Сила волнового сопротивления

Определяем силу волнового сопротивления участка крыла с заданными размерами Ь = 2 м, 1=1 м) при Моо = 0,55. При скорости звука в воздухе = = 341 м/с скорость полета вблизи Земли = М а = 187,6 м/с. Сила волнового сопротивления = У /2) где ро l/i/2 = 2,156-10 Н / м S p = [c.184]

Учитывая, что давление действует на обе (верхнюю и нижнюю) стороны крыла, и интегрируя по всей поверхности, находим силу волнового сопротивления [c.219]

При расчете коэффициента волнового сопротивления по (8.12) [20] получаем Схъ — 0,02506. Для заданных размеров консоли сила волнового сопротивления [c.220]

По этому коэффициенту вычисляем силу волнового сопротивления [c.221]

Соответствующая сила волнового сопротивления [c.223]

Определим подъемную силу, волновое сопротивление и момент [c.234]

Таким образом, коэффициент = 0,03854, а сила волнового сопротивления = с з дао 5зр = с з (кро.М1о/2) S p = 12,95-104 Н. [c.236]

Подъемная сила, волновое сопротивление и момент крыла относите.ч.ьно передней кромки соответственно следующие [c.239]

Определите коэффициент и силу волнового сопротивления, действующего на тонкий конус при его движении со сверхзвуковой скоростью (Моо = 2) вблизи поверхности Земли. Размеры конуса показаны на рис. 10.7. [c.477]

Для решения этой задачи воспользуемся соответствующими зависимостями, полученными по методу Ньютона [20]. Коэффициент осевой силы (волнового сопротивления) [c.509]

Сетка течения плоского потока 81 Сила волнового сопротивления 317 V— Жуковского 102 [c.354]

Из-за перепада давлений на пластину действует нормальная к ней сила. Проектируя эту силу на направление потока и нормаль к этому направлению, можно определить подъемную силу и силу волнового сопротивления. [c.124]

Если в дозвуковом потоке давление в задней кормовой части профиля восстанавливается и создает силу, противодействующую главному вектору сил давлений в передней лобовой части профиля, то при сверхзвуковом обтекании такого уравновешивания не происходит. В кормовой расширяющейся области течения имеет место явление, подобное наблюдаемому в сопле Лаваля сверхзвуковой поток при расширении ускоряется, давление в кормовой части не восстанавливается, а продолжает уменьшаться, что приводит к дополнительной отсасывающей силе, направленной вниз по потоку. Таким образом, в отличие от дозвукового потока, главные векторы сил давления по лобовой и кормовой части поверхности профиля друг друга не уничтожают, а, наоборот, складываются. образуя суммарную силу волнового сопротивления. [c.221]

Ясно, что на образование волн расходуется энергия кинетическая энергия тела отчасти превращается в энергию звуковых волн, и, следовательно, на тело действует суша сопротивления движению , которая называется силой волнового сопротивления. Колебания в звуковых волнах со временем ослабляются, так как волны с течением времени занимают все большую область пространства и затухают вследствие внутреннего трения в газе в конце концов хвост конуса рассеивается в пространстве. [c.411]

Первая нз этих формул показывает, что на источник действует тянущая сила рсО, которая имеет место и в безграничном потоке жидкости, и, кроме того, сила волнового сопротивления, которая опять-таки может быть выражена через амплитуду образующихся волн по общей формуле, приведенной в начале этого параграфа. Подъемная же сила У совпадает е выражением (19.26) добавочной подъемной силы, получившейся в случае вихря, если только мы заменим в этом выражении Г на Q. [c.472]

Часто силу волнового сопротивления определяют по формуле [c.386]

Сила волнового сопротивления [c.544]

Для заданных размеров консоли сила волнового сопротивления [c.592]

Рассматриваемые здесь вариационные задачи заключаются в определении формы тел, обладающих минимальным волновым сопротивлением в плоскопараллельном или осесимметричном сверхзвуковом потоке газа, и контуров сопел, реализующих максимальную силу тяги при некоторых ограничениях. Силы, действующие на тела при течениях невязкого газа, определяются давлением на стенки. Величина давления находится из рещения граничных задач для нелинейных уравнений газовой динамики. Такие задачи в настоящее время решаются численно. Нахождение решения вариационных задач со связями в виде уравнений с частными производными приводит к сложным численным процессам. О таком прямом подходе к оптимизации формы тел будет сказано в послесловии к этой главе. Здесь будет рассмотрен подход, который в плоскопараллельном и осесимметричном случаях допускает точную одномерную постановку ряда вариационных задач и их простое решение. [c.45]

