Вектор закрепленный

При обработке поверхностей тел вращения векторы погрешности базирования и векторы закрепления могут иметь взаимное положение под разными углами погрешность установки в этом случае можно принять по наиболее вероятному значению, равному корню квадратному из суммы квадратов величин погрешностей базирования и закрепления, т. е. [c.52]

Возможность переноса точки приложения силы вдоль ее линии действия указывает, что сила, действующая па абсолютно твердое тело, может рассматриваться как скользящий вектор. Для упругого тела сила является вектором закрепленным. [c.27]

Данное условие выражает тот факт, что если образ и прообраз вектора, закрепленного в точке х, направлены вправо , то и сам вектор обязательно [c.451]

При обработке плоских поверхностей можно принять, что вектор погрешности базирования и вектор погрешности закрепления направлены на одну точку (коллинеарные векторы) в этом случае погрешность установки [c.52]

Для начала работы источника Франка—Рида необходимо приложить напряжение т = Gb/L, где L — расстояние между точками закрепления дислокации А и G — модуль упругости при сдвиге Ь — вектор Бюргерса. [c.46]

Один и тот же стержень, закрепленный верхним концом (рис. 96), нагружается на свободном конце статически эквивалентными нагрузками, равнодействующие которых выражаются величиной вектора Р. Нагрузки приложены различными способами а — в виде сосредоточенной осевой силы б — в виде двух сил в — в виде распределенной нагрузки. Исследования показывают, что во всех случаях в поперечном сечении, удаленном на расстояние, превышающее в 1,5—2 раза его поперечные размеры, напряжения практически одинаковы. В сечениях же, расположенных близко от места приложения сил, величина напряжений и характер их распределения различны. [c.87]

Для того чтобы найти полные реакции в закрепленных точках тела, следует к найденным величинам добавить статические реакции, обусловленные приложенными внешними силами. Дополнительные динамические реакции не возникают только тогда, когда главный вектор и главный момент всех сил инерции равны нулю. или, что равносильно этому, в том случае, когда ось вращения является главной центральной осью инерции, т. е. когда [c.393]

Как определить момент силы относительно оси Знакомство с понятием момента силы относительно оси начнем с конкретного примера. Дверь (рис. 76) может поворачиваться вокруг оси. Механическое воздействие силы F, поворачивающей дверь, зависит не только от величины, но и от положения вектора силы по отношению к оси. Разложим силу F на две составляющие, из которых одну Q направим параллельно оси, а другую Р расположим в плоскости, перпендикулярной оси. Очевидно, что составляющая, параллельная оси, поворачивать дверь не будет, и действие силы F на закрепленную на оси дверь характеризуется моментом составляющей Р (расположенной в плоскости, перпендикулярной к оси) относительно точки пересечения оси и плоскости. [c.141]

Рассмотрим твердое тело, которое может свободно вращаться вокруг неподвижной оси с направляющим вектором вд, закрепленной в точках А и А , расстояние между которыми равно а. Предположим, что в начальный момент времени тело находится в покое. Пусть к точке В тела, имеющей радиус-вектор гд по отношению к точке Л, приложен удар Р, направленный по касательной к окружности, которую может описывать точка В при вращении тела вокруг оси, так что Р II вз X гд. Для простоты изучим случай, когда центр масс тела, определенный радиусом-вектором г , принадлежит плоскости, проходящей через точку В и ось вращения. В этой же плоскости выберем базисный вектор e перпендикулярно вектору 63. Вектор е ч должен образовывать с ними правую тройку. [c.462]

Точки приложения сил не изменяются, следовательно, здесь векторы сил являются сосредоточенными или закрепленными. На линии действия равнодействующей силы, таким образом, имеется одна определенная точка, вокруг которой повертывается равнодействующая сила при повороте всех сил вокруг параллельных осей или просто их [c.87]

Легко показать, что при отражении электромагнитной волны от металлической поверхности должна возникать сила светового давления, совпадающая по направлению с вектором плотности потока электромагнитной энергии S (рис. 2.24). Для количественного описания этого эффекта нужно воспользоваться формулами Френеля с подстановкой в них комплексных значений диэлектрической проницаемости, характеризующих отражение от металла электромагнитной волны. Такие довольно громоздкие вычисления могут явиться полезным упражнением для закрепления понятий, введенных в 2.5. Ниже мы получим выражение для светового давления в самом общем случае. Этот простой вывод будет базироваться на элементарных представлениях электронной теории. [c.108]

Основной частью прибора Л. Фуко является тяжелый симметричный маховик О из однородного материала, закрепленный в так называемом подвесе Кардана (рис. 60). Ось вращения АА маховика О закреплена во внутреннем кольце подвеса, который может вращаться вокруг горизонтальной оси ВВ. Эта ось, в свою очередь, закреплена во внешнем кольце, которое может вращаться вокруг вертикальной оси СС. Три оси вращения— маховика и двух колец — должны пересекаться в центре инерции гироскопа. Предположим, что вектор угловой скорости [c.445]

