Напряжения в образцах с главные

Рис. 4.9. Распределение напряжений в образцах с различными концентраторами напряжений 01, °2 и Оз — главные напряжения

Если в области будущей трещины напряженное состояние в сплошном теле однородное (или близкое к нему), то pH) = Oi (например, в образце с трещиной при испытании на растяжение). Наибольшее главное напряжение Oi па месте предполагаемой вершины трещины выбрано также п потому, что нарушение хрупкой прочности в опасной точке обычно связывают с первой теорией прочности. Извлекая корень из обоих частей равенства [c.280]

При разрушении в случае простого растяжения, двухосного растяжения, двухосного растяжения — сжатия и циклического нагружения вблизи волокон, ориентированных под углом к направлению главного растягивающего напряжения, возникают треш,ины. Как показывает характерная картина сдвига в образцах с ориентацией волокон 45°, главную роль в таком разрушении играет сцепление на границе раздела. Разрушенные волокна с ориентацией 0° оказывали на прочность и вид разрушения большее влияние, чем изолированные дефекты матрицы или несцепленные участки. Эти результаты согласуются с наблюдениями Розена [55]. [c.523]

При прохождении света через те участки поперечного сечения элемента, в которых плоскость первоначальной поляризации света не совпадает с какой-либо осью главных напряжений, происходит расщепление каждого луча на два луча с взаимно ортогональными поляризациями, соответствующих направлениям главных напряжений в образце. Образование относительного фазового сдвига колебаний в этих лучах при прохождении через исследуемый элемент и сведение этих колебаний в одну плоскость после прохождения анализатора приводят к образованию картины светлых и темных интерференционных полос (например, см. участки концентрических колец на рис. 1.17,в). Каждая из таких полос, получивших название изохром, соответствует геометрическому месту точек поперечного сечения элемента, в которых разности главных напряжений имеют одинаковые значения. Следовательно, ширина этих полос и их число Na определяются в отличие от картин, наблюдаемых в интерферометрах (см. рис. 3.2 и 4.5), разностью приращений оптических путей для двух ортогональных поляризаций, соответствующих главным направлениям в исследуемом образце [см. п. 1.3 и рис. 1.13]. [c.184]

При исследовании закономерностей деформирования и разрушения материалов в условиях плоского или объемного напряженного состояния используются образцы в виде кубиков или толстых пластин с перпендикулярными гранями. Различные соотношения между главными напряжениями в образце достигаются приложением соответствующих усилий по граням или (при одинаковых усилиях) применением образцов с неодинаковыми по величине [c.215]

На практике невозможно создать в стали только структурные напряжения без появления одновременно тепловых. Однако при ступенчатой закалке легированной стали, сделав достаточную выдержку выше мартенситной точки, можно значительно снизить тепловые напряжения. Тогда при дальнейшем охлаждении получатся, главным образом, структурные напряжения. На рис. 43 показаны напряжения в образце диаметром 50 мм из ни ке-левой стали (0,06% С 11,7% Ni) после нагрева до 900°, переноса в печь при 360 и дальнейшего охлаждения в ледяной воде. [c.398]

Длительность фронта упругой волны определяется продолжительностью процесса нарастания упругих напряжений в образце и равна примерно половине времени контакта индентора с образцом. Последнее составляет менее 10 с, что позволяет зарегистрировать момент соударения с высокой точностью. Например, при высоте отскока 10 см значение Т12 составит 0,29 с, т.е. погрешность регистрации высоты отскока может не превышать (3...4) 10" , т.е. (3...40) 10"3%. Возможность достижения высокой точности измерений и отсутствие ограничений по высоте отскока являются главными достоинствами подобной схемы измерений. Недостаток ее - в необходимости осуществления двух последовательных ударов по образцу для проведения одного измерения. Это требует точной юстировки положения образца, чтобы индентор после отскока снова упал на него. Кроме того, несколько удар.ов по образцу при одном измерении приводят к нерациональному использованию его рабочей поверхности. Отпечатки, остающиеся на ней, расположены случайным образом, что приводит к попаданию индентора при последующих измерениях на уже деформированную поверхность и снижает надежность измерений. В силу указанных причин описанный вариант ультразвукового метода целесообразно использовать при измерениях на сравнительно больших поверхностях, имеющих поперечные размеры не менее 25...30 мм. Подобная методика использована нами для высокотемпературных измерений. [c.212]

