Импеданс (сопротивление) волновой

Один конец диода коаксиальной конструкции согласовывается с линией передачи, а другой нагружается на импеданс, равный волновому сопротивлению 2о. Располагаемая шумовая мощность при протекании через диод тока равна [c.63]

Ответ. Из (3.8) видно, что 2 = 2 , если 2 = 5рс. Эта величина называется характеристическим или волновым импедансом (сопротивлением). Нагрузку 2 = 5рс можно реализовать, например, путем присоединения бесконечно длинной трубы к концу данного отрезка трубы. [c.54]

Вводя относительный импеданс препятствия = 1/т = 2/рс как отношение импеданса к волновому сопротивлению среды, выразим коэффициент отражения формулой [c.144]

Заметим, что радиус эквивалентной сферы Дэ для реального тела сферической формы приближенно равен радиусу этого препятствия а лишь при условии ка > 1. На рис. 4.2 показаны зависимости отношения aja от волнового радиуса для акустически жесткой и мягкой сфер, а также звукопоглощающей сферы с поверхностным импедансом, равным волновому сопротивлению среды (Z = рс). [c.186]

Механический импеданс. Через зону контакта на ОК действует сосредоточенная переменная сила Р, возбуждающая в нем упругие (обычно изгибные) волны. Комплексное отношение этой силы к колебательной скорости V ОК в зоне контакта с преобразователем называют механическим импедансом =Р1и. В отличие от акустического импеданса и волнового сопротивления (см. 1.2, [c.224]

В настоягцей работе расчет волновых процессов в неоднородной гидросистеме проводится методом входных импедансов, разработанным в теории длинных линий [2]. Изучение волновых процессов в сложных гидросистемах при этом проводится на основании формальной аналогии записи дифференциальных уравнений Движения жидкостей в трубопроводах и уравнений распространения электрического тока вдоль линии с распределенными по длине емкостью С, индуктивностью Ь и сопротивлением Е, [c.16]

Фигурирующее во всех уравнениях произведение плотности р среды на скорость звука в ней С представляет так называемое удельное волновое сопротивление Z среды [1н-6]. При учете механического сопротивления как в направлении распространения колебаний, так и в направлении, перпендикулярном ему, волновое сопротивление будет являться комплексной величиной. В случае, когда длина пути распространения колебаний невелика и колебания не успевают сколько-нибудь заметно затухнуть, потерями в направлении распространения волны можно пренебречь и выразить Z вещественной частью акустического импеданса [4]. [c.294]

Измерение толщин пленок осуществляется электрическими методами с помощью поверхностных датчиков. Электрические методы, основанные на измерении изменений импеданса датчика, разделяются на две группы 1) емкостные 134], с помощью которых производятся измерения малых изменений реактивной составляющей импеданса датчика, обусловленных наличием пленки 2) методы электрической) проводимости, в основе которых лежит измерение активной составляющей сопротивления пленки. Электрические методы выгодно отличаются от других методов измерения тем, что датчик, установленный в стенке канала, не возмущает пленку, а электрическая аппаратура позволяет регистрировать волновые процессы. [c.62]

Импеданс S p J M) составляется из волнового сопротивления трубы б арс и импеданса присоединенной массы выходного отверстия трубы ]тМ. Нетрудно показать, что, принимая для проводимости формулу (7,8), можно представить выражение (7,14) (когда А>02) в виде [c.158]

В начале этой главы мы говорили о роли волнового сопротивления при передаче звука. Для упрощения, обсуждая поведение тонких перегородок, мы не касались импедансов, и, возможно, напрасно, потому что, говоря о втором законе Ньютона, об увеличении ускорения или массы, мы просто иными словами повторяли соображения, относящиеся к несогласованным импедансам. Реактивным массовым импедансом (или удельным импедансом передачи) перегородки называют произведение массы перегородки на частоту. Теперь рассмотрим механизм звукоизоляции перегородки как результат несогласования импедансов между воздухом и перегородкой со стороны, откуда падает звук, и между перегородкой и воздухом с той стороны, куда звук передается. [c.171]

ИМПЕДАНС — комплексное отношение силы (или давления) к скорости см. также ВОЛНОВОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ. [c.296]

Основные линейные соотношения между физическими величинами, изменяющимися в ультразвуковой волне. Волновое сопротивление и акустический импеданс [c.45]

Интенсивность ультразвука по мере прохождения в среде уменьшается за счет ее волнового сопротивления z> Величина этого сопротивления, часто называемого характеристическим импедансом, зависит от плотности среды р, скорости распространения волн С и определяется выражением [c.143]