Конец стержня называют заделанным (рис. 4, а см. с. 66), если он не может испытывать никаких смещений — ни продольных, ни поперечных, и, сверх того, не может измениться его направление (т. е. направление касательной к стержню в его конце). В этом случае граничные условия заключаются в том, что задаются координаты конца стержня и единичный вектор касательной t к нему. Сила же и момент сил реакции, действующие на стержень со стороны опоры в точке закрепления, определяются в результате решения уравнений. [c.104]

Вектор О) можно расположить в любом месте на оси вращения. Такие векторы, как мы уже знаем, называют скользящими в отличие от закрепленных векторов, какими являются, например, скорость и ускорение точек. Напомним, что вектор силы, приложенный к абсолютно твердому телу, также был скользящим вектором. В этом случае роль прямой, вдоль которой допускалось скольжение вектора, играла линия действия силы. [c.223]

Применим метод кинетостатики мысленно освободив тело от опорных закреплений Oi и О2 и введя в рассмотрение искомые реакции N] и N2, потребуем, чтобы главный вектор этих реакций, всех задаваемых сил fi, F2,. .., Fn и сил инерции, а также их главный момент относительно некоторой точки были равны нулю. [c.354]

Решение. Пусть R.— радиус-вектор центра масс, проведенный из точки закрепления. В отсутствие поля тяжести из уравнения Эйлера [c.202]

Так как мы направили вектор N в сторону внещней нормали к поверхности х, у, 2)=0, то знак минус указывает на то, что вектор N в действительности будет направлен в сторону внутренней нормали к поверхности /(х, у, г)=0 (т. е. к точке О закрепления нити). [c.488]

Возможны конструкции закрепления концов стержня, запрещающие смещение торцового сечения стержня по какому-либо направлению (рис. 1.7, в), определяемому единичным вектором е в этом случае имеем следующее условие и-еа = 0. Если таких направлений два, то имеем два условия и-ва, = 0 и-Са, = 0. [c.23]

В более общем случае в зависимости от условий закрепления реакции в опорах могут иметь любое (известное) направление, определяемое единичными векторами и Проекции этих [c.90]

Закрепленный вектор определяется шестью независимыми величинами, за которые могуг быть приняты три координаты начала вектора и три координаты его конца. [c.18]

В механике наряду со свободными употребляются скользящие и закрепленные векторы (н. 1.1 гл. I). При дифференцировании их нужно быть в высшей степени осторожным, так как определение производной дано для свободного вектора. На время выполнения операции дифференцирования будем мыслить скользящие и закрепленные векторы свободными, придавая после операции дифференцирования определенный механический и геометрический смысл производной вектора. [c.147]

Вектор, начало которого есть фиксированная точка, называется закрепленным, или неподвижным. [c.15]

Для векторов, закрепленных в одной и той же точке, мы шримем правило сложения по правилу параллелограмма или многоугольника. В механических задачах свободные, скользящие и закрепленные векторы имеют определенные размерности, за чем также приходится внимательно следить. [c.25]

Здесь Vj — вектор норм затрат труда на изготовление цехом / продукции /-М прозводственно-технологическим способом d,- — директивно задаваемая номенклатура выпуска продукции /-м производственным звеном d j—заданный подразделению / объем получаемых им полуфабрикатов внутрифирменной кооперации A j—матрица норм затрат ресурсов на производство подразделением / продукции при единичных интенсивностях производственно- технологических способов I b j — вектор закрепленных за подразделением / ресурсов при рассматриваемом варианте его специализации I. [c.100]

Теория годографов в рамках ньютоновой механики была впервые построена в сороковых годах прошлого века Гамильтоном и Мёбиусом независимо друг от друга [1,2]. Годографом переменного вектора называется геометрическое место концов радиусов-векторов (другой конец радиуса-вектора закреплен), которые характеризует скорость изменения переменного вектора по величине и направлению [3]. По существу говоря, отображение траектории, заданной в не-KOTOjDOM векторном пространстве, в векторное простран- [c.40]

Требуемая последовательность работы РО в МА с такой СУ обеспечивается закреплением кулачков и рычагов на распределительном валу под определенными углами. Угол установки (закрепления) 6, кулачка или рычага — это угол между начальной прямой ведущей детали основного 1-го циклового механизма и начальной прямой ведущей детали i-ro исполнительного механизма. За начальную прямую для рычага принимают прямую, соединяюн ую центр вращения РВ с шарниром присоединения следующего звена, т. е. линию кривошипа, а для кулачка — прямую начального радиуса-вектора кулачка в момент начала рабочего хода (подъема) толкателя или коромысла. Определение углов производится в такой последовательности. [c.171]

Свободный трехстепенной гироскоп. Рассмотрим гироскоп с тремя степенями свободы, закрепленный так, что его центр тяжести неподвижен, а-ось может совершать любой поворот вокруг этого центра (см. рис. 332) таь ой гироскоп называют свободным. Для него, если пренебречь трением в осях подвеса, будет 2шо ( )=0 и / o= onst, т. е. модуль и направление кинетического момента гироскопа постоянны (см. 117). Но так как направления вектора Ко и оси Ог гироскопа все время совпадают, то, следовательно, и ось свободного гироскопа сохраняет неизменное направление в пространстве по отношению к инерциальной (звездной) системе отсчета. Это одно из лажных 2, свойств гироскопа, используемое при конструировании гироскопических приборов. [c.335]

