Спектры инертных газов

Внешне спектры инертных газов совершенно не похожи на спектры атомов с одиночными и триплетными термами. [c.254]

Мощные импульсные высокочастотные генераторы с рабочими частотами 9 и 18 Мгц применялись для получения линейчатых спектров инертных газов [223—225]. Анодное напряжение менялось скачками в пределах от 5 до 20 кв, что соответствовало импульсной мощности от 5 до 100 кет. Продолжительность импульса менялась от десятков микросекунд до миллисекунд, частота повторения импульсов менялась от 40 до 1000 гц. Средняя мощность, выделяемая в разрядной трубке, около 500 вт. [c.57]

Применение титановых сорбционных насосов позволяет получить весьма чистые спектры инертных газов, даже без предварительного обезгаживания [159]. [c.267]

Широкое применение нашли ртутные лампы, обладающие свойством создавать как линейчатые, так и сплошные спектры с заметной интенсивностью линий. Ртутная лампа представляет собой баллон из стекла или кварца, наполненный инертным газом (например, аргоном) и парами ртути в малых количествах (несколько миллиграммов). Под действием разряда инертного газа внутри лампы, возникшего при зажигании, возбуждаются пары ртути и наблюдается их свечение. Давление паров ртути внутри лампы высокого давления достигает примерно 700 мм рт. ст. Эти лампы дают в основном яркий линейный спектр в видимой и ультрафиолетовой областях. [c.377]

Большинство раскаленных тел не могут иметь температуру выше 3000 К, так как при такой температуре плавятся почти все металлы. Поэтому коэффициент полезного действия ламп накаливания совсем невелик и в лучшем случае (мощные лампы с вольфрамовой нитью) составляет около 3%. Следует указать, что рассмотренная выше аномалия излучения вольфрама (см. рис. 8.6) является выгодной для повьппения светоотдачи в видимой области, так как меньшая часть общей энергии приходится на бесполезную в целях освещения далекую инфракрасную часть спектра. Для того чтобы уменьшить распыление нити при высокой температуре (Т 3000 К), такие источники света заполняют инертным газом. Все эти усовершенствования позволяют повысить к. п. д. от 2%, характеризующих эффективность [c.415]

Полый катод используют для возбуждения спектров как газообразных, так и твердых веществ. В последнем случае для осуществления разряда трубку- заполняют каким-либо инертным газом (Не, Не, Аг и др.)- Вещество, помещаемое в полость катода, поступает в разряд в результате катодного распыления, которое имеет место под действием бомбардировки катода ионами. [c.74]

Основным механизмом возбуждения и ионизации атомов в полом катоде являются неупругие столкновения с электронами. Заметную роль в ионизации, а в ряде случаев и в возбуждении атомов исследуемого вещества, могут также играть соударения с возбужденными атомами инертных газов, находящихся в долгоживущих (метастабильных) состояниях. Гелий обладает наиболее высоким потенциалом возбуждения (19,8 эВ) и потенциалом ионизации (24,6 эВ). Вследствие этого средняя энергия электронов, характеризуемая электронной температурой, в разряде с гелием выше, чем с другими инертными газами. Поэтому в разряде с гелием удается получать спектры трудновозбудимых элементов и их ионов. Наоборот, в случае легковозбудимых элементов лучшие результаты дает использование более тяжелых газов, например аргона, поскольку они вызывают более интенсивное катодное распыление. [c.74]

Гетерополярная (ионная) молекула -образуется при переходе валентных электронов от одного атома к другому, обладающему большей электроотрицательностью. Связь между ионами в такой молекуле осуществляется за счет кулоновского притяжения. При этом анион и катион имеют замкнутые устойчивые внешние электронные оболочки, сходные с электронными оболочками инертных газов. При колебании ядер такой молекулы (рис. 40, а) внешние электронные оболочки аниона и катиона практически не деформируются и, следовательно, поляризуемость молекулы не изменяется. В этом случае (da/dq)q=q = 0 и комбинационного рассеяния не возникает. Однако ионная молекула обладает большим дипольным моментом, который изменяется при ее колебаниях. Поэтому величина эффективного заряда dp dq)g q у нее значительна, что приведет к появлению интенсивного поглощения в ИК-области спектра. [c.101]

