Газ простой совершенный

Наиболее простыми свойствами обладает газ, разреженный настолько, что взаимодействие между его молекулами может не учитываться, так называемый совершенный (идеальный) газ. Для совершенных газов справедливо уравнение Клапейрона, позволяющее определять плотность газа при известных давлении и температуре, т. е. [c.13]

Для простого совершенного газа Ср постоянна и Й-2— = Ср Т Г ). [c.32]

Из уравнений (2.21) и (2.23) можно получить уравнение энергии для простого совершенного газа [c.32]

Случай простого совершенного газа. Теперь рассмотрим простой случай совершенного газа, который тем не менее отразит многие основные черты структуры скачка излучения. Предположим, что вязкость и теплопроводность существенны только в узкой области около х = О, как схематически показано на фиг. 12.3. Поперек этой области существуют скачки скорости, температуры, плотности и давления в соответствии с соотношениями Рэнкина —Гюгоньо (12.99) —(12.101). Кроме того, примем, что радиационное давление и плотность энергии излучения пренебрежимо малы, однако учтем поток лучистой энергии. (Подобный анализ при наличии магнитного поля проведен в работе [11].) [c.444]

Для жидкостей или газов, плотность которых слишком велика, чтс, ы их можно было считать совершенными газами , простое уравнение состояния (23) и функциональное соотношение между Е м Т должны быть заменены более сложными соотношениями [c.21]

Изотермическое расширение идеального газа является простой иллюстрацией процесса количественного превращения теплоты в работу. Работа, совершенная по отношению к окружающей среде, происходит за счет эквивалентного количества теплоты, полученной от окружающей среды. Однако этот процесс не может продолжаться после того, как давление в цилиндре достигнет наиболее низкого давления окружающей среды. Для того чтобы продолжить процесс, система должна вернуться к первоначальному состоянию. Но восстановление состояния потребовало бы по крайней мере такой же работы, как работа, полученная во время расширения таким образом, эффективность изотермического расширения для получения только работы была бы сведена к нулю. [c.196]

Наиболее простым и доступным методом определения коррозионной стойкости металлов в электролитах является испытание в открытом сосуде (рис. 327), которое позволяет использовать большинство показателей коррозии. Образцы (обычно три в каждом опыте) подвешивают на стеклянном крючке или капроновой нити и испытывают при полном (рис. 327, а), частичном (рис. 327, б) или переменном (рис. 327, в) погружении в неподвижный (рис. 327, а—в) или перемешиваемый (рис. 327, г) коррозионный раствор, через который можно пропускать воздух, кислород, азот или другой газ (рис. 327, д). Более совершенно проведение испытания в оборудованном термостате (рис. 327, е). [c.443]

Уширение линий, обусловленное взаимодействием излучающих атомов со средой, в сильной степени зависит, естественно, от свойств этой среды и имеет совершенно различный характер в газах, жидкостях и в твердых телах. Мы разберем сравнительно простой случай разреженных газов, где взаимодействие происходит в течение сравнительно кратковременных столкновений, длительность которых значительно меньше времени свободного пробега. В таких условиях излучение будет, очевидно, иметь вид последовательности цугов, причем их длительность определяется процессами в момент столкновения. [c.741]

Основная идея принципов введения средних характеристик потока совершенного газа в данном сечении канала состоит в определении термодинамических характеристик в мысленно адиабатически обратимым путем заторможенном до состояния покоя газе (давления торможения р и удельного теплосодер жания для идеального совершенного газа) или введении некоторого мысленно определенного поступательного движения газа в данном сечении с постоянными по сечению скоростью г ср, давлением р и температурой Т. Вместо поступательного движения в некоторых приложениях требуется введение простых канонических течений с закруткой. [c.90]

