Течение в следе толщины пограничного сло

Рассмотрим ламинарное слоистое движение вязкой жидкости около неподвижной твердой стенки. На самой стенке скорость жидкости равна нулю, а вблизи стенки жидкость подтормаживается под действием сил вязкости. Эта область течения вязкой жидкости, расположенная около обтекаемого тела, называется пограничным слоем. Вне пограничного слоя влияние вязкости обычно проявляется слабо и картина течения близка к той, которую дает теория идеальной жидкости. Поэтому для теоретического исследования течения вязких жидкостей все иоле течения можно разбить на две области на область пограничного слоя вблизи стенки, где следует учитывать силы трения, и на область течения вне пограничного слоя, в которой можно пренебречь силами трения и поэтому применять закономерности теории идеальной жидкости. Следовательно, пограничный слой представляет собой такую область течения вязкой жидкости, в которой величины сил трения и инерции имеют одинаковый порядок. На основании этого можно оценить толщину пограничного слоя. [c.279]

Это предположение подтверждается следующими экспериментальными фактами. Во-первых, профиль скорости в пограничном слое на стенках прямолинейных участков цилиндрических труб такой же, как и профиль скорости на плоской пластине, независимо от того, какое течение — ускоренное или замедленное — предшествовало течению около прямолинейного участка трубы. Во-вторых, профиль скорости над точкой отрыва в турбулентном пограничном слое несжимаемой жидкости не зависит от параметров течения во внешнем потоке до точки отрыва. Универсальность отрывного профиля нри различном характере течения до сечения отрыва также говорит о том, что можно пренебречь влиянием внешнего потока вне небольшой окрестности рассматриваемого сечения. Наконец, опыты но исследованию взаимодействия скачка уплотнения с пограничным слоем непосредственно показывают, что заметные изменения в пограничном слое происходят лишь на расстоянии, равном всего не скольким толщинам пограничного слоя. Следовательно, даже очень сильное изменение давления во внешнем потоке, вызванное скачком уплотнения, влияет на характер течения в пограничном слое впереди скачка уплотнения лишь в малой окрестности. [c.332]

В непосредственной близости к стенке существует вязкий подслой, в котором молекулярная вязкость существенно превосходит турбулентную и потому > а . Толщина вязкого подслоя составляет 0,001. .. 0,01 толщины всего турбулентного слоя. Далее следует зона логарифмического профиля, которая вместе с вязким подслоем и переходной областью образует пристенную область. В этой области, составляющей около 20 % толщины пограничного слоя, накапливается главная часть его пульсационной энергии. Это означает, что в пристенном пограничном слое турбулентность генерируется главным образом вблизи стенки в области гораздо более узкой, чем вся толщина пограничного слоя. Закономерности, описывающие течение в пристеночной области, часто называют законом стенки . [c.367]

Дальнейшие упрощения уравнений (8-56) можно произвести, отбрасывая малые члены. При этом основной исходной предпосылкой является допущение, что вязкостные и инерционные члены имеют один и тот же порядок малости. Если бы мы пренебрегли инерционными членами, то получили бы уравнения ползущего течения, пригодные только при малых числах Рейнольдса. Если же полностью отбросить вязкостные члены, то получим уравнения идеальной жидкости, решения которых не могут удовлетворять граничным условиям на твердых поверхностях (условиям прилипания). В связи с этим, стремясь получить уравнения, пригодные для пограничного ламинарного слоя при больших числах Рейнольдса, мы должны удержать как вязкостные, так и инерционные члены. Произведем оценку порядка их величины, принимая во внимание известный уже факт малости относительной толщины пограничного слоя Ых, из которого следует, что и . Введем [c.361]

Рассматриваемый тип движения газовых пузырьков в жидкости соответствует области 2 рис. 5.6. В этой области строгий анализ требует, вообще говоря, решения полного уравнения Навье—Стокса (1.4г) или (1.4д). Однако интерпретация границы сферического пузырька как свободной поверхности жидкости с нулевым касательным напряжением на ней позволяет использовать следующий приближенный подход. При обтекании газового пузырька чистой (без поверхностно-активных веществ) жидкостью, как уже отмечалось, практически отсутствует зона отрыва потока от поверхности раздела фаз (в отличие от обтекания твердой сферы, которое при Re > 1 сопровождается отрывом потока практически сразу за ее миделе-вым сечением). В силу этого вихревое движение локализуется в весьма тонком пограничном слое на поверхности обтекаемого пузырька и в следе за пузырьком. Во всей остальной области течение может рассматриваться как потенциальное. Толщина пограничного слоя 5 на границе пузырька радиуса а по порядку величины должна [c.216]

