Совершенный газ с постоянными теплоемкостями

В (1.7) а — скорость звука, I — минимальное расстояние от рассматриваемой точки до стенки, и = л/р. Газодинамический блок замыкается соотношениями для совершенного газа с постоянными теплоемкостями [c.389]

Здесь и, V, УО - компоненты скорости вдоль осей р, р, 8, г - плотность, давление, энтропия и полное теплосодержание единицы массы газа. Для совершенного газа с постоянными теплоемкостями [c.324]

Ограничившись совершенным газом с постоянными теплоемкостями, параметры исследуемых автомодельных течений в соответствии с [12 представим в виде [c.699]

Ограничимся совершенным газом с постоянными теплоемкостями, и пусть полная энтальпия потока при ж = О, а следовательно, и во всем потоке постоянна. Для построения метода последние ограничения не принципиальны. [c.141]

Система граничных условий и определяющих параметров. Расчеты пограничных слоев в каналах МГД-генераторов на основе общей системы уравнений проводились при следующих допущениях среда - совершенный газ с постоянными теплоемкостями поперечная сила fy незначительна зависимость молекулярной вязкости от температуры описывается степенной функцией л магнитное [c.557]

Здесь Р, Р, Т, е и Н - давление, плотность, температура, внутренняя энергия и энтальпия газа, Ср - удельная теплоемкость при постоянном давлении, 7 - отношение удельных теплоемкостей, р и X - коэффициенты динамической вязкости и теплопроводности, Рг - число Прандтля (ниже Рг = 0.72), К - газовая постоянная, и д у - компоненты вектора потока тепла, г, к = х,у) - компоненты тензора вязких напряжений [6]. Формулы (1.6) описывают совершенный газ с постоянными теплоемкостями (далее 7 = 1.4). Зависимость вязкости 1 от температуры определяется формулой Сазерленда. [c.577]

Менее продвинуто пока решение задач чисто сверхзвукового трехмерного обтекания тел даже в случае совершенного газа с постоянными теплоемкостями. Хотя принципиальные трудности применения метода характеристик для трехмерных течений отсутствуют, при практической его реализации возникает ряд сложных проблем. [c.169]

За десятилетие, прошедшее со времени опубликования О. М. Белоцерковским работы с первыми результатами расчета обтекания цилиндра, метод интегральных соотношений получил значительное развитие. Было произведено большое количество расчетов двумерного обтекания затупленных профилей и тел вращения различной формы (гладких, с разрывом кривизны контура и с изломом контура). Рассматривались течения совершенного газа с постоянными теплоемкостями, течения с равновесным и неравновесным возбуждением внутренних степеней свободы, диссоциацией и ионизацией. Результаты этих работ изложены во многих статьях [c.173]

Книга содержит систематическое изложение основных вопросов современной газовой динамики. Математическое моделирование газодинамических процессов строится на базе двух независимых блоков, включающих уравнения баланса и уравнения состояния. Блок уравнений состояния формулируется на основе гипотезы о локальном термодинамическом равновесии. Рассматриваются три основные модели газовой среды совершенный газ с постоянными теплоемкостями двухатомный газ с релаксацией колебательной энергии молекул химически реагирующая смесь идеальных газов. [c.1]

СОВЕРШЕННЫЙ ГАЗ С ПОСТОЯННЫМИ ТЕПЛОЕМКОСТЯМИ [c.27]

Однородный невязкий нетеплопроводный газ. Совершенный газ с постоянными теплоемкостями. Уравнение Клапейрона. Внутренняя энергия. Теплоемкости, формула Майера. Уравнение состояния, связываюш ее энтропию, внутреннюю энергию и плотность. [c.27]

Совершенный газ с постоянными теплоемкостями [c.27]

Лекция 4- Совершенный газ с постоянными теплоемкостями [c.28]

Легко проверить, что задание одной только функции (4.16) полностью определяет модель совершенного газа с постоянными теплоемкостями. [c.30]

Рассмотрим покоящийся идеальный газ, находящийся в равновесном состоянии. Пусть каждая молекула газа состоит из п атомов. Такая молекула имеет всего Зп степеней свободы, из них 3 поступательных, 3 вращательных (для линейных молекул 2) и Зп — 6 колебательных (для линейных молекул Зп — 5). Точные методы классической статистики приводят к известному закону равнораспределения, согласно которому на каждую поступательную и вращательную степень свободы приходится величина внутренней энергии /гТ/2, а на каждую колебательную кТ. Внутренняя энергия газа на единицу массы получается как сумма вкладов всех степеней свободы молекул, умноженная на число молекул в единице массы газа, равное N/m, где N — число Авогадро, т — молекулярный вес. Так получаем модель совершенного газа с постоянными теплоемкостями. [c.32]

Итак, в лекциях 4-6 мы рассмотрели три конкретных примера применения общего подхода к построению моделей сжимаемой сплошной среды. Эти модели наиболее употребительны в приложениях газовой динамики в различных областях науки и техники. Кроме того, в общетеоретических исследованиях свойств течений сжимаемого газа часто употребляется так называемая двупараметрическая модель, обладающая основными чертами модели совершенного газа с постоянными теплоемкостями, однако не ограниченная конкретным видом уравнения состояния в основных переменных s, е, р. Иначе говоря, вместо уравнения состояния (4.16) рассматривается более общая функция двух переменных s = s(e, р), на которую, тем не менее, накладываются некоторые ограничения. Такой подход широко используется, например, в одном из недавно вышедших учебников по газовой динамике [26]. В наших лекциях двупараметрическая модель также будет использована в ряде разделов (теория звука, теория ударных волн, гиперзвуковые течения и т. п.). Однако автор считает, что ограничение только двупараметрической моделью оставляет вне поля зрения исследователей огромное множество реальных газодинамических явлений. [c.47]

