Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Риман

Более общие решения задачи теми же методами гидравлики были получены И. С. Риманом [114, 115]. Они относятся к потоку, состоящему из я трубок тока с разными начальными скоростями. При этом рассматривается выравнивающее действие сопротивления (как равномерного, так и переменного по всему сечению). Полученные результаты могут быть использованы и для каналов переменного сечения, но при безотрывном течении в них жидкости.  [c.11]


Риман И. С. Простой приближенный метод расчета изменения профиля скоростей в потоке жидкости под действием сопротивления. — В кн. Промышленная аэродинамика. М. Оборонгиз, 1962, вып. 24, с. 158—167.  [c.341]

Аналогичные взгляды почти через 20 лет после Н. И. Лобачевского высказал известный геометр Б. Риман. Это предвидение физического подтверждения основ геометрии, принадлежащее гениальному русскому геометру, подтвердила теория относительности, хотя физическая геометрия нашего мира и не совпала с геометрией Н. И. Лобачевского.  [c.67]

В заключение отметим, что идея о связи между силовыми полями и внутренней геометрией пространства была высказана задолго ДО Эйнштейна Риманом в его знаменитой диссертации О гипотезах, лежащих в основании геометрии ) Вопрос о том, справедливы ли допущения геометрии в бесконечно малом, тесно связан с вопросом о внутренней причине метрических отношений в пространстве. Этот вопрос, конечно, также относится к области учения о пространстве и при рассмотрении его следует принять во внимание... замечание о том, что в случае дискретного многообразия принцип метрических отношений содержится уже в самом понятии этого многообразия, тогда как в случае непрерывного многообразия его следует искать где-то в другом месте. Отсюда следует, что или то реальное, что создает идею пространства, образует дискретное многообразие, или же нужно пытаться объяснить возникновение метрических отношений чем-то внешним — силами связи, действующими на это реальное.  [c.478]

Эти пророческие слова были сказаны Риманом в 1854 году.  [c.478]

Риман существование такой функции доказывал мысленным физическим экспериментом.  [c.269]

Б. Риманом [28] было доказано, что для любых двух односвязных областей, отличных от полной плоскости и плоскости с исключенной точкой, существует функция, дающая взаимно однозначное отображение. Эта функция определена с точностью до трех вещественных параметров.  [c.31]

Ещё Риманом было показано ) (для одномерных движений газа с плоскими волнами, когда газ заполняет всё пространство), что если начальные возмущения были непрерывными и распределены на конечном отрезке вдоль оси х, то при непрерывном движении через некоторое конечное время начальные возмущения трансформируются в две бегущие волны, которые распространяются в разные стороны. Если в бегущей волне, распространяющейся в положительном направлении оси X, в некоторый момент времени движение газа непрерывно и имеются интервалы, на которых давление падает с ростом координаты X, то в бегущей волне за счёт опрокидывания волны возникают ударные волны —скачки уплотнения.  [c.257]


Риман Б., О распространении плоских волн конечной амплитуды. Сочинения, перев. с нем., Гостехиздат, Москва 1948.  [c.560]

Риман показал, как при помощи дифференцирования можно получить характеристическую величину — тензор кривизны , определяющий вид геометрии. Если все компоненты тензора кривизны равны нулю, то геометрия евклидова, в противном случае — неевклидова.  [c.43]

Принцип Якоби наглядно поясняет внутренние соотношения, существующие между движением консервативной голономной системы и геометрией пространств, обладающих кривизной. Введем в дополнение к линейному элементу ds пространства конфигураций еще один риманов линейный элемент da, определяемый равенством  [c.166]

Его можно интерпретировать геометрически, сказав, что траектории являются геодезическими в пространстве Q, если в нем задан риманов линейный элемент  [c.279]

Общее решение этих уравнений получено Риманом [Л. 28]. Основывается решение на том, что плотность и скорость в любой точке и в любой момент времени могут быть представлены как функции друг друга.  [c.260]

При ламинарном течении поправочный коэффициент вычисляют по приближенной формуле, предложенной Е. А. Гостевым и И. С. Риманом [2-30]  [c.67]

Изучением двухмерного стратифицированного гютока через криволинейную сетку занимался Лоу 1188], затем Лоу и Бейнс 1189]. Они разработали методы, ио которым может быть определена форма решетки, необходимая для образования требуемого профиля скорости с заданным расслоением илотиости. Для однородной жидкости эти методы получаются более сложными, чем в теории Элдера, Э( зфект выравнивания потока с помощью сдвоенных решеток теми же методами гидродинамики изучался Танакой [130, 227]. Он также решал задачу выравнивания потока с помощью сеток для S-образного распределения скоростей [131], И. С. Риман н В. Г. Черепкова [116] дали методику расчета деформации профиля скорости в каналах, образованных стержнями, расположенными соосно в трубе.  [c.12]

