Коэффициент распространения и волновое сопротивление

КОЭФФИЦИЕНТ РАСПРОСТРАНЕНИЯ И ВОЛНОВОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ [c.222]

Нарушения сплошности (трещины, расслоения, раковины и др.) пли однородности (крупное зерно, дисперсные выделения фаз на границах зёрен пли внутри зерна) материала контролируемого изделия приводят к скачкообразному или плавному изменению его акустич. характеристик (скорости распространения УЗ с, коэффициента затухания б, волнового сопротивления рс) и влияют на условия распространения УЗ-вых волн. Если поперечный размер с1 дефекта превышает длину УЗ-вой волны к, то используемая для контроля волна по законам геометрической акустики практически полностью отражается, что приводит к образованию зоны звуковой тени за дефектом. В зонах, характеризующихся неоднородной структурой, увеличивается затухание УЗ и повышается уровень структурных шумов, обусловленных рассеянием на неоднородностях. [c.105]

Колебательные свойства упругой однородной и изотропной среды определяются следующими параметрами плотностью материала р, модулем Юнга Е, модулем сдвига ц, коэффициентом Пуассона V, удельным волновым сопротивлением ш, скоростью распространения продольных колебаний упругой волны с и коэффициентом затухания р. Скорость распространения продольных колебаний с непосредственно связана с этими параметрами. В ограниченной среде, если длина волны % в системе больше диаметра волновода й, с = [c.6]

Основными оптическими эффектами, вызываемыми в жидкостях механическими воздействиями, являются изменения оптической плотности (коэффициента пропускания), угла поворота плоскости поляризации, коэффициентов рассеяния и отражения, показателя преломления, -волнового сопротивления и коэффициента распространения, возникновение двойного лучепреломления при течении жидкости (эффект Максвелла). [c.30]

Для определения комплексного волнового сопротивления линии (/со) подставим 5 == /со в соотношение (10.41) и приравняем полученное выражение к положительному значению комплексного коэффициента распространения (10.42). Исключив затем с помощью формул (10.48) и (10.49) величины б и е, после несложных алгебраических преобразований найдем [c.225]

Поскольку величина в электрической модели (7.86) равна величине ац в натуре [см. величины (7.83)], то, согласно критерию (7.82), сходственные скорости распространения в натуре и модели будут равны между собой для всех сходственных частот. При этих условиях, чтобы перейти от значений модулей волновых сопротивлений в модели к сходственным величинам в натуре, необходимо W m умножить на переводной коэффициент [c.236]

В частном случае равенства коэффициентов последействия KJ = Ям и = Рд/ модуль И аргумент волнового сопротивления принимают значение [И = 6 = 0, т. е. волновое сопротивление не меняется с частотой, а аргумент для всех частот равен нулю. Здесь, судя по волновому сопротивлению, мы как бы имеем дело с идеально упругой и идеально инерционной средой, однако, как следует из формул (7.153), скорость распространения в этом случае зависит от частоты, а коэффициент поглощения нулю не равен. [c.262]

Пусть два слоя с разными волновыми сопротивлениями и, для общности, разными скоростями распространения заключены между двумя стенками с конечными сопротивлениями (рис. 20). Пусть единичная волна начинает распространяться из среды 1 в среду 2. Встретившись с границей обеих сред, волна частично отразится, частично пройдет во вторую среду. Преломленная волна отразится от стенки, снова вернется к границе, где опять произойдет частичное отражение, и так далее. Так как каждый раз при неполном отражении падающая волна порождает две новых (отраженную и преломленную), то общее число отдельных волн быстро возрастает. Будем строить график, откладывая координату по горизонтали, а время — по вертикали вниз (рис. 21). Пусть единичная волна в начальный момент исходит из левой стенки. Движение фронта изобразится прямой, наклон которой определяется скоростью распространения. Волна доходит до границы и отражается с коэффициентом отражения [c.296]

Колебательные свойства твердого тела зависят от плотности р, модулей Юнга Е и сдвига О, коэффициента Пуассона .I, удельного волнового сопротивления рс и коэффициента затухания р. В табл. 2 приведены зависимости для определения скорости распространения волн различных типов в изотропных твердых телах. [c.15]

При подключении к оболочке кабеля источника по-СТ0Я1ВН0Г0 тока для осушествления активной защиты от коррозии в полученных формулах комплексные потенциал, ток и входное сопротивление должны быть заменены на соответствующие величины постоянного тока, а комплексные продольное и волновое сопротивления, коэффициент распространения, а также величины р 1 и р 2 в (4.9) примут вид [c.47]

Необходимо также подчеркнуть, что введение ОДА существенно влияет на кинетику фазовых переходов, что в свою очередь приводит к изменению газодинамических характеристик решеток Б области спонтанной конденсации в зоне Вильсона. Положительные эффекты при введении ОДА в поток парокапельной структуры обусловлены физически различными факторами. Гидрофобизирую-щее вещество приводит к уменьшению размеров капель, влияет на их траектории и деформацию в конфузорном течении в криволинейном канале, коэффициенты сопротивления, процессы коагуляции,, дробления и взаимодействия с пленками. Широко распространенное мнение, согласно которому уменьшение размеров капель обусловливает более значительные затраты кинетической энергии несущей фазы на их ускорение, не учитывает влияния сопутствующих процессов деформации, дробления и коагуляции капель, протекающих различно в потоке с добавками ОДА и без гидрофобизатора. Учитывая явления на границе раздела фаз (менее интенсивные волновые процессы на поверхности пленок, затрудненный срыв капель с пленок и значительное количество влаги, выпадающей в пленки), можно утверждать, что уменьшение диаметров капель не приводит к увеличению затрат кинетической энергии на ускорение дискретной фазы. [c.310]

Уравнение (2) справедливо и при наличии затухания. В условиях поглощения (коэффициент сопротивления равен нулю) групповая скорость g = да/дк (и - частота к - волновое число) совпадает со скоростью У потока энергии. Однако, если при наличии поглощения понятие групповой скорости теряет физический смысл (волновое число становится комплексным или чисто мнимым), то скорость потока энергии его сохраняет. Суть этого становится ясной из сравнения формулы (2) с уравнением для потока движущейся со скоростью V жидкости, плотность которой равна р. Если поток энергии = рУ,то отношение v /p определяет скорость У жидкости. Аналогичным образом отношенйе Ь /Э потока энергий к плотности энергии представляет скорость его распространения по системе [54]. [c.10]

Эквивалентные схемы. В случае использоваиия сравнительно простых типов волнового движения, таких, как первая продольная нормальная волна в проволоке или лепте (ири малом значении произведения размера на частоту), пулевая крутильная нормальная волна в проволоке или нулевая нормальная волна сдвига по толщине в ленте, процесс распространения упругих волн может быть представлен одномерным уравнением. При этом распространение упругих волн можно выразить через силу и колебательную скорость на конце линии, а механическое сопротивление Zq = pVA является постоянной величиной. При этих условиях отношение сил на выходном и входном концах линии можно записать в виде охр I— (а Ц- / ) L], где а — коэффициент поглощения, — постоянная распространения, L — длина линии. [c.548]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...