Упругость газов объемная

Рабочая жидкость объемных гидравлических механизмов должна иметь стабильный модуль упругости и объемный вес. В связи с этим масло не должно поглощать и выделять газы в рабочем диапазоне температур. Постоянство модуля упругости приобретает особое значение при больших давлениях. [c.323]

Явления нагревания или охлаждения и все промежуточные состояния могут быть также определены уравнениями (1-17), (1-18). Эти уравнения послужили основой при установлении адиабатического объемного модуля упругости газа (1-18). [c.29]

Пример 1-1. Адиабатический объемный модуль упругости газов. [c.29]

Свойство тел восстанавливать форму и объем после прекращения действия внешних сил называют упругостью. Различают объемную упругость и упругость формы. Объемная упругость — универсальное свойство всех тел, включая жидкости и газы . [c.67]

Объемная упругость газов в отличие от объемной упругости других тел односторонняя она противодействует сжатию, но не противодействует расширению. [c.67]

Скорость звука в газах можно рассчитать, польз ясь вы раже-нием для адиабатического модуля объемной упругости газа (П.25), т. е. по формуле [c.40]

Уравнение (12.41) по виду идентично уравнению, используемому при исследовании гидравлических исполнительных механизмов с дроссельным управлением [4]. Пневматические системы, испытывающие малые возмущения, во многом сходны с гидравлическими, за исключением того, что модуль объемной упругости газов пропорционален давлению, причем коэффициентом пропорциональности является отношение удельных теплоемкостей к, а модуль упругости рабочих жидкостей гидросистем почти не зависит от давления. [c.487]

МОДУЛИ ОБЪЕМНОЙ УПРУГОСТИ ГАЗОВ [c.178]

По формуле (8.5) при адиабатном процессе с учетом уравнения (8.8) можно найти соотношение, определяющее модуль объемной упругости газа [c.179]

Для воздуха k =1,4, и из сравнения формул (8.7) и (8.9) следует, что адиабатический модуль упругости газа при одном и том же значении давления получается в 1,4 раза больше изотермического модуля объемной упругости. [c.179]

Г. Среда называется упругой, если между ее частицами существуют силы взаимодействия, препятствующие какой-либо деформации этой среды (11.7.2. Г). Например, давление газов на стенки сосуда обеспечивает способность газов сопротивляться изменению их объема объемная упругость газов). Газы беспрепятственно изменяют свою форму, т. е. не обладают упругостью формы. Такими же свойствами обладают и жидкости. Силы взаимодействия между частицами твердых тел столь велики, что твердые тела обладают как объемной упругостью, так и упругостью формы. [c.315]

В качестве первого опыта найдем изотермический объемный модуль упругости газа, определяемый как предел отношения при-раш ения давления к приращению объема при неизменной температуре. Опыт дает [c.146]

Частная производная при dV есть пе что иное, как адиабатический объемный модуль упругости газа. Найдем его значение, выразив через исходные производные [c.148]

V - 14 мм /с (сСт), Объемный модуль упругости газа численно равен его давлению. [c.484]

Тому же уравнению подчиняются продольные колебания однородного стержня (или газа в трубе). Параметр v равен п = / /р, где —модуль упругости материала, р —объемная плот- [c.320]

Для жидкостей и газов G О, v = 0,5. В качестве единственной упругой константы часто используют коэффициент объемного сжатия К = Е — А. [c.5]

Зависимость (р) усложняется еще больше, если учитывать переход определенного количества газа (воздуха) из растворенного состояния в свободное и обратно. Как известно, количество растворенного в жидкости газа прямо пропорционально давлению (закон Генри). Растворенный газ практически не влияет на объемную упругость жидкости [9, 11]. В динамике какая-то часть воздуха непрерывно переходит из свободного состояния в раствор и обратно, что, естественно, влияет на величину суммар- v иого модуля упругости рабочей жидкости. Оценить это влияние аналитически очень трудно, так как процесс растворения инер-, ционен, а интенсивность выделения газа из раствора зависит от степени турбулизации потока. [c.16]

Способность рабочей жидкости к растворению газов и упругость насыщенных паров при рабочих температурах внутри машины влияют непосредственно на величины объемных потерь [см. формулу (359)]. [c.112]

Наличие пузырьков газа в капельной жидкости имеет большое значение при возникновении гидравлического удара. Пусть капельная жидкость движется по трубопроводу, и в некоторый момент времени внезапно закрывается задвижка. Скорость жидкости перед задвижкой становится равной нулю. Давление перед задвижкой поднимается столь значительно, что становится существенной сжимаемость капельной жидкости. В потоке возникает ударная волна, которая начинает распространяться против течения. Скорость потока до прохождения ударной волны равна первоначальной скорости и, после прохождения волны становится равной нулю. Скорость распространения волны относительно среды зависит от объемной упругости жидкости и ее плотности. [c.207]

