Сопротивление волновое вакуума

О так называемом "волновом сопротивлении вакуума [c.275]

В 7.4 на примере единиц напряженности магнитного поля и намагниченности, размерность и обозначение которых совпадают, было проиллюстрировано высказанное раньше положение об отсутствии однозначной связи между размерностью единицы и ее конкретным размером. Особенно наглядной иллюстрацией этого положения может служить рассмотрение единиц и числовых значений комбинированной константы, получившей название волнового или характеристического сопротивления вакуума. [c.275]

Отношение "/Я принято называть волновым сопротивлением среды, поскольку сушествует формальная аналогия между уравнением (7.109) и законом Ома. В случае вакуума [c.275]

Эту величину обычно и называют волновым или характеристическим сопротивлением вакуума. [c.275]

Если фюзеляж или корпус снаряда имеет в хвостовой части срез (рис. 2.16), то отрыв пограничного слоя создает за срезом вихревую зону. Разрежение в этой зоне, которое при больших сверхзвуковых скоростях близко к вакууму, действуя на срез, создает донное сопротивление. По своей природе оно является частично вихревым, а частично волновым, так как наряду с вихрями образуются н хвостовые скачки уплотнения, показанные на рисунке. [c.60]

О ВОЛНОВОМ СОПРОТИВЛЕНИИ ВАКУУМА 227 [c.227]

Здесь п — направление из малой конечной области, которую пролетает электрон, к точке наблюдения г (/ )— траектория электрона, = (1/с)с/Гр/Л, /3 = с/]8/Л и —— произведение заряда электрона на волновое сопротивление вакуума. В других случаях источником является электрический диполь с/р, индуцированный полем EJ, падающим на элементарный объем ёУ среды с диэлектрической проницаемостью 6. Таким образом, мы имеем следующее выражение [c.297]

Ео, — диэлектрическая и магнитная проницаемости вакуума, — — волновое сопротивление вакуума [c.6]

Волновое сопротивление вакуума 1/.. 376,7 ом [c.385]

Zo - волновое сопротивление вакуума. Ом [c.4]

При работе с этой книгой читатель заметит, что многие из цитируемых формул волнового сопротивления предусматривают численные константы например, 59,952 376,687 и т. д. Точные величины этих констант зависят от значений, принятых для фундаментальных констант 8о и р,о, из которых они выводятся. В этом тексте автор выбрал в качестве фундаментальных констант диэлектрическую проницаемость свободного пространства 8о и скорость света в вакууме Уо- В момент написания этой книги автор считал наиболее точными значениями этих констант следующие Уо = =2,997925-10 м/с. ео = 8,8552 10 2 ф/м. Однако с тех пор было замечено, что это значение ео отличается от указанного в системе единиц СИ ео = 8,85416-10-12 ф/м. [c.10]

Поскольку отношение вольт/ампер определяет единицу сопротивления ом, то принято считать, что волновое сопротивление вакуума составляет 120я = 377 Ом. [c.276]

Венцеля — Крамерса — Бриллюэна (ВКБ) метод 157 Взаимная интенсивность 324 Взаимной когерентности функция 54 Взаимности теорема 56 Виньетирование 141, 142 Волновая оптика 249, 250 Волновое сопротивление вакуума 61 [c.651]

Рассмотрим источник звука в виде бесконечно длинной тонкой упругой цилиндрической оболочки, совершающей под воздействием равномерно распределенной периодической нагрузки р пульсирующие колебания (рис. 39) Сразу же оговорим, что нагрузка р может быть создана разными с1Юсобами В частности, если материал оболочки пьезоактивный, то нагрузку р можно легко реализовать с помощью электрического напряжения, которое прикладывается к электродам оболочки (П81 Пусть внутри оболочки (область /) вакуум, а снаружи (область //) она окружена жидкостью с волновым сопротивлением рс. Тогда звуковое давление, создаваемое пульсирующей оболочкой в окружающей среде, можно представить выражением [121] [c.89]

