Внешние параметры системы

Очевидно, что фактическое понижение температуры существенно зависит от формы кривых, изображенных на фиг. 1. Согласно закону Нернста, для любого значения внешнего параметра система должна обладать нри абсолютном нуле энтропией, равной пулю. Это означает, что кривые, ири- [c.422]

В термодинамике рассматриваются два типа внешних воздействий воздействия, связанные с изменением внешних параметров системы (система совершает работу W), и воздействия, не связанные с изменением внешних параметров и обусловленные изменением внутренних параметров или температуры (системе сообщается некоторое количество теплоты Q). [c.37]

Помимо теплоемкостей другой важной калорической величиной является теплота изотермического изменения какого-либо внешнего параметра системы — количество теплоты, необходимое для увеличения этого параметра на единицу при постоянной температуре и других внешних параметрах [c.42]

При взаимодействии термодинамической системы с окружающей средой происходит обмен энергией. При этом возможны два различных способа передачи энергии от системы к внешним телам с изменением внешних параметров системы и без изменения этих параметров. [c.23]

В термодинамике рассматриваются два типа внешних воздействий воздействия, связанные с изменением внешних параметров системы (система совершает работу W), и воздействия, не [c.30]

Равенство (2.73) содержит внешние параметры системы а ,. . ., <а , температуру Г, внутреннюю энергию системы U, являющуюся функцией состояния системы, и их дифференциалы оно называется термодинамическим тождеством. Термодинамическое тождество является основным соотношением термодинамики, объединяющим первое и второе начала термодинамики. Из него следует, что энтропия S есть такая функция состояния, дифференциал которой [c.72]

Работа представляет собой один из способов передачи энергии, связанный с изменением внешних параметров системы. Элементарная работа обратимого процесса в обычном определении механики есть произведение проекции (Р силы (Р) на величину элементарного перемещения точки приложения силы (бз), рис. 1.1. [c.12]

Макроскопические величины, характеризующие состояние системы, называют термодинамическими параметрами. Параметры разделяют на внешние (определяемые положением не входящих в систему внешних тел) и внутренние (определяемые положением и совокупным движением входящих в систему частиц). Например, объем системы V является внешним параметром, а внутренняя энергия и — внутренним. Очевидно, значение внутренних параметров зависит от значения внешних параметров системы. [c.31]

Изменение внешних параметров системы со скоростью, малой по сравнению с собственной частотой, называют адиабатическим изменением. Поэтому переменная I в этом маятнике будет адиабатическим инвариантом. Вообще, можно доказать, что если система не вырождается, то переменные являются адиабатическими инвариантами, т. е. не изменяются под действием медленного изменения внешних условий. Заметим, что в квантовых процессах каждое состояние системы также является адиабатическим инвариантом, так как медленное изменение внешних параметров не приводит к переходу из одного состояния в другое. Это дает еще одно указание на целесообразность пользования переменными У( при описании квантования системы. [c.344]

Любой способ передачи энергии, связанный с изменением внешних параметров системы, называется работой. Например, расширение газа происходит при изменении объема. При этом на преодоление сопротивления внешних тел расходуется часть энергии системы. В данном случае понятие работы совпадает с аналогичным механическим понятием Или при изменении напряженности электрического поля изменяется поляризация веш,ества. О передаче энергии свидетельствует охлаждение или нагревание диэлектрика. Количество энергии, переданной при совершении работы, также называется работой. [c.63]

Формулы (14.12) и (14.13) позволяют найти внутреннюю энергию и энтропию, если удастся вычислить статистическую сумму (7.6). Следует заметить, что величина Z является функцией от температуры и внешних параметров системы X (зависимость от X не выражена явно, однако следует помнить, что от внешних параметров зависят как уров ни энергии, по которым ведется суммирование, так и кратность их вырождения Q ( )). [c.102]