Следует отметить, что в (2.11) физический смысл S вполне соответствует интерпретации этого параметра, достаточно устоявшейся в настоящее время критическое напряжение хрупкого разрушения S является параметром, достижение которого наибольшими главными напряжениями является достаточным условием для реализации хрупкого разрушения, т. е. для обеспечения страгивания и распространения микротрещины. При этом в качестве необходимого условия выступает условие зарождения микротрещин, которое многие исследователи, например в работах [101, 149—151], принимают в виде (2.3). В предлагаемом критерии хрупкого разрушения (2.11) необходимое условие хрупкого разрушения соответствует условию зарождения микротрещин скола в виде (2.7). Как уже говорилось, разрушающее напряжение а/ при одноосном растяжении образцов в диапазоне температур Го Г Тем (см. рис. 2.6 и 2.7) совпадает с напряжением распространения микротрещин Ор, тождественно равным S , что позволяет получать значения S (x) на основании указанных предельно простых экспериментов. Однако совпадение а/ с S не является общим правилом даже при хрупком разрыве в условиях одноосного растяжения в области температур Т <То разрушающее напряжение а/ не является напряжением распространения микротрещин (см. рис. 2.7), а соответствует напряжению, при котором выполняется условие зарождения микротрещин. Такая же ситуация наблюдается при хрупком разрыве в условиях объемного напряженного состояния, например при разрушении образцов с концентраторами и трещинами (см. подразделы 2.1.4 и 4.2.2). [c.72]

Опыт показывает, что трещины имеют направление, перпендикулярное оси максимального удлинения. Для изотропного материала это соответствует направлению главного растягивающего напряжения. В прозрачном лаке трещины хорошо заметны и, таким образом, сразу устанавливается направление главных осей в исследуемой зоне. Если момент образования трещин зафиксирован, то тем самым определяется и удлинение, соответствую-идее определенной нагрузке. Удлинение при разрыве определяется для лака взятой рецептуры путем тарировочных испытаний плоского образца с установкой механических тензометров. [c.532]

В большинстве случаев образцы вырезают из слитка в направлении его главной оси, т. е. поперек столбчатых дендритов, исследуя при этом минимальную пластичность литого металла, Это правильно с точки зрения оценки технологичности металла, так как наиболее опасные растягивающие напряжения во время прокатки [c.503]

Определение поправочных функций на условия циклического нагружения следует проводить с учетом фрактальных характеристик формируемой поверхности разрушения. При прочих равных условиях нагружения, например при двухосном растяжении с разным соотношением главных напряжений, определение поправочной функции следует проводить для одинаковой фрактальной размерности или корректировать получаемое значение поправки в связи с различием фрактальной размерности формируемого рельефа излома от одного испытанного образца к другому. [c.271]

В качестве примера рассмотрим случай, когда требуется осуществить опыт на двухосное растяжение при оптимальном отношении растягивающих напряжений, а система нагружения внутренним давлением, необходимым для создания соответствующего напряженного состояния, отсутствует. В этом случае вместо внутреннего давления можно использовать сложное нагружение осевой силой и крутящим моментом тонкостенных цилиндрических образцов, ось которых не совпадает с главными осями симметрии материала этот способ позволяет получить состояние двухосного растяжения, хотя и не для всего диапазона отношений растягивающих напряжений. [c.478]

Главное, вероятно, в решении задач о сопротивлении разрушению образцов с кольцевыми выточками заключается в определении места расположения опасной зоны и учете фактора неоднородности напряженного состояния. Решение первой части этой задачи состоит в исследовании состояния металла в зоне влияния кольцевого надреза. [c.158]

Следствием наблюдаемых в опытах с изотропными материалами совпадения главных осей тензоров напряжений и деформаций (учтенного при выводе уравнений обобщенного закона Гука) и линейности зависимости между напряжением и деформацией в линейно напряженном образце является подобие диаграмм Мора [c.506]

Опыт показывает, что сопротивляемость материала разрушению или возникновению текучести зависит от вида напряженного состояния, определяемого отношениями главных напряжений и Og/ai. Так, например, если цилиндрический образец поместить в полость массивного очень жесткого тела, точно соответствующую его форме и размерам (рис. 8.1, а) и подвергнуть через штамп воздействию сжимающей силы, то вследствие стеснения поперечной деформации материал в образце испытает сжатие не только в направлении силы Р, но и в поперечных направлениях. Находясь в описанном состоянии, материал образца разрушится при напряжении PjF, большем по величине, чем то значение, которое обнаруживается в опыте с таким же образцом, но подвергнутым воздействию силы Р без стеснения поперечной деформации (рис. [c.520]

