Область точного закона

Теперь, ограничиваясь умозрительными доводами, попытаемся использовать наши представления о характере гравитационного притяжения для ответа на вопрос, почему звезды группируются в. галактики. Тут мы располагаем значительно менее надежной базой, чем в наших предыдущих рассуждениях. Типичная галактика состоит примерно из 10 —10 звезд (рис. 9.29). Попытаемся обобщить удачную и бесспорно правильную модель эволюции звезды на значительно менее понятную проблему происхождения галактик. Это обобщение является смелым и дерзким, а его стиль типичен для первых попыток объяснения малопонятных явлений, исходя из известных физических законов. Большая часть открытий в области точных наук как раз отличается смелыми приближения.ми, упрощениями, экстраполяциями. [c.305]

В современных энергетических установках наблюдается тенденция к использованию все более высоких скоростей теплоносителей. Это приводит к тому, что часто каналы работают в области квадратичного закона сопротивления, где важ-. ное значение приобретает точное значение Д. Поскольку в справочниках приводятся лишь весьма ориентировочные значения этой величины, то для точных расчетов необходимы специальные измерения абсолютной эквивалентной шероховатости выбранных трубопроводов. [c.18]

Для получения надежных и но возможности более точных результатов очень важно установить область применимости закона Рэлея к мутным средам. Для средних размеров коллоидных частиц (диаметром порядка 50 Л1ц) правильность рэлеевского соотношения была установлена нри сравнении двух растворов колларгола (коллоидное серебро). Оба раствора содержали 1 ммоль/л серебра. [c.720]

Мы рассказали только о небольшом числе опытов, подтверждающих специальную теорию относительности. Доказательства правильности этой теории, имеющиеся в настоящее время, следует считать весьма убедительными. Физики уверены в ее справедливости так же, как и в справедливости законов любой другой области физики. Наша ближайшая задача теперь состоит в том, чтобы точно сформулировать основные положения этой теории и усвоить некоторые следствия из нее. [c.339]

Архимеду принадлежит строгое доказательство условий равновесия рычага. Им были установлены правила сложения и разложения параллельных сил, дано определение центра тяжести ряда геометрических фигур и тел, открыты законы равновесия тел, плавающих в жидкости. Архимеда следует считать основоположником статики и гидростатики как точных наук. Свои теоретические знания в области механики Архимед применял к различным практическим вопросам строительства и военной техники. [c.13]

В основе динамики лежат законы, впервые точно сформулированные и систематически изложенные Ньютоном в его классическом сочинении Математические начала натуральной философии , изданном в 1687 г. Эти законы основаны на опытных данных и являются результатом гениального обобщения тех сведений в области механики, которые были получены до Ньютона и самим Ньютоном. [c.440]

В начале текуш его столетия были заложены основы квантовой физики. Вскоре после этого Эйнштейн [75], Борн и Карман [76] и Дебай [77] применили принципы квантовой теории для объяснения результатов, полученных при измерении теплоемкости твердых тел. Б несколько более поздней работе Эйнштейн [78] признал, что его первоначальное предположение о наличии одной частоты колебаний у всех атомов твердого тела не может рассматриваться как точная физическая модель. Тем не менее его первую работу характеризует глубокое понимание основных особенностей теплоемкости, что полностью оправдывает использование в качестве первого приближения сравнительно грубой первоначальной модели. Теоретическим результатом первостепенной важности было введение представления о свойственной каждому веществу характеристической температуре 0, выше которой тепловое движение полностью нивелирует индивидуальные особенности любой решетки и поэтому действительна универсальная классическая формула Е = 31 кТ. При температурах ниже в теплоемкость, а также многие другие экспериментально определяемые свойства твердых тел весьма критическим образом зависят от особенностей данной решетки. Так, например, аномальная теплоемкость алмаза, значительно меньшая классического значения, в свете этой теории получает прямое объяснение как результат высокой характеристической частоты колебаний решетки v (это подтверждается также исключительной твердостью алмаза). Характеристическая температура алмаза в (A 0=/zv) много выше комнатной температуры, а потому и его теплоемкость при комнатной температуре много ниже значения, которое следует из закона Дюлонга и Пти. Иными словами, алмаз при комнатной температуре находится в низкотемпературной области . [c.186]