Сходство физико-химических свойств атомов, стоящих в одном столбце периодической системы Менделеева (табл. 10), распространяется и на их атомные спектры. Мы уже указывали, что все щелочные металлы имеют совершенно аналогичные и сравнительно простые спектры, возникновение которых можно объяснить движениями одного наиболее внешнего, валентного электрона вокруг симметричного атомного остова. При передвижении же вдоль каждой из строк таблицы Менделеева слева направо встречаются все более и более сложные спектры. По Бору, это объясняется тем, что электроны располагаются в атомах по определенного рода слоям или оболочкам. Каждая оболочка начинается с щелочного металла и заканчивается инертным газом. Все электроны, входящие в состав одной и той же оболочки, движутся по орбитам с одинаковыми главными квантовыми числами. Каждый период таблицы Менделеева начинается с заполнения электронами новой оболочки. Физико-химические свойства элементов определяются числом и расположением их самых внешних, валентных электронов. Поэтому периодическое заполнение новых оболочек ведет к периодичности свойств атомов. [c.49]

Аналогичные явления наблюдаются в спектрах Sri, Ва I, Си I и т. д., а также в спектрах ионизованных инертных газов. [c.181]

Систематический обзор спектров элементов можно провести, объединяя их в группы с одинаковым числом и расположением электронов в наиболее внешней оболочке (валентных электронов). Так, на основании табл. 58 можно выделить группы по 8 элементов, в каждой из которых происходит нормальное" заполнение оболочек с s- и р-электронами. Такие группы элементов, которые начинаются с щелочного металла и заканчиваются инертным газом, выписаны в табл. 60, где указано также число валентных s- и р-электронов, в последней строке таблицы приведены нормальные термы, которые были нами определены при разборе конфигураций из разного числа эквивалентных S- и р-электронов (см. табл. 49 40). [c.237]

Две первых из этих линий наблюдаются в спектрах туманностей, последняя совпадает с яркой зеленой линией, наблюдаемой при свечении верхних слоев земной атмосферы. В лабораторных условиях эти линии возникают при свечении смеси кислорода с каким-либо инертным газом. [c.250]

В спектре Nel, как и в спектрах других инертных газов, в соответствии со сказанным, термы стремятся к двум различным пределам. Поэтому, если все термы определять по отношению к их собственным пределам, то при [c.258]

Импульсный нагрев газа прп его быстром сжатии до состояния излучающей плазмы осуществляется в движущихся со сверхзвуковой скоростью ударных волнах, создаваемых в т. н. ударных трубах, к-рые применяются для определения атомных л молекулярных констант и сечений элементарных фотопроцессов. Интенсивное излучение со сплошным спектром, близким к излучению абсолютно черного тела при Т до 10 К, наблюдается в сильных ударных волнах, образующихся при выходе детонационной волны из кумулятивного канала заряда взрывчатого вещества в газ (воздух, инертный газ) при давлении 1 атм. Эти т. н. взрывные И. о. и. с (2,4—6)-10 К, 0 3— [c.224]

Для изучения собств. Л. т. используют поверхности, получаемые сколом в высоком вакууме или жидком Не плёнки, получаемые методом молекулярной эпитаксии, а также поверхности, очищенные бомбардировкой ионами инертных газов с последующим отжигом в вакууме. Адсорбция чужеродных атомов или окисление поверхности изменяют спектр П. с. и, в ча-стности, обычно приводят к исчезновению собств. П. с. 651 [c.651]

