Волновое сопротивление полное

Если рассматриваемое тело представляет собой летательный аппарат, снабженный воздушно-реактивным двигателем, то в сверхзвуковой струе воздуха, которая тормозится при втекании в двигатель, также происходит скачок уплотнения. Принципиально можно представить себе и плавный переход сверхзвукового потока в дозвуковой, осуществляемый посредством специального обратного сопла, установленного на входе в двигатель. При этом не было бы потерь полного давления. Однако торможение сверхзвукового потока таким способом осуществить в полной мере не удается, в силу чего приходится мириться с существованием ударных волн и наличием соответствующего волнового сопротивления. [c.114]

Если для случая дозвуковой скорости полета потери полного давления при торможении рабочей струи определялись только внутренним сопротивлением диффузора Од, то для случая сверхзвуковой скорости эти потери включают также волновое сопротивление Оп, т. е. определяются произведением коэффициентов сохранения полного давления в прямом скачке и в диффузоре (<1пО ). [c.463]

Продолжая процесс построения этих профилей, получим бесконечную прямолинейную решетку треугольников ). Эта решетка обладает волновым сопротивлением, определяемым по известным формулам для потерь полного давления в системе из двух косых скачков. Заметим, что аналогичным путем можно получить решетку, состоящую из трапеций (рис. 10.61,6), которая имеет большую густоту, чем соответствующая решетка из треугольников. [c.82]

В волноводных влагомерах используется влияние диэлектрических свойств материала, введенного в волновод, на характеристики, определяющие распространение радиоволн СВЧ в волноводе. Например, можно измерять амплитуду и фазу волны до установки образца и после нее или полное волновое сопротивление на входе волноводной секции с образцом. [c.256]

Разделение полного гидродинамического сопротивления на сопротивления трения и волновое сопротивление является важной задачей [c.424]

Полное волновое сопротивление создается четырьмя гранями, поэтому равно [c.64]

ЛОБОВОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ, ИЛИ СИЛА ЛОБОВОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ Q — составляющая полной аэродинамической силы, направленная против движения самолета (вдоль потока). Различают продольное, индуктивное и волновое сопротивления крыла и самолета в целом. [c.224]

На основании (II.4.2) определяем сопротивление потерь и, зная полное волновое сопротивление воды, находим отношение масс, обеспечивающее работу устройства в заданном режиме. [c.65]

Наряду с инерционным сопротивлением пристеночный вязкий слой создает активное сопротивление, которое приблизительно равно удельному волновому сопротивлению стоксовских волн, умноженному на длину трубы. Потери колебательной энергии, рассчитанные на полное сечение трубы, определяют как [c.81]

Сравнивая (II.1.18) и (II.1.19), приходим к заключению, что акустическая мощность цилиндрического источника при излучении им высоких частот не зависит от частоты и определяется волновым сопротивлением среды и амплитудой колебательной скорости. Если же пульсирующий цилиндр работает на низких частотах, то полная акустическая мощность, излучаемая им, пропорциональна не только волновому сопротивлению, но и произведению волнового числа на радиус цилиндра, т. е. величине, значительно меньшей единицы. [c.225]

Для диафрагм применяется пластмассовая пленка в 5—6 мкм толщины, с поверхностной плотностью 7- -8-10 г/см . Реактивное сопротивление массы такой пленки сравнимо с волновым сопротивлением воздуха только на частоте 154-20 кГц. Таким образом, полное механическое сопротивление 1 н+ 5о1 возрастает всего в [c.171]

Z — полное волновое сопротивление [c.7]

Удельные волновые сопротивления газов меньше, чем у жидкостей и твердых тел на три-четыре порядка (см. табл. 4). Поэтому на границе газ — жидкость и газ — твердое тело акустические волны испытывают почти полное отражение. Действительно, на границе между воздухом при нормальных условиях (г = 45 г/(см--с)) и водой г -- 15-10 г/(см -с)) амплитудный коэффициент отражения, согласно формуле (VII. 10), составляет 0,999, а энергетический — [c.146]

Волновое сопротивление крыла моделируется в акустической аналогии энергией, уходящей в бесконечность, за полный период колебания. [c.19]

Формула для полного волнового сопротивления может быть представлена в виде [c.20]

Тогда доля участия двух произвольных сечений 5 и 5 в полном волновом сопротивлении крыла будет [c.40]

Возможно также, как это впервые указал А. Буземан, сконструировать биплан таким образом, что волны расширения, возникающие от верхней поверхности, будут компенсированы давлением, создаваемым нижней поверхностью. Этим путем можно значительно уменьшить полное волновое сопротивление. [c.44]

