Совершенный газ при наличии излучения

Когда излучение внутри оболочки станет равновесным, не убирая пылинку, начнем бесконечно медленно адиабатически расширять оболочку, доведя объем излучения до исходного значения Уг. После этого удалим пылинку. Энергия пылинки бесконечно мала, а потому ее наличие может сказаться на общей энергии излучения в полости также бесконечно мало. С другой стороны, давление изотропного излучения зависит только от интегральной плотности энергии излучения и, но не от его спектрального состава. Поэтому работа, которую совершит световое давление при расширении оболочки, будет с точностью до. бесконечно малой величины равна внешней работе, совершенной над излучением при его сжатии. Отсюда следует, что в результате сжатия и последующего расширения энергия, а с ней и температура излучения не изменятся. [c.688]

Широкое использование их для практических целей одновременно ставило задачи и перед другими разделами радиоэлектроники. Прежде всего, например, возникали вопросы, относящиеся к исследованию своеобразных колебательных систем, используемых в этой области техники. Подлежали глубокому рассмотрению вопросы внутренней электродинамики полых резонаторов и направляющих устройств. Ставились и разрешались вопросы внешней электродинамики, главным образом в связи с развитием радиолокации. Надо было теоретически и практически изучить излучение и прием радиоволн новых диапазонов. По-другому пришлось подойти к расчету и конструированию антенных устройств. Предстояло разобраться в явлениях отражения ультракоротких волн от различных целей , начиная от простых геометрических фигур и кончая сложными телами, какими на практике могли быть корабли, самолеты, ракеты, спутники Земли и другие объекты. Очень большое внимание надо было уделить вопросам распространения волн (влияния подстилающей поверхности, дифракции, рефракции, поляризации и др.). Были подвергнуты изучению явления поглощения и рассеяния ультракоротких волн естественными и искусственными образованиями в атмосфере, в газах, аэрозолях, при наличии метеорологических неоднородностей в атмосфере, отражения от метеорных следов и т. п. Находились в центре внимания также и задачи, связанные с отысканием способов уменьшения или полного устранения отражений этих волн и многое другое. Наконец, нужно было разработать совершенно новые методы измерений и создать для этого измерительную технику. [c.381]

Широкое применение найдут лазеры в научных исследованиях. Важной областью явится использование перестраиваемых по частоте лазеров для спектральных исследований с высокой чувствительностью и разрешающей способностью. Наличие мощных непрерывных и импульсных лазеров позволит более совершенно провести исследования в области взаимодействия излучения с непрозрачными средами, изучить нелинейные эффекты, возникающие при прохождении интенсивного лазерного излучения через оптически прозрачные среды. [c.323]

При взаимодействии с ограждающей поверхностью последняя отражает часть падающего на нее излучения газа. Это обратное излучение селективно поглощается газом. Вследствие этой селективности степень черноты и коэффициент поглощения газа, отнесенные к полному излучению, а не к определенной длине волны, вообще говоря, не равны друг другу (е а )- Далее оказывается, что наличие излучающего газа повышает эффективную степень черноты оболочки Ъст,эфф по сравнению с ее степенью черноты при излучении через совершенно прозрачную среду. [c.405]

Рассмотрение этого соотношения показывает, что потенциальная точность измерения дальности определяется точностью измерения времени прохождения импульса энергии до объекта и обратно. Совершенно ясно, что чем короче импульс, тем лучше (при наличии хорошей полосы пропускания, как говорят радисты). Но нам уже известно, что самой физикой лазерного излучения заложена возможность получения импульсов с длительностью 10 — 10" с. А это обеспечивает хорошие данные лазерному локатору. [c.128]

Следовательно, оптической плотностью, равной единице, обладает негатив, ослабляющий световой поток в 10 раз (lg 10 = 1) 5—2, если негатив ослабляет интенсивность освещенности в 100 раз (1д 100=2), и т.д. Согласно ГОСТ 7512—75, нормальная плотность рентгеновских снимков при дефектоскопии сварных соединений должна составлять 1,5...3 ед. Для совершенно прозрачной пленки 5 = 0, абсолютно непрозрачной — 5 = оо. Подложка рентгеновской пленки имеет определенную непрозрачность, которая вместе с некоторым числом зерен бромистого серебра, проявляющихся без воздействия излучения, определяет наличие вуали, плотностью 0,1... [c.107]