Кластеры Ti ,, получены методом плазмохимического газофазного синтеза. В качестве инертного газа использовали гелий, реагентами были углеводороды (метан, этилен, ацетилен, пропилен и бензол) и пары титана, давление газовой смеси в реакторе составляло 93 ГПа (0,7 мм рт. ст.). Для испарения вращающегося металлического прутка титана и создания ионизированного пучка паров металла применяли сфокусированное излучение Nd-лазера с длиной волны 532 нм. Нейтральные и ионизированные кластеры выделяли из продуктов реакции и анализировали с помощью масс-спектрометра. В масс-спектрах продуктов реакции обнаруживался резкий пик, соответствующий молекуле [c.27]

По сравнению с нейтральными атомами шкала энергетических уровней ионизованного атома является более широкой. Действительно, в этом случае каждый электрон атома испытывает влияние поля положительного заряда ядра Ze (Z — атомный номер элемента, а е —заряд электрона), экранированного отрицательным зарядом (Z — 2)е оставшихся электронов. Таким образом, результирующий эффективный заряд равен 2е, в то время как в случае нейтрального атома он равен только е. Это расширение энергетической шкалы приводит к тому, что ионные лазеры обычно работают в видимой и ультрафиолетовой областях спектра. Как и лазеры на нейтральных атомах, ионные лазеры можно разделить на две категории 1) ионные газовые лазеры, использующие большинство инертных газов. [c.353]

Фирма Альпине (Австрия) выпускает струйные пневматические грохоты типа LS трех типоразмеров для широкого спектра разделяемых материалов производительностью по исходному продукту 60... 1060 кг/ч в зависимости от материала и требуемой границы разделения. Минимальный размер ячейки сита 25 мкм. Организация замкнутой циркуляции газа позволяет применять вместо воздуха инертный газ, что необходимо при грохочении пожаро- и взрывоопасных материалов. Одним из недостатков перехода к пневматическому грохочению является потребность во вспомогательном оборудовании (вентиляторах, циклонах и др.). [c.166]

РИС. 49. Масс-спектр кластеров свинца РЬ , сконденсированных в инертном газе ( — время пролета кластеров в масс-спектрометре 1 — интенсивность. Цифры над кривыми обозначают число атомов в кластере [c.115]

Рисунок 51 демонстрирует масс-спектры кластеров Na , образующихся в сверхзвуковой струе смеси металлического пара с разными инертными газами [330]. Пики интенсивности, обнаруженные при п = 1, 19, 38, авторы считают преждевременным приписывать магическим числам. [c.116]

Некоторый намек на чет-нечетные осцилляции наблюдается и в случае кластеров NaJi (см. рис. 44), но такие осцилляции концентраций отсутствуют в масс-спектре кластеров Hg - При низких давлениях ро масс-спектр паров ртути показывает только интенсивный пик ионов Hg+. G ростом давления ро появляется небольшое количество ионов Hg2, и лишь при Ро 1 атм (Го = 620 К) происходит резкое изменение вида спектра за счет образования многоатомных кластеров. В отличие от масс-спектров инертных газов, для которых характерно распределение кластеров около некоторого среднего размера, у ионов NaJ , С, Hg максимальную концентрацию имеют димеры, а с ростом п концентрация кластеров постепенно спадает. Это объясняется тем, что в случае инертных газов можно задать средний размер кластеров, независимо варьируя давление ро и температуру То в резервуаре, тогда как для исследуемых веществ Ро и То связаны между собой повышение ро требует и увеличения То-Но с ростом То средний размер кластеров сильно смещается в сторону малых п. [c.104]

Непрерывный спектр инертных газов может быть также получен с помощью газоструйного источника [102, 103, 103а]. [c.31]

Нуяшо также выяснить, почему известная формула Максвелла и==с/ V к в одних случаях (инертные газы, кислород и др., видимая область спектра) превосходно соответствует опытным данным, а в других приводит к резкому расхождению с результатами эксперимента. [c.136]

