Время фазовое

В других возможных циклах теплообмен с окружающей средой может происходить при постоянной температуре во время фазового изменения. Такие обратимые циклы иллюстрируются в примере 1. [c.199]

Отметим, что пик напряжений на рис. 4.16 при 0 < / < 500 с иллюстрирует изменение свойств во время фазового превращения при охлаждении стали. [c.194]

Таким образом измеряя амплитуду эхо сигнала как функцию короткой паузы г между первым и вторым импульсами, мы сможем найти время фазовой [c.219]

Длительное время фазовая и адсорбционная теории пассивации противопоставлялись. На самом же деле оснований к этому мало, поскольку один вид пассивности может переходить в другой, а иногда, вероятно, они могут проявляться одновременно. В частности, известно, что фазовой пассивности предшествует адсорбционная, а адсорбционная, как было предположено Акимовым и Батраковым [28, с. И], облегчается при наличии на поверхности фазовой пленки. [c.24]

Продолжительность выдержки при нагреве. В процессе аустенитизации выдержку при заданной температуре после выравнивания температур из-за возникновения крупнозернистой структуры и по другим причинам необходимо ограничить до минимума. Продолжительность выдержки не зависит от способа нагрева и размеров изделия и определяется только исходной структурой стали и скоростью необходимых структурных изменений (а—у-превращение, растворение карбидов и т. д.). Превращение феррита в аустенит происходит быстро, с незначительными затратами времени. Чем выше температура, тем меньше необходимое время выдержки для нелегированных инструментальных сталей оно составляет 3—5 мин для низколегированных инструментальных сталей время диффузионных превращений колеблется от 4 до 6 мин, а для сталей, легированных вольфрамом и молибденом, 6—8 мин после полного выравнивания температур. Это существенно меньше, чем время полного прогрева какого-либо изделия средних размеров. Поэтому в инструкциях по термообработке часто одним термином продолжительность выдержки обозначают время, необходимое для прогрева изделия и время фазовых пре- [c.149]

Рис. 8.9. Спад напряжения во время фазового превращения е— в кобальте [401]. Кривая напряжение — деформация получена при увеличении температуры со скоростью 7 =2°С/мин (прямая линия) (е=2 10 с ). Пунктирная кривая представляет собой рассчитанную кривую напряжение — деформация, если бы не было фазового перехода, а происходило только увеличение температуры.

Согласно формуле (30.5) фазовая скорость ионно-звуковых колебаний всегда мала по сравнению с тепловой скоростью электронов. В то же время фазовая скорость суш ественно превышает тепловую скорость ионов, если выполнено неравенство [c.112]

Очень часто необходимы большие переохлаждения, чтобы вызвать образование зародышей. Существование метастабильной фазы становится понятным, если учесть, что для возникновения зародышей необходима работа (работа образования зародышей), которая имеет смысл энергии активации. Если, например, пересыщение недостаточно велико, то необходимая для образования зародышей работа может не совершиться, тогда фазовый переход не произойдет. Если же во время фазового перехода кристаллическая фаза уже имеется, например, в форме заранее внесенных кристаллов, то необходимость в работе образования зародышей в сущности отпадает и фазовый переход происходит уже при малых пересыщениях. Все остальные процессы, благодаря которым работа образования зародышей уменьшается, также ускоряют кристаллизацию. Сюда относится действие чужеродных частиц, например загрязнений стенок сосуда. [c.285]

Итак, мы будем понимать под люминесценцией избыток вторичного излучения над температурным, сопровождающий переход квантовой системы из заданного реального квантового состояния (время жизни которого превышает период световых колебаний вторичного излучения), в состояния с меньшей энергией. Длительность этого излучения должна превышать время фазовой релаксации поляризации среды. Процессы поглощения и люминесценции не зависимы и не когерентны между собой. Они также не связаны кинематически одновременным выполнением законов сохранения энергии и импульса. Спектральное распределение люминесценции обусловлено индивидуальными особенностями излучающего тела (ширинами и т. д.) и энергетическим распределением уровней, между которыми происходят переходы 0. [c.16]

По представлениям, которые развиваются в работе [190], сверхпластичность во время фазовых превращений обусловлена внутренними напряжениями, возникающими из-за разности удельного объема фаз. Внутренние напряжения накладываются иа внешние, и суммарное напряжение, вызывающее течение металла, оказывается значительно больше приложенного. Деформация металла при полиморфном превращении пропорциональна объемному эффекту при фазовых превращениях ДУ/F. [c.160]