Согласно же критерию (3.17) Фруда переход от больших размеров к меньшим должен сопровождаться уменьшением характерных скоростей. Следовательно, полного подобия двух течений вязкой несжимаемой жидкости с одним и тем же коэффициентом вязкости, с соблюдением критериев подобия Фруда и Рейнольдса осуществить нельзя. Практически приходится в каждом конкретном случае выбирать из этих двух критериев наиболее существенный и пренебрегать другим. Число р имеет преимущественное значение в задачах, где преобладают силы тяжести, например в тех случаях, когда основным вопросом исследования служит вопрос о волновом сопротивлении модели судна, обусловленном действием силы тяжести. В случае движения вязкой жидкости без свободных границ за основной критерий подобия принимается число Р. Для такого рода течений число Рейнольдса, как это далее будет показано, является основным характеристическим числом, характеризующим качественные особенности течений вязкой несжимаемой жидкости. [c.110]

Волновое сопротивление возникает, как только появляется на поверхности тела первый скачок уплотнения. При возрастании скорости набегающего потока приблизительно до скорости звука или несколько большей, волновое сопротивление резко возрастает. При дальнейшем увеличении скорости оно возрастает значительно медленнее. Примерное изменение полного сопротивления тела в реальной сжимаемой жидкости при изменении [c.350]

Если задана только длина тела, а < Роо, то решение задачи о построении образующей if реализующей минимум (7 , тривиально. В приближении локальных моделей (1.1)-(1.8) и в рамках полной системы уравнений Эйлера его дает отрезок О < ж < 1 оси ж, т.е. тело минимального волнового сопротивления - пластина, и (7 =0. [c.497]

О построении оптимальных тел заданной длины в потоке вязких газа и жидкости. В выполненном исследовании использовались приближенные локальные модели и, кроме того, не учитывались силы трения. Что касается перехода к более точным моделям, то здесь при возможной количественной коррекции не приходится ожидать сколько-нибудь существенных изменений принципиального характера. Относительно влияния вязкости следует различать оптимальное профилирование тел, обтекаемых вязким сверхзвуковым потоком, и тел, обтекаемых вязким газом без возникновения даже местных сверхзвуковых зон или вязкой жидкостью. В первом случае при больших числах Рейнольдса, когда силы трения можно рассчитать в приближении пограничного слоя, их добавка к волновому сопротивлению, уменьшая выигрыши (по полному сопротивлению) тела с торцом относительно тел с острой задней кромкой, не скажется на типе оптимальной конфигурации. Это связано с тем, что в подобных ситуациях проекция на ось х интеграла действующих на тело сил трения, слабо завися от формы образующей, определяется в основном его длиной. [c.510]

Рассмотрена вариационная задача о построении образующей плоского или осесимметричного тела, обеспечивающей минимум волнового сопротивления нри обтекании неоднородным сверхзвуковым потоком идеального (невязкого и нетеплопроводного) газа в случае, когда в область определенности искомого контура попадает зона резкого изменения энтропии и полной энтальпии. В пределе указанная зона вырождается в тангенциальный разрыв. [c.534]

X —постоянная Холла. г — полное сопротивление номер элемента. г — волновое сопротивление, о —поляризуемость частицы коэффициент затухания температурный коэффициент (индекс указывает, какой величины). [c.7]

Полная сила сопротивления полу гартся прибавлением к волновому сопротивлению сил, связанных с трением и с отрывом у заднего конца тела. [c.643]

Нужно отметить, что истинное давление, которое получается при торможении струи газа, может существенно отличаться от полного давления, определенного но формуле (68). Объясняется это тем, что в действительности торможение струи часто протекает не по идеальной адиабате, а с более или менее существенными гидравлическими потерями. Например, в диффузоре при дозвуковом течении газа уменьшение скорости обычно сопровождается вихреобразованиями, вносящими значительные сопротивления в газовый поток. При торможении сверхзвукового потока почти всегда образуются ударные волны, дающие специфическое волновое сопротивление. Итак, действительное давление в за-торможенно11 струе газа обычно ниже полного давления набегающей струи. [c.32]

Полную акустическую прозрачность пластинки, помещенной в среду с отличным от волнового сопротивления пластинки своим волновым сопротивлением Z pi, согласно [1], [3], [4] и [5], [6], обеспечивает возникновение резонанса в исследуемом слое при условии (7) или (8). При этом резко уменьшается количество энергии, требующееся от генератора колебаний, что без особого труда можно зарегистрировать известными методами. Коэффициент отражения по интенсивности ультразвуковой волны R, согласно выводам Ре-лея [1], зависит как от акустических сопротивлений сред, так и от их геометрических размеров [c.294]

