Движение изотермическое

Считая газ совершенным и движение изотермическим, определить, какое давление надо иметь на компрессорной станции, чтобы обеспечить давление у газораспределительной станции не ниже 1,2 МПа. [c.201]

Определить в этих условиях необходимый минимальный диаметр трубопровода, считая газ совершенным, движение изотермическим, а скорости малыми. [c.201]

При моделировании движения изотермических потоков во второй автомодельной области при [c.70]

Пользуясь полученными формулами для определения Wx Wy, уравнение движения изотермической среды в пограничном слое [c.284]

Уравнение состояния для движения изотермической капельной жидкости записывается в форме закона Гука. [c.23]

Экспериментально исследуется осредненное движение изотермической жидкости в цилиндрической полости квадратного сечения, совершающей вращательные вибрации вокруг оси симметрии. Изучается структура вибрационного течения, его устойчивость и закономерности трансформации с изменением безразмерной частоты в интервале, охватывающем области предельно низких и предельно высоких ее значений. [c.25]

Заключение. Экспериментально изучено движение изотермической жидкости в полости квадратного сечения, совершающей вращательные вибрации вокруг оси симметрии. Показано, что структура течения определяется двумя безразмерными параметрами, пульсационным числом Рейнольдса Ке = фц и частотой (О = Оа /у. (Здесь фр, 2 - амплитуда и частота колебаний, а - характерный размер полости, V - кинематическая вязкость.) В пределе высоких частот, со > 5000, при умеренных Ке , возбуждается [c.31]

Наряду с исследованием средней интенсивности процесса ( 6-9) проводилось изучение и локальной теплоотдачи ( 7-1). Во всех случаях использовалась известная методика стационарного теплового режима, но не всегда предусматривалась предварительная гидравлическая стабилизация движения твердых частиц и жидкости и, пожалуй, нигде не учитывалось нарушение такой стабилизации при переходе дисперсного потока из изотермического участка в неизотермический, теплообменный участок. Таким образом, влияние условий входа в должной мере не оценивалось, что является одной из причин определенной несогласованности различных данных. Средний коэффициент теплоотдачи определялся как непосредственно путем замеров температуры стенки [Л. 215, 229, 309, 350], так и косвенно через коэффициент теплопередачи дисперсного потока н охлаждающей (греющей) жидкости через стенку [Л. 18, 38, 137, 352, 361, 358]. Как правило. Dh/Dbh>0,5 и [c.210]

Растворение твердого металла в жидком состоит из двух последовательных стадий гетерогенной и гомогенной диффузии. Скорость процесса растворения определяется или одной, более заторможенной из этих стадий (первой—при растворении Рев Na, РЬ в сплавах РЬ—Sn, рис. 103, а) второй — при растворении Си в РЬ и Bi, Ni и РЬ, Fe в Hg рис. 103, б) или обеими (при растворении Ni и Си в РЬ, РЬ в Sn) и в изотермических условиях плавно изменяется от начального максимального значения до нуля при достаточно большой длительности растворения. Повышение температуры и движение жидкого металла увеличивают скорость растворения. Растворение сплавов может быть селективным (избирательным). [c.143]

При расчетах полагать движение поршня равномерным и процесс сжатия воздуха в аккумуляторе изотермическим. Атмосферное давление Ра,, = 0,1 МПа. [c.29]

Определить время полного хода поршня цилиндра 5 = = 150 мм, предполагая режим движения в трубопроводе (/ = 10 м, = 6 мм) ламинарным и расширение воздух, в аккумуляторе изотермическим (а = 120 мм). [c.328]

К этой категории относится предельный случай изотермического потока несжимаемой жидкости с малой плотностью частиц. Примем далее, что в этой изотермической системе скорости в невозмущенном потоке равны (Up = U) и движение частиц аналогично движению молекул в свободномолекулярном режиме. Применение интегрального метода приводит к соотношению [c.362]

Определить движение в изотермической автомодельной волне разрежения. [c.517]