Пусть задан набегающий поток газа, то есть функции ги х,у), в х,у), р(х,у), р х,у), удовлетворяющие системе уравнений (1.6)-(1.9). В поток (рис. 3.6) помещается некоторое тело с образующей у = Д(ж), которая соединяет точки а и Ь. Поскольку рассматриваются только сверхзвуковые течения, обтекание верхней и нижней поверхностей плоского профиля можно изучать независимо друг от друга, а в осесимметричном случае достаточно рассмотреть одну меридиональную плоскость течения. Волновое сопротивление X тела с контуром аЬ, то есть проекция равнодействующей сил давления на ось х, выражается формулой [c.63]

Здесь через х обозначена величина волнового сопротивления (2.1), через Ф — равный нулю расход газа сквозь контур аЬ, через С подъемная сила плоского профиля, равная интегралу по контуру аЬ [c.67]

Пусть необходимо найти форму контура, имеющего минимальное волновое сопротивление х заданных концевых точках а и Ь, при заданной подъемной силе ( и определенной характеристике ос набегающего потока газа. Существенно, что все необходимые величины, а также условия задачи теперь выражены через функции на характеристиках ас и Ьс. Величина х> например, при заданных функциях А(У), 0(У), <Ро У) [c.68]

Следует, однако, подчеркнуть, что все эти соображения относятся лишь к дви [<ению тела в неограниченной жидкости. Если же, например, жидкость имеет свободную поверхность, то равномерно движущееся параллельно этой поверхности тело будет испытывать силу сопротивления. Появление этой силы (называемой волновым сопротивлением) связано с возникновением на свободной поверхности жидкости системы распространяющихся по ней волн, непрерывно уносящих энергию на бесконечность. [c.52]

Следует также заметить, что определяемое формулой (123,5) волновое сопротивление не изменится, если изменить направление обтекания на обратное, — стоящий в этой формуле интеграл не зависит от того, в каком направлении проходится длина тела. Это свойство силы сопротивления характерно именно для линеаризованной теории ). [c.646]

Определим, далее, действующую на крыло силу сопротивления (это есть волновое сопротивление, имеющее такую же природу, как и волновое сопротивление тонких тел см. 123). Для этого надо спроектировать силы давления на направление оси jf и проинтегрировать эту проекцию по всему контуру профиля. Для коэффициента силы сопротивления получим тогда [c.654]

Когда скорость потока жидкости приближается к скорости звука, то сила сопротивления, действующая на тело со стороны жидкости, пропорциональна более высокой степени скорости. При сверхзвуковой скорости сила сопротивления вновь пропорциональна квадрату скорости и обусловлена в основном затратами энергии на волнообразование. Поэтому ее называют волновым сопротивлением. [c.150]

Остановимся еще на одном примере корабля не очень обтекаемой формы, который при своем движении порождает большие волны на поверхности воды. В этом случае сопротивление трения играет второстепенную роль по сравнению с волновым сопротивлением (затратой энергии на преодоление силы тяжести воды), и для обеспечения приближенного динамического подобия становится определяющим критерием число Фруда Fr = [c.81]

В соответствии с этим коэффициент с ц = 0,58, а сила волнового сопротивления Xj3 = 0,5с вРгРооМ лг ид = 9,71 -10 Н. [c.496]

Вычисление тангенциальных сил волнового сопротивления сферы, движущейся по круговому пути.— Труды Морск. гидрофиз. ин-та, 1957, [c.809]

VII.9. Определите коэффициент волнового сопротивления профиля для ряда значений Моо(Моокр<Моо< 1) при условии, что известно распределение коэффициента давления около этого профиля, полученное при малых скоростях набегающего воздушного потока (см. задачу УП.5). Для одного из чисел Моо определите силу волнового сопротивления участка крыла размахом /=1 м (хорда профиля Ь = 2 м) при полете в атмосфере вблизи поверхности Земли. [c.392]

Определим силу волнового сопротивления участка крыла с заданными размерами (0=2 м, 1=1 м) при Моо=0,6. Скорость полета вблизи Земли при скорости звука в воздухе аоо = 340 м1сек Voo Моо O = 0,6- 340 = 204 м/сек. [c.544]

Полная сила сопротивления полу гартся прибавлением к волновому сопротивлению сил, связанных с трением и с отрывом у заднего конца тела. [c.643]

Наконец, сделаем еще следуюн1 ее замечание. Здесь, как и везде, говоря о крыле, мы подразумеваем, что оно расположе1Ю своими кромками перпендикулярно к движению. Обобщение на случай любого угла у между направлением движения и кромкой угол скольжения) вполне очевидно. Ясно, что силы, действующие на бесконечное крыло постоянного сечения, зависят только от нормальной к его кромкам составляющей скорости натекающего потока в невязкой жидкости составляющая скорости, параллельная кромкам, не вызывает никаких сил. Поэтому силы, действующие на крыло со скольх<ением в потоке с числом Mi,— такие же, какие действовали бы на то же крыло без скольжения в потоке с числом Мь равным Mi sin у. В частности, если Mi > 1, но М] sin Y < 1, то специфическое для сверхзвукового обтекания волновое сопротивление будет отсутствовать. [c.654]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...