Эти меры защиты, иногда, правда, иллюзорные, помогают сохранить хладнокровие и избежать паники. Таким фактором, как моральное состояние, пренебрегать не следует. Наличие защитной каски и противогаза дают некоторую уверенность в безопасности (притом это совершенно справедливо). Помимо механической защиты, каска поглотит часть вредного излучения и радиоактивная пыль не [c.276]

Предположение, на котором базируется уравнение (4.1) и все последующие выводы на его основе, состоит в том что частота падающего излучения намного больше частоты, соответствующей любой энергии возбуждения данного атома. Совершенно очевидно, что это не соответствует условиям, при которых край полосы поглощения атома близок к частоте падающего рентгеновского излучения. При наличии поглощения показатель преломления так же, как и амплитуда атомного рассеяния, становится комплексной величиной. В этом случае, как это определяется выражением (4.5), к величине f(u) добавляются мнимая и незначительная действительная части, так что можно записать [c.85]

В этом параграфе мы коротко рассмотрим вопросы использования резонаторов различного типа в лазерах малой или средней мощности, а также в задающих генераторах мощных лазерных систем на неодимовом стекле. Свойства резонаторов мы будем затрагивать лишь постольку, поскольку это необходимо для понимания логики выбора типа резонатора для решения той или иной задачи, не очень заботясь о цельности изложения и совершенно не касаясь вопросов теории. Основанием для такой вольности служит не только наличие хороших книг и обзоров по резонаторам (см. например, [1—41), но и следующие сугубо прагматические соображения. В мощных многокаскадных лазерах основные физические и технические проблемы заключены в усилительных каскадах и цена , которую мы платим за обеспечение необходимых параметров излучения в задающем генераторе, не очень существенна. В случае лазеров с относительно небольшой энергетикой роль резонаторного каскада велика, и здесь тщательный анализ и расчет с точки зрения оптимизации системы имеет смысл. Однако, исключая некоторые ответственные прикладные задачи, ввиду сложности расчета (как правило, численного), с одной стороны, и относительной простоты самого лазера — с другой, сегодня чаще всего ограничиваются экспериментальной отработкой подобных систем. [c.137]

Иной порядок имеет соотношение потоков энергии излучения и вещества, так как скорости ударных волн В обычно на несколько порядков меньше скорости света с. Отношение потоков энергии излучения и вещества иТ Врг( изл/рб) с В), грубо говоря, в с В раз больше отношения плотностей энергии /изл/ре- В воздухе нормальной плотности, например, потоки энергии становятся сравнимыми при температуре порядка 300 000°, когда плотность энергии излучения еще очень мала. Наличие потока лучистой энергии существенным образом сказывается на структуре фронта сильной ударной волны, так как во фронте происходит лучистый теплообмен. Поток излучения, естественно, направлен от областей с высокой температурой в область с низкой температурой, т. е. навстречу потоку вещества в системе координат, где волна покоится. Энергия газа через излучение перекачивается из областей за скачком уплотнения в область перед скачком. Это оказывается возможным, потому что холодный газ перед фронтом волны, как правило, непрозрачен для подавляющей части спектра частот, которые излучаются нагретым до высоких температур газом. Действительно, газы обычно бывают прозрачными лишь в видимой и, возможно, в прилегающих близкой ультрафиолетовой и инфракрасной частях спектра. Но при высоких температурах в десятки и сотни тысяч градусов излучаются главным образом кванты в ультрафиолетовой области спектра, для которых газы совершенно непрозрачны. [c.219]

При обтекании равновесным и совершенным газом максимальное сжатие равно отношению плотностей в прямом скачке /г = Роо / Ps- В случае неизотермического течения в осевой части ударного слоя, как при наличии неравновесных процессов или излучения, плотность газа может меняться значительно, поэтому максимальное сжатие равно [c.182]

Случай простого совершенного газа. Теперь рассмотрим простой случай совершенного газа, который тем не менее отразит многие основные черты структуры скачка излучения. Предположим, что вязкость и теплопроводность существенны только в узкой области около х = О, как схематически показано на фиг. 12.3. Поперек этой области существуют скачки скорости, температуры, плотности и давления в соответствии с соотношениями Рэнкина —Гюгоньо (12.99) —(12.101). Кроме того, примем, что радиационное давление и плотность энергии излучения пренебрежимо малы, однако учтем поток лучистой энергии. (Подобный анализ при наличии магнитного поля проведен в работе [11].) [c.444]

