Сопротивление контура волновое

Отношение активного сопротивления контура к волновому сопротивлению контура принято называть затуханием контура [c.100]

Один подход был предложен А. А. Никольским (1950) для линейных задач. Основная его идея распространяется на двухмерные задачи в точной постановке и заключается в следующем. Из концевых точек образующей тела проводятся до точки пересечения отрезки характеристик уравнений газовой динамики. Совокупность этих отрезков называется контрольным контуром. Волновое сопротивление тела, условие непротекания газа через его поверхность, длины проекций образующей тела на оси координат и некоторые другие величины выражаются в виде интегралов через функции на контрольном контуре. В результате плоская и осесимметричная задача оптимизации формы тела сводится к одномерной вариационной задаче для функций на контрольном контуре. [c.242]

В отличие от П-фильтров, используемых в согласованном режиме когда волновое сопротивление контура р = равно сопротивлению источника сигнала и сопротивлению нагрузки), анодный П-контур передатчика работает в рассогласованном режиме с целью трансформации сопротивлений. [c.121]

Рассматриваемые здесь вариационные задачи заключаются в определении формы тел, обладающих минимальным волновым сопротивлением в плоскопараллельном или осесимметричном сверхзвуковом потоке газа, и контуров сопел, реализующих максимальную силу тяги при некоторых ограничениях. Силы, действующие на тела при течениях невязкого газа, определяются давлением на стенки. Величина давления находится из рещения граничных задач для нелинейных уравнений газовой динамики. Такие задачи в настоящее время решаются численно. Нахождение решения вариационных задач со связями в виде уравнений с частными производными приводит к сложным численным процессам. О таком прямом подходе к оптимизации формы тел будет сказано в послесловии к этой главе. Здесь будет рассмотрен подход, который в плоскопараллельном и осесимметричном случаях допускает точную одномерную постановку ряда вариационных задач и их простое решение. [c.45]

Пусть задан набегающий поток газа, то есть функции ги х,у), в х,у), р(х,у), р х,у), удовлетворяющие системе уравнений (1.6)-(1.9). В поток (рис. 3.6) помещается некоторое тело с образующей у = Д(ж), которая соединяет точки а и Ь. Поскольку рассматриваются только сверхзвуковые течения, обтекание верхней и нижней поверхностей плоского профиля можно изучать независимо друг от друга, а в осесимметричном случае достаточно рассмотреть одну меридиональную плоскость течения. Волновое сопротивление X тела с контуром аЬ, то есть проекция равнодействующей сил давления на ось х, выражается формулой [c.63]

Здесь через х обозначена величина волнового сопротивления (2.1), через Ф — равный нулю расход газа сквозь контур аЬ, через С подъемная сила плоского профиля, равная интегралу по контуру аЬ [c.67]

Пусть необходимо найти форму контура, имеющего минимальное волновое сопротивление х заданных концевых точках а и Ь, при заданной подъемной силе ( и определенной характеристике ос набегающего потока газа. Существенно, что все необходимые величины, а также условия задачи теперь выражены через функции на характеристиках ас и Ьс. Величина х> например, при заданных функциях А(У), 0(У), <Ро У) [c.68]

Требование безударности течения ( ф) = (ро Ф) во многих случаях не является необходимым и может быть снято. Устранение ограничения, вообще говоря, может улучшить решение задачи, то есть в задаче на минимум может снизить возможный минимум. В задаче об оптимальной форме контура тела переход от требования <р ф) = <ро ф) к более слабому ограничению (р ф) <Ро(Ф) дает надежду на отыскание тел с меньшим волновым сопротивлением. Если решение приведет к неравенству (р ф) > <ро ф) хотя бы на части характеристики Ьс, то это будет означать, что в треугольнике ab появляются ударные волны. [c.88]

Сформулируем вариационную задачу о контуре аЬ, обеспечивающем минимальное волновое сопротивление. [c.151]

Определим, далее, действующую на крыло силу сопротивления (это есть волновое сопротивление, имеющее такую же природу, как и волновое сопротивление тонких тел см. 123). Для этого надо спроектировать силы давления на направление оси jf и проинтегрировать эту проекцию по всему контуру профиля. Для коэффициента силы сопротивления получим тогда [c.654]