Решение. Для изотермического движения в уравнении Бернулли вместо тепловой фуикции си стоит величина [c.558]

Обычно, однако, положение упрощается благодаря тому, что передача тепла из одного участка тела в другой (посредством простой теплопроводности) происходит очень медленно. Если теплообмен практически не происходит в течение промежутков времени порядка периода колебательных движений в теле, то можно рассматривать каждый участок тела как теплоизолированный, т. е. движение будет адиабатическим. Но при адиабатических деформациях Ощ выражается через Ui по формулам обычного вида с той лишь разницей, что вместо обычных (изотермических) значений величин Е, а надо брать их адиабатические значения (см. 6). Ниже мы будем считать это условие выполненным, и соответственно этому под Е и а в этой главе будут подразумеваться их адиабатические значения. [c.124]

Обратимся к движению газа при изотермическом процессе, когда соблюдается условие [c.110]

Наиболее распространенный метод расчета гидравлических сопротивлений при неизотермическом движении состоит во введении поправочных множителей к коэффициенту гидравлическою трения, найденному для условий изотермического движения. [c.196]

Приведенное выше выражение для работы изменения объема, производимой при обратимом изотермическом смешении, определяет также работу изотермического разделения двухкомпонентной газовой смеси на составляющие газы. Это-разделение осуществляется посредством обратного движения поршней I и II, вследствие чего работа разделения равна — L. [c.187]

Радиус парового пузырька на изотермической стадии роста определяется из уравнений движения и неразрывности. С помощью этих уравнений, в частности, может быть вычислено время, в течение которого паровой пузырек, возникший в результате внезапного уменьшения избыточного давления жидкости на величину Ар — р" — р, достигнет радиуса а, или, что эквивалентно, [c.465]

При движении газов по трубопроводу относительное изменение скоростей незначительно, поэтому с учетом теплообмена между газом и внешней средой можно считать, что по длине потока температура остается постоянной, т. е. процесс изменения состояния газа — изотермический. При расчете газопроводов и воздухопроводов обычно принимают изотермический процесс изменения состояния газа. [c.53]

Принимая для данного трубопровода относительную шероховатость труб А/й1 одинаковой и учитывая, что при изотермическом течении газа р является постоянной (а следовательно, при данном Re также будет постоянным, несмотря на изменение скорости движения газа и его плотности), коэффициент Дарси X можно считать одинаковым по всей длине газопровода. Тогда, интегрируя уравнение (6.30) в пределах от 0 до / (правую часть) и от Ру до Рз (левую часть), получим [c.107]

Для несжимаемых изотермических потоков учитываются только пульсации скорости и давления. Подстановка двух первых выражений (1.26) в уравнение движения (1.11) после несложных преобразований позволяет получить [c.18]

Рассмотрим движение тонкого смазочного слоя между двумя эксцентрично расположенными цилиндрами, один из которых (внутренний) вращается с постоянной угловой скоростью (рис. 169). Движение будем предполагать плоским, установившимся, ламинарным, изотермическим. Такая задача является простейшей i i3 числа разнообразных задач, составляющих гидродинамическую теорию смазки подшипников скольжения. Она может быть решена на основе бигармонического уравнения, т. е. при учете всех вязкостных членов уравнений движения. Такое решение было дано Н. Е. Жуковским и С. А. Чаплыгиным. В целях большей простоты рассмотрим решение в приближении Зоммерфельда, которое основано на уравнениях Рейнольдса. [c.349]

Рассмотрим изотермическое движение вязкой несжимаемой жидкости. В этом случае плотность и вязкость будут величинами постоянными. [c.72]

Движение жидкое будем называть баротропным, если плотность жидкости является функцией одного давления. В частности, движение воздуха или другого газа можно считать баротропным, если изменение его состояния происходит изотермически или адиабатически. [c.93]

