Работа элементарная внешних сил

В некоторых случаях принимают термин ведущее звено (звенья). Ведуш,им звеном называется звено, для которого сумма элементарных работ всех внешних сил, приложенных к нему, является положительной. Соответственно ведомым звеном называется звено, для которого сумма элементарных работ всех внешних сил, приложенных к нему, является отрицательной или равна нулю. [c.33]

Обобщенные силы Q, определяют из условия равенства элементарных работ всех внешних сил на возможных перемещениях ра- [c.337]

Так как колесо совершает плоское движение, то, приняв точку С за полюс, вычислим элементарную работу всех внешних сил по формулам [c.280]

Вычислим элементарную работу всех внешних сил системы М = 2 Р в) + [c.318]

Приведенные моменты определяются как коэффициенты в выражениях элементарных работ всех внешних сил при соответствующих вариациях обобщенных координат. [c.258]

Рассмотрим тело массой т и объемом V, изображенное в проекции на рис. 3.2. На поверхность тела извне действует равномерно распределенное нормальное давление р. Определим работу L внешних сил. Положим, что объем тела увеличился и стал равным V -dV (пунктирный контур). Выделим элементарную площадку dA на поверхности тела. Вследствие расширения тела эта площадка переместится на величину dx. Внешняя сила, действующая на эту площадку, равна р dA и по условию нормальна к площадке. Элементарная работа этой силы на перемещении dx равна — р dA dx. [c.25]

Иногда удобнее определять элементарную работу всех внешних сил при изменении только одной обобщенной координаты qi и фиксированных значениях других обобщенных координат. Тогда [c.146]

Обобщенная внешняя сила Q, определяется, как и в механизмах с постоянными массами, из условия равенства элементарной работы всех внешних сил работе обобщенных сил или же по соотношению [c.301]

Приведенный момент внешних сил определяется, как и в механизмах с постоянными массами, т. е. из условия равенства элементарной работы приведенного момента сумме элементарных работ всех внешних сил [c.307]

Следовательно, для твердого тела дифференциал кинетической энергии равен сумме элементарных работ только внешних сил. [c.44]

Приведенные моменты определяются как коэффициенты выражений элементарных работ всех внешних сил при со- [c.150]

Подынтегральное выражение a -(fir).xdV в первом члене уравнения (3.47) можно трактовать как виртуальную работу, совершенную на бесконечно малых виртуальных перемещениях внутренними силами, действующими на деформируемый элементарный параллелепипед. Второй и третий члены представляют собой виртуальную работу, совершенную внешними силами над всем телом и на Sj. Комбинируя уравнения (3.23), (З.П), (3.25) и (3.14), имеем [c.91]

Элементарная работа йШ внешней силы Р на перемещении 6 равна [c.55]

Э + Ех. Элементарная работа, совершаемая внешней силой [c.320]

Приведенную силу определяют на основании принципа возможных перемещений, изучаемого в курсе Теоретическая механика . Применительно к механизмам возможными перемещениями являются действительные перемещения отдельных точек звеньев механизма. Пусть в точках 1, 2,. .., п звеньев механизма действуют силы F- , F ,. .., Fn, а к звеньям 1, 2,. .., т приложены моменты М , М2, , Действительные элементарные перемещения точек приложения сил обозначим через 6si, 6S2,. ... 6s , а элементарные углы поворота звеньев — через бф1, бщ, 6q>m- Тогда элементарная работа всех внешних сил и моментов сил [c.40]

В уравнении (36) левая часть представляет собой величину приращения живой силы движущегося тела на элементарном участке пути, а правая — работу всех внешних сил, действующих на тело на том же участке, с учетом силового воздействия на тело присоединяемой и отделяемой массы. [c.16]

В соответствии с законом изменения механической энергии системы элементарная работа всех внешних сил равна приращению кинетической энергии тела [c.41]