Подводя итог обсуждению экспериментальной оценки теорий, следует иметь в виду одно очень существенное обстоятельство, состоящее в том, что большинство экспериментов выполнялись все же не с пространственно, а с двумерно напряженными телами. Даже если образец в целом находился в пространственном напряженном состоянии, то те именно локальные области, в которых возникает предельное состояние, располагаются чаще всего вблизи поверхности, и если отсутствуют поверхностные нагрузки, то одно из главных напряжений в элементах у поверхности равно нулю. Так обстоит дело с изгибаемыми и со скручиваемыми образцами, так обстоит дело и с образцами с надрезом. Поэтому результаты [c.548]

В машинах с электромагнитным силовозбуждением колебания нагружаемой системы вызываются периодическими электро- магнитными силами притяжения, величина которых зависит от силы тока, проходящего через катушку электромагнита возбудителя. Следовательно, для программирования задаваемых образцу нагрузок достаточно соответствующим образом программировать напряжение переменного тока, питающего возбудитель. Практически осуществить это нетрудно. Поскольку продолжительность изменения силы тока может быть небольшой, время переключения режима испытаний зависит главным образом от добротности колебательной системы и величины колеблющихся масс (некоторые экспериментальные данные по этому вопросу приведены в гл. VII). При составлении испытательной программы в машинах с электромагнитным силовозбуждением необходимо иметь в виду, что сила магнитного взаимодействия (в случае системы с одним электромагнитом) меняется нелинейно с изменением зазора между полюсами электромагнита и якорем, поэтому программа изменения силы питающего тока не вполне соответствует программе изменения напряженности образца. [c.63]

Результаты. Остаточные напряжения в модели при комнатной температуре были незначительны. Когда первые две модели охладили до —40° С, по краям появились мелкие трещины в стекле, как показано на фиг. 11.2. Температуру третьего образца довели только до —28° С. Никаких трещин при этом в модели не было обнаружено. Именно при этой температуре были получены изоклины и изохромы, показанные на фиг. 11.3 и 11.4. Траектории главных напряжений, найденные графически по семейству изоклин, приведены на фиг. 11.5. Интегрированием вдоль этих линий были получены главные напряжения (см. разд. 8.1). Линии одинаковых главных напряжений (изобары) в безразмерной форме приведены на фиг. 11.6, а распределения нормальных и касательных напряжений вдоль поверхности скрепления стекла и пластмассы показаны на фиг. 11.7. При тех размерах, которые имела исследуемая пластина, наибольшее растягивающее напряжение возникало на поверхности скрепления слоев на расстоянии 0,2 мм от края и имело величину около 90 кг/см . [c.323]

Вообще говоря, поле напряжений у вершины трещины в анизотропной пластине включает составляющие Ki п Ки- Однако в настоящее время испытания проводят, как правило, при ориентациях, исключающих одну из этих составляющих это прежде всего относится к ортотропным материалам, которые ориентируют таким образом, чтобы нагрузка была параллельна одной главной оси, а трещина—другой. В таких условиях значительная анизотропия, свойственная некоторым композитам, может привести к явлениям, не наблюдающимся у обычных металлов. Так, при растяжении образцов с направленным расположением упрочнителя часто наблюдают продольное расщепление (рис, 8). Его может и не быть, если поперечная и сдвиговая прочности достаточно высоки [5] тем не менее, этот возможный тип разрушения материалов необходимо учитывать. Кроме того, приложение одноосных растягивающих напряжений к образцу с поперечным расположением слоев приводит к появлению локальных межслоевых напряжений т,2у и нормальных напряжений Ozzt перпендикулярных плоскости образца [35], что показано на рис. 9. Ориентация и значения величин Он и Тгу зависят от порядка укладки слоев, упругих постоянных каждого слоя и величины продольной деформации. Значительные межслоевые растягивающие а г. и сдвиговые х у напряжения могут привести к расслаиванию [11, 35], которое опять-таки является особенностью анизотропных слоистых материалов. Последний пример относится к поведению материала с поверхностными трещинами. В изотропных материалах трещина распространяется, как правило, в своей исходной плоскости (рис. 10, а). У слоистых материалов прочность связи между слоями обычно мала, и они обнаруживают тенденцию к расслаиванию по глубинным плоскостям (рис. 10,6). Три этих простых примера приведены здесь, чтобы проиллюстрировать некоторые из различий между гомогенными изотропными материала- [c.276]