В этом случае все внешние параметры система испытания, форма образцов, средства соединения и усилие сжатия остаются постоянными. Определяются уровни отражения одинаковых соседних сигналов, отраженных от задней стенки для всех образцов, и отсюда определяется относительное ослабление а по уравнению (13). При этом коэффициент отражения не принимается во внимание. Во время измерения не должно меняться усиление. Измеренные уровни отраженного сигнала должны лежать в линейной вертикальной области. Толщина может незначительно колебаться. [c.191]

Работа есть способ передачи энергии, связанный с изменением внешних параметров системы. Количество энергии, полученное системой таким образом, называется также работой и обозначается через I. [c.22]

Внешние параметры системы — это величины, определяемые положением и состоянием внешних тел, с которыми взаимодействует система. [c.253]

При первом, названном работой, изменяются внешние параметры системы. Этот путь энергетического обмена, таким образом, связан с состоянием как системы, так и внешних тел в целом, т. е. в макроскопическом их рассмотрении. Этот способ обмена энергией отражен в (2.14) слагаемым SW. [c.263]

В некоторых задачах удобно рассматривать в качестве внешнего параметра системы не индукцию П, а электрическое поле Е. По отношению к полю потенциалы будут другими, а именно [c.284]

Термодинамический анализ нередко используется на практике не только для выяснения возможности развития процесса в желательном направлении и установления возможных выходов продуктов реакции, но и для решения других вопросов, например о преимущественном течении одних реакций по сравнению с другими, о необходимости изменения внешних параметров системы и о границах этих изменений для эффективного развития процессов и т. д. [c.367]

Внешними параметрами системы называются величины, определяемые положением внешних тел, с которыми взаимодействует система, например, объем газа является внешним параметром, так как он определяется положением внешних тел (сосуда) напряженность силового поля также внешний параметр, так как зависит от положения источников поля — зарядов и токов, не входящих в систему. Внешние параметры являются функциями координат внешних тел. [c.11]

При взаимодействии закрытой термодинамической системы с окружающей средой происходит обмен энергий. При этом возможны два различных способа передачи энергии с изменением внешних параметров системы и без изменения этих параметров. Первый способ передачи энергии, связанный с изменением внешних параметров, называется работой, второй способ без изменения внешних параметров называется теплотой, а сам процесс передачи—теплообменом. Так как Теплообмен не сопровождается макроскопическими перемещениями, то теплоту иногда называют микроскопической работой. Система, не обменивающаяся энергией с внешней средой только теплотой, называется адиабатически изолированной, или адиабатической. [c.20]

Это условие всегда может быть соблюдено для любых V,- и если правая часть уравнения отлична от нуля. (Если правая часть отрицательна, то можно просто поменять ролями начальное и конечное значения объема или некоторого другого внешнего параметра системы.) [c.26]

В данном сл> чае мы можем охарактеризовать внешние тела, с которыми взаимодействуют молекулы газа, положением стенок сосуда. Объем сосуда будет зависеть от положения его стенок. Величины, описывающие положение внешних тел, с которыми взаимодействует наша система, мы будем называть внешними параметрами системы. [c.16]

Обозначим количества выходных, внутренних и внешних параметров через т, п, I, а векторы этих параметров соответственно через У=(г/,, г/2,. .., н, ), Х= (хь Хг,. .., Хп), 0.= Я, Р2, , V )- Очевидно, что свойства системы зависят от внутренних и внешних параметров, т. е. имеет место функциональная зависимость [c.22]

Более полное представление об изменении основных характеристик исследуемой системы можно получить из представленных на рис. 6.15 данных для этого же образца. Здесь изображенный на рис. 6.14 переходный процесс выглядит в виде скачка всех рассмотренных параметров при постоянной плотности теплового потока qjq =1,13 (нормирующая величина q" рассчитывается из соотношения q" = G(i - to). Слева от значения qlq = 1,13 расположена область режимов с кипящей пленкой, справа — с полностью сухой внешней поверхностью. Здесь отчетливо видно, что в режимах с кипящей пленкой при значительном увеличении тепловой нагрузки все остальные параметры системы остаются практически постоянными, затем они испытывают скачкообразное изменение в режиме высыхания внешней поверхности и далее быстро возрастают при незначительном увеличении тепловой нагрузки в режимах с полностью сухой поверхностью. Вертикальными стрелками указано направление изменения параметров в переходном процессе, например точки а, с соответствуют температуре внешней поверхности и перепаду давлений на стенке в начале переходного процесса г = О (см. рис. 6.14, точки в, с), [c.148]