По сравнению с применяемыми на прокатных станах бесконтактными радиационными устройствами, основанными на поглощении излучений, устройства для щелевого. метода контроля значительно точнее, пригодны для контроля деталей любого диаметра и требуют применения источника излучений очень малой активности, совершенно безопасных для рабочего При этом наличие загрязнений, охлаждающей жидкости, а также вибраций детали и станка существенно не сказывается на результатах измерения. [c.129]

Это соотношение, полученное нами формально из уравнения переноса радиации в предположении термодинамического равновесия, имеет фундаментальное значение в теории лучистого переноса. Важная роль этого соотношения обусловлена тем обстоятельством, что его правая часть совершенно не зависит от природы среды, а следовательно, является универсальной функцией длины волны и температуры. Для доказательства этого основополагающего факта временно отвлечемся от газовой среды и рассмотрим полость, ограниченную твердыми адиабатическими стенками, заполненную лучистой энергией, излучаемой, например, стенками полости и, в общем случае, другими телами, находящимися внутри полости. Оказывается, что при наличии термодинамического равновесия спектральная плотность излучения (1к совершенно не зависит от природы и свойств стенок полости и тел, находящихся внутри нее. Эта особенность равновесного излучения вытекает непосредственно из второго начала термодинамики. Действительно, допустим обратное, т. е. что плотность излучения при равновесии каким-то образом зависит от природы тел, находящихся внутри полости. Тогда, взяв две равновесные системы, находящиеся при одинаковой температуре, но заключающие разные тела, и установив между ними сообщение, мы бы нарушили равновесие. Это привело бы к установлению между обеими системами разности температур, которую можно было бы использовать для построения вечного двигателя второго рода. [c.655]

Прп вычислении собственной энергии излучения поверхностей нагрева казалось бы след ет принять во внимание, что они, будучи серыми, испускают излучение по всем длинам волн. Однако испускаемая ими энергия в тех частях спектра, для которых газ совершенно прозрачен, в рассматриваемом случае несущественна, если только принять, как это всегда делается при выводе, что температура ограничивающих газ поверхностей повсеместно одинакова. В самом деле, всякому элементу поверхности противостоят другие элементы с той же температурой, обеспечивающей лучистое равновесие в пределах полос прозрачности газа. Наличие селективно поглощающей промен<уточной среды, имеющей отличную температуру, обязывает учитывать только ту часть собственной энергии, которая приходится на полосы поглощения среды. [c.201]

Количественная теория была развита Рэлеем. Если бы рассеяния света не было, то небо было бы совершенно черным. На этом черном фоне звезды и другие небесные светила выделялись бы более ярко и контрастно. Именно таким видят небо космонавты из космических кораблей. При наличии же атмосферы значительная доля прямого солнечного излучения рассеивается в стороны. Она тем больше, чем короче длина волны. Поэтому рассеянный свет обогащен короткими волнами, чем и объясняется синий цвет неба. При восходе и заходе Солнца прямой солнечный свет проходит через большую толщу атмосферы, и при этом большая часть коротковолнового излучения теряется на рассеяние. Из прямого света до поверхности Земли доходят преимущественно красные лучи. Вот почему при восходе и заходе Солнце красное. Так же объясняется красный цвет зари. [c.602]

Значения интенсивности в функции от О даны на полярной диаграмме (фиг. 70) для различных значений i = 2 Kva . Увеличение направленности излучения с повышением частоты совершенно ясно из кривых, приведённых на чертеже. Наличие направленности затрудняет пользование одним громкоговорителем для целей озвучения больших пространств на открытом воздухе, так как, несмотря на то, что нижние компоненты звука распространяются равномерно во всех направлениях, верхние компоненты звука будут слышны только стоящим прямо перед громкоговорителем. В помещениях средних размеров [c.360]

Генератором называется совершенно иная система. Она является самостоятельным источником электромагнитных волн. Излучение генератора полностью определяется его внутренними свойствами способом и мощностью накачки, особенностями отражения и пропускания зеркал резонатора, наличием внутри резонатора потерь энергии. Генератор не требует внешнего источника света. [c.20]