Формулы (101,4—5) представляют собой искомое общее решение (впервые найденное Риманом — В. Riemann, 1860). Ука-  [c.527]

Рассмотрим плоскую волну, распространяющуюся в сторону положительных значений оси х. Назовем ее волной сжатия, если др/дх>0, и волной разрежения, если др1дх<0 (рис. 12). Теоретическое исследование одномерного нестационарного движения невязкого нетеплопроводного < газа, выполненное немецким ученым. Б. Риманом, а затем английским ученым Эрншоу, показало, что про- филь волны сжатия становится все т руче и круче при ее распространении. В некоторый момент времени производная давления по координате обращается в бесконечность, а затем давление становится неоднозначной функцией координаты, что с физической точки зрения лишено смысла.  [c.13]

РИМАН (ПроПроГруппа) - расчет и анализ напряженно-деформированного состояния конструкций, решение упругих и пластических задач, в том числе штамповки и ударных напряжений  [c.58]

Теперь, чтобы довести до конца рассмотрение вопроса о допустимых системах отсчета, хотя бы в виде кратких указаний, мы перейдем от специальной теории относительностщ которую мы рассматривали до сих пор, к общей теории относительности (Эйнштейн, 1915 г.). В специальной теории относительности имеются правомерные системы отсчета, преобразующиеся друг в друга путем преобразований Лоренца, и неправомерные системы отсчета, например, системы, движущиеся ускоренно относительно правомерных. В общей же теории относительности допускаются всевозможные системы отсчета преобразования между ними не должны, подобно (2.10), быть линейными или ортогональными, а могут быть заданы произвольными функциями = fk xiy Х2у жз, Х4). Таким образом, речь идет о системах отсчета, произвольно движущихся и произвольно деформированных по отношению друг к другу. При этом пространство и время утрачивают последние черты той абсолютности, которой они обладали в основоположениях Ньютона. При подобных рассмотрениях даже евклидова геометрия оказывается недостаточной для этой цели и должна быть заменена значительно более общей геометрией, основание которой было заложено Риманом. При этом возникает задача придать физическим законам такую форму, которая делала бы их справедливыми для всех рассматриваемых систем отсчета, другими словами, придать им форму, инвариантную по отношению к любым точечным преобразованиям x j = //г(ж1,. .., Х4) четырехмерного пространства. В разрешении этой задачи и заключается положительное содержание общей теории относительности. Очень сложная в математическом отношении форма.  [c.28]


Habilitationss hrift (1854). Ges. Werke (1876), 254—269. Есть русский перевод Б. Риман,. 0 гипотезах, лежащих в основании геометрии", сборник. 06 основаниях геометрии (к столетнему юбилею Н. И. Лобачевского), Казань (1893). Комментированные перевод этой работы готовится также к печати Гостехиздатом (в полном собрании математических трудов Римана).  [c.40]

Краевая задача (2.15) впервые была сформулирована в 1857 г. Б.Риманом в связи с задачей отыскания дифференциального уравнения, интегралы которого при обходе особых точек цретерпввают заданную линейную подстановку (уравнение с заданной группой монодромии).  [c.23]

Топология возникла совсем недавно. Если отдельные мысли и положения, которые мы сейчас отнесли бы к топологии, можно проследить еще в античной геометрии, среди идей Леонардо да Винчи, у Декарта и конечно у Эйлера, то формироваться и приобретать собственные очертания геометрия положения начала еще позже, чем учение о механизмах и машинах. В 1858 г. астроном одной из небольших немецких обсерваторий А. Ф. Мёбиус (1790—1868) представил Парижской академии наук ме-муар об односторонних поверхностях. Несколько раньше, в 1847 г., независимо от Мёбиуса гёттингенский астроном И. Листинг (1808—1882) под влиянием Гаусса опубликовал Введение в топологию . В то же самое время подобные идеи начал исследовать Бернгард Риман (1826—1866), который в них нашел соответствие с возникавшей тогда теорией функций комплексного переменного. Оказалось, что изучение топологических свойств некоторых поверхностей, получивших название римановых, эквивалентно изучению аналитических функций комплексного переменного. Дальнейшее развитие этих идей было выполнено в трудах выдающегося французского математика Анри Пуанкаре (1854—1912) и в Геттингене Феликсом Клейном (1849-1925).  [c.113]