Очевидно, что работа, совершаемая внешними силами, действующими на элементарный параллелепипед при сообщении его точкам перемещений 8м, Ьv, 8 , расходуется на преодоление внутренних сил взаимодействия между точками параллелепипеда, препятствующих изменению положений этих точек. Тем самым — 8Л есть удельная работа внутренних сил на дополнительных деформациях [c.109]

Элементарной работой, совершаемой внешними силами над изучаемой системой при изменениях Х, ..., Хг внешних параметров, мы, как обычно, будем называть выражение [c.88]

Пусть в данный момент силе Р соответствует обобщенное перемещение А. Бесконечно малое приращение силы на величину dP вызовет бесконечно малое приращение перемещения dA. Очевидно элементарная работа внешней силы, если пренебречь бесконечно малыми второго порядка, [c.363]

Элементарная работа внешней силы Е на перемещении (16 равна [c.63]

Элементарная работа всех сил, приложенных к телу, равна элементарной работе внешних сил [c.174]

Сумма элементарных работ всех сил на поступательном перемещении определится по формуле (65.3) как элементарная работа главного вектора внешних сил R , приложенного в полюсе О. [c.176]

В обзоре теории было отмечено, что за полюс может быть принята произвольная точка твердого тела, совершающего плоское движение. Для иллюстрации этого положения возьме.м за полюс вместо точки С мгновенный центр скоростей . Тогда элементарную работу всех внешних сил следует вычислять по формуле [c.281]

Приведенные моменты сил VWni и f nn находятся из условия равенства элементарных работ этих сил работе всех внешних сил, приложенных к звеньям механизма. Считая, что внешни силы действуют только на звенья 1, 3 к Н в виде пар сил с моментами Л 1, Л з, Мн, получаем [c.148]

Рассматривая постепенное возрастание силы Р как ряд последовательных прибавлений элементарных нагрузок dP, получим, что работа, производимая внешними силами при постепенном растяжении образца, представится суммой элементарных прямоугольников (рис. 15). При непрерывном увеличении Р, т. е. при dP и dAl бесконечно малых, эта сумма для определенных значений Р п А1 обратится в площадь треугольника OBiB , равную [c.44]

Элементарная работа внешней силы Рйз, приложенной к элементу АВ, равна Р й йу Р йх йу ее полная работа при изменении у от нуля до значения у х) на кривой С, являющейся равновесной формой струны, равна Руйх алгебраическая сумма полных работ всех внешних сил, приложенных к струне, [c.443]

Рассмотрим простейшие схемы деформирования прямоосного стержня в условиях осевого растяжения, кручения и плоского изгиба (рис. 10.1, а, б, в). Полагая, что деформация не выходит за пределы действия закона Гука, можно записать связь между нагрузками и макродеформацией стержня в каждом из трех случаев и представить ее графически. Любой из трех графиков, приведенных на рис. 10.1, являет собой элементарное представление закона Гука для того или иного вида деформации стержня. Площади треугольников, покрытые штриховкой, определяют работу, затраченную внешними силами на деформирование объекта (Л). При отсутствии энергетических потерь она равна потенциальной энергии деформации нагруженного стержня (и). Следовательно [c.224]

Для нашей модели поезда, имеющей одну степень свободы, достаточно одного дифференциального уравнения движения. Для его составления используем теорему об изменении кинетической энергии механической системы изменение кинетической системы при некотором ее перемещении равно сумме работ внеилних и внутренних сил на этом перемещении. Для нашей модели будем учитывать работу только внешних сил Р , Вт, так как у неизменяемых систем работа внутренних сил равна нулю. В режиме тяги равнодействующая сил Ру представляет разность Ру = — W , потому что сила Р совпадает с направлением движения, а сила противоположна ему. Элементарная работа переменных сил составит Ру йз = Р — [c.229]