Экстраполированная базовая линия в области фазового перехода не является непрерывной благодаря различию в теплоемкостях двух фаз и в результате того, что перенос теплоты между образцом и ячейкой во время фазового перехода может существенно меняться. Так как это приводит к изменению температурного профиля в стационарном состоянии, возникает различие 5 в ДГ при разных способах экстраполяции базовой линии, для корректного определения которой существует ряд приемов, показанных на рис. 6.19. [c.56]

В соотношении (1.23) т] является парамефом порядка. Длительное время фазовые переходы И рода характеризовали только с точки зрения отсутствия теплоты перехода. В настоящее время установлено, что определяющую роль в этих явлениях играют аномально растущие флуктуации вблизи Т , которыми при фазовых переходах I рода можно пренебречь. Это обусловило выделение ряда общих свойств критических точек, среди которых следует отметить масштабную инвариантность (скейлинг) и универсальность. Гипотеза масштабной инвариантности была сформулирована в 1960 г. независимо рядом ученых. Сущность гипотезы состоит в том, что вблизи критической точки единственным характерным масштабом в системе является радиус корреляции, [c.37]

Иными словами, по мере дальнейшего роста частиц конденсированной фазы часть энергии, выделяющейся при образовании связей между атомами, не уносится, а аккумулируется в кластерах [68]. Данный факт является одной из причин стабилизации температуры во время фазовых переходов первого рода. Это снижает тенденцию активного присоединения атомов расплава к фрактальным частицам новой фазы. За счет этого, в свою очередь, снижается плотность расположения атомов в кластерах по мере их роста, увеличиваются размеры и количество пор на периферии растущих фрактальных кластеров. Итак, непрерывный рост фрактальных кчастеров в системе кристаллизующегося жиокого расплава не может продолжаться бесконечно. [c.88]

Зиая из эксперимента характерные времена фазовых превращений, можно оценить значения коэффициентов L,2 и L21. На-пример, если известно время 1ц полного превращения i-и в /-Ю фазу при некотором давлении р, то имеем [c.151]

Такого рода влияние влажности пара на скорость звука было отмечено А. Виглиным [Л. 11 ]. Рассматривая низкочастотные колебания с периодом, значительно превышающим время фазовых релаксаций, автор расчетом в числах демонстрирует уменьшение скорости распространения возмущений при переходе водяного пара в процессе колебаний из перегретого состояния в насыщенное. [c.72]

Межэлектронпое рассеяние усложняет описанную картину. С одной стороны, межэлектронное рассеяние даёт вклад во время фазовой релаксации (в ряде случаев определяющий). G др. стороны, оно является источником специфич. квантовых вкладов, чувствительных к магн. полю взаимодеиствие флуктуаций плотности электронов и образование электронных пар (аналогичное сверхпроводящему спариванию). Магн. ноле влияет на эти процессы по-разному. В частности, возникает М. в полях H - kT/eD. Появление такого масштаба обусловлено том, что энергии двух интерферирующих электронных o Toniinii различаются на величину порядка kT соответственно, скорость расфазировки порядка кТ/Ь. При учёте спиновых эффектов появляются также вклады, характеризующиеся зависимостью р от Я при H=kTjgi., E (iJ.B магнетон Бора, g — фактор спектроскопич. расщепления). [c.640]

Техника работы с накопит, кольцами, в к-рых движутся встречные пучки, очень сложна. Кол-во ядерных реакций, происходящих в единицу времени, оказывается в тысячи раз меньше, чем при неподвижных мишенях, из-за крайней разреженности пучков. Эффективность коллайдеров принято характеризовать их светимостью, т. е. числом, на к-рое нужно умножить эфф. сечение изучаемой реакции, чтобы получить число таких реакций в единицу времени. Светимость пропорц. произведению интенсивностей сталкивающихся пучков и обратно пропорц. площади сечения пучков (если они равны). Сталкивающиеся пучки должны, т. о., содержать много частиц и занимать небольшие объёмы в фазовом пространстве. Охлаждение фазового объёма электронных и позитронных пучков из-за сияхротрон-ного излучения обсуждалось выше. В то же время фазовый объём протонных пучков по мере ускорения уменьшается всего как //>, т. е совершенно недостаточно, А объём, занятый антипротонными пучками, оказывается очень большим уже при их генерации и мало уменьшается в дальнейшем, т, к. антипротоны образуются при высокой энергии (неск. ГэВ). Поэтому перед соударениями анти-протонные пучки должны накапливаться и охлаждаться, т. е. сжиматься в фазовом пространстве. [c.252]

