Волновое сопротивление эффективное

Выведенная формула эффективной тяги (8.8) относится к случаю размещения двигателя в отдельной гондоле. При установке двигателя внутри фюзеляжа (с лобовым воздухозаборником) волновое сопротивление фюзеляжа относится к общему сопротивлению самолета. В этом случае можно считать, что силовая установка никаких добавочных внешних сопротивлений не создает, кроме дополнительного, донного и кормового сопротивлений. В этом случае [c.248]

Расчетные зависимости Кщ от отношения волновых сопротивлений синфазного и противофазного возбуждения одинаковых СПЛ и коэффициента к показаны на рнс. 4.3, 4.4. Длина полосок была взята /==0,19 м, эффективная диэлектрическая проницаемость е =3, а приблизительное условие согласования соблюдалось тем, что полагалось [c.94]

Механическая система магнитострикционного излучателя обладает высоким механическим сопротивлением и может развивать большие механические усилия, но при сравнительно небольших амплитудах колебаний. Для эффективного использования магнитострикционного излучателя требуется подсоединить к нему большое сопротивление нагрузки. Сравним волновые сопротивления (в г/с 1 см 2) воздуха, воды и стали с волновым сопротивлением магнитострикционного материала — никеля [c.172]

Условия излучения энергии упругим телом в жидкость существенно улучшаются, если излучающее тело колеблется на резонансной частоте. Так, например, внутреннее сопротивление свободно колеблющегося на резонансе полуволнового стержня, как генератора механической энергии, падает во столько раз, сколько составляет добротность никелевого стержня. Добротность может достигать l- 5 10 так что сопротивление полуволнового вибратора из никеля, приведенное к пучности колебаний, составит всего 1- -5-10 г/с 1см 2. Это даже много меньше, чем волновое сопротивление воды, так чю эффективная нагрузка магнитострикционного излучателя жидкостью легко осуществляется. Согласование при излучении в воздух даже при высокой добротности на резонансе оказывается плохим. [c.172]

В качестве примера приведем пьезоэлектрическую линию задержки из стержня плавленного кварца, а концах которого установлены преобразователи из пьезокварцевого кристалла. Пьезокварцевый преобразователь-излучатель — на одном торце стержня и такой же преобразователь-приемник — на другом. Излучатель, возбуждаемый электрическим сигналом, создает продольные механические волны в стержне, которые распространяются к приемнику, вызывая в нем электрический сигнал, подобный электрическому сигналу на входе излучателя, но запаздывающий на время пробега волн по стержню. Для возможно большей эффективности этого преобразования желательно сделать механические волновые сопротивления материала преобразователя и стержня — линии задержки близкими или одинаковыми. С этой целью стержень-линия задержки часто выполняется из того же кварца. [c.184]

ВОЛНОВОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ (рс)—мера, характеризующая среду, передающую звук, и равная отношению эффективного звукового давления к эффективной скорости частиц. Оно равно произведению плотности р на скорость звука в среде с . [c.293]

СКОРОСТЬ ЧАСТИЦ — для того чтобы передавать звук в среде, волна, проходящая через какую-либо точку, должна приводить в колебание частицу, находящуюся в этой точке. Существенными могут явиться значения скорости в данный момент, максимальные значения, среднеквадратичные, или эффективные, значения при данном эффективном звуковом давлении эффективная скорость частиц изменяется обратно пропорционально волновому сопротивлению. [c.299]

Основным элементом аппаратуры, определяющим важнейшие эксплуатационные характеристики импедансного метода, является датчик. Поэтому выбору параметров датчика должно быть уделено особое внимание. Не имея возможности в рамках данной статьи заниматься детальным рассмотрением работы отдельных элементов датчика и их расчетом, ограничимся описанием конструкции, обладающей достаточно хорошими характеристиками (фиг. 54). В качестве излучающего 2 и приемного (динамометрического) 4 пьезоэлементов использованы пластины из титаната бария. Звукопроводящий стержень 1 выполнен из материала с небольшим удельным волновым сопротивлением (органическое стекло) в виде усеченного конуса и выполняет функции концентратора и трансформатора. Тыльная плоскость излучающего пьезоэлемента 2 нагружена на отражающую массу 3, выполненную в виде стального цилиндра. Использование этой массы существенно повышает эффективность излучения упругой энергии в стержень 1. Контактный наконечник 7 выполняется из [c.108]