Примечание. Wo,. Wi, W2, W., — волновые сопротивления (W = 8г, где S — площадь сечения г — характеристический импеданс) [c.268]

Здесь опять-таки нет обш,его импеданса, но условия импеданса являются постоянными. Напряжение измеряется при разомкнутой цепи или, по существу, при бесконечно большом импедансе, а давление измеряется в плоской, волне с волновым сопротивлением рс, где р — плотность воды, а с — скорость звука. Применяемые в (1.6) единицы напряжения значения не имеют, если входные и выходные величины измеряются в одних и тех же единицах. В (1.7) напряжение и давление не имеют [c.21]

На р.ис. 2.11 буквами Р, Т и Н обозначены три преобразователя, необходимые при градуировке методом взаимности в трубе Р — излучатель, Т — взаимный преобразователь и Н — гидрофон. Второй излучатель Р используется как активный управляемый импеданс для создания бегущей волны в трубе. Для градуировки гидрофона проводятся три измерения, уже известные из рис. 2.5 и соотношения (2.17). Два из них, Р Т и Р Н, (Производятся с установкой, представленной на рис, 2.11, а. Звук исходит из Р, распространяется в виде плоских бегущих волн, минуя Я, и попадает на Т. При надлежащем выборе амплитуды и фазы сигнала в Р по отношению к сигналу в Р волны, попадающие на Г, не отражаются вся звуковая энергия поглощается преобразователем Т или часть ее проходит дальше и поглощается Р. Измерение Т Н производится с установкой, показанной на рис. 2.11,6. Теперь звук исходит из Т. Плоские бегущие волны распространяются в обоих направлениях и поглощаются Р и Я. В этом случае Я и Р действуют как волновые сопротивления акустических передающих линий. [c.50]

В нижеследующем анализе акустических передающих линий и акустического импеданса обозначения с, р, 5, С, р, со, / и л будут использоваться в их привычных смыслах — скорость, длина волны, плотность, жесткость, гибкость, давление, круговая частота, время и расстояние соответственно, к означает волновое число, равное со/с или 2зх/Х — волновое сопротивление среды. Обозначения со штрихом с р, з. С, к и означают, что параметры относятся к поглощающей среде. Такие параметры называются комплексными в обычном смысле выражений комплексное число или комплексный импеданс . Физический смысл комплексных параметров описывается ниже. [c.333]

Если а намеренно делают малым для толстого или эффективно бесконечного слоя, то большое а осуществляется для тонкого слоя, где в идеальном случае импеданс Zi должен быть целиком резистивным и равным Zw. Последнее является акустической аналогией электрического кабеля с волновым сопротивлением 7 0 Ом, нагруженного на сопротивление Ом, в котором рассеивается вся энергия, поступающая в кабель. В отличие от электрического резистора акустический резистор чрезвычайно трудно создать в виде тонкого слоя. [c.346]

Во многих случаях желателен широкополосный источник шума, подсоединенный к линии передачи или кабелю. Этого можно достичь, нагружая кабель на импеданс, равный его волновому сопротивлению Zo, и [c.61]

В акустике фундаментальным является понятие импеданса, или удельного волнового (акустического) сопротивления материала. Эта величина г определяется как [c.88]

Этот импеданс называется волновым сопротивлением или ха-рактеристическим импедансом четырехполюсника. [c.87]

С подобными случаями мы уже встречались. Так,, в 30 рассматривалось нормальное падение на поглотитель — препятствие с вещественным входным импедансом, равным волновому сопротивлению среды коэ ициент отражения при этом обращается в нуль. Аналогично, отсутствует отражение наклонно падающей волны, если входной импеданс препятствия — чисто активный и равен волновому сопротивлению среды, разделенному на синус угла скольжения. Отражение отсутствует и при падении волны на границу двух сред при угле скольжения 0 ar tg l/(n — l)/(m —n ). В обоих случаях имеется поток энергии, идущий из среды в препятствие, которое можно поэтому рассматривать как поглотитель или, мысленно отбросив препятствие, заменить его той же средой, заполняющей все второе полупространство, в которое падающая волна войдет без отражения. [c.195]

Введение в систему уравнений (6) параметра - р — относнтель-ой постоянной времени трубопровода, равной отношению постоянной времени трубопровода к времени пробега волны по трубопроводу позволяет, на наш взгляд, более наглядно трактовать дина- цсские свойства проточных трубопроводов как звеньев с акусти-,,сски открытым или закрытым концом. Для такой оценки обычно пользуются отношением граничного импеданса к волновому сопротивлению (если оно <1, то конец трубопровода открыт, если >1 — [c.239]