Введем в формулу (24.43) вместо Re , число Рейнольдса по толщине потери энергии Re (24.31). Для случая течения вдоль пластины, когда пограничный слой зарождается у ее переднего края, а распределения скорости wjW = f y/8) и температуры QlQ — f(y/A) в уравнениях (24.4) и (24.28) тождественны, соотношение между числами Re и Re можно представить в следующей форме [40] [c.274]

Следует отметить, что толщина пограничного слоя есть, вообще говоря, функция х и t, однако порядок этой величины определяется выражением (7.4.15). Величина б достаточно мала. В частности, для течения нереагирующей [c.376]

Опыты по изучению механизма перехода ламинарного течения в турбулентное в трубах и в пограничном слое обнаруживают много общего. Общность эта находит свое отражение в одинаковости количественных критериев перехода число Кекр имеет примерно один и тот же порядок для трубы и для пограничного слоя на пластине, если производить сравнение в сопоставимых категориях. При этом радиус трубы го=й12 соответствует толщине пограничного слоя б, а скорость на оси трубы, вдвое превышающая среднюю тта.х=2ги), — скорости внешнего потока хшо. Для пограничного слоя соответствующее число Рейнольдса определяется следующим выражением [c.358]

Из последних уравпений видно чтобы левая часть уравнения (1-14) была равна нулю, должна быть равна нулю субстанциональная производная. Как показано выше, вследствие низких значений чисел Рейнольдса не только пограничный слой, но и в целом поток газа над поверхностью жидкости является ламинарным. При ламинарном течении, как известно, гидродинамический пограничный слой в обычном понимании (как слой с градиентом скорости) отсутствует, так как толщина такого слоя становится равной половине поперечного размера канала. Иначе говоря, в некоторой области вокруг капель (между поверхностями соседних пленок или частиц жидкости), как следует из определения ламинарного течения, имеет место движение газа относительно жидкости в виде отдельных слоев без поперечных составляющих скорости [51]. [c.29]

Следуя Прандтлю [39] и считая толщину пограничного слоя малой по сравнению с размерами ядра потока (диаметром канала), запишем равенство двух сил, действующих на поток в противоположных направлениях силы трения на границе ядра потока и силы, вызванной разностью давления на входе и выходе газа из аппарата. При этом значения всех величин считаем средними за весь процесс, в том числе сечение канала /, по которому движется газ, скорость течения U, толщину гидродинамического пограничного слоя бг [c.67]

Если толщина пограничного слоя мала по сравнению с другими линейными размерами в поле течения, то для показанного на рис. 4-1 плоского пограничного слоя должны выполняться следующие условия [c.34]

Ясно, что турбулентность в некоторой точке пограничного слоя генерирована в различных точках поверхности пластины вверх по течению от рассматриваемой. Следовательно, уменьшение числа Стантона, определяемое множителем F, наблюдается еще на некотором расстоянии после того, как течение перестало быть ускоренным. Поэтому F следует вычислять в сечении, находящемся вверх по течению от рассматриваемого на расстоянии двухсот толщин потери импульса. [c.299]

Если обозначить скорость невозмущенного течения щ, а скорость в пределах выделенной зоны и, то для оценки физической толщины пограничного слоя б получим по определению следующее условие и у) у=5=0,99 uj. Произвольность такой оценки очевидна. Меняя степень приближения скорости и к скорости невозмущенного течения, получим и разные значения толщины б. В данном случае, [c.152]

Как правило, расчет турбулентного течения менее точен и требует более громоздких выкладок, чем расчет ламинарного течения. Следующий факт иллюстрирует трудности вычислений. В процессе течения изменяется профиль скорости пограничного слоя. Хотя доказано, что это изменение не чувствительно к изменению отношения толщины вытеснения к толщине потери импульса или физической толщины пограничного слоя к толщине потери импульса [2], однако оно повышает степень неопределенности расчета, поскольку эти отношения могут быть использованы для получения критерия отрыва. [c.143]