Представляется очевидным, что эффективность работы гасителя в системе определяется не только параметрами собственно гасителя, но и зависит от характеристик системы и места установки гасителя. Если волновые сопротивления гасителя подобраны таким образом, что он работает в условиях согласованных нагрузок, то снижение уровня колебаний за гасителем (вносимое затухание) определяется соотношением кажущихся мощностей колебаний на входе и выходе гасителя и равно его [c.299]

Как следует из (4) и (5), при малой добротности контура нагрузки (больших е) минимальное затухание достаточно слабо зависит от характера волнового сопротивления гасителя. В этих случаях реактивные гасители типа акустических фильтров (имеющие при прочих равных условиях большие собственные затухания) обладают и большими рабочими затуханиями по сравнению с гасителями с рассеиванием. В системах с высокой добротностью элементов более эффективны гасители с рассеиванием энергии [1]. [c.300]

Эффективное 3., характеризующее четырехполюсник, когда в начале и в конце включены сопротивления (фигура), отличные от волновых г, сопротивлений(на фигуре Zl, — волновые сопротивления, Zг—сопротивление генератора, Z — сопротивление иагрузки) [c.230]

Если а намеренно делают малым для толстого или эффективно бесконечного слоя, то большое а осуществляется для тонкого слоя, где в идеальном случае импеданс Zi должен быть целиком резистивным и равным Zw. Последнее является акустической аналогией электрического кабеля с волновым сопротивлением 7 0 Ом, нагруженного на сопротивление Ом, в котором рассеивается вся энергия, поступающая в кабель. В отличие от электрического резистора акустический резистор чрезвычайно трудно создать в виде тонкого слоя. [c.346]

Для обеспечения полного преобразования мощности электрического сигнала, поступающего от генератора, в мощность излучаемых акустических волн, необходимо осуществить электрическое согласование ВШП с внутренним сопротивлением генератора в роли которого обычно выступает коаксиальная линия передачи с волновым сопротивлением 50 Ом. Для этого нужно удовлетворить известному равенству = что можно сделать, например, за счет изменения величин Ь и Ы, и компенсировать статическую емкость Со включаемой параллельно или последовательно с ВШП внешней индуктивностью о- При выполнении указанных условий эффективность преобразования т], определяемая как отношение мощности возбуждаемых акустических волн к подводимой на ВШП электрической мощности Р ,, в принципе может достигать единицы. [c.309]

Если скорость полета меньше расчетной, возникает дополнительное волновое сопротивление доп. Эффективная тяга Я эф равна [c.338]

На рис. 96 представлены обобщенные данные, характеризующие зависимость изменения полосы эффективной звукоизоляции решетки от относительной величины волнового сопротивления среды внутри бруса и от объема его внутренней полости. Такие данные могут оказаться полезными при создании решеток, предназначенных для работы при больших давлениях в среде, когда с целью обеспечения их стати- [c.181]

Рис. 15. Изменение эффективного волнового сопротивления среды при кавитации

Рис. 16. Зависимость эффективного волнового сопротивления среды от индекса кавитации

Рис. 17. Зависимость эффективного волнового сопротивления воды от интенсивности [18]

Рис. 18. Зависимость эффективного волнового сопротивления и фактически излучаемой мощности от колебательной скорости излучателя

При противодавлении больше расчетного прямой скачок перемещается вверх по потоку и превращается в головную волну (рис. 2.6,6). Расход воздуха уменьшается, коэффициент расхода Ф<1,0. Эффективность диффузора снижается за счет возрастания волнового сопротивления. [c.60]

В целях снижения волнового сопротивления и повышения устойчивости используют перфорирование экранирующих материалов и армирование их металлическими листами. Основными материалами, используемыми для изготовления низкочастотных экранов (на частоты ниже 10 кГц), являются различные марки резин и пенопластов, высокочастотные экраны (на частоты выше 10 кГц) обычно изготавливаются из монолитных слоев металлов (например, стали). Для обеспечения эффективности экранирования преобразователя толщина экрана, представляющего собой слой полимерного или металлического материала, в рабочих условиях должна быть равна / = э/4 = Сэ/4/ (Хэ и с, — длина волны и скорость звука в материале экрана). Расстояние между экранируемой поверхностью [c.41]

