Метод взаимных диаграмм

Предыдущими рассуждениями мы и ограничим изложение метода взаимных диаграмм. Применение его к случаям, когда силы не будут сходящимися или параллельными, и все дальнейшие подробности можно найти в специальных курсах графостатики и строительной механики. [c.213]

Масса отрицательная 99 Метод взаимных диаграмм 209 [c.386]

Что касается дополнений, то наиболее значительное из них касается теории плоских решетчатых скреплений (ферм). После предварительного изучения условий неизменяемости систем без лишних стержней, которое позволило нам выяснить, каковы аналитические обстоятельства, связанные с так называемыми особенными фермами, мы обратились к наиболее важным для практики статическим проблемам. С особым вниманием отнеслись мы к разбору вопросов, касающихся простейших ферм, составленных из треугольников, и к изложению различных графических и аналитических методов, позволяющих определять усилия. Напомнив, наконец, в наиболее пригодной для нашей цели форме, о свойствах нулевых систем, мы изложили теорию взаимных диаграмм, дополнив в одном пункте, который кажется нам существенным, классические исследования Кремоны. [c.5]

Из рис. 5.26, б видно, что каждое из усилий в стержнях встречается дважды (Si и SJ, S, и -Sj и т. д.). Оказывается, нто, не меняя существа этого метода, можно его несколько усовершенствовать и избежать таких повторений. При этом получается особое построение, называемое взаимной диаграммой или диаграммой Максвелла—Кремоны. Метод построения такой взаимной диаграммы проиллюстрируем на только что разобранном примере. [c.93]

Незатухающие гармонические колебания систем с одной степенью свободы. Метод векторных диаграмм. Сложение взаимно перпендикулярных колебаний. Фазовый портрет колебательной системы. Негармонические колебания математического маятника. Свободные колебания в диссипативных системах с вязким трением. Коэффициент и время затухания, логарифмический декремент, добротность. Колебания в системе с сухим трением. Явление застоя. [c.5]

В более сложных случаях Ф., особенно когда Ф. при выбрасывании стержня не разбивается на два самостоятельных жестких диска, построение возможных смещений связано с отысканием взаимных мгновенных полюсов, что в сильной степени усложняет задачу. В таких случаях обычно прибегают к построению диаграммы скоростей (см. Кинематический метод). Построение диаграммы основано на пропорциональном соотнощении скоростей точек и их расстояний от мгновенного центра вращения. Использование диаграммы скоростей при исследовании равновесия кинематич. цепей основано на преобразовании ур-ия виртуальных работ в следующую форму [c.400]

Как видно из предыдущего изложения, усилия по методу Максвелла — Кремоны определяются последовательно — от одного узла фермы к соседнему. Поэтому возникают неизбежные ошибки, связанные с неточностью проведений параллельных прямых постепенно накапливаясь, они приводят к невязке диаграммы. Это накопление ошибок можно рассматривать как недостаток метода Максвелла — Кремоны. Но, с другой стороны, взаимная связь между построением новых вершин диаграммы Максвелла — Кремоны и положением предыдущих можно рассматривать как некоторое контрольное средство, позволяющее избежать случайных [c.284]

Применение (для анализа и оценки точности методов обработки зубчатых колес малых модулей) точностных диаграмм дает возможность выявить и количественно оценить влияние постоянных и закономерно изменяющихся во времени первичных погрешностей системы станок — инструмент — деталь на размеры, форму и взаимное расположение элементов зубчатого венца, выявить значение погрешностей настройки и базирования, проанализировать ход процесса, количественно оценить имеющееся рассеивание и, таким образом, для данного процесса установить величину среднеквадратического отклонения. [c.260]

Диаграмма состояния Си—Mo экспериментально не построена. Согласно обзорам [X, Э] Си и Мо не смешиваются в жидком и твердом состоянии, а взаимная растворимость компонентов при температуре 900 °С чрезвычайно мала [1]. В работе [2] диаграмма состояния Си—Мо (рис. 147) построена в основном с учетом данных работы [3], которые получены исключительно расчетным методом с использованием термодинамических параметров. В системе согласно работам [2, 3] имеют место монотектическое и эвтектическое равновесия (табл. 103). [c.275]