Используя адиабатический объемный модуль упругости (1-8), получаем соотношение, выполняющееся с большой точностью в случае обычных газов [c.25]

Установлено, что с увеличением степени чистоты воды возрастает ее сопротивление разрыву. Объемная прочность жидкостей, не подвергавшихся необходимой очистке от газов и поверхностноактивных веществ, равна упругости их паров. При кавитационной эрозии соотношение между внешним давлением и упругостью пара рп имеет решающее значение кавитация возникает в случае, когда разность давлений —Рп достаточно велика. [c.28]

Для газа коэффициент объемной упругости где Ро — [c.79]

Процесс, при котором благодаря интенсивному теплообмену температура газа остается постоянной, называется изотермическим. Действительный процесс будет тем ближе к изотермическому, чем медленнее изменяется состояние газа и лучше условия теплообмена с окружающей средой. При изотермическом процессе = onst, и, следовательно, по формуле (8.5) и уравнению (8.6) модуль объемной упругости газа получается равным [c.179]

Объемная упругость жидкостей или газов количествешю может быть охарактеризована отношением действующего давления к величине от1Юсительного изменения объема, которое этим давлением вызвано. Пусть объем жидкости при [[екотором нормальном давлении равен V и при изменении давления па Ар он изменился иа А К. Следовательно, относительное изменение объема есть AV/V, а коэффициент сжимаемости [c.502]

В продольных волнах участки среды испытывают чередующиеся сжатия II растяжения, изменяющие их объем, т. е. продольные волны являются волнами объемной деформации. Упругие силы, противодействующие изменению объема, возникают как в твердых телах, так II в жидкостях и газах. Поэтому продольные волны распространяются в твердых телах, экидкостях и газах. Чередующиеся деформации сжатия и растяжения участков среды в продольных волнах сопровождаются соответствующими изменениями давления по сравнению с его средним значением в деформированной среде. [c.201]

В Л. 228, 229] выдвинута гидродинамическая теория псевдоожи-женного слоя. По этой теории псевдоожижение — это превращение упруго вязкой среды (какой является сыпучий материал) в среду, наделенную только вязкими свойствами, когда нормальные напряжения в слое становятся равными нулю. Идеально однородное лсевдо-ожиженное состояние образуется в том случае, когда рыхлая структура слоя является более устойчивой . При неустойчивости имеются локальные дисбалансы объемных и поверхностных сил а псевдоожиженном слое. Это приводит к временному образованию внутренних (нормальных) напряжений и разрывам слоя — образованию каверн , т. е. областей относительно свободных от твердых частиц. В псевдоожиженном слое эти каверны можно рассматривать как пузыри. Но аналогию их с пузырями газа в жидкости автор [Л. 228] справедливо считает весьма условной. [c.11]

Для выяснения причин, вызывающих неустойчивую работу, рассмотрен объемный гидропривод, состоящий из насоса, гидравлического мотора и соединяющего их трубопровода. При составлении дифференциальных уравнений вращения вала учтена упругость рабочей жидкости, сжимаемость паров и газов, а также деформация корпусов пасоса, гидромотора и их трубопровода. Выведены формулы возрастания давления во входной камере гидромотора ири неиодвнжном и вращающемся вале. [c.344]

Пилер и Иэпли [103] изучали влияние присутствия водорода на изотермический модуль объемной упругости различных жидкостей, применяемых в гидравлических системах. Они показали, что модуль зависит от отношения количества газа к количеству жидкости, от давления и температуры. При повышении давления газовая фаза уменьшается в объеме вследствие сжи маемости газа и повышения его растворимости. При давлении, при котором весь газ находится в растворенном состоянии, мо дуль объемной упругости жидкости приближается к своему значению, наблюдаемому в том случае, когда газ находится в [c.117]

Деформация (О, d) 18, 29 пластическая 23 средняя нормальная (Dm) 70 упругая (е) 28 упругая объемная (e ) 59 чистая 69 Джейн 249 Джеффрис 151, 159 Джефферис 336 Дилатансия 344, 345, 347 Динамическая теория газов 358 Дисперсная среда 241, 242 Диссипация энергии ( д) 102 Дифференциальный метод 293 Доти 160 Дюкло 281 [c.377]

ФАЯНС — керамич. материал, отличающийся белым пористым черепком. Для увеличения влагонепроницаемости покрывается легкоплавкой глазурью. Пропускает жидкости и газы. Широко применяется в пронз-ве санитарпо-технич. изделий, а также как фильтрующий материал. Осн. св-ва твердого Ф. уд. в. ок. 2,6 объемный вес 1,9—2 г/ot водоноглощение 9—12% предел прочности при сжатии 1000—1100, при растяжении 70—120, при изгибе 150—250 кг1см ] модуль упругости ок. 2400 кг/см коэфф. линейного расширения [c.394]