Эффективно подавить гармоники можно, включив ка выз од передатчика ФНЧ. Такой фильтр должен без существенного ослабления пропускать сигнал с частотами до 30 МГц и ослаблять сигналы более высоких частот. При этом его входное и выходное сопротивления должны быть согласованы с волновым сопротивлением фидерной линии. На рис. 8.5 показана схема ФНЧ иего частотная ха- [c.250]

При изготовлении двумерных моделей особо стоит вопрос контроля толщины применяемых листов. Как будет показано ниже, изменение эффективного волнового сопротивления модели прямо пропорционально изменению ее толщины, и поэтому возможные изменения толщины листов на 10 20% (особенно по краям) будут приводит к нежелательным вариациям волнового сопротивления, и это в ряде случаев необходимо учитывать. [c.82]

Эти способы управления параметрами сред приводят к тому, что распространение в листе упругой волны (ее скорость, волновое сопротивление й т. д ) определяется не исходными параметрами, а некоторыми новыми эффективными параметрами упругости и плотности листа, которые зависят от величины и расположения отверстий или выступов, а также от соотношения толщины контактирующих по ребру листов. [c.163]

Эффективные скорости а волновые сопротивления. Согласно приведенной выше методике расчета эффективных скоростей распространения низкочастотных волн для листов с отверстиями или выступами, скорости продольных и поперечных волн для листа с квадратными отверстиями в главном направлении А (см. рис. 66, а), т. е. а хи находятся подстановкой найденных эффективных значений параметров (6.7 6.8) слоев 7 и 2 в формулы скорости (6 2, 6.6). [c.168]

Кроме того, чтобы определить эффективные волновые сопротивления У листа с отверстиями (выступами) для направлении А и В, достаточно воспользоваться табл. 4 и формулами [c.169]

С целью гашения свободных колебаний пьезопластины, уменьшения длительности зондирующего импульса и расширения полосы пропускания с ее нерабочей стороны приклеивают демпфер. Для обеспечения указанных условий материал демпфера должен обладать акустическим сопротивлением, близким к волновому сопротивлению пьезопластины, и большим коэффициентом затухания. Выполнить одновременно оба требования достаточно сложно. Например, если демпфер изготовлять из латуни или бронзы, акустическое сопротивление которых примерно такое же, как пьезокерамики, не удается эффективно гасить сигналы, излученные в сторону демпфера. Пьезопреобразователи с такими демпферами наиболее оптимально использовать в режиме приема, в частности при приеме сигналов акустической эмиссии. [c.142]

Значение колебательной мощности в вибрационных исследованиях. Вибрационное поле сложной конструкции приходится оннсывать многомерными векторами и матрицами. По мере увеличения размерности системы эти характеристики становятся все менее наглядными и достоверными, не дают прямой и достаточно точной оценки наиболее общих, энергетических свойств вибрационного процесса. Например, нри решении задач виброзащиты стремятся минимизировать сумму средних квадратов виброскоростей в заданных точках сложной системы. Из-за резкого различия частотных характеристик (импеданса) энергетический вклад отдельных слагаемых неравномерный в отличие от однородной акустической среды, имеющей одинаковое волновое сопротивление в разных точках. Поэтому в виброакустике нельзя ограничиваться измерением средних квадратов, необходимо развивать точные методы измерения колебательной мощности [6]. Эти методы позволяют дать простую и наглядную оценку акустической мощности, излучаемой системой помогают определить утечку колебательной энергии в опоры, т. е. демпфирующие свойства опор уточнить критерии виброзащиты. Суммарный поток колебательной энергии, или активную колебательную мощность, Л/а используют для вычисления эффективных частотных характеристик, которые, несмотря на некоторую условность, являются наиболее обоснованным результатом усреднения характеристик системы в отдельных точках [2, И]. В диффузных вибрационных полях, возбуждаемых случайным шумом, потоки энергии являются основными расчетными величинами [10]. [c.326]