Волновое сопротивление является следствием волнообразования, вызванного движением судна по воде. Сопротивление, вызванное созданием поперечных волн, равно и вызванное созданием расходящихся вoлнЛ I <. Полное сопротивление И/щ = Mv -h Л/Л При малых скоростях считают и при [c.423]

Колебания возбуждаются в пьезопластинке (пьезодиэлектрике), изготовляемой обычно из титаната бария, реже из монокристалла кварца. Пластинка помещается в держателе, называемом щупом. Во избежание значительных потерь энергии ультразвука в пространстве между щупом и поверхностью детали, чтобы обеспечить акустический контакт щупа с деталью, контролируемую поверхность нужно механически обработать не грубее V6 и смазать машинным маслом. Следует учитывать, что для поверхности раздела металл — воздух отражение ультразвуковых колебаний полное, так как удельные волновые сопротивления отличаются примерно в 100 тыс. раз даже очень тонкий слой воздуха, порядка 0,0001 мм, вызывает практически полное отражение ультразвука. Чем тоньше слой смазки, тем чувствительнее будет дефектоскоп и меньше мертвая зона. [c.446]

Полное лобовое сопротивление тела всегда равно сумме сопротивлений трения (Df) и давления (Dp). Близость поверхности влияет как на отношение DfjDp, так и на величину полного лобового сопротивления. Это связано с изменением распределений касательных напряжений и давления па поверхности тела. Основное влияние оказывает, однако, изменение распределения давления, так что волновое сопротивление является по существу дополнительным сопротивлением давления (формы). [c.424]

На рис. 15-25 показаны теоретические значения сопротивления Dy,, связанного с генерацией волн, для удлиненных эллипсоидальных тел, движущихся под поверхностью раздела воздух — вода при различных -отношениях диаметра тела к длине djl и различных относительных погружениях 2о//. Эти значения получены из потенциальной теории при допущении, что жидкость певязкая [Л. 20]. Волновое сопротивление в этом случае равно по существу полному сопротивлению за вычетом сопротивления трения в отсутствие волн (т. е. при большом погружении) [Л. 21]. Волновое сопротивление максимально при числе Фруда (с длиной тела I в качестве характерного линейного размера) Рг = 0,5 и становится несущественным, если погружение Zoll превышает 0,5. Из этих результатов может быть получена разумная оценка связи между глубиной погружения и волновым сопротивлением. [c.424]

В частности, в полной аналогии с теорией крыла конечного размаха, можно зак.пючить, что при заданном удлинении тела вращения коэффициент волнового сопротивления будет минимален, если распределение мощности источников принять по эллиптическому закону. [c.330]

Указать универсальную простую процедуру для нахождения полного сопротивления излучения антенны невозможно. Приведем ниже сводку сопротивлений излучения некоторых простых ан-тенн, часто используемых в инженерных расчетах. В сводке даны удельные коэффициенты сопротивления излучения на единицу излучающей площади антенны. Для перехода к механическому сопротивлению коэффициенты, данные в сводке, следует умножить на роСо5 роСо — волновое сопротивление среды, в которую излучает антенна, 5 —площадь антенны. Коэффициенты даны как функции произведения волнового числа и характерных размеров антенны [c.117]

Волновым сопротивлением называют отношение звукового давления р к объемной скорости Q в данном сечении трубы — == p/Q. Оно связано с удельным акустическим сопротивлением соотношением 2в = = Полное сопротивленке — РЬ [c.17]

Итак, давление и колебательная скорость в прямой плоской волне совпадают по фазе, и их отношение характеризуется вещественной величиной — удельным волновым сопротивлением В общем случае давление и скорость могут отличаться по фазе как это имеет место, например, в обратной плоской волне. Поэтому в общем случае отнои1ение давления к колебательной скорости характеризуют комплексным числом, называемым удельным акустическим импедансом- р/и =-- г z , 4- 1у, мнимая часть которого определяет величину фазового сдвига между р и и. Умножение удельного импеданса на площадь 5, на которой действует давление р, соответственно дает величину полного илтеданса 2 — гЗ. [c.47]

С электроакустическими аналогиями мы уже встречались в гл. П1 при интерпретации понятия волнового сопротивления среды. Термин .сопротивление в самом общем физическом смысле означает отношение причины некоторого явления к следствию. В электродинамике причиной движения зарядов по проводнику является разность потенциалов (напряжение), следствием — ток. Огношение напряжения U к силе тока I есть сопротивление соответствующего участка цепи = U/I. В акустике причиной колебательного движения частиц среды является переменное давление р, следствием — колебательная скорость и. Отношение между ними в плоской волне называется удельным волновым сопротивлением среды г = рс, а полное волновое сопротивление есть Z = рс5 -= F v, где Fp — сила давления, действующего на площади S. Таким образом, аналогом электрического напряжения в акустике является сила давления, а аналогом тока — колебательная скорость. Такое же отношение в механике в виде отношения силы трения к скорости движения тела в вязкой среде определяет коэ4 ициент трения, или сопротивление движению г = F p/ v. Заметим, что как элекгри-ческое сопротивление, так и волновое акустическое сопротивление в общем случае могут быть комплексными. При этом в любом случае [c.183]