Б. Риманом (В. Нгешапп) в 19в. при рассмотрении ур-ний газовой динамики. В общем случае, когда О, величины наз. переменными Римана.  [c.395]

Естеств. кандидат на роль инвариантной меры гиперболич. системы—это риманов объём (соответствующим образом нормированный). Однако он инвариантен лишь в нек-рых, весьма спец. ситуациях (напр., для автоморфизмов тора). Если же риманов объём р не инвариантен, а ДС представляет собой каскад Аносова, то она диссипативна относительно р существует множество, образы к-рого под действием Т при разных t попарно не пересекаются и по крывают всё фазовое пространство. Тем не менее из р можно получить инвариантную меру. Для этого нужно, качав с любой абсолютно непрерывной вероятностной меры ц (т.е. меры задаваемой плотностью относительно р), ввести последовательность мер где  [c.632]


Смотреть страницы где упоминается термин Риман : [c.141]    [c.362]    [c.258]    [c.632]    [c.605]    [c.841]    [c.932]    [c.445]    [c.612]    [c.205]    [c.276]    [c.464]    [c.118]    [c.633]    [c.288]    [c.288]    [c.213]    [c.291]    [c.341]    [c.341]    [c.478]    [c.640]    [c.484]    [c.640]    [c.89]   
Курс теоретической механики Часть2 Изд3 (1966) -- [ c.345 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.158 , c.175 , c.213 ]

Теория звука Т.1 (1955) -- [ c.331 , c.348 , c.362 ]

Устойчивость вращающихся масс жидкости (2001) -- [ c.232 ]



ПОИСК



194— Вырожденный случай Римана —

Буссинеска-Черрути Римана

Вектор в римановом пространстве

Вектор в римановом пространстве относительных

Вектор в римановом пространстве переносных

Волна Римана бегущая

Волна простая (волна Римана)

Волновая 5-оптика в пространстве Римана

Волны Римана

Волны Римана в несжимаемой среде при

Волны Римана в несжимаемой среде при анизотропии частного вида

Волны Римана в сжимаемой среде

Волны Римана в случае волновой изотропии

Волны Римана центрироваиные (автомодельные)

Гаусса Римана—Грина

Геодезические потоки на поверхностях постоянной отрицательной кривизГеодезические потоки на компактных римановых многообразиях отрицательной секционной кривизны

Геометрия риманова

Гиперболические системы. Линейные и линеаризованные уравнения. Слабые разрывы Инварианты Римана

ДОБАВЛЕНИЯ Добавление 1. Риманова кривиана

Действительное тензорное поле в 5-пространстве Римана

Дифференципование ковариантное (абсолютное) в римановом пространство

Задача Римана о распространении конечных возмущений

Задача Римана, краевая

Звуковые волны . Плоские волны скорость звука энергия системы волн . — 281—284. Плоские волны конечной амплитуды методы Римана и Earnshaw. Условия стоячих волн исследования Ранкина Волны уплотнения

Инварианты Римана. Волны в газе

Инварианты Римана. Уравнения в плоскости годографа. Неавтомодельные задачи

Квазипоперечные волны Римана

Квазипродольные волны Римана

Кельвина Римана

Кинетическая энергия и риманова геометрия

Комплексное спинорное поле в 5-пространсгве Римана

Координаты римановы нормальные

Коши интеграла аналитической функции Римана — Мсллиза

Коши кривизны Римана — Кристоффел

Коши — Римана дифференциальные уравнения

Коши-Риман, диференциальные уравнения

Коши-Римана интегральная формула

Коши-Римана теорема

Коши—Римана условия

Кривизна риманова

Кривизна риманова по двумерному направлению

Лемма Римана — Лебега

Линейная краевая задача Римана

Линейные Метод Римана

Математическое приложение Гармоническая система координат в пространстве Римана

Метод Римана

Метрика Риманова

Многообразие риманово

Неустранимые гравитационные поля. Тензорное исчисление в римановом пространстве общего типа