Импеданс и волновое сопротивление среды. Термин импеданс (от лат. гпре(1 о — препятствовать) означает сопротивление. Аку стический импеданс определяют [И] как отношение комплексно- [c.31]

Во мн. типичных случаях энергия бегущей В. делится поровну между двумя её разл. видами (кинетич. и потеиц., электрич. и магнитной). В этом смысле описание В. с помощью двух ф-ций, даваемое, в частности, ур-ния.чи типа (4), оказывается адекватным физ. картине. Отношение ф-Ций ф/-ф—Zj, для бегущей В, (напр., напряжения и тока в электрич. линии передачи, нолей о/Я в бегущей плоской эл.-магн. В. или ptv — в акустической), по anajrornn с явлениями в электрич. цеиях, паз. волновым сопротивлением (х а р а к т е р и с т и ч. импедансом). Эта величина определяет условия отражения и прохождения В. на границах раздела двух сред. В нек-рых неравновесных средах (электронные и плазменные потоки, сдвиговые течения жидкости) плотность энергии отд. В. может принимать отрицат. значения (В. с отрицат, энергией), т. е, нонвленне В. уменьшает суммарную энергию всей системы, к-рая, однако, всегда остается положительной. [c.318]

Наряду с И, а. при рассмотрении акустич. систем по.т1ьзуются понятиями удельного И. а. г и ме-хапич. импеданса Z , к-рые связаны между собой и с Za зависимостью Z = Sz =S Z , где S — рассматриваемая площадь в акустич. системе. Удельный И. а. выражается отношением звукового давления к колебат. скорости в данной точке. Для плоской волны удельный И. а. равен волновому сопротивлению среды. Механич. пишедапс (и соответственно механич. активное и реактивное сопротивление) определяется отношением силы, с к-рой система действует на среду, к колебательной скорости частиц. Для поршневой излучающей системы при размерах поршня, больших длины во.тны, механич. импеданс равен произведению звукового давления на площадь поршня, отнесённому к ср. колебат. скорости для этой площади. Единица механич. сояротпвления в системе СИ — Н -с/м, в системе СГС — дин -с/см (иногда последнюю наз. механич. Ом ). [c.129]

Значение колебательной мощности в вибрационных исследованиях. Вибрационное поле сложной конструкции приходится оннсывать многомерными векторами и матрицами. По мере увеличения размерности системы эти характеристики становятся все менее наглядными и достоверными, не дают прямой и достаточно точной оценки наиболее общих, энергетических свойств вибрационного процесса. Например, нри решении задач виброзащиты стремятся минимизировать сумму средних квадратов виброскоростей в заданных точках сложной системы. Из-за резкого различия частотных характеристик (импеданса) энергетический вклад отдельных слагаемых неравномерный в отличие от однородной акустической среды, имеющей одинаковое волновое сопротивление в разных точках. Поэтому в виброакустике нельзя ограничиваться измерением средних квадратов, необходимо развивать точные методы измерения колебательной мощности [6]. Эти методы позволяют дать простую и наглядную оценку акустической мощности, излучаемой системой помогают определить утечку колебательной энергии в опоры, т. е. демпфирующие свойства опор уточнить критерии виброзащиты. Суммарный поток колебательной энергии, или активную колебательную мощность, Л/а используют для вычисления эффективных частотных характеристик, которые, несмотря на некоторую условность, являются наиболее обоснованным результатом усреднения характеристик системы в отдельных точках [2, И]. В диффузных вибрационных полях, возбуждаемых случайным шумом, потоки энергии являются основными расчетными величинами [10]. [c.326]

Расстояние между двумя соседними минимумами равно к/2. Отношение рмакс1рта = - ОпределивЛ , ПО формуле г = (1 — Л )/(1+Л/ ) найдем модуль коэффициента отражения и по формуле (IV.5.24) — коэффициент поглощения материала. На основании (IV.5.13) по известным Гр и б можно вычислить отношение акустического импеданса материала к волновому сопротивлению трубы [c.129]

На рис. 1.3.1 представлен график, поясняюнхий зависимость составляюш,их и импеданса излучения пульсируюш,ей сферы от отношения диаметра сферы к длине волны в воздухе d 2a). Для другой среды величины составляющих импеданса, представленные на этом графике, следует умножить на р /41,3 (рс —удельное волновое сопротивление среды). [c.207]