Спектры щелочных металлов и щелочноземельных элементов (один и два валентных s-электрона) были уже подробно разобраны, и мы к ним возвращаться не будем. Остановимся сейчас на спектрах атомов с достраивающейся р-оболочкой, начиная с элементов с одним и двумя р-электронами. Атомы с ббльшим числом р-электронов и с замкнутой оболочкой (инертные газы) будут рассмотрены в следующих параграфах. [c.237]

Как легко заключить из табл. 77, для высоких термов квантовый дефект А п — п сохраняет почти постоянное значение, откуда следует, что эти термы хорошо охватываются простой формулой Ридберга. Кроме ртути, Бейтлер исследовал далекие ультрафиолетовые спектры поглощения щелочных металлов s и Rb, а также Т1 и инертных газов Аг, Кг и Хе. [c.326]

Сосуществование свободных и автолокализованных экситопов обнаружено в ряде веществ (иодиды щелочных металлов [.3], отвердевшие инертные газы [51 и др.) по одновременному присутствию в спектре люминесценции Двух типов собственного свечения. [c.16]

Способностью к К. в видимой, И К- или УФ-областях спектра в той или иной степени обладают мн. природные или специально синтезированные вещества — чистые и легированные разл. нримесями полупроводники н диэлектрики, стёкла, молекулярные кристаллы, растворы и даже инертные газы в твёрдом состоянии, Наиб, эффективность преобразования энергии, достигающую 20—25%, имеют нек-рые поликристаллич. кристаллофосфоры с рекомбинац. механизмом свечения (катодолюминофоры). [c.246]

При низких темп-рах время жизни неустойчивых молекул возрастает, что позволяет изучать их обычными спектральными методами. Одновременно за счёт сужения линий, сопровождающегося ростом их пиковой интенсивности, а также лучшего разрешения тонкой структуры существенно возрастают чувствительность и информативность спектров. В т. н. методе матричной ИЗОЛЯЦИЙ исследуют спектры разбавленных твёрдых растворов, когда исследуемое вещество заключено в твёрдой матрице инертного газа (N6, Аг, Кг, Хе), азота и др, газов при темп-рах ок. 10 К хорошо разрешённые узкие спектры вещества получают методом молекулярных пучков, когда находящаяся под большим давле-шюм смесь паров вещества и газа-носителя (обычно N0, Аг) со сверхзвуковой скоростью вытекает через узкое сопло, адиабатически охлаждается до темп-ры ниже 1 К и затем регистрируются спектры. В этом случае могут быть спектроскопически идентифицированы даже такие неустойчивые частицы, как ван-дер-ваальсо-вы молекулы. [c.620]

Оптические свойства У. и. При взаимодействии У. и. с веществом могут происходить ионизация его атомов и фотоэффект. Оптич. свойства веществ в УФ-области спектра значительно отличаются от их оптич. свойств в видимой и ИК-областях. Характерной чертой для УФ-излучения является уменьшение прозрачности (увеличение коэф. поглощения) большинства тел, прозрачных в видимой области. Напр., обычное стекло непрозрачно для У. и. с =320 км в более коротковолновой области прозрачны лишь увиолевое стекло, сапфир, фтористый магний, кварц, флюорит, фтористый литий (имеет наиб, далёкую границу прозрачности—до Х=105нм) и нек-рые др. материалы. Из газообразных веществ наиб, прозрачность имеют инертные газы, граница прозрачности к-рых определяется величиной их ионизац. потенциала (самую коротковолновую границу прозрачности имеет Не—>. = 50,4 нм). Воздух непрозрачен практически при >.< 185 нм из-за поглощения У. и. кислородом. [c.221]

Основу активной среды 3. л. составляют обычно двухатомные эксимерные молекулы—короткоживущие соединения атомов инертных газов друг с другом, с галогенами или с кислородом. Длина волны излучения Э. л. лежит в видимой или ближней УФ-области спектра. Ширина линии усиления лазерного перехода Э. л. аномально велика, что связано с разлётным характером нижнего терма перехода. Характерные значения параметров лазерных переходов для наиб, распространённых Э. л. представлены в таблице. [c.500]