Представленная выше схема изменения коэффициента теплопроводности может не соответствовать поведению реальных теплозащ.итных материалов. Это связано не только с тем, что при высоких температурах часть компонент теплозащ,итного материала может переходить из аморфного состояния в кристаллическое, что, как отмечалось, совершенно изменяет не только характер зависимости А, от температуры, но и саму величину коэффициента теплопроводности. Практически решающим обстоятельством оказывается разложение при нагреве части первоначальной массы вещества и образование дополнительной пористости. Появление внутри покрытия значительных объемов, заполненных газом, изменяет механизм распространения тепла. Этому вопросу будет уделено большое внимание в гл. 4. Будет показано, что при температурах менее 1000 К увеличение пористости приводит к резкому уменьшению коэффициента теплопроводности, тогда как при более высоких температурах наличие пористости в материале является причиной многократного увеличения А- с температурой (за счет переноса тепла излучением). [c.77]

Если бы среда внутри оболочки была диатермичной, то в условиях теплового равновесия любой выделенный на оболочке элемент поверхности излучал бы на остальную поверхность ровно столько энергии, сколько он сам поглощает из излучения остальной части оболочки. Совершенно очевидно, что замена диатермичной среды поглощающей средой, имеющей температуру, равную температуре оболочки, не может нарушить установившегося теплового равновесия между рассматриваемыми частями поверхности оболочки. Выделенный элемент поверхности оболочки при наличии внутри оболочки поглощающей среды будет получать такое же количество энергии, какое он получал, когда оболочка была заполнена диатермичной средой. [c.161]

Как показал С. Е. Роспковский 157], форма горелки и связанные с ней аэродинамические условия вблизи поверхности излучения также играют свою роль. Таким образом, при поверхностном горении мы сталкиваемся с процессом косвенного направленного теплообмена в его почти идеальной форме. Следует, однако, подчеркнуть, что в данном случае в печи как бы существуют две зоны. Первая зона представляет собой зону теплообмена вблизи керамической поверхности между тонким слоем горящей смеси и этой поверхностью, причем, можно считать, что этот тонкий слой горящей смеси практически не участвует в теплообмене с поверхностью подлежащего нагреву материала и другими элементами рабочего пространства печи. Условно говоря, эта зона представляет собой теплогенератор. Вторая зона — это собственно печь, т. е. зона теплообмена между раскаленной керамикой, поверхностью нагрева и остальными элементами кладки при наличии лучепоглощающей среды, имеющей какую-то промежуточную температуру между горящей смесью (и близкой к ней температурой керамической поверхности) и нагреваемым материалом. Такое представление является условным, однако, по-видимому, оно отвечает конкретным условиям работы подобных печей, поскольку температу а горящей горючей смеси совершенно иная, чем газовой атмосферы печи. Например, при температуре горящей смеси у поверхности керамики порядка [c.256]

Отличительная особенность теплового излучения заключается в том, что оно органически присуще всякому макрофизическому телу и количественно определяется одним только температурным уровнем последнего. Поэтому тепловое излучение называют также излучением температурным. Будучи возбуждаемо и непрерывно поддерживаемо внутренними микроструктурными движениями вещества, тепловое излучение каждого тела во внешнее пространство имеет место совершенно независимо от свойств и состояния окружающих тел, в частности, и тогда, когда последние находятся при температуре, совпадающей с температурой данного тела. Многие важнейшие законы теплового излучения основываются именно на том факте, что оно в неприкосновенном виде развивается в термически равновесных системах, наличие же или отсутствие равновесности в других отношениях вообще не играет какой-либо роли. Первым следствием отсюда служит утверждение, что испусканию теплового излучения непременно сопутствует более или менее интенсивное поглощение падающего на тело извне излучения, причем в условиях термического равновесия оба эффекта компенсируют друг друга. Если же взаимодействующие излучением тела находятся при разных температурах, то для каждого из них баланс [c.187]

Такое определение отличается от определений серого тела, в которых или вообще не ставится вопрос о возможной связи между С и Т тела, или, наоборот, подчеркивается наличие такой завксимостя. Учитывая, что серое тело — это абстрактное понятие, вводимое для более удобного проведения теоретического анализа и практических расчетов излучения, наделение его свойством неопределенной связи между С и 7 совершенно неоправдано. Особенно это видно на примерах анализа и расчетов процесса нагрева тел излучением, связанных с изменением температуры этих тел в период нагрева. Принятие определения серого тела с подчеркнутым отсутствием зависимости между С и Т дает возможность более четкого выявления особенностей излучения реальных тел. [c.14]