Влияние газовой фазы. В ряде случаев отмечено отклонение от линейных зависимостей Kytip) и Kj-(p) при давлении р <5 МПа. Причиной этого является наличие в жидкости мелких пузырьков воздуха. Такая жидкость является двухфазной системой с повышенной сжимаемостью, расчет которой основан на следующих экспериментально подтвержденных положениях растворенные в жид-. кости газы практически не влияют на упругие свойства, по крайней мере до давления 60 МПа упругость двухфазной системы определяется сжимаемостью жидкой и газовой фаз объемное содержание газовой фазы = = V /Vq в процессе деформации жидкости меняется вследствие растворения пузырьков воздуха. В реальных гидросистемах при р = 0,1 МПа значение Кго может меняться в широких пределах (от 0,005 до 0,080), чаще — = 0,015... 0,025 [52], При повьппении давления пузырьки воздуха растворяются обычно в течение нескольких секунд. [c.26]

Для жидкостей при вычислении звука приходится пользоваться опытными значениями адиабатного модуля объемной упругости. Так, для воды при 17°С Х1, = 2,12 10 рп = = 0,999 г см , т = 1 откуда <71,= 1,431-10 см сек, что прекрасно сходится с опытом. Несмотря на большую теплопроводность жидкостей по сравнению с газами, выравнивание температур в звуковой волне не успевает происходить, и распространение звука в жидкостях является, как и в газах, адиабатным процессом. Скорость звука в воде возрастает примерно на 4,5 м сек на 1 градус, а в зависимости от давления — приблизительно на 0,05 м сек на 1 атм или на 0,005 м сек на 1 м глубины. На глубинах 100—200 м (в теплых морях) и 1—1,5кж (в океанах) скорость звука имеет минимум. Так, в Тихом и Атлантическом океанах Ст1п = 1490 м сек, тогда как на поверхности океана в тропиках с =1530 м сек. Скорость звука в воде в зависимости от температуры и солености определяется эмпирической формулой [c.25]

Предлагаемая книга посвящена распространению ультразвуковьЕх волн в жидкостях, газах и твердых телах, рассматриваемых как сплошные среды с разными характеристиками упругости. В ней систематизированы вопросы, имеющие непосредственное отнощение к специфике ультразвука возможности генерирования направленных пучков плоских волн, высокой интенсивности ультразвукового излучения и т. д. В связи с этим основное внимание в книге уделено различным аспектам распространения плоских волн их общим характеристикам, затуханию, рассеянию на неоднородностях, отражению, преломлению, прохождению через слои, интерференции, дифракции, анализу нелинейных явлений, пондеромоторных сил, краевых и других эффектов в ограниченных пучках. Рассматриваются также сферические волны, которые формируются при пульсационных колебаниях сферических тел, в дальней зоне излучателей малых размеров, в ультразвуковых фокусирующих системах. Большинство из этих вопросов обсуждается применительно к продольным волнам для сред, обладающих объемной упругостью, а для других типов волн, в частности для сдвиговых волн в жидкостях и твердых телах, дополнительно рассматриваются те вопросы, которые составляют их специфику. К ним относятся граничные и нелинейные эффекты в твердых телах, трансформация волн, их дисперсия, поверхностные волны, соотношения между скоростями звука и модулями упругости в кристаллах, в том числе в пьезоэлектриках. [c.2]

В последующих главах мы будем рассматривать распространение ультразвуковых волн в безграничной среде, которая обладает только объемной упругостью, но не имеет упругости формы и вязкости, т. е. является идеально текучей. В соответствии со сказанным в 6 гл. I, в такой среде, которой мы приписываем свойства идеальной сжимаемой жидкости, возможны лишь упругие деформации всестороннего сжатия, и, следовательно, в ней могут распространяться упругие волны только одного типа — волны сжатия (разрежения). Это существенно упрощает анализ возмущений и в то же время позволяет получить основные акустические соотношения для наиболее общего типа волн, которые могут существовать как в жидкостях (и газах), так и в твердых телах. В последних, как мы видели, возможны и другие упругие деформации, которым соотвег-ствуют иные типы волн, рассматриваемые ниже. Однако те соотношения, которые мы получим для волн сжатия в идеальной жидкости, будут справедливы и для других волн, поэтому в основных чертах они имеют общее значение для разных типов волн в различных средах. Реальные жидкости обладают некоторой упругостью формы. Такая упругость заметно проявляется лишь при очень больших скоростях деформации, значительно превышающих скорости, соответствующие ультразвуковым колебаниям самой высокой частоты, при которой они могут распространяться в жидкости без существенного затухания. Это дает основание считать скорости деформаций в ультразвуковой волне достаточно медленными, чтобы сдвиговой упругостью реальных жидкостей можно было полностью пренебречь. [c.29]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...