Сходство физико-химических свойств атомов, стоящих в одном столбце периодической системы Менделеева (табл. 10), распространяется и на их атомные спектры. Мы уже указывали, что все щелочные металлы имеют совершенно аналогичные и сравнительно простые спектры, возникновение которых можно объяснить движениями одного наиболее внешнего, валентного электрона вокруг симметричного атомного остова. При передвижении же вдоль каждой из строк таблицы Менделеева слева направо встречаются все более и более сложные спектры. По Бору, это объясняется тем, что электроны располагаются в атомах по определенного рода слоям или оболочкам. Каждая оболочка начинается с щелочного металла и заканчивается инертным газом. Все электроны, входящие в состав одной и той же оболочки, движутся по орбитам с одинаковыми главными квантовыми числами. Каждый период таблицы Менделеева начинается с заполнения электронами новой оболочки. Физико-химические свойства элементов определяются числом и расположением их самых внешних, валентных электронов. Поэтому периодическое заполнение новых оболочек ведет к периодичности свойств атомов. [c.49]

Широкое использование их для практических целей одновременно ставило задачи и перед другими разделами радиоэлектроники. Прежде всего, например, возникали вопросы, относящиеся к исследованию своеобразных колебательных систем, используемых в этой области техники. Подлежали глубокому рассмотрению вопросы внутренней электродинамики полых резонаторов и направляющих устройств. Ставились и разрешались вопросы внешней электродинамики, главным образом в связи с развитием радиолокации. Надо было теоретически и практически изучить излучение и прием радиоволн новых диапазонов. По-другому пришлось подойти к расчету и конструированию антенных устройств. Предстояло разобраться в явлениях отражения ультракоротких волн от различных целей , начиная от простых геометрических фигур и кончая сложными телами, какими на практике могли быть корабли, самолеты, ракеты, спутники Земли и другие объекты. Очень большое внимание надо было уделить вопросам распространения волн (влияния подстилающей поверхности, дифракции, рефракции, поляризации и др.). Были подвергнуты изучению явления поглощения и рассеяния ультракоротких волн естественными и искусственными образованиями в атмосфере, в газах, аэрозолях, при наличии метеорологических неоднородностей в атмосфере, отражения от метеорных следов и т. п. Находились в центре внимания также и задачи, связанные с отысканием способов уменьшения или полного устранения отражений этих волн и многое другое. Наконец, нужно было разработать совершенно новые методы измерений и создать для этого измерительную технику. [c.381]

В. И. Ленин видел в этом изобретении не простое улучшение методов эксплуатации угольных месторождений, а принципиальное решение сложнейшей проблемы перевода всего народного хозяйства на широкое использование газа, который позволит вдвое увеличить долю энергии, заключающейся в каменном угле , и сократить стоимость электроэнергии до одной пятой, а может быть даже до одной девятой . Это привело бы к колоссальной экономии труда, к разработке малоценных и труднодоступных месторождений угля и т. п. Однако последствия этого технического достижения, как указывал В. И. Ленин, будут совершенно разными при капитализме и социализме. [c.10]

В последуюш,ие годы познания о газотурбинном цикле расширились. Тепловой цикл двигателя внутреннего сгорания, осуществляемый в новых условиях конструктивного оформления, приобрел ряд особенностей, сделавших его еще более совершенным. В газотурбинном цикле оказалось возможным ввести разделение агрегатов, сжимающих рабочее тело, от агрегатов, в которых происходит подвод тепла, и от агрегатов, трансформирующих кинетическую энергию рабочего тела в механическую. Это создало возможность применения промежуточного охлаждения при сжатии, промежуточного подогрева при расширении рабочего тела и позволило осуществить способ возвращения тепла от отработанных газов к сжатому воздуху, т. е. регенерацию тепла, невозможную для условий работы поршневого двигателя внутреннего сгорания. Расширение представлений о цикле газотурбинной установки, введение регенерации открыло большие возможности для экономии топлива. Наряду с тепловым совершенством, равным, а в некоторых случаях и превосходящим совершенство поршневого двигателя внутреннего сгорания, газотурбинная установка казалась более простой по своей конструкции по сравнению с другими видами тепловых двигателей, в частности паровых. [c.99]