Характеристики. Инварианты Римана. Изэнтропическое течение. Случай совершенного газа с постоянными теплоемкостями. Течение типа простой волны. [c.57]

Для совершенного газа с постоянными теплоемкостями верны формулы [c.61]

Рассмотрим один частный класс одномерных нестационарных течений, именуемых простыми волнами. Для определенности сразу будем рассматривать совершенный газ с постоянными теплоемкостями. [c.62]

Ударные волны в совершенном газе с постоянными теплоемкостями 83 [c.83]

Таким образом, имеем два первых интеграла, (13.8) и (13.9). Запишем их конкретные выражения для совершенного газа с постоянными теплоемкостями, выбирая в качестве термодинамических переменных плотность р и давление р. Имеем [c.104]

В результате необратимого процесса передачи энергии произойдет рост энтропии газа и искажение центрированной волны разрежения, описанной в предыдущей лекции для случая изэнтропического течения совершенного газа с постоянными теплоемкостями. Однако относительная энергетическая роль колебательной степени свободы в двухатомном газе не слишком значительна. Наибольшее изменение теплоемкости составляет величину Я от 2.5 Я при 6 = 0 до 3.5 Я при = КТ. Это позволяет надеяться, что искажение веера волн разрежения, составленного из прямолинейных характеристик, также не будет слишком значительным. [c.148]

Все термодинамические соотношения из теории прямого скачка без изменений переносятся на косой скачок. Рассмотрим закономерности, описывающие поле скоростей при повороте газового потока в косом скачке. Для простоты и наглядности результатов будем использовать модель совершенного газа с постоянными теплоемкостями. [c.155]

Далее, на искривленной в общем случае ударной волне следует задать уже известные нам условия Ренкина-Гюгонио. Отметим, что положение и форма ударной волны заранее не известны и должны быть найдены в процессе решения. Для модели совершенного газа с постоянными теплоемкостями имеем [c.171]

Во многих учебных руководствах используется только простая конкретная термодинамическая модель газа—совершенный газ с постоянными теплоемкостями. Мы сочли возможным основную часть материала изложить для более общей модели — нормального газа, однако все результаты доведены до конечных формул и для совершенного газа с постоянными теплоемкостями, поэтому при желании можно ограничиться рассмотрением лишь этой модели. [c.8]

Для скорости звука в совершенном газе с постоянными теплоемкостями с помощью (1.7) и (1.14) получаем выражение [c.24]

Многие основные закономерности движений совершенного газа с постоянными теплоемкостями сохраняются и для двухпараметрических сред с более общими термодинамическими свойствами, если только задающие эти среды функции e v, s) или h p,s) удовлетворяют некоторым ограничениям. Большая часть этих ограничений вполне естественна с физической точки зрения. [c.24]

Такие среды принято называть нормальными газами. Определения нормального газа несколько отличаются у различных авторов, в связи с чем несколько отличается и совокупность свойств совершенного газа с постоянными теплоемкостями, которая сохраняется и для нормального газа. [c.24]

Покажем, что в нормальном газе, как и в совершенном газе с постоянными теплоемкостями [c.26]

Формулы для совершенного газа. В случае совершенного газа с постоянными теплоемкостями все полученные выше соотношения между параметрами газа можно выписать явно в виде простых формул. [c.55]

Наконец, рассмотрим движение совершенного газа с постоянной теплоемкостью в канале постоянного сечения при наличия трения и теплообмена. Температуру стенок будем считать постоянной. Уравнения неразрывностн, количества движения и энергии для средних параметров имеют вид [c.354]

Здесь Тт = Jm ) функция Бесселя первого рода порядка т, 7 -ее производная по Л т - целое число, характеризующее нериодич-ность возмущений по ср со - частота колебаний но времени Р, Р, А, М - соответственно плотность, скорость звука и число Маха одномерного стационарного потока г = / Л находится из соотношения Т (Хг ) = О, где Гуо - координата стенкп канала - известная функция М, которая в случае совершенного газа с постоянными теплоемкостями и показателем адиабаты я имеет вид [c.651]

В точке 7, соответствующей детонации Ченмена-Жуге, у = а, так что радиус кривизны интегральной кривой в точке 7 равен бесконечности. Рассматривая взаимное расположение интегральной кривой и кривых Уп = а (которые в случае совершенного газа с постоянными теплоемкостями являются, как известно, эпициклоидами), легко показать, что в точке 7 интегральная кривая имеет точку перегиба. Поэтому из точки 7 можно начать двигаться по интегральной кривой не только влево, как из точек, лежащих на поляре левее 7, но и вправо. [c.30]

Вернемся к модели совершенного газа с постоянными теплоемкостями. Рассмотрим истечение газа из сосуда через су-жаюш,ийся канал (насадок). Пусть минимальное сечение соответствует выходному сечению насадка. Такое устройство иногда называют простым соплом. [c.114]

Уравнение (1.14) при s = onst есть уравнение адиабаты Пуассона для совершенного газа с постоянными теплоемкостями. В связи [c.23]

Отсюда da ldh — y— 1, так что согласно последнему из равенств (1. Ю) для совершенного газа с постоянными теплоемкостями фундаментальный термодинамический параметр Г постоянен и равен у. Из (1.16) и (1.14) следует, что в таком газе а— -О при / - 0 и s = onst. [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...