Описание волн Римана и разрывов с помощью упрощенных уравнений теории упругости

Переменные Римана

Плоское изэнтропическое течение. Инварианты Римана

Поверхность Римана логарифмического типа

Понятие функции комплексного переменного. Аналитичность Условия Коши — Римана

Пр иложеине II. Нелинейная задача Римана

Применения к проблеме Римана—Гильберта

Примеры римановых многообразий отрицательной кривизны

Принцип Даламбера Римана-Шварца

Принцип Римана - Шварца

Принцип Якоби и риманова геометрия

Принцип наименьшего и риманова геометри

Принцип симметрии Римана— Швар

Проблема Римана — Гильберта для круга

Проблема Римана-—Гильберта для сферы

Проблема Римана—Гильберта

Проблема Римана—Гильберта для фуксовых систем

Пространство Римана

Пространство риманово

Радиус кривизны кривой риманов

Распространение волн Римана (в рамках второго приближения)

Распространение плоских волн конечной амплитуды (волны Римана)

Решение Римана для плоской волны. Простые волны

Риман (Riemann)

Риман Б. (Riemann Bernhard)

Римана (B.Riemann) главные

Римана (B.Riemann) глобальная диссипация энергии

Римана (B.Riemann) глобальный баланс

Римана (B.Riemann) закон

Римана (B.Riemann) инварианты тензора напряжений

Римана (B.Riemann) на собственные значения

Римана (B.Riemann) нагружения

Римана (B.Riemann) напряжений Эри (G.В.Airy)

Римана (B.Riemann) напряжений при кручении

Римана (B.Riemann) оси поврежденности

Римана (B.Riemann) производящая

Римана (B.Riemann) текучести

Римана (B.Riemann) упрочнения

Римана (B.Riemann) фиктивные удлинения

Римана (В.Шешапп)

Римана дзета-функция

Римана задача

Римана задача о распаде разрыв

Римана инварианты

Римана инварианты в газовой динамике

Римана инварианты в теории мелкой воды

Римана инварианты динамике ударных волн

Римана инварианты для сверхзвуковых течений

Римана инварианты для уравнения Кортевега де Фриза

Римана инварианты модуляции

Римана интеграл

Римана линия

Римана теория

Римана уравнения

Римана функция

Римана — Шварца принцип симметри

Римана-Шварца принцип симметрии

Римана—Кристоффеля (B.Riemann, E.B.Christoffel)

Римана—Кристоффеля (B.Riemann, E.B.Christoffel) деформации

Римана—Кристоффеля (B.Riemann, E.B.Christoffel) деформации Фингера (J.Finger)

Римана—Кристоффеля (B.Riemann, E.B.Christoffel) дискриминантный (е-тензор)

Римана—Кристоффеля (B.Riemann, E.B.Christoffel) единичный

Римана—Кристоффеля (B.Riemann, E.B.Christoffel) энергии—импульса

Римана—Кристоффеля (B.Riemann, E.B.Christoffel) эффективных напряжений

Римана—Кристоффеля тензор

Риманова метрика, евклидова на бесконечности

Риманова поверхность

Риманова поверхность многоканальной S-матрицы

Риманова поверхность многоканальной Sматрицы

Риманова поверхность многоканальной Sматрицы физический лист

Риманова поверхность отображения в плоскость годографа. Гомеоморфность отображения на риманову поверхность

Риманова сфера

Риманово подпространство Rn в евклидовом Ет

Риманово пространство п измерений

Римановы переменные

Связь между давлением и плотностью, при которой волна Римана не опрокидывается

Спиноры в пространстве Римана

Тензор Римана

Тензор Римана Г.-Крнстоффеля

Тензор Римана — Кристоффеля. Производная вектора. Формула Гаусса — Остроградского, е-тензор

Тензор Римана — Кристоффеля. Тензор Риччи

Тензор акустический Римана — Крнстоффеля

Тензор кривизны (Римана — Кристоффеля)

Теорема Римана

Теорема Римана — Фукса

Уравнение Пуассона. Формулы Римана

Уравнения Коши — Римана

Уравнения Коши — Римана (Даламбера — Эйлера)

Уравнения газовой динамики в инвариантах Римана

Уравнения газовой динамики в инвариантах Римана в лагранжевых массовых переменных

Уравнения для волн Римана

Условие Коши — Римана цепочек Кармана

Условие баланса энергии на энергии на поверхности сильного разрыва условия Коши — Риман

Условия Коши—Римана (GauchyRiemannsche Gleichungen)

Условия Эйлера-Даламбера Коши-Римана)

Фату и Жюлиа динамика на римановой сфере

Формула Бальмера Римана — Грина

Формула Римана-Гурвица

Формулы Шварца и Гильберта. Сведение граничной задачи Гильберта к линейной задаче Римана. Обращение интеграла типа Коши

Функция аналитическая Римана

Численное решение краевой задачи Римана

Эволюция квазипоперечных волн Римана



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте