Шум избыточный

Кавитация сопровождается характерным шумом и треском внутри насоса, понижает к. п. д. насоса, напор и иногда вызывает вибрацию агрегата. Особенно быстро при этом разрушается чугун. Более стойкими металлами оказываются бронза и нержавеющая сталь, но и они подвергаются разрушению. Поэтому кавитация при работе насосов недопустима, а высота всасывания должна быть такой, при которой возникновение кавитации невозможно. Отсюда следует, что для устранения возможности возникновения кавитации необходимо обеспечить минимальное избыточное давление всасывания А//, определяемое зависимостью [c.262]

Периодически и достаточно часто чередующиеся избыточные в сравнении с атмосферными давления создают звуки. Наиболее простыми звуками являются чистые тоны. Идеальный чистый тон не может быть получен, однако близкое к нему звучание имеет камертон и звуковой электроакустический генератор чистых тонов. Разного рода ритмические и динамические комбинации чистых тонов образуют музыку. Музыкальное произведение подчиняется определенным ритмическим и динамическим закономерностям, что производит психофизиологическое воздействие на слушателей. Строго говоря, между музыкой и шумом физической разницы нет. Законы, управляющие физической стороной звукообразования, одни и те же как для музыки, так и для шума. В обоих случаях основным элементом является звук. [c.5]

В цикловых машинах с периодически неравномерным потреблением энергии неизбежно возникает пульсация избыточной мощности между соответствующими исполнительными механизмами и маховиком. Возникающие знакопеременные избыточные крутящие моменты являются причиной неоправданной перегрузки и повышения износа механизмов главного привода, появления в системе вынужденных упругих колебаний и чрезмерного шума, вызываемого соударениями в кинематических парах сопряжений звеньев механизмов. [c.175]

Во-вторых, если установить в машине большое число встроенных приборов и показания их вывести на пульт управления машиной, то для оператора такой объем диагностической информации может оказаться избыточным. Например, если бы на приборный щиток шофера были выведены показания приборов для температурного контроля отдельных агрегатов, расхода количества топлива, масла, электроэнергии, давления в шинах каждого колеса, шумов отдельных агрегатов и передач, зазоров и т. п., то шофер просто не смог бы воспользоваться этой информацией, хотя ее диагностическая ценность очень велика. Поэтому целесообразна обработка диагностической информации и уменьшение той ее части, которая отражается на пультах управления. В авиационном приборостроении с этой целью применяют два вида регистрации [c.225]

Величина I P)—L Р)—Я [Р) ная, избыточностью кодирования при распределении Р. Задача состоит в отыскании в заданном классе взаимно однозначных кодирований кодирования, обладающего мин. величиной 1(Р). Существование минимума и его значение устанавливаются теоремой Шеннона для канала без шума, гласящей, что для источника с конечный алфавитом А с энтропией Н Р) можно так приписать кодовые слова буквам источника, что ср. длина кодового слова L P) будет удовлетворять условиям [c.398]

Корректирующее кодирование информации. Его целью является обнаружение и (или) исправление ошибок в кодовых словах, возникших при передаче информации по каналу с шумом. Коррекция искажений возможна за счёт введения избыточности в систему передачи. При этом из всего множества слов кодера канала Л п лишь N будет соответствовать передаваемым сообщениям (разрешённые слова). Теоретически при этом доля обнаруженных ошибок не превысит [c.398]

Снижение избыточного шума ТРД, обусловленного аэроакустическим взаимодействием [c.208]

Проблема "избыточного"шума турбулентных струй представляет практический интерес применительно к реактивным струям авиационных двигателей [8.5,8.13,8.15,8.16]. В самом деле, шум реактивных струй ряда двигателей превышает расчетные значения на 6 - 8 дБ, поскольку внутренние источники шума (компрессор, камера сгорания, турбина) возбуждают реактивную струю, что приводит к росту широкополосного шума. [c.208]

Снижение избыточного шума ТРД [c.209]

При технологических процессах производства отливок из цветных металлов и сплавов возможно воздействие на работающих опасных и вредных производственных факторов. Основными из них являются пыль дезинтеграции и конденсации выделение паров и газов избыточное выделение теплоты повышенный уровень шума, вибрации электромагнитных и ионизирующих излучений опасность поражения электрическим током по-жаро- и взрывоопасность воздействие движущихся машин и оборудования. [c.506]