Однако это представление может складываться в течение долгого времени, так как сверхзвуковой поток ведет себя совершенно отлично от дозвуковых течений. Например, утолщение пограничного слоя вдоль задней части плоского сзерхзвукового крыла уменьшает волновое сопротивление и может в некоторых случаях привести к тому, что сумма волнового сопротивления и поверхностного трения будет меньше, чем теоретически вычисленное сопротивление это совершенно противоположно тому, что встречается в дозвуковой области. Проблема полного взаимодействия также различно проявляется вследствие различных знаков в выра- [c.75]

В начале 1960-х годов А. Л. Гонор в рамках закона сопротивления Ньютона впервые поставил и решил ряд вариационных задач о построении оптимальных пространственных конфигураций. Решение задачи построения двумерной поверхности тонких гомотетичных тел минимального волнового сопротивления удалось свести к решению, двух связанных через константы одномерных задач определения оптимальных продольного и поперечного контуров ([8] и Глава 4.5). Для конических тел без ограничения на толщину аналогичной получилась задача определения оптимального поперечного контура ([9] и Глава 4.6). Сопротивление построенных оптимальных конфигураций со звездообразным поперечным сечением оказалось существенно меньше сопротивления эквивалентных по длине и объему круговых конусов. Более полное изложение соответствующих результатов заинтересованный читатель найдет в статье А. Л. Гонора и Г. Г. Черного [10], а подтверждающие эти исследования экспериментальные результаты в написанной А. Л. Гонором первой части обзора [11. [c.360]

I При числах Маха набегающего потока, больших критического Мкр> около обтекаемого тела развивается местная зона сверхзвуковых скоростей, которая обычно заканчивается скачком уплотнения. Скачок уплотнения, взаимодействуя с вязким пограничным слоем, во многих случаях вызывает отрыв потока от поверхности тела. Таким образом, при М > Мкр получаются дополнительные потери полного давления как в скачке уплотнения, так и в вызванной им аоне отрыва. Эти потери полного давления связаны с приростом сопротивления тела, который может быть весьма значительным. Попытка оценить порядок части сопротивления плоского профиля, связанной с потерями полного давления в скачке уплотнения при М > Мкр> была сделана Я. М. Серебрийским и С. А. Христиановичем (1944), получившими некоторую гипотетическую оценку роста волнового сопротивления. Была рассмотрена потеря количества движения в струйке газа, проходящей через прямой скачок уплотнения, при условии, что давление за скачком должно восстанавливаться до давления в набегающем потоке. Полученное выражение для волновых потерь в струйке было разложено в ряд по степеням (Мх — 1), где Мх — число Маха перед скачком. В связи с тем, что указанное разложение начинается с члена, пропорционального (М1— 1) , Я. М. Серебрийским и С. А. Хри- [c.100]

До тех пор, пока полное сопротивление складывается из сопротивпс-ния трения воды на поверхности корпуса корабля и сопротивления давления в воде, ко всему сказанному в предыдущих номерах прибавить нечего. Однако, уже при сравнительно умеренных скоростях движения корабля выступает на сцену новое явление — образование волн на свободной поверхности. Эги волны дают третью составляющую полного сопротивления, так называемое волновое сопротивление. Оно обусловливается тем, что повышения и понижения уровня воды около стенок корабля, вызванные имеющимися здесь разностями давления, начинают самостоятельно двигаться от корабля в виде волн и тем самым уносить от корабля некоторое количество энергии в виде энергии волн. Таким образом вопрос о величине волнового сопротивления сводится к вопросу о потоке энергии, переносимом волнами сквозь контрольную поверхность, связанную с кораблем. Однако, скорость, с которою энергия, затрачиваемая кораблем для непрерывного образования волн, как бы уплывает с волнами от корабля, есть не фазовая скорость волн, но их групповая скорость, 1. е. скорость, с которою передвигается вперед группа воль впереди и позади которой водная поверхность находится в покое. [c.120]

Волновым сопротивлением называют отношение звукового давления р к объемной скорости О в данном сечении трубы Zs = plQ Оно связано с удельным акустическим сопротивлением 5а соотношением 2в= л/5. Полное сопротивление определяется отношением 2м = /с = 5д5=2в52, где о — скорость колебаний. [c.22]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...