Сделаем еще одно наиболее простое дополнительное допущение, что среднее арифметическое трех нормальных напряжений дает давление в данной точке. Смысл такого допущения заключается в возможности рассмотрения величины Vg (ри + р22 + рзз) как функции плотности и температуры, определяемой в случае совершенного газа по формуле Клапейрона. Такое предположение является новым допущением или дополнительной гипотезой к обобщенному закону Ньютона. [c.168]

Решение задачи в общем случае представляет в настоящее время совершенно непреодолимые трудности не только из-за чисто математических сложностей. Для некоторых явлений, из которых складывается процесс, трудно сейчас конкретно в замкнутом виде сформулировать физическую задачу. Достаточно, например, отметить, что к настоящему времени нет еще единой точки зрения по значительно более простому вопросу о механизме турбулентного распространения пламени в предварительно перемешанном потоке горючих газов. Поэтому весьма существенное значение имеет экспериментальное исследование топочных устройств различного назначения и накопление материалов по действующим установкам. [c.219]

Термодинамика системы воздух — вода — пар проста поэтому такая система удобна для иллюстрации задач массопереноса, в которых в L-состоянии находится жидкость, а в О- и оо-состояниях — газ. Мы рассмотрим сначала расчет этой системы, затем — систем с химическими реакциями и, наконец, некоторые специальные случаи. Если считать газ совершенным и для определения парциальных давлений использовать только закон Гиббса—Дальтона, то термодинамическое состояние рассматриваемой системы однозначно определяется заданием следующих параметров кривой зависимости давления насыщенных паров воды от температуры, скрытой теплоты испарения Н2О при некоторой определяющей температуре, а также удельных теплоемкостей воды, водяного пара и воздуха. [c.389]

Существует несколько ответов на этот вопрос. Во-первых, как будет показано ниже, данные обычного метода, хотя и легко получаемые, часто неправильны это является выводом из анализа, приведенного ниже, хотя нужно признать, что нельзя не считаться и с экспериментальными данными, связанными с этим вопросом. Во-вторых, описанный метод совершенно отличается от того, которым пользуются при конструировании башен для кондиционирования воздуха или его охлаждения однако система вода — воздух является сравнительно простым примером бинарной смеси и должна описываться предлагаемым методом. В-третьих, исчезновение энтальпий из расчетов вызывает справедливые опасения обычный метод предсказывает одинаковые скорости массопереноса для заданных составов газа и жидкости независимо от того, перегрет ли газ. Правильно ли это [c.34]

Количественная разработка предложенных схем (моделей) турбулентного горения также не привела еще к результатам, дающим возможность надежно рассчитывать динамику процесса. Следует учитывать, что не только турбулентное горение в целом, но и отдельные процессы, составляющие это сложное явление, исследованы еще совершенно недостаточно. Не изучен характер движения отдельных объемов газа в турбулентном потоке, неизвестна количественная связь между размерами этих объемов, скоростями их движения и временем их существования. Эти сведения отсутствуют даже для тех более простых случаев, когда турбулент- [c.38]

Обратимся к решению простейшей задачи о распространении в газе чалых возмущений, которая может быть сформулирована так в покоящемся идеальном и совершенном газе создаются весьма малые возмущения скоростей, давлений или плотности, причем возникающее вследствие этого движение является одномерным параллельным оси х баротропным движением, зависящим лишь от координаты х и времени требуется разыскать элементы возмущенного движения. Обозначим через и, р и р скорость, давление и плотность возмущенного движения, через ро и Ро — давление и плотность в покоящемся газе, причем отвлечемся от действия объемных сил тогда, вводя обозначения и, р, р для малых возмущений скорости, давления и плотности, будем иметь [c.101]