Пропорциональность между силой и деформацией впервые обнаружил Роберт Гук. Поэтому наличие пропорциональности между силой и деформацией называют законом Гука. Эта область называется также областью пропорциональности . Далее силы растут медленнее, чем деформации. В этой области и лежит предел упругости тела. Точного определения предела упругости дать вообще невозможно, так как малые остаточные деформации наблюдаются всегда. [c.467]

Безразмерные коэффициенты С, т, п, р определяются экспериментально в рамках теории подобия. Так как никогда нет полной уверенности, что подобранная эмпирическая зависимость точно соответствует реальному закону, область ее применения всегда ограничивается теми интервалами изменения безразмерных параметров, в которых проведен эксперимент. [c.50]

Если оболочка не имеет резких переходов и жестких защемлений и, кроме того, не нагружена сосредоточенными силами и моментами, то для ее расчета с успехом можно применять безмоментную теорию. При наличии же перечисленных особенностей в местах крепления оболочки и в местах резких изменений формы возникают повышенные напряжения, обусловленные изгибным эффектом. Решение подобных задач более точными методами с учетом изгибающих моментов показывает, что зона повышенных изгибных напряжений остается в большинстве случаев весьма ограниченной, и поэтому на достаточном удалении от перечисленных особых областей определять напряжения можно по безмоментной теории. Нахождение же напряжений в указанных зонах требует особого исследования. Следует, наконец, отметить, что чем меньше толщина оболочки, тем ближе к истине предполагаемый закон постоянства напряжений по толщине и тем более точные результаты дает безмоментная теория. [c.397]

Для непрерывного точного решения закон сохранения выполняется для произвольной области тела. Для разностного решения требование выполнения закона сохранения имеет важную особенность, обусловленную дискретным разбиением тела. А и.менно, поскольку разностное решение ищется в отдельных точках тела, то необходимо разбить тело на такое же число элементарных объемов, каждый из которых будет включать одну точку, а затем потребовать выполнения закона сохранения как для произвольного элементарного объема так и для любой области, составленной из этих элементарных объемов (а следовательно, и для всего тела). Последнее требование будет выполнено, если обеспечить условие согласования тепловых потоков для любых соседних объемов, заключающееся в равенстве значений протекающих через общую границу тепловых потоков. [c.85]

При этом должны применяться методы проверки статистических гипотез о правомерности применения данного закона распределения Для решения задач надежности широкое применение получил нормальный закон. Однако, учитывая область существования О < <2 оо при точных решениях, необходимо вводить нормирующий множитель, который обеспечивает равенство единице плот щади кривой f (i) в области положительных значений [c.127]

И минимумы при X = а 1 2п к) п = 1, 2, 3,. ..) На рис. 1.43, а показано изменение функции / вдоль оси х. Функция испытывает ряд осцилляций с увеличением х. При х яа Xg = aP IX она достигает последнего максимума (точное значение х = х — >74) и затем монотонно уменьшается согласно закону / [ = SJO x). Область X < Хо, в которой функция / испытывает осцилляции, называют ближней зоной, а область х > монотонного убывания функции I / I — дальней зоной. Иногда выделяют промежуточную зону в интервале Хд/2 < л < 2хе- [c.75]

Важно указать, что эти законы, как это было уже известно Галилею, могут иметь силу только в пустоте в воздухе необходимо учесть сопротивление, которое оказывается воздухом движущимся в нем телам. Таким образом формулированные выше законы в применении к движению тяжелых тел в воздухе дают лишь приближенное представление о нем, иногда даже грубо приближенное. Но даже и в пустоте, если область наблюдения не ограничена надлежащим образом, в ускорении тяжести обнаруживаются заметные отклонения от вертикальной линии. Более того, н самое напряжение ускорения, как это установлено более точными экспериментальными измерениями, слегка меняется от места к месту именно, оно увеличивается о широтой места и уменьшается с повышением над уровнем моря Б. [c.118]