Ударная прочность образцов с надрезом всегда меньше, чем без надреза [172, 233, 235, 245]. Главная причина этого состоит в том, что надрез является концентратором напряжения. Наибольшая концентрация наблюдается в случае острых надрезов с малым радиусом кривизны у их вершины [см. уравнение (5.13)]. Однако есть и другие причины, по которым надрез уменьшает ударную прочность, причем у одних полимеров более резко, чем у других. В образце без надреза деформация развивается по всей длине, а в образцах с надрезом большая часть деформации развивается вблизи вершины надреза, так что материал в надрезе претерпевает чрезвычайно высокую скорость деформации по сравнению с образцом без надреза [1, 245]. При высоких скоростях деформации пластичный материал может разрушаться хрупко, и его ударная прочность понижается. Поэтому различие в ударной прочности между образцами с надрезом и без надреза обычно больше для пластичных, чем для хрупких материалов [246]. Еще один фактор, обусловливаюш,ий чувствительность материала к надрезу, связан с тем, что процесс разрушения состоит из зарождения и роста трещин. В образце с надрезом трещина уже создана, и количество энергии, поглощенной при разрушении, определяется только энергией роста трещин. В случае образцов без надреза энергия, затрачиваемая на инициирование трещины, складывается с энергией, затрачиваемой на рост трещины. [c.184]

Предшествующие эксперименты [1,3] показали, что ускорение хрупкой трещины, начавшейся из краевого надреза в пластине, монотонно нагружаемой вплоть до разрушения одноосным растяжением, согласуется с теоретическими расчетами Мотта [4] и Берри [5]. В этих экспериментах измерения выполнялись главным образом на полиметилметакрилате (ПММА) при помощи нанесенной на поверхность сетки. Такие данные могут быть представлены либо в виде распределения средней скорости трещины между соседними полосами сетки, либо в виде точно произведенных измерений времени н длины трещины, интерпретированных на основе итерационного метода с использованием интегральной формы уравнения Берри [3, 5]. Последнее позволяет точно оценить предельную скорость трешлны и отношение действующих напряжений в образце к разрушающим напряжениям по Гриффитсу. [c.173]

На рис. 2.21 и 2.22 показаны распределения максимальных главных напряжений Oi r) и интенсивности пластической деформации еР(г) в надрезанном сечении образца, отвечающие разрушающей нагрузке, для образцов из стали в исходном и деформированном состояниях. В соответствии с п. 3-,изложеннного. выше алгоритма по пересечению кривых а(еР) и 5с(ер было [c.103]

При отсутствии в образце напряжений анализатор гасит световые лучи, прошедшие через поляризатор, и изображение получается затемненным. Под нагрузкой материал образца, становясь двоякопреломляющпм, разлагает поляризованный свет на две взаимно перпендикулярные и совпадающие с иаправленпе.м главных напряжений волны с разностью фаз, пропорциональной разности главных напряжений. В анализаторе волны снова совмещаются, и благодаря приобретенной разности фаз на изображении возникает спсте.ма интерференционных полос. При освещении белым светом образуются цветные полосы (изохромы), цвет которых зависит от разности главных напряжений — 02, а частота расположения — от величины нагрузки. [c.156]

Экспериментальная проьерка полученного выражения при различных напряженных состояниях показала, что для пластичных материалов оно приводит, в общем, к удовлетворительным результатам. Переход от упругого состояния к пластическому действительно определяется разностью между наибольшим и наименьшим из главных напряжений. Формула (8.1) показывает, в частности, что при гидростатическом сжатии или всестороннем растяжении в материале не возникает пластических деформаций. Если С1=а , то = 0. Это значит, что напряженное состояние равноэнасно с состоянием нена-груженного образца. [c.264]

Точка В (см. рис. 17) соответствует наибольшему значению растягивающего усилия. Напряжение, равное отношению наибольшего растягивающего усилия к первоначальной площади поперечного сечения образца, называется пределом прочности. Предел прочности обозцк-чается а р. После достижения предела прочности постепенно начинает образовываться местное сужение образца, называемое шейкой (рис. 19). С появлением шейки удлинения образца происходят главным образом на длине 2—шейки, остальная часть образца почти не уд- лнняется. [c.36]

