Абсолютной температуры определение

Сравнивая уравнения (3-28) и (3-29), можно сопоставить статистический параметр и абсолютную температуру, определенную по закону идеального газа, с помощью соотношения [c.107]

Абрикосова теория переходов в тонких пленках 743, 762 Абсолютной температуры определение 438, [c.926]

Здесь Г1 и Гг — температуры, измеренные с помощью термометра с идеальным газом, т. е. абсолютные температуры, определенные из закона ру = КТ для идеальных газов. [c.29]

Явление зарождения и роста новых равноосных зерен взамен деформированных, вытянутых, происходящее при определенных температурах, называется рекристаллизацией. Для чистых металлов рекристаллизация начинается при абсолютной температуре, равной 0,4 абсолютной температуры плавления металла. Рекристаллизация протекает с определенной скоростью, причем время, требуемое для рекристаллизации, тем меньше, чем выше температура нагрева деформированной заготовки. [c.56]

Д. И. Менделеев дал следующее определение Абсолютной температурой кипения я называю такую температуру, при которой частицы жидкости теряют свое сцепление (поднятие в капиллярной трубке равно нулю, скрытое тепло равно нулю) и при которой жидкость, несмотря ни на какое давление и объем вся превращается в пар- . Многочисленные опыты с реальными газами полностью подтвердили существование критической точки, в которой исчезает различие между газообразной и жидкой фазами. [c.44]

Если тела имеют начальную температуру Г , то для определения абсолютной температуры взамен уравнений (6.42) и (6.45) используют следующие уравнения [c.182]

Графическая иллюстрация функции Планка приведена на рис. 1-2. Каждая кривая представляет собой спектральное распределение энергии при данной абсолютной температуре. Согласно рисунку при А,=0 энергия излучения равна нулю. С увеличением X возрастает Ьо Х, Т), достигая своего максимума при определенном значении А.макс, причем, очевидно, что при дальнейшем неограниченном увеличении Я графики функции Планка асимптотически приближаются коси абсцисс, т. е. величина Ьо(Я, Т) стремится к нулю. Для определения максимума функции, как известно, необходимо ее первую производную приравнять нулю именно таким способом В. Вин получил закон смещения [c.16]

Несмотря на перечисленные трудности, метод адиабатического размагничивания послужил основой большого числа новых исследований. Наиболее простыми являются эксперименты, относящиеся к определению магнитных свойств самих парамагнитных солей и достигаемых с их помощью абсолютных температур. Однако ири помощи солей охлаждались также и другие материалы с целью проведения на них физических измерений. В последние годы были изучены свойства жидкого гелия, открыто несколько новых сверхпроводников и измерена электропроводность и теплопроводность многих металлов. [c.424]

В. ОПРЕДЕЛЕНИЕ АБСОЛЮТНОЙ ТЕМПЕРАТУРЫ [c.438]

Наиболее точные определения абсолютной температуры принадлежат [c.526]

Определения абсолютной температуры были выполнены при помощи нагревания в переменном магнитном поле. Ввиду отсутствия максимума х" величина Т могла использоваться в качестве термометрического параметра во всей области исследования. [c.533]

Определения абсолютной температуры были выполнены с использованием нагревания в переменном магнитном поле в качестве термометрического параметра использовалась у". Эксперименты оказались возможны [c.541]

При вычислении величины изменения энтальпии не имеет значения, какое состояние берется за начало отсчета. В термохимии принято за стандартное состояние — состояние элементов при Т = 298° К и р = 1,0133 бар. Причем для элементов в стандартном состоянии величина A/j,,3 равна нулю. (Нижний индекс в этой величине указывает на стандартную абсолютную температуру, верхний — на стандартное давление). Теплота образования вещества из элементов, определенная при стандартных условиях, называется стандартной теплотой образования и обозначается А/" [c.196]

Таким образом, термодинамическая температура, определенная на основании второго начала термодинамики, эквивалентна абсолютной температуре. В дальнейшем термодинамическая температура будет обозначаться так же, как и абсолютная, через Т. [c.55]

Выражению (5.62) для термического к. п. д. сложного обратимого цикла можно придать форму, аналогичную форме термического к. п. д. цикла Карно, если воспользоваться средними абсолютными температурами подвода и отвода теплоты (т. е. средними значениями температуры на ветвях ab и da цикла). По определению средних температур [c.189]

Физические системы, находящиеся в равновесном состоянии, всегда и.меют положительную абсолютную температуру (отсчитываемую от абсолютного нуля). Иное положение для неравновесных состояний. Путем определенного внешнего воздействия физическую систему, по крайней мере в отношении некоторых степеней свободы, можно привести к такому неравновесному состоянию, при котором энтропия, связанная с данными степенями свободы, будет не возрастать, а уменьшаться с увеличением энергии системы, т. е. производная (дЗ/ди)]/ = /Т, а следовательно, и Т будут отрицательны [c.639]

