительно простое, так как в этом случае перенос энергии зависит только от условий в ближней окрестности данной точки и может быть выражен через градиенты параметров в точке. Уравнение (13.68) используется при выводе зависимости для определения локальной плотности спектрального потока излучения (1ф ,(л ) в сечении х, распространяющегося в направлении х, путем умножения bi на os 3dA, и интегрирования по всем телесным углам. Зависимость для d p ) имеет вид [28] [c.294]

Пусть из потока излучения Фi , падающего на тело, Фла поглощается, Ф .р отражается и Фдх пропускается. Тогда уравнение баланса энергии имеет вид [c.145]

Расчет теплового режима системы тел с лучистым теплообменом. В ряде случаев расчет результирующих потоков излучения необходимо проводить в рамках общего анализа теплового режима системы тел, при котором задаются мощности источников теплоты, действующих в них, а температуры тел подлежат определению. В главе 1 была приведена одна из возможных постановок такой задачи при допущении о равномерности температурных полей входящих в систему тел. Система нестационарных уравнений теплового баланса для определения среднеобъемных температур Г с учетом лучистого теплообмена имеет вид [c.181]

Энергия излучения, испускаемая телом по отдельным направлениям, устанавливается законом Ламберта. Согласно закону Ламберта, поток излучения абсолютно черного тела в данном направлении пропорционален потоку излучения в направлении нормали к поверхности и косинусу угла между ними. Для интенсивности излучения закон Ламберта имеет вид [c.408]

В зависимости от вида топлива и конструкции экрана составляет 35—90 % величины q - Разность q —q называют воспринятым тепловым потоком излучения, [c.179]

Объемное излучение. Для среды, которая заполняет некоторый объем системы и может быть излучающей, поглощающей и рассеивающей, характерными являются объемные плотности потоков излучения Ч Аналогично изложенному и в этом случае можно говорить об объемных плотностях собственного, поглощенного, рассеянного и других видах излучения. [c.367]

Рассмотренные виды поверхностных и объемных плотностей потоков излучения являются основными характеристиками лучистого теплообмена на граничных поверхностях и в объеме среды, заполняющей излучающую систему. [c.368]

Интегральный метод является методом, синтезирующим представления методов многократных отражений и полных потоков излучения. В основу его кладутся интегральные уравнения, которые составляются применительно к отдельным видам излучения Интегральные уравнения. описывают процессы переноса излучением с произвольным распределением оптических свойств излучающей системы тел и промежуточной среды, непрерывно зависящих от координат точки. Они имеют общий и строгий характер, дают возможность составить полное представление [c.378]

Выражение для результирующего потока излучения в этом случае принимает вид [c.389]

Найденные системы алгебраических уравнений и соответствующие нм элементарные зависимости для различных видов излучения показы-. вают, что все потоки излучения зависят от температур, геометрических и оптических свойств тел, входящих в излучающую систему. [c.401]

Поток излучения и плотность потока излучения содержат лучи различных длин волн, поэтому такой вид излучения также называется интегральным. Излучение, соответствующее узкому интерва- [c.150]

Виды лучистых потоков. Суммарное излучение, проходящее через произвольную поверхность F в единицу времени, называется потоком излучения Q, Вт. Лучистый поток, испускаемый с единицы поверхности по всем направлениям полусферического пространства, называется плотностью потока излучения Е, Вт/м [c.162]

В том случае, когда собственным излучением матрицы можно пренебречь, уравнение переноса излучения (3.40) не связано с системой (3.38) и его можно решить отдельно. В ходе такого решения в работе [ 23] получено аналитическое Bbh ражекие для изменения плотности потока излучения поперек поглощающего и рассеивающего слоя в виде простой экспоненциалыюй функщси k [c.61]

Из приведенного выражения (3.41) следует, что даже в этом упрощенном варианте на величину потока излучения сказывают существенное влияние все оптические свойства слоя, в том числе и вид индикатрисы рассеяния. В этой связи следует отмегить, что величина коэффициента поглощения таких материалов, как пористое стекло и кварцевая керамика, целиком определяется их химическим составом. В то же время на коэффициент рассеяния основное влияние оказывает форма, ориентация и концентрация рассеивающих центров, какими являются поры. Это важное для технологии обстоятельство позволяет регулировать ошические характеристики проницаемых матриц из полупрозрачных материалов. [c.62]

Пусть Q — тепловой поток излучения к твердой частице от внешнего источника. Согласно [528], общее уравнение теплообмена излучением между твердой поверхностью и частицей в непоглощающеп среде имеет вид [c.78]

В качестве датчиков радиационной составляющей часто используют радиометры направленного излучения. Конструктивная схема радиометра в упрощенном виде показана на рис. 14.10, а. Поток излучения через входное отверстие радиометра и защитное окно 3 падает на линзу 4. Линза концентрирует излучение на чувстви- [c.290]

Найдем зависимость радиуса Н сферической ударной волны, движущейся в светодетонационном режиме, от времени t, прошедшего с момента начала лазерного импульса. Пусть мощность ш лазерного импульса не зависит от времени t. Тогда поток излучения запишется в виде [c.109]

Для серых тел, у которых спектральная плотность потока излучения меньше чем у абсолютно черного тела при той же темпералуре, закон Стефана-Больцмана будет иметь вид [c.58]

Приближение вперед—назад (метод Шустера—Шварц-шильда). Впервые метод был применен к исследованик процессов радиационного переноса в плотных слоях атмосферы. Идея метода заключается в представлении вектора потока излучения в виде разности двух встречных потоков. Взедем в излучающей среде координатную ось и рассмотрим процесс переноса излучения в положительном и отрицательном направлениях оси x . С этой целью введем следующие обозначения [c.164]

Для многомерного случая широко применяется приближение диффузии излучения [8] (приближение Росселанда, приближение оптически толстого слоя), которое позволяет получить выражение для вектора плотности теплового потока излучения вида [c.202]

Радиографические пленки реагируют на прошедшее через объект излучение. В процессе экспонирования изменяются параметры чувствительного слоя, обеспечивая регистрацию изменения интенсивности излучения. Пленки обладают интегрирующей способностью регистрировать чрезвычайно низкие потоки излучения за длительное время просвечивания в широком диапазоне энергий. Фотографическая эмульсия содержит чувствительную к излучению галлоидную соль серебра (обычно бромистое серебро с небольшой примесью йодистого), равномерно в виде зерен распределенную в топком слое желатины. Эмульсию наносят на подложку (целлюлозу, стекло, бумагу и т. д.) с обеих сторон. При облучении пленки проникающим излучением в кристаллах бромистого серебра происходят изменения, приводящие к тому, что кристалл становится способным к проявлению, т. е, восстанов- [c.313]

К задачам лучистого теплообмена может относиться определение потоков различных видов излучения по заданным температурам, оптическим свойствам поверхностей тел, их геометрической форме и размерам (прямая задача) определение температур поверхностей тел по заданным потокам излучения, оптическим и геометрическим свойствам тел (обратная задача) решение смешанных задач, когда для одних тел излучаюш,ей системы заданы потоки излучения, а для других — температуры и необходимо найти для некоторых тел температуры, а для других —лучистые потоки. Здесь будут рассматриваться лишь прямые задачи. В этих задачах наиболее важное практическое значение имеет определение потоков результирующего излучения. [c.378]

Метод получения интегральных уравнений для потоков других видов излучения аналогичен изложенному выще ( 17-10) для диатермичной среды. Использование элементарных зависимостей (А) — (Г) позволяет найти потоки излучения по потокам определяемым с помощью интегральных уравнений. [c.426]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...