Вынужденной конвекцией называется движение жидкости, вызванное действием внешних поверхностных сил, создаваемых работой насосов, компрессоров и т. д. В отличие от свободной вынужденная конвекция может и не сопровождаться теплообменом (изотермическое течение) в этом случае осуществляется конвективный перенос массы. Вынужденная конвекция в общем случае может сопровождаться и свободной конвекцией. Доля в переносе теплоты свободной конвекцией тем больше, чем больше разница температур отдельных частей среды и чем меньше скорость вынужденного движения. [c.194]

При установившемся прямолинейном, симметричном, изотермическом ламинарном течении уравнение движения в цилиндрических координатах имеет вид [c.300]

Во всех рассмотренных выше случаях движение жидкости в трубопроводах предполагалось изотермическим, т. е. происходящим при постоянной температуре. [c.249]

Образование кавитационных пузырьков происходит в различных условиях, определяющих характер расширения (сжатия) газа внутри пузырька. Если выделяемое тепло при сжатии пузырька быстро поглощается водой (что происходит при небольших скоростях движения стенки пузырька, а также из-за большой теплоемкости воды и малой массы газа), то процесс расширения или сжатия пузырька считается изотермическим, т. е. изменение давлений газа и радиуса пузырька связано законом Бойля—Мариотта [c.14]

Как уже отмечалось, системы уравнений сплошности (2.3), движения (2.25), (2.26) и (2.27) и состояния в форме р = р(р) используются для описания изотермических процессов в текущей жидкости. Если при изменении плотности и давления происходит изменение температуры (неизотермический процесс), то к системе уравнений сплошности и движения следует присовокупить уравнение состояния в форме F(p, р, Т) = 0. [c.22]

Все полученные выше зависимости требуют внесения в них поправок при движении жидкости со значительным теплообменом, т. е. в случаях, если движение жидкости сопровождается ее нагреванием или охлаждением. Так, при движении жидкости по горизонтальной трубе при нагревании или охлаждении жидкости коэффициенты гидравлического трения возрастают по сравнению с их значениями при изотермических условиях. Такое увеличение сопротивления объясняется действием свободной конвекции вследствие разности плотностей жидкости в ядре потока и у стенки. [c.165]

Пусть в (1.2) / ,// - onst, массовая сила и источники отсутствуют, движение изотермическое процесс установившийся 5/3/= 0. Применим функцию тока ЦТ = цг х, у) для преобразования координатной плоскости х, у к х,ц [c.56]

Для получения аэродинамических характеристик газоотводящих труб рассмотрим движение изотермического потока несжимаемого газа (р = onst) в вертикальном стволе произвольной геометрии, высотой Я и эквивалентным диаметром устья Do, с абсолютно газоплотными и адиабатически изолированными стенками. Принимаем заданными параметры газов на входе в трубу. [c.47]

Многочисленныл ги теоретическими и экспериментальны.ми исследованиями доказано, что в напорных трубопроводах при изотермических условиях движения несжимаемой жидкости характер распределения скоростей по сечению не зависит в отдельности ни от размеров сечения трубопровода (аииарата), ни от скорости течения, ни от физических свойств протекающей среды, а является функцией безразмерного комплекса этих параметров, т. е. числа Рейнольдса Ре = - Следовательно, если для гео- [c.14]

Вывести уравнение, аналогичное уравнению (105,3), для одномерного изотермического движения идеальн010 газа. [c.558]

При выводе уравнений равновесия и уравнений движения нематиков наличие у них центра инверсии не использовалось. Поэтому те же уравнения в их общем виде справедливы и для холестериков. В то же время имеется и ряд отличий. Прежде всего, меняется выражение Fa, с которым должно вычисляться, согласно определению (36,5), молекулярное поле h. Далее, наличие линейного по производным члена в свободной энергии приводит к появлению различия между изотермическими и адиабатическими значениями модуля /Са (ср. конец 36). В сформулированной в 40, 41 системе гидродинамических уравнений основными термодинамическими переменными являются плотность и энтропия. Соответственно этому должны использоваться адиабатические значения (как функции р и S) модуля упругости. [c.225]