Смешанные способы возбуждения возмущений. В тех случаях, когда требуется получить и сохранить возмущения малой амплитуды, используются электрические и электронные способы возбуждения. В этих способах для приведения в действие преобразователя, превращающего электрическую энергию возбуждающего тока в механическую энергию волны напряжений в теле, используется переменный ток, частота волн при этом лежит между 20 кГц и 50 мГц. С помощью соответствующих контуров можно получать или непрерывный ряд волн, или импульсы, состоящие из коротких серий волн высокой частоты, повторяющихся регулярно с низкой частотой. Для этого используются преобразователи, принцип действия которых основан на магнитострикционном или пьезоэлектрическом эффектах. Материалами для пьезоэлектрических преобразователей кроме кристаллов кварца служат искусственные ферроэлектрические кристаллы (в частности, титанат бария в виде поликристаллической керамики), имеющие по сравнению с естественными кристаллами большую чувствительность и меньшее сопротивление. Однако температура Кюри искусственных кристаллов сравнительно низка (при нагревании выше этой температуры пьезоэлектрические свойства пропадают). Материалами для магнитострикционных преобразователей служат ферромагнитные элементы и сплавы. Максимальные деформации в обоих случаях определяются механическими свойствами материала тела. Для возбуждения слабых импульсов напряжений используют искровой способ, предложенный Кауфманом и Ревером [52]. Преимущество этого способа состоит в том, что искра действует как точечный источник, тогда как пьезоэлектрический преобразователь, благодаря дифракции, дает сложную волновую картину. [c.17]

Режим с неизменным во времени напряжением на электродах разрядного промежутка может быть реализован либо в схеме с источником бесконечной мощности (внутреннее сопротивление источника равно нулю), либо в схеме с электрической линией, согласованной по волновому сопротивлению с активным сопротивлением газового промежутка. На практике для возбуждения газового лазера чаще используются схемы, в которых в качестве накопителя энергии применяются конденсаторы. При этом в схеме неизбежно имеется индуктивность, и, следовательно, цепь, нагруженная на активное сопротивление плазмы разряда. В такой электрической цепи характеристики разряда зависят от степени нелинейности активного сопротивления и значений индуктивности и емкости. Анализ характеристик разряда в этом случае упрощается, если первоначально пренебречь индуктивностью разрядного контура. Итак, рассмотрим режимы несамостоятельного разряда в безындуктивном разрядном контуре с учетом конечной емкости накопительного конденсатора. Энергозапас в таком контуре соизмерим с энергией разряда или превышает ее ненамного. В этом случае напряженность поля за время разряда уменьшается. [c.59]

На основе полученного решения для распределения давления по обтекаемому контуру нельзя найти форму с минимальным волновым сопротивлением. Для постановки такой вариационной задачи необходимо найти второе приближение. [c.456]

Рассмотрена вариационная задача о построении образующей плоского или осесимметричного тела, обеспечивающей минимум волнового сопротивления нри обтекании неоднородным сверхзвуковым потоком идеального (невязкого и нетеплопроводного) газа в случае, когда в область определенности искомого контура попадает зона резкого изменения энтропии и полной энтальпии. В пределе указанная зона вырождается в тангенциальный разрыв. [c.534]

Таким образом, в отличие от потенциального течения, при наличии скачков уплотнения возникает сила сопротивлениях X (она имеет направление вектора скорости набегающего потока), пропорциональная интенсивности скачков и их протяженности. Что касается подъемной силы Y, то она формально выражается так же, как и в теореме Жуковского, однако отличается тем, что циркуляция Гоо вычисляется на бесконечном удалении от профиля. В потенциальном потоке Гоо и циркуляция скорости Го по контуру профиля одинаковы, но в вихревом течении они различны. Таким образом, волновая компонента подъемной силы равна —p w Too — Го). [c.189]

Существует оптимальная величина искрового промежутка, при котором импульс энергии, выделяющийся в начале разряда, имеет наибольшую крутизну фронта и наименьшую длительность. При этом значение активного сопротивления разрядного контура приближается к волновому, а форма разряда — к критической. [c.298]

Как следует из (4) и (5), при малой добротности контура нагрузки (больших е) минимальное затухание достаточно слабо зависит от характера волнового сопротивления гасителя. В этих случаях реактивные гасители типа акустических фильтров (имеющие при прочих равных условиях большие собственные затухания) обладают и большими рабочими затуханиями по сравнению с гасителями с рассеиванием. В системах с высокой добротностью элементов более эффективны гасители с рассеиванием энергии [1]. [c.300]