Уравнения связи переменных абсолютной температуры и энтропии ф(7 , S) =0 вполне достаточно для определения теплообмена в термодинамическом процессе любой равновесной системы [c.63]

При сравнении полученного выражения с формулой (2.7), очевидно, что термодинамическая температура, определенная на основании второго начала термодинамики, совпадает с абсолютной температурой. [c.69]

Зависимость (1-15) представляет собой очень важную характеристику газового состояния. Она показывает, что для данного идеального газа между тремя параметрами его состояние — давлением, удельным объемом и абсолютной температурой — существует однозначная зависимость если произвольно изменить значения каких-нибудь двух параметров идеального газа, то третий параметр получит вполне определенное значение, так как R для данного газа—величина постоянная. Таким образом, состояние газа вполне определяется двумя параметрами. [c.28]

Основными (независимыми) параметрами состояния являются те из них, с помощью которых можно вполне определенно описать состояние рабочего тела и выразить остальные параметры. К основным параметрам состояния, поддающимся непосредственному измерению простыми техническими средствами, относятся абсолютное давление Р, удельный объем V и абсолютная температура Т. Эти три параметра носят название термических параметров состояния. [c.10]

Из определения абсолютной температуры Т следует, что при температуре абсолютного нуля (7 = 0) тепловое движение молекул прекращается. [c.11]

Из уравнения (1-1), которое представляет собой определение абсолютной температуры, видно, что температура является статистической величиной, характеризующей свойства совокупности большого числа частиц для отдельных частиц или небольшого числа их температура смысла не имеет. [c.11]

Второе начало термодинамики раскрывает далее термодинамическое содержание понятия абсолютной температуры и дает, как мы увидим ниже, самый общий и универсальный способ определения и сравнения температур различных тел. [c.61]

Каждая из приведенных выше формулировок второго начала ак-центрировала внимание на каких-либо определенных особенностях макроскопических процессов (понятно, что в качестве определяющих выбирались главнейшие особенности) и в историческом плане отвечала разным этапам развития термодинамики или физики вообще. Все эти формулировки представлялись вполне эквивалентными, пока в 50-х годах текущего столетия не были открыты состояния с отрицательными абсолютными температурами, существенно отличающиеся от обычных состояний, когда абсолютные температуры всегда положительны. [c.96]

Средняя абсолютная температура процесса 1 —2 т определению равняется [c.172]

Из курса физики известно, что с п е к-тра.пьная плотность потока излучения абсолютно черного тела /щ =d o/dX (в дальнейшем все характеристики абсолютно черного тела будем записывать с индексом нуль ), характеризующая интенсивность излучения на данной длине волны Xi, имеет максимум при определенной длине волны Величина К (мкм) связана с абсолютной температурой Т тела законом Вина [c.91]

Допускается определение К по формуле К = V/VsRT (V -мольный объем стали, R и Т - универсальная газовая постоянная и абсолютная температура), F = ст1ф/[а] 0 ф = РрД/28ф. [c.371]

Методы определения температуры, оспованпыс на применении второго закона термодинамики. В н. 10 было показано, что любое соотношение между Т и другими параметрами состояния, выведенное на основе второго закона термодинамики, является таким же фундаментальным определением абсолютной температуры, как и само определение Кельвина. Таким соотношением является, например, равенство (9.9). [c.442]

Не вполне прямой метод определения абсолютной температуры был предложен Гарреттом [52, 53] он основан на формулах (9.11) и (9.14). Если ограничиться сравнительно небольшнмн полями, то кривая намагни-чивапия может быть иредставлеиа в виде разложения [c.443]

Калориметрические определения абсолютной температуры были выполнены Гарднером и Кюрти, использовавшими для нагрева у-лучи. Два радиевых источника по 250 мкюри могли вращаться вокруг оси криостата. Применялся также цилиндрический источник (диаметр 6 см) из проволок радиоактивного серебра. Интенсивность этого источника могла изменяться в пределах до 60 мкюри путем изменения числа проволок. По найденным значениям Т можно было определить величину с, равную dQldT. Абсолютная температура, согласно (10.1), определяется соотношением [c.473]

Фриц и Джиок нашли, что в области температур жидкого гелия закон Кюри выполняется не совсем точно, а именно, что у Т несколько убывает с понижением температуры. Поэтому достаточно хорошо определить шкалу Т невозможно. Ниже 1° К уменьшение у Т становится намного более быстрым, однако следует иметь в виду, что все определения абсолютной температуры ниже 1 К недостаточно надежны. Значения абсолютной температуры были получены из калориметрических измерений с использованием угольного термометра-нагревателя, причем изменения энтропии рассчитывались на основе предположения о четырехкратно вырожденном уровне, как было ука- чано выше. В табл. 14 приведены некоторые значения восприимчивости, а также исходных полей и температур размагничивания. Значение у Т при 1,145°К составляет 2,045 эл. магн. ед.1молъ, при 4,224°К—2,146 эл. маги. ед.1молъ. [c.497]