Диаграмма состояния u—Ru исследована в работе [1] на основании расчета эмпирических критериев, описывающих взаимодействие металла в жидком состоянии, и экспериментальных исследований сплавов методами металлографического, термического анализов и измерения микротвердости. Си и Ru не смешиваются в жидком состоянии взаимная их растворимость в твердом состоянии отсутствует. [c.301]

Диаграмма состояния Pr-Tb не построена. В работе [1] сообщается о некоторых результатах определения взаимной растворимости компонентов в системе методом рентгеноструктурного анализа. На основе Рг и ТЬ существуют ограниченные твердые растворы. (аРг) растворяет до 28,4 % (ат.) ТЬ (аТЬ) растворяет до 20 % (ат.) Рг. Обнаружена одна промежуточная фаза со структурой типа aSm, символ [c.33]

Для определения гидравлических сопротивлений в погружном агрегате, необходимых при его расчете, применяется следующая методика. Производится статическая проливка жидкостями различной вязкости отдельных трактов погружного агрегата, по которым жидкость движется при ходе поршней вверх или вниз. Измеряются потери напора в этих трактах, соответствующие различным расходам жидкости, и строятся графические зависимости вида h = f (я) для жидкостей с различной вязкостью. При таком методе исследования учитываются все местные гидравлические сопротивления в агрегате и их взаимное влияние друг на друга. Для определения гидравлических сопротивлений, соответствующих определенному числу ходов поршней агрегата, необходимо знать фактическую скорость движения поршней. Приближенное значение скорости можно найти, как это уже было показано, при помощи индикаторной диаграммы. Точные значения ее могут быть определены лишь при исследовании работы погружного агрегата специальной аппаратурой. По опытным данным строятся диаграммы расхода жидкости в отдельных трактах агрегата в течение полного цикла его работы, а затем по графикам статической проливки определяются потери напора, соответствующие этим расходам. Определив величину гидравлических сопротивлений в погружном агрегате и вычтя их из суммарных сопротивлений, мы найдем величину механических сопротивлений, поскольку [c.148]

Описанные выше расчетные методы дают возможность построить отдельные ветви диаграммы взаимной растворимости, соответствующие насыщению каждой солью. Пересечение их дает точку взаимной растворимости. Если в системе образуется двойное соединение, то по составу раствора, насыщенного этим соединением, можно рассчитать его произведение растворимости и построить всю ветвь диаграммы, соответствующую насыщению этим соединением. Такой же расчет может быть выполнен и для образующихся гидратов. [c.38]

Для проверки симметричности поля и получения более объективных данных иногда проводят определение диаграмм направленности в двух взаимно перпендикулярных плоскостях, причем при расчетах мощности значения давлений в симметричных точках усредняются. Если излучатель работает с рефлектором или согласующим рупором, когда характеристика направленности излучателя достаточно узкая, можно пользоваться методом измерения звуковых давлений в плоскости, перпендикулярной оси излучения [32]. [c.26]

Свойства металлов н сплавов определяются их внутренним строением или структурой, т. е. типом кристаллов, нз которых они состоят, формой и размером этих кристаллов и их взаимным расположением. Ориентировочные представления о строении и свойствах данного сплава могут быть получены при помощи диаграмм состояний, а более детальные — при использовании специальных методов [c.56]

На рис. 339 представлен предварительный вариант равновесной диаграммы состояния этой системы по работе [3]. Ее вид согласуется с данными 1,2]. Были использованы металлографический, термический и рентгеновский анализы. Обнаружено, что NdY разлагается при—550° С. а-фазы Nd и Y обладают большой взаимной растворимостью, но точно она не была определена. Построение границ фазовых областей рентгеновским методом затруднено из-за идентичности решеток и малой разницы (—1%) в их периодах. Предполагается, что выше 550° С в равновесии находятся фазна яа . Система характеризуется равномерным возрастанием температуры плавления с увеличением концентрации Y, резкое оплавление связывается с малым температурным интервалом между ликвидусом и солидусом. Дифференциальный термический анализ показывает, что температура а Р-превращения в Nd повышается по мере увеличения содержания Y очевидно, что P-Nd и P-Y неограниченно взаимно растворяются, но пока это экспериментально не доказано. [c.254]