После крушения теории теплорода теплота окончательно рассматривается как энергия движения составляющих тело материальных частиц (атомов, молекул). Но между теплотой и механической энергией вскоре обнаружились принципиальные отличия. Например, при торможении автомобиля его тормозные колодки нагреваются, но обратный процесс абсолютно невозможен — сколько бы мы ни нагревали колодки, автомобиль все равно останется на месте. Закон сохранения и превращения энергии, раскрывая количественную сторону превращений энергии, ничего не говорит о принцигшальных качественных отличиях между ее различными формами. Можно указать на другие принципиальные особенности тепловых явлений. Одним из самых очевидных наблюдений является то, что при различных видах работы часть энергии выделяется в виде теплоты. В природе существует тенденция к необратимому превращению различных видов энергии в теплоту, поскольку обратное превращение тепла в работу, за исключением изотермических процессов, невозможно. Другой, не менее очевидной особенностью тепловых явлений является то, что нагретые тела всегда стремятся прийти в равновесие с окружающей средой. Но и в этих процессах передачи теплоты существует односторонность, которую Р. Клаузиус сформулировал в качестве тепловой аксиомы Теплота не может сама собой переходить от тела холодного к телу горячему . Значение этого положения оказалось настолько важным, что его стали рассматривать как одну из формулировок второго начала термодинамики. Л. Больцман писал Наряду с общим принципом (законом сохранения и превра]цения энергии. — О. С.) механическая теория тепла установила второй, малоутешительным образом ограничивающий первый, так называемый второй закон механической теории тепла. Это положение формулируется следующим образом работа может без всяких ограничений превращаться в теплоту обратное превращение тепла в работу или совсем невозможно, или возможно лишь отчасти. Если и в этой формулировке второй принцип является неприятным дополнением к первому, то благодаря своим последствиям он становится гораздо фатальнее . [c.79]

Так в случае движения жидкости по г1)ризонтальной трубе при нагревании или охлаждении жидкости значения коэффициента гидравлического трения возрастают по сравнению с теми, какье имеют место в изотермических условиях. Такое увеличение сопротивлемпп объясняется действием свободной [c.161]

Приведенные выше закономерности справедливы лишь для изотермического движения, когда температура жидкости, а следовательно, ее вязкость и плотность во всех точках потока сохран (ют одну и ту же величину. При наличии же теплообмена температура жидкости меняется как по сечению трубы, так и по ее длине, Изменение темпе натуры по сечению приводит к изменению плотности жидкости и ее вязкости и, как следствие этого, к изменению профиля скоростей и гидравлических согротивлений. [c.196]

Обратное движение поршня происходит под воздействием энергии, накопленной в маховике и передаваемой посредством кривошипно-шатунного механизма газ сжимается сначала изотермически, для этого внутреннее пространство цилиндра сообщается с охладтелем, поддерживающим температуру Т , а в точке 4 цилиндр изолируется от охладителя и дальнейшее сжатие идет по адиабате 4-1. Сжатие кончается в точке /, где газ приходит к своему начальному состоянию. Цикл закончен и возможно повторение его сколько угодно раз. Проследим процессы, происходящие с рабочим телом в этом цикле. Рабочее тело обладает свойствами идеального газа. [c.67]

Выбрав для оси z направление, параллельное массовой силе F, для изотермического движения несжимаемой жидкости при постоянном динамическом коэффициенте вязкости ([л = onst) проекции уравнения движения на оси координат можно записать в виде [c.263]

Рассмотрим движение тонкого смазочного слоя между двумя эксцентрично расположенными цилиндрами, один из которых (внутренний) вращается с постоянной угловой скс>ростью (рис. 8.11). Движение предполагаем плоским установившимся ламинарным изотермическим. Такая задача является простейшей из числа разнообразных задач, составляющих гидродинамическую теорию смазки подшипников скольжещ5я. Ее можно решить на основе бигармонического уравнения, т. е. при учете всех вязкостных членов уравнений движения. Такое решение было дано [c.313]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...