Сфера, волновое сопротивление

Сфера, волновое сопротивление 532, 533 —, движущаяся под поверхностью жидкости 470, 471 [c.814]

Определите коэффициент волнового сопротивления, градиент скорости и екорость на поверхности затупленного по сфере конуса, движущегося в атмосфере [c.476]

Найдем теперь волновое сопротивление сферы. Так как потенциал скоростей двия ения жидкости находится в данном случае с помощью потенциала скоростей диполя, движущегося под поверхностью жидкости, то при составлении формулы (8) 16 надо воспользоваться формулами (1) и (2) 17 для Р (0) и (0) Как было указано выше, двойное интегрирование по б надо устранить и заменить ы (.Го, Уо о) через 2яа с, приняв / — — 1, ттг = О, п — 0. [c.473]

Применяя формулу (8) 16, находим волновое сопротивление сферы [c.474]

Волновое сопротивление сферы и эллипсоида [c.532]

Заметим, что радиус эквивалентной сферы Дэ для реального тела сферической формы приближенно равен радиусу этого препятствия а лишь при условии ка > 1. На рис. 4.2 показаны зависимости отношения aja от волнового радиуса для акустически жесткой и мягкой сфер, а также звукопоглощающей сферы с поверхностным импедансом, равным волновому сопротивлению среды (Z = рс). [c.186]

Значения 1 <, Кейн определял по скорости и плотности воздуха за прямым скачком. При Кг < 80 сопротивление сферы по Милликену выше, чем по Кейну (при малых Ra относительно велика роль трения, но оно уменьшается за счет усиления скольжения при росте М) при 1 > 80 сопротивление по Милликену меньше, чем по Кейну (при больших 1 превалирует волновое сопротивление, которое проявляется сильнее при больших значениях числа М). [c.147]

По распределению давления находится коэффициент волнового сопротивления части сферы с поверхностью S pdS [где S = S/ nDсф /i) — [c.399]

На рис. 1.3.1 представлен график, поясняюнхий зависимость составляюш,их и импеданса излучения пульсируюш,ей сферы от отношения диаметра сферы к длине волны в воздухе d 2a). Для другой среды величины составляющих импеданса, представленные на этом графике, следует умножить на р /41,3 (рс —удельное волновое сопротивление среды). [c.207]

Сложная задача решения интегрального уравнения может быть оставлена в стороне, если обтекаемое тело находится достаточно глубоко под поверхностью жидкости. В этом случае для вычисления Н к, 0) можно в формулу (1) подставить вместо функций ф PI d idn, относящихся к волновому потоку, функции ф и dq>/dn, соответствующие движению тела в неограниченном потоке, т. е. воспользоваться результатами теории крыла аэроплана. Таким путем могут быть получены данные выше формулы для волнового сопротивления сферы, эллипсоида и тонкого судна Мичелля. Метод функции Н к, 0) был применен различными авторами к решению разнообразных задач обтекания твердого тела волновым потоком [16 ], [65 ]. [c.501]

Пользуясь формулой (1), Хэвелок рассчитал величину У, которая является волновым сопротивлением сферы, для нескольких значений параметров задачи [126]. На рис. 62 представлены результаты проведенных вычислений. [c.533]

Вычисление тангенциальных сил волнового сопротивления сферы, движущейся по круговому пути.— Труды Морск. гидрофиз. ин-та, 1957, [c.809]

Ученые и конструкторы настойчиво работают над совершенствованием ультразвуковых преобразователей, добиваясь значительного улучшения технических характс ристик и расширения их сфер применения. Так, были созданы колебательные системы с согласующими элементами. Преимущество их — согласование полного сопротивления преобразователя с волновым сопротивлением среды. [c.70]

Х.18. Определите коэффициент волнового сопротивления Схъ, градиент скорости и скорость на поверхности затупленного по сфере конуса, движущегося в атмосфере Земли на высоте Я=10 км со скоростью ]/< =5000 м1сек. Форма и размеры конуса показаны на рис. 2.1Х.З. [c.399]

Для того чтобы имел место j процесс переброса, необходимо, чтобы q + q Л-q" К, но iipu этом каждое q лежало внутри зоны Бриллюэна. Примем для простоты дебаевскую модель = радиус брнллюэновской зоны = радиусу дебаевской сферы = о=а>о/5). Пусть, далее, все три фонона принадлежат одной ветви колебаний = = s", тогда закон сохранения энергии дает q = q +q". Так как q - -q" должно выходить за границу зоны Бриллюэна, то q + q" = q Kl2. Процессы переброса начинаются, только когда q Kl2 или Йш, = ЛвU ,/2. Таким образом, при низких температурах тепловое сопротивление, обусловленное процессами переброса, пропорционально ехр (—бд/27 ). Определяющий температурный множитель в теплопроводности имеет вид ехр (Qp 2T). Здесь необходимо ввести еще некоторое исправление. Легко показать, что одновременное выполнение законов сохранения энергии и волнового вектора возможно только в том случае, если в процессе участвуют две ветви колебаний —продольная II поперечная, при этом q принадлежит верхней вегви, а q или нижней ветви. Таким образом, условие s = s =s Ha самом деле не выполняется это ведет к несколько измененному множителю 1/2 в показателе экспоненты. [c.356]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...