ВСЯК1ИЙ наблюдавший за нагревом металлических изделий В печи обращал внимание на то, что тело при равномерном нагреве теряет видимый рельеф. Так, например, равномерно нагретый шар кажется плоским, равномерно излучающим диском. Такое явление объясняется отсутствием зависимости световой яркости от направления луча излучения (рис. 2-4). При наличии однозначной для данного раскаленного тела связи между световой и энергетической яркостями можно на основе этого визуального опыта заключить, что в указанных условиях и энергетическая яркость интегрального излучения тела также не зависит от направления, т. е. = = Bn = onst = B. Это положение совершенно точно соблюдается для абсолютно черного излучения. Как будет показано ниже, нагретое тело в печи в конце нагрева посылает излучение, близкое к черному. Вот почему в печи в этот период в наибольшей мере наблюдается потеря видимого рельефа равномерно нагретого тела. [c.21]

Движение заряда с ускорением приводит к излучению эл.-магн. волн. Эл.-магн. волны уносят знер-гию и импульс. Поэтому система движущихся с ускорением зарядов не является замкнутой в ней не сохраняются энергия и импульс, Такая система ведёт себя как механич. система при наличии сил трения диссипативная система), к-рые вводятся для описания факта не-сохранения энергии в системе вследствие её взаимодействия со средой. Совершенно так же передачу энергии (и импульса) заряж. частицей эл.-магн. полю излучения можно описать как лучистое (радиац.) трение . Зная теряемую в единицу времени энергию (т. е. интенсивность излучения), можно определить силу трения . В случае электрона, движущегося в огранич. области со скоростью, малой по сравнению со скоростью света в вакууме с, интенсивность излучения составляет [c.300]

Пространственное ограничение волновых ф-ций носителей заряда размерами слоя (квантовой ямы GaAs) для толщин слоев играет гл. роль в процессах излучения и поглощения. Др. фактором, влияющим на спектры излучения и поглощения в гетероструктурах, является наличие резких границ раздела. Ширина линий излучения Э. коррелирует с совершенством поверхностей раздела—чем совершеннее поверхность раздела, тем уже линия. [c.503]

Применение металлического урана, если нельзя использовать его ядер-ные свойства, резко ограничивается неблагоприятными химическими и механическими свойствами. Изыскание других областей применения металла весьма желательно ввиду наличия запасов обел,ненного урана (материал, обедненный ураном-235 вследствие его отделения и обогащенный ураном-238). Для неядерных применений это изменение изотопного состава совершенно не имеет значения. Обедненный материал считается менее опасным из-за меньшей радиоактивности. Уран, используемый в антикатоде рентгеновской трубки, дает рентгеновы лучи высокой энергии (очень малой длины волны) [101, 121] вследствие большого атомного номера. Но этой же причине он является выдающимся по своей эф<1)екгивности материалом для защиты от излучений. При использовании урана вместо свинца можно значительно снизить вес защиты. Эта экономия особенно ценна в передвижных реакторах. [c.853]

Результаты этих исследований подтвердили изложенные выше представления о собственных состояниях поляризации излучения, свойственного лазеру с анизотропным резонатором. Следует, во-первых, отметить, чрезвычайную легкость снятия поляризационного вырождения. Так, наличие амплитудной анизотропии, соот етствующей разнице потерь для ортогональных поляризаций в 1 % для однократного прохода через частичный поляризатор, уже приводило к совершенно четкой фиксации генерируемой линейной поляризации вдоль оси наибольшего пропускания частичного поляризатора. [c.94]

Присоединение отрезка трубы длиной в 1/4 волны позволяет довольно совершенно осуществить условие устического короткого замыкания (Z = 0). При помощи открытого отверстия в свободный воздух осуществить это полностью не удается из-за наличия импеданса, обусловленного реакцией поля излучения. [c.164]