Выделение в окружающую среду тепловой энергии А2ф во время фазового или полиморфного превращения вызвано изменением характера и энергии межатомного взаимодействия при перестройке кристаллической решетки, причем избыток этой энергии выделяется в виде тепла. Если охлаждать металл от температуры 7ф с большой скоростью, часть этой энергии не успевает выделиться в виде тепла из металла в силу конечных значений его релаксационных и теплофизических свойств, наследуется металлом и может быть израсходована на другие структурные превращения. В этом случае энергия из тела не выделяется в окружаютцую среду в виде А<2ф п, а остается в металле, причем в идеальном варианте А дис=А 2ф При этом в металле возникают новые диссипативные структуры - мартенсит, бейнит или другие. [c.177]

Фотонное эхо является сейчас основным методом, позволяющим находить времена фазовой и энергетической релаксации. Время фазовой релаксации Т2 можно найти также, используя свободный распад наведенной поляризации. Однако скорость распада поляризации сильно зависит от соотношения неоднородного и однородного уширения (рис. 6.1). С помощью же фотонного эха мы всегда измеряем чистую дефазировку, обусловленную электрон-фононным и электрон-туннелонным взаимодействием, независимо от величины неоднородного уширения. [c.220]

В связи с этим представляет интерес оценить уровень напряжений, которые создаются в образце во время фазовых превращений и приводят к необратимому формоизменению. Для этого образцы стали 45 термоциклировали под постоянной нагрузкой. Растягивающую статическую нагрузку варьировали в пределах 100—1000 Образцы термоциклировали по режиму 960 600° С для средней части. Оказалось, что малые нагрузки (примерно 100 Пмм ) лишь задерживали локальное формоизменение. При больших нагрузках в указанных участках образовывалась шейка. После 150 термоциклов под нагрузкой 1000 Пмм диаметр в шейке уменьшился от 1,45 до 1,32 мм. Нагрузка, компенсирующая эффект внутренних напряжений, составляла 200—300 Пмм . Учитывая, что участок с интенсивной локальной деформацией пребывал в области температур с низким сопротивлением деформации примерно в течение 10 сек, скорость деформации образца при о = 800 Пмм примерно составила 10 сек . [c.66]

Общее описание метода секущей поверхности. Рассмотрим фазовое пространство системы. Выберем в нем какую-нибудь поверхность без контакта 5 п введем на этой поверхности некоторую систему координат у , у ,. .. Ур. Если размерность фазового пространства исследуемой системы п, то любая точка на поверхности 5 будет характеризоваться не более чем п — 1 координатами, т. е. р — 1. Зададим на поверхности 5 некоторую точку М с координатами у , у ,. .. Ур и рассмотрим фазовую траекторию, проходящую через эту точку в направлении увеличения времени t. Можег случиться, что фазовая траектория больше не пересечет поверхность 5. Тогда говорят, что точка М не имеет последующей. Но может быть и так, что спустя некоторое к нечное время фазовая траектория снова пересечет поверхность 5 в некоторой точке М с координатами ,У2, Ур- Точка М называется последующей для точки М. Преобразование, устанавливающее однозначное соответствие между всеми точками поверхности 5 и их последующими, называется почечным отображением поверхности 5 в самое себя. Это преобразование записывается в виде [c.92]

Возникает вопрос каким образом статистическая физика, основанная на обратимых во времени законах микропроцессов, может приводить к необратимым законам макроскопических процессов, в частности, к описанию процессов релаксации и к закону возрастания энтропии в замкнутых системах. В особенно отчетливой форме этот вопрос был поставлен в связи с так называемой теоремой возврата (Пуанкаре, Цермело), согласно которой за достаточно большое время фазовая траектория в Г -пространстве, изображающая поведение системы, вернется в область, сколь угодно близкую к некоторой начальной точке этой траектории. [c.544]

Для более подробного анализа обсуждаемого эффекта рассмотрим падение импульса с плоским волновым фронтом из недиспергирующей среды на диспергирующую (рис. 1.12а). В преломленном импульсе волновой фронт остается плоским, время фазового запаздывания на длинах ЛС=/1 и BD=U одинаково lil =ljva riahl , где По=п(соо) — показатель преломления диспергирующей среды на несущей частоте. Однако в расположенные на волновом фронте точки С и D вершины импульсов приходят неодновременно групповая задержка между ними, [c.48]