Применительно к электромеханическим преобразователям (ЭМП) этап структурно-параметрического проектирования выполняется в достаточно ограниченном объеме и не имеет самостоятельного значения. Обычно техническое задание на разработку ЭМП является составным элементом более сложной системы (электроэнергетической, системы управления и т. п.). Поэтому многие внешние параметры ЭМП, например род тока, напряжение, частота вращения и другие, однозначно определяются системой, для которой они предназначены. Выбор общей структуры (принципиальной конструктивной схемы) при ручном проектировании в значительной мере определяется опытными данными и анализом объектов прототипов. Благодаря этим обстоятельствам структурно-параметрический вариант выбирается без особых затруднений, а его данные непосредственно включаются в техническое задание на разработку ЭМП. [c.39]

Если замкнутая траектория на фазовой плоскости является изолированно , она называется предельным циклом. Наличие устойчивого предельного цикла на фазовой плоскости говорит о том, что в системе возможно установление незатухающих периодических колебаний, амплитуда и период которых в определенных пределах не зависят от начальных условий и определяются лишь значениями параметров системы. Такие периодические движения А. А. Андронов назвал автоколебаниями, а системы, в которых возможны такие процессы, — автоколебательными [ 1 ]. В отличие от вынужденных или параметрических колебаний, возникновение автоколебаний не связано с действием периодической внешней силы или с периодическим изменением параметров системы. Автоколебания возникают за счет непериодических источников энергии и обусловлены внутренними связями и взаимодействиями в самой системе. Одним из признаков автоколебательной системы может служить присутствие так называемой обратной связи, которая управляет расходом энергии непериодического источника. Из всего сказанного непосредственно следует, что математическая модель автоколебательной системы должна быть грубой и существенно нелинейной. [c.46]

Использование для решения этой задачи критерия (11.36) осложняется тем, что давление в этом случае должно быть параметром системы, т. е. должно быть одинаковым во всех ее частях. Поэтому если исходить из фундаментальных уравнений (9.32) отдельных фаз, суммируя их для получения 6G системы аналогично (11.37), то к найденной таким способом вариации энергии Гиббса системы не удается применить критерий (11.36), так как давления в фазах и различаются и нет оснований считать, что фиксируемое давление Р отвечает какому-либо одному из них. Можно, однако, воспользоваться результатом расчета равновесия с помощью функции F, рассматривая систему сразу всю в целом, без детализации ее внутреннего строения. На основании определения энергии Гиббса G = F + PV. Внешнее давление Р = Р (см. рис. 5), так что [c.113]

Каноническое распределение Гиббса (см. 7) обобш,ается на системы с переменным числом частиц. Предположим, что исследуемая система и термостат находятся не только в тепловом, но еш,е и в диффузионном контакте, т. е. обмениваются не только энергией, но и частицами. Оба вида взаимодействия происходят одновременно и имеют неупорядоченный, хаотический характер. Весь комплекс в целом считается замкнутым и находяш,имся в состоянии термодинамического равновесия. Внешние параметры системы постоянны, температура термостата не меняется, сохраняется полное число частиц N и суммарная энергия комплекса Е. [c.106]

Для практической работы с диаграммами растворимости взаимных пар разработан метод проектирования изотерм. Один из таких методов проектирования предложен Левенгерцем. Состав системы выражают числом молей (трех) солей, приходящихся на 1000 моль воды. Соли, которыми выражается состав системы, выбираются с.учетом интервала инверсии и внешних параметров системы (давление и температура). Проектирование ведут ортогонально на плоскость, параллельную основанию пирамиды. [c.155]