Рассмотрим твердое тело, вращающееся равномерно с угловой скоростью со вокруг оси, закрепленной в подшипниках А и В (рис. 350). Свяжем с телом вращающиеся вместе с ним оси Ахуг преимущество таких осей в том, что по отношению к ним координаты центра масс и моменты инерции тела будут величинами постоянными. Пусть на тело действуют заданные силы Ff, F%,. , F%. Обозначим проекции главного вектора всех этих сил на оси Axyz через RI, R2 (Rx= Fkx и т. д.), а их главные моменты относительно тех [c.352]

Следовательно, динамическая неуравновешенность выражается через D,., и М/,. Из теоретической механики известно, что такая система нагружения эквивалентна двум скрещивающимся векторам. Поэтому динамическая неуравновешенность может быть выражена также и другим образом, а именно двумя скрещивающимися векторами дисбалансов Di и D>, которые расположены в двух плоскостях, перпендикулярных оси вращения, и вращаются вместе с ротором ( крест дисбалансов ). Примером динамически неурав-новеше(гного ротора может служить двухколенчатый вал с эксцентрично закрепленным на нем круглым диском [рис. 6.13). Опоры. 4 и й нагружены скрещивающимися силами и Fb, векторы которых вращаются вместе с валом. [c.214]

Решение. Рассмотрим равновесие вала с закрепленными на нем телами. На вал, кроме реакций подшипников, действуют вертикальная сила Q натяжения каната, равная весу груза Q вертикальная сила Р давления колодки на тормозной шкив сила трения направленная по касательной к тормозному шкиву (т. е. в данном случае горизонтально), и, наконец, тормозящий момент т, котсфый можно изобразить в виде вектора, направленного по оси вала. Рассмотренные силы образуют систему вертикальных и горизонтальных векторов, перпен-дику.трных к оси вала (силы, образуюш,не заданную пару, можно направить параллельно оси у, или оси 2, так как пару можно расположить как угодно в ее плоскости). [c.105]

При решении этих задач по принципу Даламбера нужно разбить вращающееся твердое тело на элементарные материальные частицы и к каждой такой частице приложигь касательную п нормальную силы инерции этой частицы. Так как, согласно принципу Даламбера, все эти силы инерции уравновешиваются заданными силами, приложенными к телу, и реакциями закрепленных точек, то в общем случае имеем шесть известных из статики уравнений равновесия (три уравнения проекций и три уравнения моментов). В эти уравнения войдут, во-первых, сумма проекций всех сил инерции на каждую из трех выбранных координатных осей, или, что то же, проекции главного вектора сил инерции на каждую из этих осей, и, во-вторых, суммы моментов всех сил инерции относительно каждой координатной оси, или, что то же, главные моменты сил инерции относительно каждой из этих осей. Если ось вращения тела примем за координатную ось Z, то проекции главного вектора сил инер[[,ии [c.378]

Учтем также, что поворот вектора на тс/2 эквивалентен умножению его модуля на г. Следовательно, наличие комплексного отношения составляющих Еу/Ех у волны свидетельствует об эллиптической поляризации излучения. Преобразуя систему четырех уравнений (1.17), в которую входят проекции Е и И, в систему (1.18), получающуюся при закреплении направления колебаний этих векторов, мы переходим от эллиптической поляризации к линейной Е =- Н -= Ну. Соответствующая экспериментальная процедура с использованием пластинки к/4 описана в гл. 3. [c.26]

Вернемся теперь к выявлению тех ограничений, которые связаны с введенными вьипе упрощениями в постановке задачи. Выше уже указывалось, что закрепление направления колебаний векторов Е и Н соответствует переходу от эллиптической к линейной поляризации электромагнитной волны. Постановка одномерной задачи [Е = плоских волн, в этом случае излучению с плоским волновым фронтом соответствует в оптике параллельный пучок лучей. Отклонимся от вопроса о том, сколь реально экспериментальное осуществление плоской волны, и исследуем подробнее ее свойства. [c.28]

Каше три характеристжи действия си.ты ка тело определяет вектор-момент силы относительно закрепленной точки тела [c.107]

Однако изучение скользящих и закрепленных векторов во многом сводится к изучению свободных векторов, поэтому огра-нт1чимся алгеброй свободных векторов. [c.18]

Все сказанное в этом параграфе излагалось в пп. 1.1 и 1.2 гл. V, по для момента силы. Как мы видим, приведенные определения для закрепленного вектора, каким является вектор mv, совпадают с соответствующими определениями для стсользящего вектора — вектора силы. В частности, формула (15.6) аналогична формуле (5.4). Аналогично, н. 1.1 гл. V будем иметь из формулы [c.281]

В механике рассматриваются свободные, скользящие и закрепленные (неподвижные) векторы. Эта классификация векторов определяется физическими свойствами н.зображаемых ими величин. [c.15]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...