Опыты показали также, что профили относительной скорости и/пт и относительной избыточной температуры представленные в виде зависимостей от г/го.5, не изменяются и хорошо описываются профилем Шлихтинга [5] (г — расстояние от оси струи, го.5 — значение г, при котором и/пт ИЛИ 1/1т равно 0.5). При вдуве происходит лишь изменение осевых значений параметров Пт и а также характерной толщины струи Го.5- Эти данные показывают, что формальная интерпретация воздействия струйного шумоглушителя как средства, сокращающего акустическую мощность струи вследствие уменьшения длины начального участка имеет определенное физическое основание. В связи с этим были проведены оценки уменьшения уровня шума, излучаемого струей по результатам измерения длины начального участка, представленным на рис. 9. Для итого использовалась методика расчета работы [6]. Проведенные вычисления показали, что в опытах на модели сопла диаметром 20 мм снижение уровня шума должно составлять около 2 дБ. [c.479]

Кухарь Я. Р. Шум пятнистости избыточных Фурье-голограмм для одного [c.210]

Некоторые возможности сокращения полосы пространственных частот голограммы, облегчающие ее согласование с телевизионной системой, заложены в устранении из передаваемой голограммы избыточной информации и информации, менее важной для наблюдателя. В зависимости от требований, выдвигаемых условиями задачи, ограничивать можно разрешение, глубину передаваемой сцены, вертикальный параллакс либо отношение сигнал/шум. Рассмотрим некоторые методы сужения полосы пространственных частот голограммы. [c.274]

Следующим этапом было введение понятия голографии в рассеянном свете. В этом случае между источником света и объектом помещают рассеиватель, например матовое стекло, благодаря чему значительно расширяется полоса пространственных частот и, как следствие, возникает избыточность. Все это приводит к эффективному устранению шума, который до этого ухудшал качество голографии. В результате не только существенно смягчились крайне жесткие требования к чистоте метода, но и повреждения больших участков голограммы теперь не могут приводить к заметным искажениям восстановленного изображения. На этом этапе голография приобрела хорошо известное свойство, заключающееся в том, что с любой части голограммы можно восстановить полное изображение. Наконец, голографический процесс был обобщен нами на случай записи излучения, рассеянного реальными отражающими трехмерными объектами. Здесь почти не развивалась новая теория, но был разработан существенно новый экспериментальный метод. Теперь, для начала, голография переместилась с обычного стола на гранитную скамью, поскольку с введением отражающих объектов, а также из-за большой разницы между оптическими путями опорного и объектного пучков значительно возросли требования к стабильности. [c.20]

Принцип 2. С помощью голографии Фурье можно получить минимальный размер голограммы или максимальную плотность записи, имеющей идеальную избыточность записи. Диаметр голограммы связан с диаметром отверстия выборки критерием Рэлея. При этом энергия света, несущего информацию, заключена в ограниченную площадь голограммы. В восстановленном изображении, когда голограмма освещается пучком, диаметр которого почти совпадает с диаметром голограммы, отсутствует какой-либо спекл-шум. [c.367]

Целесообразно ли принять окончательно такую точку зрения Конечно, нет В такой форме теория не в состоянии объяснить, например, почему несколько штрихов карандаша в руках искусного художника создают однозначное представление о каком-либо объекте, об известном животном, и каково при этом количество информации. Оно, очевидно, ниже максимальной величины, которую мы могли бы подсчитать (поскольку имеет место избыточность кода), а с другой стороны, априори непонятна необходимость введения понятия шума. В этом имеются серьезные трудности, и мы ограничимся приведенными здесь указаниями относительно этой весьма любопытной попытки оценить информацию оптических изображений. [c.213]

Если же приемник расположен на расстоянии 30—50 см от выхода усилителя и находится на оси системы, а диаметр луча лазера-источника достаточно мал для того, чтобы луч мог пройти через усилитель без отражения от стенок, то нет необходимости в дополнительной пространственной фильтрации для уменьшения избыточного шума спонтанного излучения. Стенки трубки усилителя ограничивают угловую ширину шумового спонтанного излучения до величины [c.399]

Метод исследования формы спектральной линии газового лазера по избыточному фотонному шуму [c.401]