Задачу о турбулентном следе можно решить с помощью уравнений пограничного слоя. При определении параметров пограничного слоя предполагается, что толщина пограничного слоя мала по сравнению с длиной тела, а поперечный градиент скорости велик. Эти предположения справедливы для течения в следе, так как поперечные размеры следа малы по сравнению с размерами основного потока и поперечный градиент скорости в следе достаточно велик. Поэтому метод решения задач пограничного слоя можно применить к расчету течения в следе. Теоретически [c.103]

В области ламинарного течения процесс расширения в следе нагретого в скачке газа является почти адиабатическим, поскольку потери тепловой энергии от потока к твердому телу через область отрывного течения, как правило, не превышают потери энергии путем теплопроводности через пограничный слой в безотрывной области течения около такого же тела. Потери тепла на излучение обычно меньше соответствующих аэродинамических потерь тепла. Таким образом, до тех пор, пока толщина пограничного слоя на поверхности сферы мала по сравнению с радиусом сферы, рас- [c.134]

Модель состояла из тонкой и двух толстых пластин. Тонкая пластина помещалась между толстыми пластинами (фиг. 17). Форма лобовой части толстой пластины может быть плоской или скругленной, например в виде полуцилиндра. Кромка тонкой пластины может быть плоской или заостренной. Автору неизвестны исследования обтекания таких тел под углом атаки. Поэтому здесь представлен лишь случай нулевого угла атаки. Для турбулентного потока при Моо = 2 в интервале Ве/м = 1,24-К) — 1,81-10 можно выделить следующие три режима течения в соответствии с отношением толщины пограничного слоя перед толстой пластиной к ее толщине [55]. [c.222]

Мы можем поэтому представить себе схематически картину течения вязкой жидкости при больших числах Рейнольдса следующим образом. Всю область течения мы разбиваем на две части, а именно на тонкий пограничный слой вблизи тела и на остающуюся область течения, в которой течение можно считать совпадающим с потенциальным течением идеальной жидкости. В пограничном же слое мы будем учитывать также и силы вязкости однако, то обстоятельство, что толщина пограничного слоя очень мала, позволяет сильно упростить уравнения Навье — Стокса в результате такого упрощения мы получим уравнения Прандтля, решения которых тем менее будут отличаться от точных решений уравнений движения вязкой жидкости, чем больше будет число Рейнольдса и чем, следовательно, меньше будет толщина пограничного слоя. [c.544]

В области II, толщина которой равна толщине пограничного слоя выше по течению от точки отрыва, а длина равна длине области взаимодействия, вводятся следующие представления координат и функций [c.44]

Переход от течения в пограничном слое на пластине нулевой толщины под нулевым углом атаки к течению в следе связан с разрывом нормальной производной продольной скорости, которая пропорциональна трению на поверхности пластины и равна нулю на оси следа. [c.107]

В соответствии с методикой, изложенной в первой главе, рассмотрим вначале возмущенную область I, представляющую собой равномерный сверхзвуковой поток над областью взаимодействия со следующими характерными размерами 5 < х у 0( / ) <С 1 5 0 е) — толщина пограничного слоя), в которой справедливы независимые переменные и асимптотические разложения функций течения вида [c.125]

Распределения характеристик течения, когда массообмен происходил на поверхности крыла при 1 1 0,75, т.е. начинался в области закритического течения, представлено на рис. 7.39-7.43 кривыми 3 и 7. Распространение возмущений вверх по потоку от начала области как вдува (кривая 3), так и отсоса (кривая 7) ограничено двумя-тремя шагами разностной сетки (Аг = 0,025), что является естественным, учитывая фактическое наличие второй производной от толщины пограничного слоя по поперечной координате в уравнениях (7.79), (7.81), (7.82). Распределение как давления, так и других функций течения в области закритического течения в сторону к плоскости симметрии крыла является уже не автомодельным. В этих случаях переход происходит не на автомодельных решениях. Координата перехода, определяемая из соотношения (7.74) для текущих функций течения, смещается к передней кромке в случае вдува — крестик на кривой 3. Для течения с отсосом переход задерживается и область закритического течения увеличивается (кривая 7). Существенно немонотонный характер изменения величин (г) и А (г) в случае отсоса (кривые 7 на рис. 7.39, 7.40) приводит и к немонотонному поведению коэффициентов напряжения трения и теплового потока по поперечной координате. Следует отметить достаточно сильное изменение величин т , и Тд в окрестности начала области массообмена [c.357]