Как у, так и рациональный к. п. д. tir этой простой установки для сжижения газа составляют около 10% Такое низкое значение T)R обусловлено необратимостью установки, в которой наиболее существенна необратимость дросселирования. Подробнее этот вопрос будет рассмотрен в следующей главе после установления простого способа оценки потерь при совершении работы (или избыточно потребляемой работы), связанных с необратимостью. Анализ более сложных установок с более высокими к. п. д. читатель может найти в гл. 10 работы [10]. [c.248]

В настоящей главе мы приступили к изучению простых паровых энергетических установок и установок для сжижения газа, что позволило на примере реальных технологических процессов продемонстрировать применение несколько абстрактного исследования термодинамической доступности энергии, выполненного в предыдущей главе. При этом нам удалось установить критерии совершенства детально изучавшихся нами установок. В следующей главе мы вернемся к абстрактному изучению термодинамической доступности энергии и докажем некоторые теоремы о потерях при совершении работы (или избыточно потребляемой работы), обусловленных необратимостью. [c.248]

Краткое описание способа построения характеристического уравнения состояния в переменных g — Т — р для реального вещества имеется в приложении Ж в конце главы. Более подробный анализ в случае реального вещества можно найти в работе [18]. В качестве простого примера в следующем разделе мы рассмотрим способ построения характеристического уравнения состояния совершенного газа. [c.318]

Зависимость Q и W от пути видна на простейшем примере расширения газа. Работа, совершенная системой при переходе ее из состояния I в 2 (рис. 3) по пути а, изображается площадью, ограниченной контуром А1а2ВА [c.37]

В случае сильно разреженного газа логут иметь место процессы, для которых взаимодействие между частицами газа оказывается совершенно несуществйнн1.1М. Кинетическое уравнение, пригодное для описания таких процессов, является наиболее простым, а вид его может быть установлен сразу. Действительно, при отсутствии всякого взаимодействия между частицами газа изменение числа частиц в элементе объема фазового пространства около точки ( а> Р( возникает лишь в результате прохождения частиц через границы такого объема. Иными словами, прп этом имеет место уравнение непрерывности [c.23]

Представим теперь себе простой газ произвольного объема О. Подведем к нему количество тепла dQ (измеренное в единицах работы), вледствие чего его температура должна возрасти на dt и объем — на dQ. Пусть dQ = dQ, dQ , где dQ, представляет тепло, затраченное на повышение молекулярной энергии, а dQ — тепло, затраченное на совершение внешней работы. Если молекулы газа являются совершенно гладкими шарами, то при столкновении не возникает сил, действующих на них вращающим образом. Мы примем, что таких сил вообще не существует. Тогда, если бы даже у молекул и было вращательное движение, оно во всяком случае не могло бы измениться при подведении количества тепла dQ. Следовательно, все количество тепла dQ должно было бы пойти на повышение живой силы, с которой движутся молекулы и которую мы обозначаем как живую силу их поступательного движения. До сих пор только этот случай мы и рассматривали. [c.80]

Помимо этого, для простого совершенного газа отношение удельных теплоемкостей у = ср1с постоянно, и справедливы следующие равенства [c.32]

Комбинированные установки, в которых одновременно используются два рабочих тела газ и пар, называются п а-рогазовыми. Простейшая схема парогазовой установки показана на рис. 6.15, а цикл ее — на рис. 6.16. Горячие газы, уходящие из газовой турбины после совершения в ней работы, охлаждаются в подогревателе П, нагревая питательную воду, поступающую в па[ювой котел. В результате уменьшается р.чсход теплоты (топлива) на получение пара в котле, что приводит к повышению эффективности комбинированного цикла по [c.67]