С самого начала (п. 2), разбивая силы, действующие на любую материальную систему, на силы активные (обычно задаваемые) и реакции (вообще говоря, неизвестные), мы указывали, как на одну из целей теоретической динамики, на систематическое исключение реакций. Но с точки зрения техники нередко бывает интересно определение как раз этих реакций, которые благодаря наличию данных связей действуют на рассматриваемую материальную систему в заданном состоянии движения (или, как предельный случай, в состоянии покоя). Изменяя направление этих реакций на обратное, найдем, в силу закона равенства действия и противодействия, динамические давления (или, в частности, статические) на тела, с помощью которых осуществляются связи точная оценка максимальных давлений необходима для з становления и исследования условий, при которых данное устройство может выполнить свое назначение без опасности разрушения. В последнее время эта область исследований получила название кинетостатики. Кинетостатические исследования приобретают особый интерес в связи с распространением механизмов с большими скоростями. [c.276]

Область точного закона 7 - 321, 340 Обменная энергия 326 Оболочечное распределение но Фрёлиху 769 Одновалентные металлы, сравнение с теорией 192 Одномерная модель Фролпха 776 Одноэлектронная модель 215 Ожижение воздуха 38, 67,86, 99,106,119, 136 [c.930]

Однако на тепловые процессы молекулярный перенос продолжает влиять и при турбулентном течении в области квадратичного закона соиротивления. Это влияние выражается через термическое сопротивление вязкого пристенного слоя, текун1его между бугорками шероховатости и отделяющего собственно стенку от турбулентного ядра потока. Таким образом, граничные условия к уравнениям движения и теплообмена при обтекании шероховатой поверхности оказываются неодинаковыми. Распределение скоростей в этом случае существенно зависит от торможения потока на бугорках шероховатости. Распределение же температур зависит как от торможения потока (через поле скоростей) так и от теплопроводности в вязком подслое и в том случае, когда его толщина становится меньше высоты бугорков шероховатости. В связи с этим, даже при условии Рг= и gradP = 0, в турбулентном потоке, обтекающем шероховатую поверхность, нет точного подобия нолей скоростей и температур. Оценить, по крайней мере качественно, влияние шероховатости на теплоотдачу можно на основе следующих донущений [c.288]

На рис. 5.17 сопоставляются формы зеркал систем Вольтера и Вольтера—Шварцшильда первого рода от ближайшей сферы [29]. Как видно, разница в форме зеркал невелика, за исключением узкой области в центре, где зеркала системы Вольтера— Шварцшильда испытывают разрыв (это связано с невозможностью выполнить точно закон синусов в краевой зоне при любых углах скольжения). Однако эта область вносит малый вклад в общую эффективную площадь и обычно не используется (в центре устанавливается диафрагма). Отличие в форме зеркал Вольтера и Вольтера—Шварцшильда второго рода несколько больше, так как основной параметр а определяется не суммой, а разностью углов скольжения. Однако и в этом случае относительное изменение радиусов зеркал и их осевых положений не превышает —2 % [62]. [c.180]

В 12 и 13 было показано, что классическая механика не может служить основой для построения вероятностных законов в частности было показано, что, исходя из классической механики, нелья получить удовлетворительную интерпретацию закона равномерного распределения начальных микросостояний внутри выделенной опытом области AFq— закона, лежащего в основе классической теории ( 4 и 8). В теории, основанной на классических представлениях, понятие идеального ансамбля, соответствующего возможным результатам измерений, которые были бы при наличии вероятностного закона распределения, лишено физического смысла. Физический смысл может быть приписан лишь представлению о реальном ансамбле. Это представление не может служить точкой опоры для применения к опыту вероятностных законов, но служит некоторой эмпирической характеристикой опыта. В 14 было показано, что распределение в реальном ансамбле (соответствующем области АГд) не является равномерным, т. е. в классической механике мы не только не можем получить вероятностного закона, но даже не имеем эмпирического распределения, согласующегося с этим законом. В настоящем параграфе мы продвинемся еще несколько дальше в этом же направлении мы покажем (что почти очевидно), что в классической механике вообще нельзя говорить о точном понятии функции распределения реального ансамбля, т. е. о точной эмпирической функции распределения в фазовом пространстве системы. Это связано с тем, что само понятие реального ансамбля [c.85]