Итак, эксперименты показывают, что на течение в некотором сечении пограничного слоя влияют лишь параметры внешпего потока вблизи этого сечения. Отсюда следует, что влиянием профиля скорости в начальном сечении можно пренебречь. Вследствие этого за характерный линейный размер целесообразно брать не расстояние х от начального сечения, а какую-либо линейную характеристику z пограничного слоя в рассматриваемом сечении (например, толщину вытеснения б или толщину потери импульса б ). Из основного предположения следует также, что если во внешнем потоке все производные давления ро по х в данной точке конечны, то в разложении давления ра по х можно ограничиться первой производной ро. [c.332]

Необходимо обратить внимание также на следующую особенность расчетов пограничного слоя. Функция U (х) определяется методами теории потенциальных течений в предположении, что пограничный слой отсутствует, и затем значения этой функции переносятся на его внешнюю границу. Такой прием равносилен допущению, что ввиду малости толщины слоя он почти не изменяет потенциального потока, обтекающего данную поверхность. Но в ряде случаев такое предположение оказывается недостаточно точным. Образование пограничного слоя приводит к изменению закона для скорости потенциального потока, т. е. имеет место обратное влияние пограничного слоя. Оно должно учитываться 3 расчетах, особенно для течений в диффузорах, конфу-зорах, на начаиьных участках труб и каналов. [c.347]

Кирк [42] независимо от Корста сформулировал задачу о донном течении при нулевой толщине пограничного слоя на теле. Он качественно предсказал влияние вдува воздуха и формы хвостовой части тела на донное давление за уступом при сверхзвуковых скоростях двумерного потока. Он предположил, что существуют четыре основные области, которые следует рассматривать отдельно смешения, замыкания, отрывного течения и основной поток. Течение в области смешения считается в основном таким же, как при свободном смешении окружающего неподвижного воздуха с однородным сверхзвуковым потоком, т. е. направление линий тока в области смешения такое же, как в основном потоке. В области замыкания происходит сжатие, когда верхняя и нижняя области, смыкаясь, ограничивают область отрыва. В области отрывного течения, формирующейся из воздуха, вытекающего из области замыкания, статическое давление постоянно и равно статическому давлению окружающей среды. Основной поток вне области смешения, в области замыкания и в области отрывного течения очень близок к изэнтроническому. [c.61]

Для газов коэффициенты динамической вязкости малы (рис. 6.2), поэтому числа Рейнольдса будут довольно большими даже при относительно низких значениях скорости течения. Как следует из соотношения (6), толщина пограничного слоя вследствие этого мала по отношению к длине пластины, г. е. все влияние ]зязкости сосредоточено в тонком слое вблизи обтекаемой поверхности. Этот вывод находится в хорошем согласии с результатами опытов по исследованию течений маловязких жидкостей. [c.281]

Нарастание пограничного слоя на обтекаемой поверхности всегда оказывает влияние на внешний поток. При отсутствии окачков уплотнения это влияние сводится к следующему. Утолщение пограничного слоя в направлении течения связано с увеличением толщины вытеснения б, что приводит к отклонению линий тока внешнего потока. Поэтому течение во внешнем потоке будет таким же, как при обтекании фиктивного контура, смещенного по отношению к действительному на толщину вытеснения. Следовательно, при расчете течения нужно применять метод по(следовательных приближений сначала рассчитывается обтекание тела потоком идеальной жидкости, затем по найденному распределению давления вдоль поверхности тела находятся параметры пограничного слоя (в том числе толщина вытеснения), далее рассчитывается обтекание фиктивного тела, контур которого смещен на величину б и т. д. Однако обычно толщина вытеснения мала по сравнению с размерами тела и ноэтому можно ограничиться первым приближением. [c.338]

