Избыточность оптической системы

Избыточность оптической системы 317 Излучение абсолютно черного тела 458 [c.514]

Основными процессами при лазерном сверлении неметаллических материалов, так же как и при резке, являются разогрев, плавление и испарение из зоны лазерного облучения. Для того чтобы обеспечить данные процессы, необходимо иметь плотности мощности 10 —10 Вт/см , создаваемые оптической системой в фокальном пятне. При этом отверстие растет в глубину за счет испарения материалов имеет место также оплавление стенок и выбрасывание жидкой фракции создаваемым избыточным давлением паров. [c.146]

Если же оптическая система содержит аберрации или находится в неоднородной среде, которая создает аберрации, то наличие такой избыточности может даже оказаться вредным. В этих условиях иитерферограммы Юнга, отвечающие одной и той же пространственной частоте, складываются с разными пространственными фазами, что приводит к уменьшению контраста и точности, с которой может быть измерена амплитуда иитерферограммы [7.22]. [c.317]

Для защиты от окисления испытываемого образца и нагревателя исследования материалов на приборе проводятся в вакууме 1,3 10- Па и инертной среде с избыточным давлением (1,96—2,94) 10 Па, создаваемым в "рабочей камере /, которая для удобства в работе выполнена разборной и состоит из основания 2, корпуса 3 и крышки 4. На основании монтируются основные узлы прибора, и через патрубок в нем камера связана с вакуумной системой. В крышке камеры предусмотрено смотровое окно с кварцевым стеклом, через которое ведется наблюдение за структурой образца и измерение его температуры оптическим пирометром. Здесь же крепится шторка для защиты стекла от выпадения конденсата. Корпус, крышка, основание интенсивно охлаждаются проточной водой, подаваемой в специальные карманы, приваренные в местах нагрева. Рабочая камера установлена на амортизирующей подушке, что уменьшает влияние вибрации и толчков. [c.65]

Здесь мы будем рассматривать лишь полностью некогерентные объекты. Ранее мы видели, что в случае таких объектов и безаберрационной оптической системы одна пара отверстий, помещенных в выходной зрачок и разделенных векторным интервалом (кг1 и,Хг1 у), дает интерферограмму, амплитуда которой пропорциональна модулю функции Лр взаимной интенсивности в зрачке, а пространственная фаза совпадает с фазой этой функции. Но, согласно теореме Ван Циттерта — Цернике, величина Лр пропорциональна двумерному фурье-образу распределения интенсивности на объекте. Следовательно, измерив указанные параметры этой отдельной иитерферограммы, мы получаем (с точностью до действительного коэффициента пропорциональности) спектр объекта на частотах и,Уу). Разные пары отверстий с одним и тем же векторным интервалом дают одинаковые иитерферограммы. Поэтому избыточность оптической системы (т. е. большое число вариантов расположения отдельного векторного интервала в зрачке) лишь повышает отношение сигнала к шуму при измерении, но не дает новой информации. [c.317]

Подставка имеет четыре опоры, на которые опирается плита в нерабочем состоянии, и крышку для размещения воздушных подушек системы виброизоляции. В рабочем положении подушки наполняются воздухом с избыточным давлением 0,01—0,02 МПа. В результате обеспечиваемся хорошая виброизоляция плиты, что позволяет получать в опытных лабораторных условиях высококачественные голограммы с. экспозициями до 1 ч. Для крепления рейтеров с оптическими. элементами на рабочей поверхности плиты имеются продольные Т-образные пазы. Габаритные размеры установки 800X1500X1200 мм, масса около 1200 кг. [c.72]

С точки зрения помехоустойчивости в оптическом диапазоне существует оптимальный ИКМ сигнал, когда единица передается импульсом, ноль — пауза (код NRZ). Недостатками такого кода являются невозможность обнаружения ошибки и высокое содержание низкочастотных компонент. Чтобы устранить эти недостатки и выполнить вторую группу требований, предъявляемых к линейному коду, нужно ввести избыточность в линейный сигнал. Это можно сделать, увеличив скорость передачи в линейном тракте или применив многоуровневый код. При выборе второго пути в ВОСС, вследствие нелинейности модуляционной характеристики лазерного диода, приходится неравномерно размещать уровни линейного сигнала и пороги решающего устройства приемника, что делает регенератор весьма сложным устройством. Кроме того, межсимволь-ная интерференция [8] приводит к более быстрому, чем в двухуровневых системах, росту требуемой мощности сигнала. Поэтому в большинстве практических случаев используются двухуровневые коды. [c.195]

На приемном конце системы детектор, используемый для обратного преобразования оптического излучения в электрический сигнал, должен обладать высокой эффективностью. Его инерционность должна соответствовать частоте модуляции, а площадь чувствительной поверхности должна быть согласована с размером сердцевины волокна. Необходимо иметь в виду, что избыточный шум и собственная емкость детектора должны быть мипимальпы. Этим требованиям удовлетворяют полупроводниковые детекторы. [c.191]

Для детектирования излучения с длиной волны более 1 мкм требуются узкозонные полупроводники. Из перечисленных в таб-т. 7.2 двухкомпонентных сложных полупроводников П1 — V групп InSb имеет наименьшую ширину запрещенной зоны и может быть использован в качестве ( одетектора вплоть до 6 мкм. Для детектирования излучения лазера на Oj (10.6 мкм) необходимы другие материалы. Раньше на этих длинах волн использовались примесные полупроводники, такие как германий с примесью меди или ртути, действующие как примесное фотосопротивление. Возьмем в качестве примера соединение Ge — Hg. Ртуть вводит полосу акцепторных уровней с энергией на 0,09 эВ выше верхнего уровня валентной зоны. Конечно, при достаточно умеренных температурах они заполнены термически возбужденными электронами из валентной зоны. Но при достаточно низких температурах, менее 30 К, они оказываются в основно.м пустыми, и тогда электроны могут быть возбуждены оптически. Образованные таким образом дополнительные дырки увеличивают электрическую проводимость материала прямо пропорционально поглощенному световому потоку. Совсем недавно появились плоскостные фотодиоды с р-п-пере-ходом, сделанные на основе трехкомпонентного полупроводника из элементов И—VI групп — теллурнда кадмия с ртутью d x.Hg, .v Те. Уменьшение содержания кадмия позволяет сузить ширину запрещенной зоны этого материала при комнатной температуре от 1,8 эВ до 0. Если X = 0,2, ширина запрещенной зоны eg ж 0,1 эВ при 77 К и могут быть получены диоды с квантовой эффективностью, превышающей 0,25 на длине волны 10,6 мкм. Для избежания избыточного темпового тока, вызываемого тепловым возбуждением, необходимо охладить фотодиод до 120 К или ниже. В наземных системах связи для охлаждения фотодиода может быть использован жидкий азот (77 К), а в космических для достижения этих температур потребуются пассивные охладители. Использование обратного смещения 0,2... 0,5 В минимизирует емкость н улучшает временные характеристики диода, не вызывая дополнительного темпового тока в результате туннелирования. В этом случае могут быть получены полосы пропускания свыше 100 МГц. [c.417]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...