В механике ньютоновских жидкостей рассматривают различные их модели, Наиболее простой моделью жидкости является несжимаемая идеальная жидкость, для которой плотность р = onst (несжимаемая) и коэффициент динамической вязкости р = О (идеальная). Другой моделью является вязкая несжимаемая жидкость. Для нее р = onst и р = = onst. Самой простой моделью сжимаемой жидкости является идеальная сага-маемая жидкость, или идеальный газ. Для него р = О, а плотность уже не является постоянной. Она для совершенного газа связана с давлением р и температурой Т уравнением состояния (уравнением Клапейрона) [c.557]

Легко убедиться простыми рассуждениями, что поверхности слабого разрыва распространяются относительно газа (по обе стороны поверхности) со скоростью, равной скорости звука. Действительно, поскольку функции р, р, V,. .. сами не испытываюг скачка, то их можно сгладить, заменив функциями, совпадающими с ними везде, кроме окрестности поверхности разрыва, а в этой окрестности отличающимися лишь на сколь угодно малые величины, но так, что сглаженные функции не имеют уже никаких особенностей. Истинное распределение, скажем, давления, можно, таким образом, представить в виде наложения совершенно плавного распределения ро без всяких особенностей и очень малого нарушения р этого распределения вблизи поверхности разрыва. Последнее же, как и всякое малое возмущение, распространяется относительно газа со скоростью звука. [c.500]

Охлопывание сферических и цилиндрических ударных волн впервые теоретически исследовано Гудерлеем в простейшем случае совершенного газа без учета вязкости и теплопроводности. Было найдено автомодельное решение для сильной ударной -ВОЛНЫ. При этом скорость ударной волны зависит от расстояния до центра следующим образом [c.32]

Третий п р и м е р. Некоторая масса быстро вращается вокруг оси, причем ее расстояние от оси является медленно изменяющимся параметром. Это — поучительный пример циклической системы в расширенном смысле, согласно терминологии Герца, системы, которая не является подлинным циклом. Этот пример в дальнейшем, ради краткости, будет именоваться Центробежной моделью. По поводу прекрасной аналогии, которую поведение этого простого устройства обнаруживает с теоремой Карно и с поведением совершенных газов, смотри мои Лекции о максвелловой теории электричества и света , т.1, лекция 2. В той же книге (лекции 4 и 6) описано устройство, в котором возможны два, не зависящих одно от другого циклических движения. [c.474]

Конструктивно сухие пылеуловители чрезвычайно просты и представляют собой сварные кожухи из листового железа толщиной до-10 мм с крышкой на болтах, футерованные в 1/г или I/4 огнеупорного кирпича. В них предусматриваются лазы для проникновения внутрь и иногда два-три щуровочных отверстия с паровой завесой для возможности шуровать настыли. В нижней части рекомендуется устройство оросительного кольцевого водопровода для смачивания пыли в момент её выгрузки через нижний затвор. Последний осуществляется в виде конуса, прижимаемого к седлу рычагом с противовесом. Предпочтительно устройство двух конических затворов с промежуточной камерой для уменьшения пропусков газа снизу аппарата при уборке пыли. Использование более совершенных конструкций сухих пылеуловителей, например, мультициклонов, свяаано. как правило, со значительной потерей напора. [c.425]

Из формулы (3-11) следует, что у влажного пара, в отличие от совершенных газов, критическая скорость есть функция не только температуры, но и удельного объема парожидкостной среды. Влияние удельного объема на w p выясняется простейшим образом. Ранее, в главе первой был установлен линейный характер связи между изохор ной теплоемкостью и удельным объемом. В таком случае согласно (3-11), увеличение удельного объема среды со провождается ростом критической скорости. При стабиль ной температуре изменение удельного объема смеси тож дественно изменению степени сухости. Следовательно увеличение количества распределенной в паре влаги сопро вождается снижением акустической скорости. [c.72]