Дальнейшие упрош,ения уравнений (8.65) можно произвести, не учитывая малые члены. При этом основной исходной предпосылкой является допуш,ение, что вязкостные и инерционные члены имеют один и тот же порядок малости. Если бы мы пренебрегли инерционными членами, то получили бы уравнения ползущего течения, пригодные только при малых числах Рейнольдса. Если же полностью отбросить вязкостные члены, то получим уравнения идеальной жидкости, решения которых не будут удовлетворять граничным условиям на твердых поверхностях (условиям прилипания). Поэтому, стремясь получить уравнения, справедливые для пограничного ламинарного слоя при больших числах Рейнольдса, необходимо в них учитывать как вязкостные, так и инерционные члены. Произведем оценку их порядка, принимая во внимание, что относительная толщина пограничного слоя Ых является малой величиной и, следовательно, u,j м. Введем следующие обозначения (рис. 8.21) и , Uy — проекции скорости (y = Uj. y=fi — продольная составляющая скорости на границе пограничного слоя I — характерный продольный размер (например, хорда обтекаемого профиля) б — толщина пограничного слоя. Сразу можно опеределить порядок основных величин х у б, Uj L/. Порядок производных, входящих в систему [c.329]

И в заключение следует предостеречь от использования изложенных в этой главе методов для расчета теплоотдачи при течении в каналах. На протяжении всей главы мы использовали допущение, что толщины пограничных слоев малы по сравнению с R. Однако для каналов сколько-нибудь значительной длины это допущв ние несправедливо. [c.301]

Следовательно, можно ожидать, что при достаточно большом числе Ре влияние трения будет ощущаться только в тонком слое возле иоверхностн тела. Этот слой получил название пограничного слоя (рис. 6.4). В поперечных сечениях пограничного слоя скорость возрастает от нуля (на поверхности) до скорости внешнего потока. Ввиду малой толщины слоя поперечный градиент скорости очень велик. Подторможенные в погранично.м слое частицы жидкости сбегают с обтекаемого тела и образуют вихревой след, который сносится потоком вниз по течению. Поперечный градиент асорости в внхрево.м следе вначале также велик и, следовательно, там существенно влияние трения. В области вне пограничного слоя [c.147]

При числах Рейнольдса Re>M (при малой толщине пограничного слоя по сравнению с длиной звуковой волны) течение различно в пограничном слое и вне его. Прежде чем рассматривать течение в пограничном слое, следует остановиться на глубине проникновения вязких волн, ибо эта величина, как будет видно из дальнейшего, определяет толхцину акустического пограничного слоя. [c.210]

Из-за характера пограничного слоя его толщина (см. п. 82) не может быть определена точно. Дефицит скорости и завихренность исчезают лишь асимптотически с увеличением расстояния от стенки, так что обычно толщину пограничного слоя б принимают произвольно как такое расстояние от стенки, на котором дефицит скорости уменьшается до 1 % скорости свободного потока. Внешняя граница пограничного слоя не может быть линией тока, так как в его зону постоянно входят все новые линии тока (см. рис. 100). Толщина ламинарного пограничного слоя может быть установлена по аналогии с тепловым потоком, откуда следует, что за время J aвиxpeннo ть распространяется в стороны на расстояние б= у и одновременно вниз по течению на расстояние х=1Л. Исключение / дает приблизительный результат Ых (их ) [c.284]

Взаимодействие пограничного слоя со скачком уплотнения осуществляется следующим образом. Когда падающий скачок уплотнения встречает пограничный слой, он отражается от пограничного слоя в виде волны разрежения, и этот процесс сжатия — расширения поворачивает поток к стенке таким образом рост толщины пограничного слоя ос.иабляется. Вторая серия волн сжатия образуется за точкой встречи скачка уплотнения с пограничным слоем, и после прохождения этих волн сжатия течение [c.36]

Гиперзвуковой след за тонким телом несколько отличается от следа за туными телами. В случае тонкого тела большие градиенты в потоке, вызванные головной ударной волной, несущественны и вязкий след распространяется в области, где параметры потока близки к параметрам набегающего нотока. Явления перехода различны, кроме того, возможно различны и величины турбулентных пульсаций, которые зависят от степени затупления тела. Область ближнего следа ограничена прямыми линиями, причем его первоначальная ширина несколько больше, чем поперечные размеры тела из-за толстого оторвавшегося вязкого слоя, затем ширина следа постепенно уменьшается вниз по потоку, достигая горла. В ближнем следе оторвавшийся вязкий слой играет важную роль. За горлом ширина следа растет пропорционально длине следа. Как упоминалось в гл. I, елед за тонким телом является холодным в отличие от горячего следа за тупым телом из-за отсутствия интенсивного нагрева, создаваемого возникающими ударными волнами, и более медленного роста следа. Кроме того, след за тонким телом охлаждается гораздо быстрее, чем за тупым телом. Эксперименты с острым конусом и конусом со сферическим затуплением, имеющими угол при вершине 20 , в интервале чисел Маха М от 2,66 до 4,85 показали, что донное давление и угол наклона поверхности следа одинаковы для обоих конусов, если одинаковы местное число Маха и число Рейнольдса, вычисленное по толщине потери импульса пограничного слоя у основания конуса [82]. Из-за высокой температуры в гиперзвуковом следе за тупым телом на течение в следе влияют свойства реального газа или физико-химические процессы, как, например, диссоциация, ионизация и рекомбинация. Время, требуемое для завершения процессов диссоциации и ионизации (и для обратных процессов), в сравнении со временем движения частиц газа существенно при определении регистрируемых эффек- [c.126]