В работе [42] показано, что ширину спектральной линии источника можно найти путем частотного анализа избыточного фотонного шума монохроматического источника света. Если монохроматический источник излучает в полном частотном интервале Av (т. е. с шириной линии Av), то в интервале частот от О до Av будут частоты биений, обусловленные взаимодействием волн. Теория избыточного шума фотонов была применена для измерения ширины линии гелий-неоновых лазеров с низкими шумами. [c.401]

Предполагая форму линии симметричной допплеровской, можно показать, что отношение избыточного шума к дробовому шуму в фотоприемнике имеет вид [c.401]

Наблюдения избыточного шума фототока на выходе фотоприемника дают информацию только о спектре флуктуаций амплитуды излучения, а ширина линии, как правило, определяется не флуктуациями амплитуды, а флуктуациями фазы или частоты. Поэтому такого рода эксперименты не дают информации о ширине линии. Относительно методов измерения флуктуаций фазы или частоты и измерения формы спектральной линии когерентного сигнала см. монографию [76]. — Прим. ред. [c.401]

Возможности засветки излучением посторонних тепловых источ-ников исключены. Поскольку эффективная площадь приемника мала (0,5 мм ), свет от лазера пространственно не разрешается, т. е. телесный угол, стягиваемый приемником, мал по сравнению с X IAd, где X — длина волны лазера. Выходной шум фотоприемника усиливается обычным усилителем постоянного тока с полосой 1 Мгц и анализируется электронным синхронным анализатором шума с постоянной, но узкой ( 100 гц) полосой и с плавным изменением частоты. Мощность лазера должна быть постоянной в ходе измерений. Установку калибруют при помощи обычного шумового диода, генерирующего чистый дробовой шум. Мощность полного дробового шума, генерируемого фотодиодом, определяют, пользуясь тепловым источником (лампа-вспышка с батарейным питанием). Измеряемая величина представляет собой отношение избыточного шума к полному дробовому шуму. Отношение избыточного шума к полному дробовому шуму может составлять, например, 10 , а полоса его спектра порядка [c.402]

Е, — отношение избыточного шума фотонов к дробовому шуму, i-я компонента электрического поля (см. текст) е —заряд электрона fо — область дисперсии эталона [c.405]

Выходное излучение газового лазера содержит дополнительные компоненты шума, которые увеличивают шумовую мощность на выходе по сравнению с идеальным значением, соответствующим выражению (9.7). Величина этих компонент зависит от типа газового лазера (на возбужденных или ионизированных атомах), методов возбуждения (постоянный гок, ВЧ-разряд или комбинация постоянного тока и ВЧ-разряда), превышения мощности возбуждения над пороговой и т. д. Например, возможны плазменные шумы, вызванные флуктуациями постоянного тока в плазме. Могут существовать шумы, характер которых совпадает с характером избыточного фотонного шума. Конкуренция между двумя нижними энергетическими уровнями при одном и том же инвертированном верхнем уровне, приводящая к когерентному излучению более чем на одной длине волны, также может быть причиной появления шумов. Возможна и интерференция мод, особенно в длинных лазерах, где одновременно генерируется большое число осевых типов колебаний. Кроме того, шумы от источников питания (в ионных лазерах) вызывают пульсирующие токи в плазме (или индуцированные в плазме магнитным полем [c.460]

Ясно, что газовый лазер представляет собой источник сильно вырожденного излучения. Влияние столь большого вырождения проявляется в том, что с точки зрения флуктуационных свойств лазерный пучок фотонов ведет себя аналогично волнам, а не частицам. Эффект группировки фотонов приводит к явлениям взаимодействия волн, которые можно понять, если считать, что излучение состоит из волн с разными частотами, взаимодействующих друг с другом. Биения приводят к взаимодействию волн, или избыточному фотонному шуму в лазерных пучках. [c.466]

Скорости фотоэлектронов, образовавшихся в фотоэлектрических приемниках, пропорциональны квадрату амплитуды волны. Таким образом, флуктуации амплитуд взаимодействующих волн вызывают избыточный шум (сверх дробового шума) в выходном фототоке приемника [23—25]. Газовый лазер является прекрасным источником для фотоэлектрических исследований явления взаимодействия волн. В качестве примера можно указать три применения этого метода определение степени поляризации [26], обнаружение интерференционных эффектов с некогерентными световыми источниками [27] и измерение узких спектральных линий [28, 29]. [c.466]