Диаграмма состояния (рис. 431) построена методами металлографического анализа и определения температур оплавления выплавленных в дуговой печи сплавов из V и V чистотой 99,5% и 99,1%. В работах [2, 3] также показано, что система характеризуется несмешиваемостью в жидком состоянии, отсутствием соединений и малой взаимной растворимостью компонентов в жидком состоянии согласно [2], эвтектика расположена при —83,8% (ат.) У [90% (по массе)] и 1495° С. Результаты работы [3] рассматриваются в [4]. [c.455]

Фазовые равновесия в этой системе исследовались в трех работах [1—3], авторы которых согласны относительно отсутствия соединений, эвтектического типа диаграммы и малой взаимной растворимости компонентов. При построении диаграммы использовали методы металлографического и рентгеновского анализов. [c.459]

Поскольку расхождение расчета с опытом не выходит за пределы погрешности измерений, то можно считать, что предлагаемая модель структуры смесей сжиженных газов и метод расчета теплопроводности дают хорошее соответствие с экспериментом. Охлаждение смесей сжиженных газов до твердого состояния позволило бы построить диаграммы состояния таких систем и дать рекомендации по выбору метода расчета их теплопроводности. При обнаружении взаимной растворимости твердом состоянии логично ожидать, что концентрационная зависимость теплопроводности смеси сжиженных газов (например, некоторых инертных газов) может оказаться вогнутого характера, как для твердых растворов металлов и окислов (рис. 6-1,6). [c.213]

Диаграмма состояния. Золото и кремний, как показали исследования, выполненные различными методами физико-химического анализа, образуют диаграмму состояния простого эвтектического типа без заметной взаимной растворимости в твердом состоянии [1—5]. Отсутствие в системе химических соединений и выделение при кристаллизации богатых золотом сплавов первичных кристаллов золота было ранее установлено также в работах [6, 7]. В противоречии с этими работами находятся данные [8]. полученные при исследовании сплавов, приготовленных методом диффузионного насыщения, о том, что твердое золото способно растворять некоторое количество кремния. [c.51]

Диаграмма состояния. До сравнительно недавнего времени существовали значительные расхождения в отношении характера диаграммы состояния системы Аи — Р1. Так, в работах [1—5], выполненных методами термического и микроструктурного анализов и измерением твердости [1, 2], прочности на растяжение, электросопротивления и его температурного коэффициента, а также термоэлектродвижущей силы в паре с платиной [2, 3] методами термического и рентгеновского анализов и измерением электросопротивления [4, 5] был сделан вывод о том, что в этой системе твердый раствор платины в золоте образуется по перитектической реакции. По данным [1] эта пери-тектическая реакция (жидкость + твердый раствор золота в платине (Р1) с - 20% Аи 5 твердый раствор платины в золоте (Аи) с 25% Р1) идет при 1290°. Изменение концентрации ограниченных твердых растворов при понижении температуры в этой работе изучено не было. В работах [2] и [3] была обнаружена более высокая взаимная растворимость золота и платины в твердом состоянии и уменьшение ее с понижением температуры. Температура перитектической реакции образования богатого золотом твердого раствора по данным этих работ отвечает 1300°. [c.173]

В поисках нового, более общего метода решения задач графической механики автор настоящей работы рассмотрел в историческом аспекте ряд классических трудов, относящихся к данному вопросу. М. Стевин Веревочная машина — 1605 г., Хр, Гюйгенс О центрах тяжести однородных призм — 1673 г., П. Вариньон Проект новой механики — 1687 г., Л. Магницкий О прикладах потребных гражданству — 1703 г., Г. Писарев Наука статическая механика — 1722 г., Ламэ и Клапейрон О построении веревочного полигона — 1826 г., Журавский и Собко Работы корпуса инженеров путей сообщения — 1850 г., К. Кульман Графическая статика — 1880 г., М. Леви Графическая статика — 1886 г. Л. Кремона Взаимные диаграммы графической статики — 1872г. и др. Интересно указать, что Карл Отт считает геометрию Штаунда, положенную в основу работ К. Кульмана сложной, а Е. Винклер — сочинение К. Кульмана неудобопонятным . [c.6]