Здесь V — скорость в точке, отстоящей на расстоянии 5 от границы ядра постоянных скоростей для сечений начального участка (рис. 7.1,в), или от оси струи для сечений основного участка (рис. 7.1, а) Ь — толщина пограничного слоя между ядром постоянных скоростей и внешней границей начального участка, а для сечений основного участка — полуширина струи. Изменение скорости течения вдоль оси струи определяется следующими соотношениями. На начальном участке, т. е. при или /г/с/о 5 (с учетом принятого отношения ка1йо = 5), [c.65]

В заключение следует отметить, что экспериментальные исследования (рис. 106) хорошо подтверждают теоретическое решение задачи о распределении скоростей в пограничном слое обтекаемой пластины нлоскопараллельным ламинарным потоком. Однако необходимо иметь в виду, что ламинарный режим течения при обтекании пластины сохраняется лишь для чисел Ле, меньших 3-Ч-5-10 . Для больших чисел Ве ламинарный режим течения переходит в турбулентный. При этом критическое число Л крит, отвечающее толщине пограничного слоя, находится [c.287]

Согласно классической схеме Прандтля, около пластины при Re оо можно выделить область невязкого течения и тонкий по сравнению с продольным размером тела пограничный слой. Решение, описывающее течение в пограничном слое вблизи точки, где трение на поверхности обрашается в ноль, перестает быть равномерно точным, что приводит к необходимости введения в рассмотрение пристеночной области вязкого течения и области невязкого течения [Goldstein S., 1948 Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М., 944]. По мере приближения к точке нулевого трения толщина вытеснения пограничного слоя растет, что приводит к появлению индуцированного градиента давления, Из анализа оценок, приведенных ниже, следует, что для анализируемого режима течения градиент давления, индуцируемый пограничным слоем в окрестности точки нулевого трения, имеет тот же порядок, что и заданный градиент давления dp/dx = К = 0(1). Предельный случай малой величины отношения индуцированного и заданного градиента давления приводит к схеме, в которой в главном члене течение описывается решением, не учитывающим взаимодействие, что не позволяет устранить особенность и продолжить решение за точку нулевого трения [Stewartson К., 1970, Ь]. [c.42]

Если (15/йр < О, то при увеличении давления сужение сверхзвуковых струек тока бывшего пограничного слоя перекрывает расширение дозвуковой части течения и в целом 5 уменьшается. Таким образом, если ё5/ёр < О, а донное давление больше, чем р, найденное из решения на основной части тела при х = 1, тогда необходимо предположить, что в локально невязкой области др/дх др/ду. В противном случае около внешней границы пограничного слоя исходные возмущения давления индуцировали бы разрежение. Наличие др/ду др/дх снимает этот парадокс, так как возмущения Ар во внешних частях пограничного слоя будут меньше, чем на стенке, и при Ар > О в целом А<5 остается положительным. Но из условия равенства продольных и поперечных перепадов давеления следует, что длина возмущенной области имеет такой же порядок, как ее толщина. Таким образом, жз 5/йр < О следует Ах (5, др/дх др/ду. С физической точки зрения такой результат понятен, так как исходные возмущения передаются вверх по течению по дозвуковой части пограничного слоя, а затем сносятся вдоль характеристик по сверхзвуковой части течения. Так как при М 1 наклон характеристик также порядка единицы, то для того, чтобы создать поперечный и продольный перепады давления одного порядка (причем так, чтобы перепады сверху были меньше по модулю, чем снизу), нужно, чтобы Ах Ау. [c.141]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...