Если пользоваться не монохроматическим, а белым светом, то на экране наблюдаются цветные полосы, окрашенные в цвета спектра, так как длины волн цветов спектра различны и они оказываются в наивыгоднейших условиях интерференции (см. -равенства 67) при различных значениях напряжений. Все точки одной какой-либо изохромы (одноцветной полосы) соответствуют точкам образца с одинаковой разностью главных напряжений di — Og. [c.135]

Комбинированное нагружение может оказывать одновременно влияние на размер зоны пластического затупления вершины трещины и на размер зоны пластической деформации. Помимо того, пластичность материала позволяет реализовать скачок трещины пос.ле ее страгивания тем меньшей величины, чем менее стеснение пластической деформации. Проверка этой гипотезы была осуществлена на крестообразных образцах из алюминиевого сплава Д16Т в условиях двухосного нагружения с соотношением главных напряжений в интервале от -1,0 до 1,0 [91]. [c.110]

Во всех случаях при вариациях соотношением главных напряжений в диапазоне -1,0 < 1,0 имело место формирование усталостных бороздок, шаг которых соответствовал измеренной СРТ по поверхности крестообразной модели вдоль ее траектории. При одновременной вариации нескольких параметров цикла нагружения можно подобрать такое сочетание их величин, что процесс распространения усталостной трещины будет эквивалентным для разных ориентировок траектории трещин в пространстве (рис. 6.18). На основании этого были проведены расчеты поправочной функции f(X(5, [Л = 0,5]) и определены эквивалентные характеристики процесса распространения усталостной трещины в поле двухосного напряженного состояния для различного расположения в пространстве плоскости излома в центральной части образца. Независимо от ориентации трещины кинетически процесс распространения трещины является эквивалентным и описывается единой кинетической кривой (5.63) и (5.64) (рис. 6.19). Некоторое смещение представленных кинетических кривых относительно указанной единой кинетической кривой связано с влиянием толщины пластины на закономерности роста усталостных трещин, которые не рассматривались при построении представленных кинетических кривых. Единая кинетическая кривая введена для описания поведения сплавов на основе алюминия при толщине пластины не менее 5 мм. [c.317]

Несинфазное нагружение крестообразных образцов из алюминиевого сплава Д16Т было реализовано при уровне первого главного напряжения = 130 МПа при асимметрии цикла R = 0,3 и соотношении главных напряжений 0,3 и 0,5 [92]. Исследованы углы смещения компонент двухосного нагружения (п/6), (п/3), (п/2), п, (Зп/2), (11л/6) в сопоставлении с синфазным нагружением 0° (360°). Выбор асимметрии цикла обусловлен необходимостью вывода ответных берегов усталостной трещины из возможного контакта при создании дополнительного продольного перемещения берегов трещины в условиях несинфазного нагружения. Значения углов сдвига фаз выбраны таким образом, чтобы охватить весь диапазон возможных смещений берегов усталостной трещины при двухосном нагружении плоских элементов авиационных конструкций. В рассматриваемом случае зона пластической деформации в вершине трещины наиболее полно может менять свою форму. [c.331]

Испытания плоских крестообразных образцов толщиной 4,9 мм применительно к алюминиевому сплаву Д16Т были проведены при одновременном варьировании несколькими параметрами цикла переходного режима нагружения [41]. Рассматривались блоки последовательно менявшихся соотношений главных напряжений, модулированное и ступенчатое изменение главного напряжения Ti, а также различное сочетание уровня напряжения, асимметрии цикла и соотношения главных напряжений в момент однократного изменения режима нагружения при выращенной трещине на длину около 5 мм с обеих сторон от центрального отверстия (рис. 8.8). [c.411]

Концентрация напряжений — местное повышение напряжений вблизи отверстий, резьбы и других изменений конструктивных форм. Картина напряженного состояния в выточке образца, подвергнутого растяжению в упругой области, показана на рис. 62. В вершине надреза имеет место объемное напряженное состояние с главными напряжениями 01, 02 и ffa. Зависимость между максимальными и номинальными напряжениями имеет вид атах= Од Он, гдеОд—теоретический коэффициент концентрации напряжений, зависящий от геометрии концентратора, размеров образца и вида напряженного состояния. [c.119]