В главе VII мы познакомились с различными методами, предложенными инженерами для определения усилий в стержнях ферм. В простейших случаях, исследованных Уипплом и Журавским, усилия в стержнях находятся из условий равновесия узлов. В дальнейшем А. Риттер и Шведлер ввели метод сечений, а Максвелл, Тэйлор и Кремона показали, каким образом можно строить взаимные диаграммы. Эти методы были достаточны для расчета большинства применявшихся тогда в практике ферм, но возраставшее использование металла потребовало и более полного исследования разнообразных типов ферм. [c.364]

Подход Петита — Ваддоупса предполагает постоянную податливость композита в пределах каждой ступени нагружения и взаимную независимость различных механизмов разрушения. Тангенциальные модули, используемые при вы-числениях податливостей, зависят только от одной компол ненты деформации, т. е. на величину тангенциального модуля в направлении волокон не влияют деформации в поперечном направлении или сдвиговые деформации и т. д. Рассматриваемый подход ограничивается анализом несущей способности слоистых композитов, симметричных относительно срединной плоскости (Bij = 0), в условиях одноосного или пропорционального двухосного нагружения в плоскости армирования. Поскольку в основу подхода положена классическая теория слоистых сред, межслойные взаимодействия не учитываются. Как и в предыдущем методе, для слоистых композитов с одинаковой схемой армирования в плоскости, но разным расположением слоев по высоте предсказываются идентичные предельные кривые и диаграммы деформирования. В действительности разное расположение слоев по высоте композита может внести значительные изменения в величину прочности. [c.151]

ФЕЙНМАНА ДИАГРАММЫ — наглядный и эфф. способ описания взаимодействия в квантовой теории поля (КТП). Метод предложен Р. Фейнманом (R. Feynman) в L949 для построения амплитуд рассеяния и взаимного превращения элементарных частиц (см. Амплитуда рассеяния. Амплитуда процесса) в рамках теории возмущений (см. Возмущений теория), когда из полного (эффективного) лагранжиана системы полей вьщеляется невозмущённая часть (свободный лагранжиан) if о, квадратичная по полям, а оставшаяся часть (лагранжиан взаимодействия) Ы , трактуется как возмущение. [c.277]

Диаграмма состояния s—Na, исследованная методами термического и рентгеновского анализов в работах [1, 2], приведена на рис. 116. Сплавы выплавляли из s и Na в вакууме в никелевых тиглях. Чистота обоих металлов составляла 99,9 % (по массе) flj. В системе установлено существование соединения Na2 s, которое образуется по перитектической реакции при температуре —7,9 °С. При температуре —31,83 °С кристаллизуется эвтектика ( s) + Na2 s. Эвтектическая точка расположена при концентрации 20,9 % (ат.) Na. Взаимная растворимость s и Na в твердом состоянии очен1 мала. Так, при 23 °С в (Na) растворяется -1,5- 10% (ат.) s [31. [c.218]

Первый способ. Предлагается достаточно простой и надежный метод установления точки диаграммы, соответствуюш,ий началу роста треш,ины. Суть предложения — в неодинаковой податливости образцов с разной длиной треш,ин. Представим себе образец с треш,иной, подвергнутый монотонно возрастаюш,ему нагружению. Па первой стадии его растяжения повсеместно совершается упругая (макро) деформация без роста треш,ины. Участок диаграммы, соответствуюш,ий первой стадии, с целью увеличения точности послеяуюптих операций, желательно иметь в виде вертикальной линии. Для этого на экране или двухкоординатном самописце по оси ординат фиксируют внешнюю силу, а по оси абсцисс — разность смеш,ений, т. е. взаимное смеш,ение двух точек, между которыми располагается треш,ина, и взаимное смеш,ение двух точек вдалеке от треш,ины. Тогда в упругом состоянии образца сигналы датчиков всегда можно подобрать так, чтобы на начальном участке линия диаграммы шла вдоль оси ординат (разность смеш,ений равна нулю). [c.237]