Частотные характеристики звуковых колонок имеют большую равномерность, чем характеристики входящих в нее отдельных громкоговорителей. Это получается, во-первых, потому, что не может быть громкоговорителей, имеющих совершенно одинаковые частотные характеристики (есть много факторов разброса характеристик). Вследствие этого при совместном действии громкоговорителей происходит усреднение характеристик, т. е. сглаживание их неравномерностей. Особенно это относится к области частот выше 1000 Гц, где наблюдается много максимумов и. минимумов характеристики. Во-вторых, на низких частотах из-за взаимодействия громкоговорителей, находящихся на расстояниях, значительно меньших длины волны, излучение увеличивается, так как оно пропорционально квадрату размеров излучателя (6.11) и нижняя граница передаваемого частотного диапазона снижается. Вследствие этих причин частотный диапазон колонок расширяется по сравнению с частотным диапазоном входящих в нее громкоговорителей и составляет 80—10 000 Гц с неравномерностью не более 12 дБ. В СССР звуковые колонки выпускают мощностью от 0,5 до 100 Вт. Высота мощных коло1Нок (от 25 Вт и более) доходит до 1,5 м. В результате этого коэффициент концентрации мощных звуковых колонок доходит до 16 при наличии разворота гро1мкоговорит1е-лей на 60° и до 25 — без него. [c.145]

Амплитуда пучка, рассеянного в каком-либо определенном направлении, в значительной степени зависит от упорядочения в расположении атомов. Если, подобно тому как в случае рентгеновских лучей и нейтронов, взаимодействие с атомами настолько слабое, что в кристалле энергия продифрагировавшего излучения может концентрироваться в одном или двух четко определенных направлениях благодаря трехмерной дифракции прежде, чем падающий пучок успеет потерять значительную часть своей энергии, тогда можно рассматривать возможность рассеяния строго определенных пучков. Продифрагировавший пучок будет дифрагировать снова, если он проходит через другую область кристалла, которая ориентирована под правильным углом для брэгговского отражения. Это условие всегда выполняется в большом совершенном монокристалле, но его выполнение становится менее вероятным при наличии кристаллических дефектов, границ зерен и т.д. Для совершенного кристалла и сильного кристаллического отражения многократное рассеяние становится заметным для рентгеновских лучей при длине пути порядка 1 мкм. Для нейтронов необходимая длина Пути в несколько раз больше. Если атомы недостаточно упорядочены, чтобы давать хорошо определенные дифрагированные пучки, то интенсивность дифрагированного излучения в любом направлении будет значительно меньше и эффекты многократного рассеяния будут соответственно менее важными. [c.99]

Особые сложности возникают в задачах этого рода, когда обтекание осуществляется смесью нейтральных или реагирующих, образующих фронты детонации и горения газов (Г. Г. Черный), при наличии неравновесных в термодинамическом смысле физико-химических процессов диссоциации и ионизации, релаксации колебательных степеней свободы молекул, влиянии излучения (В. Я. Нейланд). Учет влияния реальности образующих смесь газов, их вязкости, теплопроводности и взаимной диффузии еще более усложняет физическую сущность явлений, вызывая наряду с вычислительными трудностями вопросы, связанные с самой постановкой задачи (Б. М. Павлов, А. И. Толстых, Г. Хошизаки, К. Вилсон). До сих пор еще совершенно недостаточны наши знания [c.41]

Таким образом, действительные источники света можно как бы заменить окружающей их светящейся поверхностью Р с непрерывно распределенными по ней когерентными вторичными источниками. Отличие этой поверхности от реальной поверхности излучающего тела состоит в том, что она абсолютно прозрачна для всякого излучения. В такой формулировке принцип Гюйгенса — Френеля выражает весьма общее положение. Он означает, что волна, отделившаяся от своих источников, в дальнейшем ведет автономное существованйе, совершенно не зависящее от наличия источников. [c.263]

Злокачественные клетки воспринимаются иммунной системой как чужеродный антиген. Это говорит о том, что озлокачествление клеток связано с изменением спектра индивидуальных частот. С этой точки зрения онкологические заболевания родственны указанным выще. Судя ш появивщимся в литературе [127] описаниям на блюдаемой в некоторых случаях нормализации опухолевых клеток, в принципе возможен и подбор частот КВЧ-воздействий, точно соответствующих онкологическому заболеванию. Об этом говорят и работы чл.-корр. АН СССР Б. В. Дерягина и М. В. Голованова [105], позволившие установить наличие очень интенсивного излучения злокачественных клеток и одинаковости спектра излучения различных злокачественных клеток одного и того же больного [128]. Но, естественно, такой подбор станет доступным лишь после создания совершенной диагностической аппаратуры. К реализации этого пути медицина пока не подготовлена. [c.131]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...