В литературе имеются описания нескольких микрофотоупру-гих исследований, проведенных с различными целями. Одно из первых исследований выполнено Шустером и Скала [63], изучав-щими напряжения вокруг высокопрочных сапфировых (а-АЬОз) усов. В этой работе описан метод, при помощи которого по среднему значению разности главных напряжений на толщине образца вычисляется разность главных напряжений в плоскости, проходящей через ось уса. Предполагалось, что между границей раздела и областью, в которой доминируют условия свободного поля, эта разность линейно меняется с расстоянием. Максимальный коэффициент концентрации касательных напряжений, равный 2,5, был получен для уса с прямоугольным концом, что хорошо согласуется с результатами двумерных фото-упругих исследований [6, 66]. Для усов с заостренными концами концентрация напряжений оказалась значительно ниже. Умень-щение напряжений в матрице наблюдалось на расстоянии до 5 диаметров от конца уса. Наибольшая концентрация напряжений наблюдалась в точках разрушения уса, происшедшего после его заделки. Эта концентрация вызывает поперечное растрескивание матрицы. Количественный анализ напряженного состояния в окрестности разрыва волокна не проводился. [c.521]

Метод, использованный для разделения главных напряжений, представляет собой процедуру численного интегрирования, основанную на преобразовании Файлона уравнений равновесия Ламе — Максвелла для оси симметрии [27]. Этот метод успешно применялся Сэмпсоном [59] для аналогичного двумерного образца. Если в данной точке с координатой Xq или уо известно главное напряжение Ох или Оу, то напряжение в любой точке вдоль оси симметрии определяется по следующим формулам [c.529]

Если наша цель состоит в разработке критерия вязкого разрушения в столь же общем виде, как и используемый критерий Гриффитса при хрупком разрушении, то эта цель пока еще не достигнута. Причина состоит в том, что простые модели, которые могут быть описаны теоретически, не соответствуют действительным сложным условиям. Мак-Клинток [62] отметил, что критерий хрупкого разрушения связан только с текущим напряженным состоянием, тогда как при вязком разрыве размеры пустот и их взаимодействие зависят от всей истории изменения напряжений и деформаций образца. Расчет требует количественной оценки каждой из следующих трех стадий возникновение, рост и слияние пор. Дислокационные представления пригодны главным образом для первой стадии, для второй и третьей стадий в связи с большими деформациями необходимы теории пластичности сплошной среды. Эти теории основываются на специальных моделях роста пустот, а критерии разрушения связываются с их слиянием. [c.76]

Высокая релаксационная стойкость никелевых сплавов при 650—750 °С [136] способствует длительному сохранению концентрации внутренних напряжений. В результате усиливается процесс зарождения роста микроповреждений, что в итоге понижает сопротивление макроразрушению и уменьшению доли вклада главного нормального напряжения (механизме разрушения при ползучести подтверждается особенностью разрыва трубчатых образцов никелевых сплавов под действием внутреннего давления. [c.156]

Прежде всего ограничения налагаются требованием однородности. Как уже говорилось, испытания должны проводиться в условиях однородного напряженного состояния. Только в этом случае можно с достаточной достоверностью подметить в образце изменения, соответствующие качественным изменениям свойств самого материала. Однако мы пе располагаем средствами для создания в испытуемых образцах топ гаммы однородных напряженных состояний, которая необхо-дтга для построения предельных поверхностей. В частности, до сих пор не удается реализовать однородное напряженное состояние с положительными главными напряжениями [c.88]

В сварочной лаборатории МВТУ им. Баумана разработан метод определения объемных остаточных напряжений в стыковых сварных соединениях большой толщины. Метод позволяет определять напряжения как в глубине сварного соединения (объемные напряжения), так и на его поверхности (двухосные напряжения). Сущность его состоит в следующем в сварном соединении большой толщины сверлят специальные ступенчатые отверстия, ориентированные по главным осям поля напряжений или под некоторым углом к ним. В эти отверстия помещают специальные цилиндрические вставки с наклеенными на их поверхность тензодатчиками сопротивления. Перед установкой в образец вставки тарируют на машине для испытаний на растяжение. Коме того, перед проведением измерения напряжений вставке сообщают определенный предварительный натяг, который дает возможность регистрировать его деформации обоих знаков. После установки вставки и снятия прибором показания соответствующего напряжения предварительного натяга из образца вырезают столбик с отверстием и вставкой. Затем снимают повторное показание прибора. Практика измерений показала, что оптимальными размерами вырезаемого столбика является размер АОХА мм. Увеличение этого размера ведет к увеличению степени осреднения искомого компонента напряжения, а его уменьшение — к усилению влияния отверстия на результат измерения деформации. По разности произведенных замеров определяют величину упругой деформации, вызванной снятием остаточных напряжений, и подсчитывают величину этих напряжений. [c.215]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...