Усилители (фиг. 157) имеют два каскада усиления па лампах типа УБ-132. Входное сопротивление усилителя соответствует среднему значению волнового сопротивления стальных цепей с проводами диаметром 4—5 мм. Зависимость входного сопротивления усилителя от частоты показана на фиг. 158. На входе усилителей параллельно первичной обмотке входного трансформатора включён корректирующий контур, с помощью которого можно несколько изменять входное сопротивление усилителя. Для корректировки наклона частотной характеристики усилителя соответственно затуханию 5 мм стальных цепей различной длины (110, 140, 170 и 200 км) имеется второй корректирующий контур, расположенный между первым и вторым каскадами усилителя.Переменными элементами этого контура являются первичная и вторичная секционированные обмотки междулампового транс- [c.691]

Индуктивная связь с фидером, настроенным на бегущую волну г — сопротивление потерь контура 2 —волновое сопротивление фидера [c.817]

При измерении по схеме фиг. 31 элементы балансного контура Б К подбирают так, чтобы его входное сопротивление было равно волновому сопротивлению 2с измеряемой цепи. [c.940]

В нелинейном режиме форма волны уже не должна оставаться неизменной при ее распространении сквозь образец. На рис. 7.13.4 показан отклик деформации и электрического поля в образце при задании деформации на излучающей стороне в виде синусоиды при сопротивлении внешнего контура, при котором мода становится практически модой сопротивления. Видно, что крутизна волнового фронта быстро нарастает, и это приводит к образованию ударной волны. Практически она сформировывается при возвращении сигнала к излучающей стороне X =Xi после отражения от неподвижной (в данном случае) стороны Х= Х2. Очевидно, что здесь не учитывается эффект компенсации благодаря дисперсии, мешающий образованию ударной волны поэтому здесь нет решения в виде уединенной волны, как это было в 7.12. [c.532]

Низкая звукоизоляция стен, составленных из двух одинаковых железобетонных панелей, объясняется тем, что в условиях строительства невозможно добиться, чтобы они были акустически раздельными. Между панелями спаренных перегородок по контуру возникает жесткая связь, образующая мостики для распространения звука обходными путями. На стыках конструкций, разделенных упругими прокладками, происходит отражение звука, которое тем сильнее, чем больше разница между акустическим сопротивлением материалов ограждений и прокладок. Кроме того, неудовлетворительная звукоизоляция железобетонных спаренных перегородок объясняется тем, что они выполнены из одинаковых материалов, т. е. с одинаковыми колебательными свойствами. Такие панели имеют малую звукоизоляцию в области низких и средних частот из-за эффекта волнового совпадения. [c.205]

При умеренных плп больших коэффициентах отражения (в соответствии с онределенпем К < 1) информацию можно получить лишь в результате численного решения. Наибольший интерес представляет ответ на два вопроса 1) каков излом в /с и 2) насколько волновое сопротивление оптимального контура меньше сопротивления контура, спрофилированного более простым способом. Заметим, что изломы во внутренних точках контуров головных частей тел минимального волнового сопротивления, обтекаемых с ирисоединенной ударной волной, во всех рассчитанных случаях малы [9, 10. [c.542]

Пусть найдено решение некоторой задачи (рис. 3.9). Выберем произвольную характеристику первого семейства qt и линию тока ij, лежащие в треугольнике abh. Будем считать характеристику it и точку j, лежащую на характеристике bh, заданными. На характерйстике второго семейства jt выполняются все необходимые условия экстремума. Действительно, на jt выполняются уравнения 2.11), (2.15), (2.28)-(2.30), поскольку jt есть часть характеристики bh, в точке t, как отмечалось в 3.2.4, выполняется условие (2.34), а в точке j — условие (2.24). Выполнены и прочие условия, поскольку треугольник ijt является частью треугольника abh, в котором построено течение. Следовательно, если величины X, yj, Х , для отрезка линии тока ij считать заданными вместе с характеристикой it, то контур ij обладает минимальным волновым сопротивлением. [c.84]

Для понимания процессов, происходящих й течениях с околозвуковыми скоростями, важное значение имела работа А. А. Никольского и Г. И. Та-ганова (1946) Авторы расширили понятие монотонности, введенное Хрис-тиановичем в 1941 г., и установили закон монотонного изменения угла наклона вектора скорости вдоль линии перехода, который в значительной мере определял характер потока в местной сверхзвуковой области, возможность или невозможность совместного существования до- и сверхзвукового потоков без изменения потенциальности течения. Закон монотонности стал средством выяснения причины разрушения потенциального потока с местной сверхзвуковой зоной. Оказалось, что к разрушению потенциального потока и появ-334 лению скачка уплотнения может привести незначительная деформация обтекаемого контура. Авторы вывели критерий разрушения потенциального течения около фиксированного контура, дали способ определения числа М потока на бесконечности, при котором впервые в некоторой точке выполняется критерий разрушения (число М разрушения) и затем появляется волновое сопротивление тела. [c.334]