Изменение энергии выделенного элементарного объема ЛУп возникает ib связи с притоком тепла и работой внешних сил (массовых и поверхностных). Причем это изменение проявится в увеличении кинетической энергии среднего и пульсационного движения и в изменении внутренней энергии элемента. Учитывая, что для дисперсных потоков теплоносителей характерны в основном умеренные скорости течения, пренебрегаем изменением давления и кинетической энергии компонетов. Полагая также, что внутренние источники или стоки энергий отсутствуют, в соответствии с первым законом термодинамики для изобарных процессов получим, что количество переданного элементу ДУц за время Лт тепла AQa равно изменению энтальпии его компонентов [c.40]

Существует характерная степень расширения в вихревой трубе (или относительная доля охлажденного потока) (рис. 4.11), при которой кинетическая энергия вынужденного вихря становится больше исходной. На режимах вращения вынужденного вихря отстает от закона вращения твердого тела — со = onst. Избыточная кинетическая энергия свободного вихря расходуется на трение о стенки (работа внешних поверхностных сил) и на работу внутренних поверхностных сил. При турбулентном течении пульсационное движение непрерывно извлекает энергию из ос-редненного движения. Эта чдсть энергии обеспечивает работу переноса турбулентных молей в поле радиального фадиента статического давления [121, 122]. Если допустить, что под действием турбулентности перемещаются среднестатистические турбулентные моли с массой dm, совершающие элементарные циклы парокомпрессионных холодильных машин, то можно найти работу, затраченную на их реализацию. Объем турбулентного моля и путь его перемещения невелики по сравнению с контрольным объемом П, поэтому изменение температуры при изобарных процессах теплообмена моля с окружающими его частицами незначительно. Это позволяет, не внося существенной погрешности, заменить цикл Брайтона циклом Карно. Тогда работа по охлаждению выделенного контрольного объема П равна сумме элементарных работ турбулентных молей [c.206]

Теперь вычисляем элементарную работу. Внешние силы в данном случае работу не производят следовательно, dA - = 0. Элементарная работа силы упругости пружины (внутренняя сила), когда шестерня повернута вокруг кривошипа на угол а, равна с1Л — —Mnpda=— ada (знак минус потому, что момент направлен в сторону, противоположную углу поворота шестерни). Поскольку мы ищем закон движения кривошипа, то выразим угол а через ф. Так как аф=а Ь, то R(f=ia или (J-—r)(f>=ra, откуда [c.313]

На РУ-диаграмме простой геометрический смысл получает величина работы, совершенной над системой. По формуле (5.4) при бесконечно малом квазистатическом изменении объема элементарная работаем — - Р бУ, гдеР —равновесное давление. Легко видеть, что по величине и по знаку бЛ равно площади полоски, заштрихованной на рис.5.2, если принять, что направление ее обхода задается направлением процесса и условиться, как это принято в геометрии, считать площадь фигуры положительной при обходе ее против часовой стрелки и отрицательной при противоположном направлении обхода. Полная же работа, совершенная над системой в процессе 2а1, показанном на рисунке, по величине и по знаку равна площади фигуры 2й/У У2. Указанное направление процесса соответствует положительной работе внешних сил (объем системы уменьшается). Если же проводить процесс в обратном направлении 1а2, работа внешних сил будет отрицательной, и это значит, что в этом случае работу совершает система. [c.105]

Выражение (65.3) показывает, что элементарная работа сил, приложенных к твердому телу, движущемуся поступат льно, равна элементарной работе главного вектора внешних сил, приложенного в любой точке тела. [c.174]

Враш,ение твердого тела вокруг неподвижной осн. Предположим, что к твердому телу, Bpaiu romejjy H вокруг неподвижной оси г, приложены внешние силы Pf, Pf,. .., Р (рис. 147). Вычислим сначала элементарную работу отдельной силы Pf, которая приложена в точке Ml, описывающей окружность радиусом MtKi = Ri-Разложим эту силу на три составляющие, направленные по естественным осям траектории точки Mi [c.174]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...