РАБОТА (в термодинамике) — энергия, передаваемая термодинамич. системой окружающим телам при изменении ее внешних параметров, напр, положения в пространстве, объема, электрич. поля и т. д. Величина производимой Р. зависит от того, находится тело в состоянии равновесия термодинамического (см. также Обратимый процесс) или нет, и будет наибольшей в 1-м случае (принцип макс. Р.). Выражение для бескоиечно малой Р. имеет вид дифференциальной формы bW = yXjrfxj, где Х — внешние параметры системы, а Zj — соответствующие им обобщенные силы. В общем случае Р., совершаемая системой при переходе из состояния 1-го во 2-е, определяемых параметрами ж и темп-рой Т или энтропией S, AW = y Xjdxj, зависит не только от [c.260]

Чтобы записать выражение работы снсте.мы в общем случае, обозначим внешние параметры системы через а , а,,. .. (обобщенные, в лаграпжевом смысле, координаты внешних тел), а через -1(, Л2, Лз,...—обобщенные сн.чы, относящиеся к этим внешним параметрам. Эти силы действуют на внешние тела и вызваны взаимодействием их с нашей снсте.мой. Тогда но известной формуле механики работа равна [c.19]

Переход из одного равновесного состояния системы в другое состояние равновесия можно осуществить не только путем квазистатического процесса. Предположим, что система была первоначально в состоянии равновесия. Можно быстро (не квазистатически) изменить внешние параметры системы или температуру окружающих тел так, что в конце концов они опять приобретут некоторые новые постоянные значения. Состояние равновесия системы будет при этом нарушено, в системе произойдут необрати-лше процессы. С течением времени система перейдет в новое состояние равновесия, соответствующее новым внешним условиям. [c.99]

Чтобы записать выражение работы системы в общем случае, обозначим внешние параметры системы через о,, Ог, Ог,. .. (обобщенные, в лагранжевом смысле, координаты внешних тел), а через > , / 3,обобщенные силы, относящиеся к этем внешиим параметра>1. Эти сялы действуют па внешние тела и вызваны взаимодействием их с нашей системой. Тогда по известной формуле мехапикн работа равна [c.19]

Это уравнение по существу содержит все основные данные, которые можно получить из термодинамического анализа замкнутой системы с объемом, в качестве единственного внешнего параметра оно является отправной точкой для вывода конкретных рабочих уравнений. В сочетании с определением других термодинамических функций, таких как энтальпия, теплоемкость и свободная энергия, а также с помощью правила частного дифференцирования, это уравнение дает выражение для полного дифференциала любой термодинамической величины в функции р, у, Т. Если известны свойства, адэкватные р, и, Т, то дифференциальное уравнение можно проинтегрировать, чтобы получить изменение термодинамической функции при переходе системы из одного состояния в другое. [c.150]

Таким образом, параметрические колебания отличаются от вынужденных видом внешнего воздействия. При вынужденных колебаниях извне задана сила или какая-либо другая величина, вызывающая колебания, а параметры системы при этом остаются постоянными. Параметрические колебания вызываются периодическим изменением извне какого-либо физического параметра системы. Так, например, вращающийся вал некруглого сечения, имеющий относительно различных осей сечения различные моменты инерции, которые входят в характеристику жесткости при изгибе, испытывает поперечные колебания (см. с. 531) в определенной плоскости благодаря переменной жесткости, периодически изменяющейся за каждый оборот вала. Изменение физического параметра вызывается внешними силами. В приведенном примере внешним фактором является двигатель, осуществляющий вращение вала. Параметрические колебания незату-хают при наличии сил сопротивления. Поддержание параметрических колебаний происходит за счет подвода энергии внешними силовыми воздействиями, изменяющими физические параметры системы. [c.530]

Экспериментальным обоснованием этого постулата служит неизменность знака производной dUldT)b, которая представляет собой теплоемкость системы при внешних параметрах Ь. Постулат гарантирует единственность решения уравнения состояния U=U T, Ь) относительно температуры T=T U, Ь). В термодинамике принято соглашение считать производную (dUjdT) ь положительной, т. е. энергия тела считается возра-стаюш,ей функцией его температуры (см. 6). [c.27]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...