При решении уравнений (3.2.9) методом итераций любая дуга может быть исключена. В пределе бесконечного числа итераций все дуги исчезнут и окончательные выражения для будут содержать только вклады сильно связных диаграмм со свободными линиями справа. Таким образом, правила диаграммной техники обеспечивают взаимно-однозначное соответствие между диаграммами и разложениями корреляционных функций по одночастичным функциям распределения. Иными словами, диаграммную технику можно использовать как графический метод решения цепочки ББГКИ. Такой подход обладает двумя важными достоинствами. Во-первых, диаграммы высших порядков составляются из отдельных блоков, каждый из которых, в свою очередь, соответствует некоторой последовательности диаграмм. Во-вторых, во всех порядках теории возмущений остаются только сильно связные диаграммы, которые, как мы вскоре убедимся, дают вклад в интеграл столкновений. [c.188]

Для практической работы с диаграммами растворимости взаимных пар разработан метод проектирования изотерм. Один из таких методов проектирования предложен Левенгерцем. Состав системы выражают числом молей (трех) солей, приходящихся на 1000 моль воды. Соли, которыми выражается состав системы, выбираются с.учетом интервала инверсии и внешних параметров системы (давление и температура). Проектирование ведут ортогонально на плоскость, параллельную основанию пирамиды. [c.155]

Взаимная пара бромид кальция — сульфат натрия по характе- 2Na i ру химического превращения относится к системам, практически односторонним. Поскольку-концентрации солей (например, бромида кальция и сульфата кальция) различаются на 2—4 порядка, изображение такой системы взаимной пары очень затруднительно. Сложность пользования диаграммы возрастает вследствие необходимости вести с ее помощью технологические расчеты и изображать физикохимические превращения, происходящие в системе. Для таких случаев предложен метод изображения систем, состоящий в следующем. [c.187]

Н. С. Курнаковым 179 работ половина относится к изучению металлов и сплавов. Основные из них О взаимных соединениях металлов , Нахождение сплава определённого состава по методу плоскости , О нол1енклатуре интерметаллических соединений, Непрерывность химических превращений вещества , Растворы и сплавы , Сингулярные точки химических диаграмм и др. [c.46]

При исследовании диаграммы состояния Ве—Re [1] часть сплавов готовили методом плавки [О — 33,3% (ат.) Re], часть — спеканием [33,3—100% (ат.) Re]. Обнаружено только одно соединение ReB o. Предельная взаимная растворимость компонентов оценена по данным из.мерения микротвердости. В Ве растворяется 1% (ат.) Re, а в Re — соответственно 10% (ат.) Ве. ReBea имеет область гомогенности в пределах 30—40% (ат.) Re. Кривая ликвидуса богатых Ве сплавов быстро идет вверх при добавках Re [c.194]

Система изучена методами термического, металлографического и рентгеноструктурного анализов [1]. Диаграмма (рис. 197) характеризуется монотектической реакцией вблизи ординаты и при те,адпературе плавления чистого V и эвтектической при температуре 1495° С концентрация эвтектической точки —9,2% (ат.) [3% (по массе) ]У. Взаимная растворимость компонентов очень ограничена. Состав жидкости, богатой Ег, прн монотектической температуре 26,7—36,7% (ат.) [10—15% (по массе)] V. В ра- [c.415]

Методами металлографического, рентгеновского, эдектронографического и химического анализов изучалась взаимная растворимость компонентов при температурах до 1200° С. Сплавы приготовляли в герметичной титановой камере, в которую загружали Mg или смесь Mg и Ti [1 ]. На рис. 294 приведена построенная в этой работе диаграмма. [c.175]

Свободные колебания системы, накладываясь на вынужденные колебания, обычно изменяют характер и величину колебаний и приводят к новому виду торсиограммы. Исходя из постоянства числа собственных колебаний, в ряде случаев можно легко найти, какие колебания были взаимно наложены друг на друга. Так как в рассмотренных диаграммах (фиг. 57) произведение из порядка колебаний на их число составляет примерно 1116, то, разделив эту величину на число оборотов, равное 180, получим 6-й порядок колебаний на 4-й торсиограмме, пользуясь таким. же методом, найдем, что наложенное число свободных колебаний будет 5-го порядка и т. д. [c.69]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...