В связи с очень быстрым изменением /" с энтропией вблизи максимума йзменение /" со временем в продолжение периода отогрева также является очень быстрым. Отсюда следует, что трудно экстраполировать у" ко времени размагничивания, и, следовательно, у" практически непригодна в качестве термометрпческого параметра для определения абсолютной температуры (см. п. И). [c.525]

Магнитные методы определения абсолютной температуры в случае этой соли сопряжены с трудностями. ВеличипьЕ у, у/, /" и S оказываются неудовлетворительными в качестве термометрических параметров ниже максимума восприимчивости (см. выше). Восприимчивость у" имеет довольно малую величину (даже в максимуме значение у" намного меньше, чем для хромокалиевых квасцов), так что трудно отличить поглощение тепла в переменном поле от потерь на переменном токе в мосте (см. п. 12). Быстрое изменение [c.525]

Определения абсолютной температуры былп выполнены в Лейдене, где использовался нагрев в переменном поле и гистерезпсный нагрев, а также в Оксфорде, где применялись у-лучи. Лейденские измерения не могли быть распространены на область выше точки Кгорн, так как /" становится там слиш- [c.537]

При определении абсолютной температуры использовалось нагревание в переменном магнитном попе. Единственным термометрическим параметром, который мог быть использован, являлось у". Полученные результаты приведены на фиг. 66. Значения Т находятся в хорошем согласии с данными Казимира, до-Клерка и Полдера (см. п. 42). Кривые для Т ж Т пересекаются при 0,01 К абсолютные температуры могут быть без труда экстраполированы к значениям при более высоких температурах, которые рассчитывались Гарреттом с нспользованиел] параметра S (см. п. 14). Кривая для абсолютной температуры, приведенная на фиг. 66, свидетельствует о наличии максимума теплоемкости вблизи максимума у [c.541]

В области г парамагнитное насыщение при абсолютном нуле должно быть полным Х1 =0 при равном моменту при насыщении, деленному на Я. При самых низких температурах, достигнутых в этих экспериментах, магнитный момент в поле напряженностью 210 эрстед составлял около половины значения момента при насыщении ( было мало, а xi приблизительно пропорционально Я . Линии постоянного магнитного момента на (Л/—<5 )-диаграмме (см. фиг. 77) эквивалентны [согласно формуле (9.7)1 линиям постоянной энтропии, полученным Гарреттом (см. фиг. 40). Амблер и Хадсон предпочли использовать (М—<5 )-диаграмму, потому что ошибка л определении абсолютной температуры значительно больше, чем ошибка в значениях энтропии (см. п. 57). [c.550]

Отсюда видно, что при данной температуре Т одному значению р соответствуют три значения V, так что на диаграмме V, р (рис. 53) прямая, параллельная оси абсцисс (H3oS ip i), пересекает изотерму, вообще говоря, в tj,jx точках. Для высокой температуры два корня являются мнимыми и каждому значению давления соответствует всегда лишь одно значение объема. При более низкой температуре определенному значению давления могут соответствовать три действительных значения объема. Из этих трех значений, обозначенных на чертеже точками а, р и только крайние а и Y могут быть получены в npи J Jдe. Состояние Р невозможно, так как абсолютно неустойчиво, поскольку в устойчивом состоянии давление при постоянной температуре уменьшается с увеличением объема (см. 29). Точка а соответствует жидкости, а точка у—газообразному состоянию данного вещества. Однако из этих двух сосгояний более устойчивым является состояние, соответствующее точке а. Как показывает опыт, при сжатии газа состояние на изотерме достигает определенной точки С и при дальнейшем изотермическом сжатии не переходит положения С по теоретической кривой газ сжижается и одновременно в равновесии существуют газообразное С и жидкое А состояния, имеющие одинаковые температуру и давление. Совместное существование этих двух состояний продолжается при изотермическом сжатии до тех пор, пока весь газ не перейдет в жидкость. [c.292]

Система может быть приведена в состояние с отрицательной абсолютной температурой только в том случае, если энергетические уровни этой системы (связанные с определенными степенями свободы) ограничены как сверху, так и снизу. В этом случае кривая 5 ((/) пересекает ось 01) в двух точках (рис. 2) и, следовательно, имеет нисходящую (штриховую) ветвь с отрицательной производной (ди1дЗ)у. Реальные физические системы обладают наинизшим уровнем энергии, но не имеют верхней границы энергии. Поэтому ни одно из состояний равновесия реальной физической системы не может обладать отрицательной абсолютной температурой все состояния равновесия соответствуют положительной абсолютной температуре, что и является исходным пунктом для термодинамики равновесных процессов. [c.639]

Для определения температуры Тн на указанной высоте Я необходимо нз абсолютной температуры у поверхности земли Д, вычесть перепад температур ТррД. Таким образом, для стандартных условий [c.148]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...