Электрические контакты выполняют найкой легкоплавкими припоялш, особенно на пьезокерамических пластинах, во избежание потери поляризации. Для соединения преобразователя с электронным блоком прибора применяют максимально гибкий кабель (микрофонный или коаксильный) с волновым сопротивлением порядка 75 Ом. В случае кварцевого преобразователя применяют кабель с минимальной емкостью. Часто индуктивность резонансного контура генератора и усилителя размещают внутри искателя либо подключают к нему в виде сменных элементов. [c.182]

В начале 1960-х годов А. Л. Гонор в рамках закона сопротивления Ньютона впервые поставил и решил ряд вариационных задач о построении оптимальных пространственных конфигураций. Решение задачи построения двумерной поверхности тонких гомотетичных тел минимального волнового сопротивления удалось свести к решению, двух связанных через константы одномерных задач определения оптимальных продольного и поперечного контуров ([8] и Глава 4.5). Для конических тел без ограничения на толщину аналогичной получилась задача определения оптимального поперечного контура ([9] и Глава 4.6). Сопротивление построенных оптимальных конфигураций со звездообразным поперечным сечением оказалось существенно меньше сопротивления эквивалентных по длине и объему круговых конусов. Более полное изложение соответствующих результатов заинтересованный читатель найдет в статье А. Л. Гонора и Г. Г. Черного [10], а подтверждающие эти исследования экспериментальные результаты в написанной А. Л. Гонором первой части обзора [11. [c.360]

Рассматривается задача профилирования контура головной части плоского тела, который, соединяя фиксированные начальную и конечную точки, реализует минимум волнового сопротивления в равномерном сверхзвуковом потоке идеального (невязкого и нетеплопроводного) газа. Согласно выполненным ранее исследованиям, в той части пространства D определяющих параметров задачи (числа Маха Моо или безразмерной скорости Voo набегающего потока, относительной толщины т и т.п.), в которой искомый контур обтекается с присоединенной ударной волной, он близок к отрезку прямой. Использование этого обстоятельства позволило найти главную поправку "к прямолинейной образующей в явном виде и представить характеристики практически оптимальных головных частей в форме изолиний в плоскости VooT. Для прямолинейной оптимальной образующей (клина) развитый подход дает точный результат. Как известно, клин - тело минимального сопротивления при нулевом коэффициенте отражения Л возмущений давления от возникающего нри обтекании клина косого скачка. В дополнение к случаю X(Voo,t) = О прямолинейная образующая оптимальна и тогда, когда при Л 7 О поток за косым скачком звуковой. [c.463]

Здесь в каждом столбце, кроме величин, относящихся к оптимальному контуру, приведены некоторые геометрпческие характерпстпкп сравниваемого гладкого контура п выигрыш по х за счет оптимального профилирования. Последний дается формулой Ах = х где х° волновое сопротивление неоптимальной конфигурации (х и Х° отрицательны). Ординаты уд и удо концевых точек оптимального и сравниваемого контуров брались равными уъо. Параметры набегающего потока в случае первого контура были такими б"- = 7.143, Н- = 30, М = 2.73, М+ = 1.2, = 0.556, что дает К о = 0.15. [c.545]

Волновое сопротивление пупинизированной линии. Исходя из ур-ия для волнового сопротивления фильтрующего контура 1-го рода [c.263]

ИСКУССТВЕННАЯ Л И Н И Я, в телефонной технике четырехполюсный контур с сосредоточенными постоянными, воспроизводящий все или часть свойств действительной линии. На практике применяются следующие простейшие типы И. л. 1) И. л. без искажения, составленная из безиндукцион-ных активных сопротивлений по схеме фиг. 1 и воспроизводящая для одной частоты модуль волнового сопротивления Z и затухания Ь в действительной линии. Расчет элементов такой искусственной линии производится по формулам к г. ь [c.187]

Найдем теперь горизонтальную составляюпцую X силы давления потока на некоторый замкнутый контур Г, oкpyжaюшiий вихрь эта составляюпцая будет определять волновое сопротивление вихря. С этой целью воспользуемся формулой Чаплыгина [c.279]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...