Чтобы не заслонять излишними деталями существо решения задачи, введем следующие допущения и упрощения. Будем полагать, что внутри полых брусьев вакуум (в дальнейшем учтем также наличие в них среды), а материал, из которого выполнены пластины, изотропный и идеально упругий. Последнее допущение является определенной идеализацией свойств реальных материалов, тем не менее оно оправдано и широко используется при изучении взаимодействия звуковых волн с упругими пластинами и оболочками в жидкости. Это обусловлено, с одной стороны, тем, что металлы характеризуются низкими диссипативными потерями [108, 16Ц, а с другой стороны,— относительно высокими значениями активных составляющих импеданса излучения изгибно колеблющихся в жидкости упругих пластин и оболочек (1081. Поэтому потери звуковой энергии пластинами (оболочками) за счет пе-реизлучения в окружающую среду существенно больше потерь звуковой энергии в материале пластинок за счет диссипации, в связи с чем последними можно пренебречь. Однако следует отметить, что при изучении колебаний упругих объектов в газообразной среде (см., например работы [106, 107 ) такое допущение может оказаться уже не оправданным, поскольку волновое сопротивление газа на много порядков ниже волнового сопротивления жидкости. При этом потери энергии за счет переизлучения звука в окружающую среду могут оказаться одного порядка с диссипативными потерями в материале упругих объектов. [c.146]

Во всех рассмотренных выше решетках внутри упругих брусьев предполагался вакуум. Естественно, что такое допущение является идеализацией, и с точки зрения практики важно знать, как изменяются акустические свойства решеток при наличии среды с определенными акустическими свойствами. Для того чтобы ответить на этот вопрос, рассмотрим одну из исследованных выше решеток, например решетку, изображенную на рис. 87, полагая, что брусья заполнены газом с волновым сопротивлением РоСц. Особенно просто выглядит такая задача, если ограничиться случаем нормального падения звуковой волны на решетку. Тогда в силу свойства симметрии решетки достаточно рассмотреть один ее период ( у 6) и выделить четыре частичных области, где существует звуковое поле область л < О, г/ <6 область I 11/1 область О л у а область О л а + + /1 г/ Полагая, как и выше, что пластины закреплены по краям шарнирно, а опоры недеформируемые, запишем граничные условия внутри полых брусьев [c.178]

Хорошо видно, что сростом отношенияроср/рс звукоизолирующие свойства решетки ухудшаются. Этому факту можно дать простое физическое объяснение, справедливое для малых волновых размеров внутренней полости бруса. Объем газа внутри бруса обладает некоторой упругостью, которая, складываясь с упругостью пластин, снижает податливость бруса в целом, что и приводит к ухудшению звукоизолирующих свойств решетки. Вместе с этим важно отметить, что при P(fJp = 2,8 10 которое соответствует отношению волнового сопротивления воздуха при нормальном атмосферном давлении к волновому сопротивлению воды, звукоизолирующие свойства решетки такие же, как и в случае, когда внутри брусьев вакуум (росц/рс = = 0). Последний факт имеет большое практическое значение, поскольку является, по сути, обоснованием допустимости оценки звукоизолирующих свойств решетки без учета влияния воздуха внутри брусьев (по крайней мере до значений роСо/рс 10 ). [c.180]

Плотность заряда а на внутреннем проводнике выражается через нормальную компоненту напряженности электрического поля [34], и а=еое г< ф1/<9п, где во — абсолютная диэлектрическая проницаемость вакуума. Теперь может быть найдена погонная емкость С1=2япа/(ф —фо) =2леоегв г/[е г 1п (гз/г2)+вг1п (/-г/п)]. Эффективную относительную диэлектрическую проницаемость Вте заполнения коаксиальной ЛП определим как [198] гге = С [Са=ггг г п (гз/г1)/[е г 1п гъ/п)- --(-бг 1п (га/г )], где Со — погонная емкость системы с однородным диэлектрическим заполнением (е г=вг=1). Волновое сопротивление р коаксиальной ЛП вычислим с помощью соотношения р — /СоСх [198]. Таким образом, имеем р = 60 / 1п(гз/г1) V г1п(г,/гО + е,1п(г,/п)/К [c.118]

Здесь 0—120л=376,6 Ом — волновое сопротивление вакуума, к — волн, число. [c.25]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...