В лазерных генераторах избыточный фотонный шум или шум спонтанного излучения, который предсказывается на основе модели, где газовый лазер рассматривается как насыщенный усилитель шумов [30, 31], был подвергнут обширному экспериментальному исследованию [32, 33]. Измерения показали, что избыточный шум может обнаруживаться в газовых лазерах с низким усилением, работающих около порога генерации (выше и ниже его). По мере увеличения усиления и выходной мощности лазера, т. е. когда генератор работает вдали от порога, отношение шумов спонтанного излучения к дробовому шуму быстро уменьшается и избыточный фотонный шум становится меньше плазменных шумов, других спонтанных шумов и шумов, обусловленных модами, отличными от интересующих нас мод низшего порядка. [c.466]

Оборудование, необходимое для измерения избыточного фотонного шума методом одного приемника, кое-чем отличается от оборудования, о котором говорилось в п. 1, а. Так, фотодиод заменяется фотоумножителем. Желательно иметь второй фотоумножитель и электронный счетчик для измерения скорости испускания фотонов исследуемым лазером. Удобно предусмотреть также анализатор спектральной плотности и двухкоординатный самописец, чтобы получать непосредственно кривую зависимости [c.467]

Аппаратура для измерения избыточного Таблица 9.2 фотонного шума [c.468]

При измерениях избыточного фотонного шума необходимо минимизировать влияние плазменных шумов. Следует использовать экспериментальную установку, описанную в п. 1, а, причем спектр шумов измеряется в то время, когда электрическая схема возбуждения лазера оптимизирована с точки зрения подавления флуктуаций газового разряда. Необходимо работать при меньших значениях тока разряда. Последовательно с разрядной трубкой (со стороны незаземленного провода) надо включить большое сопротивление (< 100 ком). Для уменьшения шумов полезно также установить вблизи анода разрядной трубки сильный постоянный магнит. После того как добились работы лазера в режиме со сравнительно низким уровнем шумов, можно приступать к измерениям. Путем автоматического регулирования, например, положения зеркала надо стабилизировать одночастотное выходное излучение лазера по отношению к длительным дрейфам частоты. [c.468]

Аппаратура и блок-схема, в общих чертах описанные выше, могут использоваться для определения спектра отношения избыточного фотонного шума к дробовому шуму при разных уровнях возбуждения лазера. [c.469]

Экспериментальные спектральные кривые тока фотоумножителя (пропорционального выходной мощности излучения лазера) показывают, что отношение мощностей избыточного фотонного шума и дробового шума пропорционально квадрату выходной мощности излучения лазера ниже порога генерации и обратно пропорционально квадрату выходной мощности излучения лазера выше порога генерации. Значительно ниже порога генерации можно наблюдать отклонение от квадратичной зависимости, если допустить вклад в выход спонтанного излучения более чем от одной линейно поляризованной моды. Установлено, что выше порога генерации ширина полосы избыточного фотонного шума изменяется линейно с выходной мощностью, а ниже порога — обратно пропорционально мощности [36]. Спектр мощности отношения шумов чуть выше и ниже порога генерации хорошо аппроксимируется лоренцевой кривой. Недавно экспериментально [36, 100] была продемонстрирована применимость модели Ван-дер-Поля к лазерному генератору с накачкой, превышающей пороговую. [c.469]

Хотя и ток, обусловленный сигналом, и ток, обусловленный спонтанным излучением, дают вклад в полный дробовой шум, их вклады суммируются не непосредственно шум спонтанного излучения некогерентный. Путем более детального анализа статистических свойств избыточного фотонного шума (усиленных шумов спонтанного излучения) можно показать [19], что в лазерах с большим усилением, в которых основными шумами при регистрации являются входные шумы спонтанного излучения, [c.484]

В дополнение к недостаточной строгости опубликованных теоретических работ, касающихся шумов, имеются ошибки в интерпретации ранних измерений ширины спектральной линии, когда выходные шумы лазера интерпретировались как избыточные шумы [33]. Более широкие эксперименты в общем показали, что некоторые из обнаруженных [59] узкополосных явлений связаны с плазменными шумами, а не с шумами, обусловленными взаимодействием волн. [c.486]