Рассмотрим более подробно двойникование в кристаллах НБН, поскольку без его устранения практическое применение этих кристаллов весьма ограничено. Как уже говорилось (см. 1), микродвойникование происходит при охлаждении во время фазового перехода из тетрагональной (4тт) в орторомбическую (тт2) модификацию при температуре 260 °С. Процесс двойникования действует в этом случае как механизм, ослабляющий внутренние напряжения в кристалле, вызванные этим переходом. Размер элементарной ячейки вдоль оси с при переходе остается почти постоянным, по еслп параметры а и Ь тетрагональной ячейки одинаковы, то в орторомбической они несколько различаются. Вследствие этого переход с простым изменением ориентации кристаллографических осей повлек бы за собой большие внутренние напряжения. Эти напряжения снимаются двойникованием кристалла. [c.213]

Кристаллографические превращения. При некоторых кристаллографических превращениях (см. 9.1) в момент превращения наступает активное состояние, которое достигается во время фазового перехода за счет возникающих при этом напряжений. Вследствие этого могут возникать дислокации, внутренние поверхности или другие дефекты структуры. Повышенная химическая активность в точке кристаллографического превращения лежит в основе эффекта Хедвалла (см. 15.4.4). [c.447]

Во время фазовых превращений, в том числе и мартенситного, снижается прочность стали и повышается пластичность. Это своеобразное разупрочнение, наблюдающееся только в момент нревращения (в данном случае мартенситного), используется ирн ступенчатой закалке для правки изделий, склонных к ко-)юблению. Правку, чаще под прессом, выполняют в период охлаждения на воздухе после извлечения их из закалочной среды. [c.242]

В исследованиях фазовых переходов в ударных волнах всегда важен вопрос о равновесности измеряемых состояний и процессов. Очевидно, что локальное термодинамическое равновесие может достигаться только в том случае, если время фазового перехода значительно меньше характерной длительности эксперимента, составляющей в данном случае 10 с. В связи с этим. юбопытно отметить, что в экспериментах с ударными волнами можно надеяться реализовать уникальную возможность проникновения в область абсолютной неустойчивости двухфазной системы, где (dp/dV j- > О [56]. В критической точке, где dp/dV)j = О, значение dp/dV)g остается [c.366]

Но самым неожиданным результатом, опубликованным в нашей работе в Annals of Physi s в 1976 году, был вывод о том, что в некоторых случаях фазовые переходы являются переходами первого рода. Они могут происходить скачком, из переохлажденного состояния с ненарушенной симметрией, и сопровождаться сильным энерговыделением. Мы поняли, что энергия состояния с ненарушенной симметрией выглядит как энергия вакуума, и назвали процесс энерговыделения во время фазовых переходов первого рода перекачкой энергии из вакуума в вещество. [c.389]

Ещё один способ улучшения эффективности работы оптического эхо-процессора состоит в удлинении времени фазовой релаксации Тг. Нередко временной интервал между первыми двумя импульсами оказывается недостаточным для размещения в нём закодированной последовательности объектных сигналов. Дело доходит до того, что эти временные интервалы делаются нулевыми [173]. Зачастую бывает важно удлинить время фазовой релаксации Тг, которое напрямую связано с обратной однородной шириной спектральной линии. В таких критических ситуациях применяют процедуру сужения однородной ширины линии. Сузить однородную ширину спектральной линии означает улучшить работу эхо-процессора, что, по существу, равноценно решению проблемы снижения температуры носителя информации. Один из режимов сужения дипольно-уширенных линий основан на применении многоимпульсных оптических последовательностей (типа WAHUHA). В оптике этот режим был впервые теоретически исследован в работах [195, 196] и экспериментально реализован авторами работы [197. Физические принципы этого и других режимов сужения однородноуширенных линий изложены нами в этой главе и, в частности, нами высказывается идея использования таких многоимпульсных сужающих последовательностей в качестве битов информации, названных холодными битами . Целесообразно отметить, что ещё в 1980 году Р. Мак-фарлайном с коллегами [201] был освоен в оптике радиочастотный режим подавления дипольной ширины спектральной линии на примере кристалла ЕаЕз Рг +. Его реализация вызывала развязку дипольного взаимодействия сначала ядер фтора между собой, а затем — дипольного взаимодействия ядер фтора с ядрами празеодима. Флуктуации поля этих взаимодействия приводили к спектральной диффузии, а их подавление вызывало удлинение времени фазовой релаксации пример- [c.187]

Рассмотрим сначала гамильтонов случай. Пусть изучаемая система совершает движение с неремешиванпем. Рассмотрим жидкую каплю в фазовом пространстве, имеющую конечный фазовый объем и состоящую из Множества точек, принадлежащих различным состояниям системы. В про-1(ессе движения капля растекается но всему допустимому фазовому объему. Мера (начальный объем капли) сохраняется, и поэтому через некоторое время фазовый объел покрывается с некоторой конечной плотностью [c.250]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...