В такой постановке проблема упрощается чем больше отражает поверхность, тем меньше звука проникает через нее. В предыдущей главе мы рассмотрели условия отражения звука. Так, гранитная стена настолько массивна и так мало сжимаема, что легкие молекулы воздуха не могут оказать на нее заметного воздействия. Для дальнейшего нам было бы полезно располагать некоторой мерой, которая одновременно учитывала бы и упругость, и плотность вещества. Вспомнив, что скорость звука в среде зависит от упругости и плотности этой среды, в качестве такой меры мы можем выбрать волновое сопротивление среды. Понять значение этой величины несложно. Плотность гранита велика, а вследствие его малой сжимаемости скорость звука в нем также велика. Поэтому волновое сопротивление гранита огромно. В результате этого, как мы уже знаем, при падении звуковой волны из воздуха на гранитную стену отражается больше 99% падающей энергии. Но если бы мы заменили гранитную стену стеной воздуха, скачка от малого к большому импедансу не было бы, а потому исчезло бы и отражение. Чем больше различие (несогласование) импедансов двух сред, тем больше отражение и тем меньшая доля падаюн1ей волны проходит из одной среды в другую. [c.162]

Итак, давление и колебательная скорость в прямой плоской волне совпадают по фазе, и их отношение характеризуется вещественной величиной — удельным волновым сопротивлением В общем случае давление и скорость могут отличаться по фазе как это имеет место, например, в обратной плоской волне. Поэтому в общем случае отнои1ение давления к колебательной скорости характеризуют комплексным числом, называемым удельным акустическим импедансом- р/и =-- г z , 4- 1у, мнимая часть которого определяет величину фазового сдвига между р и и. Умножение удельного импеданса на площадь 5, на которой действует давление р, соответственно дает величину полного илтеданса 2 — гЗ. [c.47]

Размерность волнового сопротивления (хараетеристического импеданса) составит [г] =. Заменим кг =-— (масса равна силе, [c.143]

Импеданс. Важным параметром среды распространения упругих колебаний является характеристический импеданс, или удельное волновое сопротивление (обычно просто волновое сопротивление). Он определяется как отношение звукового давления к колебательной скорости в бегушей волне и обычно выражается в виде [c.201]

Сотовые панели и изделия из ПКМ конфолируют также бесконтактным теневым способом с применением пьезоэлекфических преобразователей с воздушной связью и рабочими частотами 40. .. 400 кГц. Ввиду малости волнового сопротивления воздуха по сравнению с модулями акустических импедансов обоих пьезоэлементов и объекта контроля коэффициенты прохождения на всех четырех фаницах раздела с воздухом близки к нулю. Поэтому амплитуда сквозного сигнала очень мала. Для ее повышения увеличивают напряжение возбуждения излучающего пьезоэлемента, применяют усилители с малым уровнем шумов, используют согласование акустических импедансов пьезоэлементов с воздухом и электрических импедансов пьезоэлементов с соответствующими импедансами элекфонного блока. [c.274]

Важным пч>аметром среды является ее характеристический импеданс или удельное волновое сопротивление. Он определяется как отнощегше комплексных амплитуд звукового давлегшя р к колебательной скорости V в гармонической бегущей волне [c.312]

Этот вывод совпадает с аналогичным заключением для электрических цепей, в которых волновой импеданс обращается в активное сопротивление, если Сос/соСос, где Яве и [c.337]

Коэффициенты отражения и прозрачности зависят здесь не от скоростей звука и плотностей сред в отдельности, а от пронэведеннн рс и Pi i, называемых волновыми сопротивлениями или характеристическими импеданса ми сред. [c.30]

Здесь Zu Zj,. . ., Zj — импедансы в плоскостях, указанных на рис. 18.1, причем Zg = рс — волновое сопротивление воздуха Z, — характеристический импеданс пористого материала Ь — его постоянная распространенпя Zf) и Ь являются, вообще говоря, сложными функциями параметров, характеризующих пористый материал удельного сопротивления Ri, плотности р и в меньшей степени структурного фактора к [1031, пористости Y и объемных коэффициентов упругости воздуха в лштериале К и самого материала Q. При этом иы ограничимся случаем мягкого пористого материала (отношение K/Q больше, чем, скажем, 20), в котором волна, распространяющаяся по скелету, будет весьма быстро затухающей и ею можно пренебречь. Только [c.105]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...