В настоящее время существует прекрасный способ определения ширины спектральной линии работающего лазера независимо от того, с каким шумом мы имеем дело — с избыточным или плазменным. [c.486]

Наряду с описанными П. п., пропускающими один линейно поляризованный луч (т. н. о д в о л у ч е-вые П. и.), существуют конструкции П.п., пространственно разделяющие две линейно поляризованные компоненты. Такие двулучевые П.п. широко применяются в разл. поляризац. приборах как своеобразные двухканальные анализаторы. Они используются для получения на выходе оптич. системы знакопеременного сигнала при нулевом методе измерений, а также для подавления избыточных световых шумов, проявляющихся в синфазной модуляции интенсивности света в обоих каналах. Из двулучевых П. п. наиб, распространение имеют призмы Рошона, Сенармона л Волластона (рис. 6). В П. п. Рошова и Сенармона обыкновенный луч не ме- [c.62]

Выпуск (рис. 3, г)—процесс удаления продуктов сгорания (отработавших газов) из цилиндра двигателя. Поршень при этом движется от НМТ к ВМТ, выпускной клапан открыт, и газы с большой скоростью выталкиза-ются из цилиндра. Давление газов в конце выпуска составляет 0,10...0,11 МПа, а температура — 350...500°С. Избыточное (по сравнению с атмосферным) давление отработавших газов объясняется наличием сопротивлений, которые оказывают им выпускной клапан, трубопроводы и глушитель шума выпуска. [c.19]

Аэродинамические и акустические характеристики струи (это в равной степени относится к экспериментальной установке или натурному турбореактивному двигателю) могут заметно измениться под действием акустических возмущений, распространяющихся вдоль по потоку по тракту экспериментальной установки и ТРД. Поэтому начальные условия истечения следует дополнить уровнем и спектром шума в выходном сечении сопла. Особенно существенно наличие дискретных составляющих в этом спектре, которые могут заметно изменить аэродинамические и акустические характеристики струи. Для струи в спутном потоке, кроме перечисленных параметров, требуется еще знать параметры спутного потока в плоскости выходного сечения сопла, профили скорости и энергии турбулентности, параметр спутности т = Uoo/uq. Начальные распределения скорости, температуры и концентрации примеси важны еще и потому, что они определяют инварианты струи - условия постоянства избыточного импульса, избыточного теплосодержания и избыточного содержания примеси [1.1,1.14], справедливые при отсутствии продольного градиента давления в спутном потоке. [c.35]

Olimpus 593" в дальнем поле при (р = 70° и 90° для невозбужденной струи (расчет) и двигателя в целом (рис. 8.14). Заметное различие спектров струи и двигателя может быть, в частности, объяснено избыточным шумом возбужденной струи. На рис. 8.15 показано, как тушение шума (с помощью звукопоглошающей облицовки сопла), распространяющегося вдоль тракта и возбуждающего струю, приводит к уменьшению на 2 - 6 дБ избыточного шума двигателя "Olimpus 593". [c.209]

Самолеты гражданской авиации подвергаются воздействию случайных нагрузок, возникающих от атмосферной турбулентности. Другие виды нагрузок, требующие специального исследования, возникают при маневре, резонансах, колебаниях двигателя, а также при нагрузке от шума реактивной струи, от избыточного давления в кабине и от инерционных сил при посадке. Для порывов ветра запись дает возможность установить среднее число вертикальных восходящих порывов п, больших некоторой величины +11 и приходящихся на милю полета и, аналогично, среднее число нисходящих вертикальных порывов, больших, чем —и. Анализируя данные, полученные Булленом [55], [60], можно установить приблизительное соотношение для повторяемости порывов на различных высотах, а именно [c.409]

При методе, основанном на исследовании избыточного шума фотонов, нужно знать спектр мощности дробового шума применяемого фотоприемника. При этом чрезвычайно важно выбрать нешумящий лазер. Опыт показывает, что для того, чтобы получить малый посторонний шум, необходимо взять лазер с ВЧ-возбуждением (или хотя бы лазер с подогревным катодом с последовательно включенным большим сопротивлением). Конечно, абсолютно необходимо, чтобы лазер работал на одной частоте. [c.401]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...