Более точный закон для распределения скоростей выведен Г. Райхардтом [ ]. Этот закон применим ко всему поперечному сечению трубы, начиная от стенок (у = 0) и вплоть до середины трубы, следовательно, и к ламинарному подслою, в котором закон (20.13) не имеет места, и к окрестности середины, где измеренное распределение скоростей обнаруживает некоторые систематические отклонения от закона (20.13). Кроме того, закон Г. Райхардта охватывает также область перехода от ламинарного подслоя к турбулентному пограничному слою (кривая 2 на рис. 20.4). Г. Райхардт вывел свой закон на основе теоретических оценок и очень тщательных измерений коэффициента турбулентного обмена Ат [формула (19.1)]. См. работу В. Шаблевского [ ]. [c.543]

Ионы, о которых идет речь, обладают тон особенностью, что будучи введенными в кристаллические решетки и подчиняясь законам коллектива, они в значительной степени сохраняют индивидуальность, которой они обладали в свободном состоянии. Сочетание индивидуальных черт, предопределенных точными законами квантовой механики, со свойствами высокоорганизованного кристаллического окружения создает достаточно сложную картину, вселявшую тем не менее надежду на относительную простоту расшифровки. Хотя эти надежды оказались в значительной степени иллюзорными и реальные системы далеко не всегда следовали предписаниям идеализирующв " теории, основной ключ к шифру был найден в виде теории кристаллического поля и теории лигандов. Однако, как известно, создание основных предпосылок для понимания тех или иных явлений оказывается отнюдь не всегда достаточным для успешного развития области. Быстрота развития научных направлений предопределяется не только и не столько наличием соответствуюш их теоретических предпосылок, сколько требованиями жизни и наличием материальной базы для осуш ествления исследований (в смысле наличия объектов и методов исследования). В этом отношении положение в области спектроскопии активированных кристаллов представляется в высше1 1 степени благоприятным. Рассматривая развитие работ по активированным кристаллам, можно совершенно отчетливо проследить, как появление новых, порой неожиданных областей их применения немедленно стимулировало развитие работ по созданию новых кристаллов и их исследованию — в первую очередь спектроскопическому. И, в свою очередь, появление новых кристаллических систем и углубление наших знаний об их структуре и свойствах вызывали к жизни новые области их применения. [c.4]

Цвет прошедшего света. Ослабление является сильным в ультрафиолетовой области и слабым в инфракрасной. Точный закон слегка отклоняется от закона и удивительно сходен для всех исследоваиных звезд (рис. 103). [c.521]

Так, принимая (I диаметром одинаковых дробинок в опытах Линдквиста, приходим, как это уже было показано на фиг. 9, к ограничению области применения закона Дарси / = 4, в то время как кривая фиг. 11, полученная из опытов над стеклянными шариками, ограничивает область для приблизительно 12 . Определение й по уравнению (8) для неоднородной и сцементированной пористой среды приводит к числу Рейнольдса порядка единицы, при котором начинают появляться отклонения от закона Дарси. Пониженное значение числа Рейнольдса, без сомнения, обязано частично большим колебаниям размера пор в сцементированной среде или неоднородных песках. Все же сомнительно, чтобы формальное определение с1 по уравнению (8), которое не учитывает угловатости зерен или степени их сцементированности, в случае уплотненных песков могло иметь точное физическое значение. Для настоящих целей, когда в основном мы заинтересованы скорее в установлении области применимости закона Дарси, чем в тщательном ограничении зоны отклонений, является достаточным принять за безопасный нижний предел, при котором отклонения от закона Дарси станут замет ными, число Рейнольдса, равное единице, где й выбрано по любому обоснованному среднему диаметру песчинки. Тогда остается вопрос, какие же значения числа Рейнольдса, включая сюда и единицу, можно принимать в реальных системах потока, представляющих практический интерес. Очень высокие расходы в отдельных случаях реальных систем потока будут, несомненно, соответствовать числам Рейнольдса, значительно превосходящим единицу. Однако не похоже, чтобы макроскопи- [c.68]