Наблюдаемая сравнительно слабая (недисперсионная) частотная зависимость коэффициента поглощения в крыльях не описывается известными теориями уширения линий [9]. Можно привести лишь некоторые качественные соображения, объясняющие медленное изменение коэффициента поглощения в далеких крыльях. Эти соображения основываются на результатах спектральных исследований излучения смесей щелочных металлов и инертных газов [12-14]. Вблизи середины линий интенсивность излучения была высокой и достаточно быстро спадала по мере удаления от середины. Однако на больших расстояниях от середины линии имеются спектральные области с практически постоянной интенсивностью. Величина частотного интервала, в котором интенсивность постоянна, зависит от вида взаимодействующих частиц и достигает в красном крыле 4000 см . Авторы рассматриваемых работ пришли к заключению, что такой вид спектров испускания обязан возникновению квазисвязанных состояний, образованных возбужденными атомами щелочных металлов и атомами уширяющего газа. В экспериментах [12, 15] обнаружено, что интенсивность излучения в крыльях пропорциональна концентрации уширяющего газа. По-видимому, аналогичные процессы формируют далекие крылья дублета калия в продуктах сгорания. В отличие от [12-14] картина усложняется наличием разных типов молекул уширяющего газа и более высокими температурами. [c.226]

Более корректным и точным методом изучения состава приповерхностных слоев сплавов, несомненно, является послойное травление поверхности пучком ионов инертных газов с регистр ацией Оже-электронного спектра [55, 57—59] или спектра обратного резерфордовского рассеяния ионов металла [60, 61], [c.45]

Перспективность эксимерных лазеров обусловлена прежде всего их высокими энергетическими параметрами и получением излучения в широком диапазоне ультрафиолетового спектра. Выделяют три типа эксимерных лазеров 1) на эксимерах инертных газов R2 R = Не, Ne, Аг, Кг, Хе) и ртути HgJ 2) на оксидах инертных газов 3) на галлоидах инертных газов Rx (X = F 1, Вг). [c.44]

Чаще других исследовались кластеры свинца [37, 323, 326, 328, 329]. В работе [326] чистые пары РЬ содержали димеры с концентрацией 1 /оо, но когда к этим парам добавляли небольшое количество газообразного гелия, то регистрировались кластеры до РЬцо. На стороне малых размеров (га 20) масс-спектр кластеров показывал хорошо выраженные особенности максимумы при и = 7, 10, 13, 17, 19 и исключительно низкую интенсивность пика для Pbi4 [323, 326] (рис. 49). Несколько иное соотношение высот пиков при и < 7 наблюдалось в работах [37, 328]. Интересно от.метить, что вслед за максимумом интенсивность пика спадает примерно вдвое, хотя в среднем различие высот соседних пиков составляет несколько процентов. Как утверждается, эти особенности масс-спектра кластеров РЬ не зависят от рода инертного газа-носителя, его давления и температуры (подробности не приводятся), а также от энергии ионизирующих электронов (в пределах между 10 и 300 эВ) [323]. При охлаждении резервуара жидким азотом размеры кластеров возрастали, причем максимально детектируемый размер, достигал величины Pb4oo [326]. [c.115]

Масс-спектры кластеров In , Bi , Sb приведены на рис. 50 1326]. Собственный пар индия является существенно моноатомным. Между тем в свободно расширяющейся струе смеси пара металла с инертным газом-носителем наблюдались, кроме мономера, агрегации 1п2 и 1п (w = 9 -Ь 50). Кластеры Iiij—Ins маскировались фоном, состоящим главным образом из органических молекул. Хотя максимальной разрешаемой агрегацией был Хпдо, масс-спектр простирался до Injoo. [c.116]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...