Л. Н. Сретенский) и проанализированы вопросы волнового сопротивления М. В. Келдыш предложил эффективный для плоских задач теории волн метод решения с использованием функции dwidz -1- i w (ш — Комплексный потенциал, v = g/v ). Метод Келдыша в сочетании с методом интегралов Коши Н. Е. Кочина считался наиболее удобным для решения задач о плоских установившихся волнах бесконечно малой амплитуды. [c.287]

Эта величина, естественно, зависит от акустического числа Маха и от нелинейных свойств среды. В табл. 8 приведены значения Л для нескольких интенсивностей ультразвука в двух жидкостях, имеющих одинаковые волновые сопротивления, но существенно различающихся нелинейными свойствами, и в воздухе при нормальных условиях. Там же указаны амплитуды скорости смещений соответствующие им числа Маха, скорость звука Го и плот-гюсть среды Ро в последнем столбце таблицы привеа,ены критические расстояния для двух частот V = Со/(л<А)). Согласно этой таблице, нелинейные искажения в газах при указанных интенсивностях могут достигать значительной величины непосредственно у источника. Однако, покшмо отмеченной уже низкой эффективности излучения ультразвука в газы, в них очень велико поглощение ультразвуковых волн. В жидкостях же, лаже при самых больших числах хМаха [c.78]

Эхометод эффективно используется для контроля широкого круга различных изделий, заготовок и полуфабрикатов из металла и неметаллических материалов. Чувствительность эхометода намного выше теневого. Она определяется частотой колебаний, мощностью посылаемого импульса, условиями ввода его в контролируемое тело, характеристикой направленности излучателя, акустическими характеристиками материала (коэффициент затухания, уровень структурной реверберации, удельное волновое сопротивление), глубиной залегания дефекта и коэффициентом выявляемости его. [c.64]

Согласование ПЭП со средой. При работе ПЭП на протяженную среду с низким (по сравнению с материалом пьезоэлектрика) волновым сопротивлениям Z2 эффективность передачи энергии можно повысить путем включения между пьезоэлементом и средой согласующего слоя толщиной А,/4 с волновым согфотивлением [c.218]

Эффективность работы П. п. определяется в основном электрич. потерями, связанными с наличием активной электрич. проводимости в пьезополупроводниках, и потерями, обусловленными отражением части электрич. или акустич. энергии от преобразователя в режиме излучения или приёма соответственно. Потери на отражение зависят от согласования удельного электрич. (акустич.) импеданса преобразователя и волнового сопротивления электрич. (акустич.) тракта и могут быть, в принципе, сведены к минимуму выбором параметров преобразователя, сопротивлений его электрич. и акустич. нагрузок и применением согласующих устройств. Напр., для компенсации реактивного сопротивления преобразователя на резонансной частоте иногда параллельно ему подключают компенсирующую индуктивность Ь такой величины, чтобы резонансная частота L -кoн-тура совпала с / . Часто параллельный L -кoнтyp одновременно выполняет роль трансформатора, согласующего активные составляющие сопротивлений излучателя и питающего его генератора или приёмника и его электрической нагрузки. Применяют и другие согласующие системы, напр, объёмный резонатор на высоких частотах. При этом добротность согласующего устройства должна быть достаточно большой и не снижать эффективности преобразователя. Электрич. потери в режиме одностороннего излучения на основной резонансной частоте характеризуются коэфф. а, выраженным в децибелах [c.276]

Эффективность проникновения ультразвука тем больше, чем лучше акустический контакт между расплавом и излучателем и чем выше степень согласования между излучателем и нагрузкой. Степень акустического контакта, в свою очередь, зависит от поверхностного натяжения на границе жидкая фаза — поверхность излучателя, и от вязкости расплава. Эти две величины определяют, кроме того, и кавитационную прочность расплава на границе с излучателем, эффективность кавитационных процессов, а также частично потери в самом расплаве. Степень согласования зависит от соотношения приведенных волновых сопротивлений излучателя и нагрузки, и тем больше, чем меньпГе их различие. Отсутствие экспериментальных данных о скорости распространения ультразвука в расплавах металлов и их сплавах не позволяет количественно оценить роль согласования при ультразвуковой обработке кристаллизующихся металлов. Следует также отметить, что по мере кристаллизации слитка его волновое сопротивление изменяется в связи с изменением скорости распространения колебаний и плотности материала. [c.462]