В тесной связи с этим находится и упоминавшаяся выше проблема вычисления переноса излученного тепла между близко расположенными высокоотражающими поверхностями при очень низких температурах. При этих условиях длины волн, посредством которых передается основная часть тепловой энергии, становятся сравнимыми с расстояниями между поверхностями. Экспериментально было найдено [34], что если средняя длина волны превышает половину расстояния между отдельными поверхностями, го наблюдаемый перенос тепла превышает перенос, вычисленный по закону Стефана — Больцмана. Величина этого аномального переноса была точно предсказана в недавней теоретической работе [17]. Расчет основан на предположении, что поле низкотемпературного излучения вблизи металлической поверхности обусловлено тепловыми колебаниями электронов в двумерном слое у поверхности металла. Эти колебания вызывают как бегущие, так и квазистационарные волны. Первые формируют классическое поле излучения, наблюдаемое на больших расстояниях от поверхности, тогда как вторые ограничены областью вблизи поверхности. При сближении двух таких поверхностей квазистационарные волны становятся преобладающим [c.317]

Закон пропорциональности между напряжением и деформацией является справедливым лишь в первом приближении. При точных измерениях, даже при небольших напряжениях в упругой области, наблюдаются отклонения от закона пропорциональности. Это явление называют неупругостью. Оно проявляется в том, что деформация, оставаясь обратимой, отстает по фазе от действующего напряжения. В связи с этим при нагрузке — разгрузке на диаграмме растяжения вместо п 5Ямоп линии получается петля гистерезиса, так как линии нагрузки и разгрузки не совпадают между собой. [c.62]

Области применения порошконых уфт определяются их досюинствами. Примеры эффективного применения тормозные динамометрические устройства, следящие приводы, приводы для точных перемещений на заданную величину, устройства для разгона и торможения тяжелых машин по заданному закону. [c.451]

Радикальное изменение в наших представлениях о пространстве и времени, выраженное в преобразовании Лоренца, оказывает глубокое влияние на всю физику. Нам необходимо те-псгрь пересмотреть физические законы, установленные и экспериментально подтвержденные для малых скоростей (с/ С с), с точки зрения согласования их с теорией относительности. При этом не следует удивляться, если окажется, что в какой-либо новой области потребуется изменение законов. В данном случае законы преобразуются к такому виду, что при достаточно малых скоростях они вновь принимают простые ньютоновские формы, точно оправдывающиеся, как показывает опыт, при предельно низких скоростях. [c.376]

Больцмана) затем были определены некоторые основные черты искомой функции (закон Вина), найден весьма точный экспериментальный ход ее в зависимости от V для разных Т и, наконец, после ряда неудачных попыток, имевших, однако, огромное значение ДЛЯ понимания вопроса (В. А. Михельсон, Рэлей—Джине, Вин, Лоректц), удалось найти окончательное теоретичеекое решение задачи (Планк, 1900 г.) Необходимо упомянуть, что оно было найдено только путем решительного принципиального изменения основных положений физики, путем создания теории квантов, заложившей принципиально новую базу физической науки. Эта новая теория оказалась столь важной и плодотворной, что дальнейшее развитие ее составило главное содержание теоретической физики за все последующие годы и охватило почти все области нашей науки. [c.695]

Своеобразная трактовка разрезов-трещин как нетривиальных форм равновесия упругих тел с физически нелинейными характеристиками, предложенная В. В. Новожиловым [195, 196], помогает понять возможную причину образования щелевидных областей или пустот. Известно, что при увеличении расстояния между атомами твердого тела меясатомное усилие возрастает до максимума, а затем падает. Равновесие атомов, взаимодействующих по закону нисходящей ветви этой кривой, неустойчиво. Атомный слой, находящийся между двумя другими фиксированными слоями, имеет одно положение неустойчивого и два положения устойчивого равновесия. Поэтому различные причины (тепловые флуктуации, местные несовершенства кристаллической решетки, растягивающие напряжения от внешней нагрузки) создают условия для преодоления потенциального барьера при переходе (через максимум силового взаимодействия) от устойчивого состояния равновесия к неустойчивому. Видимое проявление неустойчивости сводится к перескоку атомного слоя (точнее, его части) в новое положение, что характерно для явления, носящего назваипо устойчивости в большом . [c.69]