Сравнительная стоимость топлив. Сравнение топлив по стоимости должно вестись с учетом не только теплоты сгорания, но и того, как сгорает топливо в различных топках, с каким к. п. д. Совершенно очевидно, что наивысший к. п. д. может быть достигнут при сжигании мазута и природного газа (ом. табл. 2-1 т1т=07,47о), а наименьший к. п. д. имеет место при сжигании топлив многозольных и влажных, сжигаемых в несовершенных топочных усгройствах [уголь марки АРШ на ручной решетке (ом. табл. 2-1) сжигается с к. п. д., равным всего 77,9%, а бурый уголь — с к. п. д., равным 80,2%]. Из табл. 2-1 видно также, что если принять стоимость тепла, выделенного в топке при сжигании природного газа, за 100%, то для бурого угля эквивалентное количество тепла будет иметь стоимость 196%, если он сжигается на простой колосниковой решетке, а для дров — около 400%, и это не считая дополнительных затрат на топл ивоподачу и шлакозолоудаление, на допол-32 [c.32]

В предлагаемой простейшей модели размер пузырей принят постоянным во всем слое или рассматриваемой его части и этот размер назван эффективным (расчетным). В оправдание этого допущения авторы [Л. 517] ссылаются на случаи псевдоожижения в насадке, когда размеры пузырей действительно ограничиваются размерами элементов насадки, а также на две причины замедления роста пузырей в свободном слое нестабильность крупных пузырей и прекращение слияния пузырей после уменьшения их числа в результате предыдущих слияний. К сожалению, экспериментальные данные других исследователей не подтверждают никакого существенного ограничения роста яузьгрей в свободном слое. Что же касается псевдоожижения в насадках, то там, очевидно, движение твердой фазы и газа вблизи остатков пузырей совершенно иное, чем в свободном незаторможенном слое. [c.24]

Естественно, что невозможно было превратить газогенератор GE1, имеющий тягу 22,3 кН, в двигатель TF39 с тягой 182,8 кН простым добавлением узлов. Поэтому в ДТРД TF39 не только были увеличены размеры узлов и агрегатов, общая степень повышения давления и температура газа перед турбиной, двигатель, кроме того, строился на более совершенном технологическом уровне, чем исходный газогенератор. [c.83]

Однако тот факт, что мы можем считать удельные теплоемкости функциями только температуры и пользоваться простым уравнением состояния pv =RT, свидетельствует о том, что при использовании этого уравнения у нас есть дополнительная степень свободы. Поэтому можно отказаться от ограничения, соответствующего постоянству теплоемкостей совершенных газов, и постулировать существование полусовершенных газов, что послужит еще одним шагом на пути к описанию свойств реальных газов. В соответствии с разд. А.9 определим совершенные газы следующим образом [c.287]

Следует отметить, что термином идеальный газ мы пользовались в разд. А.9 просто для обозначения газа, уравнение состояния которого имеет вид pv=RT. Таким образом, сюда относятся как совершенный, так и полусовершенный газы. [c.287]

Общий анализ совместности таких систем весьма громоздок и сложен. Провести его и определить произвол в решентах, кроме нескольких частных случаев, не удается. Од нако оказалось возможным для ряда случаев с учетом упомянутых выше свойств среды указать простые достаточные условия совместности получающихся систем [6 8]. По строенные при этом определенные системы I уравнений I—число уравнений, примеры для невязкого газа будут приведены ниже) обладают широким функциональным произ волом. Хотя эти системы исследованы еще совершенно недостаточно, они уже нашли ряд применений при решении конкретных газодинамических задач [9-11], в частности, при исследовании динамики вихревых вращающихся потоков газа, позволили также построить классы точных решений. [c.198]

Обсудим теперь проблему фазового перехода жидкость — газ. Здесь также существует очень старая теория (1873 г.), построенная первоначально совершенно феноменологическим образом, но имевшая удивительный успех. Эвристический вывод уравнения состояния Ван-дер-Ваальса можно найти в любом учебнике эле-меьггарной физики, поэтому мы не будем возвращаться к нему, а просто приведем результат [c.331]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...