Выбор величины al и соответственно В0ЛН01В0Г0 сопротивления антенны на практике также отличается от указанного оптимального в основном из-за трудностей, овязанных с практической реализацией низких волновых сопротивлений вблизи верщины тупого угла, где расстояние между проводами велико. При увеличении волнового сопротивления уменьшается КПД, хотя направленные свойства антенны несколько улучшаются, поскольку увеличивается эффективный размер антенны, определяемый размером области, в которой токи достаточно велики. Обычно a/ = 0,3- 0,4, что соответствует T) = 0,7-f-0,8 и l p = 600-f-700 Ом. При этом КУ снижается на 20- " [c.284]

Для коротких вибраторов при X W>R Дф 1 /(2Х) Изменение фазы, отнесенное к расстоянию между вибраторами, определяет эффективное изменение фазовой скорости в линии Миимая часть входного сопротивления короткого вибратора X=—Ws ig l - Wвlфl), где — волновое сопротивление вибратора / — длина его плеча Расстояние между вибратором с длиной плеча I и ближайшим более коротким вибратором равно (1—т)/с1е(а/2). Расстояние до более длинного вибратора (1/т) (1—т)/с1 (а/2). Среднее расстояние будет (1/ /Т) (1—т)/с1 (а/2). Соответствующая добавка к постоянной распростра- [c.373]

В расчетах характеристик диффузора и двигателя часто исполь> зуются отношения площадей fm = FmlpBx вх = Рвх/Рл Выбор указанных геометрических параметров составляет весьма ответственный этап проектирования, поскольку от них зависят потери полного давления в процессе торможения, внешнее сопротивление и расход воздуха, т. е. те показатели, которые в основном определяют эффективность диффузора и двигателя в целом. Обычно геометрические параметры сверхзвуковых диффузоров выбирают так, чтобы при расчетной скорости полета (Мн = Мн.р) косые скачки уплотнения сходились у передней кромки обечайки. В этом случае обеспечивается максимальный расход воздуха (ф=1,0) и отсутствие дополнительного волнового сопротивления (А доп = 0, доп = 0). Такой режим работы диффузора принято называть расчетным. [c.68]

На эффективность работы преобразователя влияет положение езоэлементов в системе (в узловой плоскйсти, в пучности или при межуточном положении между узлом и пучностью колебаний), лщина пьезоэлементов, соотношение удельных волновых сопротивлений [c.29]

В первом случае (рис. 53, б) скорость в слое I около границы А известна — она вычисляется по (5.5). Во втором случае (рис. 53, в) скорость в слое 1 (с бесконечной мощностью) около границы А может быть рассчитана из новых условий контакта полубесконеч-ной однородной среды 1 с некоторой эффективной однородной средой, эквивалентной тонкослоистой (от границы А вправо), имеющей для (О —> О следующее эффективное волновое сопротивление в любой точке [формулы (183) и (185) из работы автора (Ивакин, 1958)] [c.149]

В связи с тем, что реальная среда скорее всего обладает одновременно как неидеальной упругостью, так и неидеальной инерционностью, в 3 рассчитана поглощающая среда (и ее модель) с уп]>угим и инерционным последействием, с функцией последействия Соколова — Скрябина. В частном случае такой среды, когда сходственные константы для упругого и инерционного последействия равны, волновое сопротивление не зависит от частоты (оно становится скомпенсированным для всех частот). Однако дисперсия скоростей в этом случае остается, она объясняется тем, что с увеличением частоты среда с упругим и инерционным последействием не только приобретает большую эффективную упругость ( отвердевает ), но и становится менее плотной (более легкой ). [c.265]

Для эффективного излучения звуковых волн с помощью рупора требуются определенные соотношения размеров. Несогласованность волнового сопротивления рупора как звукопровода с сопротивлением среды приводит к отражению звуковых волн от выходного отверстия в обратном направленип за счет снижения излучения в пространство. Со снижением частоты воспроизводимого сигнала это явление усиливается, и при определенных длине рупора и размерах выходного отверстия возникает предельная (критическая) частота, ниже которой рупор отдавать энергию в пространство не будет. В этом случае активная составляющая излучения рупора снизится до нуля и звуковая энергия низкочастотных колебаний вместо того, чтобы излучаться в пространство, будет в виде свободных колебаний направляться к входному отверстию. [c.104]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...