Газ, калорически совершенный

Калорический совершенный газ характеризуется тем, что в приведенных формулах Сд и Ср полагаются постоянными величинами. [c.124]

Основные положения и законы классической термодинамики Для политропного газа (калорически совершенного) [c.279]

Применим теперь полученные результаты к основным уравнениям движения газа. Будем считать газ калорически совершенным и изменение состояния его изоэнтропическим. Как известно из первой главы, в случае совершенного калорического газа энтропия 8 выражается формулой [c.129]

Если газ калорически совершенный с постоянными коэффициентами теплопроводности и вязкости, то условия (10.13) выпадают из рассмотрения. При рассмотрении установившегося течения нетеплопроводного калорически совершенного идеального газа без учета внешних сил подобие определяется одним числом Маха, т. е. при рассмотрении частных задач некоторые критерии подобия могут не входить в соответствующие уравнения движения. [c.140]

Далее, будем считать газ калорически совершенным, т. е. будем полагать, что его внутренняя энергия ё имеет вид [c.322]

Будем полагать, что жидкость является акустически сжимаемой, а газ калорически совершенным [c.134]

Для примера запишем уравнения (1.5.7) для равновесной смеси калорически совершенного газа (первая фаза) и несжимаемого веш ества (вторая фаза) [c.49]

Во многих задачах, когда параметры (давление п температура) меняются не в очень широком диапазоне, а сами давления не очень высоки, для описания пара и жидкости, как правило, можно обойтись моделью калорически совершенного газа (5.1.1) и несжимаемой жидкости (5.1.2) с фиксированными (для заданного диапазона) Rg, g, 7g, pi, l. При этом нужно учитывать, что если имеются фазовые переходы, то энтальпии пара и жидкости должны быть согласованы в соответствии с (5.1.3) за счет igo и i o, чтобы [c.247]

В газовзвеси при а < 1 и в отсутствие фазовых переходов равновесные параметры за волной определяются соотношениями, аналогичными соотношениям на скачке для калорически совершенного газа (см. (1.4.24), (4.4.16)), но с эффективным показателем адиабаты смеси (см. (1.4.29)) и с равновесной скоростью звука С = Се. [c.347]

Нетрудно показать, что ири vl/ l С 1 можно пренебречь кинетической энергией в уравнении движения газа. Тогда уравнения нестационарного гомобарического движения теплопроводной. калорически совершенной газовой фазы в разреженной газо-взвеси (az[c.421]

Внутренняя энергия калорически совершенного газа равна 00 = (е — теплоемкость при постоянном объеме). [c.27]

Рассматривается радиальное движение паровой оболочки, окружающей изолированную сферическую частицу в безграничной массе жидкости. Предполагается, что жидкость вязкая, несжимаемая, в твердой частице температура распределена равномерно, для паровой фазы применяется модель калорически совершенного газа. Используются такие же допущения, как в постановке Релея для задачи о динамике одиночного пузырька сферическая симметрия процесса и однородность давления р2(0 паровой фазе. Правомерность использования этих допущений в задачах динамики газовых, паровых и парогазовых пузырьков в жидкости обсуждалась в [1-5]. В настоящей работе не рассматриваются схлопывание парового слоя и вскипание жидкости на поверхности нагретой частицы. [c.715]

Если в уравнениях (6.11.14) использовать уравнения состояния калорически совершенного газа р = R, с = onst), то они сводятся к обычным уравнениям газовой динамики, что можно использовать при тестовых расчетах. [c.145]

Будем для простоты считать, что газовая фаза — смесь калорически совершенных газов с газовыми постоянными Вец), теплоемкостями при постоянном давлении g(k) (А = 0,1,2) и с удельной теплотой парообразования и 2) компонент М и Л (/с = = 1, 2) [c.271]

Таким образом, находящийся в равновесном состоянии совершенный газ с равномерным распределением энергии по степеням свободы является и калорически совершенным—теплоемкости его постоянны. [c.23]

Это есть калорическое уравнение состояния калорически совершенного газа. [c.37]

Голономность dQ имеет место только для термически однородной системы. Покажем на примере, что термически неоднородная система будет неголономной. Рассмотрим два разных калорически совершенных газа в замкнутой оболочке, разделенных между собой подвижной адиабатической, т. е. не проводящей тепло перегородкой. Пусть каждого газа будет по одному молю и газы такие, что их теплоемкости различны. Вследствие подвижности адиабатической перегородки давления газов одинаковы, а температуры могут быть разные. Для такой системы будем иметь [c.41]

Установление существования характеристических функций является крупным успехом термодинамики. Однако явный вид характеристических функций нельзя получить термодинамическим путем. Характеристические функции получены для калорически совершенного газа и для равновесного излучения. Для других систем характеристические функции находятся с помощью статистической физики или из опыта. [c.47]

Предположим для простоты, что газообразную фазу можно рассматривать как калорически совершенный газ, тогда [c.88]

Калорически совершенный газ не удовлетворяет третьему закону термодинамики. [c.88]

Калорически совершенный газ не удовлетворяет тепловой теореме Нернста, которая требует, чтобы при Т = О изменение энтропии [c.89]

Для идеальной жидкости система (6.5) содержит четыре уравнения с пятью неизвестными величинами Vy, р, р. В частном случае адиабатических обратимых течений совершенного газа существует уравнение, устанавливающее связь между давлением и плотностью. Как известно из первой главы, для калорически совершенного газа в этом случае имеет место обратимая адиабата (адиабата Пуассона) [c.118]

Рассмотрим калорически совершенный газ. Тогда пятое уравнение системы (13.27), выражающее закон сохранения энергии, можно записать в виде (см. формулу (7.25)) д.Т [c.158]

Напишем уравнения обращения воздействий для калорически совершенного газа, для которого термическое уравнение состояния имеет вид [c.191]

Поэтому величину называют энтальпией адиабатического торможения или полной энтальпией, поскольку эта величина равна энтальпии адиабатически заторможенного газа. Для калорически совершенного газа [c.192]

Отсюда получим калорическое уравнение состояния для калорически совершенного газа [c.193]

Отсюда следует, что скорость звука для калорически совершенного газа есть функция только температуры. [c.193]

Для калорически совершенного газа уравнение 5.11) примет вид (см. формулу (4.10)) [c.199]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...