В начале механика развивалась преимущественно в области статики, т. е учения о равновесии материальных тел. Уже к III в. до п. э., главным образом трудами выдающегося ученого древносгп Архи.меда (287—212 г. дв н. э.), были заложены научные основы статики. Архимед дал точное решение задачи о равновесии рычага, создал учение о центре тяжести, открыл известный закон гидростатики, носящий его имя, и др. [c.15]

Фриц и Джиок нашли, что в области температур жидкого гелия закон Кюри выполняется не совсем точно, а именно, что у Т несколько убывает с понижением температуры. Поэтому достаточно хорошо определить шкалу Т невозможно. Ниже 1° К уменьшение у Т становится намного более быстрым, однако следует иметь в виду, что все определения абсолютной температуры ниже 1 К недостаточно надежны. Значения абсолютной температуры были получены из калориметрических измерений с использованием угольного термометра-нагревателя, причем изменения энтропии рассчитывались на основе предположения о четырехкратно вырожденном уровне, как было ука- чано выше. В табл. 14 приведены некоторые значения восприимчивости, а также исходных полей и температур размагничивания. Значение у Т при 1,145°К составляет 2,045 эл. магн. ед.1молъ, при 4,224°К—2,146 эл. маги. ед.1молъ. [c.497]

Расчет процессов горения весьма усложнился, когда в практике стали использоваться значительно более высокие температуры горения (3000—4000° К), которые, например, встречаются в ракетных двигателях. Возникла необходимость более тщательных и точных расчетов преобразования химической энергии топлива (горючее + + окислитель) в теплоту продуктов сгорания, вследствие чего энергетикам потребовалось основательное изучение новой области термодинамики, а именно хилгаческой термодинамики, в которой основные законы термодинамики применяются к процессам, происходящим при превращении химической энергии исходных веществ (топлива) в теплоту (продуктов горения). [c.8]

Полным решением задачи теории идеальной пластичности называется такое решение, которое удовлетворяет уравнениям равновесия, условию пластичности в пластических областях, где напряжения и скорости деформирования связаны ассоциированным законом, и граничным условием, статическим и кинематическим. При этом должно выполняться еще одно условие, относящееся к возможному распределению напряжений в жестких зонах. По доказанному в жесткой зоне может существовать любое напряженное состояние, удовлетворяющее условиям равновесия, граничным условиям и условиям сопряжения с пластическими законами. Необходимо, чтобы напряженное состояние, возможное в жесткой зоне, удовлетворяло условию /"(ооО О, т, е. было допустимым для жесткопластического тела. При этом достаточно, чтобы можно было найти хотя бы одно точное раснределение напряжений. В отношении распределения скоростей и конфигурации жестких зон полное решение не единственно, однако из теоремы о единственности распределения напряжений следует единственность предельной нагрузки, переводящей тело в пластическое состояние, если условие пластичности строго выпукло. Если поверхность текучести только не вогнута, то предельная нагрузка определяется неединственным образом как правило, природа этой неединственности находит простое объяснение. [c.490]

Это решение полностью совпадает с элементарным решением, которое дается в курсах сопротивления материалов. Следует заметить, что это решение является точным лишь в том случае, когда касательные усилия на конце распределяются по тому же параболическому закону, что и касательные напряжения г у и интенсивность нормальной силы в заделке пропорциональна у. Если усилия на конце распределяются иным образом, распределение напряжений (б) не является точным, решением для области -уу близи конца консоли, однако в сил у принципа Сен-Венана оио ожет стаНться,- удовлетворительным для. поперечных сечений,. - достаточно удаленных от этого конца. [c.60]

Точные решения, представленные функциями напрял-сений в форме (л), требуют, чтобы напряжения как на границе, так и всюду, изменялись по толщине параболически. Однако всякое отклонение от такого закона изменения напряжений, если он не меняет интенсивности усилия на единицу длины границы, будет менять лишь напряжения в непосредственной близости от границы, это следует из принципа Сен-Венана, стр. 57. Рассмотренный выше тип решения всегда представляет действительные напряжения, и компонентами <5-, Xxz< Туг на практике можно пренебречь, исключая области близкие к границе ). [c.286]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...